Коэффициент температуро и теплопроводности

Состояние сплошной движущейся среды описывается системой дифференциальных уравнений (включающей уравнения неразрывности, движения, энергии и диффузии) при определенных начальных и граничных условиях. Для каналов мембранных элементов граничные условия, помимо геометрических факторов, характеризуют входные профили скорости, концентрации и температуры, а также условия массопереноса через мембрану и пористую подложку. Кроме перечисленных соотношений, используют термическое уравнение состояния газовой смеси, а также дополнительные соотношения, позволяющие рассчитать коэффициенты вязкости, теплопроводности и диффузии как функции температуры, давления и состава смеси. [c.121]

Построению моделей поведения стекломассы, учитывающих тепловые и гидродинамические процессы, посвящено много исследований [16, 19, 24, 35, 38—40]. Механизм передачи тепла в расплаве стекла обусловлен излучением, конвекцией и молекулярной теплопроводностью. Для описания этих явлений чаще всего используют уравнение теплопроводности, в котором вместо коэффициента теплопроводности применяют эффективный коэффициент. Последний определяется радиационной проводимостью и коэффициентом молекулярной теплопроводности, зависящими от температуры [1, 36, 37]. В связи с тем что методы экспериментального изучения распределения температур в стекломассе существующими техническими средствами не позволяют получать достаточно полной картины, для задания граничных условий принимаются дополнительные предположения, в ряде случаев не приводимые авторами. Это особенно относится к области, покрытой шихтой и варочной пеной, где в связи с высокими температурами и агрессивностью среды измерения, как правило, не проводят. При задании граничных условий исследователи используют качественные сведения о характере процесса варки стекла. [c.128]

Сначала рассмотрим достаточно простую задачу, при формулировке которой предполагается, что коэффициент эффективной теплопроводности стекломассы не зависит от температуры и отсутствует перенос тепла, обусловленный конвекцией стекломассы. При таких допущениях задача может быть сведена к решению уравнения Лапласа. Проверка подхода нечетких множеств выполняется сравнением получаемых результатов. Далее рассмотрим решение более сложной задачи. [c.142]

Перейдем к рассмотрению более сложной задачи при моделировании поля температур в стекломассе. Учтем зависимость коэффициента эффективной теплопроводности от температуры. Пусть эта зависимость имеет вид к = f Т). Графики данной зависимости для листового стекла приведены на рис. 3.9, 3.10. [c.147]

В соответствии с законом Фурье ( (у) = —к Т)-(1Т/(1у, где к (Т) — коэффициент эффективной теплопроводности стекломассы, вычислим приращение функции Т (у). Для этого используем приближенное равенство АТ (у) <2 (у) Ау/к (Т). Тогда при заданном распределении температур Т х) стекломассы в придонных слоях изменение температуры по глубине бассейна может быть вычислено по формуле Т у + Ау) = Т [у) + АТ [у). [c.148]

Законы переноса вещества и тепла идентичны. Из-за развитой внутренней поверхности имеет место интенсивный теплообмен между обеими фазами, приводящий к гомогенизации системы. Поэтому становится вполне приемлемым использование закона Фурье q = — Я-эф grad Т, определяющего плотность теплового потока q в зависимости от градиента температуры и величины коэффициента эффективной теплопроводности зерна катализатора Хэф. Экспериментальные значения Хдф, найденные различными авторами, например [73], свидетельствуют о том, что на теплопроводность пористых зерен относительно слабо влияют теплофизические свойства твердого материала. Большое влияние оказывает теплопроводность газовой фазы. Однако решающее значение на величину зф оказывают геометрические характеристики структуры, особенно величины площадей наиболее узких мест или окрестности областей спекания, сращивания, склеивания частиц друг с другом. Для приближенной оценки величины Хэф можно рекомендовать монографию [74], в которой представлен значительный объем экспериментальных данных по дисперсным материалам. [c.157]

В связи с тем, что при интенсивном перемешивании кипящего слоя свойства его по объему становятся более или менее однородными, можно перенос тепла в пределах слоя характеризовать величиной виртуального коэффициента теплопроводности подобно тому, как это делалось в отношении барботируемой жидкости (см. гл. Vni). Необходимо подчеркнуть, что эта величина характеризует и лучистый теплообмен между частицами кипящего слоя (на что обращалось внимание выше), поскольку экспериментально ее находят путем определения точными методами градиента температур вдали от поверхности слоя. Может быть проведена аналогия между виртуальным коэффициентом теплопроводности и коэффициентом молекулярной теплопроводности [322]. [c.483]

В нашем расчете имеет смысл сравнивать турбулентный случай с ламинарным, так как мы не задавались целью подобрать различные параметры таким образом, чтобы получить согласие с какими-либо экспериментальными данными. Это сравнение показывает значительное увеличение скорости горения, незначительное уширение фронта пламени и изменение формы профиля температуры внутри фронта пламени. Изменение формы вызвано тем, что коэффициент увеличения теплопроводности зависит от положения точки в фронте пламени. [c.15]

Наконец, третья особенность пылевидного топлива заключается в высокой интенсивности теплообмена пылинок с окружающей их газовой средой. Для примера можно указать, что коэффициент теплоотдачи теплопроводностью для сферической частицы диаметром 100 мкм превышает 2,56 кДж/(м2-с) (2 000 ккал/м ч °С). Благодаря этому температура пылинок, находящихся во взвешенном состоянии в газовой среде, мало отличается от температуры среды, по крайней мере до момента их воспламенения. Это означает, что для воспламенения [c.26]

Н. М. Зингером были проведены опыты по конденсации пара на струе воды, движущейся со скоростью Ю- -25 м/сек. Автор установил значительную деформацию температурного поля, связанную с нарушением сплошности струи. В быстродвижущейся струе жидкости коэффициент турбулентной теплопроводности меняется по сечению струи и интенсивность теплоотдачи возрастает по сравнению со струей, движущейся с малой скоростью. Для оценки интенсивности теплоотдачи рассмотрим пример. Через сопло диаметром 5 мм выпускается вода со скоростью 25 м/сек. Начальная температура воды Тх = 278° К и конечная Га = 373° К. Давление пара в приемной камере [c.220]

Перенос вещества и тепла зависит от условий взаимодействия фаз (скоростей и направлений потоков, конфигурации поверхностей) и их транспортных свойств (коэффициентов диффузии, теплопроводности, вязкости). Условия реакции есть результат перераспределения концентраций и температур вследствие одновременного протекания химической реакции и явлений переноса, т. е. гетерогенный процесс является многостадийным. Условия реакции можно выразить через условия процесса, которые заданы или известны, которые можно измерять или наблюдать . [c.64]

Поведение сплошной среды описывается уравнениями, следующими из законов сохранения массы, заряда, количества движения, момента количества движения и энергии. Эти уравнения должны быть дополнены соотношениями, отражающими принятую модель сплошной среды, которые называются определяющими уравнениями или феноменологическими соотношениями. Примерами определяющих уравнений являются закон Навье — Стокса, который устанавливает линейную зависимость тензора напряжений от тензора скоростей деформаций закон Фурье, согласно которому поток тепла пропорционален градиенту температуры закон Фика, в соответствии с которым поток массы пропорционален градиенту концентрации вещества закон Ома, который гласит, что сила тока в проводящей среде пропорциональна напряженности приложенного электрического поля или градиенту потенциала. Эти определяющие уравнения были получены экспериментально. Коэффициенты пропорциональности — коэффициенты вязкости, теплопроводности, диффузии, электропроводности, называемые коэффициентами переноса, могут быть получены экспериментально, а в некоторых случаях и теоретически с использованием кинетической теории [1]. [c.45]

В момент контакта горячего электрода с образцом фиксируется термоЭДС, характерная для контролируемых образцов при определенной температуре, а через промежуток времени т по градиенту термоЭДС определяется коэффициент, характеризующий теплопроводность испытуемых материалов [c.649]

В одной из работ [37] высказано предположение, что вещество кокса (материал стенок пор) по своему строению занимает промежуточное положение между типично аморфными и поликристаллическими телами. Вследствие небольшого среднего размера углеродных блоков вещество обычного металлургического кокса можно при умеренных температурах рассматривать как сплошную среду, коэффициент поглощения которой в интервале (П. 10) не зависит от частоты распространяющихся в ней колебаний. Из этого следует, как показывают приведенные расчеты [37], что при умеренно низких температурах теплопроводность вещества кокса должна изменяться пропорционально теплоемкости [c.54]

Основные теплофизические свойства углей и сланцев характеризуются коэффициентами температуропроводности, теплопроводности и теплоемкостью (табл. 9.26). Коэффициент температуропроводности а характеризует скорость распространения температуры в теле. Коэффициент теплопроводности характеризует скорость передачи тепла через единицу площади при температурном градиенте 1 град/м. [c.428]

При этом горячий спай комбинированной термопары, измеряющий температуру, необходимо помещать в исследуемый образец, а не в эталон. Дифференциальная запись тепловых эффектов осуществляется в координатах разность температур — время или разность температур— температура. Оба способа записи тепловых эффектов имеют свои преимущества и недостатки. Например, запись эффектов в координатах разность температур (А () — температура является более простой по сравнению с первым способом, поскольку не нужна точная синхронизация скорости вращения барабана с фотобумагой и скорости повышения температуры. При несоблюдении последнего условия вообще невозможно установить к какому интервалу температур относится тот или иной тепловой эффект. При такой записи эффектов э. д. с., развиваемая термопарой, головка которой помещена в испытуемый образец, подается непосредственно на регулятор скорости повышения температуры испытуемого образца, что приводит к изменению равномерности нагрева печи и эталона. В связи с этим тепловые эффекты могут искажаться. В качестве температуры нагреваемой среды принимают обычно температуру индифферентного вещества. В случае отсутствия тепловых эффектов и равенства термических коэффициентов (температуропроводность, теплопроводность, теплоемкость) температуры спаев обеих термопар будут одинаковы, а следовательно, термотоки уравняются и стрелка гальванометра отклоняться не будет. Термограмма, изображаемая в координатах разность температур — время, при такой записи представляла бы горизонтальную прямую. Если будет иметь место экзотермический эффект, прямая отклонится вверх от оси абсцисс, если эндотермический эффект — вниз к оси абсцисс. [c.9]

Зависимость коэффициента эффективной теплопроводности порошков от температуры [c.123]

Если размер пор значительно превышает среднюю длину свободного пробега молекул газа, то его теплопроводность почти не зависит от давления. При комнатной температуре теплопроводность воздуха равна 25-10 Вт/(м-К), а водорода 17,6-10 Вт/(м-К). Теплопроводность паров многочисленных полярных и неполярных органических соединений лежит в пределах 8,4-10 —25 X X 10 Вт/(м-К). Приведенные значения на порядок меньше значений теплопроводности для пористого катализатора в вакууме. Исключение составляют водород и гелий. Коэффициенты теплопроводности для простых органических жидкостей в 10—100 раз выше, чем для паров при той же температуре. Типичные значения теплопроводности неполярных жидкостей при комнатной температуре лежат в пределах (8,4—20,9) Вт/(м-К), что в 2—3 раза выше значений Я для сильно полярных жидкостей. [c.170]

Коэффициент истинной теплопроводности, как и в предыдущих случаях, линейно растет с повышением температуры и составляет при 800°С 0,212 ккал (мХ X ч ° С) против 0,114 ккал/(м-ч-°С) при 100° С. [c.190]

Время коксо- вания, ч Темпера- тура отопи- тельных каналов, X Насыпная плотность влажной шихты, кг/м Температура по оси коксового пи )0га, Коэффициент теплопроводности Коэффициент температуро- проводности [c.195]

Здесь Хг — теплопроводность при температуре Г Я, —коэффициент изменения теплопроводности в зависимости от температуры его значение колеблется в пределах от —0,0005 до —0,002 среднее значение—0,0012. , [c.325]

Здесь В, к, У] — коэффициенты диффузии, теплопроводности и вязкости, соответственно ЛС, ДТ, V — значения разности концентраций, разности температур и скорости вдали от поверхности 8 — толщина приведенной нленки. [c.368]

Коэффициенты продольной теплопроводности при нестацио парном поле температур. Теплоемкость элементов зернистого слоя значительно выше теплоемкости газа, текущего через слой. Поэтому изменение температур при нестационарных во времени процессах переноса теплоты в зернистом слое определяется балансом теплоты между фазами (см. раздел IV. 5). [c.127]

Обозначения Г, Г х, То - температуры слоя, на входе в слой и начальная с, Свх> Со соответствующие значения концентрации реагента в газовой смеси в слое, на входе и начальное и - линейная скорость потока газовой смеси, отнесенная к полному сечению слоя W T, с) - скорость химической реакции ДГад - адиабатический разогрев смеси при полной степени превращения I, L -текущая и общая длина слоя катализатора X - эффективный коэффициент продольной теплопроводности слоя - средняя обммная теплоемкость слоя катализатора Ср - средняя объемная теплоемкость реакционной смеси е -пористость слоя катализатора у = Ср + Сел D - эф ктивный коэффициент диффузии реагента в газовой смеси. [c.309]

Температура в непроточной зоне практически равна температуре на поверхности зерна. Поэтому одним из элементов модели слоя является так называемый скелет слоя [И], состоящий из зерен и непроточных зон. Величина коэффициента эффективной теплопроводности Хек определявтся по выражению [251 [c.12]

Температура в непроточной зоне практически равна температуре на поверхности зерна. Поэтому одним из тепловых элементов модели слоя является так называемый скелет или каркас слоя, состоящий из зерен и непроточных зон. Величина коэффициента эффективной теплопроводности Хек определяется по выражению Хск = = А/.м + 0,85 Re Рг Ям, где произведение А — это теплопроводность непродуваемого слоя, Рг — критерий Прандтля, — коэффициент молекулярной тенлонроводности, А = onst. Для подавляющего большинства каталитических процессов, осуществляемых при неизменных условиях на входе в аппарат, нет необходимости учитывать продольный перенос тепла и вещества, обусловленный молекулярной и вихревой диффузиями (D и Da), теплопроводностью (Х и в свободном объеме слоя и переносом тепла по скелету катализа- [c.72]

Определить 1) количество тепла (тепловой поток), поступающего к поверхности стенки и покидающего стенку в единицу времени 2) тепло, аккумулируемое стенкой в единицу времени, и 3) изменение температуры во времени. Дано плотность материала стенки р = 1800 кг/м , коэффициент его теплопроводности Х = 1.4 втЦм-град), удельная теплоемкость с= , 6- 0 дж/ кг-град) и площадь стенки Р = А м . [c.153]

Теплопроводность - это способность полимерных тел переносить тепло от более нафетых элементов к менее нафетым. Коэффициент теплопроводности 1 - это коэффициент пропорциональности между потоком тепла и фа-диентом температуры. Теплопроводность связана с распросфанением и рассеиванием упругих волн, вызываемых тепловыми колебаниями частиц тела При температуре, стремящейся к абсолютному нулю, теплопроводность так- [c.395]

Температура t. °С Плотность р. ц-г/л Удельная теплоемкость ккал кг-град) Коэффициент теплопроводности ккалЦж-ч-град) Коэффициент кинематической вязксстн V-IO. м -сек Коэффициент динамической вязкости 11.10, игс-с,к1м Коэффициент температуро- проводности а-104, м /ч Коэффициент объемного расширения р-10. Чград [c.31]

В настоящее время известно несколько вариантов дметода, позволяющих определить коэффициенты температуро- и теплопроводности, а также оба эти коэффициента одновременно. [c.70]

Эффективная теплопроводность бурого угля, в отличие от теплопроводности каменных углей и антрацита, для которых наблюдается непрерывный рост ее с повышением температуры, изменяется по кривой с неявным минимумом при 200° С/лгоо = = 0,119 ккал/(м-ч-° С), обусловленным выделением связанной влаги. По мере дальнейшего повышения температуры теплопроводность бурого угля резко возрастает, что объясняется значительным экзотермическим эффектом. При температуре 800° С коэффициент теплопроводности составляет 0,342 ккал/(м-ч-°С), Истинная теплопроводность бурого угля изменяется по линейному закону (см. рис. 66). [c.182]

Характерно, что имеющее место при этих условиях растрескивание кокса не снижает эффективных коэффициентов теплопереноса. Это объясняется тем, что при высоких температурах все ббльшая часть теплового потока в загрузке переносится излучением. Эквивалентный коэффициент радиационной теплопроводности (см. раздел I) растет примерно пропорционально кубу абсолютной температуры, чем, в основном, обусловлен интенсивный рост эффективной тенлопроводности загрузки при высоких температурах. [c.196]

ДЛЯ всех номеров К и когда перенос частиц компонентов системы через вентиль вынуждается исключительно напором температуры. Коэффициент же теплопроводности хд достигается в стационарном состоянии, когда при фиксированном напоре температуры АТ перенос частиц компонентов через вентиль прекращается, и все потоки /к" обращаются в нуль. Если за начальное принять такое состояние системы, когда (Ат1к)г = О (к = 1,. .., /С), но АТ Ф О, то коэффициент Хд характеризует особенность вентильного устройства в начальном состоянии. Если значение АТ зафиксировать, то в результате процессов переноса через вентиль однородность полей электрохимических потенциалов нарушается. Спустя некоторое время такая система приходит в стационарное состояние, при котором АТ Ф Ф О, (Ат]к)г фО 1 Ф 0 но /к" = 0. В этих условиях коэффициент теплопроводности вентиля соответствует величине х . Таким образом, в ходе эволюции рассмотренной системы к стационарному состоянию коэффициент теплопроводности вентильного устройства меняется отхр доХр. Легко можно показать, что эти величины всегда положительны. [c.328]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология