Теплопроводность каналов

Я,2 — толщина и коэффициент теплопроводности канала в ж ккал (м - ч град)-, [c.308]

Дано тепловая нагрузка конденсатора Рк = 860000 ккал/ч-, температура конденсации/к=30 °С параметры наружного воздуха 4=28 °С, фн = 70% шаг профильных труб (расстояние между осями) 1 = 47 мм-, высота ребра Лр = 5,5 мм внутренний, средний и наружный периметры канала / вн=0,082 м, Рср= = 0,0855 м, Рн=0,089 м толщина и коэффициент теплопроводности ребра 61 = 0,0025 м, Я1=40 ккал/(м ч град) толщина и коэффициент теплопроводности канала 62=0,00125 м, > 2 = =40 ккал/(м ч град) ширина и высота панели Я = 470 мм, В=2 м протяженность шлангов одной панели [c.319]

При точном подсчете следовало бы учитывать теплопередачу торцовыми поверхностями, через которые тепло теплопроводностью передается от одного канала к другому. [c.223]

Развивающийся профиль температур показан на рис. 6 для трех типичных значений В1. В этих расчетах принимаем, что температуры входа и окружающей среды идентичны (0 =0). Температура увеличивается с увеличением расстояния от входа по течению потока. Однако увеличение температуры зависит от г, поскольку вязкая диссипация не однородна по ширине канала, а имеет максимальное значение у стенки и нулевое значение в центре трубы. Таким образом, создается радиальный перепад температур и теплопроводность в радиальном направлении становится важной. Перенос теплоты теплопроводностью вдоль оси пренебрежимо мал по сравнению с конвективным тепловым потоком. [c.334]

Отметим, что при наличии теплопроводности между горячим источником и концом канала при х=1. а также между концом канала при х=0 и холодным стоком Е [c.477]

О. Радиационный теплообменник. Предположим, что имеется поток вещества с температурой Г,,, удельной теплоемкостью Ср и массовым расходом пг, движущийся через трубу или канал общей длиной и подвергающийся по периметру р облучению источником с температурой Тг и коэффициентом переноса излучения Г. Если теплообмен в целом определяется излучением, что возможно при 1/р 4С 7 >бл //гда или 1/Л,-, где — толщина стенок трубы Ащ,— коэффициент теплопроводности Л,- — внутренний коэффициент теплоотдачи, то получим уравнение для изменения температуры в направлении потока г [c.513]

С увеличением диаметра канала уменьшается интенсивность тепловых потерь теплопроводностью к стенкам. В достаточно широких трубах такие тепловые потери пренебрежимо малы. В пределе тепловой режим пламени в достаточно широких трубах совпадает с режимом сферического пламени, для которого потери теплопроводностью отсутствуют. Распространение пламени в та- ой аппаратуре может стать невозможным только при условии возрастания тепловых потерь излучением до определенного значения. [c.42]

Основные закономерности гашения. Действие огнепреградителей основывается на явлении гашения пламени в достаточно узких каналах, обусловленном теплоотдачей из зоны реакции в стенки канала путем теплопроводности. Рассмотрим количественные закономерности этого явления, возможности практического использования огнепреградителей и наиболее рациональное их устройство. [c.103]

Важная особенность гашения пламени заключается в том, что пределы гашения не зависят от свойств материала стенок, в том числе его теплопроводности, хотя этот процесс обусловлен теплоотдачей от газа к твердым стенкам канала. Это вызвано большой разностью плотностей сгорающего газа и материала пламегасящей стенки. Поэтому газ, сгорающий в огнепреградителе, охлаждается, практически не нагревая стенки канала. Существенная часть процесса теплопередачи реализуется в газовой, а не в твердой фазе, хотя тепло и отводится в стенки. Лишь длительное истечение сгоревшего газа через канал может приводить к заметному нагреванию его стенок. [c.104]

Теплоотдача к теплоносителю при ламинарном режиме течения. Теплоотдача от поверхности к теплоносителю при ламинарном режиме течения осуществляется обычной теплопроводностью. Следовательно, тепловой поток зависит от градиента температуры в радиальном направлении вблизи нагретой стенки. Этот температурный градиент зависит не только от распределения скорости и теплопроводности теплоносителя, но также и от степени его нагрева при прохождении через канал вплоть до рассматриваемой точки. Для таких основных конфигураций, как круглые и прямоугольные каналы, получены аналитические выражения, которые, однако, обычно нельзя решить в явном виде относительно коэффициента теплоотдачи. Их можно решить численно на вычислительных машинах. Полученные коэффициенты теплоотдачи зависят от принятого распределения температур стенки. Типичными являются случаи постоянной температуры стенки, постоянной разности температур между стенкой и основным потоком теплоносителя (равномерный тепловой поток) или линейного изменения температуры стенки в направлении потока. [c.54]

При струйном (ламинарном) движении частицы потока жидкости движутся параллельно стенкам канала и перенос тепла происходит а основном в направлении нормали к стенке за счет теплопроводности жидкости. [c.447]

Канал постоянного сечения z = а, образованный двумя параллельными стенками, по которому в направлении х движется электропроводный газ стенки канала являются разноименными электродами бесконечной проводимости, вязкость и теплопроводность не учитываются. [c.224]

Детекторы предназначены для обнаружения и измерения концентрации и количества выходящих из хроматографической колонки компонентов анализируемой смеси. Они — неотъемлемая часть любой газохроматографической установки. Чаще всего применяют детектор по теплопроводности (катарометр), одна из конструкций которого в разрезе представлена на рис. 19. Катарометр — массивный блок из латуни или нержавеющей стали. В нем просверлены два канала (диаметр их 2—3 мм). В каналах коаксиально натянуты нагревательные элементы, равные по сопротивлению. В качестве материала для нагревательных элементов применяют вольфрамовые спирали нз проволоки диаметром 20 мк, платиновые нити диаметром 20, 30 и 50 мк, нити из золоченого вольфрама диаметром 8 и 20 мк, а также другие материалы с высоким температурным коэффициентом сопротивления. Один из каналов в блоке явЛяется измерительной ячейкой, другой — сравнительной ячейкой. [c.34]

Здесь Shi, Nu — соответственно, критерии Шервуда и Нуссельта р,- — коэффициент массоотдачи — эквивалентный диаметр канала а — коэффициент теплоотдачи Я — коэффициент теплопроводности — равновесная концентрация у зеркала (пленки) жидкости А- — полный коэффициент газовой диффузии [c.49]

Как показывают расчеты и экспериментальные исследования действующих машин [29], несмотря на неодинаковую теплопроводность вдоль и поперек пакета (теплопроводность при перемещении тепла поперек пакета к поверхности канала меньше, чем теплопроводность вдоль пакета), 75ч 80% тепла переходит из пакета в вентиляционный канал (через сопротивление Rn2) и только 20 25% — в зазор и газ, омывающий сталь статора снаружи (через сопротивления R i и Rua)-Поэтому сопротивление Riy можно выразить через сопротивление п2, учитывая влияние R и R s, при помощи коэффициента 0,78 = == (0,75 + 0,80)/2 [c.251]

Расчет неравновесных потоков представляет достаточно сложную задачу, так как требует совместного решения уравнений газодинамики, термодинамики и кинетики релаксационных процессов. По этой причине при рассмотрении неравновесных явлений часто ограничиваются случаем одномерного стационарного течения идеально-газовой смеси. Обычно не учитывают вязкость, теплопроводность и диффузию. Процессы внутреннего переноса у стенки каналов исследуют обычно в приближении пограничного слоя, полагая при этом, что роль пограничного слоя сводится к уменьшению поперечного сечения канала. Методы расчета пограничного слоя при наличии химических реакций изложены в работах [368—373]. [c.119]

Ограничимся рассмотрением одномерного стационарного течения идеально-газовой смеси, состоящей из М компонент, между которыми протекает 7 химических реакций. Предположим также, что в каждой точке канала внутренние степени свободы находятся в равновесии с поступательными. Будем пренебрегать эффектами теплопроводности и диффузии. Потери импульса, обусловленные влиянием вязкостных сил, будем учитывать заданием работы трения. [c.124]

X — коэффициент теплопроводности жидкости при данной температуре Не,- = Ыд 3,/у — число Рейнольдса для продольного размера канала. [c.202]

Двухмерное стационарное поле температуры в поперечном сечении стенок канала (рис. 8.1), Материал стенок однороден и изотропен, коэффициент теплопроводности X не зависит от температуры, внутренние источники теплоты отсутствуют. На наружном контуре 5к задано распределение температуры (5н), на внутреннем контуре 5п происходит конвективный теплообмен с жидкостью, имеющей среднемассовую температуру tж. Задано распределение местных коэффициентов теплоотдачи а(5в). Необходимо определить температурное поле в стенках канала Цх, у). [c.399]

Вертикальный прямоугольный канал высотой 1 м и шириной 1 см заполнен воздухом. Считая, что вертикальные стенки канала находятся при температурах 120 и 20 °С соответственно, а горизонтальные стенки не пропускают тепла, рассчитать теплопередачу через этот воздушный зазор, число Нуссельта и эффективный коэффициент теплопроводности ке. Рассчитать также теплопередачу при ширине промежутка 10 см. [c.340]

Рост паровых пузырей происходит преимущественно внутри пористого слоя, а не на внешней поверхности покрытия [40]. В процессе роста наибольшее количество тепла передается в пузырь при испарении тонкой пленки перегретой жидкости, окружающей пузырь почти по всей поверхности и движущейся по поверхности капиллярных каналов, имеющих высокую теплопроводность. Паровой пузырь, зарождаясь на дне капиллярного канала у поверхности стенки, вырастая, распространяется по каналу, прорывается на внешнюю поверхность пористого слоя и, достигнув отрывного диаметра, отрывается, оставляя на поверхности канала тонкую пленку жидкости. [c.20]

При турбулентном режиме частицы жидкости или газа, быстро двигаясь в поперечном сечении потока, не ударяются непосредственно о стенку, а действуют на пограничный слой и отдают ему свою теплоту. Дальнейшая передача теплоты стенке происходит в основном путем теплопроводности. При этом пограничный слой представляет собой основное сопротивление процессу. Такой вид переноса теплоты называют теплоотдачей. При ламинарном режиме пограничный слой как бы разрастается до заполнения всего сечения канала слоистой струей, и конвекция сводится к одному направлению - стенке. При этом перенос теплоты [c.277]

Обычно блоки изготовляются из меди ввиду ее высокой теплопроводности. Система каналов в виде буквы Т позволяет рассматривать капилляр как в проходящем, так и в отраженном свете, для чего за отверстием канала должен находиться источник [c.198]

Другая разновидность криволинейных каналов может быть выполнена с помощью медных или латунных трубок, уложенных в специальный выфрезерованный канал (фиг. 57,6). Для увеличения теплопроводности канала трубку заливают свинцом или другим металлом или сплавом, имеющим низкую температуру плавления. [c.120]

Толщина и коэффициент теплопроводности ребра 61 в м, в ккал м ч град толщина и коэффициент теплопроводности канала 62 в м, /.2 в ккалЦм ч -град) [c.311]

Ряд преимуществ перед стеклянными приборами имеют массивные металлические, чаще всего медные, блоки для определения температуры плавления, которые нетрудно изготовить в лабораторных мастерских (рис. 92). Блок может быть нагрет до любой необходимой температуры с помощью электрической обмотки, подключенной через ЛАТР. Равномерность и плавность нагрева обеспечиваются высокой теплопроводностью меди и большой массой блока. Важно лишь, чтобы шарик термометра и капилляр находились в непосредственной бли< зости друг от друга и не прикасались к стенкам канала. Капилляр прикрепляют к термометру, либо вводят через специальный канал. Чтобы внутрь блока не попадал холодный воздух, отверстия канала для наблюдения должны быть закрь1ты слюдой или стеклянными плa тинкa И, а каналы для ввода термометра и капилляра — волокнистым асбестом или стекловатой. Снаружи блок тщательно изолируют. [c.178]

Примем, что вязкость и теплопроводность существенны лишь в процессах взаимодействия между фазами. Аппарат разобьем на две зоны центральная труба и кольцевой канал. В первой зоне (зоне центральной трубы) рассмотрим трехокоростную, трехтемпературную среду. Первая фаза (несущая) — раствор, поднимающийся вверх со скоростью Ui, обладающий температурой Тй вторая фаза — кристаллы, увлекаемые потоком раствора, движущиеся со скоростью U2 и обладающие температурой Т , третья фаза— капли нефти, поднимающиеся вверх со скоростью Оз и обладающие температурой Гз- Функцией распределения по размерам в сечении зоны трубы будем пренебрегать, расчет будем вести относительно среднего размера. С учетом принятых допущений система уравнений (1.62) для описания процесса кристаллизации в зоне центральной трубы приводится к виду (для установившегося режима работы) [c.222]

Плазменные горелки работают довольно устойчиво, несмотря на высокую температуру плазменной струи. Это объясняется тем, что сопло, изготовленное из материала с высокой теплопроводностью (красная медь), охлаждается циркулирующей вокруг него водой в отличие от обычных горелок, при Геняемых для сварки в среде защитных газов. Вода, охлаждающая стенки сопла, препятствует нагреву и ионизации наружного слоя газа, проходящего через дугу. Поэтому наружный газовый слой имеет низкую температуру и в отличие от остальной части газового потока неэлектропроводен. Он образует противоэлектрический и противотермический изолирующий слой между стенками сопла и потоком плазмы. С увеличением расстояния от центра токопроводящего канала температура понижается. Сжатая дуга косвенного действия может иметь различную длину. Внутри сопла она сжата, однако при выходе за его пределы начинает постепенно расширяться до размеров, равных свободной дуге, причем тем быстрее, чем сильнее сжат разряд и чем меньше расход газа. На расстоянии 25 - 30 мм от нижнего среза сопла сжатая дуга расширяется до свободных размеров. [c.58]

Детектор по теплопродности построен но принципу мостика Уитстона (рис. 10), Он состоит из двух каналов, по оси которых проходят проволочки с одинаковым сопротивлением С[ и Сг. Если по каналам идет только газ-носитель, то накал нитей одинаков, так как сопротивление и одинаковы. Мостик сбалансирован мел<ду А и В нет разности потенциалов. Но если в канал С2 попадает какой-либо компонент смеси (например углеводород, обладающий меньшей теплопроводностью, чем газ-носитель), то проволочка Сг накаляется сильней, увеличивается ее сопротивление, 15 между точками А и В появляется разность потенциалов она усиливается и передается на записывающее устройство. Усиление раз-1Н0СТИ потенциалов записывается в виде пика. Через некоторое время из колонки выходит второй компонент, которому соответствует второй пик. На рис. 11 представлена хроматограмма смеси бензола, толуола и о-кснлола. (На рисунке приняты следующие обозначения п — время удерживания бензола, то — время удержи [c.20]

Возвращаясь к исходным уравнениям (111.14), следует указать, что в них и для газа, протекающего в поровых каналах между зернами, было сделано аналогичное предположение о практически мгновенном выравнивании его температуры 0 по сечению канала. Допустимость такого приближения также связана с экспериментально наблюдаемыми относительно низкими значениями коэффициента межфазного теплообмена. Даже считая, что выравнивание температуры в поперечном сечении порового канала происходит только за счет теплопроводности (т. е. пренебрегая реальным перемешиванием струй), можно оценить время этого выравнивания аналогично (111.18), равным t x = rPfd lAO. Из сравнения t x с временем охлаждения газа t можно, как и для прогрева зерна, получить заниженную оценку допустимости предположения одинаковости 0 по сечению при Nu < 200/6 = 30 и Re = 2000, что соответствует средним размерам d = 2 мм. [c.133]

Числа Нуссельта и Прандтля. Коэффициент теплоотдачи связан с двумя важными безразмерными параметрами (критериями подобия)—числом Нуссельта и числом Прандтля. Числом Нуссельта Ми называется отношение НО/к. Этот параметр пропорционален отношению коэффициента теплоотдачи к коэффициенту теплопроводности. Интуитивно можно прийти к выводу, что отношение теплового потока к расходу теплоносителя, протекающего через канал, должно быть пропорционально коэффициенту теплопроводности, деленному на характерный размер в направлении теплового потока, например диаметр канала. Числом Прандтля называется отношение СрцШ. Этот параметр представляет собой отношение молекулярного коэффициента переноса количества движения (характеризуется вязкостью) к молекулярному коэффициенту переноса тепла (характеризуется отношением коэффициента теплопроводности к удельной теплоемкости). Важность чисел Рейнольдса, Нуссельта и Прандтля как параметров теплообмена подтверждается огромным количеством экспериментальных и теоретических работ. [c.54]

При вихревом (турбулентном) движении около стенок канала всегда имеется тонкий, так называемый пограничный слой жидкости, в котором сохраняется струйность потока, а следовательно, и теплопереход путем теплопроводности. В основной же [c.447]

Ячейка детектора состоит из чувствительного элемента, помещенного в камеру блока детектора, Ячейки бывают проточными, диффузионными и полудиффузион-пыми (рис, 11.23) в проточной ячейке газовый поток омывает чувствительные элементы, в диффузионной -- газовая смесь поступает к чувствительным элемен- гам за счет диффузии через специальный канал Полудиффузион-ная ячейка является промежуточной между проточной и диффузионной. Детектор с диффузионной ячейкой обладает малой чувствительностью к изменениям скорости потока газа, но уступает детектору с проточными ячейками по чувствительности и быстродействию. В современных универсальных аналитических хроматографах в основном применяются детекторы по теплопроводности с полудиффузионными ячейками. Диффузионные детекторы по теплопроводности используются в препаративных хроматографах. [c.46]

Равновесная температура внещних стенок канала, омываемых дозвуковым потоком, практически совпадает с температурой торможения. В случае выполнения стенок канала из теплопроводного материала происходит переток теплоты от одного потока к другому. При этом направление теплового потока определяется значением критерия Рг. При Рг < 1 тепловой поток направлен от дозвукового потока к сверхзвуковому. Следствием этого является охлаждение дозвукового и нагрев сверхзвукового потока. При Рг > 1 будет иметь место противоположная ситуация, а при Рг = 1 энергообмена между потоками за счет теплопроводности стенки их разделяющей не происходит. Однако в случае выполнения стенок канала газопроницаемыми эффект энергетического разделения потока может иметь место и для значений критерия Рг = 1. Основные положения газодинамического метода энергоразделения газового потока, а также оценки термодинамических характеристик трубы А.И. Леонтьева освещены в работах [43,49]. [c.20]