Зависимость яркости от температуры

Рис. 1.4. Зависимость степени нелинейности стационарной яркости свечения голубой (1) и зеленой (2) полос люминофора 2пЗ-Си от температуры.

ЗАВИСИМОСТЬ ЯРКОСТИ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ [c.97]

Температурная зависимость люминесценции. Зависимость яркости свечения антистоксовских люминофоров от температуры определяется главным образом [c.102]

В табл. 1 1.4 показана зависимость яркости и светоотдачи абсолютно черного тела от температуры. [c.139]

Как следует из работы [41], кривая зависимости яркости электролюминесценции от температуры не совпадает с таковой для фотолюминесценции и, следовательно, в обоих случаях протекают различные процессы. Максимумы на кривых температурной зависимости яркости электролюминесценции обычно [c.18]

Приведенные соображения позволяют осмыслить физическую сущность ряда явлений, связанных с действием термической обработки образцов на их люминесцентные свойства. К ним относятся отмечавшаяся выше зависимость так называемого насыщения от размеров образцов, от температуры, при которой производится обработка, зависимость эффекта термической обработки от ско рости охлаждения кристалла и от температуры, а также зависимость яркости свечения от глубины залегания слоя внутри кристалла, когда состояние насыщения еще не достигнуто. [c.113]

Стабильность показаний оптического пирометра с исчезающей нитью зависит главным образом от постоянства характеристик электроизмерительного прибора и пирометрической лампы. Пирометрическая лампа с вольфрамовой нитью в течение длительного периода сохраняет присущую ей зависимость яркости нити от величины протекающего через нее тока, если предел яркостных температур не превышает 1400°. [c.155]

ЗАВИСИМОСТЬ ЯРКОСТИ от ТЕМПЕРАТУРЫ 95 [c.95]

В оптических термометрах сравнивается яркость нагретого выше 600—800 °С тела с яркостью нити накала электрической лампочки, интенсивность излучения которой в зависимости от температуры известна. Яркость оценивается визуально или с помощью фотоприемников — фотоэлементов и фотоумножителей. [c.186]

Пирометры излучения. Действие этих приборов основано на изменении яркости свечения тел в зависимости от температуры. Ими пользуются для замеров высоких температур (до 2000°), главным образом при обследованиях работы топок, газоходов и других устройств. [c.371]

При оценке выводов настоящего параграфа необходимо иметь в виду, что наблюдения по зависимости яркости от напряжения относятся к суммарному эффекту свечения без попытки дифференцировать яркость в момент возбуждения и остаточное послесвечение. Такой усреднённый материал, естественно, затрудняет теоретическую расшифровку. При постоянной плотности тока, однако, изменение энергии электронов от нескольких сот вольт до нескольких киловольт мало влияет на характер затухания. Можно предполагать, что в случае простейших по составу люминофоров указанный дефект наблюдений отразится скорее на абсолютных значениях яркости, чем на форме зависимости её от напряжения. Значительно большая не-определённость вызвана условиями возбуждения. Растровое возбуждение из-за неизбежной условности в оценке подаваемой мощности совершенно непригодно для теоретических выводов. При возбуждении неподвижным лучом необходимо иметь в виду большую зависимость яркости от температуры, изменчивость динатронного эффекта и неравномерное распределение плотности возбуждения по пятну. [c.82]

Зависимость яркости от температуры [c.94]

Рис. 21. Зависимость яркости свечения от температуры для сульфидов

Уровни локализации могут иметь различную энергетическую глубину, г. е. могут удерживать электроны с различной силой. Мелкие уровни освобождаются уже при температуре жидкого азота, глубокие — при - -300, -4-400°С. При постепенном нагревании предварительно возбужденного фосфора последовательно освобождаются уровни разной глубины, и интенсивность термолюминесценции то увеличивается, то уменьшается. Кривые, характеризующие зависимость яркости свечения фосфора от температуры, получили название кривых термического высвечивания. Они являются важной характеристикой кристаллофосфоров и могут быть использованы для аналитических целей. [c.412]

Яркость накаленной нити в очень большой степени зависит от ее температуры, причем э а яркость растет гораздо быстрее, чем температура. По этой причине для понижения удельного расхода тока на свечу выгодно держать нить при максимальной допустимой температуре. Зависимость яркости нити от ее температуры видна из табл. 36. [c.89]

Магний горит практически всегда в паровой фазе [9, 14, 36], что связано с низкой температурой кипения магния, которая достигается уже на ранних стадиях горения, сразу же после воспламенения. В пользу парофазного горения магния свидетельствуют значение п в зависимости Тг м, равное или даже превышающее 2 большая ширина треков, достигающая 10—15 диаметров горящих частиц вид треков (большая яркость зоны реакции, несимметричность, вымпелы, вращение частиц, внезапные повороты, вспышки, взрывы) характер продуктов горения, представляющих собой дым с частицами мельче 1 мкм [9, 36, 48]. [c.250]

При измерении температуры пламени жидкостей, сгорающих в резервуарах, довольно удобными являются пирометры с исчезающей нитью. Но, как известно, эти приборы дают так называемую яркостную температуру, т. е. температуру абсолютно черного тела, яркость которого в данном интервале длин волн одинакова с яркостью взятого пламени. Яркостная температура может очень сильно отличаться (на несколько сотен градусов) от истинной температуры в зависимости от степени черноты измеряемого объекта. В последние годы предложен ряд приемов, которые позволяют достаточно просто найти при помощи пирометров истинную температуру пламени и определить степень черноты последнего [17, 18]. К таким приемам относится метод, при котором яркостная температура пламени определяется для двух различных длин волн, и способ, в котором используется так называемая температурная лампа. Остановимся подробнее на последнем методе. [c.62]

В работе [6] изучена температурная зависимость люминесценции твердых растворов пирена в полиметилметакрилате. С ростом температуры спектр флуоресценции смещается в коротковолновую область. Рекомендуется использование раствора пирена в полиметилметакрилате в качестве термоиндикатора многократного действия в интервале температур от комнатной до —90 °С, в котором существуют ассоциаты пирена, С повышением температуры яркость люминесценции уменьшается без изменения цвета свечения. Эта же композиция может служить термоиндикатором однократного действия при температуре 92 °С, при которой цвет флуоресценции вследствие распада ассоциата необратимо изменяется от голубого до фиолетового. [c.301]

Графики температурной зависимости испускательной способности материалов различной плотности приведены на рис. 9. Испускательная способность плотного малопористого графита Н значительно меньше по величине, чем пористого графита ГМЗ. Кривая температурной зависимости испускательной способности очень пористого материала ПЭ-25 имеет перегиб. Это, очевидно, связано с тем, что при высоких температурах на поверхности пористого материала образуется тонкий налет сажистых частиц, который изменяет поверхностную яркость материала, а следовательно, и его испускательную способность. [c.142]

В зависимости от свойств красителей сушку ведут при разной температуре и в сушилках различных конструкций. При сушке следует строго соблюдать заданный температурный режим превышение заданной температуры может привести к уменьшению яркости красителя, изменению оттенка, к снижению его красящей способности. Часто, чтобы ускорить испарение влаги и снизить температуру, сушку ведут не при атмосферном, а при пониженном давлении. Сушилки, в которых сушка осуществляется при пониженном давлении, называют вакуум-сушилками. В зависимости от способа ведения процесса различают сушилки периодического и непрерывного действия. Нагрев ведут паром, горячим воздухом, а иногда горячими топочными газами. [c.317]

В зависимости от свойств красителей сушку ведут при разной температуре и в сушилках различных конструкций. При сушке следует строго соблюдать заданный температурный режим превышение температуры может привести к уменьшению яркости красителя, изменению оттенка, к [c.271]

Согласно этой формуле, зависимость g В от 1/ У V представляет собой прямую линию, наклон которой определяется составом основы электролюминофора, размером его кристаллов, а также природой и концентрацией активатора. Леман [35] установил, что чем меньше размер кристаллов, тем круче идет кривая зависимости яркости свечения от напряжения- Исследование изменения мгновенной яркости электролюминесценции (так называемые волны яркости) во времени [8, с. 190 34, 36—38] показало, что в каждый полу-период возбуждающего напряжения волны яркости состоят, как правило, из двух пиков первичного и вторичного (рис, 1.14), В большинстве случаев максимум первичного пика несколько смещен относительно максимума приложенного напряжения, вторичный пик появляется в тот момент, когда значение напряженности поля проходит через нуль. Форма волн яркости и фазовый сдвиг первичного и вторичного шков зависят от амплитуды и частоты приложенного напряжения и температуры. Из осциллограмм (рис. 1.14) видно, что при малых напряжениях первичный пик больше вторичного. По мере возрастания напряжения изменяется соотношение амплитуд обоих пиков и появляются дополнительные пики. Одновременно волны яркости все больше смещаются по фазе по отношению к приложенному напряжению. [c.18]

Возможное объяснение температурной зависимости яркости электролюмине сценции следует из работы [9, с. 197]. Автор предполагает, что возбуждение электролюминофоров ZnS-Си наступает в кристалле ZnS в области сильного поля у барьера, соответствующего переходу между фазой ugS и ZnS (см. главу VI). При повышении температуры число электронов у барьера в области сильного поля возрастает это увеличивает ток через кристаллы, число ионизаций и яркость свечения. Однако при некоторой температуре рост тока [c.19]

На рис. IV.28 показаны зависимости яркости свечения от температуры для различных основ [99] кривые нормированы к величине яркости при комнатной температуре. Для фторидов подобная функция имеет максимум в районе (—60)— 80°) в случае оксисульфидов — при (—160°) и для вольфраматов — при 120°. [c.103]

На поверхности кристаллов ZnS и внутри его образуются энергетические барьеры, связанные с возникновением нарушений и выделением фазы ujjS. Эти барьеры появляются так же при соприкосновении зерен электролюминофора друг с другом или с электродами. При этом возможна дополнительная инжекция носителей, так как яркость свечения в этих случаях возрастает. Возбуждение центров люминесценции происходит около барьера однако при рассмотрении процесса следует принимать во внимание падение напряжения на барьере и в толще кристалла. Это позволяет интерпретировать ряд явлений электролюмине/ цен-ции, например зависимость от температуры (см. стр. 19). [c.140]

В связи с этим приоритет отдан бесконтактным системам контроля, основанным на использовании законов излучения тел с учетом их оптических характеристик. Среди них важное место зантают всевозможные пирометры радиационные, основанные на взаимосвязи между температурой тела и общим потоком энергии, излучаемой этим телом в широком диапазоне длин волн яркостные, учитывающие зависимость яркости излучения тела от температуры в определенном диапазоне частот, и цветовые, основанные на измерении распределения энерпш внутри измеряемого участка спектра в зависимости от температуры. Использование пирометров обеспечивает малую инерционность системы контроля, оперативное управление и высокую точность ( 0,1 + 0,5°). Чувствительность такггх систем, однако, зависит от степени прозрачности окна кристаллизационной камеры, обеспечивающего вывод теплового излучения. В процессе кристаллизации оно может запыляться, что ведет к существенному падению чувствительности системы. Использование же термопар и пирометров в высокоинерционных системах вполне допустимо, поскольку тепловая инерция системы сглаживает температурные возмущения. Указанные датчики обеспечивают условия, при которых вся система не выходит из стационарного состояния. Техническое воплощение высокоинерционных систем не связано с особенными трудностями. Тем не менее, они требуют создания громоздких кристаллизационных установок, что целесообразно при выращивании крупных и особо крупных монокристаллов, или при массовом их производстве. [c.142]

Факторы, которые следует учитывать при измерении температур черного излучателя пирометром общего излучения, следует также учитывать при измерении так называемым пирометром частичного излучения [190]. В этом пирометре при помощи фильтра выделяется узкая область волн (чаще всего красная область 6500 А) и измеряется интенсивность излучения сравнением с излучателем известной интенсивности. Изменение энергии излучения определенной длины волны в зависимости от температуры определяется формулой излучения Планка. В пирометрах с нитью накаливания по Хольборну — Курльбауму применяется электрически нагреваемая вольфрамовая проволока, температура которой так регулируется при помощи сопротивления и амперметра, чтобы при сравнении накаленной проволоки и объекта не было никакого различия в яркости. Так как калибровочная постоянная вольфрамовой проволоки справедлива до 1500°, в области высоких температур идущее от объекта излучение надо ослабить, пропуская его через светофильтр из серого стекла. Кроме того, для предохранения глаз при высоких температурах перед объектом помещают красные стекла. Точность установки при 800—1400° составляет 4°, при 1400—2000° она равна 7°. Однако точность измерения температуры объекта даже в случае черного излучателя при 1400° не превышает 10°. Для измерения температуры малых объектов, что почти всегда требуется в лаборатории, необходим микропирометр [191, 192]. [c.107]

К тепловым относятся также методы, основанные на возбуждении или гашении люминесценции. У люминесцентных покрытий в качестве термометрического свойства используется зависимость яркости свечения от температуры при постоянном возбуждении люминофора ультрафиолетовым светом. Реакция люминофора на изменение температуры различна. У некоторых люминесцентных покрытий при нагревании яркость свечения уменьшается. Другие люминофоры при резком увеличении температуры дают вспышку. В практике неразрушающего контроля часто используется явление термогашения фосфоресценции. Флуоресцентный фосфор, предварительно возбужденный, подвергается действию волнового поля, и вследствие нагрева свечение ослабляется. Используя стойкий фосфор, можно получить изображения волнового поля. Но применение способа ограничено низкой разрешающей способностью и малым числом яркостных градаций. [c.231]

Работы последней четверти прошлого века были посвящены изучению влияния концентрации флуоресцирующих, веществ в растворе на цвет и яркость флуоресценции ее зависимости от температуры, растворителей, степени аггрегации флуоресцирующих веществ и некоторых других условий тушению флуоресценции и ее длительности. Для исследования этой последней Александр Эдмон Беккерель (1820—1891), много работавший в области фосфоресценции (как он называл флуоресценцию), предложил в 1879 г. фосфороскоп, усовершенствованный в 1888 г. Э. Видеманом . [c.20]

Работа [3] посвящена продолжению исследования этого вопроса. Сульфид цинка прокаливали в атмосфере N2 100% H2S 95% H2S + 5% H l 90% H2S+10% H l 80% H2S + 20% H l 50% H2S-b50% H l 100°/o H i, затем вводили в него медь в количестве от 2-10 до 2-10 " г/г и перепрокаливали на воздухе при температуре 480° С в течение 1 ч. При определенном содержании хлористого водорода в атмосфере прокаливания образцы электро-люминесцировали зеленым цветом. В работе приводятся подробные результаты исследования зависимости яркости электролюминесценции от концентрации меди в сульфиде цинка, температуры и длительности прокаливания. [c.4]

Физические свойства данных ЭЛ также сильно зависели от состава основы. Так, оказалось, что, чем больше селена в основе ЭЛ, тем сильнее проявляется сверхлпнейность в частотной зависимости яркости свечения. Вольт-яркостная зависимость для таких ЭЛ описывается формулой В = Вае , причем величина с оказывается меньшей для составов, близких к селениду цинка. Наилучшую стабильность имел ЭЛ состава (90% ZnSe) (10% dS) u(5-10 ) X X i(5- 10 ), прокаленный при температуре 1100°С. Люминофоры, составы которых близки к (Zn, d)S, имели наихудшую стабильность. Спектры излучения зависели от состава основы. Так, в случае селенида цинка наблюдались две полосы (оранжевая и красная), при переходе к (Zn, d)S превалирует инфракрасная полоса. [c.10]

Рис. 18. Зависимость яркости свечгнтя от температуры у различных катодолюминофоров.

Ниже (рис. 18, 20 и 21) приведён ряд примеров зависимости яркости от температуры у типичных технических катодолюминофоров. Кривые рис. 18 характеризуют поведение сульфидов и силикатов различного состава при температуре выше 0°. Лю/линофоры были нанесены на плоские стёкла и в общей массивной рамке запаяны в электроннолучевую трубку. Экран возбуждался развёрнутым электронным лучом (441 строка, 25 кадр/сек) при напряжении 5,5 кУ. Растр равномерно покрывал всю рамку с фосфорами. Для изменения тедшературы передняя часть трубки с комплектом образцов была помещена в электрическую печь со стеклянным окои1ком. Яркость образцов измерялась иллюминометром, а температура — связанной с массивным держателем экрана термопарой. Измерения шли при ступенчатом повышении те.мпературы печи с не- [c.97]

Фотоэлектрические пирометры. С их помощью можно либо измерять температуру по яркостному методу, либо использовать как пирометр частичного излучения. В первом случае используется зависимость температуры от спектральной энергетической яркости, а во втором — от температуры энергетической яркости излучения в ограниченном интервале длин волн, не описывающаяся ни формулой Планка, ни формулс-й Стефана-Больцмана. [c.350]

Зависимость интегральной яркости электролюминесценции от температуры описана в работах [9, с. 197 39—41]. Для электролк минофоров на основе ZnS - u эта зависимость в большинстве случаев описывается кривой с двумя максимумами, из которых один расположен в области отрицательных, а другой — в области положительных температур (рис. 1.16). При увеличении частоты последний перемещается еще дальше в область положительных температур. [c.18]

Спад яркости свечения возрастает с увеличением температуры диода, причем степень спада пропорциональна полному заряду, прошедшему через диод. Время полуспада экспоненциально зависит от температуры энергия активации процесса старения, полученная из такой зависимости, заметно уменьшается в присутствии ионов меди. [c.154]

Термическое возбуждение состоит в нагревании вещества до достаточно высокой температуры. Если вещество при зтом находится в твердом или жидком состоянии, то оно излучает сплошной спектр. По мере повышения температуры яркость спектра возрастает. Газообразные или парообразные вещества дают спектр линейчатый или полосатый, в зависимости от того, являются ли элементарные ча-стипы атомами или молекулами. Прп температурах порядка 1000— [c.90]

Если возбуждение фосфора производить при комнатной или при низких температурах, а затем при постепенном нагревании снять кривую зависимости интенсивности свечения от температуры фосфора, то можно наблюдать следуюпхую обычную картину. Интенсивность свечения сначала возрастает и по достижении некоторого максимального значения начинает падать, затем фосфор снова разгорается, после чего интенсивность опять падает и т. д. Такая система нарастания и спадания яркости свечения может повторяться несколько раз в зависимости от типа фосфора, от температуры, при которой производится возбуждение, и от интервала температур наблюдения. [c.72]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология