Коэффициент молекулярного изменения

Ри — коэффициент молекулярного изменения [c.11]

Ро — коэффициент молекулярного изменения. [c.160]

Увеличение скорости тепловыделения на участке видимого сгорания вызвало рост максимальных температуры н давления цикла, однако он наблюдался только при увеличении массовой доли водорода до 0,04. Такой характер изменения Т , р , вероятно,— следствие уменьшения коэффициента молекулярного изменения в процессе сгорания и снижения энергоемкости заряда при добавках водорода выше 0,04 массовых долей. [c.59]

Из формул (2-64) и (2-65) следует, что коэффициент молекулярного изменения становится больше единицы при т + 2А>4. [c.195]

Гравитационная выталкивающая сила (рг — р) является движущей силой, приводящей к возникновению течения. В аналитическом описании она входит в общее векторное уравнение баланса сил и количества движения. Другими балансовыми уравнениями являются уравнение неразрывности (баланс масс) и уравнение баланса, описывающее любой процесс переноса, вызывающий изменение плотности. Таким образом, всегда имеются по крайней мере три совместных уравнения, определяющие параметры течения скорость, давление и температуру или концентрацию. Кроме того, необходимы некоторые уравнения, связывающие параметры состояния, в частности, уравнение р = р( , С,р). Требуется также знать коэффициенты молекулярного переноса вязкость х для ньютоновской жидкости, коэффициент теплопроводности к, коэффициент диффузии компонентов О в законе Фика и некоторые другие коэффициенты, которые могут появиться в специальных случаях течения. [c.29]

Рис. 2-Ю. Коэффициент молекулярного изменения в зависимости от числа ато. MOB углерода в молекуле при о = 1, = I, = 0,209 (по формуле (2-64)1

Рис. 2-11. Коэффициент молекулярного изменения В зависимости от коэффициента избытка воздуха. — п=со, 2 — С,Ни и —С,На — по формула. (2 64) и (2-65) 4 —С,Ни при Т=Т и 5 - С,Ни при ООО К-с учетом диссоциации по формуле (2-63).

Изменение числа киломолей газов в результате сгорания учитывают через действительный коэффициент молекулярного изменения [c.139]

Установлено что при увеличении скорости газового потока и переходе от неподвижного слоя к находящемуся в состоянии минимального псевдоожижения не происходит скачкообразного изменения коэффициента поперечного перемешивания. Анализ экспериментальных данных показывает, что коэффициент поперечного перемешивания для неподвижного слоя и слоя, находящегося в состоянии начала псевдоожижения, составляет при малых числах Рейнольдса 0,9 от коэффициента молекулярной диффузии. Это означает, что эффекты извилистости и виХревой [c.205]

Если пренебречь влиянием изменения состава фаз на величину коэффициента молекулярной диффузии и учесть, что величина а следовательно, и А[ зависят не от отношения объемных скоростей фаз, а от физико-химических свойств системы, то можно в первом приближении считать величины tl, А[ постоянными по [c.253]

Поскольку коэффициенты молекулярного переноса тепла и массы (теплопроводности и диффузии) в однородных системах от электрических, магнитных и других воздействий непосредственно не зависят, методы интенсификации тепломассообмена ориентированы в основном на изменение гидродинамической обстановки на границе фаз, т. е. на вынужденную конвекцию. [c.145]

Коэффициент молекулярной диффузии пропорционален температуре в степени 1,5, т. е. зависит от температуры очень мало. Изменение температуры, например, от 700 до 800 К увеличивает коэффициент диффузии в 1,22 раза, что соответствует энергии активации всего 2,2 ккал/моль (9 кДж/моль). Коэффициент диффузии обратно пропорционален давлению, молекулярной массе диффундирующего вещества в степени 1/2 и квадрату диаметра молекул. [c.138]

Изменение коэффициента молекулярной диффузии от температуры для паров бензола [c.275]

Чтобы получить поток диффузии порядка 10 мг/с, достаточно изменить длину диффузионного пути молекул бензола чтобы иметь меньший поток, надо уменьшить температуру. При изменении температуры изменяется и коэффициент молекулярной диффузии (рис. П.30 и табл. П.5) [c.73]

Вязкий подслой изменение средней скорости определяется значением коэффициента молекулярной вязкости и практически линейно, как и в ламинарном потоке при этом V . [c.44]

О — коэффициент молекулярной диффузии О — коэффициент диффузии в ионите эфф эффективный коэффициент диффузии — напряжение электрического поля Р — константа Фарадея АР — изменение изохорно-изотермического потенциала при растворении д — вес сорбента [c.275]

Определены три параметра подобия (высота единицы переноса, поток, коэффициент переноса массы) и установлена их связь с полем потока, элементарным коэффициентом разделения в центробежном поле и коэффициентом молекулярной диффузии. В ранее выполненных работах по теории разделения упрощенное уравнение разделения интегрировалось при условии постоянства параметров подобия вдоль центрифуги. Однако последние результаты анализа поля потока показывают, что в ряде случаев параметры подобия изменяются по оси. Чтобы учесть это, метод интегрирования диффузионного уравнения был изменен и получены модифицированные формулы для коэффициента разделения и разделительной мощности центрифуги. [c.225]

Давление паров и коэффициенты активности водных растворов хлорной кислоты были измерены Пирсом и Нелсоном и Робинсоном и Бекером . Эти исследователи указывают активность растворителя, коэффициенты активности ионов, парциальные молекулярные объемы, осмотические коэффициенты и изменения [c.26]

Вычисленный из параметров элементарной ячейки коэффициент молекулярной упаковки линейно уменьшается от 0,66 до 0,60 в кристаллических и от 0,58 до 0,46 для аморфных областей при изменении температуры от 20 до 320°С [57], Такое различие указывает на большую подвижность молекул в аморфной фазе и большее температурное расширение аморфных областей. [c.42]

Все это справедливо, если при смешении двух жидкостей или двух полимеров не происходит изменения объема смеси в сторону отклонения от аддитивного. В противном случае нужно вводить поправку на истинный коэффициент молекулярной упаковки, который может быть как меньше среднего (разрыхление), так и больше среднего (уплотнение). [c.241]

Рассматриваемая проблема характеризуется следующими оа бенностя-ми. Как и большинство сильно нелинейных систем, химические реакции в некотором диапазоне значений определяющих параметров могут быть очень чувствительны к условиям, в которых протекает смешение. Так как процесс носит многостадийный характер, это означает, что в диффузионном пламени может возникать несколько областей, в которых механизмы окисления сильно отличаются. При этом различные области разделены узкими зонами, в которых происходит резкое изменение механизма реакций. Другая особенность состоит в том, что поскольку толщина таких зон мала, то условия смешения в них определяются лишь локальными характеристиками турбулентности, т.е. диссипацией энергии , скалярной диссипацией N и коэффициентами молекулярного переноса. Как уже отмечалось в главе 4, амплитуда пульсаций величины 6 намного превышает ее среднее значение. Аналогичное утверждение справедливо и для скалярной диссипации. [c.186]

Суммируя результаты проведенного анализа, заключаем, что распространение турбулентного пламени определяется следующими процессами 1) движением лидирующих точек 2) неустойчивостью пламени 3) возникновением в окрестности лидирующих точек критического для распространения пламени режима 4) изменением состава и температуры в лидирующих точках вследствие различий в коэффициентах молекулярного переноса. Эта схема сформулирована в работе Кузнецова [19826]. [c.227]

Вторая проблема - описание эффектов, обусловленных различиями в коэффициентах молекулярного переноса. Метод, разработанный в 6.3, исходит из гипотезы о том, что минимальный масштаб неустойчивых возмущений можно вычислить по составу в критических для распространения пламени условиях. Однако его конкретная реализация основана на анализе лишь одного типа воздействия, а именно растяжения пламени. Остается также неясным, как влияет изменение состава вне лидирующих точек на характеристики горения. Поэтому необходим дальнейший анализ роли различий в коэффициентах молекулярного переноса. [c.256]

Коэффициент молекулярного рассеяния в газах для излучений в видимой и ИК-областях спектра очень невелик. Толщина слоя чистого атмосферного воздуха, например, должна составлять по крайней мере несколько километров, чтобы можно было ощутить изменение яркости, происходящее из-за рассеяния. [c.21]

Влияние температуры и диффузии проявляется через изменение приведенной константы скорости реагирования к, которая связана с константой скорости реакции к, коэффициентом молекулярной диффузии В, начальным и текущим радиусом частиц и внутренней [c.185]

Существование в вязком подслое турбулентных пуЛ1>саи.ий и их постепенное затухание с приближением к межфазной границе имеют принципиальное эваче-, ние для проблемы массопередачн, особенно в тех случаях, когда процесс массо-пгредачи лимитируется переносом в жидкой фазе. Действительно, поскольку а жидкостях коэффициент молекулярной диффузии обычно значительно меньше коэффициента кинематической вязкости, турбулентные пульсации, несмотря на свое достаточно быстрое затухание в вязком подслое, дают заметный вклад в массовый поток вещества к границе раздела фаз. Влияние пульсаций на массоперенос становится пренебрежимо малым лишь в пределах так называемого диффузионного подслоя, толщина которого для жидкостей мала по сравнению. с толщиной вязкого подслоя. Скорость межфазного массообмена существенно зависит от характера изменения эффективного коэффициента турбулентной диффузии Pt вблизи межфазной границы. Если предположить, что функция Dt (у) достаточно хорошо описывается первым членом разложения в ряд Тейлора [c.177]

Вычисления Кузика и Хэппела разделяются на два этапа. На первом этапе они принимали, что поток массы через меж-фазную поверхность стремится к нулю, и определяли коэффициент массопередачи feo- На втором этапе рассчитывался поправочный коэффициент, учитывающий изменение толщины пограничного слоя, обусловленное учетом истинной мольной скорости массы на поверхности частицы. Здесь использовали уравнения массо-переноса, исходя из предположения о том, что он происходит путем молекулярной и конвективной диффузии и может быть охарактеризован средним критерием Шервуда [c.87]

Величина обратно пропорциональна давлению и возрастает с повышением температуры пропорционально чем больше масса и диаметр молекулы, тем труднее она диффундирует. Зависимость коэффициента молекулярной диффузии от свойств среды проявляется в основном в изменении эффективного сечения столкновений. Определение коэффициентов молекулярной диффузии в многокомпонентных смесях представляет собой чрезвычайно сложную задачу. При расчете химических процессов зависимостью коэффициентов диффузии от состава газовой смеси обычно можно пренебречь. Также несущественна в обычных условиях и зависимость ко фициеита диффузии от температуры степенная зависимость В Т) не идет ни в какое сравнение с экспоненциальной температурной зависимостью константы скорости реакции, и при перепадах температуры, набл] даемых в каталитических процессах, коэффициент молекулярвой-ди фузии остается практически постоянным. [c.99]

Если форма молекулы не позволяет коэффициенту молекулярной упаковки иметь значение больше 0,6, то при понижении температуры вещество застекловывается. Также было замечено, что морфотропные изменения, связанные с потерей симметрии, приводят к увеличению плотности упаковки. Сравнение сходных молекулярных кристаллов показывает, что иногда уменьшение симметрии кристаллов сопровож- [c.458]

Во второй главе обсуждается подход к компьютерному материаловедению полимеров на атомно-молеку лярном уровне, основанный на методе инкрементов. Рассчитань инкременты различных атомов и их основных групп. Приведены основные физические представления о структуре макромолекул полимеров и определяющих ее параметрах. Дана методика расчета такой важной характеристики структуры полимера, как коэффициент молекулярной упаковки. Установлена связь между свободным объедгом полимера, коэффициентом молекулярной упаковки и параметрами его пористой структуры. Для экспериментального определения характеристик дгикропорисгой структуры полимеров использован метод аннигиляции позитронов, с использованием которого выявлены структурные изменения в полимерах при их релаксации. [c.15]

Выражение (4.82) является достаточно общим, и позволяет рассчитать коэффициенты массоотдачи на основе коэффициентов молекулярной диффузии, а также известного характера изменения коэффициента турбулентной диффузии 0] у) и относительного диффузионного потока / у) в пофаничном слое [1,34 - 37]. Для массоотдачи через свободную (подвижную) поверхность контакта фаз в системах газ - жидкость, жидкость - жидкость на сегодняшний день не существует универсальных методов нахождения коэффициентов турбулентной диффузии. Поэтому для определения коэффициента массоотдачи удобно воспользоваться упрощенными моделями. Наиболее простой является пленочная модель, где предполагается, что [c.146]

Покажем теперь, как на основании метода инкрементов можно получить исходные уравнения типа (1.1). Рассмотрим тепловое расширение полимера (дилатометрическая кривая на рис. 1.3). Обычно в качестве критической температуры рассматривают точку излома дилатометрической кривой, которую можно определить как точку пересечения ее линейных участков. В силу принятых допущений можно считать, что относительные изменения объема полимера и повторяющегося звена пропорциональны друг другу. Так как объемы аддитивны, то объем повторяющегося звена V будет соответственно равен сумме ван-дер-ваальсовых объемов образующих его атомов АУ , деленной на коэффициент молекулярной упаковки к [c.24]

Другая группа эффектов связана с влиянием процессов молекулярного переноса на структуру зоны химических реакций. В этой связи следует подчеркнуть, что поскольку толщина зоны реакций мала, то ее структура определяется мелкомасштабной частью спектра турбулентности, для описания которой принцип автомодельности по числу Рейнольдса неприменим. Отметим также, что важную роль могзгг сыграть и различия между коэффициентами молекулярного переноса, которые приводят к изменению состава и температуры в зоне реакций. [c.16]

Таким образом, различия в коэффициентах молекулярного переноса влияют на процесс горения даже в самом теплонапряженном режиме. Действительно, в противном случае (характерный масштаб изменения неосредненного температурного поля порядка интегрального масштаба турбулентности) из принципа автомодельности турбулентных течений по числу Рейнольдса следовало бы, что различия в коэффициентах молекулярного переноса не влияют на процесс стабилизации пламени. Отсюда вытекает, что даже в наиболее напряженном режиме процесс горения происходит в соответствии, с фронтальной моделью. [c.253]

Рис. 2.7. Относительное изменение коэффициента молекулярной диффузии СОг (по данным Ю. В. Фурмера, ГИАИ)

Из сопоставления (3) и (4) следует, что коэффициент диффузии молекул в порах возрастает с увеличением размера последних лишь до тех пор, пока его величина не сравняется с коэффициентом молекулярной диффузии при дальнейшем увеличении коэффрщиент диффузии остается неизменным, т. е. изменяется характер зависимости D—г. Соответствующий такому изменению радиус пор определяет положение границы областей кнудсеновской и молекулярной диффузии. При этом радиусе гкм одновременно выполняются оба условия (3) и (4), что позволяет их совместить [c.56]

Определенные таким образом турбулентные скорости горения, при постоянной интенсивности турбулентности ((ы ) = 4 м I сек для пропана и около 5 м I сек для водорода), как видно из рис. 221, для пропановых пламен изменяются в соответствии с изменением ламинарной скоростп горения, т. е. в согласии с ламинарным механизмом турбулентного горения. Однако это соответствие полностью исчезает, как только л1ы переходим к водородовоздушным цпаменам, для которых изменение не идет в том же напранленин, как изменение темнературы юрения (что обязано изменению коэффициентов молекулярного переноса с составом смеси). [c.292]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология