Коэффициенты рассеяния нейтронов

Для измерения микроскопического коэффициента самодиффузии в некоторых работах [622, 623] использовали метод неупругого рассеяния нейтронов (НРН). Время наблюдения для данного метода составляет 10 с. Полученные с помощью ЯМР и НРН величины Dos для граничной воды приблизительно на порядок ниже величин Dop для объемной воды [620]. [c.240]

Требование к исследуемому образцу. Для получения дифракционного эффекта требуется кристалл определенного размера. Последний зависит от коэффициента рассеяния и быстроты поглощения лучей в веществе поток электронов полностью поглощается при прохождении через слой в несколько микронов рентгеновские лучи дают достаточную интенсивность рассеяния при пересечении слоя в 1 мм для ощутимого рассеяния потока нейтронов нужны уже не миллиметры, а сантиметры. Поэтому для рентгеноструктурных исследований необходим монокристалл с размерами в пределах 0,1 —1,0 мм. В частности, можно использовать игольчатые (нитевидные) кристаллы очень небольшого поперечного сечения. Для нейтронографического исследования обычно требуется более массивный монокристалл — размером в 0,5—1 см (что, впрочем, существенно зависит от интенсивности первичного пучка нейтронов). Получение таких монокристаллов часто составляет самостоятельную техническую проблему. Наоборот, в электронографии можно пользоваться лишь кристаллическими пленками. Обычно они создаются путем кристаллизации вещества на аморфной, прозрач- [c.172]

Величины Л а суть коэффициенты рассеяния ионов, Яг —длина волны излучения. Входящие сюда интегралы представляют трехмерные фурье-преобразования, так что для однокомпонентных жидкостей их легко обратить, приходя в результате к бинарной функции, определяемой экспериментально [29]. В случае смесей также можно провести обращение, если одновременно использовать результаты экспериментов по рассеянию рентгеновских лучей и нейтронов. Во всяком случае, формулу (53) можно использовать для проверки точности теоретически полученных бинарных корреляционных функций расплавленных солей. Для этого их надо подставить в уравнение (53), а затем сравнить результат с экспериментально полученными рентгенограммами. [c.115]

Следует подчеркнуть, что эффект возмущения обусловлен в первую очередь макрокомпонентами пробы и их характеристи-ка.ми по отношению к поглощению и рассеянию нейтронов. В то же время рассматриваемый процесс активации. может быть связан с любым макро- или микрокомпонентом, определение которого в данной пробе представляет интерес. Различия в ходе зависимости сечения поглощения, рассеяния и активации рас-с.матриваемых компонентов от энергии нейтронов приводят к тому, что коэффициент экранирования, а следовательно, и коэффициент возмущения при облучении в смешанных потоках нейтронов часто оказываются индивидуальными величинами, т. е. действительными только для определенного изотопа. [c.94]

Методы оценки были рассмотрены в предшествующем разделе. Что касается методов оценки /р, то это довольно сложная проблема, поскольку при этом необходимо учитывать резонансные пики и их взаимное расположение у. макрокомпонентов и определяе.мого эле.мента, рассеяние нейтронов в матрице и ряд других факторов. Какой вклад в полный коэффициент экранирования при определении золота и мели в шариках из серебра дают тепловые и резонансные нейтроны, можно видеть из данных табл. 7. [c.98]

Вод о-в о д я и ы е р е а к т о р ы. Наибольшее распространение получили реакторы, в которых замедлителем и теплоносителем является обыкновенная вода. Как замедлитель вода имеет ряд особенностей, нанример длина замедления нейтронов в ней очень мала (5,7 см). Наиболее интересной ее особенностью является зависимость сечения рассеяния нейтронов от энергии частиц. Прн больших энергиях сечение рассеяния мало, а прн малых велико. Если расположить урановые блочки в решетке с небольшим шагом, нейтроны, рождающиеся в одном каком-либо блочке, частично будут проскакивать в соседние блочки урана и вызывать в иих дополнительное деление урана-238, которое возможно только иа быстрых нейтронах. Благодаря этому коэффициент размножения системы возрастает. [c.261]

Маршак, определив коэффициенты функции рассеяния (7.327), получил приближенное решение уравнения (7.335) для Фц. Если использовать этот результат в формуле (7.334), то получим выражение для возраста нейтрона с летаргией и, появившегося в системе нри летаргии а <и, в виде [c.289]

По данным работ [5, 6], сечение рассеяния атомом бериллия 0S составляет 6,1 барн/атом, сечение поглощения сга — 0,009 барн/атом, макроскопическое сечение рассеяния (2s = Nas)—0,76 СМ , макроскопическое сечение поглощения (ila = N o) —0,0011 см 2 и коэффициент замедления (о /оо) — 145. В качестве сравнения в табл. 2 приведены данные основных ядерно-физических характеристик бериллия и некоторых других веществ, использующихся в настоящее время как материалы — замедлители нейтронов. [c.5]

В последние годы для определения параметров взаимодействия применяется метод малоуглового рассеяния медленных (тепловых) нейтронов, позволяющий оценить второй вириальный коэффициент А и его температурные производные [c.279]

Требование к исследуемому образцу. Для получения дифракционного эффекта требуется кристалл определенного размера. Последний зависит от коэффициента рассеяния и быстроты поглощения лучей в веществе поток электронов полностью поглощается при про.хождении через слой в несколько микронов ренггеновские лучи дают достаточную интенсивность рассеяния при пересечении слоя в 1 мм для ощутимого рассеяния потока нейтронов нужны уже не миллиметры, а сантиметры. Поэтому для рентгеноструктурных исследований необходим монокристалл с размерами в пределах 0,1 —1,0 мм. В частности, можно использовать игольчатые (нитевидные) кристаллы очень небольшого поперечного сечения. Для нейтронографического исследования обычно требуется более массивный монокристалл — размером в 0,5—1 см (что, впрочем, существенно зависит от интенсивности первичного пучка нейтронов). Получение таких монокристаллов часто составляет самостоятельную техническую проблему. Наоборот, в электронографии можно пользоваться лишь кристаллическими пленками. Обычно они создаются путем кристаллизации вещества на аморфной, прозрачной для электронов подложке. При этом, как правило, возникает не монокристальная, а поликристалличе-ская пленка. Для структурного анализа, однако, важно, чтобы кристаллики пленки имели в ней некоторую преимущественную ориентацию. Добиться кристаллизации такой текстурированной пленки удается не всегда. [c.128]

Другим источником информации относительно коэффициента самодиффузии, связанного с временными корреляционными функциями, являются эксперименты по изучению рассеяния медленных нейтронов в воде. Угловое и энергетическое распределение рассеиваемых нейтронов непосредственно связано с фурье-компонентами временных корреляционных функций, так как корреляционные функции могут быть в принципе восстановлены из функций сеч-зния рассеяния нейтронов путем применения обратного фурье-преобразова-ния [c.143]

К, тулия — 38 К. В К. т. некоторых материалов (напр., мн. редкоземельных металлов) происходит переход в антиферромагнитное состояние. При более высокой т-ре (Нееля точке) это состояние разрушается и осуществляется переход в неупорядоченное состояние. Ниже К. т. электр. диполи в сегнетоэлект-риках ориентированы параллельно, в антисегнетоэлектриках — антипараллельно. У сегнетовой соли К. т. составляет 297 К (верхняя) и 255 К (нижняя), у титаната бария — 391 К, ортофосфата калия — 122 К, цирко-ната свинца — 503 К, ниобата натрия — 911 К. Вблизи К. т. ярко выражены аномалии физ. свойств. В точке Кюри первого рода можно определить скачки энтропии, параметров решетки, намагниченности и т. д. В К. т. второго рода наблюдаются пики теплоемкости, магнитной восприимчивости, критического рассеяния нейтронов, диэлектрической проницаемости, скачки упругих модулей, коэфф. термического расширения, аномалии кинетических коэффициентов. На их измерении основаны методы определения точки Кюри. [c.673]

Расчет коэффициента ослабления резонансных нейтронов очень сложен. В этом случае необходимо учитывать резонансные пики и их взаимное расположение у макрокомпонента и определяемого элемента, рассеяние нейтронов в матрице и ряд других факторов. По оценке Хогдала [84], влияние резонансных нейтронов становится незначительным, если кадмиевое отношение для определяемого элемента в данных условиях облучения больше 50. Какой вклад в полный коэффициент ослабления в случае определения золота и меди в шариках из серебра дают тепловые и резонансные нейтроны, можно видеть из данных табл. 14. [c.126]

Дополнительное подтверждение механизма скачка-и-ожидания для диффузии вытекает из исследований неупругого рассеяния нейтронов, проведенных Сакамото с сотр. [311]. Последние выполнили преобразование Фурье своих данных с целью получения зависимости от времени среднего квадратичного перемещения протона (/ 2) (рис. 4.20). Кроме того, были вычислены изменения значений для непрерывной диффузии при двух температурах (основываясь па коэффициентах диффузии, рав- [c.223]

Для бинарной соли, i = 2, сумма в уравнениях (1) или (6) включает три слагаемых. Для интерпретации функции D(r) требуется умение различать эти слагаемые, что связано с необходимостью использования какой-либо структурной модели. Однако, как упоминалось выше, в тех случаях, когда возможно провести три независимых измерения /расе (s) Для одного материала при различных коэффициентах рассеяния f s) (например, дифракция нейтронов в расплавах, содержащих три различных изотопа), D(r) можно разделить на отдельные функции 4лг2р 15(г). Число случаев, в которых такие измерения могут быть осуществлены, ограничено как наличием соответствующих изотопов, так и главным образом существованием различных амплитуд рассеяния для разных изотопов данного элемента. Для хлоридов эта проблема облегчается тем, что существует два достаточно распространенных изотопа хлора, обладающих существенно различными амплитудами рассеяния. [c.305]

Другие молекулярные теории. Бланкенхаген [38ж] вычислил коэффициент диффузии на основе измерений рассеяния нейтронов в растворах обычной и тяжелой воды в интервале температур от —5 до 95 °С. При этом было учтено частотное распределение межмолекулярных колебаний. Результаты экспериментального измерения квазиупругого рассеяния нейтронов указывают, что вблизи точки плавления молекулы становятся активными сами по себе и диффузию можно описать моделью перескоков. Однако вблизи точки кипения именно глобулярная диффузия дает действительное объяснение явления. В соответствии с этим молекулярные группы (глобулы), имеющие сравнительно большое время жизни, мигрируют в среде, состоящей из отдельно движущихся ( мономерных ) молекул. Однако исследование молеку- [c.205]

Коэффициент кооперативной диффузии описьшает релаксацию флуктуаций плотности мономеров макромолекул в растворе безотноси-тетьно их принадлежности к той или иной макромолекуле. Если же макромолекула помечена, например, дейтерирована, то радиация фиксирует релаксацию флуктуаций плотности только мономеров дейтерированных макромолекул. Рассеяние нейтронов в этом случае и при вьшолнении условия кКд < 1 позволяет определить коэффициент самодиффузии А (О в полуразбавленном растворе и наблюдать диффузионное движение индивидуальной макромолекулы в этом концентрационном режиме. [c.239]

Аналогичное 15%-е расхождение теории и эксперимента обнаружено и в работе [261 по изучению рассеяния нейтронов от раствора полиди-метипсилоксана в дейтерированном бромбензоле при 84 ° С (б-температура). На рис. УШ.8 приведены результаты этой работы для полистирола в дейтерированном циклогексане в области перехода от б-условий к хорошему растворителю. В 0-условиях значение 2 уже на 50% меньше ожидаемого теоретического значения, а увеличение коэффициента [c.248]

За то время пока накапливались данные нейтронографического исследования, были проведены два рентгеноструктурных исследования, так что появилась возможность приступить непосредственно к уточнению структуры. Для этого применили метод наименьших квадратов все расчеты проводили на счетной машине IBM 7090 по программе Базинга и др. [8]. Переменными в этом расчете были координаты атомов фтора, индивидуальные тепловые параметры для всех атомов, фактор рассеяния нейтронов атомами ксенона и общий масштабный коэффициент. В качестве исходных значений для координат и тепловых параметров были использованы параметры Темпльтона и др. [3]. [c.274]

Необходимо отметить, что расс-мотренный выше. метод оценки эффекта возмущения предполагает, что эффектом рассеяния нейтронов можно пренебречь (2рас<2погл). Это справедливо в подавляющем числе случаев. Однако если основа пробы содержит значительные количества легки.х эле.ментов, это ведет к некоторому изменению поглощающих свойств пробы. Для тепловых нейтронов этот эффект учитывается коэффициентом /р [c.98]

В работе [84] рассмотрены характеристики локальной негомогенно-сти в полимерных сетках на стадии предгелевого состояния. Отмечается неправомерность теории зацеплений и статистической идеализированной теории сит Флори-Штокмайера, не учитывающих локальной гетерогенности реальных полимерных структур. На примере эпоксифе-нольных систем рассмотрены отдельные стадии формирования пространственной структуры в олигомерных системах. Показано, что вначале при взаимодействии бисфенола с диглицидиловым эфиром образуется линейный полимер, а затем происходит разветвление цепи с образованием локальной гетерогенности. Формирование гетерогенностей эксйериментально подтверждено методом рассеяния нейтронов под различными углами. С применением этого метода были определены молекулярные параметры локальной гетерогенности, на основании которых была дана их классификация. При этом различают гетерогенности в основной цепи и в разветвлениях, а также гетерогенности связанные с изменением гибкости и длины цепей в точке разветвлений, которые определяются по изменению оптической плотности и коэффициента преломления. [c.84]

Левая часть этого уравнения есть скорость, с которой нейтроны выбывают из единичного энергетического интервала около Е в результате рассеяния и поглощения. Интеграл, как и в уравнении (4.62), определяет скорость, с которой нейтроны входят в этот интервал в результате рассеяния с более высоких уровне энергий. Отметим, что функция рассеяния на водороде имеет простой вид НЕ, где Е — энергия нейтрона перед столкновением. Так как для водорода а—>0, то нейтрон может быть рассеян от энергии Е до любого значения энергии (0< Е<с Е ). Соответственно источники нейтронов могут давать вклад непосредственно в нейтронный поток при любой энергии Е от Е до нуля. Такпм образом, член д Ед появляется в балансном соотношении для всех значений У ,,. Однако такой вид записи вклада источника весьма приближенный. В действительности не все появляющиеся от источника нейтроны участвуют в процессе замедления некоторые нейтроны источника поглощаются при первом же столкновении, и поэтому коэффициент должен быть скорректирован с учетом этих потерь. В этом случае лучше использовать следующую запись [c.71]

Это соотношение можно рассматривать как произведение средней длины рассеяния на среднее число столкновений при замедлении до тепловых энергий [см. уравнение (4.42)1. Параметр обычно вычисляется после выбора коэффициента диффузии для быстрой группы и делением его на возраст тепловых нейтронов, так же как л уравнении (8.154). Следует заметить, что выражение (8.141а) может быть записано через плотность замедления 7 = й ср, в впде [c.333]

Наконец, в гетерогенной системе возрастает коэффициент размножения на быстрых нейтронах. Объяснение этому весьма простое. Так как все деления происходят в областях с высокой нлотиостью горючего (часто это чистый металл), то образующиеся высокоэнергетические нейтроны деления имеют большую вероятность столкнуться с ядрами горючего при движении к внешней границе и вызвать деление на быстрых нейтронах прежде, чем нейтрон вылетит из блока. Кроме того, каждое деление на быстрых нейтронах может произвести дополнительные нейтроны, которые, в свою очередь, способны вызвать дальнейшее деление на быстрых нейтронах таким образом, может проявляться и каскадный эффект. Неунругие столкновения, которые испытывают быстрые нейтроны, снижают рост коэффициента размножения на быстрых нейтронах. Процесс неуиругого рассеяния сильно конкурирует с процессом деления, однако суммарный эффект проявляется обычно в небольшом выигрыше в числе быстрых нейтронов. [c.476]

Сходимость рядов Фурье. Поскольку ядра практически точечные, поток нейтронов рассеивается ядром почти одинаково интенсивно под любыми углами рассеяния. Размытость электронной плотности атомов приводит к ослаблению рассеяния с увеличением угла О (что и фиксируется табличными функциями /рент (sin Ь/Х)). Еще быстрее затухают с увеличением угла атомные амплитуды рассеяния электронов /олект (sin /Х) (рис. 46, б). Поскольку атомные амплитуды входят в формулы структурных амплитуд как размерные коэффициенты, они определяют и относительную быстроту снижения ве- [c.126]

Сходимость рядов Фурье. Поскольку ядра практически точечные, поток нейтронов рассеивается ядром почти одинаково интенсивно под любыми углами рассеяния. Размытость электронной плотности атомов приводит к ослаблению рассеяния с увеличением угла [что и фиксируется табличными функциями /рент (sin О/Л) ]. Еще быстрее затухают с увеличением угла О атомные амплитуды рассеяния электронов /элект (sin / .) (рис. 59, б), идним словом, чем более размыты склоны максимума рассеивающей плотности атома р(г), тем резче ослабляется рассеяние с увеличением угла рассеяния и уменьшением длины волны Х [быстрее снижается функция /(sin i>A)]. Поскольку атомные амплитуды входят в формулы структурных амплитуд как размерные коэффициенты, они определяют и относительную быстроту снижения величины F hkl) с увеличением индексов отражений. Поэтому сходимость ряда Фурье находится в обратной зависимости от остроты максимумов плотности материи она падает в ряду [c.171]

Полученные выше результаты позволяют производить конкретные расчеты потенциалов деформационного взаимодействия атомов замещения и внедрения. Для этого необходимо знать постоянные квазиупругой силы Л (К) (постоянные Борна — Кармана) решетки растворителя и коэффициенты концентрационного расширения кристаллической решетки растворителя и% р). Первые позволяют найти величины вторые — величины / (к). Постоянные квазиуиругих сил многих металлов определены методом неупругого рассеяния холодных нейтронов на колебаниях кристаллической решетки, а коэффициенты концентрационного расширения известны из измерений концентрационной зависимости параметра решетки сплавов. [c.334]

Здесь мы снова наблюдаем знакомое уже сокращение в сумме протонной и нейтронной длин рассеяния для N = 2. Коэффициент перед слагаемым, пропорциональным И-2, на порядок больше, чем перед слагаемым, пропорциональным А. Эта и есть причина сильной зависимости 6Еп1 от избытка нейтронов. В частности, формула (6.31) обеспечивает качественное понимание поведения сдвигов уровней у пар Не— Не и — и, обсуждавшееся в предыдущем разделе. Она также объясняет систематическое изменение длин рассеяния на рис. 6.6 при изменении N - 2. [c.215]

О — коэффициент диффузии Храс — макроскопическое сечение рассеяния V — скорость нейтрона 1 — время замедления до энергии Як- [c.925]

Определение в-температуры по второму вириальному коэффициенту. При 0-температуре = О, следовательно, угол наклона графика зависимости л/с (или Нс/Яд) от с равен нулю. Для определения Лз, помимо измерений осмотического давления, могут использоваться такие методы определения молекулярных масс и размеров макромолекул, как светорассеяние, малоугловое рассеяние рентгеновских лучей и малоугловсе рассеяние тепловых нейтронов. Для определения 0 температуры находят А при разных температурах и строят зависимость от Г, которая линейна лишь вблизи 0-температуры. С другой стороны, Лд можно определять при одной температуре, варьируя состав смеси растворитель — осадитель. Состав, при котором А, = О, называется 0-составом. [c.161]

Сродством к электрону не обладает. Сродство к протону 2,2 эВ. Подвижность иона Ме] в газовом разряде максимальна при 200 К и равна 7,5-10" м /(В-с) подвижность ноиа Ме+ в этих же условиях снижается с повышением температуры от значений порядка 5,7 10 м7(В-с) при 50 К. Коэффициент ион-электронной ришмбинацни в неоне при давлении 2—4 кПа и температуре электронов 0,03 эВ составляет 2 10 Эффективное поперечное сечение захвата тепловых нейтронов для естественного неона равно (32 9) 10- м экспериментально определенное сечение рассеяния для максвелловского спектра нейтронов равно 2,38-10-28 м2. [c.533]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология