Фаза электромагнитной волны

Метод фазового контраста применяют для наблюдения объектов или деталей, отличающихся от окружающей среды только показателем преломления. Фазы электромагнитных волн падающей и рассеянной на границе среды или неоднородности отличаются на л/2. Если добавить сдвиг фазы еще п/2, то незначительная разность фаз волн от объекта за счет перепада коэффициента преломления преобразуется в относительно большое приращение интенсивности вследствие интерференции падающего и рассеянного света. Необходимый дополнительный сдвиг фаз можно получить, помещая в задней фокальной плоскости объектива небольшую пластину, через которую будет проходить только прямой свет, а дифрагированным светом, прошедшим через нее, ввиду малости размеров можно пренебречь. [c.264]

Рентгенография дает прямую информацию о расположении атомов в молекулах и кристаллах. Рентгеновские лучи, т. е. электромагнитные волны с длиной порядка 0,1 нм, рассеиваются иа электронных оболочках атомов. Интерференция волн, рассеянных веществом, приводит к возникновению дифракционной картины. При рассеянии иа кристалле можно рассматривать дифракцию как отражение рентгеновских лучей плоскостями кристаллической решетки (рис. 5.1). Дифракция наблюдается, если рассеянные волны находятся в фазе, т. е. разность хода равна целому числу п волн. Если расстояние между кристаллическими плоскостями равно (1, то условие дифракции (отражения) дается формулой Брэгга — Вульфа [c.130]

Параметры электромагнитной волны, проходящей через среду, изменяются в зависимости от ее плотности. В качестве основного параметра, связанного с диэлектрической проницаемостью движущейся среды переменной плотности, может служить изменение фазы электромагнитной волны. [c.39]

В [2.12] проведен анализ распространения каналирования электромагнитных волн по поверхности сопряжения разнородных электронных континуумов (граница раздела фаз). На базе уравнений Максвелла онисаны электродинамические свойства щели, образованной границей сопряжения в функции топологического распределения феноменологических коэффициентов. Для ряда параметров получены аномальные коэффициенты переноса энергии электромагнитного поля. [c.80]

Сочетание статистического метода с экспериментальным определением начальных фаз сильных отражении. Хотя приборов для непосредственной регистрации начальной фазы электромагнитной волны не существует, разработано несколько методов, позволяющих оценивать начальные фазы отдельных отражений путем изменения условий эксперимента. [c.147]

Выражение (3) получается в предположении, что молекула является точечной и не имеет никакой протяженности в пространстве. В случае обычной дисперсии и поглощения это допущение совершенно оправдано, ибо протяженность молекулы имеет порядок нескольких ангстрем, а оптическая длипа волны — тысяч ангстрем. Однако как в классической, так и квантовомеханической теории естественной оптической активности обязательно необходимо учесть изменения фаз электромагнитной волны при распространении ее через пространство, занимаемое отдельной молекулой. Тогда в приближении следующего порядка получим [6а, б, 7] [c.262]

Измерения производились по следующей методике. Если на конечном участке измерительной линии помещен однородный диэлектрик с поглощением, полностью заполняющий поперечное сечение трубы, то при определенном поглощении на единицу длины в таком диэлектрике отражением от второй границы можно пренебречь. В этом случае модуль коэффициента отражения / и сдвиг фазы электромагнитной волны О просто связаны с г и г" — действительной и мнимой частями [c.93]

Свет рассеивается микрогетерогенными системами только в том случае, если размер частиц г меньше длины световой волны X, а расстояние между частицами больше световой волны. При размере частицы г < X световая волна огибает частицу происходит дифракционное рассеяние. Если размер частиц значительно больше длины световой волны, происходит отражение света. Рассеяние света связано с тем, что переменное электрическое поле световой волны возбуждает частицу, индуцируя в ней переменный дипольный момент. В результате этого частица становится источником собственного излучения, сохраняя строгие фазовые соотношения с облучающим электрическим полем. Такое рассеяние света называется когерентным. Если падающий луч света монохроматичен, то свет, рассеянный частицами, таклсе монохроматичен и имеет такую же длину волны, как и свет падающий. Свет, рассеянный частицей, попадает на находящиеся вблизи частицы, происходит многократное рассеяние света. В результате возникает само-освещение среды рассеянными внутри нее электромагнитными волнами. Вследствие когерентности света, рассеянного частицами, волны рассеянного ими света интерферируют между собой и с волнами падающего света. На границе дисперсионная среда — дисперсная фаза происходит полное гашение облучающей волны, и вместо нее возникают преломленные и отраженные волны. [c.389]

Рассмотрим рентгеновское излучение, падающее на кристалл в виде плоской электромагнитной волны. В такой волне в любой момент времени напряженность поля (это в равной мере относится и к электрической, и к магнитной составляющим электромагнитного излучения) одинакова в пределах каждой плоскости, перпендикулярной направлению пучка. Иными словами, колебания поля в пределах такой плоскости, которая в дальнейшем будет называться фронтом волны, находятся в одной фазе и усиливают друг друга. Известно в то же время, что если две волны находятся не в фазе, то они частично или полностью гасят друг друга. Такое несовпадение фаз может возникнуть, если две волны, находящиеся в одной фазе, по тем или иным причинам сместились одна относительно другой, т. е. между ними создалась некоторая разность хода. Имен- [c.181]

Радиоволновый вид неразрушающего контроля основан на регистрации изменений параметров электромагнитных волн радиодиапазона, взаимодействующих с контролируемым объектом. Обычно применяют волны сверхвысокочастотного (СВЧ) диапазона длиной 1—100 мм и контролируют изделия из материалов, где радиоволны не очень сильно затухают диэлектрики (пластмассы, керамика, стекловолокно), магнитодиэлектрики (ферриты), полупроводники, тонкостенные металлические объекты. По характеру взаимодействия с объектом контроля различают методы прошедшего, отраженного, рассеянного излучения и резонансный. Первичными информативными параметрами являются амплитуда, фаза, поляризация, частота, геометрия распространения вторичных волн, время их прохождения и др. [c.14]

Электромагнитные волны распространяются с определенной скоростью, скоростью света с 300 ООО/ш/сб/с = 3-10 см сек. Поэтому пока колебания от одной точки среды распространяются до другой точки, происходит некоторое время, в течение которого фаза колебаний в первой точке успевает измениться. [c.16]

Любая электромагнитная волна задается четырьмя общими параметрами направлением 5, длиной волны амплитудой Ео, начальной фазой б (рис. 21). Интенсивность луча пропорциональна квадрату его амплитуды / Е о. Все эти параметры используются в ходе анализа структуры. [c.48]

Погрешность измерения толщины покрытия зависит от условий проведения контроля, контролируемого объекта, изменения зазора и электромагнитных свойств покрытия. Зазор может изменяться за счет эксцентриситета или износа фиксирующих роликов либо из-за неровности поверхности контролируемого объекта, так как рупор ИР и ролики ФР] и ФР2 смещены друг относительно друга. Аналогично влияют перекосы и шероховатость поверхности контролируемого объекта, что в первую очередь изменяет также смещение роликов, причем неидеальность границы раздела покрытие — основание сказывается значительно меньше, чем шероховатость внешней границы объекта. Существенную погрешность может дать вариация диэлектрической или магнитной проницаемости покрытия относительно номинальной, что приводит к изменению длины волны в материале покрытия и, следовательно, к появлению дополнительного сдвига фазы отраженной волны. Аналогично, но в меньшей степени сказываются неоднородности диэлектрической проницаемости по глубине покрытия, однако это не исключает возможности контроля изделий с периодической достаточно мелкой структурой (стеклопластики, гетинакс, волокнистые материалы и др.). Значительную погрешность может вызвать наличие в диэлектрическом покрытии металлических включений, полностью отражающих падающую СВЧ-энергию, или влаги и приближение края изделия. [c.143]

Везде и всегда, в том числе в вакууме и при абсолютном нуле температур, существуют спонтанные квантовые флуктуации электромагнитного поля (даже в отсутствие внешних источников). Возникнув, локальные флуктуации служат источниками виртуальных (не несущих энергии) электромагнитных волн. Эти волны, достигая поверхностей раздела, частично преломляясь, образуют бегущие волны в смежной фазе, частично образуют стоячие волны, экспоненциально затухающие по мере удаления от поверхности. [c.57]

При расстояниях, превышающих лондоновскую длину волны, наблюдается эффект запаздывания, связанный с конечной скоростью распространения электромагнитных волн для двух взаимодействующих диполей изменяется сдвиг фаз — он перестает быть равным 0 — и наступает ослабление энергии взаимодействия. [c.33]

Информацию о влажности содержат амплитуда, фаза и угол поворота шюскости поляризации электромагнитной волны, как отраженной, так и прошедшей через влажный материал. [c.448]

В точках + и - электрические векторы падающей и отраженной волн совпадают по фазе и поэтому усиливают друг друга. Последовательность таких точек представляет собой продвижение электромагнитной волны вдоль волновода в направлении, перпендикулярном плоскостям узла. Геометрическое рассмотрение показы-тает, что связь длины волны А в заполненном воздухом волноводе с длиной волны в свободном пространстве выражается формулой [c.341]

Применение методов, основанных на уравновешивании по фазе и амплитуде, на частотах свыше 50 ГГц наталкивается на возрастающие трудности, обусловленные увеличением затухания в случае металлических волноводов, и сложности в конструировании и изготовлении ячейки. По-видимому, для изучения свойств растворов электролитов при повышенных частотах именно методы свободной волны являются наиболее ценными. В этих методах микроволновая энергия требуемой частоты излучается в свободное пространство в виде плоской электромагнитной волны с помощью передающей рупорной антенны, так что можно исследовать характеристики передачи или отражения неограниченного по размерам диэлектрика. [c.353]

Системы, содержащие неспаренные электроны, будучи помещены в магнитное поле напряженностью Я, могут поглощать энергию электромагнитных волн. В случае свободного электрона наложение магнитного поля создает два различных энергетических уровня, которые может занимать электрон. Образование двух энергетических уровней в магнитном поле, т. е. эффект Зеемана, является результатом наличия магнитного момента у электрона, который вследствие условий квантования может быть либо параллелен, либо антипараллелен полю. Разность энергий hv между уровнями дается соотношением (1), приведённым ранее при описании теоретических основ ЯМР. Величина hv равна g H, где р — магнетон Бора, g — постоянная Ланде, или фактор спектроскопического расщепления, который для свободных электронов близок к 2,000. Для углеродных радикалов в конденсированной фазе. -фактор отклоняется от значения, точно равного 2,000, лишь в третьем десятичном знаке [92]. В случае серусодержащих или кислородных радикалов наблюдаются большие отклонения, и -факторы имеют значения около 2,025. В газах свободные радикалы могут иметь любое значение g- от О до 2. [c.432]

Обращаясь к предыдущему рисунку, видим, что разности хода лучей, отражаемых двумя различными парами плоскостей QQ и РР, будут относиться друг к другу, как соответствующие межплоскостные расстояния р и Но в силу постоянства скорости распространения электромагнитных волн путь луча растет пропорционально времени. Поэто.му указанное отношение можно заменить отношением разности фаз [c.70]

Прежде чем рассматривать конкретные случаи, полезно сказать несколько слов об общих свойствах электромагнитных волн, заключенных в металлическую оболочку. В резонаторах с высокой добротностью Q электрические и магнитные поля смещены во во времени по фазе на 90°. В момент, когда электрическое поле максимально, магнитное поле равно нулю, и наоборот. Следовательно, энергия, запасенная электрическим полем. [c.134]

Каким бы ни был метод ввода энергии (метод накачки ), особые свойства лазерного излучения, основаны на стимулированном излучении которое можно рассматривать как процесс, противоположный поглощению света. Чтобы перевести молекулу с одного энергетического уровня на другой, более высокий, необходим фотон строго определенной энергии. Но если возбужденная молекула уже находится на этом более высоком уровне, то тот же фотон может вызвать испускание второго фотона. При этом возникающий второй фотон имеет в точности ту же фазу (он когерентен ), что и электромагнитная волна первого фотона, который вызвал эмиссию. Такая когерентность придает лазерам их особый характер. Так, благодаря ей лазерный луч обладает необычайной остротой. Это позволяет зафиксировать лазерный луч, отраженный зеркалом, установленным на Луне, астронавтами с комического корабля Аполлон . [c.207]

Иногда микроволновый разряд используют как плазменный реактор для обработки (например, сфероидизации) дисперсных материалов. В этом случае тангенциальный ввод газа нежелателен, поскольку он вносит возмущения в режим обработки, и локация разряда в диэлектрической трубе осуществляется с применением микроволновой интерференции (рис. 2.47). Для этого волновод разделяют на два симметричных рукава, которые строго симметрично соединяются в месте локации диэлектрической трубы. В этом случае обе симметричные электромагнитные волны Но1 набегают на зону разряда в одинаковых фазах и максимум интерференции находится по центру трубы. [c.99]

При попадании электромагнитной волны на любую частицу вещества происходит частичное рассеяние излучения. Это обусловлено тем, что падающее излучение вызывает колебания между положительно и отрицательно заряженными элементами частицы, в результате чего возникает колеблющийся диполь. Такой диполь сам по себе является источником электромагнитного излучения. Теория этого явления подробно обсуждается в гл. 5. Здесь только отметим, что вторичное излучение характеризуется той же длиной волны, что и первичное, и оба эти излучения по фазе различаются ровно на 180°. Вторичное излучение рассеивается по всем направлениям с интенсивностью, определяемой углом рассеяния. Интенсивность рассеянного излучения в значительной степени зависит от длины волны падающего излучения и от природы рассеивающих частиц. При рассеивании рентгеновских лучей от- [c.27]

Свет можно описать в терминах квантовой и электромагнитной теорий, для занимающихся оптической кристаллографией последняя оказывается более удобной. Простая электромагнитная волна представляется в виде колеблющегося электрического вектора, магнитный вектор колеблется в фазе с ним, но в перпендикулярном направлении. [c.45]

В предыдущих разделах мы установили, что интенсивность и спектральный состав излучения тепловых источников могут быть описаны формулой Планка, в которой основным параметром является температура. Состав спектра этих излучателей близок к спектру излучения абсолютно черного тела люминесцентные источники имеют более узкий спектр излучения и уже не могут быть охарактеризованы одним параметром — температурой. Однако излучение обоих этих видов источников имеет одно общее свойство — оно некогерентно , т. е. электромагнитные волны испускаются излучателями в разное время и не связаны мел ду собой по частоте и фазе. Излучение этих источников напоминает неупорядоченную работу многих радиостанций, создающих хаос в эфире. [c.69]

Переход атома на нижний уровень, как и у электрона, сопровождается испусканием кванта избыточной энергии. При этом переход атомов с верхних уровней совершается разновременно и на разные уровни, вследствие чего испускание квантов энергии (фотонов) носит беспорядочный случайный характер, а излучение имеет разные частоты, фазы и амплитуды, т. е. некогерентно. Электромагнитные волны, испускаясь в виде беспорядочно следующих одна за другой независимых волновых посылок, усиливаются или гасят друг друга совершенно случайным образом. Такой процесс излучения носит название спонтанного. [c.72]

Е, К (рис. 9.1). Вол.чово " вектор К определяет направление распространения луча света, векторы Е и Н — иапряженностн со-ответствеиио электрического и магнитного нолей электромаг 1ит-1юй волны. П юскость (3, в которой лежат векторы Е и Н, является нлоскость о постоянства фазы электромагнитной волны. [c.175]

Для больших р ас Стояний (500 А и больше), когда полностью сказывается так называемое электромагнитное запаздывание, зависящее от существенного изменения фаз электромагнитных волн флуктуацион-ного пр Оисхождения при их распр остранепии через прослойку 2, силы притяжения выражаются более просто. Сила притяжения одинаковых тел 1 в этом предельно М случае р(авна [6] [c.550]

Флюктуации комплексной диэлектрической проницаемости газовой среды ячейки вызывают флюктуации амплитуды и фазы электромагнитной волны при распространении в волноводе. При помощи метода плавных возмущений 2] можно показать, что средний квадрат флюктуаций уровня мощности x и фазы в конце ячейки (на детекторе) равен [c.31]

Если рассмотреть рассеяние пучка рентгеновских лучей от системы ионов цезия, находящихся в одной плоскости, то в соответствии с общими положениями оптики можно убедиться, что совпадение по фазе во фронте рассеянной волны будет лишь в случае, если оно наблюдается в направлении под углом, равным углу падения исходного пучка на плоскость. Иными словами, интенсивное рассеяние от каждой плоскости по отдельности происходит лишь под углом, соответствующим отраженной электромагнитной волне. Действительно (рис. 69), нетрудно видеть, что две волны, находящиеся в фазе во фронте падающей волны и рассеянные соответственно атомами А и В, расположенными на расстоянии d друг от друга, пройдут разное расстояние до точки формирования фронта рассеянной волны, а именно osб для волны, рассеянной атомом А, и d ose для волны, рассеянной атомом В. При несовпадении угла падения 0 и угла рассеяния 0 волны будут смещены по фазе, и так как рассеянный пучок формируется из огромного числа рассеянных волн с самыми разнообразными сдвигами по фазе, то будут наблюдаться интерференция и гашение рассеянных волн во всех направлениях, не соответствующих углу отражения. [c.183]

Казимир и Польдер [14] уточнили теорию дисперсионных сил с учетом того, что электромагнитные поля, обеспечивающие взаимодействие молекул, распространяются с конечной скоростью — скоростью света. В результате соответствующего запаздывания возникают разности фаз между волнами, испускаемыми молекулой и возбуждающими другую, и волнами, возбуждаемымвГ во второй молекуле, когда они достигают первой. Эта разность фаз, вызванная электромагнитным запаздыванием, ослабляет молекулярное притяжение. В асимптотическом предёле, когда расстояние между молекулами становится много больше характерной длины волны дисперсионного взаимодействия, энергия притяжения молекул выражается формулой [c.10]

Согласно представлениям физической оптики тонких слоев, при отражении световой волны от поверхности металла вследствие комбинированной падающей и отраженной волн наблюдается электромагнитная волна, которая в плоскости исследуемого слоя при нормальном падении света и при (й — толщина слоя, К — длина волны) в первом приближении имеет узел, т. е. равную нулю амплитуду, и, следовательно, незначительно взаимодействует со слоем. При наклонных углах падения для излучения, поляризованного перпендикулярно плоскости падения (х-компонента), изменение фазы световой волны при отражении также будет равно 180°, и взаимодействие наблюдаться не будет. Если же волна поляризована параллельно плоскости падения (р-компонснта), картина отражения меняется, поскольку изменение фазы отлично от 180°, и комбинация падающей и отрал<енной волн даст на поверхности стоячую волну с вектором электрического поля, отличным от 0. [c.149]

Общую теорию притяжения двух тел, отделенных узким плоско параллельным зазором, разработал Е. М. Лифшиц. Исходя из этой теории можно показать, что энергия взаимодействия двух плоских поверхностей, находящихся друг от друга на расстоянии, меньшем 100 А, должна уменьшаться обратно пропорционально квадрату расстояния между ними, а энергия поверхностей, находящихся на расстоянии, большем 400—500А, должна убывать обратно пропорционально кубу этого расстояния. Соответственно молекулярные силы взаимодействия должны изменяться обратно пропорционально расстоянию в третьей и четвертой степени. Более крутое падение энергии молекулярных взаимодействий и соответствующих сил с увеличением расстояний между взаимодействующими телами объясняется запаздыванием электромагнитных волн. Электромагнитные волны, испускаемые атомом одного тела, прежде чем дойти до атома другого тела, изменяют свою фазу колебания. Этот вывод, как и вся теория Е. М. Лифшица, полностью совпадает с результатами опытов Б. В. Дерягина. [c.81]

Электромагнитное излучение радиоволнового диапазона генерируется и излучается макроскопическими объектами, которыми являются, например, высокочастотные передатчики и антенны. Такое излучение обычно когерентно. Излучаемые двумя независимыми источниками радиоволны могут беспрепятственно интерферировать. Излучение в оптической (инфракрасной, видимой, ультрафиолетовой) и рентгеновской областях спектра вызывается изменением энергетического состояния микросистем в атомной области. Такое излучение состоит из очень большого набора волн, характеризующихся малыми разностями частот. Эти электромагнитные волны не имеют определенных соотношений фаз, и поэтому они не когерентны. Явление интерференции для них может наблюдаться только в случае деления излучения на несколько потоков и закономерным взаимным сдвигом фаз в них. Эта кажущаяся противоположность обеих рассматриваемых областей была преодолена после изобретения оптического квантового генератора — лазера [Басов, Прохоров (1954), Шавлов, Таунс (1958), Мейман (1960)]. Осуществляющееся в лазере генерирование микросистемой когерентного излучения оптического диапазона своеобразно иллюстрирует единство спектров электромагнитного излучения. [c.172]

Конечно, рассчитанные теплоты реакций можно сопоставить с калориметрическими измерениями, но опять-таки полуколичественно В результате оказывается, что количественные сопоставления результатов квантово-химических расчетов возможно проводить пишь дпя таких экспериментов, в которых в хорошем приближении молекула выступает как индивидуальная система, слабо зависящая от окружения, влиянием которого можно пренебречь Это, во-первых, эксперименты по дифракции электронных пучков на молекулах в газовой фазе и, главное, спектральные эксперименты Последние особенно важны потому, что, в сошасии со вторым постулатом Бора, индивидуальные молекулы, если так можно сказать, ничего не умеют делать , кроме как поглощать или излучать электромагнит энергию и рассеивать падающие на нее частицы При этом наименьшее воздействие на моле оты оказывает именно взаимодействие с квантами электромагнитного излучения не очень высокой энергии В оптических и микроволновых спектрах молекул содержится вся информация, которую, в принципе, можно получить, решая соответствующее уравнение Шрёдингера Именно поэтому результаты теоретических расчетов молекулярных спектров дпя различных диапазонов шкалы электромагнитных волн (ультрафиолетовая и видимая обпасти, инфракрасная и микроволновая) дают наилучшую базу дпя контроля качества всех важнейших этапов квантово-химических вычислений путем сопоставления их с реальными спектрами Алгоритмы таких вычислений составляют содержание теории молекулярных спектров Эта теория образует отдельную главу теоретической фшики молекул, и поэтому ее более или менее подробное изложение не является нашей задачей Мы здесь [c.334]

Если расстояние к между поверхностями тел меньше, чем длина волны X, то фазы электромагнитного излучения обоих тел максимально согласуются. В этом случае теория Лифшица дает тот же закон взаимодействия (3.6.2), что и теория Гамакера. Константы взаимодействия также совпадают по порядку величины (около 10 "° Дж). При больших расстояниях между поверхностями (к > X) возникает эффект электромагнитного запаздывания, связанный с конечной скоростью распространения электромагнитных волн синхронизация фаз излучения запаздывает на время, необходимое для пробега волной зазора к. Это ослабляет взаимодействие тел и изменяет закон этого взаимодействия с квадратичного на кубический. Наличие запаздывающего и незапаздывающего взаимодействий тел подтверждено прямыми измерениями сил притяжения и их зависимости от расстояния. [c.618]

При рассмотрении сил возникающих в системе адгезив — субстрат, необходимо учитывать, что во взаимодействии участвуют не изолированные атомы или молекулы, а конденсированные фазы. Это обстоятельство коренным образом изменяет зависимость сил взаимодействия от расстояния. Первые попытки рассмотрения сил взаимодействия конденсированных фаз были предприняты Де Буром и Гамакером [16, 17]. Рассматривая взаимодействие двух шаров, шара с плоскостью, двух плоскостей, Гамакер подсчитал. энергию взаимодействия как интеграл парных молекулярных взаимодействий по элементам объема этих тел, учитывая важнейшее свойство дисперсионных сил — их аддитивность. Оказалось, что в первом и во втором случае сила взаимодействия пропорциональна второй степени расстояния между объектами, а в третьем случае (плоскость — плоскость) — третьей степени. Однако при расчете дисперсионных сил на бо.яьших расстояниях необходимо учитывать эффект электромагнитного запаздывания, связанный со скоростью распространения электромагнитных волн [18]. С учетом этого эффекта показатель степени при г в расчетах Гамакера должен быть повышен на порядок [19]. Однако расчеты Гамакера и Кройта, основанные на суммировании энергии парных взаимодействий, недостаточно обоснованы теоре-сО тически и, строго говоря, применимы только для рассмотрения систем, состоящих из изолированных частиц, т. е. идеализирован-ного случая [20]. [c.17]

Из выражения (15) следует, что интенсивность флюктуаций б(Ае,й) зависит от коэффициента поглощения ао й(со ,со) и меняется при движении по контуру лшгии (изменение рабочей частоты со). Этим и определяется средний квадрат флюктуаций уровня мощности, фазы и угла прихода электромагнитной волны, проходящей через газовую ячейку. Если = 1 см, — со = 2пД , ао й = 3 10 см , то при учете двух парциальных волн [c.34]

Интегрируя это уравнение, получаем х=еЕ1т(и . Гармонически колеблющийся электрон представляет собой генератор распространяющихся во все стороны электромагнитных волн, частота которых равна частоте колебаний электрона, т. е. частота первичных рентгеновских лучей, а фаза отстает на л/2 по отношению к пер- вичным лучам. Электромагнитные волны, излучаемые колеблющимся электроном, и представляют собой рассеянные рентгеновские лучи. Следовательно, классическое рассеяние рентгеновских лучей происходит без изменения длины волны. [c.164]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология