Теоретические модели пористой среды

Нефтегазовая подземная гидромеханика получает дальнейшее развитие под влиянием новых актуальных задач, выдвигаемых практикой разработки нефтяных, газовых и газоконденсатных месторождений. В связи с этим, наряду с изложением традиционных вопросов, гораздо большее внимание уделяется задачам взаимного вытеснения жидкостей и газов в пористых средах, задачам с подвижной границей и эффективным приближенным методам их решения. Эти последние разделы составляют теоретическую базу при моделировании многих технологических процессов, связанных с повышением нефте- и газоотдачи пластов. Рассмотрены основные типы моделей физических процессов, происходящих при фильтрации пластовых флюидов в процессе разработки и эксплуатации природных залежей при этом основное внимание уделяется численному моделированию. Дается анализ численных схем и алгоритмов, апробированных и хорошо зарекомендовавших себя в подземной гидродинамике и ее приложениях. [c.7]

Отличительной особенностью пористых систем является неупорядоченность их структуры. Решение уравнения Навье — Стокса для течения вязкой жидкости в неупорядоченных системах невозможно. Поэтому при теоретическом исследовании заменяют реальную пористую среду упрощенными упорядоченными моделями с эквивалентными гидравлическими свойствами. Точное решение уравнения Навье — Стокса существует для случая течения по прямой круглой трубке. Данное обстоятельство и было использовано при конструировании моделей. [c.24]

Поскольку поверхность пор в общем случае имеет исключительно сложную форму, то определение понятия размер норы п связано с трудностями принципиального характера. С геометрической точки зрения удобным является определение, согласно которому размер поры в любой точке порового пространства есть диаметр наибольшей сферы, которая содержит данную точку и остается целиком внутри пространства поры [28]. Физическую сторону вопроса более правильно отражает следующее определение размер поры есть диаметр такой трубки, которая эквивалентна данной поре по своим гидравлическим свойствам. Данный подход используется при построении различного рода теоретических моделей пористой среды. Естественно, что пористый образец характеризуется определенным распределением пор по размеру. При обработке полученных результатов применяют кривые стандартного распределения, известные из математической статистики (типа Гаусса). [c.23]

Необходимо подчеркнуть следующее важное обстоятельство. При построении теоретических моделей пористой среды принималось, что все поры открыты для протекания жидкости (газа). Поэтому пористость, входящая в выражения (2) — (5), имеет смысл открытой. [c.25]

Для теоретического обоснования зависимости коэффициента конвективной диффузии D от скорости фильтрации использовались аналогия с процессом турбулентного перемешивания [67], модель идеального грунта [63, 93, 99, 104], статистический анализ сеточных моделей пористых сред [56, 86, 101, 103]. В теории Г. И. Тейлора [104[ и Р. Д. Эриса [63] вытеснения одной жидкости другой, смешивающейся с ней, в капилляре получена квадратичная зависимость коэффициента конвективной диффузии от скорости [c.169]

В первой работе характеризуется механизм- действия гидрофобизированного электрода в топливном элементе. Совещены попытки теоретического описания этого механизма. Изложена методика расчета эффективной электропроводности моделей пористых сред. [c.4]

Из рис. 11 видно, что имеется удовлетворительное согласие теоретических и экспериментальных данных для указанного набора параметров нелинейно-упругой модели пористой среды. Отметим, что использовавшийся в расчетах модуль Юнга среды Е = 10 МПа на порядок ниже его реальных характерных значений для типичных коллекторов типа песчаника. Поэтому представленные расчеты соответствуют сильно сжимаемым породам с большой пористостью. [c.45]

Первые теоретические исследования порового пространства проводили при помощи идеализированных моделей грунта, называемых идеальным и фиктивным грунтом. Под идеальным грунтом понимается модель пористой среды, норовые каналы которой представляют пучок тонких цилиндрических трубок (капилляров) с параллельными осями. Фиктивным грунтом называется модель пористой среды, состоящей из шариков одинакового диаметра. В конце прошлого столетия американский гидрогеолог Ч. Слихтер развил упрощенную теорию фильтрации, позволяющую сравнивать движение жидкости по норовым каналам с течением жидкости по цилиндрическим трубкам. Основываясь на модели фиктивного грунта, он рассмотрел также гeoмeтpичe кy o задачу, позволяющую связать пористость с углами, образованными радиусами соприкасающихся шаров, моделирующих пористую среду, при их различной упаковке. [c.12]

Самойлов H.A. Моделирование температурной аномалии при адсорбции бинарной смеси. // Материалы 5-го Всероссийского симпозиума с иностранным участием Современные теоретические модели адсорбции в пористых средах , Москва, 1999. [c.216]

Структура фильтра. Пористый фильтр представляет собой перегородку с большим числом маленьких пор. В качестве основных теоретических моделей структуры пористого фильтра используются либо модели капиллярного типа, в которых поры представляются в виде разделенных между собой сквозных каналов, либо модели типа спрессованных твердых порошков, когда поры имеют вид взаимно сообщающихся пустот в пористой среде. В пористых фильтрах, разработанных для газодиффузионного разделения, поры большей частью имеют неправильную форму сечения, отличаются извилистостью и сообщаются друг с другом по структуре пористая среда похожа больше на слой шариков, чем на пучок капилляров (см. разд. 3.4.1). Однако для капиллярных моделей теория течения газа оказывается более точной и простой. Поэтому простая модель пор в виде пучка одинаковых цилиндрических капилляров круглого сечения, перпендикулярных поверхности фильтра, используется далее в качестве эталонной при рассмотрении физики диффузии через пористые среды. [c.56]

Экспериментальные данные по разделению. Известно немного точных и надежных данных по разделительной эффективности пористых перегородок. Для того чтобы иметь возможность сравнить их с теоретическими, они должны быть получены на простых моделях пор. Радиус капилляра или зазор между параллельными пластинами должен быть достаточно малым, чтобы работать при не очень низком давлении. Необходимость отбора проб газа, достаточных для точного определения изменения концентрации, создает технологические проблемы, связанные с изготовлением пучка одинаковых капилляров с хорошо контролируемой поверхностью стенок. Такие же проблемы возникают для пористых сред в виде слоя шариков. [c.82]

Разработка теоретических моделей кинетики и динамики адсорбции смесей представляет теоретический и прикладной интерес для описания технологических процессов адсорбционного разделения смесей газов и жидкостей. Ввиду сложности процессов межфазного массообмена в пористых зернах и в пористой среде в целом для описания распределений концентраций в адсорбере обычно применяют простейшие теоретические модели равновесная модель идеального вытеснения и неравновесная модель идеального вытеснения, использующие уравнения кинетики адсорбции смесей в виде [c.174]

Теоретически исследовано продольное гидродинамическое перемешивание в пористых средах. В поток на входе в среду вводится б-образный импульс метки. В качестве модели среды принята модель ячеек идеального перемешивания с застойными зонами. Получено выражение для коэффициента дисперсии. [c.10]

Экспериментальная проверка этого соотношения на пористой среде, составленной из уложенных шариков [15], дала для iS/e =/igp/o os в значение 4,8, тогда как теоретическое значение для модели уложенных сфер равно 4,9. Подробнее капиллярное равновесие в пористых средах мы рассмотрим в гл. 4 и 5. [c.67]

В аннотации к обзору Дуга [1] подчеркивается, что многочисленные модификации уравнения Рэлея — Максвелла и попытки распространить его действие на системы, не соответствующие тем основным положениям, на которые опирается вывод этого уравнения (разбавленные дисперсии, в которых свойства обоих компонентов мало отличаются друг от друга, а дисперсные частицы не взаимодействуют друг с другом), делают получаемые выражения полуэмпирическими корреляционными уравнениями, для которых необходимо экспериментально определять примерные значения функции распределения. При теоретическом анализе явлений проводимости в композиционных твердых средах общим и неизбежным является допущение полного геометрического порядка в распределении фаз. Предполагается, что волокна распределены в матрице равномерно, на одинаковом расстоянии и параллельно друг другу. Однако реальные композиционные материалы, получаемые в результате выполнения целого комплекса технологических операций, имеют структуру, значительно отличающуюся от наших представлений об идеальной модели. Микроскопические исследования реальных композиционных материалов достаточно убедительно показывают неравномерное распределение волокон, отклонение от взаимной параллельности волокон и наличие пористости. Кроме того, недостаточные знания свойств самих волокнистых наполнителей и матриц в свою очередь накладывают дополнительные ограничения на возможности применения теоретических уравнений для прогнозирования теплофизических свойств композиционных материалов. [c.294]

Для пористых мембран в рассматриваемом интервале мембранных потенциалов и концентраций явления предельного тока не наблюдалось. Сложный характер вольтамперных кривых ионообменных мембран и связанное с ним явление предельного тока не следует из т.н.п., которая в этом случае объясняет первый линейный участок характеристики. На основании простой кинетической модели ионообменных мембран оказывается возможным теоретически рассмотреть некоторые особенности явлений переноса в таких мембранах и, в частности, установить линейное соотношение между величиной предельного тока и концентрацией электролита в прилегающих средах [4, 5]. [c.218]

В течение многих лет в Уфимском нефтяном институте под руководством проф. В. В. Девликамова выполняются экспериментальные исследования по изучению основных факторов, влияющих на структурно-механические свойства аномальных нефтей. За это время накоплен значительный объем опытных данных,, позволяющих численно оценить влияние структурообразования на процесс фильтрации аномальных нефтей в пористой среде. Так, например, по содержанию смол, асфальтенов и составу газовой фазы представляется возможным рассчитать динамическое напряжение сдвига нефти при известных значениях коэффициента проницаемости пласта и предельного динамического напряжения сдвига нефти можно оценить величину градиента динамического давления сдвига и градиента предельного разрушения структуры в нефти. Появилась возможность представить эффективную вязкость и подвижность аномальной нефти как функции от напряжения сдвига или градиента пластового давления. Получена новая математическая модель фильтрации аномальной нефти в пористой среде и выполнены некоторые теоретические исследования особенностей движения таких нефтей в круговом пласте. [c.128]

Большая серия экспериментальных исследований по физическому моделированию таких процессов была выполнена В. Г. Оганджанянце Й с сотрудниками [66]. Эксперименты проводились на прозрачных моделях пористых сред. Результаты этих работ были позднее проанализи -рованы и теоретически описаны. Приведем здесь качественное описание явлений, происходящих при вытеснении несмешивающихся жидкостей в двухслойном пласте с различными характеристиками. [c.282]

При теоретическом обосновании кривь х относительных проницаемостей за модель пористой среды принимяляпь пибо гистрмя параллельных щелей с одним и тем же раскрытием, либо система круглых капилляров одного и того же радиуса. Если считать, что при вытеснении вода занимает центральную часть пор, а нефть остается в виде постепенно вымывающейся пленки на поверхности пор, то для щели шириной п имеем следующее [c.52]

При теоретическом исследовании устойчивости и циркуляции жидкости в пористой среде [20] принималась квазигомогенная модель горизонтального слоя, ограниченного плоскими изотермическими поверхностями и заполненного несжимаемой жидкостью, близкой по своим свойствам (прежде всего, по теплопроводности) к зернистому слою. Получено критичёское значение Rao = 4n 40, при котором нарущается устойчивость жидкости в слое. Это значение подтверждено в опытах. Как известно, для однофазной среды в горизонтальном слое аналогичная величина (ОгРг)о = 1700 [22, стр. 361]. Теоретически и экспериментально показана возможнос гь существования двухмерной конвекции, когда конвективные токи им ют вид чередующихся по направлению движения цилиндрических валиков. С увеличением критерия Ra устанавливается трехмерная конвекция, характеризующаяся образованием призматических щестиугольных ячеек с щириной примерно вдвое большей, чем высота. Внутри ячеек жидкость движется йверх, а на границах — вниз [19]. Подобная картина циркуляции в горизонтальных прослойках жидкости известна [12,21]. При Ra > 200—400 конвекция в пористой среде становится хаотической, нестационарной [19]. [c.109]

Большинство опубликованных данных о результатах лабораторных и теоретических (на математических моделях) исследований свидетельствует об устойчивом увеличении нефтеотдачи при воздействии углекислого газа на модель нефтяного пласта. Положительный эффект отмечается как при использовании карбонизированной воды, т. е. воды с растворенным в ней углекислым газом (рис. 95), так и при вытеснении нефти оторочкой двуокиси углерода (рис. 96). Увеличение нефтеотдачи в лабораторных условиях наблюдается также при капиллярной пропитке пористой среды карбонизированной водой. Из рис. 95 следует, что наибольший эффект получается, если СОа закачивают в пласт на ранней стадии разработки, хотя закачка карбонизированной воды приводит к су-1цественному доотмыву остаточной нефти. [c.159]

Наличие оптимальной скорости вытеснения из однородных пористых сред установлено на основе различных теоретических моделей двухфазной фильтрации. Одна из них использована в работе В. Н. Мартоса и В. М. Рыжика, в которой, во-первых, было установлено, что кривая зависимости протяженности стабилизированной зоны от скорости вытеснения имеет минимум и, во-вторых, что для описания двухфазной фильтрации введена зависимость вида функции капиллярного давления от скорости фильтрации, Более сложная модель неравновесной двухфазной фильтрации, также показывающая немонотонную зависимость нефтеотдачи от скорости, предложена Г. И. Баренблаттом и В. М. Ентовым. [c.93]

На нащ взгляд, общий недостаток рассматриваемых работ состоит в том, что они четко не отражают единой теоретической основы фильтрации жидкости в микро- и макронеоднородных пластах. Создание многочисленных и разных включений, которые размешены в модели по-разному, усложняют однозначную интерпретацию результатов исследований, поскольку те зависят от размеров включений, от их плотности, относительного размера, отношения проницаемости. Как известно, используемые в экспериментах образцы пористой среды не моделируют реальные пласты. Поэтому создание в лабораторных условиях моделей с многочисленными включениями себя не оправдывают. [c.109]

В экспериментах на модели с единичным малопроницаемым включением, как и следовало ожидать из теоретических соображений, наблюдалось опережение водонефтяного контакта на участке с пониженной проницаемостью. При этом с увеличением скоростей нагнетания воды опережение фронта вытеснения в малопроницаемом включении уменьшается. Однако, несмотря на чрезмерно большие скорости нагнетания воды, полного выравнивания или даже отставания фронта вытеснения в соответствии с проницаемостью включения не было достигнуто. Это объясняется тем, что в данных исследованиях использовалась система с повышенным поверхностным натяжением и углом смачивания, приближающимся к 0°. Так же, как в микронеоднородных пористых средах, в макронеоднородных системах подобного типа для выравнивания фронта воды целесообразно в качестве вытесняющих жидкостей использовать растворы с высоким поверхностным натяжением (а = 0,045 Н/м) и углы смачивания 45—60°. [c.109]

Хабалов В.В., Моргун Н.П., Цветнов М.А., Шевелева И.В. Адсорбционные характеристики АУВ в процессах адсорбции растворов// Материалы V Всероссийского симпозиума с участием иностранных ученых Современные теоретические модели адсорбции в пористых средах -М.,- [c.7]

Для пористых сред в виде слоя шариков Бретон [3.37] точно измерил проницаемость и эффективность разделения изотопных (аргон, рис. 3.8) и изобарных (азот — этилен) бинарных смесей, которые соответствовали теории проницаемости и разделения [3.37, 3,125, 3.126]. Опытные значения S/Sq совпадают в пределах 1% с вычисленными значениями во всей области давлений, в которой 5/5о>0,3, однако они соответствуют экспериментальному коэффициенту формы для молекулярного потока Ря = 0,35, что на 20% ниже теоретического коэффициента формы для пористых фильтров, структура которых, как было показано, соответствует второму из распределений /(/ц) (3.34). Различие становится еще более заметным, если коэффициент Pjf вычисляется непосредственно из структуры пористого фильтра, наблюдаемой под микроскопом. Эти аномалии имеют сходство с аномалиями, найденными Фейном и Брауном для капилляров. Эксперименты проводили с пористыми фильтрами из спеченных бронзовых и никелевых шариков размером 37—44 мкм, Л =18 мкм, 6 = 0,32 при допущении, что выполняется закон диффузного отражения. Для понимания элементарных процессов газовой диффузии приходится рассматри- i вать большое число моделей и использовать различные теоретиче- [c.84]

Попытка сопоставить полученные в разделе 1.4 теоретические формулы с экспериментальными данными затруднительна по следующим соображениям. Во-первых, формулы в разделе 1.4 получены для модели равновеликих шаров (наиболее простой модели), хотя, как показано в разделе 1.2, модель разновеликих шаров (гф>г , рис. 26) более близка к реальности. Расчет электрохимической активности в модели разновеликих шаров дан в [38], однако там в формулы вошло большое количество трудноконтролируемых параметров пористой среды (средние радиусы зерен, их пористости и т. д.). Поэтому сопоставление расчетных и экспериментальных данных было проведено в [1, 10, 11] следующим образом. Если входящие в теоретические формулы эффективные коэффициенты брать из экспериментальных данных, а не из расчета, как это делалось в разделе 1.2, если, затем, не принимать во внимание принципиальное отличие гидрофобизированных электродов от гидрофильных, а просто разделить все поры в гидрофобизированном электроде на газовые и жидкостные , то тогда расчетные кривые для электрохимической активности, полученные в рамках модели, схематически изображенной на рис. 22, можно сопоставить с экспериментом. Подобное сопоставление в [1, 10, И] позволило объяснить некоторые особенности гидрофобизированных электродов— максимум на /, Сфт-кривой, классификацию режимов генерации тока, т. е. те особенности, которые роднят гидрофобизированные электроды с гидрофильными. [c.43]

Физико-химическая механика пористых сред, как и классическая механика насыщенных пористых сред, структурно мозаична, т. е. является объединением ряда дисциплин (теории фильтрациоппой консолидации, физико-химической гидродинамики, теории тенломассонереноса в коллоидных и пористых системах, физики и химии поверхностных явлений и ряда других), базирующихся на общем теоретическом фундаменте - теории переноса массы, импульса и энергии в конденсированных средах. Здесь необходимо подчеркнуть важную методологическую особенность разработки систем моделей и решения задач как физико-химической механики вообще, так и физико-химической механики пористых сред в частности. [c.6]

При решении подобных задач исследователь с необходимостью вынужден привлекать теоретические концепции и методы из теории тенломассонереноса, химической термодинамики, химической кинетики, теории поверхностных явлений. Объединение этих теорий и методов с конкретной целью - решения задач физико-химической механики пористых сред - порождает целый ряд вопросов общего характера. Их исследование и составляет главную цель работы. Именно поэтому в книге меньше, чем обычно принято, уделено внимания решению и последующему детальному математическому анализу конкретных краевых задач. Главное внимание уделено построению физически корректных моделей массообмена п макрокипетики химических реакций в природных пористых средах, а также обосповаппых с позиций механики насыщенных пористых сред и теории поверхностных сил математических моделей физико-механических свойств и процессов переноса в глинистых породах. [c.168]

Наиболее важным результатом, полученным в этой главе, является экспериментальное подтверждение того, что динамические системы со сложной реологией обнаруживают фрактальность пространственных и временных свойств. Теоретически обнаруженные колебания перепада давления качественно подтверждаются данными лабораторных исследований фильтрационных характеристик пористых сред. Расчеты показали, что в рамках рассмотренной модели удается вполне удовлетворительно описать экспериментальную зависимость перепада давления от времени. [c.9]

Для подтверждения теоретических выводов рассмотрим эксперименты по исследованию фильтрации водополимерных буровых растворов, реопектические свойства которых обусловлены описанным в [234] механизмом затвердевания полимерных клубков. Лабораторная установка, на которой проводились опыты, состоит из измерительного процесса, бомбы высокого давления и модели пласта, составленной из трех соединенных друг с другом трубок, набитых кварцевым песком. Такое устройство позволяет расположить по длине модели четыре образцовых манометра. В ходе опытов в бомбе высокого давления, наполненной 1%-ным раствором полимерного реагента К-4, при помощи пресса создавалось давление 4 МПа. Затем через вентиль, расположенный на входе колонки, водополимерный раствор начинал проникать в модель пласта. Регулированием скорости открытия вентиля на входе пористой среды задавали разные темпы изменения давления и по замерам, производимым манометрами, следили за глубиной проникновения раствора. На рис. 7.15 и 7.16 представлены распределения давления, соответствующие мгновенному подъему давления на границе и подъему с темпом изменения [c.247]

Свое теоретическое описание такой режим потока находит, в частности, в рамках двумерной модели трещины со случайным законом распределения ее раскрытия [37] и в более общих моделях параллельных каналов различного (взаимно-коррелированного) раскрытия. Ясно, что каналовый механизм фильтрации снижает демпфирующее действие пористой матрицы и роль сорбции на поверхностях трещин, сокращает время продвижения загрязнений (трассеров) и увеличивает их пиковые значения, в первую очередь, в относительно мелкомаспггаб-ных процессах. В частности, диффузия в матрицу (а вследствие этого, и внутрипоровая сорбция) сокращается на 1 -2 порядка, хотя интенсивность диффузии и не падает во времени подобно обычной трещиновато-блочной среде с ограниченной приемной способностью блоков. Впрочем, в реальности, именно диффузия в матрицу (наряду с конвективно-дисперсионньпл рассеянием вещества в пересекающие каналы трещины) приводит к подавлению этого механизма миграции с ростом масштаба переноса. Однако происходит это, при прочих равных условиях, существенно позднее и на больших удалениях от источника загрязнения, чем это следует из традиционных моделей трещиноватых сред. Важнейшую роль здесь играет частота пересечения каналов между [c.39]

Представлены результаты теоретических разработок и экспери ментальных исследований процессов переноса в микронеоднородньь средах. Рассмотрены перколяционные модели, позволяющие получит аналитические зависимости коэффициентов фазовых проницаемосте при многофазной фильтрации в неоднородных пористых средах от пара метров неоднородности. Проанализированы способы интеисификаци добычи полезных ископаемых, основанные на использовании новых фи зических эффектов, связанных с перестройкой структуры норового про странства горных пород. [c.2]

Описание процессов переноса нескольких фаз в реальных геологических породах основывается на введении эффективных макрохарактеристик для микроскопически гетерогенных пористых сред. На практике их определение производится преимущественно прямыми экспериментальными методами, которые являются довольно сложными и продолжительными. Простые теоретические модели, типа модели бесконечных цилиндрических пор, являются слишком грубыми и не позволяют описывать и объяс пять многие из опытных данных. Для получения более адекватного теоре тического описания процессов многофазного переноса на микроуровн необходимо использовать решеточные модели структуры порового про странства и перколяционные методы их анализа и расчета. [c.62]

Недоступную пористость определяют из теоретической (рентгеновской) и пикнометрической платностей, при этом способ расчета не позволяет отделить ее от дефектов структуры. Эта пористость является, таким образом, частью микропористости, которая не заполняется пикнометрической средой. Ее можно рассматривать не толькр как изолированные пустоты, т.е. объемы с нулевой плотностью, но и как области дефектной структуры, заполненные неупорядоченным углеродом [20]. Плотность этих областей существенно ниже плотности углерода, но больше нуля. Расчет плотности углеродного вещества, находящегося в неупорядоченном состоянии, показал величину 0,85-1,0 г/см. В рамках предлагаемой в работе [20] модели недоступной пористости, уменьшение ее объема с повышением температуры обработки может рассматриваться как переход неупорядоченного углерода, находящегося в виде деформированных образований, в упорядоченное состояние. [c.48]

Возрастание продольной вязкости при увеличении градиента скорости при растяжении вязкоупругого пористого клубка является следствием двух факторов — ориентационного механизма, аналогичного описанному выше для суспензии жестких эллипсоидов (но с той разницей, что анизотропия молекулярного клубка — вынужденная, создаваемая самим градиентом скорости и являющаяся в этом смысле деформационной анизотропией ), и релаксационного механизма, связанного с большими деформациями вязкоупругой среды и аналогичного тому, который приводит к возрастанию вязкости максвелловской жидкости с одним временем релаксации при больпшх деформациях. Количественные предсказания теории продольного течения суспензии вязкоупругих статистических клубков зависят от выбора модели самого клубка (ср, модели КСР и КРЗ с различными распределениями времен релаксации) и от способа учета больших упругих деформаций (ср. результаты применения различных дифференциальных операторов для описания реологических свойств сплошных сред). Поэтому теоретические результаты оказываются неоднозначными, хотя, в принципе, они позволяют объяснить и описать наблюдаемый характер функции X (г), исходя из представления о релаксационном спектре среды. [c.415]

Проблема интерпретации данных сорбционных измерений с целью расчета параметров пористой структуры адсорбентов неоднократно обсуждалась на предыдущих конференциях по теоретическим вопросам адсорбции. Достаточно вспомнить обзорные доклады М. М. Дубинина на первой и четвертой конференциях, в которых было представлено состояние проблемы на рубеже 70-х годов. К тому времени был разработан ряд методов расчета поверхности мезопор и функции распределения пор по размерам, которые и поныне являются традиционными, Среди них феноменологические методы приведения изотерм адсорбции для расчета поверхности (метод БЭТ, метод де Бура, а-метод Синга, // -метод Дубинина—Кадлеца), безмодельные термодинамические методы расчета поверхности и распределения размеров пор (Киселева, Кистлера—Фишера—Фримена, Гарвея, Брунауэра—Микаэля—Бодора), методы, основанные на применении конкретных структурных моделей пространства пор (Дубинина, Де- [c.236]

При теоретическом анализе [96] показано, что модель сетчатого полимера в виде упакованных сфер можно применять, если величина пористости Р системы не менее 26 % (что соответствует кубической гранецентрированной упаковке микросфер при п=12). Максимальная пористость (66 %) такой среды соответствует га=4 (тетрдэдрическая упаковка). Приближение цилиндрических пор справедливо для систем с величиной пористости Р не менее 60 %. Величина пористости в области 30—78 % обратно пропорциональна координационному числу сфер соответствующей упаковки. При п=2 структура не будет пространственно устойчивой. [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология