Теория равномерного распределения

Кинетической теории теплоемкостей, в основе которой лежит закон равномерного распределения энергии по степеням свободы, точно следуют лишь одноатомные газы в отношении многоатомных газов теория дает только приближенную картину, причем теплоемкости изменяются с температурой и с природой газа, что [c.41]

Теория теплового взрыва. Подробное изложение современного состояния теории теплового взрыва дано в работе [152]. Рассмотрим простейший случай. В нагретый сосуд объемом V, температура стенок которого поддерживается постоянной и рав-иой То, помещена при давлении Р равномерно распределенная горючая смесь. Сделаем следующие допущения. Температура внутри сосуда везде одинакова и равна Т. Постоянной до момента самовоспламенения является и концентрация реагирующих веществ. [c.128]

Обе последние формулы выражают теорему равномерного распределения энергии по степеням свободы, согласно которой (см. стр. 49) средняя энергия молекулы равна [c.46]

По теории равномерного распределения в состав глицеридных молекул может войти только по одному радикалу [c.171]

Таким образом, вместо двух типов глицеридов, возможных для хлопкового масла по теории равномерного распределения, по теории случайного распределения вероятны четыре типа глицеридов в количествах (%) [c.173]

Следует отметить,, что, согласно классической теории равномерного распределения энергии, величина С для твердых тел не должна зависеть от температуры. При обычных температурах это приблизительно верно, но при низких температурах теплоемкости твердых тел быстро уменьшаются с понижением температуры. Стремясь создать теорию теплоемкости твердых тел, лучше отвечающую фактам. [c.18]

В большинстве случаев при расчете оболочек вращения их края рассматривают свободными и расчет выполняют с достаточной для практики точностью по формулам безмоментной теории расчета. В действительности край оболочки вращения обычно нагружен равномерно распределенными краевой силой и краевым радиальным моментом, появляющимися вследствие ограничения свободы деформации края оболочки. [c.40]

КИМ методом связано с определением значений подынтегральной функции над некоторым регулярным множеством точек. При решении аналогичной задачи по методу Монте-Карло расчет подынтегральной функции (с последующим суммированием) проводится над множеством случайных точек, равномерно распределенных в заданной области. Метод статистических испытаний используют при решении многих математических задач (вычисление интегралов, решение систем алгебраических уравнений, решение дифференциальных уравнений и др.), задач физического и прикладного характера (в особенности в атомной физике, статистической физике, в теории массового обслуживания, теории стрельбы и т. д.). Расчеты различных физических процессов по методу Монте-Карло связаны с получением последовательности случайных событий, моделирующей рассматриваемый процесс. Датой рождения метода считают 1949 г., хотя основные его идеи зародились раньше. Широкое распространение метод Монте-Карло получил благодаря появлению быстродействующих вычислительных машин. С помощью машин оказалось возможным производить расчеты для достаточно длинных цепей случайных событий, чтобы статистические методы могли дать хорошие результаты. К этому следует добавить, что расчеты по методу Монте-Карло удобно программировать точность расчетов можно по желанию увеличивать путем увеличения числа статистических испытаний. [c.387]

О влиянии высоты слоя на однородность псевдоожижения в литературе высказываются противоречивые мнения [18]. В то же время показано [21], что увеличение диаметра аппарата повышает однородность псевдоожиженного слоя при хорошем газораспределении. Наилучшее качество псевдоожижения достигается [21] при использовании устройств, обеспечивающих тонкое диспергирование и равномерное распределение газового потока. Для ориентировочной оценки однородности псевдоожижения можно использовать формулу, базирующуюся на положениях двухфазной теории [16] [c.171]

Связь между теорией рассеяния света частицами и теорией рассеяния света на флуктуациях слишком сложна и не может быть объяснена на том уровне, который был принят в нашем изложении. Несмотря на различие в подходах, обе теории в сущности похожи. При этом не совсем понятно, какая из этих теорией является более общей. Дело в том, что с теоретической точки зрения нельзя найти условия, при которых одна теория была бы применима, а другая — нет. Например, если в системе имеются условия, при которых отдельная частица не рассеивает света (например, при = По), то и при флуктуациях концентрации этих частиц рассеяния тоже не будет. Наоборот, если рассеивающие свет частицы все время остаются в совершенно равномерном распределении (например, система при равномерном распределении заморожена при Т = 0), причем п.1 Ф По, то с точки зрения оптики каждая частица будет играть роль флуктуации. Применимость той или иной теории в каждом конкретном случае определяется только практическими соображениями. Например, при исследовании раствора макромолекул легко найти зависимость п от концентрации с, тогда как неизвестно. В этом случае используется флуктуационная теория. Эквивалентность обеих теорий можно показать следующим образом [1 ]. [c.25]

В 1888 г. Нернст предложил теорию диффузии, предположив, что причиной диффузии является осмотическое давление. Конечно, в этом случае осмотическое давление нельзя рассматривать как реально существующую силу, так как оно проявляется только при наличии полупроницаемой мембраны. Однако в основе как осмотического давления, так и диффузии лежит хаотическое движение молекул, которое в последнем случае приводит к равномерному распределению компонентов во всех частях системы. Поднятие уровня в трубке осмометра вызвано стремлением раствора к увеличению своего объема (соответственно к снижению своей концен- [c.46]

Из кинетической теории газов следует, что закон равномерного распределения энергии относится к различным видам движения молекулы. Например, для описания поступательного движения необходимо знать, как изменились координаты молекулы в трехмерном пространстве поэтому говорят, что поступательное движение молекулы имеет три степени свободы. Аналогично вращение двухатомной молекулы имеет только две степени [c.21]

Основы физической теории растворов были заложены уже во второй половине XIX в. Сванте Аррениусом и Вант-Гоффом. Согласно этой теории процесс растворения рассматривается как чисто физический процесс равномерного распределения частиц растворяемого вещества по всему объему растворителя, который представляет собой некую индифферентную среду. При этом допускают, что никакого взаимодействия между молекулами растворителя и частицам растворенного вещества не существует. Физическая теория растворов подкреплялась тем, что целый ряд свойств растворов — повышение температуры кипения, понижение температуры замерзания, давление пара, осмотическое давление —действительно зависит только от концентрации растворенного вещества, но не зависит от его природы. Таким образом, растворы, со- [c.80]

В самом деле, классическая теория теплоемкости основана на законе о равномерном распределении энергии по степеням свободы молекул и допущении, что энергия последних может изменяться непрерывно. В соответствии с этим законом движение молекул должно подчиняться принципам классической механики и статистики, а это верно только при высоких температурах. [c.65]

Согласно физической теории (С. Аррениус, В. Оствальд, Я. Вант-Гофф), процесс растворения рассматривают как равномерное распределение частиц растворенного вещества по всему объему растворителя. Растворитель принимают за индифферентную среду. [c.70]

Согласно этой теории, распределение ионов в растворе около поверхности твердой фазы определяется двумя действующими в противоположном направлении факторами. С одной стороны, молекулярное тепловое движение стремится распределить ионы в каждом элементе объема раствора равномерно. С другой стороны, электростатические силы, действующие со стороны заряженной поверхности твердой фазы, препятствуют равномерному распределению ионов противоположного знака (противоионов) в растворе близ границы раздела фаз. В результате противоионы, образующие наружную обкладку двойного электрического слоя, не лежат в какой-то одной плоскости концентрация противоионов, наибольшая около заряженной поверхности твердой фазы, убывает по мере увеличения расстояния от границы раздела фаз по направлению внутрь раствора. [c.323]

Примем, что все п атомов катализатора, попавшие в одну область миграции, ассоциируются в один п-атомный ансамбль. Тогда вычисление числа ансамблей, состоящих из п-атомов, сводится к более общей задаче нахождению распределения атомов катализатора по областям миграции на поверхности носителя. Такая задача в общей теории вероятности решена в виде закона Пуассона, по которому вероятность события, что в некоторой области сосредоточится п молекул при их среднем содержании у (отвечающему равномерному распределению по поверхности), определяется уравнением [c.107]

Теория Гиншельвуда предполагает равномерное распределение энергии по связям в молекуле. Однако разрыв молекулы происходит по одной какой-либо связи, в результате сосредоточения достаточной энергии на этой связи. Задача сводится, следовательно, к тому, чтобы рассчитать вероятность сосредоточения энергии на одном из S осцилляторов. Такие расчеты проведены в теориях Касселя и Слетера, которые позволили объяснить некоторые дополнительные опытные закономерности, в частности, нередко наблюдаемое на опыте увеличение скорости реакции при малых давлениях. [c.278]

Для расчета соответствующих усилий примем, что частицы грунта действуют на боковые поверхности трещины как на подпорные стенки, и воспользуемся для этого основными положениями теории Кулона. Рассмотрим скелетную систему (совокупность грунтовых частиц) между двумя подпорными стенками с постоянным сцеплением, к которой сверху приложена равномерно-распределенная нагрузка Р д,. В расчет вводим трещину длиной равной единице. Задачу рассматриваем как плоскую с позиций статики предельного равновесия сыпучей среды. [c.77]

При расчете оболочки, защемленной по краям, по безмоментной теории при равномерно распределенной нагрузке усилия определяют по формуле [c.128]

Полученный результат, называемый равномерным распределением энергии, является одним из важнейших следствий кинетической теории. Некоторые возможности использования его уже упоминались при обсуждении свойств газов. [c.640]

Определение расчетных усилий в плите (Мг, Mt и Q) от равномерно-распределенной нагрузки по кругу выполняется по теории упругости с применением к основанию теории упругого полупространства в соответствии с указаниями п.4 3 главы 1 части II книги [4]. [c.27]

Формула для определения коэффициентов прочности, полученная на основе четвертой теории и допущения о равномерности распределения напряжений, имеет следующий вид [c.94]

Для получения равномерного распределения скоростей профиль расширяющейся части сопла должен быть рассчитан методами теории двумерных течений (см. п. 1.11.6, а также [16, 23]). Кроме того, должно учитываться влияние вязкости. [c.68]

Если не учитывать несколько примитивной однокислотной теории распределения по Шеврелю, то первой научно построенной, имеющей своих сторонников и в наши дни, является теория равномерного распределения, созданная известным английским исследователем Гильдичем [Т. Р. НЛ-(111сЬ, 209—210]. По его мнению, жирные кислоты в природных жирах стремятся распределиться равномерно между всеми триглицеридными молекулами. Феномен равномерного распределения Н11(111сЬ сформулировал так. [c.169]

Рассчитаем, как распределятся предельные и непредельные кислоты в сответствии с теорией равномерного распределения. [c.170]

Так как для большинства температур действительные теплоемкости превышают величины, предсказываемые теорией равномерного распределения энергии, то следует заключить, что молекулы имеют внутренние степени свободы, которые вносят свою долю в общую теплоемкость точно так же, как поступательные и вращательные степени свободы. Эти дополнительные степени свободы относятся к колебаниям атомов, входящих в молекулу, к внутреннему вращению групп атомов относительно простых связей между этими группами и к движению электронов вокруг ядер атомов. Для всех практических целей теплоемкбсти, связанные с поступательными и вращательными степенями свободы, могут быть приняты рагрДЯИ цацццет-ствующим равномерному распределению 1д (щи пО степей боды. Это правило выполняется для лю ы 5 е1 т , Щ ткл чением самых низких. Следовательно, [c.17]

На практике в большинстве случаев при расчетах тонкостенных оболочек враш,ения, находяш,ихся под воздействием равномерно распределенного давления, нзгнбаюш,ие моменты и поперечную силу не учитывают. Такую теорию расчета оболочек, когда учитывают только растягиваюш,ие или сжимающие усилия 5 и У, называют безмоментной или мембранной теорией оболочек. Во многих случаях расчеты по этой теории дают вполне удовлетворительные результаты. [c.40]

В практических приложениях часто приходится иметь дело с оболочками, тем или иным образом нагруженными системами симметричных сил, равномерно распределенных по свободному краю оболочки. Сначала опыт, а затем и теория, показали, что влияние таких сил на напряжения и деформапнп может 6е>1ть весьма значительным, а его неучет может привести к совершенно неправильным и оншбочным результатам. [c.86]

Основным технологическим процессом получения товарных битумов является окисление кислородом воздуха тяжелых нефтяных остатков [31—33]. В течение 130 лет, т. е. со времени первого применения этого процесса и до наших дней, идет совершенствование режима технологии и техники производства окисленных бптумов. Сравнительно небольшая часть работ посвящена изучению химизма процесса. Тем не менее, и в настоящее время многие вопросы теории химизма и кинетики производства окисленных битумов остаются неясными. Сложность, многообразие п непостоянство состава и свойств исходного сырья, все расширяющиеся области применения и связанные с этим различные требования потребителей к качеству и ассортименту выпускаемых сортов окисленных битумов обусловливают многие трудности в технологии и режиме их производства. Как исходное сырье (тяжелые нефтяные остатки), так и готовая товарная продукция (окисленные битумы) представляют собою сложные коллоидные системы, состоящие из многокомпонентных гетерогенных в физическом и химическом отношении смесей, высокомолекулярных составляющих нефти, крайне недостаточно изученных. Поэтому задача равномерного распределения кислорода в массе сырья и управления процессами окисления его крайне сложна и сопряжена с рядом технических трудностей. [c.132]

После того как экспериментально было доказано, что атом имеет сложное строение — состоит из положительно заряженных ионов и электронов, была предложена первая теория строения атома (в 1903 г. английским ученым Дж. Томсоном) — так называемая статическая или электронно-ионная. По теории Томсона атом состоит из положительно заряженной сферы (положительный заряд равномерно распределен по всему объему атома), в которую вкраплены отрицательные электроны. Электроны нейтрализуют положительный заряд. Они совершают колебательные движения (поэтому теория и назь]вается статической). Сходные элементы имеют сходную расстановку электронов в атомах (попытка объяснить периодическую повторяемость свойств элементов). [c.28]

В большинстве случаев при расчете цилиндров, работающих под воздействием равномерно распределенного давления, радиальным напряжением пренебрегают. Не учитывают также напря-л<ения от изгибающих моментов, действие которых вытекает из изменения кривизны обечайки при деформациях. Теория расчета, учитывающая только растягивающие или сжимающие усилия, носит название безмоментной, или мембранной, теории. [c.50]

До сих пор мы предполагали, что коллоид не является электролитом, а это действительно верно для растворов макромолекул в неполярных растворителях. Однако в водных растворах многие макромолекулы, и прежде всего различные биоколлоиды, как правило, находятся в виде ионов. Если же раствор, кроме того, содержит обычные электролиты, то картина еще более усложняется. Здесь осмотическое равновесие сочетается с электростатическими взаимодействиями. Макроионы, которые не проходят через поры мембраны, частично удерживают около себя противоионы и нарушают их равномерное распределение возникает так называемый мембранный потенциал (играющий важную роль в процессах обмена живой клетки). Электростатически обусловленная повышенная концентрация ионов с одной стороны мембраны является причиной более высокого осмотического давления. Добавка электролита экранирует мембранный потенциал (эффект сжатия противоионной атмосферы), а тепловое движение понижает неравномерное распределение ионов, и осмотическое давление понижается. Предельный случай полностью подавленного мембранного потенциала (равномерное распределение всех ионов около мембраны) соответствует осмотическому давлению раствора неэлектролита той же концентрации. Теорию этого эффекта предложил Доннан (1911г.). Допустим, что слева от мембраны находится раствор полиэлектролита N31 с концентрацией с , а справа — раствор обычного электролита, например ЫаС1, с концентрацией с . Мембрана свободно пропускает молекулы растворителя (воды), ионы Ыа+ и С1 , но не пропускает ионы Для простоты вслед за Доннаном примем, что объемы растворов, находящихся с обеих сторон мембраны, одинаковы. Это делает вывод наглядным, не лишая его общности. Предположим также, что оба электролита полностью диссоциированы. Когда в системе установится равновесие, в ту часть раствора, где находится ЫаК, перейдет х молей ЫаС1, так что концентрация N3+ в нем повысится до - + х, концентрация К останется, как и прежде, равной с , а концентрация С1 , которая вначале была равна нулю, составит х. По другую сторону мембраны концентра- [c.45]

Классическая теория теплоемкости газов. Согласно закону Больцмана о равномерном распределении энергии по степеням свободы мвлекул (закон равнораспределения), на одну степень свободы поступательного и вращательного движения молекулы приходится энергия, равная 2 кТ), а на одну степень свободы колебательного движения приходится в среднем энергия, равная кТ, так как в среднем на потенциальную энергию гармонических колебаний молекулы приходится столько же тепловой энергии, сколько и на кинетическую, т. е. тоже 2 кТ). Здесь к — постоянная Больцмана она равна универсальной газовой постоянной деленной на постоянную Авогадро [А=6,0232 Дж/(моль-град)]. Таким образом, на одну степень свободы колебательного движения молекулы в среднем приходится вдвое больше энергии, чем на одну степень свободы поступательного или вращательного движения. [c.63]

Однако, по изложенной теории, теплоемкости газов не должны зависеть от температуры, что находится в явном противоречии с опытом. Теплоемкости газов медленно растут с повышением температуры. Такое противоречие с теорией связано, во-первых, с тем, что принятые для расчета модели молекул лишь очень приблилсенно отражают их фактическую структуру, а во-вторых, с тем, что теорема о равномерном распределении энергии по степеням свободы справедлива лишь при достаточно высоких температурах. При низких температурах не все степени свободы одинаково возбуждены . [c.29]

Зависимость масштабного фактора от длины образца обнаружена при испытании образцов диаметром 4 мм из отожженной стали 40X при пульсирующем осевом растяжении и воздействии коррозионной среды (Карпенко Г.В. и др. [182, с. 505—508]). Так с увеличением длины образца с 20 до 72 мм и уменьшением прикладываемого напряжения долговечность снижается на 4—8 млн. цикл. На основании этих результатов можно сделать заключение о справедливости статистической теории для объяснения коррозионной усталости металлов при равномерном распределении напряжений по сечению образца, т.е. при отсутствии градиента напряжений. С увеличением диаметра образцов до 10 мм изменение их длины в интервале 90— 150 мм уже не оказывает существенного влияния на йыносливость стали 40X в аналогичных условиях. Это обстоятельство не противоречит статистической теории, а только подтверждает ее вь(вод о затухающем влиянии фактора неоднородности металла. [c.134]

Неравенство (3-25) выведено из условия равнопро чности на основе первой теории прочности без учета концентрации напряжений. Правая часть неравенства, умноженная на величину тангенциального напряжения, представляет силу, которую воспринимал бы металл, удаленный из отверстия. Левая часть, умноженная на тангенциальное нормальное напряжение, представляет величину компенсирующей силы. Если принять, что в обоих случаях допускаются одинаковые и равномерно распределенные напряжения, то площадь сечения усиливающих элементов должна быть больше или равна площади сечения удаленного металла. [c.96]

Теория кинетики реакций и в частности теория активации освещают вопрос об определении скорости реакции. Важнейшим фактором, характеризующим скорость реакции, является температура факела. Однако для определения времени горения в действительных условиях необходим также учет степени завершения реакции, т. е. учет потерь тепла от недогорания, содержания летучих, золы и влаги в топливе, способа сжигания, крупности и веса частиц коксового остатка, скорости и турбулентности движения газа в топочном пространстве, давления в топке, избытка воздуха в процессе горения и равномерности распределения частиц топлива. [c.55]

Т. с. при равномерном распределении т-ры в реакц. объеме описывается теорией И. И. Семенова. Для р-ции нулевого порядка с энергией активации , предэкспоненциальным множителем кд и тепловым эффектом на единицу объема Q соотношение между кол-вом накапливающейся в системе теплоты н т-рой Т представляют в виде диаграммы (рис.). Скорость тепловыделения описывается кривой [c.426]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология