Импульс оптимальный

Выбор частоты повторения последовательности прост, еслн у нас имеются определенные предположения о величинах Т, для образца. Поскольку в этом случае используются тс/2-импульсы, оптимальная чувствительность достигается прн повторении эксперимента через каждые 1,ЗГ с (в предположении, что это ие вызовет проблем нз-за формирования эха или ложного переноса намагниченности, см. гл. 7, разд. 7.5.2), Прн таких условиях намагниченность будет находиться в стационарном состоянии, достаточно далеком от состояния теплового равновесия. Поэтому для каждого значения необходимо делать несколько холостых прохождений для установления этого стационарного равновесия. Полезной могла бы быть такая процедура на спектрометре, которая уменьшала бы задержку между прохождениями каждый [c.299]

В основе системного анализа лежит декомпозиция сложной системы (явления, химико-технологического процесса и т. д.) на от-дельные подсистемы й установление количественных связей между ними. Выделение подсистем (уровней) определяется не только сложностью рассматриваемого объекта, но и степенью изученности данного уровня и наличием математического описания. Рассматривая независимо каждую из подсистем с входными и выходными потоками (энергии, массы, импульса и т. д.) и оценивая потенциал этих потоков, можно выявить источники и стоки, определить допустимые по некоторому критерию потери, а также выявить резервы повышения эффективности отдельных аппаратов и схемы в целом. Например, эксергетический (термодинамический), анализ элементов технологической схемы позволяет не только выявить возможности вторичного использования энергии, но и определить оптимальный энергетический уровень схемы, обеспечивающий минимальные потери энергии в окружающую среду. [c.74]

Если применяют пропорциональный счетчик, то получают, как описано выше, значительное самопроизвольное увеличение числа ионов (в 10 —10 раз). Поэтому в этом случае нет необходимости в большом внешнем усилении. Счетчики такого типа имеют очень высокую разрешающую способность и могут измерять до 10 отдельных импульсов в минуту. С другой стороны, оптимальная область напряжения узка, так что необходим хорошо регулируемый источник напряжения. Для работы счетчика Гейгера.— Мюллера почти не требуется внешнее усиление, но его скорость счета значительно ниже надежно можно регистрировать примерно 10 импульсов в минуту. Кроме того, с помощью такого счетчика нельзя различать энергии ионизирующих излучений, поэтому он постепенно теряет свое значение. [c.386]

Изучение более близкого к реальному случая падения на границу раздела звукового импульса и учет затухания звука в слое показывают, что осцилляции коэффициентов отражения и прохождения уменьшаются по мере роста ЛДс- Это объясняется уменьшением амплитуды колебаний интерферирующих волн по мере увеличения h. При наклонном падении на границу волны с ограниченным фронтом (пучка лучей) амплитуда интерферирующей волны в слое еще быстрее ослабевает в результате переноса энергии вдоль слоя, т. е. ухода из пучка. Отсюда следует, что для оптимального просветления границы следует брать наиболее тонкий просветляющий слой Лс=Яс/4 при нормальном или /i=X /(4 os а) при наклонном падении. [c.45]

Усовершенствовать аппаратуру целесообразно в нескольких направлениях. Увеличение абсолютной чувствительности расширяет возможность применения оптимальных параметров контроля, как рекомендовалось выше (например, выбора частоты, использования РС-преобразователей и т. д.) при сохранении требуемого порога чувствительности. Введение компенсированной отсечки (см. п. 2.1.2) не увеличивает отношения сигнал — помеха, однако повышает удобства контроля при высоком уровне помехи, поскольку помогает сконцентрировать внимание контролера на полезных сигналах. Введение ВРЧ обеспечивает приблизительно одинаковый уровень помех на всей линии развертки. Дефектоскоп должен иметь широкий диапазон частот для оптимизации их выбора. Генератор дефектоскопа должен излучать короткие колоколообразные импульсы. В комплект прибора должны входить преобразователи РС и фокусирующие с большим диаметром пьезоэлемента. [c.139]

Отметим некоторые дополнительные устройства, не показанные на структурной схеме. Приборы группы А, измеряющие многократное прохождение импульса в ОК, имеют блок селекции, который выбирает начальный импульс (обычно второй донный сигнал) и от него начинает измерение времени. Эти толщиномеры имеют блок счета заданного количества донных сигналов п, что учитывают при преобразовании времени в толщину. Такой прибор иногда снабжают ЭЛТ для выбора оптимального интервала донных сигналов. [c.241]

Для предотвращения образования метастабильных атомов в благородных газах при повышенном напряжении в импульсе обычно используют соответствующие добавки в газ-носитель. Например, часто применяется в качестве газа-носителя аргон с 5—10 % (по объему) метана или 1—5 % водорода и диоксида углерода. За рубежом широко используется ДЭЗ, работающий в импульсном режиме. Однако, если принять во внимание все преимущества и недостатки обоих вариантов поляризации ДЭЗ, разница между ними невелика. Видимо, для одной конструкции камеры больше подходят условия постоянного питания, в то время как оптимальные характеристики другой достигаются при работе в импульсном режиме. [c.66]

При переходе к оптимизации режимов работы химико-технологических объектов и, тем более, к оптимальному конструированию аппаратов требуется знание их характеристик в широком диапазоне изменения технологических координат. Для этого составляют математическое описание, в уравнения которого входят конструктивные и режимные параметры объекта, характеристики перерабатываемых веществ. Методы составления таких уравнений, называемые ниже аналитическими, заключаются в теоретическом анализе физико-химических явлений, происходящих в объекте, и составлении дифференциальных или конечных уравнений сохранения вещества, энергии и импульса. Тем самым в математическом описании учитываются особенности и скорости превращения веществ, переноса тепла и массы, распределения температуры и давления и т. п. [c.7]

Настройка регуляторов давления производится, как правило, на регулируемом объекте и включает подбор оптимальной величины зоны пропорциональности и длительности командного импульса. [c.291]

В экспериментах, где требуется усреднение многих прохождений, связь между двумя параметрами релаксация Ту и Т2, идеальной длительностью импульса а и частотой повторения прохождений Т довольно сложна. Однако часто можно сделать некоторые упрощающие предположения, позволяющие подобрать оптимальные параметры эксперимента, при условии, что мы уже знаем величины и Г , Измерить на практике величину Т2 довольно трудно, но на концентрированных образцах по методике, описанной в разд. 7.5.2, можно приближенно измерить величину Т,, которая даст верхнюю границу Т . В этом разделе мы рассмотрим те факторы, которые необходимо учитывать при выборе [c.235]

Т. обр., историч. развитие Э. привело к след, разделам совр. теоретич. Э. 1) учение о строении электролитов и их электропроводности 2) учение об электрохим. равновесиях на фанице между электродом и р-ром 3) учение о скоростях электрохим. р-ций. В конце 20 в. сложился новый самостоят. раздел Э.- учение о мембранных процессах и равновесиях на фанице двух ионных систем, в к-ром рассматриваются равновесные и неравновесные процессы, возникающие при разделении двух р-ров электролитов мембраной, избирательно пропускающей ионы. Развитие этого раздела обусловлено прежде всего тем, что многие физиол. явления в живых организмах (процессы превращения энергии, распространение нервных импульсов и др.) связаны с электрохим. св-вами мембранных систем. Помимо этого, развитие Э. мембран обусловлено широким использованием разл. типов мембран в электролизерах, в хим. источниках тока, а также в установках по очистке воды (см. Мембранные процессы разделения). Прикладная Э., опираясь на достижения теоретич. Э., разрабатывает научные основы технологии электрохим. произ-в с целью создания оптимальных условий для проведения электролиза и работы хим, источников тока. [c.466]

Как уже показано на рис. 5.33, максимальная полезная скорость счета систем, работающих при оптимальном разрешении, составляет около 2000—3000 имп./с на полный диапазон энергий возбуждаемого (рентгеновского излучения (О— о). Если имеется в виду состав второстепенных компонентов, то для элементов, представляющих интерес, это число следует уменьшить до сотни импульсов в секунду и, следовательно, для достиже- [c.261]

Отсутствие наложения импульсов следует проверять в зависимости от энергии рентгеновского излучения и скорости счета. Схема должна хорощо работать для изучения с энергией, равной энергии и выще. При энергиях ниже схема часто работает менее удовлетворительно. Спектры на рис. 5.32, а и б, иллюстрирующие оптимальную регулировку системы (максимальное разрещение и максимально возможная скорость счета), демонстрируют удовлетворительное устранение наложения импульсов для кремния и почти полное несрабатывание для магния. В спектре магния наблюдается непрерывный спектр за счет наложения ниже пика удвоенной и даже утроенной энергии. В спектре кремния наблюдается только пик с удвоенной энергией, соответствующий совпадению в пределах временного разрешения схемы устранения наложения импульсов. Оценкой качества работы служит область вблизи лика удвоенной энергии кремния, который должен быть меньше 1/200 основного пика при допустимых скоростях счета в системе. [c.268]

Значения удельного импульса приведены в процентном отношении к удельному импульсу оптимально спроектированного РДТТ с соплом, снаряженного тем же ТРТ. [c.134]

Вторая задача планирования эксперимента. Для заданного общего времени проведения одноточечного эксперимента Т и времени подачи импульсов индикатора = О, Аг,. . ., / Ai,. . ., AtN = = Т построить оптимальный план эксперимента, в котором условия проведения каждого единичного и-то эксперимента определяются вектором == [и , Уц], где подвекторы и , г> , и = 1, 2,. . . . . Ы, ш задают в и-ж эксперименте значения компонентов соответственно подвектора управляемых переменных, нодвектора объемов подаваемых импульсов. Причем V — [c.166]

Технико-экономические показатели электрогидравлических установок зависят от их электрических характеристик, конструктивных особенностей и свойств обрабатываемых материалов. Выход продукта прямо пропорционален энергии отдельного импульса и для термообработанного кварца имеет порядок 4-10 5 кг/Дж при увеличении емкости до 0,2- 0,3 мкФ выход возрастает. С увеличением емкости и индуктивности разрядного контура время разряда возрастает, и эффективность процесса снижается. Существуют оптимальные величины искровых промежутков, при которых импульс давления имеет [c.117]

Здесь рассмотрена работа ПЭП в импульсных дефектоскопах, применяемых для контроля методами отражения и прохождения. Работа ПЭП в приборах, работающих по методам колебаний, будет рассмотрена в 2.5. Комплексные сопротивления Z и подбирают из условий оптимальной связи генератора с ПЭП достижения максимальных значений коэффициента преобразования и ши-рокополосности. Шнрокополосность имеет важное значение для импульсных дефектоскопов она позволяет обеспечить наименьшее искажение в процессе излучения и приема коротких акустических импульсов. [c.62]

Эта последовательность получила название UPT (Universal Polarisation Transfer-универсальный перенос поляризации), хотя введение нового названия прн изменении длительности всего лишь одного импульса может показаться излишним. Для оптимальной чувствительности необходимо подобрать 0, исходя из спина и числа ядер S, и ф, исходя из спина и числа ядер 1. И в том и в другом случае эго делается следующим образом. Пусть мы имеем N ядер со спином Каждое конкретное ядро i может находиться в состоянии, определяющемся спиновым квантовым числом яг,, которое может принимать Ъ + 1 значение в диапазоне от -i до с шагом 1. Если мы определим число М как [c.212]

Если иам необходимо осуществить иепрсрывное облучение ядер сигналом малой мощности, например при гомоядерной развязке, то удобнее использовать амплитуду поля, а ие длительность импульса. Для выбора параметров эксперимента с целью получения эффективной развязки-илн оптимальной селективности удобно иметь таблицу, отражающую связь амплитуды поля и мощности декаплера. Расчет. эффективной амплитуды поля декаплера по длительности его тг-импульса может оказаться очень сложным, поскольку на фурье-спектрометрах гомоядерная развязка реализуется при помощи облучения короткими импульсами (развязка с разделением времени), которая снижает эффективную амплитуду поля на неизвестную в общем случае величину. [c.224]

Рис. 7.8. Сравнение составного ге-импульса ОКОРЕ-1б (вверху) с обычным я-им-пульсо.м (внизу). Для того чтобы смоделировать влияние неоднородности поля 5 , зависимость амплитуды сигнала от расстройки изображена в обоих случаях при онтимально.м угле поворота (слева) и при угле, превышающем оптимальный

В одномерных спектрах, полученных в таком режиме, фазы и интенсивности сигиалов оказываются зависящими от отклонения их частоты от резонансной, ес ш, конечно, а не равен углу Эрнста. Одиако такой угол не будет оптимальным с точки зрения чувствительности предпочтительнее импульсы большей длительности. В экстремальном [c.237]

Цифровое разрешение и времена выборки данных. Одномерные протонные спектры обычно регистрируются с цифровым разрешением, равным илн несколько меньшим, чем наблюдаемая ширина линии. Например, для регистрации спектральной полосы шириной 10 м. д. типичные условия соответствуют регистрации от 16 до 32 К точек данных, что в зависимости от иапряженности поля приводит к временам выборки данных порядка нескольких секунд н цифровому разрешению 0,2-0,4 Гц иа точку. Для молекул среднего размера ширины линий составляют обычно от 0,5 до 1,5 Гц в недегазированных растворах, поэтому на каждую линию будет приходиться несколько точек. Это может быть недостаточно для некоторых операций, требующих точных количественных измерений, но в целом оказывается достаточным, еслн преследовать только цель разрешения мультиплетной структуры. Поскольку значения Tf лежат в диапазоне 0.2-0,6 с, за время каждого прохождения поперечная намагниченность будет самопроизвольно затухать практически до нуля. Поэтому ие возникнет стационарного эха, и использование импульсов, соответствующих углу Эрнста (гл. 7), дает оптимальную чувствительность. [c.298]

Еслн мь1 проделаем то же самое для такого сильного ядра, как 41, то проблема чувствительности исчезает, но вместо нее возникают другие сложности [14]. Выбор задержки т в случае С прост для систем АХ ее оптимальное значение составляет l/4i (для сильносвязанных систем нужны несколько различающиеся значения, см. книгу [5]). Диапазон значений J для прямых углерод-углеродных констант относительно невелик (примерно 35-55 Гц). Для протонов, напротив, зависимость т от J оказывается более сложной нз-за того, что часто приходится иметь дело со сложными спиновыми системами, да н диапазон изменения констант спин-спинового взаимодействия оказывается шире (для сравнения, скажем, от 2 до 20 Гц). Другая проблема д.пя систем, содержащих более двух спинов, состоит в том, что двухквантовая когерентность при действии последнего импульса может перераспределяться по всем переходам в спиновой системе это усложняет интерпретацию каждой строки но Vi, соответствующей сигналам от пары связанных ядер. К счастью, этот недостаток может быть частично устранен в результате того, что последний импульс задается равным Зтг/4, а не л/2, что по аналогии с OSY-45 ограничивает большую часть перераспределения теми переходами, в которых участвующие ядра непосредственно формируют двухквантовую когерентность [14] (здесь термин непосредственно используется в прямом смысле, безотносительно связи между переходами). На рнс. 8.41 представлен протонный двумерный спектр INADEQUATE 2,3-дибромцропноиовой кислоты с завершающими импульсами л/2 и Зл/4. [c.336]

Проблема получения оптимального энергетического разрешения зависит не только от качества кристалла-детектора, окружающей его среды и связанной с предусилителем электроникой, но также и от рабочих характеристик главного усилителя. Для системы 51 (Ь )-детектора это имеет в особенности критическое значение, поскольку в отличие от кристалл-дифракционного спектрометра вся спектральная дисперсия осуществляется в электронной системе. Для обеспечения макоимальной линейности, низкого уровня шумов, быстрого восстановления при перегрузке и стабильности при высоких скоростях счета должны использоваться специальные схемы. Большинство промышленных усилителей снабжено схемами гашения для компенсации выброса импульса, когда используется внутренняя связь по переменному току, и схемой восстановления постоянной составляющей для привязки базовой линии импульсов к постоянному [c.223]

Даже при оптимальной юстировке дискриминатора есть энергия, ниже которой полезные имлульсы настолько близки к уровню шума, что дискриминация становится бесполезной. Такая ситуация для магния и кремния схематически иллюстрируется на рис. 5.31. Импульсы магния почти не разрешаются на фоне шума, и, следовательно, для магния трудно осуществить должную настройку дискриминатора. Более того, из-за дрейфа в электронных схемах, обусловленного изменениями температуры, влажности, временными нестабильностями и т. д., уровень ограничения дискриминатора может изменяться. Таким образом, если для кремния можно достичь адекватной дискриминации по совпадению импульсов (рис. 5.32, а), дискриминации для магния практически достичь нельзя (рис. 5.32,6), где [c.228]

Под действием гауссова импульса не возникает никаких других когерентностей, отличающихся от возбуждаемых в 2М-экспериментах. Например, в 1М OSY-эксперименте перенос только антифазных когерентностей к связанному спину относительно одиночной связи является единственным эффектом 90°-го смешивающего импульса. Характеристики возбуждающего импульса при условии, что он воздействует лишь на переходы спина / , не оказьшают какого-либо влияния на интенсивности и фазы других линий результирующих мультиплетов. Однако их общая интенсивность зависит от эффективности возбуждения соответствующих когерентностей. В этом отношении гауссов импульс удовлетворяет всем необходимым требованиям, которые были рассмотрены выше, так как его амплитудно-частотная характеристика имеет широкое плато, а затем круто спадает до нуля. Простое рассмотрение уравнения (33) достаточно для выбора оптимальной величины [c.62]

Система оптимального регулирования гидроциклонов включает кон-центратомер 4, автоматический функциональный преобразователь (АФП) электромеханическую систему регулирования расхода шлама 12. Основ ным элементом системы оптимального регулирования является АФП предназначенный для преобразования сигнала концентратомера в им пульс, воздействующий на систему регулирования размеров шламового отверстия. Величина импульса должна обеспечить установку диаметра шламового патрубка (1тл на оптимальном уровне. [c.92]

Смотреть страницы где упоминается термин Импульс оптимальный: [c.215] [c.216] [c.65] [c.266] [c.178] [c.76] [c.16] [c.32] [c.33] [c.19] [c.208] [c.223] [c.236] [c.237] [c.238] [c.353] [c.364] [c.260] [c.266] [c.153] [c.154] [c.48]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология