Гаусса размеру

Нормальный закон распределения. Производственные погрешности при наличии многих независимых и равноценных по величине случайных причин (например, при автоматическом получении размеров) во многих случаях подчиняются нормальному закону распределения (закону Гаусса). Теоретическая кривая (фиг. 5) этого закона определяется уравнением [c.17]

При распределении отклонений составляющих размеров по закону Гаусса [c.33]

Из результатов исследования исключают грубые ошибки — промахи. Для установления границы между грубыми и случайными ошибками пользуются критериями Райта или Шовене. По критерию Райта отклонения от центра группирования размеров, подчиняющихся закону Гаусса, по абсолютной величине больше За, т. е. I л I > За они относятся к грубым ошибкам. [c.49]

При распределениях отклонений размеров, отличных от нормального закона (закона Гаусса), поле рассеивания отклонений [c.56]

Сравним полученные результаты с рассчитанными по формулам Н. А. Бородачева, который в работе [7] вывел уравнения для определения к,- и а,- при распределении отклонений размеров по закону Гаусса, симметрично и односторонне выходящих за границы поля допуска. По табл. 4 находим, что для 50% деталей, подлежащих дополнительной обработке, /Сг= 1,205 а = = —0,47, т. е. совпадение данных величин с рассчитанными по выведенным выше формулам полное. [c.60]

На основании экспериментальных исследований (гл. П), выявлено, что распределения отклонений размеров деталей описанных сопряжений, а следовательно, и зазоров между ними, следуют закону Гаусса (закону нормального распределения). [c.141]

Размер пузыря не является постоянной величиной, а изменяется в некотором интервале [13, 14, 17, 18], спектр пузырей по диаметру достаточно точно характеризуется кривой Гаусса [c.269]

Применение для решения ЦВМ системы линейных или линеаризованных уравнений математических моделей ХТС при N 10 метода последовательного исключения Гаусса, основанного на преобразовании полной матрицы системы размера N X N. связано со следующими трудностями. [c.73]

Результаты определения дисперсного состава пыли обычно представляют в виде зависимости массовых (иногда счетных) фракций частиц от их размера. Под фракцией понимают массовые (счетные) доли частиц, содержащиеся в определенном] интервале размеров частиц. Распределение частиц примесей по размерам может быть различным, однако на практике оно часто согласуется с логарифмическим нормальным законом распределения Гаусса (ЛНР). В интегральной форме это распределение описывают формулой [c.283]

Изучение гидродинамических свойств и светорассеяния разбавленных растворов позволяет получить определенную информацию о размерах и форме молекулярных клубков в растворе. Лишь в 0-растворителе макромолекулы приобретают конформацию статистического клубка, в котором взаимное расположение звеньев и сегментов может быть описано вероятностной кривой Гаусса. Тэта-состояния раствора можно достигнуть, либо варьируя соотношение растворитель - осадитель, либо изменяя температуру. Ниже приводятся значения 0-температур (в °С) для растворов полиакрилонитрила в различных растворителях [c.115]

Следуя [1], можно определить диаметр с з электронного зонда с током 1. Плотность тока в сфокусированном зонде приблизительно распределена по закону Гаусса, и поэтому можно определить размер зонда с з. Для практических целей диаметр зонда определяется как величина, внутри которой содержится некоторая определенная доля полного тока ( 85%). При расчете тока 3 обычно предполагается, что все значительные аберрации вызываются конечной линзой. Учитываются хроматическая II сферическая аберрации, а также дифракционная ошибка. Способ расчета состоит в вычислении отдельных диаметров зонда (1, хр, сф и йд, которые рассматриваются как функции ошибок, а эффективный размер пятна йз равняется корню квадратному из суммы квадратов отдельных диаметров [c.12]

Предположив, что распределение размеров частиц для смеси следует нормальному закону Гаусса, введем величину л, равную отклонению диаметров частиц от их среднего арифметического [c.457]

Влияние взаимодействия между группами (расположенными в цепи на больших расстояниях друг от друга), приводящее к увеличению размера клубка, эквивалентно линейному растяжению цепи при высокоэластической деформации. Можно принять, что клубок растянут в а раз по сравнению с его размером, найденным при расчете статистическим методом по формуле Гаусса (глава IV). Следовательно, истинный размер клубка будет [c.394]

Следует подчеркнуть, что Е, представляет собой напряженность поля на внешней (обращенной к раствору) стороне первой плоскости, а Ет — на внутренней (обращенной к электроду) стороне второй плоскости. Иначе говоря, это напряженности на внутренних сторонах плоскостей, ограничивающих с обеих сторон слой, доступный только для ионов малого размера. При этом надо иметь в виду, что напряженность поля на плоскости изменяется скачком пропорционально сосредоточенному в плоскости заряду (закон Гаусса). [c.605]

Поскольку поверхность пор в общем случае имеет исключительно сложную форму, то определение понятия размер норы п связано с трудностями принципиального характера. С геометрической точки зрения удобным является определение, согласно которому размер поры в любой точке порового пространства есть диаметр наибольшей сферы, которая содержит данную точку и остается целиком внутри пространства поры [28]. Физическую сторону вопроса более правильно отражает следующее определение размер поры есть диаметр такой трубки, которая эквивалентна данной поре по своим гидравлическим свойствам. Данный подход используется при построении различного рода теоретических моделей пористой среды. Естественно, что пористый образец характеризуется определенным распределением пор по размеру. При обработке полученных результатов применяют кривые стандартного распределения, известные из математической статистики (типа Гаусса). [c.23]

Если детектор является линейным, т.е. его показания всегда пропорциональны концентрации компонента в потоке газа-носителя, то размер пика пропорционален количеству вещества, содержащегося во введенной пробе. Если бы пик имел гауссов профиль, высота пика, а также его площадь были бы пропорциональны количеству вещества. Однако кроме нелинейности детектора имеются и другие причины для появления пиков, высота которых не пропорциональна размеру пробы. Кроме того, флуктуации экспериментальных параметров влияют на высоту пика и площадь пика не одинаково. Выбор между высотой пика и площадью пика в качестве основы количественного анализа обсужден подробно в гл. 16 там же рассмотрены источники погрешностей по обоим типам измерения. [c.40]

Помимо формы линии, двумя удобными параметрами, характеризующими спектр, являются первый и второй моменты центральной компоненты. Их можно рассчитать для данной структуры, исходя из известных значений /, Q и -уоо для рассматриваемого атома. Если принять, что в структуре существуют ионы и А1 +, то, используя известные значения /, Q и Too, можно рассчитать величину а из уравнения (21), а также первый и второй моменты. Значение 2а = 17 гаусс, вычисленное лая АЬ/Р, находится в хорошем соответствии с наиболее точным значением 2а = 27 гаусс для -АЬОз. Вычисленные значения первого и второго моментов для данной формы линии, отвечающей уравнению (21), равны( (ДЯ))= 17 гог/сс и ((АЯ) ) = = 1,8-10 гаусс , а измеренные для 7-АЬОз составляют ((ЛЯ)) = 33 гаусс и ((ЛЯ) ) = 3,9- 10 гаусс . Можно провести вычисления и для видоизмененных моделей, получаемых введением протонов и размещением некоторых ионов АР+ в тетраэдрические пустоты. Это не делалось ввиду существующей неопределенности в величинах Тоо из-за влияния на спектр ковалентной составляющей, деформации и размеров кристаллов. [c.48]

Как показывает опыт, метод Гаусса — Ньютона дает хорошую сходимость, если величина скорости реакции W f функционально может быть достаточно адекватно представлена линейной частью ряда Тейлора (III.76). При этом необходимо тщательно контролировать размер шага h чтобы обеспечить наилучшие условия сходимости итерации. Математическое доказательство сходимости итерационного процесса при разложении функций, типичных для уравнений скоростей реакций, в ряд Тейлора даны в работе [157]. [c.168]

В уравнении [1] р —дифференциальная функция распределения R — линейный размер частицы R — средний линейный размер Д — ширина гауссового распределения Н —постоянная. Анализ большого числа опытных кривых показывает, что функция Гаусса во многих случаях является неплохим приближением (рис. 12а). Однако встречаются системы, явно в нее не укладывающиеся. Некоторые кривые распределения лишены строгой симметричности, характерной для квадратичной кривой [c.74]

Рис. 126. Распределение частиц окиси цинка по размерам, не укладывающееся в функцию Гаусса. Сплошные линии—кривые Гаусса, вычисленные для различных параметров

Из общих соображений с.ледует, что в данном случае вероятностное распределение должно передаваться не законом Гаусса (допускающим отрицательные значения размеров), а функциями Пирсона третьего рода [c.253]

Экспериментальные подтверждения. 1. Экспериментальная проверка справедливости закона Гаусса для [х(Х) была выполнена Перреном на частицах мастики размером 0,37 мк, взвешенных в спиртовом растворе. Во время опыта отмечалось положение 30 частиц в течение 30 сек. Таким образом, последовательные перемещения частиц известны. Затем на график из одного [c.245]

При вычислении размера большой пробы следует исходить из того положения, что чем больше будет взято отдельных порций для ее составления, тем ближе будут данные анализа отражать то или другое свойство исследуемого угля. В этом случае отклонения от среднего значения молено вычислить по известному уравнению Гаусса [c.373]

Систематические анализы распределения частиц по размерам показали, что большей частью распределение описывается простыми математическими уравнениями либо нормальным распределением Гаусса, либо логарифмически-нормальным распределением, либо распределением Розена—Раммлера—Шперлинга (РРШ) [8, 9], причем для пигментов большое значение имеют два последних. В отличие от распределения Гаусса они (особенно РРШ) учитывают долю мелких частиц. Кроме того, из практики известны случаи сложных распределений (например, с двумя максимумами). Самый простой способ нахождения решения о предпочтительном распределении — графическое изображение. При этом, как правило, используют дифференциальные и интегральные кривые распределения. [c.80]

И ширины за счет размывания в самой колонне А[1о. Следует ожидать пропорциональности между шириной пика и объемом пробы Vp, что подтверждается более строгими расчетами, проведенными для случая линейной изотермы. Концентрация вещества на выходе из колонны как функция пропущенного объема газа при малых дозах размером т описывается, как известно, распределением Гаусса [c.35]

Для описания распределения частпц по размерам используется также формула нормального расиределенпя (распределения Гаусса) Б виде [c.280]

Величина или А при распределении отклонений размеров отверстия и вала по нормальному закону распределения (закону Гаусса) будет несколько больше, чем рассчитанные по формуле (126), так как центр группирования отклонений зазора будет совпадать с величиной среднего зазора. Однако стремление рабочего к зоне исправимого брака изменяет закон нормального-распределения, увеличивая количество отклонений, попадающих в зону Ар, а следовательно, и процент риска. Для учета изменения асимметрии нормального закона распределения начало кривой распределения перенесено к границе минимального допустимого зазора Amin (фиг. 51). [c.143]

Пример 3 2 Решение задач оптимизации модели на основе уравнения регрессии методами классического аналитического поиска экстремума и Гаусса-Зейделя 76 Пример 3. 3 Расчет оптимальных размеров слоя катализатора в реакторе термокаталитической очистки отходящих газов от пргшесей углеводородов методом неопределенных множителей Лагранжа 79 Пример 3.4. Выбор рациональной схемы взаимного расположения аппаратов на базе [c.162]

Размер гибкой цепи (степень свернутости) оценивают расстоянием между ее концами h (см. рис. 5.2, в). Оно варьируется в широком интервале. Предельные значения = О и = L (где L - длина предельно вы тя-нутой зигзагообразной цепи с недеформированными валентными углами) маловероятны. Число возможных конформаций И для данного расстояния h и распределение макромолекул по расстояниям между концами подчиняются закону распределения Гаусса (рис. 5.3). Наиболее вероятно расстояние, соответствующее максимуму кривой распределения. [c.123]

Чизмадья и сотрудники также исследовали Н3+, используя гауссов базис умеренных размеров и проводя учет конфигурационного взаимодействия. Они получили структуру равностороннего треугольника с расстоянием Не = 1,66ао и полной энергией —1,3397 хартри. Используя ту же вычислительную методику, они нашли, что энергия изолированной системы Нг + Н+ равна [c.414]

В приведенных выше формулах величина г — это длина куновского сегмента, К означает не размер, а удлинение клубка. Гауссов клубок очень рыхлый и легко деформируется даже слабыми силами, так что его размер становится много больше размера Ка невозмущенного клубка. Поэтому разница между удлинением клубка и его размером становится несущественной. [c.737]

Trad МОЖНО провести, применив метод, описанный в гл. 1. Однако представление об общ1 особенностях распределения можно получить, не вычисляя Trad- Уравненне (7.78а) показывает, что функция распределения по составу является функцией Гаусса. Из этого уравнения путем интегрирования но всем значениям у или г молено рассчитать распределение по размерам, не рассчитывая распределения по составу, или распределение по составу, не рассчитывая распределения по размерам. В результате получим [c.331]

Для солей щелочных металлов данные взяты из измерений Абегга и Ризенфельда в 0,5 М растворе соли, а для солей щелочноземельных металлов — из измерений Гаусса в 0,4 М растворе соли. Можно видеть, что эффект высаливания сильно увеличивается с уменьшением размера аниона и особенно велик у иона гидроксила. Заслуживает внимания хорошо согласующийся с ожидаемыми результатами факт, что влияние соли, понижающее и повышающее упругость пара, по-видимому, представляет собой почти аддитивную сумму воздействия анионов и катионов. Нельзя решить заранее, обусловлено ли наблюдаемое уменьшение упругости пара исключительно связыванием аммиака катионами, или анионы тоже в какой-то степени связывают аммиак. Рассмотрим, однако, следующие факты [c.141]

Изменение диаметра Солнца в течение одиниадцати-летнего периода [1] равно +0",0Э увеличение происходит в годы максимума пятен, уменьщение — в годы минимума. Напряженность магнитното поля пятна связана с его размерами [1] Н ж 540 у й, здесь И в гауссах й — диаметр пятна в тысячах километров. [c.975]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология