Двухмерная струя

Простая двухмерная струя образуется при истечении из щели бесконечной длины. Это условие приближенно выполняется во многих конструкциях газовых горелок как бытовых, так и промышленных. Как отмечалось выше, [c.303]

Экспериментальное значение Сг равно 0,109 [21 ] и, следовательно в зоне установления потока для двухмерной струи величина равна 0,1365. [c.306]

На рис. 25 представлены условия образования зоны рециркуляции в двухмерной струе, заполняющей канал квадратного сечения 10 X 10 см. Эта линия ближе к параболе, чем к прямой, как это следовало бы из рассмотренной выше теории осесимметричной струи. Можно видеть, что при постоянном общем расходе выходящей жидкости с увеличением количества жидкости, поступающей через соп.то, условия приближаются к требуемым для возникновения рециркуляции. При постоянном отношении общего [c.319]

Рис. 25. Эксплуатационные характеристики Рис. двухмерных струй [34].

В этом случае может быть использован метод расчета траекторий тяжелых твердых частиц в двухмерной струе, ударяющей в перпендикулярно расположенную пластину . Авторы рассчитали поле двухмерного течения идеальной жидкости, вытекающей из плоской щели, находящейся иа определенном расстоянии от бесконечно протяженной пластины, и считают, что такое поле дает весьма близкое при ближение к реальным условиям. [c.192]

Когда кильватерная зона полностью сформирована, она оседает на пленке твердых частиц, движущейся вдоль границы раздела. Взаимодействие между соседними частицами, подобно вязкостным силам в истинной жидкости, вызывает конвективные циркуляционные токи твердых частиц в кильватерной зоне — вниз и к оси по краям, вверх (в виде струи) по оси, затем в стороны и вниз в верхней части. Этим, несомненно, объясняется куполообразная форма кильватерной зоны. Рассмотренный выше характер движения наблюдали в случае двухмерного пузыря обычно он осложняется интенсивным хаотическим движением твердых частиц. [c.152]

Когда газ-трасер вводится в двухмерный псевдоожиженный слой через стенку аппарата, как показано на фото 1У-27, он движется вверх в виде тонкой струи без заметного расслаивания, по крайней мере до тех пор, пока не войдет в пузырь. Поскольку псевдоожиженный слой с барботажем пузырей выглядит как хаотическая и турбулентная система, в ранних работах не было обнаружено, что газ движется ламинарно обычно его считали полностью перемешанным. [c.158]

Изображение на фото -21 получено при вводе в слой тонкой струи двуокиси азота с температурой 50 °С (дабы она была полностью диссоциирована и имела наиболее темную окраску) через маленькое отверстие в передней части двухмерного аппарата по его оси вблизи от дна. В отсутствие пузырей струя постоянна по ширине и вертикальна. Между прочим, если резко прервать подачу газа-трасера, то можно проследить за верхней или нижней частью струи и измерить скорость газа в просветах [c.158]

Если вводить газообразный трасер в двухмерный слой, содержащий умеренное количество пузырей, он будет очень быстро рассеиваться. При входе газа в пузырь происходит некоторое рассеивание, и выходящий газ уже не имеет форму тонкой струи. [c.159]

Рассмотрим вертикальную плавучую струю, начало координат О которой находится в середине сопла. Ось х направлена вдоль оси струи, а у — по нормали к ней. Обозначим через и и у составляющие осредненных скоростей. Предположим, что движение установившееся. Тогда исходные двухмерные дифференциальные уравнения движения и переноса теплоты (плавучести) в рамках теории пограничного слоя и приближения Буссинеска в соответствии с [5] запишутся в виде [c.89]

Теперь уместно сравнить рассмотренные выше теории в свете некоторых экспериментальных данных, полученных для неограниченных струй. Все экспериментальные исследования распределения скоростей в двухмерной и осесимметричной свободных струях, проводившиеся различными авторами, приводят к приблизительно совпадающим результатам. В качестве типичных можно использовать данные Хинце с соавторами [12]. [c.300]

При большой длине двухмерной системы канал — сопло нижняя граница Р, по-видимому, перемещается дальше в направлении струи с такой же скоростью, с какой верхняя граница N перемещается навстречу струе от критической точки С, соответствующей положению центра зоны рециркуляции (нулевая циркуляция). Для некоторых каналов с осесимметричными струями получены данные, указывающие на существование постоянной нижней границы зоны рециркуляции. Для каналов, длина которых лишь немногим больше длины нормальной зоны рециркуляции, сказывается влияние близости выходного конца канала на размеры зоны рециркуляции она удлиняется до самого выхода канала, так что жидкость может засасываться извне. [c.317]

Величины межфазной прочности для бензола, и-гептана и циклогексана практически одинаковы (табл. 8). В случае н-геп-тилового спирта межфазная прочность понижается практически до нуля. Это может быть связано с тем, что к-гептиловый спирт более поверхностно-активное вещество, чем ПВС и ПВФ. Ридил и Сюзерленд [125] при исследовании кинетики адсорбции молекул низших алифатических спиртов из водного раствора на границе раздела с воздухом с помощью измерений поверхностного натяжения по методу струй пришли к выводу, что гептиловый и октиловый спирты обладают аномальными гидродинамическими свойствами у поверхности раздела. Эти особые гидродинамические свойства адсорбционного слоя к-гептилового спирта могут привести к затруднению создания прочной двухмерной структуры ПВФ и ПВС. [c.197]

Измерения показывают, что в трехмерных струях и пламенах происходит непрерывная (по мере удаления от устья) перестройка течения, сопровождающаяся трансформацией трехмерного движения в двухмерное . Поле течения трехмерной струи можно условно представить в виде четырех участков, отличающихся законом изменения скорости вдоль оси и характером распределения ее в поперечных сечениях [70, 75]. В первом участке, примыкающем непосредственно к соплу, пограничные слои, образующиеся на боковых поверхностях струи, еще не достигают оси. Поэтому в центральной зоне этого участка распределение скорости близко к начальному. Во втором, переходном участке изменение скорости вдоль оси существенно зависит от формы выходного сечения сопла и в общем случае носит сложный характер. Что касается распределения скорости в поперечных сечениях переходного участка струи, то, как показывают измерения, в плоскости короткой стороны наблюдается приближенное подобие профилей и, в то время как в плоскости более длинной стороны профили не являются подобными. На третьем участке скорость вдоль оси изменяется по такому же закону, как и в осесимметричной струе [c.86]

Третий участок — участок трансформации трехмерного струйного движения в двухмерное осесимметричное. В конце третьего участка профили скорости приобретают вид, отвечающий автомодельному струйному движению. И, наконец, четвертый участок представляет собой область двухмерного (в среднем) автомодельного течения. В этой зоне составная струя полностью вырождается в осесимметричную. Это отчетливо видно из [c.91]

В настоящее время для радиально-осевых колес находит широкое применение схема осесимметричного потока, т. е. так называемая схема бесконечного числа лопастей, оправдавшая себя применительно к радиальным колесам. Эта схема приводит трехмерную задачу обтекания лопастной системы к двухмерной, т. е. к задаче движения жидкости по поверхности лопасти, так как движение по заданной поверхности определяется двумя координатами. Очевидно, что такая схематизация реального явления значительно упрощает математическую постановку вопроса. Появляется возможность деления потока в области колеса на отдельные струи (рис. 61) поверхностями тока, имеющими форму поверхностей вращения. [c.99]

Как можно видеть из схем В я Д (см. фиг. 18 и 19), наилучшее разделение аминокислот получается при электрофорезе в двух направлениях при различных значениях pH. Результаты такого опыта можно сравнить с разделением аминокислот методом двухмерной хроматографии на бумаге. На фиг. 21 и 22 приведены результаты двухмерного электрофоретического разделения аминокислот, полученные Гроссом [14]. При проведении электрофореза в одном направлении при pH 2,0 с последующим кратковременным электрофорезом во втором направлении при pH 9,2 удалось добиться полного разделения 28 аминокислот менее чем за 1 час. После разделения в первом направлении в 0,75 М муравьиной кислоте бумагу высушивают в течение 10 мин при 90° и далее в течение 1 час в струе холодного воздуха для удаления почти всей муравьиной кислоты бумагу вырезают и слегка опрыскивают из пульверизатора 0,05 М. раствором бората натрия при электрофоретического разделе- [c.52]

Наличие в нижней части ядра (на высоте 30—50 жл) зоны пониженной концентрации твердых частиц, вызванное, очевидно, динамическим воздействием струи воздуха. Это подтверждается данными, полученными при фотографировании фонтанирующего слоя в двухмерной модели. С увеличением скорости газового потока высота этой разреженной зоны увеличивается. [c.61]

Была изучена также зависимость угла раствора ядра от скорости газового потока путем фотографирования слоя при разных выдержках. Обнаружено, что угол раствора конуса ядра, начиная с высоты, при которой наступает расширение, не очень велик (8,5—18°) изменение этого угла, как и абсолютных значений ширины ядра, с увеличением скорости газа незакономерно, ввиду чего можно считать, что прямо пропорциональная зависимость ширины струи от скорости газа для фонтанирования не подтверждается. Это можно объяснить нечеткостью определения в ряде работ границ между фонтанирующим ядром и периферийной зоной. Позонную структуру фонтанирующего слоя исследовали, наблюдая за образованием зон при переходе от кипящего слоя к фонтанирующему, т. е. постепенно увеличивая угол раствора в двухмерной модели. Установлено, что при углах О—20° наблюдается типичное псевдоожижение в узких колонках — подъем частиц в центре с вихреобразным опусканием по стенкам. С увеличением угла раствора ядро имеет весьма четкие очертания, частицы опускаются по стенкам вихреобразно, причем некоторая их доля подмешивается в ядро по всей высоте. При угле раствора конуса 40° непосредственно между зоной интенсивного движения частиц вниз имеется зона медленно движущихся частиц (у стенки). Следовательно, если восходящее движение частиц происходит в одной зоне — ядре, то нисходящее — в двух зонах, отличающихся по порядкам скоростей. Таким образом, наиболее полно структуру фонтанирующего слоя отображает трехзонная модель, что подтверждается данными Баскакова по теплообмену [14]. [c.51]

В действительности траектория струи представляет собой кривую линию (см. рис. 4.7) и в многочисленных попытках (см., например, [69, 217, 228, 236, 295]) смоделировать струи, обладающие плавучестью, использовалась криволинейная система координат. Квази-коническая конфигурация струй обусловлена тем, что поток поступает в водохранилище из круглого отверстия (называемого точечным или трехмерным источником). Часто случается, однако, что поступление воды в водоем осуществляется через линейку диффузоров или прямоугольные отверстия типа щели . В такой ситуации образуется линейный или двухмерный шлейф, траектория движения которого не идентична конфигурации пути распространения струи трехмерного источника (несмотря на сходство теоретических описаний, стоящих за каждым из этих случаев). [c.124]

Рис. 27. Двухмерная струя с рецир- Рис. 28. Распределение скоростей в ка-куляцпей (по рис. 21) [36]. мерах круглого поперечного сечения

Твердые, или 5-пленки, сжимаемость которых еще ниже, чем у жидких предельное значение ллощади на молекулу при экстраполяции на нулевое двухмерное давление составляет для них 0,206 нм , или 20,6 А . Наиболее важные отличия твердых поверхностных пленок от жидких обнаруживаются при сопоставлении их реологических свойств в жидких пленках течение происходит уже при малых напряжениях сдвига (см. гл. XI) и скорость сдвига линейно связана с напряжением, тогда как твердые пленки способны выдержать значительные напряжения сдвига без остаточной деформации и затем разрушают ся. Качественным тестом, позволяющим различать жидкие и твердые адсорбционные пленки, может служить метод сдувания поверхность жидкости, несущая адсорбционный слой, посыпается тонким порошком (обычно тальком), и на нее под углом направляется струя воздуха. При этом в случае жидких поверхностных слоев заметно движение частиц, тогда ак на твердых этого не происходит, но иногда наблюдается откалывание отдельных больших льдин , которые движутся как единое целое. [c.68]

Опубликован [4] математический анализ системы двухмерного пламени, в которой симметрично расположенные в камере сгорания струи газа и воздуха имели одинаковую ширину. Эти авторы исходили из тех же допущений, что и Берк и Шуман [56] поэтому им пришлось вычислять среднюю скорость и соответствующую концентрацию в струе из фактических скоростей и ширины струй и из размера камеры сгорания. ГТоскольку они рассматривали турбулентную струю, потребовалось ввести коэффициент вихревой диффузии Z) , который принят равным 2 Р //г, где U — средняя скорость [c.333]

Все указаиные члены имеют порядок величины б. Сле-дователшо, др ду должно быть порядка 6, которым можно пренебречь по сравнению С величинами порядка 1 в первом уравнении. Это указывает на то, что изменение давления но в сему пограничному слою в направлении, перпендикулярном повершости, пренебрежимо мало. Другими словами, давление в пограничном 1слое определяется основной струей потока вне пограничного слоя. Система уравнений, описывающих двухмерный поток пограничного слоя жид-ко сти с ПОСТОЯННЫМИ характер и сти к а МП, имеет вид [c.175]

Сравнение распределения средней плотности поевдо -сжиженного слоя (в аппарате диаметром 50см при использовании различных газораспределительных решеток) с плотностью, рассчитанной по доле сечения слоя, занятой газовыми струями, показало удовлетворительное совпаде -ние расчетного и экспериментального профилей, В изучен -ных условиях взаимодействие струй сказывалось в малой степени. Специальные наблюдения, проведенные с помощью киносъемки, показали несовпадение фаз развития струй,истекающих из отверстий решетки, расположенных у прозрачной стенки двухмерной модели. Это позволяет восполь -зоваться предложенным вероятностно-статистическим ме -тодом для расчета профиля средней плотности в приреше -точной зоне слоя [31. [c.30]

Б. Е. Гаммон 1. В своем интересном обзоре д-р Кембел указывает, что существенной особенностью стабилизации пламени встречной струей является наличие критической (застойной) зоны, в которой горючее вещество основного потока затормаживается, нагревается и зажигается. В этом проявляется основное различие между стабилизацией встречной струей и плохообтекаемым стабилизатором. Большое значение застойной зоны горючего вещества основного потока иллюстрируется неопубликованными экспериментами NA A, в которых изучалось действие обтекаемого двухмерного стабилизатора, снабженного отверстиями для струй (см. фиг. I). [c.332]

Теория двухмерной конденсации была разработана Семеновым [23], Он построил ее на основании опытного материала, полученного Вудом ] и Кнудсеном [ ]. Эти исследователи направляли струю паров металлов на охлажденную стеклянную поверхность и нашлп, что при температуре стекла выше некоторой величины практически все атомы металла отражались, если же температура была ниже T y,, то почти все атомы конденсировались на поверхности. Температуру они называли критической температурой конденсации, однако лучше было бы назвать ее просто температз-рой 1юнденсации. Это не критическая температура, так как она зависит от давления газового потока. Эстер-маи[ ] предложил для этого явления следующее [c.591]

Нестационарное одпо мерное ра спространение пламени пт слоя продуктов сгорания можно рассматривать как двухмерное стационарное, предположив, что некоторый объем продуктов сгораиия движется с постоянной скоростью в пространстве, заполненном горючей смесью, или, иначе, что поток горячего газа вытекает в виде струи параллельный поток горючс11 смеси, имеющий ту же скорость. Соответствующие изотермы показаны иа рис. 5-14 для двух следующих случаев а — когда ширина струи больше критического размера и б—ширина струи слншко.м мала, и пламя не может распространяться. Следует отметить, что даже в случае а имеется участок, тде расстояние между симметричными относительно оси струи точками изотерм уменьшается и лншь затем начинает уве- [c.231]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология