Жидкость потенциальное движение

Эффективность работы внутренних устройств атмосферной колонны (тарелок, сепараторов, распределителей пара и жидкости, узлов ввода сырья и вывода продуктов) заметно влияет на увеличение производительности колонны, улучшение качества продуктов и повышение глубины отбора светлых. Достаточно привести лишь один пример простейшей реконструкции атмосферной колонны установки ЭЛОУ—АВТ [43] с модернизацией желобчатых тарелок и установкой под отборными тарелками отбойных устройств из сеток. Над прорезями колпачков тарелок устанавливались перфорированные пластины, кромки прорезей отгибались в одну сторону, что обеспечило струйное движение жидкости по тарелке. В результате отбор светлых повысился на 5—7% и составил 41 — 43% при потенциальном их содержании 47,4% температуру нагрева нефти удалось повысить до 345—350 °С по сравнению с 330— 335°С, производительность колонны увеличилась на 10% заметно уменьшилось налегание температур кипения улучшилась [c.174]

До сих пор мы рассматривали различные случаи моделирования двумерных задач или задач, которые сводятся к двумерным. Однако электролитическая ванна пригодна также и для моделирования пространственных полей. Основанием для этого является то, что в пространстве трех измерений потенциальное движение несжимаемой жидкости и распространение тепла, как и электрический потенциал удовлетворяют одному и тому же уравнению — уравнению Лапласа. Однако моделирование трехмерных потенциальных полей связано со значительными-техническими трудностями, которые, впрочем, могут быть преодолены. [c.264]

Приближенная Количественная связь для давления в однофазном потоке может быть найдена, если рассматривать вращающийся поток как потенциальное движение идеальной жидкости. Выделим во вращающемся потоке элементарный объем [c.526]

Пример. Пусть поверхность твердого тела — круговой цилиндр радиуса а. В плоском движении следует рассмотреть потенциальное движение жидкости вне круга радиуса а. Обозначим скорость жидкости вдалеке от круга через V . Поместив начало полярной системы координат в центр круга, получим дифференциальное уравнение и граничные условия (рис. 1.8). [c.34]

Рассмотрим сначала влияние вязкости жидкости на затухание плоских капиллярных волн на глубокой воде. Будем считать жидкость маловязкой, поэтому вязкие эффекты проявляются только в тонком пограничном слое возле межфазной поверхности. Следовательно, вне пограничного слоя движение жидкости потенциальное, причем потенциал описывается уравнением Лапласа, а возле поверхности движение жидкости описывается уравнениями пограничного слоя с условием равенства нулю касательного вязкого напряжения на свободной межфазной поверхности. Решение этой задачи можно найти в [2]. Основное отличие от случая невязкой жидкости состоит в том, что в выражении для возмущений вертикального перемещения поверхности появляется коэффициент вида ехр (-[3, О, где [c.460]

В первом приближении структуру потока жидкости в аппарате с мешалкой можно разделить на две зоны зону I центрального вихря радиусом /"щ и зону И потенциального движения в координатах Гщ < < г < / . Здесь г — текущая координата, а Л = /)/2 — внутренний радиус корпуса аппарата (рис. 115). [c.254]

Метод электрогидродинамической аналогии (ЭГДА) —это метод аналогового моделирования, основанный на идентичности математического описания электрического поля и поля скоростей при потенциальном движении жидкости. Согласно (11.42), для двухмерного потенциального потока [c.100]

Движение безвихревое (потенциальное) —движение жидкости без вращения ее частиц вокруг своих центров тяжести. [c.4]

Аналитические решения основаны на общей теории плоского потенциального движения жидкости. [c.226]

В жидкости каждая молекула обладает значительно большей свободой движения, особенно поступательного и вращательного. При нагревании жидкости молекулярное движение усиливается. Как всегда, кинетическая энергия обусловливает хаотическое движение, приводящее к распределению молекул по возможно большему объему. Поэтому по мере увеличения энергии движения (сростом температуры) все большее число молекул может удаляться из жидкой фазы, где потенциальная энергия минимальна. При этом происходит другой фазовый переход — испарение жидкости. [c.177]

Изложенное показывает, что теория потенциального движения идеальной жидкости позволяет исследовать поле скоростей в области колеса. Однако движение реальной вязкой жидкости протекает достаточно сходно с потоком идеальной жидкости лишь в случае конфузорного потока — потока с нарастающими скоростями. В случае потока с падающими скоростями явления, связанные с вязкостью жидкости, могут существенно изменить картину течения [84,85]. Сильно влиять на действительную [c.64]

При потенциальном движении скорость жидкости всегда может быть представлена в виде [c.21]

Таким образом, в тех случаях, когда вязкость жидкости сравнительно мала, отношение Л/С должно быть велико и движение — мало отличающимся от потенциального движения в идеальной жидкости. [c.603]

Капица наблюдал отклонение листка, подвешенного перед открыты концом капилляра, при нагревании гелия в закрытом его конце. Это явление получает следующее естественное объяснение Втекающий в капилляр поток сверхтекучей жидкости не производит на обтекаемый ею листок никакого давления (благодаря потенциальности движения). Напротив, вытекающий из капилляра поток нормальной жидкости оказывает на листок давление, отклоняющее его в направлении от конца капилляра. Заметим, что мы приходим к весьма своеобразной картине—на погруженное в гелий II тело может действовать сила, в то время как никакого движения жидкости как целого не происходит. [c.405]

Потенциальные движения. Естественно возникает следуюш,ий вопрос если в начальный момент 1 — 0 движение идеальной несжимаемой жидкости является потенциальным, то будет ли оно оставаться таким же во все время движения [c.272]

При пуске скважины в эксплуатацию в условиях упругого режима движение жидкости начинается за счет использования потенциальной энергии упругой деформации пласта и жидкости сначала в ближайших окрестностях забоя, затем во все более удаленных областях пласта. [c.131]

Известно, что при возникновении в сверхпроводнике транспортного тока (наложении потенциала поляризации) вихри под действием силы Лоренца стремятся увеличить свой размер, вследствие чего происходит движение и разрыв вихревых нитей. Перемещение вихрей в условиях жесткой решетки и поверхностной пленки жидкости сопровождается движением ассоциатов. Однако в критических условиях, когда потенциальные барьеры, удерживающие вихри на ассоциатах, становятся преодолимыми, вихри способны отрываться от материнской структуры с закреплением (пиннингом) на структурных дефектах сопряженной среды в аксиальном направлении, так как сила Лоренца вихря направлена параллельно каналам вихревой решетки. [c.142]

Очевидно, что фронт движения жидкости в прорези пройдет расстояние ДА и остановится в тот момент, когда завершится переход кинетической энергии движения в потенциальную энергию упругого сжатия. Тогда объем жидкости ДУ = - ДА) будет обладать наибольшей потенциальной энергией, которая впоследствии перейдет в энергию ударной волны. [c.66]

Движение жидкости и газа в пласте в процессе его разработки происходит как за счет использования потенциальной энергии пласта и насыщающих его жидкостей, так и за счет дополнительных внещних источников энергии. [c.33]

В условиях спиралевидного движения поля скоростей и статических давлений неравномерны по поперечному сечению рабочего пространства. Так как газы вводятся тангенциально по периферии камеры, а отводятся из центральной зоны, то скорости вращения обязаны возрастать от периферии к центру, соответственно статическое давление возрастает от центра к периферии. Приближенное математическое описание этого явления может быть получено, если рассматривать вращающийся газовый поток кж потенциальное движение идеальной жидкости. Выделим ооглаоно рис. 59 [c.188]

Доля молекул, которые имеют кинетическую энергию больше данной, увеличивается быстрее, чем возрастает температура. Вязкое течение жидкости включает движение молекул к новым положениям, при этом молекулы будут проходить через область высоких потенциальных энергий (когда молекула протиски- [c.255]

С точки зрения, теоретической гидромеханики наиболее правильным является расчет, основанный на предположении, что поток в спиральной камере обладает осевой симметрией. Осесимметричное потенциальное движение идеальной жидкости характеризуется постоянством момента скорости, т. е. Vu-r = onst. [c.174]

Уравнение (1.28) выражает закон сохранения механической энергии для вязкой несжимаемой жидкости. Члены z и u l 2g) выражают удельную (т. е. отнесенную к единице se a жидкости) потенциальную энергию положения г и кинетическую энергию u l 2g). Величина p/(pg) представляет собой удельную работу сил давления, член /1,, —работу сил трения (вязкости), а /i —изменение удельной энергии на участке Sj-ij, специфичное для неустано-внвшегося движения. Поскольку величина выражает часть механической энергии, необратимо преобразующуюся в тепловую, то она называется потерей энергии. [c.21]

Экспоненциальный множитель выражает ту долю столкновений, энергия которьк равна или больше Е. Такое выражение является следствием того, что вклад в энергию активации вносит поступательное движение частиц А и В с кинетической энергией вдоль оси столкновения х, равной 1/2/иаУд + + 1/2твУд (сюда входят два квадратичньн члена). В жидкости характер движения частиц А и В меняется он становится колебательным, полная энергия которого (кинетическая и потенциальная) описывается двумя квадратичными членами. В силу этого доля столкновений двух частиц А и В с энергией, превышающей Е, равна Е/КТ)с р гЕ/КТ). Константа скорости превращения пары частиц в растворе [c.208]

Уравнение (2.1) и условие, что скорость жидкости 1 ь в сечении АА, удаленном от пузыря, остается неизменной, составляют краевые условия для решения этой задачи. Движение жидкости внутри области АА В Р РОРВА может быть описано уравнением потенциального движения [см. приложение А, уравнение (А.11)]. Форма поверхности пузыря РОРР устанавливается такая, чтобы удовлетворялось уравнение (2.1). [c.39]

Уравнение Бернулли для реальной жидкости. Прп движении реальных жидкостей действуют силы трения жидкости о стенки трубы, а также силы внутреннего трения, вызываемые вязкостью жидкости. Эти силы оказывают сопротивление движению жпдкостп и представляют собой гидравлическое сопротивлеппе трубопровода. На преодоление гидравлического сопротивления расходуется часть статической составляющей энергии потока. Поэтому общее количество энергии потока по длине трубопровода непрерывно уменьшается. Безвозвратные потери потенциальной энергии потока принято характеризовать потерянным давлением Арп пли потерянным напором кп. Величина кп вводится в уравнение Бернулли для соблюдения энергетического баланса потока реальной жидкости [c.40]

Однако имеется ряд фактов, объяснить которые на основе предположения о потенциальном движении твердой фазы не удается Об одном из таких фактов шла речь в предыдущем разделе, где указывалось, что форма газового пузыря в псевдоожиженном слое може- - отличаться от формы газовых пузырей в идеальной жидкости. В то же время те явления, которые могут быть объяснены с помощью теории, использующей предположение о потенциальности движения твердой фазы, могут быть описаны и в том случае, если от этого предположения отказаться. Например, существование области замкнутой циркуляции газа, связанной с газовым пузырем и возникающей в том случае, когда скорость газового пузыря превосходит скорость газа в промежутках между твердыми частицами вдали от пузыря, может быть доказано на основе теории, не использующей никаких конкретных выражений для тензора напряжений твердой фазы [95]. Существование области замкнутой циркуляции газа связано с наличием достаточно быстрого нисходящего (в системе координат связанной с пузырем) движения твердых частиц у поверхности пузыря, способного вызвать нисходящее движение газа у поверхности пузыря, а не с какими-либо конкретными особенностями поля скоростей твердой фазы, которые могут быть обусловлены той или иной моделью тензора на тряжений. [c.172]

Хорвей показал, что взятое в квадратные скобки выражение в уравнении (10.5) равно нулю, следовательно, поток не зависит от вязкости V кроме того, движение жидкости потенциально. Наряду с условием (9.4) должно выполняться условие баланса масс на фронте кристаллизации [c.401]

Слагаемые t и Сг описывают теплоемкость, связанную с поступательными и вращательными движениями центра масс молекулы в жидкости. В отличие от газа, в жидкости эти движения носят характер колебаний, поэтому С< и Сг в жидкости больше, чем в газе (для t разница составляет около R). Под С,- следует понимать вклад в теплоемкость от внутренних степеней свободы. Считается, что i мало изменяется при переходе из газа в жидкость, поэтому для жестких молекул (без конформеров) Сг может быть рассчитана по характеристическим частотам молекулы в газовой фазе. Следует, однако иметь в виду, что если молекула обладает внутренним вращением, то в жидкой фазе мОлекулярное равновесие может сильно влиять на конформационное равновесие. Член Сот учитывает изменение энергии ориентационных равновесий и проявляется только при наличии молекул, обладающх постоянным дипольным моментом. Последнее слагаемое Са существенно в случае жидкостей с сильными направленными взаимодействиями (вода, спирты и т. п.), а также при наличии длинных углеводородных цепей [124]. Два последних слагаемых в сумме составляют так называемую конфигурационную теплоемкость, отражающую то обстоятельство, что при нагревании жидкости часть энергии может расходоваться не на возбуждение новых степеней свободы, а на изменение потенциальной энергии системы взаимодействующих молекул. Можно также сказать, что конфигурационная теплоемкость связана с изменением структуры жидкости в процессе, изохориче-ского нагревания. [c.153]

Решение задач о пространственном обтекании тел очень сложно. В гидродинамике обычно в случае безвихревого движения (при rot да = 0) идеальной жидкости вводят понятие о потенциале скоростей ф. Проекции скорости будут выражены как = d(fldx Wy = d(f dy W- = дср/дг, a w = grad ф. Таким образом, ф = = ф (х, у, г) для установившегося безвихревого (называемого также потенциальным) движения. Введение еще одной функции г] , связанной с проекциями скоростей w, и (при условии непрерывности их изменения по координатам) = д /ду и = = —d ldx, позволяет получить уравнение неразрывности в виде [c.109]

Для потенциального движения, когда v = grad ф, уравнение неразрывности в потоке несжимаемой жидкости принимает вид [c.132]

При отсутствии трения, поверхностей разрыва и ударов впхревые движения в газе возникнуть не могут. Следовательно, если газ находился в потенциально , (безвихревом) движении и на него накладывается второе потенциальное дви ение, то новое сложное движение также будет потенциальным. В ряде практически важных задач теории центробежных и осевых компрессоров считают, что удельный вес мало изменяется, т. е. принимают газ за несжимаемую жидкость. При таком допущении скорости сложного потенциального движения будут равны геометрической сумме сьюростей составляющих движений. Благодаря этому важному свойству потенциальных движений несж имаемых жидкостей упрощается решение задач теории взаимодействия твердого тела и жидкости путем наложения простейших потенциальных потоков друг на друга [И1—1,3]. [c.291]

Подчеркнем следующее обстоятельство. Волны сжатия представляют собой, как известно, потенциальйое (безвихревое) движение жидкости. Таким образом, можно сказать, что достаточно близкие к нормальному возбужденные состояния гелия соответствуют лишь потенциальному движению жидкости. [c.388]

Для 5<К <25 Накано и Тьен [50] с помощью метода Галеркина получили приближенное решение задачи о движении капли ньютоновской жидкости в неньютоновской среде, описываемом уравнением (1.105). Расчеты проводились при значениях 0,6<и< 1 и 0,0КЛГ<2. Численные значения коэффициента сопротивления приведены в табл. 1.5. При увеличении Ке, как следует из табличных данных, коэффициент сопротивления для псевдопластическ рс жидкостей падает быстрее, чем для ньютоновских. Так, если при Ке<1 коэффициент сопротивления при движении в псевдо пластической среде для любых значений п и X выше, чем в ньютоновской, то уже при Ке = 25 для и = 0,6 и 2 наблюдается обратный эффект. Расчеты Накано и Тьена основаны на использовании системы аппроксимирующих функций, близких по виду к функции потенциального течения. Этим обусловлено отсутствие предельного перехода в решении при Ке 0. [c.34]

Задачи со свободными границами. Класс задач о неустановившихся потенциальных движениях идеальной жидкости со свободными границами достаточно широк. К нему относится, в частности, знаменитая задача Коши— Пуассона о волнах, которые распространяются на поверхности водоема в результате действия какого-либо возмушения первоначально покояш,ейся воды. Хотя эта задача математически поставлена около 150 лет назад, ее полного решения до сих пор еш,е нет. До недавнего времени были известны лишь многочисленные приближенные теории и некоторые точные решения довольно специального характера. [c.275]

Исходная задача ставится так требуется определить потенциальное движение идеалььюй несжимаемой жидкости, на которую действует равномерное поле сил тяжести, в тонком слое над горизонтальным ровным дном с постоянным давлением на верхней свободной поверхности (рис. 1), возникающее под действием некоторого на-1 чального возмущения. Для простоты будет [c.128]

Поверхность сосуда, заполненного гелием-П, покрывается выше уровня жидкости пленкой гелия-П толш,иной (2- 4) X XI0-8 см. Если такой сосуд поместить-в другой, также заполненный гелием-П, причем уровень во внутреннем сосуде будет выше, чем во внешнем, то гелий (в основном сверхтекучий компонент) начнет перетекать из внутреннего сосуда во-внешний. Если уровень во внешнем сосуде сделать выше, чем во внутреннем, то гелий-будет перетекать во внутренний. Это перетекание связано со свойством сверхтекучести, и его следует иметь в виду при работе с гелием-П. Пленка увеличивает площадь, испарения жидкого гелия и затрудняет откачку его паров. Перетекание, носящее характер потенциального движения, по скорости не зависит от разности высот, длины, пути и высоты барьера и составляет для температуры 1,5 К и ниже 7,5Х Х10 см /с на 1 см периметра соединительной поверхности (предел — критическая скорость). [c.189]

Соотношение (2.2) можно переписать в виде /ф = 2а + 1, где — длина дуги, которую пробегает ротор в запертом состоянии. Здесь эта величина назьшается дугой преобразования энергии. Величина этой дуги должна выбираться по некоторым правилам, которые определяются исходя из следующих соображений. При резком перекрытии проходного сечения канала движения потока сплошной среды, согласно теории прямого гидравлического удара Жуковского [391], происходит преобразование кинетической энергии некоторого объема жидкости в потоке в потенциальную энергию упругой деформации этого объема. После завершения этого преобразования начинается процесс релаксации в форме распространения в жидкости ударной волны. Применение этой концепции к единичной прорези ротора дает следующий вьтод длина дуги преобразования должна бьтгь не меньше длины углового расстояния, проходимого ротором, на протяжении которого будет завершен цикл преобразования кинетической энергии объема жидкости, равного объему прорези ротора, в потенциальную энергию упругого сжатия этого объема при перекрытии этой прорези телом статора. Время, в течение которого такое преобразование происходит, назовем временем подготовки прорези к излучению. [c.65]

Таким образом, сумма напоров пьезометрического, геодезичсс-ского и скоростного при установившемся движении элементарной струйки идеальной жидкости остается постоянной и одинаковой во всех сечениях струйки. Это значит, что полная механическая энергия вдоль струйки идеальной жидкости, представляющая собой сумму потенциальной (давления и положения) и кинетической энергии, остается постоянной. [c.14]