Движение капли жидкости в жидкости

Вторичный пар, выходящий из труб, содержит капли жидкости, которые отделяются от пара с помощью отбойника 3 и центробежного брызгоуловителя 4. В брызгоуловитель влажный пар поступает тангенциально и ему сообщается вращательное движение. Под действием центробежной силы капли жидкости отбрасываются к периферии, жидкость стекает вниз, а пар удаляется сверху из аппарата. [c.372]

Таким образом, теория движения пузырьков газа и капель жидкости в жидкости достаточно подробно разработана и показывает, что в присутствии ПАВ пузырьки газа должны подниматься при небольших числах Рейнольдса как твердые шарики, т. е. по закону Стокса. Часто пузырьки газов и капли жидкости в присутствии ПАВ, особенно высокомолекулярных, имеют на поверхности раздела фаз твердообразные пленки, обуславливающие структурно-механическую стабилизацию дисперсных систем. Эти пленки имеют значительную толщину и прочность, а поэтому могут вызывать движение капель жидкости или пузырьков газа совершенно аналогично твердым шарикам. Это показывают расчеты, приведенные в работе [78], и экспериментальные исследования ряда авторов. [c.99]

При сделанных допущениях задача о движении газового пузыря в псевдоожиженном слое аналогична задаче о медленном движении капли вязкой жидкости в другой вязкой жидкости [125]. Различия будут только в условиях на поверхности пузыря.. Поэтому решение уравнений (4.11-3) — (4.11-6), как и решение аналогичных уравнений в задаче о движении капли вязкой жидкости в другой вязкой жидкости, имеет вид [c.178]

Движение капля жидкости в жидкости..................... [c.92]

Смесь пара с жидкостью вводится тангенциально к обечайке сепаратора, благодаря чему струе придается вращательное движение. Капли жидкости отбрасываются центробежными силами к периферии сепаратора, прилипают к стенкам и по ним стекают вниз. [c.463]

Сепаратор центробежного типа представляет собой циклон, но в отличие от него он может устанавливаться не только вертикально, но и горизонтально. Смесь пара с жидкостью вводится в такой сепаратор тангенциально, благодаря чему потоку придается вращательное движение, капли жидкости отбрасываются центробежной силой к стенкам циклона и стекают по ним. [c.112]

Определение скорости движения капли жидкости в условиях массообмена с другой жидкостью [c.79]

Определение скорости движения капли жидкости в условиях [c.220]

Под действием этой силы капля будет падать в жидкой среде с некоторой скоростью U. При движении капли жидкость внутри капли приобретает скорость v, а жидкая среда, окружающая каплю — скорость V. При этом капля в процессе падения остается недеформированной и сохраняет сферическую форму. По прошествии некоторого промежутка времени после начала движения падение капли в вязкой среде приобретает стационарный характер. [c.394]

На рис. 111-18 показан горизонтальный влагоотделитель центробежного типа. Воздух, ударяясь о направляющие лопасти 2, приводится во вращательное движение. Капли жидкости отбрасываются на стенки корпуса 1 и движутся вдоль корпуса в пиде пленки. Конический раструб 3 отбрасывает пленку в кольцевую камеру 4, откуда жидкость стекает в сборник 5. [c.167]

При всей своей простоте выражение (V.7) страдает рядом недостатков. Прежде всего дисперсность жидкости обычно определяется при ее разбрызгивании форсунками в неподвижный воздух. В реальных условиях движущийся газ может существенно повлиять на крупность образующихся капель. Далее, средний объемно-поверхностный диаметр капель дает представление лишь о величине поверхности, но ни в коем случае не отражает гидродинамических особенностей движения отдельных капель (направления и скорости их движения). Иными словами, использование величины ср.к не позволяет по существу применить уравнение (V.6) для определения поверхностного коэффициента скорости массоотдачи. Кроме того, в процессе своего движения капли жидкости могут не только самопроизвольно распадаться, но и коалесцировать при столкновениях, что приводит к изменению их размеров. При попадании на стены скрубберов капли могут либо дробиться, либо стекать в виде пленки. Если же учесть, что газ по сечению аппарата распределяется неравномерно и то обстоятельство, что при образовании капель и их ударе о зеркало жидкости в нижней части колонны абсорбция носит иной характер, чем при полете капли через газ, становится ясным, что аналитический расчет полого скруббера при сегодняшнем уровне знаний происходящих в нем процессов практически невозможен. В силу этого наиболее целесообразным представляется использовать для расчета скрубберов объемный коэффициент скорости абсорбции Kv, устанавливая его зависимость от основных параметров процесса. Эти зависимости удобнее всего представлять, как показала практика, в виде степенных функций. [c.213]

Рассмотренный способ определения Шо", очевидно, должен давать заниженные результаты хотя бы потому, что движение капли в жидкости заменено движением твердого тела. В то же время здесь не учтено разбрызгивание капель при неэффективных соударениях. Необходимо отметить, что удары в каплю, деформированную аэродинамическими силами, могут привести к разбиению при более низких скоростях встречи. [c.209]

В циклонных сепараторах струя газа с примесями приобретает вращательное движение. Капли жидкости и твердые частицы, как более тяжелые, отбрасываются к периферии и затем опадают в нижнюю часть сепаратора. [c.188]

В каждом сечении колонны при огибании потоками элементов насадки наблюдается неравномерность местных скоростей отдельных потоков. Кроме того, внутри сплошной фазы возможно существование потоков, обратных по направлению к движению основной массы жидкости этой фазы. Возникновение таких потоков обусловлено турбулентными пульсациями, а также тем, что некоторое количество сплошной фазы увлекается вместе с каплями диспергированной фазы. Таким образом, спектр плотности распределения скоростей для отдельных элементов потока сплошной фазы в сечении колонны будет иметь вид, показанный на рис. 3.4. [c.30]

При движении капель жидкости в газовой среде лимитирующим сопротивлением для не слишком больших значений коэффициента Генри является сопротивление капли. Однако для очень хорошо растворимых газов (например, для НР) лимитирующим может быть сопротивление сплошной фазы. Поскольку при давлении, близком к атмосферному, отношение вязкостей дисперсной фазы к сплошной порядка 10 , то циркуляцией в капле можно пренебречь и рассматривать каплю, по крайней мере для малых значений Ке, как твердую сферу. [c.204]

При наличии над поверхностью жидкости какого-либо газа, например испарившейся жидкости, необходимо учитывать взаимодействие молекул, покидающих поверхность капли жидкости с молекулами, находящимися в окружающем поле. В результате такого взаимодействия молекула совершает колебательное движение между поверхностью капли жидкости и молекулами поля. Часть из колеблющихся молекул поглощается жидкостью, что оценивается коэффициентом аккомодации б. [c.102]

Капли образуются в отверстиях распределителя, по которому жидкость подается в колонну. Скорость движения капелек диспергированной жидкости относительно стенок колонны зависит от вязкости, разности плотностей [уравнение (4-2)], а также от линейной скорости сплошной фазы. Чтобы получить возможно большую поверхность контакта фаз, в колоннах этого типа следует применять максимальные скорости потока сплошной фазы, так как при этом действительная скорость капелек Шд уменьшается [см. уравнение (4-9)] и вследствие повышенной удерживающей способности улучшается массообмен. Скорость фаз ограничивается пределом захлебывания [16, 32, 136]. Одной из зависимостей для скоростей потоков на границе захлебывания является уравнение [42] [c.311]

Циклоны. В циклон запыленный газ вводится со скоростью 15—25 м/с тангенциально и получает вращательное движение (рис. ХХ-4). Частицы пыли или капли жидкости под действием [c.350]

Известно, что движение капель распыленной жидкости в вихревом высокотемпературном газовом потоке в сушильных аппаратах сопровождается изменением их размеров во времени и пространстве. При этом наибольший интерес представляет начальный участок движения капли в зоне наиболее активного воздействия потока газа, где происходят, как правило, сепарация и интенсивное испарение капель. [c.176]

Рис. 3.26. Траектория движения капли при встречном потоке газа с осевым отводом продукта 1 — распылитель 2 — вход жидкости 3 — вход газа 4 — направляющее кольцо

Для 5<К <25 Накано и Тьен [50] с помощью метода Галеркина получили приближенное решение задачи о движении капли ньютоновской жидкости в неньютоновской среде, описываемом уравнением (1.105). Расчеты проводились при значениях 0,6<и< 1 и 0,0КЛГ<2. Численные значения коэффициента сопротивления приведены в табл. 1.5. При увеличении Ке, как следует из табличных данных, коэффициент сопротивления для псевдопластическ рс жидкостей падает быстрее, чем для ньютоновских. Так, если при Ке<1 коэффициент сопротивления при движении в псевдо пластической среде для любых значений п и X выше, чем в ньютоновской, то уже при Ке = 25 для и = 0,6 и 2 наблюдается обратный эффект. Расчеты Накано и Тьена основаны на использовании системы аппроксимирующих функций, близких по виду к функции потенциального течения. Этим обусловлено отсутствие предельного перехода в решении при Ке 0. [c.34]

Рассмотрим важный для приложения случай движения капли в жидкости, содержащей ПАВ, который может адсорбироваться на поверхности капли [2]. Движение капли приводит к тому, что в передней части поверхностная плотность молекул адсорбированного ПАВ из-за постоянного растяжения поверхности будет меньще, чем в состоянии равновесия с раствором. В кормовой части капли поверхностная плотность будет превышать равновесную. Поскольку поверхность капли в отличие от поверхности твердой частицы подвижная, то молекулы ПАВ движением жидкости будут сноситься к кормовой части капли и там накапливаться. Скопление ПАВ приводит к понижению поверхностного натяжения в кормовой части капли. В то же время увеличение концентрации ПАВ в кормовой части капли приводит к появлению поверхностного диффузионного потока, направленного от кормы к передней части капли. Этот поток стремится затормозить поверхностньш перенос ПАВ и тем самым препятствует дальнейшему накоплению ПАВ в кормовой части капли. [c.459]

Основная особенность рассмотренной в данном разделе математической модели движёния пузыря в псевдоожиженном слое заключается в том, что смесь твердых частиц и ожижающего агента -рассматривается как некоторая сплошная среда, имеющая свойства ньютоновской вязкой жидкости. Это позволяет установить аналогию между задачами о движении газового пузыря в псевдоожиженном слое и-о движении капли вязкой жидкости в другой вязкой жидкости. Однако такой подход применим, строго говоря,, только при малых числах Рейнольдса. [c.183]

Раствор на выпаривание через штуцер Г поступает в нижнюю каме ру и затем в трубы греющей камеры, межтрубное пространство которой обогревается греющим паром. На уровне, соответствующем обычно 20—25% высоты трубы, наступает интенсивное кипение. Образующийся вторичный пар, быстро поднимаясь по трубам, за счет поверхностного трения увлекает за собой раствор. При этом жидкость движется в виде пленки, всползающей по внутренней поверхности труб, и выпаривание происходит в тонком слое. Скорость подъема пленки жидкости достигает 20—25 м/с. Сконцентрированный раствор со вторичным паром выбрасывается в сепаратор, где капли жидкости отделяются от пара с помощью отбойника 3 и центробежного брызгоулавливателя 4. В брызго-улавливатель влажный пар поступает тангенциально, и ему сообщается вращательное движение. Под действием центробежной силы капли жидкости отбрасываются к периферии, жидкость стекает в низ сепаратора, а пар удаляется из аппарата через штуцер Б. [c.280]

Для 5 < Ке < 25 Накано и Тьен [45] с помощью метода Галеркина получили приближенное решение задачи о движении капли ньютоновской жидкости в неньютоновской среде, описываемом уравнением (1.68). Расчеты проводились при значениях 0,6 п 1 и 0,01 2. Численные значения коэффициента со- [c.36]

При движении капли жидкости в оезнасадочной колонне можно различать два периода. После вылета со значительной скоростью из распыливающего устройства скорость капли постепенно уменьшается под действием сопротивления среды (а при распылении снизу вверх и под влиянием силы тяжести) и в конце концов устанавливается постоянная скорость падения, определяемая равенством силы тяжести и силы сопротивления. [c.227]

В случае диффузии хорошо растворимого в жидкости компонента (например абсорбция ЫНз водой) основное сопротивление оказывает пограничный слой на стороне газа. Чтобы получнть значительную скорость в этом процессе, необходимо создать такие условия, при которых пограничный ламинарный слой сократился бы насколько возможно. Этого можно достигнуть путем разбрызгивания жидкости в газе. Вследствие быстрого движения капли жидкости в газе ламинарный слон, окружаюигий каплю, оказывается незначительным и сопротивление его невелико. Внутри капли л-сидкость движется очень медленно, но это не играет роли, так как в случае хорошей растворимости пограничный слой не оказывает сопротивления. [c.569]

Если жидкость чувствительна к действию температуры и необходимо 110 возможности сократить время сушки, то применяют сушильные аппараты с распылением (рис. 16-65), в которых ЛуИдкость разбрызгивается в виде мелких капель внутри сушильной камеры. Температура капли равна температуре мокрого термометра воздуха. Во время движения капли жидкость нз нее испаряется н па дно сушилки падает высушенный порошок. Сушилки этого тина могут работать также и под вакуумом. [c.897]

Расчет реакторов с сегрегированным потоком. В реакторах для проведения процессов в гетерогеннь1х системах часто можно различить непрерывную и диспергированную (зерна твердого тела, капли жидкости, газовые пузырьки) фазы. При движении через реактор каждый элемент диспергированной фазы полностью или частично сохраняет свои особенности, и с учетом проходящего в нем химического превращения такой элемент можно рассматривать как микрореактор периодического действия. Движение диспергированной фазы является частным случаем сегрегированных потоков. Обычно сегрегированный поток определяется как движение отдельных элементов жидкости (газа) или твердого тела, полностью изолированных друг от друга с точки зрения массообмена. [c.329]

Ео1И зависимость (1.115) известна, предельную скорость движения капли или пузыря в жидкости можно получить, используя уравнение баланса силы тяжести с поправкой Архимеда и силы сопротивления, которое дает [c.40]

Компоновка сепараторов. Прежде всего конструкция сепаратора должна обеспечивать движение потока газа в нем под действием центробежной силы. Это достигается с помош ью тангенциального ввода или внутреннего змеевика, в котором газу сообш ается вращательное движение. Последняя конструкция более предпочтительна. Благодаря центробежному направлению потока крупные капли жидкости отбрасываются на стенки аппарата, что значительно уменьшает их унос. [c.84]

Вместо центробежных брызгоуловителей в последнее время получили распространение сепараторы с насадкой из тонкой проволочной сетки, расположенной под прямым углом к направлению движения пара. Капли унесенной жидкости задерживаются на насадке, укрупняются и падают в паровое пространство испарителя. Сетчатая насадка, хотя и обеспечивает высокую степень улавливания брызг, не пригодна в тех случаях, когда пар содержит взвеп1енные твердые частицы. В некоторых случаях, например, при упаривании растворов органических соединений, сетчатая насадка может служить ие только для отделения брызг, но и для поглощения летучих компонентов. Брызгоотделители с сетчатой насадкой успешно применяют в тех случаях, когда вторичные пары должны обладать высокой степенью чистоты. Сетчатая насадка позволяет в этих случаях получать конденсат вторичного пара, содержащий не более 5-10 долей растворенных примесей. [c.121]

При малой концентрации частиц, когда их взаимодействием можно пренебречь, поведение каждой из частиц можно рассматривать как если бы в турбулентном потоке она была единственной. Если при этом частицы крупные, по сравнению с внутренним масштабом турбулентности, то они будут увлекаться в основном только крупномасштабными пульсациями. Если же частицы меньше Яо, что характерно для рассматриваемых нами задач, то основное лияние на их движение будут оказывать пульсации порядка внутреннего масштаба турбулентности. Увлекаемые этими пульсациями капли дисперсной фазы движутся вместе с ними. При этом вследствие неполного увлечения возникает относительное движение капель и жидкости. Для определения закономерностей этого относительного движения мы будем исходить из уравнения медленного относительного движения сферической частицы, выведенного Бассэ, Буссинеском и Озееном для случая покоящейся жидкости и обобщенного Ченом для случая жидкости, движущейся с переменной скоростью [153] [c.180]

Рассмотрим взаимодействие потока горячего газа в цилиндрическом ц коническом каналах с дискретной фазой (каплями жидкости), которая вводится в снутный несущий поток газа (рис. 1). При вводе струп жидкости в результате распыливания образуется снектр капель, и по мере движения в потоке происходит пх распределение по скоростям движения, разогрев и испарение. Предполагается, что капли имеют сферическую форму, а поток газа равномерно распределен по сечению канала и квазнстационареи по процессам переноса тепла, вещества и нмпульса. [c.66]

Аппарат работает следующим образом. Очищаемый газ поступает сверху на первую ступень очистки — в трубу Вентури скорость газа в горловине трубы достигает 50 м/с. В трубу-распылитель подается жидкость с помощью механической форсунки. В горловине и диффузоре трубы Вентури происходит увлажнение газа, его охлаждение и коагуляция частиц пыли, а также поглощение газообразных примесей каплями жидкости. Газовый поток после первой ступени очистки попадает в закручиватель и, выходя из него в основное реакционное пространство ЭПП, превращает жидкость в подвижную пену, одновременно сообщая ьсей газожидкостной системе вращательное движение. Скорость газа в реакционном пространстве ЭПП может достигать 7 м/с. В слое пены происходит вторая ступень обработки газа — окончательное улавливание пыли и газообразных примесей. Пройдя сепаратор, газ удаляется в атмосферу, а жидкость вновь сливается в бункер. [c.264]

Жидкость. В многофазные потоки жидкость может входить в виде непрерывной среды, содержащей диспергированные элементы твердых тел (частицы), газов (пузырьки) или других жидкостей (капли). Жидкая фаза также может быть дискретной, например в виде капель, взвешенных в газовой фазе или другой жидкости. За исключением некоторых специальных видов неньютопов-ских жидкостей, жидкости сильно отличаются от твердых тел своей реакцией на силы деформации. В твердых телах, если сила деформации не слишком велика, возникают маленькие обратимые деформации (упругие), вызывающие равную и противоположную по знаку силу, уравновешивающую приложенную силу, при условии, что твердое тело должно оставаться в покое. В жидкости же уравновешивающая сила может возникать только при условии, что жидкость находится п движении. Жидкость также отличается от твердого тела той легкостью, с которой деформируется граница с другими текучими средами (газами или жидкостями). Существование сил поверхностного натяжения (которое может рассматриваться как [c.175]

В межтарельчатое сепарационное пространство вместе с потоком паров попадают капли жидкости различных размеров. Крупные капли, вследствие того что скорость паров в межтарельчатом пространстве меньше их скорости витания, как правило, под действием силы тяжести вновь возвращаются в слой жидкости. Мелкие капли, скорость витания которых меньше скорости движения паров в межтарельчатом пространстве, а также часть крупных капель, получивших большую начальную скорость, транспортируются потоком паров на вышележащую тарелку, что и приводит к их уносу. Концентрация капель жидкости в межтарельчатом пространстве убывает в направлении движения паров. Поверхность контакта фаз в сепа-рационном пространстве барботажных тарелок в основном определяется поверхностью капель жидкости, вклад которой в массообмен незначителен. [c.230]