Проводимость одномерная

Благодаря совпадению при определенных значениях энергий фаз двух волн, проникших сквозь барьеры, возникают связанные состояния (рис. 27). В одномерных молекулах возможна только прыжковая проводимость. Обмениваясь энергией с фононами, электрон перескакивает между состояниями с перекрывающимися орбиталями. Так, с квантовомеханической точки зрения выглядит высокочастотное переключение межатомных связей. [c.97]

Как и в предыдущей одномерной задаче, здесь мы имеем дело с воображаемой ситуацией. Однако существует реальное явление, в известной мере отвечающее поставленным условиям, — это движение электронов проводимости в куске металла. Эти электроны движутся во всех направлениях, но за пределы куска не выходят. Поэтому модель трехмерного потенциального ящика применяется в теории металлического состояния. [c.33]

В анализе, проводимом ниже, в качестве независимого параметра принимается X. Кроме X, состояние резины определяется еще температурой Т и всесторонним давлением р. Эти три независимых параметра р, Т, X полностью определяют равновесное состояние резины, подвергнутой одномерной деформации растяжения — сжатия. Выразим формулу (V. 10) в параметрах /, X. Для этого запишем выражение [c.145]

Однако расчет Брегера и Жуховицкого, проводимый ими применительно к металлу, недостаточно убедителен. Расчет построен на утверждении, что точки поверхности, занятые адсорбированными молекулами, являются узловыми точками, в которых волновые функции для остальных (оставших ся свободными) электронов обращаются в нуль. Это утверждение, которое авторами никак не мотивируется, само по себе не является очевидным. Действительно, в случае одномерной модели, рассматриваемой Брегером и Жуховицким (металл как цепочка атомов), узловая точка у волновой функции означает наличие непроницаемого для электрона потенциального барьера. Таким образом, потенциальный ящик с плоским дном, наполненный свободными электронами и изображающий собой металл, оказывается перегороженным непроницаемыми стенками, число которых равно числу адсорбированных молекул, В действительности же, однако, приближение газовой молекулы к поверхности металла сопровождается воЗ никновением не потенциального барьера, а, наоборот, потенциальной ямы, как это подробно проанализировано в работе Полларда . [c.376]

Структура полос определяет физические свойства кристалла, причем все сказанное выше для одномерной цепочки справедливо ц для реальных трехмерных кристаллов кристалл имеет свойства металла, когда самая верхняя полоса из числа занятых электронами заполнена только частично. Напротив, оп будет диэлектриком в том случае, когда валентная зона отделена от зоны проводимости энергетической щелью (запрещенной зоной). [c.66]

Свойством одномерной проводимости часто обладают кристаллы комплексов с колонкообразной структурой, например, содержащих ионы [Р1(СН)4]2 . При расположении плоских анионов один над другим осуществляется заметное взаимодействие /г- -орбиталей атомов платины, обычно заполненных электронами. Чтобы получить зону проводимости, требуется провести некоторое окисление атомов Р1, легко достигаемое введением в К2[Р1(СН)4] некоторого количества, например, брома. При этом образуется нестехиометрическое соединение K2[Pt( N)4] Вго.з, где атом платины имеет формальный заряд [c.474]

В связи с проводимыми нами на протяжении последних лет [4] исследованиями тройных алмазоподобных полупроводников представляет интерес решение задачи о колебательном спектре одномерной трехатомной цепочки атомов, поскольку эти данные можно использовать при интерпретации результатов измерений тепловых свойств тройных полупроводников. [c.341]

Задача 3. Стенки печи футерованы двумя слоями огнеупорного кирпича. Внутренний слой толщиной Li соприкасается с горячими газами. Другой слой толщиной Lj также поглощает значительную часть выделяющегося в печи тепла. Наружные стенки печи имеют температуру Tq. Разность температур одинакова вдоль поверхности печи, но изменяется во времени по закону синуса. Принимая только одномерное распространение тепла и допуская наличие идеального контакта между слоями футеровки и стенкой печи, определить а) тепло, поглощенное каждым слоем, если проводимости и тепловые емкости соответственно равны Gi, Ga, l и С б) снижение температуры за счет потерь тепла через стенку. [c.324]

Рис. 1.16. Схема молекулярных орбиталей молекулы АВ а — случай ковалентной полярной связи ( д = в) 6 — случай ионной связи ([ а ав ) (показаны валентная зона У///А и зона проводимости I I. в которые преобразуются связывающая и разрыхляющая МО при переходе от молекулы АВ к одномерной цепочке (АВ)(л,))

Приведенные выше рассуждения относились к случаю наполовину заполненной зоны неискаженной одномерной решетки, однако их можно обобщить на случай произвольного расположения уровня Ферми в этой зоне. Это означает, что число электронов проводимости, приходящихся на одну элементарную ячейку, не обязательно должно равняться единице, а может быть дробным, например /г. /з и т.д. Степень заполнения зоны влияет на число атомов т), приходящихся на одну формульную единицу образующейся в результате искажения системы (М )(л,-) N = N/m). Продемонстрируем это на примере изначально регулярной цепочки катионов (Н )(д,), в которой уровень Ферми приходится на волновые векторы -я/(4а) и п/ Аа) а — период неискаженной цепочки). [c.53]

Фуллерены, как и коллоидные кластеры, проявляют ярко выраженные свойства организации и самоорганизации. Это связано с возможностью их получения монодисперсного размера, сферической формы и возможностью варьирования различного рода взаимодействий для организации фуллеренов. Организация и самоорганизация возможна в жидкой и твердой фазах, при этом получаются структуры, обладающие трехмерной организацией. Двумерные структуры менее подвержены организации, зато одномерные организованные структуры на основе углерода — углеродные нанотрубки (УНТ) — хорошо известны и активно исследуются как уникальные объекты, обладающие, например, одномерной проводимостью, или как объекты наноматериалов и нанотехнологии. Данная глава включает два вида углеродных высокоорганизованных структур — трехмерных фуллеритов и одномерных — УНТ. [c.367]

Любой распрямленный участок цепной молекулы линейного полимера обладает сильной анизотропией многих свойств вследствие ориентированного расположения атомов и атомных групп в макромолекуле, которая фактически представляет собой одномерный кристалл. Параллельная упаковка таких участков при образовании одноосноориентированного полимерного тела сообщает анизотропные свойства отдельной молекулы всему полимерному телу. Действительно, в ориентированных полимерах наблюдается анизотропия механических и теплофизических свойств, а также таких свойств, как диэлектрическая проницаемость и электрическая проводимость. [c.11]

Так, для условий, удовлетворяющих предпосылке о неограниченной емкости блоков, можно использовать простейшую одномерную их разбивку с шагом (А ), постепенно возрастающим по мере удаления от границы блока [25 ] (1,5- -2) . Первый шаг й должен быть не очень большим, чтобы быстро среагировать на загрязнение в трещине. Если диффузионная проводимость первого — внешнего — расчетного элемента пористой матрицы, равная (при ширине элемента Ь) [c.412]

При обработке осадко-гелеобразующими составами призабойных зон в слоистонеоднородных пластах задачу формирования барьеров можно рассматривать как набор одномерных задач в каждом пропластке. При этом количество реагента, попадающего в конкретный пропласток, пропорционально его приемистости или проводимости. [c.79]

По теореме Яна-Теллера первого порядка и Пайерлса в подобных случаях всегда существует колебательное движение,смещающее адра таким образом, что симметрия молекулы снизится и вырождение будет снято. Произойдет расщепление этой частично заполненной зоШ) относительно уровня Ферми, и сплошная проводящая металлическая система одномерного типа превратится в диэлектрик. Все это указывает на малую вероятность бесконечной поликумуленовой конфигурации для карбина. Вероятность же существования полииновой конфигурации соответствует плохой проводимости, и ее плотность 1,97 почти вдвое меньше плотности алмаза. [c.90]

Рассмотрим стационарное одномерное течение W(x)= = и. О, 0)) невязкого и нетенлонроводного газа конечной проводимости в поперечных скрещенных магнитном и электрическом полях. [c.238]

Начнем изложение с последовательного описания все более сложных моделей стационарного, плоского одномерного горения твердого ракетного топлива. Далее будут затронуты неодномерные модели горения и кратко рассмотрено эрозионное горение. При обсуждении неустойчивого горения в 3 основное внимание будет сосредоточено на вибрационном горении в двигателях твердого ракетного топлива. Будет введено понятие акустической проводимости поверхности и понятие о времени запаздывания на основе этих понятий будут описаны явления нестабильного горения в ракетных двигателях твердого и жидкого топлива. Изложение будет кратким и большая часть математических вопросов будет опущена. [c.270]

Вильямс в работе [ ] сформулировал линейные обыкновенные дифференциальные уравнения с переменными коэффициентами, пригодные для расчета взаимодействия акустических волн с зоной горения (а также внутренней неустойчивости). При этом рассматривалась протяженная реакционная зона, в которой могут иметь место колебания. Тем самым были исключены искусственные предположения о поверхности пламени и зоне теплопроводности. Однако Вильямс получил лишь грубые аналитические оценки величины акустической проводимости окончательные результаты были ограничены случаем низких частот и высоких энергий активаций реакции в газовой фазе. Так же как в работах Харта и Мак Клюра, в работе Вильямса были найдены области усиления и затухания, однако результаты свидетельствуют о менее сильной тенденции к усилению акустических колебаний, чем результаты, полученные Хартом и Мак Клюром. Для выяснения природы взаимодействия акустических колебаний с плоской одномерной реакционной зоной горящего твердого топлива необходимо дальнейшее исследование дифференциальных уравнений, установленных в работе [ ]. Необходимо также рассмотреть взаимодействие волн давления с неплоской и негомогенной зоной горения смесевого твердого топлива, описанного в пункте е 2 ). [c.302]

Кроме того, те же вычисления, проводимые для частных случаев, когда уравнение Орра — Зоммерфельда становится самосопряженным (например, в случае одномерного потока, когда О = onst) приводит к равномерной сходимости. Дело в том, что при О = onst спектр собственных значен-ий может быть вычислен точно и затем сравнен с результатами приближенных вычислений. Во всех таких случаях Платтен получил превосходное согласие с точными результатами. [c.185]

Высказываются предположения, что молекулы иода образуют комплексы с атомами кислорода амилозы, а интенсивная окраска раствора - следствие образования комплекса с переносом заряда [74]. В качестве модельных интересны характеристики молекулярных комплексов иода с циклодекстринами [75, 76]. Молекулярная геометрия кристаллических комплексов "гость-хозяин"-а-циклодекстрин-иод [76], определенная методом рентгеноструктурного анализа, показала, что один атом иода расположен около отверстия полости и связан с нею силами ван-дер-ваальса, а другой окружен шестью атомами кислорода, при этом силы взаимодействия больше, чем ван-дер-ваальсовы. Кооперативный характер связей в комплексах иода с полимерами приводит к тому, что ряд атомов иода ведет себя как одномерный металл, проявляя такие свойства, как слабый парамагнетизм и электронная проводимость [71,77]. [c.35]

Бесконечные линейные системы связанных между собой атомов металла представляют особый интерес в связи с тем, что их образование приводит к металлической проводимости. В HgзAsF6 (разд. 26.3) цепочки атомов Hg параллельны тетрагональным осям а, что обеспечивает двумерную проводимость. Иного типа связи металл — металл присутствуют в одномерном металле [КаР1 (СЫ)4] Бго.з-ЗНзО (разд. 27.9.5). Ионы Р1(СЫ)42 сочленены в колонки своими параллельными плоскостями, вдоль цепи происходит перекрывание -орбиталей. В случае (гипотетического) отсутствия ионов Вг делокализо-ванная зона должна была бы быть заполненной, но ионы удаляют в среднем 0,3 электрона из каждого комплекса. Поэтому зона заполнена только на что и приводит к металлической проводимости вдоль цепей. [c.367]

N282 выше —80°С (например, в течение 72 ч при 3°С) полимеризуется и дает сине-черное твердое вещество (N8) (плотность 2,30 г-СМ" ), которое с течением времени окрашивается в золотистый цвет. Структура этого соединения построена из ассоциатов линейных молекул, которые выстраиваются в стопку с кажущимся радиусом 1,5 А (рис. 5.3, з). При обычной температуре сопротивление этого вещества составляет 570-10- Ом-см, что является промежуточным значением, характерным для так называемых полуметаллов В1 и Те (табл. 3.11), причем электропроводность имеет металлический характер-Критическая температура появления сверхпроводимости для этого вещества низка (Тк 0,25К). Такие соединения привлекли к себе внимание необычными физическими свойствами, и их назвали одномерными металлами, в которых электронами проводимости являются делокализованные п-электроны цепи N8. В двумерных металлах типа графита л-электроны двигаются свободно в плоскости слоев, но в перпендикулярном направлении сопротивление велико, а в одномерных металлах этого не происходит. [c.276]

Противоположные выводы о роли одномерной воды в механизме прототропной проводимости были сделаны Хорном и Курантом [46а] на основе измерений проводимости водных солянокислых растворов в интервале температур от —1 до [c.338]

Уравнения двумерного пограничного слоя сам И но себе достаточно сложны. Введение в эти уравнения пондеромоторных сил и переменной проводимости настолько усложняет задачу, что ее реше- .у ние возможно лишь при грубых допуще-ПИЯХ. Поэтому мы рассмотрим сначала г эту задачу в одномерном приближении, как это уже было сделано в разделе IV применительно к течению в каналах. [c.42]

Такой подход необходим прежде всего для понимания электрических свойств полимеров с сопряженными связями. Применяя положения зонной теории к отдельной макромолекуле с сопряженными связями, можно считать, что Тс электроны находятся в периодическом потенциальном поле, создаваемом цепочкой атомов углерода (одномерный кристалл). В возникающем при этом энергетическом спектре макромолекулы имеется группа уровней, полностью занятых л-электронами, над которой находится группа свободных уровней. Между этими группами уровней (или зонами) расположена запрещенная полоса, ширина которой, как показывает расчет, уменьшается с увеличением степени сопряжения в макромолекуле. Таким образом, с удлинением цепи сопряжения облегчается возбуждение электронов на свободные уровни (или в зону проводимости) с образованием в макромолекуле коллектива квази-свободпых электронов, т. е. взаимодействующих электронов,. свободно перемещающихся вдоль макромолекулы. [c.293]

С девятью электронами вокруг каждого атома серы. Поэтому каждая структурная единица 5—N будет иметь один л -элек-трон. Заполненные наполовину, перекрывающиеся л -орбитали образуют полузаполненную зону проводимости примерно так же, как полузаполненные 25-орбитали атомов лития (см. рис. 5.16). Существенное отличие в том, что эта зона проводимости расположена только вдоль направления слоев (5Н)лг, и полимер является как бы одномерным металлом [17]. [c.474]

Используем методы теории упругости и пластичности для анализа закономерностей движения пенного слоя. С этой целью необходимо рассмотреть напряжения пенной структуры, ее деформаций и условия перехода в пластическое состояние. Для упрощения проводимого анализа и выявления основополагающих зависимостей будем рассматривать осесимметричное растекание пенного слоя, которое позволяет свести анализ к случаю одномерного течения. Такая модель справедлива, например, при подаче пены с постоянным объемным расходом в центр круглого резервуара радиусом / Р. Если пена подается нормально к поверхности распространения, то она равномерно растекается во все стороны от места пенослива со скоростью. [c.26]

Можно утверждать, что достаточно хорошо изучено сущ,ество процессов, происходяш,их при одномерном течении в канале жидкости с постоянными свойствами. Можно было бы без особого труда учесть даже токи Холла, поскольку анализ поля скоростей уже проделан [53]. Не исследованным пока остается полностью развитое течение сжимаемой жидкости, однако это вполне понятно, если учесть недостаточно четкое представление даже в том случае, когда магнитного поля нет. Если проводимость меняется с температурой, то может наблюдаться сильное изменение коэффициента теплоотдачи [54, 55]. Ценность теоретического анализа, описывающего поведение газа, ограничена трудностями, возникающими при выборе обоснованной модели для описания частично ионизованного и иногда неравновесного газа. Оатс [54] предложил несколько экспериментов, которые можно было бы провести для определения природы реальных течений газа и сравнения с теоретическими выводами. [c.301]

Уравнения двумерного пограничного слоя сами по себе достаточно сложны. Если же учесть переменную проводимость и пондермоторную силу, то они усложняются настолько, что зачастую становятся неразрешимыми без весьма грубых упрощений (см. разд. V. Б. 2). Поэтому попытаемся разобраться в сущности проблемы пограничного слоя, рассмотрев вначале простое одномерное вязкое течение. Такой подход в значительной мере схож с тем, который был применен в разд. IV для изучения течения в каналах. [c.301]

Необходимо выяснить, как распределены N электронов по уровням энергии данного одномерного кристалла. Нз принпипа Паули следует, что никакие два электрона не могут иметь одинаковые квантовые числа. В одномерном твердом теле свободный электрон (электрон проводимости) имеет квантовые числа п и = 1/2 (га — пелое положительное число). [c.195]

Рис. 36. Изменение электронного энергетического спектра в результате удвоения периода а —одномерный случай в результате удвоения периода металл с электронами, заполняющими половину зоны, превращается в диэлектрик б — двумерный случай в результате удвоения перпода по оси х число электронов проводимости в металле с первоначально наполовину загюлпеиион зоной резко уменьшилось появились малая электронная (ординарная штриховка) и Малая дырочная (двойпап штриховка) зоны.

Можно, конечно, справедливо усомниться в правомерности устоявшихся практических подходов (мы к ним еще вернемся) и тем самым поставить под вопрос и целесообразность проводимой нами дифференциации. Важно, однако, что она диктуется не столько зшомянуты-ми практическими соображениями, сколько физическими аспектами гидродинамических процессов в первой ситуации перенос загрязнений идет преимущественно в фильтрационном режиме (можно считать, в условиях полного водонасыщения), а во второй — в режиме свободной инфильтрации (при неполном водонасыщении). Если в последнем случае естественная инфильтрация, носящая площадный характер, позволяет обычно ограничиться одномерным рассмотрением прогнозируемого процесса, то техногенные локальные изменения в интенсивности инфильтрационного питания требуют, как правило, двумерного или даже трехмерного анализа. [c.579]

Формула (1.11) хорошо описывает эффективную проводимость неоднородной среды в широком диапазоне изменения nif. Интересно отметить, что для гладких функций распределения, типа рассмотренной выше, величина эффективной проводимости двумерной решетки близка к математическому ол<иданию, совпадающему со средним значением проводимости среды 2 = ЛГ=<а>. В одномерном же случае эффективная проводимость определяется средним значением величины, обратной проводимости среды, т.е. средним сопротивлением I = <1/а и не совпадает со средним значением < о >. [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология