В. Взаимодействие с п ядрами

Как выражается энергия взаимодействия ядра, обладающего ненулевым спином, с внешним магнитным полем [c.85]

В зависимости от числа связей, разделяющих взаимодействующие ядра, обозначаемого левым верхним индексом, различают п р я м ы е к о н-с тан ты /дв (взаимодействия непосредственно связанных ядер), ге-м и н а л ь н ы е /дs (через две связи) и вицинальные ав (через три связи). При увеличении числа разделяющих связей константы спин-спинового взаимодействия уменьшаются и так называемые дальные константы, когда это число больше трех, относительно малы. [c.27]

Потенциальная энергия У (г) одноэлектронного атома является энергией кулоновского взаимодействия ядра с зарядом Ze и электрона (заряд — е) [c.25]

Для наглядности рассмотрим классическую теорию взаимодействия ядра с внешним электрическим полем. Квадрупольный момент eQ связан с функцией распределения по объему заряда ядра 2е. Фиксируем систему координат с началом в центре ядра. Пусть р(л. 1, Х2, Агз)=р(г)—плотность ядерного заряда в точке с координатами хи Х2, Хз (г — радиус-вектор), а и(хи Х2, хз) = (г) — потенциал, создаваемый в этой точке всеми окружающими ядро зарядами. Тогда энергию электростатического взаимодействия заряда Ее с внешним электрическим полем можно записать в виде [c.91]

Энергия этого взаимодействия зависит от ориентации вектора магнитного момента относительно направления поля. Возможен лишь некоторый дискретный набор проекций, т. е. компонент вектора ядерного спина в любом заданном направлении, определяемых магнитным квантовым числом т/, которое принимает 2/-Ы-значений, т. е. от +1 до —/. Если направление магнитного поля В выберем по оси г лабораторной декартовой системы координат (Вг = В), а 2 — проекция ядерного спина на эту ось, то гамильтониан взаимодействия ядра с полем (1.5) запишется в виде [c.9]

Интегралы, описывающие взаимодействия ядро свой электрон, ушли в выражение для [c.147]

В методе ЯМР с магнитным полем взаимодействуют ядра атомов, масса которых на три порядка больше массы электронов. Следовательно, магнитный момент магнитных частиц в методе ЯМР согласно выражению (1,153) на три порядка меньше, чем в методе ЭПР, [c.62]

Электронное окружение квадрупольного ядра в молекуле, не обладающее сферической симметрией, создает неоднородное электрическое поле, которое характеризуется градиентом напряженности электрического поля на ядре (рис. IУ.2). Имеет место взаимодействие ядра, обладающего электрическим квадрупольный моментом eQ с градиентом поля ед. Энергия этого взаимодействия зависит от ориентации эллипсоидального квадрупольного ядра относительно системы главных осей тензора градиента электрического поля, а ее мерой является константа квадрупольного взаимодействия Аналогично тому как квантуется энергия вращающегося электрона в поле положительного ядра, квантуется и энергия квадрупольного взаимодействия. Иными словами, возможны различные квантованные ориентации ядерного квадрупольного момента и соответствующие квадруполь-ные уровни энергии. Эти уровни присущи данной молекулярной системе, т. е. являются ее свойством, в отличие от зеемановских уровней ядер и электронов в спектроскопии ЯМР и ЭПР, которые появляются при воздействии внешнего магнитного поля. Разности энергий, как и сами энергии квадрупольного взаимодействия, зависящие от электрического квадрупольного момента ядра eQ и градиента неоднородного электрического поля е , невелики, и переходы соответствуют радиочастотному диапазону 1(И, 10 Гц, Прямые [c.90]

Al и Дг относятся к координатам Х, У и 2i и Хч, уг и 2г электронов 1 и 2) потенциальная энергия U представляет собой до--вольно сложную функциональную зависимость, в которой учитываются не только взаимодействия ядро — ядро и ядро — электрон, но и взаимодействие между электронами. [c.84]

В том случае, когда ядерные уровни мессбауэровских атомов, рассеивающих у-кванты кристалла, имеют сверхтонкую структуру, обусловленную магнитными или электрическими взаимодействиями ядра с окружающими его электронами, разрешенные мессбауэровские переходы имеют особенность, состоящую в существовании угловых зависимостей интенсивности компонент мессбауэровского спектра относительно направления сверхтонких полей на ядре. В результате, если в рассеивающем объекте имеются ядра с разными направлениями градиента электрического поля или внутреннего эффективного поля, то ядерная амплитуда рассеяния для таких ядер будет различна, что может привести к появлению [c.230]

Потенциальная энергия V(r) является энергией кулоновского взаимодействия ядра с зарядом 1е и электрона [c.23]

В последние годы получили развитие исследования мессбауэровских спектров при высоких давлениях (до мегабар). Интервал достигаемых давлений определяется наличием сверхпрочных материалов, например, таких, как алмаз, и соответствующей конструкцией камеры с образцом (аналогично кюветам высокого давления в ИК спектроскопии и рентгеноструктурном анализе). Хотя высокие давления сравнительно слабо влияют на электронные оболочки атомов, измеряемые в зависимости от давления параметры мессбауэровских спектров несут новую информацию о взаимодействии ядра с электронным окружением. По сравнению с другими методами мессбауэровская спектроскопия в исследованиях при высоких давлениях отличается даже большей чувствительностью к изменениям энергии взаи.модействия. [c.130]

В ЭТОМ случае магнитное взаимодействие ядра и электронной оболочки атома может быть представлено посредством введения векторного потенциала ядра % и плотности тока электронной оболочки атома к]. Энергия такого взаимодействия может быть записана в виде [c.211]

Поскольку в выражение (XI.25) магнитное квантовое число входит в первой степени, то очевидно, что при наличии магнитного взаимодействия ядра с окружающими его электронами вырождение снимается как по величине тз, так и по знаку магнитного квантового числа. [c.212]

Из формул (4.169) и (4.170) следует, что силу, действующую на ядро а, можно рассматривать чисто электростатически как сумму электростатического взаимодействия ядра а с электронным облаком плотности р( ) и с другими ядрами с зарядами [что отражено во [c.153]

Величина константы спин-спинового взаимодействия протонов зависит от числа и типа ковалентных связей, через которые могут взаимодействовать протоны, и от геометрической ориентации этих связей. Спин-спиновое взаимодействие быстро ослабевает с увеличением числа химических связей между взаимодействующими ядрами и, как правило, наблюдается только через одну, две или три простые связи. Взаимодействие протонов через четыре и более простых связей (так называемое дальнее взаимодействие) проявляется в очень редких случаях, зато в системах, содержащих двойные и тройные связи, взаимодействие через четыре и более связей не является редкостью. [c.131]

По непрямому электронному спин-спиновому взаимодействию можно сделать ряд общих выводов, которые следует учитывать при интерпретации спектров. В отличие от расщепления, вызванного химическим сдвигом, расщепление за счет взаимодействия спинов ядер не зависит от величины внешнего поля Н . Влияние непрямого спин-спинового взаимодействия может сказаться на нескольких связях. Однако с увеличением числа связей между взаимодействующими ядрами оно быстро уменьшается. Если взаимодействующие ядра связаны более чем тремя о-связями, то расщепления чаще всего не наблюдается. Напротив, до девяти связей дальнего порядка можно обнаружить в том случае, если их взаимодействие происходит по п-связям. При взаимодействии ядер, характеризующихся равными химическими сдви гами, расщепления в спектре не наблюдается (например, при взаимодействии протонов СНа-группы). Вне пределов этого условия величины констант взаимодействия зависят от порядка связей и их геометрии в молекуле. Отметим, что они занисят и от длины связей, величины валентного угла, типа гибридизации в атоме, осуществляющем связь, и от электроотрицательности имеющихся заместителей. [c.259]

Решение уравнения Шредингера для атома водорода. Уровни энергии и вид Ч -функций атома водорода. В атоме водорода электростатически взаимодействуют ядро с зарядом +е и электрон с зарядом —е и массой т. Потенциальную энергию их взаимодействия E = —е /г подставим в уравнение Шредингера (II.8) [c.11]

Из формул (4.153) н (4.154) можно видеть, что силу, действующую на ядро а, можно рассматривать чисто электростатически, как сумму электростатического взаимодействия ядра а с электронным облаком плотности р(г) и с другими ядрами с зарядами [что отражено во втором члене уравнения (4.154)]. Поэтому теорема Гельмана-Фейнмана, записанная в форме (4.153), называется электростатической теоремой. [c.134]

При взаимодействии ядра с нейтроном и другими частицами очень важной характеристикой является поперечное сечение захвата, которое определяет вероятность процесса. Поперечное сечение о измеряется в барнах (1 барн — 10 м ) и зависит от энергии движущейся к ядру частицы. [c.66]

Применение метода в химии базируется на зависимости энергии ядерных переходов или разности энергий ядерных состояний, между которыми происходит переход, от химического окружения ядра, т. е. взаимодействий ядра с этим окружением. Связанные с этим различия в энергиях переходов чрезвычайно малы (на десять порядков меньше) по сравнению с энергиями самих уквантов (переходов), имеющих порядок Ю . .. 10 эВ, что соответствует области частот 10 ... 10 зМГц (10 .. 109 см- ). [c.112]

В левой части записываем взаимодействующие ядра, в правой — продукты реакции. Учитывая порядковые номер и относительные массы атомов, напишем схему реакции [c.31]

Взаимодействие ядра атома X, с электронами атома X, уменьшается с увеличением. длины связи [c.417]

В зависимости от соотношения между значениями химического сдвига Д и коистаит взаимодействия /, спектры подразделяют иа различные типы. Еслн химический сдвиг намного превышает константу взаимодействия (Д>/), то взаимодействующие ядра обозначают прописными буквами, далеко отстоящими (в алфавите) друг от друга (А, X). Если величина химического сдвига сравнима с константой химического взаимодействия (Д У), то выбирают для обозначения спектра соседние прописные буквы (А, В). Число эквивалентных протонов указывается в индексе. [c.145]

Константы этого взаимодействия сильно зависят от геометрии молекул, хотя эта зависимость не так хорошо понятна, как в случае про-тон-протонного взаимодействия. Константы /рр ие обязательно уменьшаются (и даже нередко возрастают) при увеличении числа связей, которые разделяют взаимодействующие ядра. Это иллюстрируется на нескольких приведенных ниже примерах. Экспериментальное подтверждение таких особенностей, а также рассмотрение дальнего взаимодействия Н—Р через пространство содержится в работах [65, 66]. [c.316]

Наибольшее влияние на изменение энергии у(обр) по сравнению с усист) оказывают три главных типа взаимодействия ядра с его химическим окружением в образце [c.118]

В системе координат, связанной с аксиально симметричным электрическим полем, главные значения тензора градиента поля дхх = дууФдгг. ось г направлена вдоль максимального градиента едги полная энергия взаимодействия ядра и поля в квантово-механическом приближении равна [c.276]

Ур о-с-н = 1,6 Гц, а Ур о-с-с-н =7,2 Гц. В этом примере дело не в количестве связей между взаимодействующими ядрами, а в их пространственном удалении. [c.147]

Их существование обеспечивается взаимодействием гидроксильного водорода с азотом аминогруппы и я-электрон-ного облака бензольного ядра с карбоксильным атомом углерода, несущим частичный положительный заряд. Условия образования сольвата ЬХ выгоднее, чем сольвата ЬХ1, так как во втором случае взаимодействию ядра и карбоксильного углерода мешает радикал аминокислоты, повернутый в сто-род1у ядра. [c.165]

Это взаимодействие очень напоминает лротоп-протонное взаимодействие в том отношенпи, что его величина, как правило, уменьшается при увеличении числа связей, которые разделяют взаимодействующие ядра. Константы взаимодействия 1ц также сильно зависят от геометрии молекул. В работе 36,6] приведены следующие обобщенные значения констант взаимодействия ЧЧ— F для фторзамещенных диклогек-санов [c.317]