Случай максимальной начальной скорости

А. Случай максимальной начальной скорости [c.109]

Случай 3. Начальная скорость реакции асимптотически приближается к некоторому максимальному значению. Адсорбция А — определяющая стадия А + Адсорбция В — определяющая [c.405]

Система уравнений (4.3)-(4.3б) решена в двух приближениях. В первом приближении исследована эволюция капель растворов урана и других элементов по длине плазменного реактора в различных режимах при допущении монодисперсного распыления раствора. Во втором приближении рассмотрен более часто встречающийся случай полидисперсного распыления раствора. В последнем случае описываемая распределением Розина-Раммлера совокупность капель различного размера, образующих поток распыленного раствора, аппроксимировали набором двенадцати монодисперсных групп. Первая и двенадцатая из этих групп относились к максимальным и минимальным размерам капель соответственно. Проведено детальное исследование, включающее анализ зависимости состава получаемого оксидного материала от условий проведения процесса, а именно от мощности и температуры плазменного теплоносителя, соотношения начальных скоростей потока плазмы и капель раствора, требуемого времени пребывания капель (частиц) в канале реактора, размера капель и т. п. Кратко рассмотрим основные результаты, полученные для обоих приближений. [c.174]

Приведенные выше уравнения применимы и для случая свободного падения тел. Это движение происходит с постоянным ускорением . Величина ускорения равна g = = 9,81 м/с , а направлен вектор ускорения всегда к центру Земли. Например, тело, брошенное вверх с начальной скоростью Од, поднимется на максимальную высоту hыl кz, которую можно определить из уравнения (29в). В конце пути скорость тела равна нулю и = 0. Так как осуществляется равнозамедленное движение, то а, = —g. Используя эти данные, из уравнения (29в) находим [c.112]

Ц3/11, = 1. Это случай, когда максимальные удельные скорости роста всех трех микроорганизмов примерно совпадают (рис. 5.70а). Видно, что развитие всех трех микроорганизмов идет последовательно, кривые роста похожи друг на друга, за исключением начальной фазы процесса. Наблюдается довольно быстрое падение концентрации 5, и существуют характерные максимумы по промежуточным продуктам и 5 ,. [c.670]

На рис. 7 представлены зависимости убыли веса от времени. Как видно из полученных данных, нроцесс начинается с максимальной скоростью, которая быстро уменьшается и в дальнейшем остается почти постоянной. Для случая введения в карбонат натрия 0.05 моля двуокиси титана разница в скоростях начального и конечного периодов составляет более одного порядка. Последний участок скоростной зависимости характеризуется суммарным протеканием двух реакций диссоциации и испарения непрореагировавшего карбоната натрия. [c.253]

Хк = 0,98, Режим 1-2 3-4 соответствует начальным значениям О. = 0,143 6 - 0,021, Тн- 830°К. Здесь участок 1-2 соответствует первому случаю из (12), когда скорость добавления воздуха максимальна, что практически [c.409]

Рассмотрим случай течения жидкости через однородный капилляр радиуса а и длиной / при постоянном давлении Р. Давление должно быть невелико, чтобы поток был ламинарным. Выделим начальный момент приложения давления Р. Жидкость в капилляре будет двигаться ускоренно. Сила трения будет препятствовать ускорению. й вскоре установится стационарный процесс. Мы ищем скорость потока в каждой точке после установления стационарности. Эта скорость равна нулю у стенок капилляра и достигает максимального значения в центре. Соображения сим-метрии указывают на то. что в промежуточных точках скорость зависит только от расстояния г от центра. Так как жидкости практически несжимаемы, скорость потока должна быть независимой от расстояния [c.381]

Найдя производную скорости по начальной концентрации одного из исходных веществ и приравняв ее нулю, после соответствующих преобразований можно установить, что максимальной скорости реакции соответствует стехиометрическое соотношение концентрации веществ А и В. К тому же результату приводит исследование случая проведения этой реакции в присутствии инертного вещества. Такой вывод не является неожиданным, так как избыток одного из компонентов играет роль инертного разбавителя. [c.296]

Для термической деструкции с инициированием по закону случая и последующим быстрым испарением любого продукта, имеющего степень полимеризации меньше некоторой величины установлены две основные закономерности [20]. Во-первых, максимум скорости потери массы наблюдается при значениях конверсии не более 26,4%. Во-вторых, степень полимеризации, соответствующая этой максимальной скорости, равна 2L4-l Обе эти закономерности выполняются независимо от начального значения степени поли.меризации. [c.122]

Рассмотрим случай управления по критерию А или QjW. Как показано в работах [5—8], при дисковом распылении высушиваемого раствора наибольшее воздействие на величины А и QjW оказывают подача теплоносителя L,n и его температура i,r, которые являются возможными управляющими воздействиями. Однако и А, и QjW с ростом i,r непрерывно возрастают, что делает целесообразным поддержание максимально возможного (по условиям термочувствительности материала) значения i,,. Влияние величины более сложно статическая характеристика A=f(L r ) имеет экстремальный вид [5] (при постоянстве /,,, подачи высушиваемого раствора G,j,, влагосодержания теплоносителя d и дисперсности распыла). Указанный вид зависимости объясняется тем, что эффективность работы сушильной камеры определяется двумя основными факторами наполнением камеры (сум.марной поверхностью yf частиц раствора, распыленных в активном объеме сушилки), и средним потенциалом сушки d (средней разностью между парциальным давлением паров воды у поверхности капель и влагосодержанием теплоносителя). С ростом L,r (приводящим к возрастанию скорости движения теплоносителя через сушилку) от О до со величина Ad возрастает от О до начального потенциала Ado, но снижается до бесконечно малой величины. Вначале Ad увеличивается быстрее, чем уменьшается Е/, что приводит к повы- [c.218]

Случай 3. Начальная скорость реакции асимптотически приближается к некоторому максимальному значению. Адсорбция А — определяющая стадия (Л- В ). Адсорбция В — определяющая стадия (/4-ь5 >). Реакция на поверхности (Л >/ ). Реакция на поверхности (2Л5=г). Десорбция одного продукта КФоо (табл. 33). [c.289]

Для ячеистой конвекции Беккер и др. [8, 47] предложили простую модель, позволяющую предсказать максимальное увеличение скорости массопередачи. Для предельного случая максимального переноса принято, что жрщкость в ячейках по обе стороны поверхности раздела фаз достигает равновесия. Тогда для ячеек толщтой а количество вещества, передаваемого через единицу площади поверхности раздела фаз, будет равно С — С ) а, где Сд — начальная концентрация вещества в рафинате и С — равновесная концентрация. [c.246]

К-рые по экспериментальным данным позволяют определять V и К . Еще более сложный вид имеют ур-ния кинетикн двухсубстратных ферментативных реакций, в особенности обратимых реакций, в к-рых фермент-субстратные комплексы претерпевают многостадийные иревращения. Однако в значительном числе случаев, исследуя завпсимость начальной скорости реакции от концентрации субстрата, оказывается возможным вычислить основные кинетич. константы — максимальную скорость реакции (К) и константу Михаэлиса (К ). В случав простых механизмов (см. выше), если известна молярная концентрация фермента, по величине V может быть рассчитана константа скоростп распада фермент-субстратного комплекса, поскольку /с-)-2=7/[Е] ). Нетрудно видеть, что эта величина представляет собой молекулярную активность фермента. Величина константы Михаэлиса даже для простейших ферментативных реакцпй более сложна для интерпретации, поскольку определяется соотношением трех констант скорости. В случае, когда к+ <к х, К хк Цк 1 = К , следовательно, представляет константу диссоциации комплекса Е8 на Е и 8, к-рая в ферментативной кинетике наз. константой субстрата и обозначается К . Константа субстрата служит мерой сродства фермента к субстрату (сродство обратно пропорционально величине А д) и, следовательно, является важной мерой каталнтич. эффекта Ф. Кон- [c.208]

Процесс полунепрерывного (замедленного) коксования можно осуществить в лаборатории лишь с известной степенью приближения, воспроизводя работу реактора при изотермическом режиме, а не при режиме переменной по высоте реактора температуры, как в промышленном процессе (см. стр. 81). Изотермический режим лабораторного реактора обвспечивается регулированием электрообогрева. Для приближения к промышленному режиму следует исходить из температур нагрева коксуемого сырья в трубчатой печи и выхода паров из коксовых камер иа промышленных установках. По эксплуатацнопным данным максимальная температура нагрева сырья в печи пе превышает 500—510 °С перепад температур по высоте камер составляет от 40 до 60 °С. Приближенно темнературу в реакторе изотермического режима можпо считать среднеарифметической между температурами на входе и выходе из камеры. Более точно эту температуру можно определить по номограмме А. И. Зиновьевой и Д. И. Орочко (рис. 54). Для данного случая Если, например, принять начальную температуру (поступления в камеры) равной 505 °С, а конечную 1., — 460 °С, то температура с.с.п, эквивалентная средней скорости политропического процесса, по номограмме составит около 484 °С. При этой температуре к нуншо проводить пробег лабораторной установки. [c.128]

В случае, если число зародышей настолько велико, что уже сразу после начала реакции они начинают сливаться, то скорость процесса не проходит через максимальное значение, а монотонно уменьшается со временем. Рассмотрим этот случай на примере восстановления окислов железа водородом или СО), где скорость определяется поверхностью невосстановленного окисла s. Пусть образец окисла в виде шарика с начальным радиусом го (рис. XIII.I) и плотностью р имеет массу то. Если масса прореагировавшего вещества т, то скорость процесса [c.280]

ДЛЯ случая пропан-воз-душной смеси с максимальной скоростью горения. Даггер [9] для опре-делеиня скорости горения использовал метод измерения площади внешнего контура пламени по фотографиям пламени на простой бунзеновской горелке, Результаты измерения представлены в виде формулы 5 = 0 + t" , где t — начальная температура в С, а 6 и с — константы. Опыты Брезе [10] были выполнены по методу измерения угла наклона пламени на бунзеновской горелке, Полученные результаты соответствуют линейной зависимости скорости горения от начальной температуры, В опытах Джонстона [11] скорость горения определялась ио методу измерения угла наклона конуса пламени на сопловой горелке. Результат измерения экстраполировался к (uD)- = О для получения истинного значения скорости горения (ы — скорость течения D — диаметр сопла). Таким образом, исключается погрешность, возникающая из-за влияния пограничного слоя и охлаждения на срезе сопла. Результаты измерений Джонстона описываются следующей зависимостью S = а ехр [m t — о)], где акт — константы, причем а имеет смысл скорости горения при начальной температуре [c.140]

ХОДИТ зажигание, причем начальное пламя похоже на обычное остаточное пламя, образующееся в зоне смещения плохообтекаемого стабилизатора. При определенных условиях это пламя распространяется на весь поток холодной горючей смеси. Используя различные топлива, эти исследователи измерили расстояние, на которое удаляется зона образования начального и распространяющегося пламен от точки первого соприкосновения потоков. Установлено, что эти расстояния уменьшаются (как и следовало ожидать) с увеличением температуры потока инертного газа, коэффициента избытка топлива (ниже стехио-метрического) и отношения скорости инертного газа к скорости основного потока, а также с уменьшением абсолютной скорости основного потока. В этой работе отношения скоростей холодного и горячего потоков о/иг лежали в пределах 0,02—0,29 при максимальной скорости холодного потока, равной примерно 13 м/сек. Райт и Беккер, убедившись, что расчеты для случая однородных скоростей потоков не применимы в данном случае, указали на аналогию между их экспериментами и аналитическими исследованиями Марбла и Адамсона. Использовав концепцию Жукоского—Марбла о критическом времени контакта, они пришли к выводу, что X зависит только от химических характеристик горючей смеси и от поля температур, а не от каких-либо других параметров потока . [c.74]

Вопрос о максимальных концентрациях молекулярных промежуточных продуктов в медленно развивающихся цепных реакциях представляет значительный теоретический и практический интерес. Теоретически- этот вопрос рассматривался Н. С. Ениколопяном [13]. Для жидкофазного окисления углеводородов наиболее характерны образование и расходование промежуточного продукта цепным путем. Целесообразно рассмотреть именно этот случай. Остановимся на вопросе изменения концентрации промежуточного продукта в реакции при различных начальных добавках этого продукта в исходный углеводород. Промежуточный продукт обеспечивает вырожденное разветвление цепей, распадаясь на свободные радикалы по реакции первого порядка, поэтому в присутствии Р постоянную скорость инициирования цепей можно не учитывать, так как юо С яо. При квадратичном обрыве цепей скорость накопления Р в безразмерных переменных равна [c.30]

В обоих случаях интенсивность света при половинном насыщении уве- личивается линейно с увеличением концентрации двуокиси углерода. Начальные наклоны световых кривых те же самые, что и для прямых линий, определяемых уравнением (28.1). Это означает, что при низких концентрациях двуокиси углерода семейства световых кривых представляют тип Бозе , тогда как при более высоких значениях параметра [ Og] они приближаются к типу Блэкмана . Абсолютное насыщение появляется обычно, как только мы постулируем существование стадии, лимитирующей скорость процесса, у которой максимальное значение не зависит ни от [ Og], ни от интенсивности света, а целиком определяется количеством катализатора. Уравнения (27.40) или (27.51), выведенные для случая лимитирования недостатком кар-боксилазы, содержат в знаменателе член, пропорциональный произведению kr [ Ogj. Когда интенсивность света и концентрация двуокиси углерода будут очень высокими, этот член становится" преобладающим и выход приближается к абсолютному насыщению [c.449]

При возникновении текстур в слоях, образующихся на изотропных подложках, мы считаем целесообразным различать два случая. В первом на начальной стадии кристаллизации в тонких слоях образуется неориентированный осадок, но при дальнейщем росте благоприятно расположенные кристаллы растут быстрее, постепенно вытесняя все остальные. Такие текстуры совершенствуются с увеличением толщины слоя и являются текстурами роста . Появление преимущественных ориентировок этого 11ипа обусловлено анизотропией скоростей роста различных граней кристалла. Согласно принципу геометрического отбора [88— 90], при росте произвольно ориентированных зародышей сохранятся лишь те зерна, у которых направление максимальной скорости роста приблизительно совпадает с нормалью к фронту кристаллизаци и. Математический анализ задачи совместного роста кристаллов на плоскости полупространства, выполненный Колмогоровым [90], позволил установить, что число кристаллов М Н), достигающих высоты /г, при больших к выражается асимптотической формулой [c.238]

Многие из описанных явлений можно охарактеризовать нормальной скоростью распространения пламени , которую длл данного случая можно определить как максимальную скорость нетурбулентного, т. е. ламинарного, потока смеси в прямой трубе, при которой фронт пламени будет оставаться на постоянном расстоянии от неподвижной точки поступления топлива. По возможности не учитывая термохимических вопросов, мы изобразили главные факторы, влияющие на распространение пламени на схеме рис. 4. Примем, что изображенные здесь последовательные слои смеси воздуха и распыленного топлива имеют одинаковый вес и относятся — слои А, В, С и D к сгоревшей, а слои Е, F и G — к несгоревшей смеси. Очевидно, при воспламенении слоя Е от слоя D тепло, выделившееся при нагреве слоя D от температуры воспламенения до температуры сгорания, т. е. на —Г,., может итти на нагревание невоспламенившегося еще слоя Е-, количество тепла, необходимое для воспламенения какого-либо слоя, равно теплу, которое нужно затратить, чтобы подогреть воздух и распыленное топливо от их начальных температур, Tea ll oi, соответственно, до температуры воспламенения плюс скрытая теплота парообразования жидкого топлива.. 1 [c.48]

Анализ результатов численного моделирования показал, что залповый выброс в атмосферу большого количества тяжелого газа приводит к существенному изменению начального поля скорости и характера турбулентности в атмосфере рис.6. В области источника наблюдалось радиальное гравитационное растекание газа со скоростями порядка 3-4 м/с в зависимости от устойчивости атмосферы и скорости ветра () рис.6. При небольших скорость гравитационного растекания распределялась приблизительно равномерно по всем направлениям (в том числе и с наветренной стороны). Отметим также, что как показали численные расчеты скорость течения сначала увеличивается до некоторой максимальной величины (3-4 м/с), затем, по мере удаления от источника уменьшается до значений, существенно меньших скорости ветра в невозмущенной атмосфере. Все это свидетельствует о преобладающем влиянии гравитационных эффектов на формирование результирующего течения в области источника. Начальное поле скорости практически полностью изменяется. На рис. 7 представлены некоторые результаты расчета полей концентрации в виде изолиний приземной концентрации, соответствующих нижнему (1,9 %) пределу воспламенения взрывоопасной пропано-бутановой смеси в воздухе. Для наиболее опасного, с точки зрения размеров опасной зоны, случая выброса (инверсия - Р ) численно исследована динамика развития облака тяжелого газа. Установлено, что на максимальное расстояние (приблизительно 430 м) взрывоопасное облако распространяется через 10 мин. Причем к этому моменту времени взрывоопасное облако распадается на несколько участков. Один - с концентрацией > 1,9 % непосредственно примыкает к источнику, центр другого находится на удалении примерно 330 м от источника. Через 1600 с после выброса опасное облако локализовано в радиусе 50 м от источника (рис. 7). Полученный результат свидетельствует о нестационарном характере развития облака и объясняется следующим. В соответствии с рассматр1шаемым сценарием аварии, в начальный момент времени имеет место мгновенный ныброс большого обьема паров СУГ ( ИОСЮ м ). В дальнейшем интенси. лость посту1ыенля газа в атмосферу (за счет теплообмена с окружающей средой) становится во много раз меньше этого начального выброса. По всей видимости максимальные размеры зоны газовой опасности определяются закономерностями развития первичного облака. По истечении определенного времени (в данном случае 1600 с), когда масса залпового выброса рассеивается в атмос )ере до безопасных концентраций, размеры опасной зоны определяются [c.108]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология