Переход фиктивный

Алгоритм заключается в том, что ХТС, состоящая из Л аппаратов, представляется в виде последовательности этапов, причем каждому из них ставится в соответствие N вершин (по числу аппаратов). Добавляя фиктивные вершины начального и конечного состояний и соединив их через промежуточные вершины (аппараты), можно получить сеть, содержащую все возможные варианты расчета ХТС. Переход из начального состояния в конечное по какому-либо маршруту будет соответствовать определенной последовательности расчета ХТС. [c.600]

В контактных аппаратах с неподвижным или взвешенным (кипящим) слоем катализатора, под v- обычно понимают полный объем слоя катализатора, под w — линейную скорость газа, отнесенную к полному сечению аппарата, и под Я — высоту слоя катализатора. Таким образом получают фиктивное Тф, которое больше истинного. Для перехода от фиктивного времени пребывания газа в слое к истинному Тср, и используют отношение [c.44]

Фиктивная скорость wo, соответствующая переходу неподвижного слоя в состояние псевдоожижения, называется скоростью псевдоожижения, фиктивная скорость Шй, соответствующая началу уноса частиц, — скоростью уноса. Отношение рабочей скорости к скорости псевдоожижения [c.181]

Трудности, связанные с использованием математических моделей для целей управления, можно частично преодолеть, применяя специальные методы формирования моделей и, в частности, метода обобщенных фиктивных помех, к обсуждению которого мы переходим. [c.104]

Фиктивная скорость газового (жидкого) потока, при которой неподвижный слой переходит во взвешенный, называется критической скоростью псевдоожижения Шц. [c.526]

Пределом нагрузки насадочных абсорберов, работающих в пленочных режимах, является точка эмульгирования, или инверсии. В обычных насадочных колоннах режим эмульгирования неустойчив и сразу переходит в захлебывание. Поэтому эту точку называют точкой захлебывания насадочных колонн. Фиктивная скорость № 3 газа, соответствующая пределу нагрузки, определяется по уравнению [c.446]

Модель конечной молекулы, которая представляет основной интерес, в простейшем приближении сводится к исследованию спектральных характеристик конечных МГ, состоящих из N элементарных подграфов описанного выше типа. Эти графы схематично представлены на рис. II.5, а. Однако, как отмечалось ранее, ввиду вычислительных сложностей обычно переходят к бесконечной модели макромолекулы и исследуют спектральные характеристики периодических графов. В свою очередь эта задача может быть сведена к изучению спектров конечных макроциклических систем, что эквивалентно введению циклических граничных условий. В этом случае вводят фиктивные связи между некоторыми вершинами крайних фрагментов и переходят к макроциклической системе, представленной на рис. II.5, 6. Конечная модель сопряженной углеводородной макромолекулы в приближении Хюккеля и циклическая модель приводят к одинаковым средним значениям различных спектральных характеристик при стремлении числа элементарных фрагментов N к бесконечности. В частности, средние значения полных [c.60]

При достижении некоторого значения фиктивной скорости потока газа (жидкости) потеря напора Ар делается равной давлению столба зерненого материала высотой Яо, т. е. весу слоя, приходящегося на единицу площади. С этого момента неподвижный слой переходит во взвешенный (иначе кипящий , или псев-доожиженный) слой. Высота слоя, а следовательно, и его объем [c.525]

Из приведенных формул видно, что при каждом переходе через введенные фиктивные поверхности происходит изменение 6у или Ьр на часть их общего изменения. [c.104]

Основной характеристикой этого течения является объемная скорость или расход W, который измеряют непосредственно иа выходе колонки. Если разделить расход, выражаемый обычно в см /мин или см /с, на сечение колонки то получим величину, выражаемую в см/мин или см/с, которую называют фиктивной скоростью. Мы будем обозначать ее буквой ш. Поскольку фиктивную скорость измерить наиболее просто, ее часто используют при описании условий хроматографического разделения, снятии различных зависимостей и т. д. Хотя формально ее размерность совпадает с размерностью линейной скорости, следует, конечно, иметь в виду, что на самом деле это расход подвижной фазы, отнесенный к единице площади сечения колонки. Если мы сделаем разрез колонки, то увидим, что часть сечения непроницаема для течения подвижной фазы, а часть занята каналами и заполнена подвижной фазой. Детальная картина течения в сложной системе сообщающихся между собой каналов неправильной, формы и различных размеров чрезвычайно сложна. Ясно, что истинная скорость потока меняется при переходе от одной точки сечения к другой, меняется она и по длине каналов. Можно, однако, ввести некоторые средние характеристики зернистого слоя и установить среднюю линейную скорость потока. [c.22]

Следует иметь в виду, однако, что в уравнении (1.34) под w понималась средняя по колонке фиктивная скорость элюента. Б жидкостной хроматографии из-за крайне малой сжимаемости элюента и работы при комнатной температуре скорость элюента остается практически постоянной вдоль всего жидкостного тракта от системы ввода до детектора. Поэтому переход от измеряемых величин и 0 к У относительно прост [c.50]

Если при переходе от модели к образцу оставить прежними линейную скорость и отношение Но/О , то снизится объемная скорость, т. е. увеличится фиктивное время контакта, что, в частности, может привести к ухудшению селективности процесса. [c.606]

V r). Такое сведение задачи упругого рассеяния двух частиц к движению фиктивной частицы с приведенной массой р, в потенциальном поле V(r) осуществляется простым переходом к системе координат, связанной с центром инерции сталкивающихся частиц. В дальнейшем мы будем пользоваться только системой центра инерции. [c.496]

При переходе из кинетической области во внешне-диффузионную область скорость процесса при прочих равных условиях значительно снижается и хотя величина активности катализатора во внешне-диффузионной области до известных пределов несущественна, такое снижение скорости эквивалентно фиктивному уменьшению активности катализатора. [c.398]

Удобнее вести расчет массы переходящего в другую фазу вещества, не учитывая подавление роста, а рассматривая вместо этого образование и рост фиктивных зародышей. Тогда объемная доля вещества, претерпевшая фазовый переход, может быть представлена в форме [c.224]

Принимается, что трубопровод состоит из участков, которые могут быть прямыми или криволинейными. Ось криволинейного участка проходит по дуге окружности. Общей границей прямого и криволинейного участков является точка касания. Границы участков называются узлами. Внутри участка не может быть узлов. Из одного узла исходит не более одного ответвления. При необходимости это ограничение можно обойти, добавив небольшой фиктивный участок. В число узлов обязательно входят концевые точки, точки приложения опор, точки перехода на другое сечение, точки ответвления, точки пересечения двух прямых участков, точки сопряжения прямой и дуги. В качестве узла можно задать также любую точку на прямолинейном участке трубопровода, для которого желательно определить внутренние усилия, перемещения и напряжения. [c.41]

Введение фиктивных блоков и переход к расширенной схеме позволяет также, как легко видеть, избежать ситуации, при которой [c.30]

Другой случай, приводящий к аналогичному фиктивному переходу для смектика А в магнитном поле, более детально обсуждается в работе [52]. [c.347]

Ес.яи Н лежит в плоскости симметрии х ) неискаженного образца и Н п, не следует ожидать перехода типа Фредерикса ), за исключением одного частного случая, а именно если слои перпендикулярны стеклянным пластинам, возможен фиктивный переход, определенный в разд. 7.2. [c.370]

Пусть рассматривается эквимолярный переход низкокипящего компонента из яшдкой в паровую среду и высококипящего — в обратном направлении. Число молей Са диффундирующего комнонента на единицу межфазовой поверхности в единицу времени найдется по (11.15) подстановкой фиктивной толщины бе пограничного слоя вместо реальной толщины X (рис. 11.2) [c.72]

Переход от сплошной линии к штриховой на низкотемпературной границе показывает срыв режима, т. е. предельную температуру, ниже которой воспламенение не наступало. Как видим, изменения А з и неоднозначно влияют на характер процесса. Изменение к ведет к прямой зависимости Т = /(кз) — период индукции однозначно уменьшается при увеличении к , т. е. вариация кд аналогична изменению предэкспонента в аппроксииационном выражении для брутто-скорости процесса, заппсанного в традиционном Аррениусовом виде = А ехр (— /КТ). Вариация же / ц ведет к неоднозначной зависимости Т = = /( и) в области высоких температур время индукции сокращается с увеличением /сц, а в области низких — увеличивается. Это означает изменение не предэкспонента, а фиктивной энергии активации. Причем влияние к не так сильно, как влияние к в высокотемпературной области, и гораздо сильнее в низкотемпературной области. [c.316]

Золи с металлическими частицами очень сильно поглощают свет, что обусловлено генерацией в частицах электрического тока, большая часть энергии которого превращается в теплоту. Установлено, что для золей металлов характерна селективность поглощения, зависящая от дисперсности. С ростом дисперсности максимум поглощения сдвигается в сторону коротких волн. Эффект влияния дисперсности связан с изменением как спектра поглощения, так и спектра рассеяния (фиктивного поглощения). Например, золи золота, радиус частиц которых составляет около 20 нм, поглощают зеленую часть спектра ( 530 им), н поэтому они имеют ярко-красный цвет, прн радиусе же частиц 40—50 нм максимум поглощения приходится на желтую часть спектра ( 590—600 нм) и золь кажется синим. Интересно, что очень высокодисперсный золь золота, поглощая синюю часть спектра ( 440—450 нм), имеет желтую окраску, как и истинный раствор соли, например, хлорида золота АиС1з. Кривые световой абсорбции золей серы по мере увеличения днсиерсности также постепенно передвигаются к кривой абсорбции молек /ляриых растворов серы. Это подтверждает наличие непрерывного перехода некоторых свойств от дисперсных систем к истинным растворам. Подобное изменение окраски в зависимости от дисперсности можно наблюдать у ряда других золей. [c.266]

Исходя из определения летучести (см. 4—14), нетрудно прийтн к выводу, что такое изменение условий существования газа, при котором он из реального становится идеальным, должно приводить к приближению фиктивного давлеиия — летучести к действительному давлению вплоть до полного их соыпадения. В частности, при достаточном понижении общего давления и соответствующем уменьшении парциального давления компонентов реакционной газовой смеси для каждого из этих компонентов имеет место предельный переход [c.138]

На рис. 1.6, а представлен типичный фрагмент двухниточного нефтепровода, а на рис. 1.6, б - схема его г.ц. для задачи анализа потокораспределения. Здесь регуляторы на перемычках (РД) являются условными и моделируют работу задвижек в случае различных значений давления нефти на параллельных нитках. На рис. 1.6, в показана г.ц. рассматриваемого фрагмента в более сложных задачах определешя допустимых объемов притоков и максимальной производительности всей системы. В данном случае потребовался переход к циклической схеме, которая получается введением дополнительного узла 11 и соединения его фиктивными ветвями со всеми узлами, имеющими притоки или отборы нефти. На этих ветвях вводятся условные РР для учета ограничений на максимально допустимые 24 [c.24]

В этом можно убедиться путем анализа зависимости удельных объемов кристалла, жидкости и стекла от температуры (рис. 31). Характер изменения свойств жидкости при переходе ее в стеклообразное состояние объясняется следующим образом. По мере понижения температуры структура расплава непрерывно изменяется. При всех температурах >tg расплав успевает переходить в состояние,соответствующее минимуму свободной энергии при данной температуре. Дальнейшее понижение температуры приводит к уменьшению подвижности частиц из-за нарастания вязкости и увеличению времени релаксации структуры. Ниже скорость установления структурного равновесия становится настолько малой, что расплав не успевает релаксировать к своему метастабнльному состоянию. Происходит замораживание структуры, свойственной ей при более высоких температурах. При рассмотрении свойств некоторых стекол используют понятие фиктивной температуры. Она соответствует той температуре, при которой пересекаются кривые изменения объема стекла и переох- [c.124]

При более точном описании кинетики фазовых переходов необходимо принимать во внимание взаимное подавление роста соседних растущих центров. Эта проблема рассмотрена в работах Джонсона и Мела [20], Аврами [21] и Ивенса [22] с использованием весьма сходных методов [23]. Во всех этих работах было принято, что при подавлении рост центров не замедляется, а прекращается вообще. Математический анализ основан на замене реальной системы некоторым ее гипотетическим аналогом, в котором нуклеация может происходить во всем объеме системы. Это подразумевает существование фиктивных [c.223]

Что касается вопроса о мезомерии, то Эйстерт здесь не отклоняется в существенных деталях от взглядов английской школы. Он, в частности, принимает и термин Инголда мезомерия [там же, стр. 62], которому отдает предпочтение перед терм[пюм резонанс . Разницу между рассчитанной энергией фиктивного предельного состояния и энергией мезомерного, не поддающегося изображению формулами промежуточного состояния Эйстерт называет энергией электромерного эффекта для перехода из первого состояния во второе. Происхождение этой энергии Эйстерт толкует так же, как и в теории резонанса, отсылая при этом к работе Инголда 42], а также посвящая специальный раздел квантово-механическому обоснованию мезомерии [41, стр. 69—71]. [c.134]

Действительно, для вопросов об изменении энергии тг-электронов при реакциях, об энергии возбуждения (оптическом или в триплетное состояние), об энергии перехода в состояние аниона и т. д. представляет интерес именно эта величина полной энергии, и нет никакой нужды прибегать к разности менгду полной энергией тт-электронов и энергией фиктивной структуры. При такой постановке задачи, по-моему, не будет повода для упреков расчетным методам. [c.304]

При D hv осуществляются только переходы между состояниями I 7г). Для Н И 2 этот случай может быть описан спин-гамильтонианом с фиктивным спином 5 = 42- Тогда энергии состояний 1 /2) равны /2 ерЯг, так как функции /2) являются собственными функциями 5 . Отсюда ц Для Н Ц X при вычислении матрицы гамильтониана с функциями кет [c.333]

Прежде всего следует отметить, что Для йроведения медленных химических реакций (в случае использования абсорберов в качестве реакционных аппаратов) расчет движущей силы абсорбции и вообще расчет абсорбера как такового не нужны. Определяющим в данном случае будет реакционный объем. Очевидно, что важным является вопрос определения точки перехода процесса хемосорбции из диффузионной области в кинетическую (или наоборот). Как показали И. А. Гольд- д берг и В. И. Кучерявый, критерием такого перехода служит величина (рис. vn. 19), где —линейная фиктивная скорость газа, м/сек [c.417]

Граничные структуры являются лишь условными способами изображения, не отвечая действительному состоянию Молекулы последнее дежит между изображенными с помош,ью граничных структур фиктивными крайними положениями. Именно эт и выражает термин мезомерия ( между частями ). Таким образом, в принципе нельзя обнаружить реальное существование граничных структур или связывать их друг с другом с помощью каких-либо математических отношений (например, применять к ним закон д -ствия масс). Приписываемые граничным структурам энергии следует также считать лишь абстракциями. Передаваемый граничными формулами смысл — отображение распределения электронов путем ограничивания — подчеркивают с помощью двухсторонней стрелки- - -, которую ни в коем случае нельзя путать со стрелкамиг г изображающими равновесие. Не следует также стирать границу между мезомерией и таутомерией как особым типом равновесия при таутомерии реально сосуществуют разные молекулы, легко переходящие друг в друга. При таком переходе перемещаются уже не только электроны, но также и ионы (чаще всего протоны), В случае таутомерии в принципе всегда можно доказать существование отдельных форм, часто даже уловить их в биде индивидуальных веществ ( десмотропия ), между которыми имеются количественные отношения, выражаемые законом действия масс. Особый вид таутомерии, при которой перегруппировываются лишь электроны (электронная, или валентная, таутомерия), будег кратко рассмотрен в разд. 2.4. [c.63]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология