Анизотропия ячеек

Для определения молекулярной анизотропии определяют интенсивность света, рассеянного под углом 90° к падающему и поляризованного вдоль 2 и (/ (рис. XII.2). В последнее время источником света в основном служат газовые лазеры непрерывного действия. При использовании ламп необходимы монохроматоры. Если изучают рассеяние поляризованного света, то перед ячейкой с веществом устанавливают поляризатор. Конструкция ячейки предусматривает поглощение отраженных внутрь ячейки лучей. Постоянство температуры обеспечивается термостатированием. На пути рассеянного луча устанавливают анализатор и четвертьволновую пластинку, которая превращает линейно поляризованный луч в луч с [c.233]

Анизотропия вращательной подвижности часто сопровождается ориентационной упорядоченностью молекул в образце. Характер вращения зонда определяется структурой ближайшего окружения, строением ячейки , в которую он помещен. Ячейка в известной мере следует форме зонда и для удлиненной частицы также имеет удлиненную форму. При этом зонд оказывается преимущественно ориентированным вдоль длинной оси ячейки. Если образец и целом не упорядочен, ячейки распределены изотропно. Однако образец может быть и неизотропным, например вытянутые полимеры, жидкие кристаллы во внешних полях, нанесенные на подложку системы я т. д. В этих случаях угловое распределение зондов оказывается неизотропным, что проявляется в их спектрах ЭПР. [c.205]

В твердой фазе находятся только кристаллические тела. В этом случае центры тяжести молекул под влиянием теплового движения непрерывно колеблются относительно фиксированных узлов кристаллической решетки, находящихся друг от друга на определенных расстояниях, называемых периодами идентичности. Наименьший повторяющийся строительный кирпичик решетки, параметры которого описывают взаимное расположение молекул, их упаковку, называется элементарной ячейкой. Так как молекулы чаще встречаются в некоторых избранных положениях, чем в других, свойства кристалла не будут одинаковыми во всех точках—кристаллическая фаза будет анизотропной. При этом различают однородную анизотропию, когда зависимость физических свойств от направления одна и та же для любой точки, и местную, или неоднородную, возникающую на границе раздела фаз, у дефектов кристалла и т. д. [c.426]

Теоретическая плотность природного графита по данным рентгеновского анализа с учетом размеров кристаллической ячейки составляет 2,265 г/ м Плотность искусственных графитов ниже из-за дефектов и пористости [4]. Структура графита определяет сильную анизотропию физико-химических свойств вдоль параллельных и перпендикулярных направлений к поверхности кристалла. Так, удельное сопротивление монокристаллов цейлонского графита в направлениях, перпендикулярном и параллельном оси с (см. рис. 3), составляет 0,4 и 50 Ом-мм м соответственно. Для других образцов природного графита отношение этих величин составляет от 10 до 10" [5]. [c.20]

А нри т-ре 297 К характеризуется образованием атомных пар Сэа и относительно слабой связью с остальными шестью атомами в ячейке. Это обусловливает увеличение плотности (с 5,9037 до 6,0947 г см ) и уменьшение удельного электрического сопротивления (с 44,9 до 25,7 мком см) при плавлении, а также большое переохлаждение перед кристаллизацией и аномально низкую т-ру плавления (29,76 0,02° С). Монокристалл Г. анизотропен (см. Анизотропия). Электр, сопротивление по осям а, Ь и с (т-ра 20° С) равно 17,4 8,1 и [c.252]

ВОЗМОЖНЫ перескоки целой ячейки, где нет необходимости в предварительном образовании дырки. Структурные пустоты в небольших областях упорядоченных зон располагаются в определенных направлениях, что и приводит к различиям вероятностей перескока молекул в разных направлениях (что, естественно, не вызывает анизотропию самодиффузии, так как отдельные упорядоченные области располагаются беспорядочно). [c.264]

Принципиальная особенность строения полимерных цепей — чрезвычайно резкая анизотропия их продольных и поперечных размеров — приводит к возможности существования специфического для полимеров ориентированного состояния. Это состояние характеризуется расположением осей цепных макромолекул (оси с кристаллографической ячейки) преимущественно вдоль одного направления, что приводит к появлению анизотропии свойств материала. [c.93]

Простая, но наглядная иллюстрация морфологии анизотропной мембраны дается также фитильным тестом, который состоит в следующем. Ручку без пера приводят в контакт с любой поверхностью (в данном примере — с поверхностью микрофильтрационной мембраны толщиной 0,45 мкм), затем наблюдают за появлением круглых пятен неодинакового диаметра на противоположных сторонах фильтра. На микрофотографиях поперечных сечений мембран с такими пятнами видны фитильные рисунки, обусловленные различиями в капиллярности низкая степень анизотропии приводит к минимальной впитываемо-сти (рис. 7.32, а), средняя — к значительно большей (рис. 7.32,6), высокая — к максимальной (рис. 7.32, в). Из рис. 7.32, г видно, что одна часть объединенного бислоя содержит мелкие поры (в которых капиллярные силы достаточно резко выражены), другая — более грубые ячейки. [c.276]

В спектре твердой фазы колебательные полосы становятся резкими и часто расщепляются на мультиплеты. Это расщепление в случае вырожденных колебаний обусловлено локальной анизотропией кристаллического поля или взаимодействием близких (по частоте) колебаний соседних молекул в элементарной ячейке кристалла. Оба эффекта тесно связаны с кристаллической структурой и будут в дальнейшем подробно рассмотрены. Заторможенные вращения (либрации) и трансляции приводят к появлению в спектре низкочастотных полос. Эти колебательные моды решетки связаны с кристаллической структурой и вносят большой вклад в удельную теплоемкость твердых тел. Частоты таких колебаний изменяются в широких пределах и сильно [c.362]

Гидрохиноновые производные активно используются и для создания материалов с инверсией знака диэлектрической анизотропии при низкой частоте /о 10 кГц. Для таких ЖКМ возможен режим управления с принудительной релаксацией слоя ЖК путем подачи на ячейку радиоимпульса, заполненного напряжением частоты / > /о [368]. Это позволяет получить значения времен переключения твист-эффекта до 0,25 мс при амплитуде импульса 70 В [368], -эффекта — до 20+25 мкс при амплитуде 100 В [369, 370]. Компоненты с большим поперечным дипольным моментом входят в состав таких ЖКМ для повышения значения Для обеспечения низкочастотной релаксации вц в ЖКМ вводятся три- или тетрациклические соединения с большим продольным дипольным моментом. Вследствие названных причин такие ЖКМ обладают, как правило, большой вязкостью, поскольку низкое значение частоты релаксации диэлектрической проницаемости означает высокое значение времени переориентации (см. соотношение (3.3.1)). [c.201]

Экстремальная зависимость от кажущейся плотности коэффициентов тепло- и температуропроводности объясняется тем, что при увеличении размера ячеек (рис. 4.29) возрастает конвективная доля теплообмена, обусловленная движением газа в крупных ячейках, а при уменьщении размера ячеек — увеличением доли теплопереноса под влиянием градиента температур. По этим же причинам эти коэффициенты зависят от степени анизотропии материала — в направлении вспенивания размеры ячеек и значения коэффициентов больше, чем в направлении, перпендикулярном вспениванию. Увеличением конвекции газа объясняется возрастание X при увеличении доли сообщающихся ячеек [196, 233]. [c.197]

Позднее Поляковым и Таракановым [77] эта модель была усовершенствована и представлена в виде 6-гранной ячейки, имеющей начальную кривизну (эксцентриситет) у стержней, расположенных в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Эта модель, учитывающая анизотропию пенопласта, удовлетворительно описывает упругие свойства эластичных пенопластов при больших деформациях, но в общем случае расчетные и упругие свойства пеноматериалов оказываются завышенными. Количественные расчеты на базе этих моделей подробно рассмотрены в гл. 8. [c.195]

В разд. IV мы отмечали, что в жидком кристалле холестерическая ось 2 направлена предпочтительно перпендикулярно большим поверхностям. В процессе испарения растворителя такими поверхностями являются стенки ячейки и граница раздела раствор — воздух. В результате в образующихся твердых пленках продольные оси молекул ПБГ распределяются только в плоскости пленки, тогда как Z перпендикулярна поверхности пленки. Это подтверждается значительной анизотропией набухания пленок ПБГ [33]. Хорошей иллюстрацией сделанного заключения представляется также картина среза замороженной пленки ПБГ [49]. На рис. 16, а представлена микрофотография, полученная с помощью растрового электронного микроскопа, на которой представлен срез пленки ПБГ, имеющий остаточную холестерическую сверхструктуру. Видны слои, лежащие в плоскости пленки z перпендикулярна слоям, т. е. вертикальна на снимке). [c.204]

НОСТИ и массы трехслойных панелей играет объемная плотность среднего слоя, от которой зависят и ее механические свойства, а следовательно, и свойства всей слоистой конструкции (табл. 6.4). Объемная плотность сотовых и гофрированных средних слоев зависит прежде всего от размеров отдельных ячеек (табл. 6.5). С ростом объема ячейки должна возрастать толщина ее стенок в противном случае прочность при сжатии снизится. Ячейки меньшего размера способствуют уменьшению анизотропии свойств сот. На механические свойства некоторых средних слоев (например, бумажных сот) можно повлиять различной обработкой, например пропиткой смолами. [c.198]

Точные измерения размеров элементарных ячеек кристаллических решеток. Размеры элементарных ячеек кристаллов зависят от химического состава, температуры и давления. Наиболее существенны зависимость от химического состава в случае образования твердых растворов, изоморфного замещения или дефектных структур, а также зависимость от температуры, выражаемая коэф-4>ициентами термического расширения. Разработаны рентгеновские методы измерения периодов кристаллических решеток с точностью до 0,01%, находящие применение при определении границ растворимости и используемые, вместе с рентгеновским фазовым анализом, при установлении диаграмм состояния. На рис. 8 приведе-лы рентгенограммы различных технических образцов карбида бора, важного и интересного абразивного материала. Сдвиг линии указывает на существенное изменение размеров элементарной ячейки карбида бора и устанавливает факт растворимости компонентов в карбиде бора. На рис. 9 показаны рентгенограммы алюминия, снятые при температурах +20° и —140°. Сдвиг линий указывает на изменение размеров элементарной ячейки алюминия вследствие термического сжатия. По сдвигу линий можно рентгенографически определить истинные линейные коэффициенты термического расширения кристаллов. Этот метод находит широкое применение и, в случае анизотропии, позволяет измерять коэффициенты расширения по различным осям кристалла. [c.16]

В одном из методов положение молекул в ячейке и их конфигурации определяются на основании данных о размере и анизотропии молекул, полученных нерентгеновским путем. [c.63]

Отработаны методики контролируемого получения различных полиморфных модификаций глицина и исследована анизотропия их сжатия при действии гидроетати-ческого давления. Показано, что изменение параметров ячейки происходит в основном за счет изменения геометрии Н-связей. Установлена высокая устойчивость к механическому воздействию в мелышце чистого г лицина и снижение этой устойчивости в присутствии добавок, способных влиять на систему межмолекулярных водородных связей в глицине. [c.14]

А. Форд и О. Хилл [19] исследовали оптический спектр Сг + в ]VigAl204, который, как они нашли, аналогичен спектру Сг + в a-AlaOg (рубин), однако с тем отличием, что в спектре Сг +, внедренного в шпинель, не наблюдается анизотропии, которая имеет место для спектра Сг + Ba-AljOg. Отсутствие анизотропии в спектре Сг + в шпинели обусловлено тем, что триго-нальные деформации, связанные с местами расположения ионов Сг + в решетке шпинели, ориентированы вдоль всех четырех (111)-диагоналей кубической элементарной ячейки. В результате этого кубическая ячейка шпинели увеличивается в размере, однако сохраняет свою кубическую структуру и изотропию. [c.91]

Относительная погрешность значений v, Vg и ig (удельный объем аморфного полимера в стеклообразном состоянии) находится в пределах 0,1—0,3 %. Очевидно, погрешность значений Va, которые находятся экстраполяцией кривой температурной зависимости удельного объема расплава полимера до 295 К, будет возрастать симбатно ширине температурного интервала от Тт До 295 К. Значения температурных коэффициентов удельных объемов v, Va, V и v получены в предположении линейной зависимости соответствующих удельных объемов от температуры. Значения dvJdT не приводятся вследствие анизотропии теплового расширения кристаллических решеток полимеров, которая видна из различия значений коэффициентов линейного термического расширения для различных параметров элементарной ячейки (табл. 2.2). [c.123]

Представление кристалла с помощью ячеек Вигнера—Зейтца весьма плодотворно в кристаллофизике, а особенности в тех случаях, когда следует описать анизотропию векторных свойств кристаллов, показать связь между их структурой и тензорными свойствами. Особо важное значение имеет представление волнового обратного пространства кристалла с помощью обратных ячеек Вигнера—Зейтца (зон Бриллюэна). Поскольку такая ячейка описывается около одного узла, то она ограничивает энергетическое пространство с единствснньш незэвисймьВД значением волнового вектора-основ- [c.85]

Так как селен обладает гексагональной структурой кристаллической решетки, для него характерна анизотропия электрических свойств. Проводимость и подвижность вдоль направления цепочки (селен кристаллизуется в аиде длинных спиральных цепочек, распо-ложенБых по углам гексагональной элементарной ячейки) в 5 раз больше, чем в перпендикулярном направлении. [c.116]

Исследование анизотропии физических свойств полупроводников имеет большое значение, и ХпзЗе благодаря ромбической сингонии элементарной ячейки является удобной моделью для изучения анизотропии различных свойств. Рассмотрение особенностей полупроводниковых свойств 1п23е проведено Стахирой [55]. [c.103]

Рассчитаны параметры элементарной ячейки соединений типа MeLnAlOi и коэффициенты линейного расширения параметров по направлениям а ж с. Показано, что увеличение параметров элементарной ячейки соединений MeLnA104 в ряду Yb—La вполне закономерно при изменении ионного радиуса катиона Ln следует отметить большую анизотропию в термическом расширении решетки этих соединений (в 1.5—2 раза). [c.25]

Структура вюрцита, как известно, представляет собой гексагональную элементарную ячейку, в которой выполняется тетраэдрическая координация. Представляет интерес изучение анизотропии физических свойств кристаллов указанной симметрии с точки зрения оценки соотношения различных видов связи в разных кристаллографических направлениях. В работе [1] приведены результаты измерений твердости по Кнуппу ряда соединений со структурой вюрцита. Мы изучали анизотропию теплопроводности монокристалла сернистого кадмия при комнатной температуре. Измерения проводили на установке, описанной в работе [2] по методу А. В. Иоффе и А. Ф. Иоффе с автоматической записью темпа охлаждения. Теплопроводность рассчитывали по методу, описанному в работе [3. Образец имел форму прямоугольного параллелепипеда с размерами примерно ЮХЮХИ мм . Плоскости имели следующие индексы 11120), 00011 и 110101. [c.238]

Вид доменов существенно зависит от многих условий исходной ориентации (И толщины слоя НЖК в ячейке, удельной электрапроводно стн (а), анизотропии электропроводности (ап/а ), диэлектрической анизотропии (Де), частоты (/) и величины ( 7) приложенного напряжения. Пороговые характеристики и вид доменных картин в зависимости от параметров и исходной ориентации НЖК для проводящего и диэлектрического режимов подробно теоретически и экспериментально иссле-дова1Ны в цикле работ [18—20]. На доменах наблюдается дифракция Света, которой в ряде случев можно управлять. [c.172]

Переход X—Н. Известно, что ячейка с холестерическим жидким кристаллом, имеющим конфокальную текстуру, сильно рассеивает свет. Если диэлектрическая анизотропия ХЖК положительна (Де>0), то при включении электрического поля происходит полная раскрутка холестерических спиралей, что означает переход из холестерической фазы в нематическую. Структура образовавшегося под действием электричеокого поля нематического жидкого кристалла гомеотропна, и ячейка становится совершенно прозрачной. При выключении электрического поля новь образуется холестерический жидкий кристалл с конфокальной текстурой и ячейка возвращается в исходное рассеивающее состояние. Пороговое поле полной раскрутки холестеричеокой спирали определяется выражением [c.174]

Характерной особенностью макроструктуры всех ИП является большое разнообразие не только размеров, но и конфигураций ячеек в пределах одного изделия. Так, Хуан и Патель [349] наблюдали в структуре интегрального ПС ячейки сферической, эллиптической и даже несимметричной формы, причем вытяну-тость ячеек возрастала от центра к периферии. Существование анизотропии ячеек в переходной зоне подтверждается данными многих работ, проведенных при исследовании морфологии интегральных ПВХ [329, 401 ], ПС [401, 402], ПЭ [403, 404], АБС [402], ПФО [95] и др. [211, 405]. Важно при этом подчеркнуть, что направление вытянутости обычно перпендикулярно плоскости поверхностной корки [95, 382, 401, 402]. По данным Хоббса [95] и Османна [406] непосредственно на границе переходная зона — корка существует определенная доля вытянутых ячеек, размеры которых в несколько раз превышают размеры окружающих ячеек, причем направленность первых противоположна направленности вторых — они не перпендикулярны, а параллельны плоскости корки. Крайне любопытно, что по наблюдениям Османна [406], под действием сжимающих нагрузок эти более мелкие ячейки проникают в перпендикулярно расположенные к ним более крупные ячейки и компенсируют тем самым часть напряжений, действующих на изделие, повышая таким образэм механическую прочность изделия. [c.56]

Отрицательный температурный коэффициент расширения служит в литературе доказательством того, что в волокнах содержится компонент с морфологией, соответствующей системе выпрямленных цепей [80], упакованных в виде плоского зигзага в орторомбической единичной ячейке. Сжатие вдоль оси цепи на —12-10 1/°С соответствует среднему ее закручиванию на 2° вследствие ограниченного поворота от транс- к гош-форме. Изменение величины ац с температурой экструзии (см. рис. 11.18) коррелирует с температурной нестабильностью, связанной с анизотропией поверхностной свободной энергии кристаллитов в сверхориентированных кристаллических волокнах, а также с другими причинами понижения температуры плавления [83]. [c.82]

Одновременное растяжение в двух взаимно перпендикулярных направлениях дает сетчатую изотропную структуру из произвольно расположенных тонких фибрилл. При последовательном двухосном растяжении получается также сетчатая фибриллярная структура, но с более крупными ячейками , образованными расщеплением однонаправленных крупных фибрилл. Как следует из схемы, раздельное растяжение аморфной пленки производилось сначала в поперечном, затем в продольном направлении с сохранением достигнутой ширины пленки, что и позволило получить изотропную сетчатую структуру. При растяжении без сохранения постоянной ширины происходит полная переориентация расщепленной структуры в виде тонких фибрилл, вытянутых в направлении вторичной вытяжки. Увеличение степени вытяжки преимущественно в каком-то одном направлении, способствуя превращению сетчатой структуры в фибриллярную, приводит к анизотропии свойств пленки. [c.45]

В одном из методов положение молекул в ячейке и их конфигурация определяются на основании данных о размере и анизотропии молекул, полученных нерентгеновским путем. Ясно, что размеры молекул и абсолютные значения параметров ячейки должны быть согласованными. Это требование исключает некоторые структуры ( слишком короткие или слишком длинные молекулы). [c.71]

Анизотропия оптических, магнитных и других свойств кристалла обусловлена анизотропией молекул, а последняя в конечном итоге зависит от их формы — удлиненной, плоской или объемно вытянутой. Это обстоятельство также помогает сделать выбор между несколькими допустимыми стереохимическими конфигурациями молекулы. Дальнейшее уточнение структуры связано с учетом принципа плотной упаковки молекулы в кристалле должны располагаться так, чтобы свободное пространство между ними было минимальным (выступы одной молекулы входят во впадины соседней молекулы). Применение принципа плотной упаковки обеспечивает соответствие между положением молекулы в элементарной ячейке и ее структурой, т. е. с величинами ковалентных радиусов атомов, направлениями связей, валентными углами и т. д. Например, для парафинового углеводорода СНз(СН2)дСНз рентгенографическим путем найдено решетка моноклинная (а Вт с, а=7=90°, р 90°) с параметрами а=7,4 А, 6=5,оА, с=12,7 А в элементарной ячейке находится 5 молекул. [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология