Изображение модели теоретических

В тех случаях, когда один компонент полностью или почти полностью смешивается с каждым из остальных трех (сравнительно частое явление) изображение этого компонента контурами на треугольной призменной модели [54, 751 обеспечивает большую наглядность, чем перспективное изображение на прозрачной тетраэдрической модели [20, 21, 26, 93, 94], хотя последняя теоретически вполне правильна. [c.235]

Если мы попытаемся представить структуру молекулы бензола с помощью обычных структурных формул, следует так видоизменить вкладываемый в них смысл, чтобы это позволило отразить важнейшие свойства данного вещества. Простая шестиугольная структура с чередующимися двойными связями, изображенная на рис. 27.4, а, недостаточна для такой цели. Но в комбинации с аналогичной структурой, показанной на рис. 27.4,6, в которой двойные связи расположены по-иному, она позволяет выразить представление о делокализации электронов с помощью такого понятия, как резонанс. Делокализованные связи представляют также кругом, изображенным внутри шестиугольника, как это показано на рис. 27.4,в. И все же следует признать, что в нашем распоряжении нет простой структурной формулы, удовлетворительно описывающей свойства молекулы бензола. Можно считать, что структура бензола представляет собой нечто среднее между двумя формами, изображенными на рис. 27.4,а и 27.4,6. В этом и заключается смысл понятия резонанса — отдельные структуры, которые мы записываем для этой молекулы, порознь друг от друга бессмысленны. Подлинная структура бензола представляет собой комбинацию двух (или большего числа) эквивалентных структур. До сих пор не найдено статической структурной формулы, которая бы удовлетворительно описывала бензол. Поэтому молекула бензола называется резонансным гибридом. Следует подчеркнуть, что понятие резонанса представляет собой модель, предназначенную для объяснения определенных экспериментальных данных и теоретических результатов. Следовательно, представление о резонансе является лишь попыткой описать истинное строение некоторых молекул типа бензола. [c.471]

Предлагаемых моделей. Например, можно теоретически рассчитать кривые рассеяния, которые давали бы частицы, соответствующие модели, Йри различном рассеивающем вкладе белка и РНК Размеры и форму РНК в модели можно проверять, сравнивая теоретически рассчитанную кривую при нулевом вкладе белка с экспериментальной кривой нейтронного рассеяния в 42%-НОМ ОаО, когда рассеяние от белка скомпенсировано растворителем. С другой стороны, характер взаиморасположения белков в модели можно тестировать путем сравнения рассчитанной из модели кривой при нулевом вкладе РНК с экспериментальной кривой нейтрон-його рассеяния в 70%-ном ОаО (точка компенсации рассеяния РНК растворителем). Наконец, задавая различные вклады белка и РНК при расчетах рассеяния от модели, можно получить набор теоретических кривых для сравнения с экспериментальными кривыми нейтронного рассеяния в НЮ, ОаО й при различных их соотношениях, а также с кривыми рентгеновского рассеяния этим путем проверяется взаимное расположение белка и РНК в модели. Если соответствия между рассчитанными и экспериментальными кривыми не будет, модель должна быть отвергнута. Модель расположения РНК и белков в 308 субчастице. Изображенная на рис. 72, не противоречит экспериментальным кривым нейтронного и рентгеновского рассеяния вплоть до разрешения около 4—5 нм. [c.117]

К сожалению, как говорилось, ф нельзя непосредственно экспериментально измерить. Основная трудность состоит в том, что в процессе переноса пробный заряд (электрон или ион) должен сохранять свою физическую индивидуальность, т. е. практически оставаться неизменным. Для переноса некоторой реальной заряженной частицы через поверхность требуется затратить определенную работу, однако, кроме электростатической работы, в нее войдет также химическая работа, связанная с действием сил Ван-дер-Ваальса, обменных сил, сил изображения и т. д. Имеется несколько теоретических оценок х- Для поверхности раздела вода — вакуум Фервей [51] (см. также [49]) дает значение —0,5 В. Физической моделью, использованной для этой оценки, служила поверхность, состоящая из молекул воды, ориентированных водородными концами наружу. [c.190]

Таким образом, предложенные до настоящего времени теории первичного акта нуклеации, строго говоря, применимы только для полимеров бесконечно большого молекулярного веса. Все теории формально совпадают как друг с другом, так и с классической теорией нуклеации низкомолекулярных веществ. Единственные различия могут быть связаны со значениями поверхностной свободной энергии различных моделей на границе раздела фаз. Эти величины не поддаются оценке при любом теоретическом расчете. В связи с тем, что для полимеров поверхность свободной энергии, изображенная на рис. 82, по-прежнему определяет условия кристаллизации, ограничения, накладываемые на переход от зародыша критического размера к устойчивому кристаллиту, остаются в силе и для полимеров. [c.245]

Теперь можно построить зависимость деформации от температуры. Выбрав произвольные (но разумные) значения величин F, п, I, г. Го, А, к. То и построив по уравнению (1.129) график, получим кривую, изображенную на рис. 1.5. График полностью соответствует экспериментальным термомеханическим кривым, которые уже были описаны выше. Это значит, что рассмотрение физически обоснованной модели полимерной цепи позволяет теоретически предсказать [c.101]

Этот раздел посвящен теоретическому исследованию влияния массообмена на коэффициенты трения, тепло- и массопередачи в системе, изображенной на рис. 18-4 (ламинарный поток жидкости или газа, обтекающий полубесконечную плоскую пластину). Наиболее существенная отличительная черта указанной системы — наличие в ней весьма сложной гидродинамической картины с двухмерным полем скоростей, зависящим от двух координат. Вследствие двухмерной геометрии системы способ описания протекающих в ней процессов межфазного обмена должен отличаться в принципе от более простых способов, основанных на пленочной модели или на модели проницания. [c.608]

Поскольку модель, изображенная на рис. 5-14, относится к некоторому определенному состоянию газа и ничтожным его изменениям, в модели, которой мы будем пользоваться (рис. 5-16), примем, что газ покидает систему при полном насыщении, а температура в сосуде выравнивается. Поэтому конечное состояние газа соответствует равновесию между фазами с исчезновением движущей силы. Конечно, это предположение чисто теоретическое. [c.425]

Хотя для строгой теоретической трактовки оптической активности необходимо использовать квантовомеханические концепции, рассмотрение предложенной Куном [561 ] классической модели, схематически изображенной на рис. 69, весьма полезно для создания качественного представления об этом явлении. Рассмотрим два электрических осциллятора с положениями равновесия в точках А ш С, которые ограничиваются взаимодействиями с группами В тз. О таким образом, что первый может совершать колебания только в направлении х, а второй — только в направлении у. Если между ними проявляются силы сцепления, то [c.191]

Для объяснения этих эффектов была предложена и проанализирована модель теоретического циркулярного расположения N молекул в антенне, изображенная на рис. xxvn. 15. Такой агрегат при сильном экситонном взаимодействии ведет себя как единая супермолекула. Дипольный момент перехода в такой коллективной системе увеличивается, как показывают расчеты, в л/TV раз по сравнению с мономерной формой. [c.307]

В действительности оказалось, что предсказания поляризационной теории относительно строения комплексных соединений с координационным числом 6 и 4 не оправдываются, а в большинстве случаев соответствующие комплексы имеют октаэдрическое, тетраэдрическое или плоское строение. Это было показано как путем сравнения теоретического числа изомеров, выведенного на основании моделей, изображенных на рис. 30, 31 с числом выделенных геометри ческ их изомеров, а также с помощью рентгенографического исследования. [c.242]

Среди продуктов радиоактивного распада часто встречаются альфа-частицы, которые, как было показано, есть не что иное, как дважды ионизированные атомы гелия. Одним из способов наблюдения таких частиц служат сцинтилляции, которые вызываются частицами на флюоресцирующем экране, покрытом, например, сульфидом цинка. Если параллельный пучок альфа-частиц ударяется о флюоресцирующий экран, то на нем наблюдается изображение поперечного сечения пучка. Однако когда между источником и экраном помещают тонкую пленку, например золотую фольгу, то изображение увеличивается в размерах и становится несколько размытым. Этого и следовало ожидать ввиду того, что атомы фольги состоят из определенным образом расположенных электрически заряженных частиц, и альфа-частицы также заряжены, т. е. происходит рассеяние падающих частиц атомами фольги. При этом возникает вопрос, как данное распределение зарядов в атоме влияет на рассеяние падающих альфа-частиц. Используя свою модель атома, Томсон теоретически рассчитал, каково должно быть выражение для среднего отклонения частиц . Этот расчет вместе с вычислениями Резерфорда и опытами Гейгера показал, что для модели атома Томсона вероятность рассеяния альфа-частиц под большими углами близка к нулю. Однако Гейгер и Марсден экспериментально доказали , что приблизительно 1 из 8000 падающих на золотую фольгу альфа-частиц отклоняется на угол, больший 90°. Это не соответствовало модели Томсона, которая предполагала отклонения только на малые углы. [c.28]

Структура. Обзор структурных характеристик пористого фильтра был сделан в гл. 3.1.2. Пористость 6, удельная поверхность Л о и гидравлический радиус пор а=26/5о могут быть измерены методами адсорбции по Брунауэру, Эммету и Теллеру [3.131] с применением азота илн ксенона. Распределение пор по радиусам может быть найдено некоторыми дополнительными методами с помощью изотермы адсорбции Баррета — Джойнера — Халенды для конденсируемого газа [3.216], с помощью продавливания ртути, когда измеряются силы поверхностного натяжения, препятствующие проникновению в поры жидкой ртути [3.215, 3.217], и с помощью измерения потоков [3.218]. Структуру пор и распределение их по радиусам можно также анализировать на поверхностях фильтров или срезах (изломах или микроразрезах) с помощью сканирующего или обычного микроскопа и дифракции рентгеновского излучения при малых углах падения соответствующие изображения или дифференциальные картины дают информацию о структурном коэффициенте (3.35), о распределении сужений пор и о наличии слепых пор. Эта информация имеет существенное значение для сравнения реальных пористых фильтров с теоретическими моделями (см. разд. 3.1.2), а также для предсказания эффектов поверхностной диффузии (см. разд. 3.1.7). [c.127]

Согласно этой модели (рис. 32 и 33), полипептидная цепь имеет форму винтовой лестницы, в которой каждый аминокислотный остаток соответствует одной ступени высота каждой ступени в этой модели равна 1,5 А, а высота витка — 5,4 А. Следовательно, один виток содержит 3,7 ступени или аминокислотных остатка через 18 ступеней расположение ступеней вновь точно повторяется. В этой модели полипептидная группа имеет плоскую конфигурацию, как этого требует теория, а межатомные расстояния и углы—те же значения, что и в теоретической полипептидной цепи, изображенной на рис. 30. Устойчивость этой конструкции обусловлена наличием водородных связей между группами С=0 и N—Н, принадлежащими наложенным один на другой виткам. Вследствие Ь-конфнгурации аминокислот, составляющих винт, он имеет направление винта с левой нарезкой, причем боковые аминокислотные остатки Н расположены снаружи. Диаметр винта равен 10,5 А. Геликоидальная модель лишена напряжения и представляет собой конфор- [c.437]

В только что цитированной статье Леннард-Джонса и Коулсона сопоставлены расчеты межатомных расстояний и порядков углерод-углеродных связей, пронзБеденные методом молекулярных орбит и методом валентных связей. Авторы полностью признают пользу результатов, которые дает второй метод, и концепцию резонанса (в частности, они сами с этой точки зрения объясняют полимеризацию бутадиена), но они подчеркивают и ограниченные возможности такого подхода. Во-первых, он применим лишь для таких молекул, для которых существуют альтернативные способы изображения связей. Каждая такая химическая картина связи (Ьопс1-р1с1иге) представляется волновой функцией, и состояние молекулы описывается линейной суперпозицией всех таких независимых волновых функций (метод канонических структур). Свойства молекулы могут быть затем определены и истолкованы как функции индивидуальных структур [там же, стр. 813]. Это— объективное и очень точное определение сути как метода валентных связей в применении к органическим молекулам и собственно теории резонанса (последняя фраза). Здесь, правда, не чувствуется того откровенно отрицательного отношения к этой концепции, как у Хюккеля. Однако Леннард-Джонс и Коулсон недвусмысленно пишут о том, что с теоретической точки зрения правильна только модель молекулярных орбит Строго говоря все электроны в молекуле, как бы она ни была велика, должны рассматриваться как принадлежащие ко всему ядерному остову и должны бы быть описаны в соответствующих общих выражениях. Однако в практическом отношении оказалось достаточно точным рассматривать некоторые молекулярные орбиты локализованными только между двумя центрами [там же, стр. 811] Именно по этой причине возможности метода валентных связей для практически точного описания электронного распределения молекул оказались, как мы видели в предыдущей главе, довольно скоро исчерпанными. [c.332]

Попытка сопоставить полученные в разделе 1.4 теоретические формулы с экспериментальными данными затруднительна по следующим соображениям. Во-первых, формулы в разделе 1.4 получены для модели равновеликих шаров (наиболее простой модели), хотя, как показано в разделе 1.2, модель разновеликих шаров (гф>г , рис. 26) более близка к реальности. Расчет электрохимической активности в модели разновеликих шаров дан в [38], однако там в формулы вошло большое количество трудноконтролируемых параметров пористой среды (средние радиусы зерен, их пористости и т. д.). Поэтому сопоставление расчетных и экспериментальных данных было проведено в [1, 10, 11] следующим образом. Если входящие в теоретические формулы эффективные коэффициенты брать из экспериментальных данных, а не из расчета, как это делалось в разделе 1.2, если, затем, не принимать во внимание принципиальное отличие гидрофобизированных электродов от гидрофильных, а просто разделить все поры в гидрофобизированном электроде на газовые и жидкостные , то тогда расчетные кривые для электрохимической активности, полученные в рамках модели, схематически изображенной на рис. 22, можно сопоставить с экспериментом. Подобное сопоставление в [1, 10, И] позволило объяснить некоторые особенности гидрофобизированных электродов— максимум на /, Сфт-кривой, классификацию режимов генерации тока, т. е. те особенности, которые роднят гидрофобизированные электроды с гидрофильными. [c.43]

Вопрос о возможности определения абсолютной конфигурации молекул оптически активных соединений был поставлен в 1932 г. Куном [72]. На основании многочисленных работ [73] по изучению эффекта Коттона он пришел к выводу, что изучение поведения электронных облаков позволяет связать данную конфигурацию с определенным знаком вращения, а В отдельных случаях и предсказать его. Кун и Бейн [74] 1934 г. теоретическим путем показали, что, задаваясь определенной моделью молекулы, изображенной в проекции, можно определить знак вращения и рассчитать величину вращения. Были установлены схематически пространственные модели двух соединений пентаэритрит дипировиноград-ной кислоты и комплекс Кз [Со (С201)з], и вычислена их оптическая активность, удовлетворительно совпадающая с экспериментальной величиной. [c.165]

Изложенный выше принцип фотореле оказался весьма трудно осуществимым на практике. Основной причиной малой эффективности подобных устройств оказалась резкая зависимость их работы от влияния колебаний грунта и конвекционных потоков воздуха, а также несовершенство компенсирующего действия второй термопары, входящей в приемник излучения. На основе теоретического рассмотрения действия таких устройств Б. П. Козыревым разработан прибор, названный фотоэлектрооптическим усилителем (ФЭОУ). В ФЭОУ гальванометр является основным элементом, он определяет чувствительность и быстроту действия всего прибора. Для эффективной работы ФЭОУ необходим гальванометр с хорошо отбалансированной рамкой на растяжках, поставленный в условия переуспокоенного режима. Схема модели ФЭОУ-15, выпускаемой в настоящее время промышленностью, дана на рис. 100. Маломощная низковольтная лампочка (0,3а, Зе) (/) освещает сразу четыре конденсора (2), на тыловые плоские стороны которых нанесены отражающие алюминиевые полосы (растр). Эти конденсоры проектируют изображение нити накала лампы на зеркала (5) гальванометров (Г, и Гг) перед зеркалами гальванометров расположены объективы, проецирующие изображения растров на неподвижные решетки (5), установленные перед фотоэлементами. Самый малый поворот рамки с зеркалом (Г]) влечет за собой перемещения границ света и тени изображения растра по поверхности фотоэлементов, увеличивая световой поток в одном из них и уменьшая в другом. В цепи фотоэлементов первого каскада потечет ток. В эту цепЬ включен гальванометр Гг. Его показания усиливаются вторым каскадом фотоэлементов, ток которых питает гальванометр записывающего устройства. [c.211]

Кривая, полученная на основе данных строки А (табл. 2.4.), называется логарифмической или экспоненциальной кривой. Такую кривую можно преобразовать в прямую, построив график изменения числа клеток во времени. Тогда в идеальных условргах рост бактерий теоретически должен быть экспоненциальным. Сравним эту математическую модель с кривой роста реальной популяции бактерий, изображенной на рис. 2.15. Отчетливо видны четыре фазы роста. [c.32]

Предположение об одномерном характере движения является привлекательным и полезным по ряду причин. Прежде всего, оно приближе1 1о оправдывается для многих случаев реальных движений газа. Даже если некоторое движение в целом и не одномерно, отдельные ег о пространственно-временные подобласти часто могут быть описаны в рамках одномерного движения. Таковы движения в трубах, при взрывах и ударах и т. д. Далее, уравнения и задачи этой модели являются сравнительно доступными для качественного а[1ализа и численного расчета благодаря тому, что здесь основные величины зависят лишь от двух независимых переменных. При этом не последнюю роль играет также и возможность предельно наглядного изображения различных газодинамических ситуаций на плоскости событий. Далее, многие выявленные в рамках одномерного приближения особенности движения оказываются качественно присущими и более сложным движениям, позволяя изучать последние на основе оправданной аналогии. Очень важно и то, что в теории одномерных движений имеется много до конца решенных конкретных задач, образующих, в их совокупности, золотой фонд теоретической и прикладной газовой динамики. [c.132]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология