Закон неразрывности потока

Каково физическое содержание закона неразрывности потока в общей дифференциальной ((1.17) и (1.20)) и интегральной ((1.21) и (1.22)) формах [c.170]

ЗАКОН НЕРАЗРЫВНОСТИ ПОТОКА [c.46]

Из полученного выражения следует, что произведение средней скорости на площадь живого сечения потока при установившемся движении — величина одинаковая для всех живых сечений вдоль потока и численно равна расходу 0. Выражение (3.4) называют законом неразрывности потока или законом постоянства расхода. На основании этого закона запишем [c.46]

В соответствии с законом неразрывности потока отношение скоростей v v может быть заменено отношением сечений к =Р 1Г, которое для данного водомера является постоянной величиной. [c.55]

По закону неразрывности потока элементарный расход с10 жидкости через рассматриваемую площадку определится как [c.72]

Чтобы представить зависимость теоретического напора Ят от подачи выразим радиальную составляющую абсолютной скорости выхода по закону неразрывности потока через Р [c.212]

По закону неразрывности потока (11.4) при всасывании и нагнетании [c.44]

Если обеспечено достаточное переохлаждение, то при заполнении цилиндра жидкостью соблюдается закон неразрывности потока и цилиндр заполняется на 100%. [c.346]

Из гл. 5 будет очевидно, что уравнение (1-6) является одной из форм закона сохранения энергии или известного закона сплошности (неразрывности потока). Итак, уравнения Максвелла выражают закон сохранения электрического заряда. [c.9]

Уравнение сплошности (неразрывности) потока выводится на основе закона сохранения массы. Для несжимаемого газа при постоянной плотности уравнение имеет вид [c.69]

Коэффициенты турбулентной диффузии О и ж) можно ориентировочно оценить совместным решением второго закона Фика с гидродинамическими уравнениями движения вязкой жидкости и неразрывности потока [15]. Практически же >э = -От + определяют опытным путем, как и коэффициент массопередачи К, Кг з или Ку1,. [c.130]

Конвективный массоперенос (аналогично теплопереносу) в целом описывается системой, состоящей из уравнений Навье — Стокса и неразрывности потока, уравнения конвективной диффузии компонента (второй закон Фика), которое является уравнением материального баланса по компоненту для бесконечно малого объема в движущемся потоке, а также начальных и граничных условий. [c.33]

Выражение (1.1), являясь следствием закона сохранения массы, называется уравнением неразрывности потока жидкости. Из уравнения неразрывности потока, часто записываемого в виде [c.8]

Динамическое уравнение (1.1) дополняется уравнением неразрывности потока, которое соответствует закону сохранения массы движущейся жидкости. Для несжимаемой жидкости при отсутствии внутренних источников массы уравнение неразрывности имеет вид [c.6]

Плотность потока теплоты, вызванного стремлением системы к термодинамическому равновесию, определяется законом Фурье-см. уравнение (3.16). Тогда основное уравнение переноса субстанций для случая переноса теплоты (нри условии неразрывности потока несжимаемой жидкости, постоянстве теплоемкости с и теплопроводности Х жидкости, а также при отсутствии источников теплоты, т. е. у = 0) записывается так [c.52]

Математическая модель движения несжимаемой неньютоновской жидкости может быть представлена в виде системы дифференциальных уравнений, состоящих из уравнения неразрывности потока (закон сохранения массы), уравнения сохранения импульса, уравнения сохранения энергии, реологического уравнения и уравнения состояния. В книге этот метод используется для описания конкретных процессов. На современном этапе, по-видимому, наиболее верным направлением является сочетание физических и математических методов моделирования, дополняющих друг друга, и правильный выбор критериев перерабатываемости. [c.36]

Коэффициенты турбулентной диффузии можно ориентировочно Оценить совместным решением уравнения второго закона Фика с гидродинамическими уравнениями Навье—Стокса и неразрывности потока [24]. Практически в работающих реакторах всегда происходит перемешивание, поэтому наиболее точно суммарный коэффициент диффузии Од или же количество С диффундирующего вещества определяют опытным путем, а затем эти данные переносят на моделируемый процесс с помощью критериальных уравнений. [c.28]

От поверхности фильеры в виде пограничных слоев непрерывно отводится осадительная ванна в количестве, примерно равном произведению величины поверхности перфорированной части фильеры на скорость отвода нити. В соответствии с законом сохранения неразрывности потока такое же количество ванны подводится в виде нормальных потоков, направленных вдоль поверхности фильеры от периферии к центру перпендикулярно оси формующихся элементарных нитей (см. рис. 7.63). Экспериментальное подтверждение возникновения нормальных потоков осадительной ванны было выполнено с использованием метода подкрашенных струй [187]. [c.246]

Закон сохранения масс примесей в модели представлен в виде системы уравнений неразрывности потоков в вершинах сети Г J, 8) [c.356]

Уравнение движения ламинарного потока (1.1) дополняется законом сохранения массы движущейся жидкости, записываемым для несжимаемой среды в форме уравнения неразрывности потока [c.7]

Уравнением неразрывности потока текучей среды называют закон сохранения массы вещества движущейся жидкости. [c.37]

Таким образом, обычное выражение закона постоянства расхода (неразрывности потока) для рассматриваемого случая может быть представлено в виде [c.138]

Определим подачу (или расход) жидкости рабочего колеса модельного насоса. Для этого следует по закону постоянства расхода (неразрывности потока) определить произведение площади выходного сечения колеса (я/)г ф ) на скорость жидкости, выходящей из этого сечения и направленной нормально к нему. Этой скоростью является радиальная составляющая абсолютной скорости выхода с". Заметим, что при определении площади живого сечения на выходе из рабочего колеса введен коэффициент стеснения выходного сечения г лопастями рабочего колеса. [c.200]

Уравнение неразрывности потока. Рассмотрим установившееся движение жидкости в канале произвольного сечения (рис. 1.1). Пусть поток движется со скоростью с от сечения 1—1 к сечению 2—2. В соответствии с законом сохранения массы вещества та масса жидкости, которая находится между сечениями 1—1 и 2—2, для рассматриваемого случая движения должна быть постоянной. Это означает, что масса жидкости, прошедшая через живое сечение канала площадью юь будет равна массе жидкости, прошедшей через живое сечение канала площадью Ш2, т. е. [c.8]

Уравнения гидродинамики включают уравнение Эйлера (закон сохранения импульса) и уравнение неразрывности потока. Одной из классических задач химической гидродинамики [66] является рассмотрение ситуации в вязкой жидкой среде у границы твердой поверхности. Аналогичная задача часто встречается при полимеризации в трубчатых устройствах. [c.129]

Такое, казалось бы, противоестественное движение газа из области низкого в область высокого давления обусловлено поведением заряженных частиц, которые под действием электромагнитных сил движутся к оси дуги, увлекая за собой нейтральные частицы. Последние же ионизуются вследствие электрического нагрева, а образовавшаяся плазма вытекает в осевом направлении. Таким образом, магнитное сжатие дуги приводит к появлению насосного Или вернее компрессорного эффекта. В зависимости от конкретных условий массовая скорость в дуге рУг может быть ниже, равна или даже выше, чем в спутном потоке. Одиако в большинстве случаев на участке / рУг в дуге оказывается ниже, чем в периферийной зоне. В соответствии с законом неразрывности течение в холодном газе должно быть ускоренным. По этой причине, а также вследствие трения газа о стенки канала в спутном потоке плазмотрона будет наблюдаться падение статического давления по длине канала. В периферийной зоне образуется пик массовой скорости. Однако по длине канала неравномерность в распределении по сечению должна уменьшаться, что видно из уравнения импульсов, записанного ради упрощения в одномерном приближений [c.148]

Наибольшее распространение в ГРП получили расходомеры первого типа. Они применяются для измерения расходов газа с давлением более 0,1 МПа (1 кгс/см ), а также для расходов, превышающих пропускную способность двух параллельно работающих ротационных счетчиков. Метод измерения расхода по перепаду давления основан на свойстве неразрывности потока газа (жидкости), протекающего в трубопроводе. Если в одном месте трубы с помощью сужающего устройства уменьшить поперечное сечение, то скорость потока увеличится. Согласно закону сохранения энергии, полная энергия движущегося вещества представляет собой 132 [c.132]

Рассмотрим нестационарное течение упругой ВПЖ в упругой пористой среде. Дифференциальные уравнения для определения давления при упругом режиме пласта можно получить, дополняя закон фильтрации с предельным градиентом (11.8) (или другую аппроксимацию нелинейного закона) уравнением неразрывности и уравнением состояния флюида и пористой среды. Уравнение неразрывности рассматриваемого фильтрационного потока (см. гл. 6, 3) имеет вид [c.344]

В случае поточных систем законы сохранения представляются в виде уравнения неразрывности. Для его вывода воспользуемся методом Эйлера, применяемым в учении о потоках (см. также гл. 6). [c.49]

Рассмотрим пересечение области ст элементом течения. Если написать закон сохранения энергии отдельно для элемента потока в системе отсчета, движущейся вместе с ним, и отдельно для центра тяжести этого элемента, то, используя уравнение неразрывности, нетрудно получить следующие равенства [c.89]

Первое уравнение, уравнение неразрывности, выражает условие сохранения массы это скалярное уравнение связывает мгновенную скорость изменения плотности жидкости в некоторой точке поля, выраженную через полную производную В/Ох, с местной скоростью расширения или сжатия Т-У, обусловленной полем скорости. Второе уравнение, векторное, выражает равенство силы, обусловленной местным ускорением, сумме местной объемной силы, силы, обусловленной градиентом давления, и сил вязкости для ньютоновской жидкости (все силы отнесены к единице объема). Третье уравнение, скалярное, выражает закон сохранения энергии. В нем скорость возрастания температуры приравнивается сумме нескольких членов. Первый из них равен потоку энергии, переносимой теплопроводностью в единицу объема согласно закону Фурье. Второй член выражен через давление исходя из полного тензора напряжений это давление определяется приближенно из обычных термодинамических соотношений для термодинамически равновесного процесса. Поток внутренней энергии, выделенной в единице объема от любого распределенного источника, находящегося внутри жидкой среды, обозначен д ", причем величина его может зависеть от координат, температуры и т. д. Диссипативный член гф, описывающий диссипацию энергии из-за влияния вязкости, представляет собой поток энергии в единице объема, равный той части энергии потока, которая в результате диссипации превращается в тепло. Этот член приближенно равен разности между полной механической энергией, обусловленной компонентами тензора напряжений, и меньшей частью полной энергии, которая описывает термодинамически обратимые эффекты, например, возрастание потенциальной и кинетической энергии. Разность представляет собой ту часть полной энергии, которая в результате вязкой диссипации превращается в тепло. Диссипативная функция имеет следующий вид [c.33]

При одном и том же сечении трубопровода в холодной и теплой ветвях по закону неразрывности потока и, следова- [c.167]

При одном и том же сечении трубопровода в холодной и горячей ветвях, согласно закону неразрывности потока, г1УхРхЯ = = Wtpтg И, следовательно, [c.154]

Коэффициенты турбулентной диффузии можно ориентировочно оценить совместным решением второго закона Фика с гидродинамическими уравнениями Навье — Стокса и неразрывности потока [28]. Практически в работающих реакторах всегда происходит перемешивание [32], поэтому наиболее точно суммарный коэффициент диффузии Од или же количество дифундирующего вещества О определяют опытным путем, а перенос опытных данных в моделируемый процесс производят с применением критериальных уравнений. [c.32]

Для решения этой задачи, к обобщенному закону Дарси и уравнениям сохранения массы нефти и воды (неразрывности потока), плоское двухмерное фильтрационное течение полимерного раствора должно бьггь дополнено следующей системой уравнений [c.183]

К движущемуся однофазному потоку применим закон сохранения массы, который описывается уравнением сплошности (неразрывности) потока. Для элементарного объема dV = dxdydz уравнение сплошности потока за бесконечно малый промежуток [c.45]

Система уравнений трехфазной фильтрации состоит из обобщенного закона Дарси для каждой из фаз (9.8), уравнений неразрывности фаз в потоке (9.5) и условий капиллярного равновесия. Для случая прямо-линейно-параллельного потока вдоль оси х несжимаемых фаз при отсутствии сильТ тяжести эту систему можно представить в виде [c.284]

Расчет процесса разделения смеси в мембранном модуле представляет сопряженную задачу, включающую решение системы уравнений, неразрывности, движения и диффузии (4.1ч-4.4) в напорном и дренажном каналах, которые взаимосвязаны граничными условиями в форме уравнений проницания (4.5- -4.8). Следует учесть, что скорость отсоса (вдува) и селективность мембраны являются функцией термодинамических и гидродинамических параметров газовых потоков, меняющихся вдоль канала и зависящих от выбранной схемы движения в мембранном модуле. Кроме того, в определенных условиях возможно возникновение свободной конвекции вследствие концентрационной неустойчивости диффузионного погранслоя. Численное решение системы дифференциальных уравнений весьма громоздко и в ряде случаев основано на существенных упрощениях реальной физической картины, например, не учитывается продольная диффузия и свободная конвекция. Процедуру вычислений можно упростить, если использовать одномерные уравнения расхода, импульса и диффузии (4.18), (4.21) и (4.29) и обобщенные законы массообмена, изложенные выше. [c.150]

Ю.А. Кныш предлагает рассматривать турбулентный вихрь как автономную динамичную систему, с присущими ему свойствами элементарного потенциального вихря, подчиняющегося законам сохранения энергии, неразрывности и циркуляции. Для определенности элементарный вихрь представим себе в виде замкнутого тороидального кольца. В момент образования такой вихрь аккумулирует в себе некоторый запас кинетической энергии . Предполагается образование турбулентных вихрей на границе раздела вынужденного и свободного вихрей. Образовавшиеся турбулентные вихри диффундируют к центру и к периферии под влиянием сил взаимодействия друг с другом и основным потоком. В периферийной области такой вихрь сжимается, угловая скорость его вращения увеличивается. В результате работы сил вязкости энергия вращения вихря превращается в тепло. В осевой области турбулентный вихрь увеличивается в размерах, угловая скорость его вращения падает. Вихрь разрушается и передает свою энергию окружающему газу, что объясняет и квазитвердое вращение потока. [c.24]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология