Полный набор величин

Во все другие формулы табл. 1.1 (графы 5-9) в качестве характерного размера входят величины, пропорциональные (где /с-коэффициент проницаемости породы), методы определения которых хорошо известны. Формулы этой группы не имеют принципиальных преимуществ и одинаково удобны для практического использования. Для этих формул характерно то, что все они приводят к очень широким диапазонам изменения Re,p для различных пористых сред. И это представляется вполне естественным ввиду разнообразия свойств испытанных пористых сред. Кроме того, это свидетельствует о том, что ни в одну из предложенных формул для определения Re не входит полный набор параметров, позволяющий характеризовать сложную структуру пористых сред, использования для этой цели коэффициентов пористости и проницаемости явно недостаточно. [c.21]

Набор величин, обладающих всеми этими свойствами, называется полным набором величин. [c.84]

Можно ли в качестве полного набора величин выбрать Мх, Му, М , [c.84]

Могут ли составить полный набор величины Рх, Ру, Рг< [c.84]

Что называется полным набором величин [c.94]

Достаточно ли трех квантовых чисел п, I, т. для того чтобы, полностью определить (г, , ф), т. е. составят ли величины, определяемые ими, полный набор величин [c.115]

Вы правы. Для определения ij) (г, , ф) необходимы три независимые величины с коммутирующими операторами. В случае центрального поля операторы Н, и Мг удовлетворяют всем требованиям полного набора величин, а их собственные функции полностью определяются числами п, I и т. [c.151]

Вспомните, сколько физических характеристик входит в полный набор величин, определяющий состояние одной частицы [c.180]

На первый взгляд в качественном хроматографическом анализе разнообразие анализируемых веществ требует такого же разнообразия неподвижных фаз с целью реализации возможных видов и сочетаний межмолекулярных взаимодействий и получения полного набора величин удерживания, присущих анализируемому веществу [c.117]

Если реально в аппарате можно установить конструкционные элементы только по одному типу, то Л =1 и при любом величина 2 = 0 если выбор элементов осуществляется из полного набора, то А/—1=Л/ , и, следовательно, [c.63]

Состояние системы определяется набором опытных данных, обладающих тем свойством, что каждый последующий результат измерения можно из них рассчитать. Разумеется, из этого формального определения на первых порах мало что можно извлечь. Однако опыт показывает, что полный набор параметров можно представить как совокупность вспомогательных наборов, которые, по крайней мере, приблизительно являются самостоятельными. Это значит, что в каждом таком вспомогательном наборе из определенных экспериментальных величин можно рассчитать относящиеся к нему остальные значения. Таким образом, опытные данные, необходимые для расчета остальных [c.13]

Для статистической обработки эксперимента могут использоваться метод моментов и некоторая его модификация. Полный набор начальных моментов однозначно определяет функцию распределения случайной величины [191]. Далее везде используются начальные моменты случайной величины. [c.88]

При излучении электронных спектров влияние колебательных и вращательных степеней свободы выражается в том, что вместо одной линии, соответствующей определенному электронному переходу, в спектре проявляется целая серия линий, частоты которых отличаются друг от друга на величину, соответствующую частоте колебаний в свою очередь, каждая линия этой серии имеет сложную тонкую структуру, обусловленную вращением молекулы. Полный набор различных колебательных и вращательных линий, соответствующих одному электронному переходу, образует одну спектральную полосу. Такие спектральные полосы можно увидеть в спектрах газов. [c.7]

Выразим величины Ф, через Ф(А, ). Для дальнейшего изложения неважно, как записано выражение для Ф(А -) оно может включать как все переменные А, , так и только линейно независимый набор, в котором число переменных на единицу меньше. Независимо от варианта записи величины Ф(А",) все переменные, входящие в выражение для Ф(Л, ), будем считать линейно независимыми. Если функция Ф Х ) записана через полный набор переменных А, , то переход к линейно независимому набору с помощью соотнощения (9.15) должен осуществляться только на конечной стадии вычислений. [c.144]

Прн полном наборе параметров Р р, Р , необходимо проверить согласованность величин Р р и Р с формулой (vn.75), т. е. отношение должно быть близко [c.237]

Иначе говоря, задавая величину, фиксируем не только число пар 1—2 в системе, но также и числа пар 1 — 1 и 2—2, т. е. полный набор чисел нар разного тина в системе. После подстановки значения потенциальной энергии [c.415]

Даже если мы найдем все перекрывающиеся фрагменты (а наш метод позволяет это сделать), ряд расстояний не будет распознан как часть набора данных о фрагментах. Если К — среднее число атомов фрагмента, М — число атомов в молекуле и / — число распознанных фрагментов (больше, чем минимальная величина М/К, так что имеется максимальная степень перекрывания), то мы предполагаем, что нам будут известны все расстояния между атомами, разделенными приблизительно К стадиями описанной выше процедуры. Из М(Л/ - 1) расстояний М(К - 1) будут лежать в пределах К стадий, и доля расстояний, остающихся неизвестными, равна приблизительно (Л/ — К)/М. Это представляется серьезной проблемой, но в действительности она менее серьезна, чем кажется на первый взгляд, по двум причинам. Во-первых, некоторые приближенные данные о расстояниях могут быть получены с помощью ограничения, называемого условием треугольника , позволяющего оценивать верхние и нижние пределы этих расстояний. Если известны d-j и i/д, то d- не может быть больше суммы d j + dj/ и меньше абсолютной величины их разности d-j - dj/ . Во-вторых, уточненные величины расстояний могут быть получены статистически, что обусловлено избыточностью полного набора расстояний. [c.539]

Рассмотрим полный набор уравнений баланса для приращений (7.50) —(7.52). Мы снова будем использовать безразмерные величины, но масштабы выберем отличными от тех, которые были использованы в разд. 12.2. Запишем уравнение баланса для приращения импульса и энергии в виде [c.180]

Полный набор безразмерных параметров, выявленных при рассмотрении полной системы уравнений, состоит из следующих величин [c.65]

Представления о gk как об аддитивной величине щироко распространены и используются хроматографистами на практике, как только накапливается достаточное количество экспериментальных данных, пригодных для оценки Многие хроматографисты пользуются своими системами инкрементов. И даже если они не отличаются полнотой, их привлечение делает интерпретацию хроматограмм и поиск условий разделения более осознанными. В то же время в литературе имеется немало данных, позволяющих получить более или менее полные наборы Зг. [c.66]

Для определения значений суммарных констант скоростей диссоциации при высоких давлениях необходимо решить уравнение (1.37). Для этого нужно располагать полным набором констант скоростей переходов при столкновениях в фазовом пространстве, т. е. величин к д,р д, р ). Конечно, получить этот набор чрезвычайно трудно. Однако для импульсного предела столкновений с высокими скоростями величины к д,р д, р ) можно определить [91, 92, 100]. Используя эти значения, можно упростить уравнение (1.37), разложив интегралы столкновений в ряд по крайней мере для неэффективных столкновений с у = т(Щ 1т к) 1, подобно тому как это сделано в отношении основного уравнения (1.34), преобразованного в диффузионное уравнение (1.58). Таким образом, вместо уравнения (1.37) получается уравнение Фоккера — Планка [c.85]

При применении чистейших из доступных реактивов, полного набора платиновой посуды и хорошего оборудования и при работе в достаточно чистой лаборатории опытный химик имеет мало оправданий, если сумма полученных им результатов анализа не достигнет величины, лежащей [c.883]

Работа выхода для элементов [39] меняется периодически с атомным номером и симбатно изменениям величины I. Поэтому не удивительно, что между работой выхода для металлов и их электроотрицательностью найдена линейная зависимость. Полный набор электроотрицательностей для всех элементов был дан Горди и Томасом [39]. [c.679]

Вы правы. Эти величины удовлетворяют всем требованиям полного набора. [c.121]

Проверьте, какому условию полного набора эти физические величины не удовлетворяют. Выберите другой ответ. [c.151]

Чтобы воспользоваться этой формулой, необходимо иметь полный набор частот нормальных колебаний соответствующей молекулы. Эти частоты можно получить экспериментально, исходя из спектральных данных (см. раздел 2 главы XI). Для ряда достаточно простых молекул такие данные имеются, что позволяет вычислить величины В1 с достаточно большой точностью. В табл. 28 приведены в качестве примера значения для некоторых соединений. [c.164]

Равенство (3.5) показывает, что А ф2 == 2Дф. Аналогично можно получить размерность любой величины ф" . Таким образом, у свободного поля имеется полный набор скалярных величин (3.1), по которому можно разложить любую скалярную величину Л(х). Предположим, что, такой набор существует и для взаимодействующего поля в точке фазового перехода. Это означает, что имеется счетное множество величин Л (х), являющихся собственными функциями оператора растяжения с определенными размерностями Д [c.72]

Атомные координаты (х, у, z), локализованные прямыми методами и (или) разностными синтезами Фурье, можно улучшить при помощи уточнения методом наименьших квадратов, который находит наилучшую модель ( F ), аппроксимирующую набор экспериментальных данных ( Fq )- Традиционно большинство кристаллических структур уточняют относительно Fq(, при этом на блюдаемые структурные амплитуды, меньшие, чем тп lFol, считаются ненаблюдаемыми. Величина ет представляет собой экспериментально найденное стандартное отклонение, а m — произвольно взятое значение между 2 и 4. Отбрасывание таких слабых отражений широко используется на практике, так как оно приводит к улучшению окончательных значений параметров добротности (ур. 11.2-14-11.2-16). Метод уточнений включает минимизацию функции w( Fo — F ) с индивидуальными весовыми коэффициентами w для каждой структурной амплитуды. Эта методика обычно приемлема для хороших наборов данных, но оказывается менее надежной для слабо дифрагирующих кристаллов, так как 60-70% экспериментальных данных можно признать ненаблюдаемыми. В таких случаях очевидно, что необходимо включать все значения Fo . В настоящее время наблюдается существенный рост числа структур, уточненных с использованием метода для полного набора данных об интенсивностях относительно Fl в котором минимизируют сумму X w(Fq — Подобная стратегия также позволяет избежать проблем, связанных с расчетом [c.410]

Мы теперь можем несколько уточнить формулировку гипотезы масштабной инвариантности. Определенными размерностями А обладают величины Л , входящие в полный набор (алгебру). Поле упорядочения <р(х), плотность энергии б(х) и другие физические локальные величины могут быть представлены в виде линейных комбинаций [c.72]

Независимо от величины возмущения 6и его всегда можно представить в виде суперпозиции отдельных мод / (4.2.8), разложив па полному набору (г) собственных функций линейной задачи. Когда все моды устойчивы, их амплитуды малы и можно ограничиться учетом линейных по этим амплитудам членов, как это сделано при выводе уравнений (4.2.9). Если же некоторые моды неустойчивы, нам следует учитывать и нелинейные по амплитудам таких мод члены. Чтобы найти вид этих членов, необходимо вернуться к полной системе уравнений (4.2.1) и подставить в нее и (г, 1) ио (г) + + би (г, ), выбрав би в форме (4.2.8). В результате мы получим систему уравнений вида [c.110]

Константа скорости химической реакции. Характерной особенностью химического кинетического эксперимента является неполнота получаемой в нем информации о механизме реакции, в частности о поведении и концентрации реакционноактивных частиц типа радикалов, ион-радикалов, атомов, возбужденных молекул и т. д. Наблюдаемыми величинами в таком эксперименте являются лишь отдельные компоненты, возникающие и расходующиеся в ходе процесса, и более или менее полный набор устойчивых продуктов реакции. [c.10]

I — / (I, / = А, В, так что имеем набор величин ыаа, Изб и ыаб) — число пар ближайших соседей типа I — /. Полная энергия межмолеку-Рис. 51. Схема для дярных взаимодействий в рассматриваемой си-подсчета числа пар величину [c.342]

Для получения какой-либо характеристики цепных молекул необходимо проводить усреднения по полному набору конформаций макромолекул. Ту или иную конформацию можно охарактеризовать величиной к. В связи с этим рассмотрим некоторые функции распределения по К для ансамбля гибких цепных молекул. Обычно определяют функцию раснределения расстояний между концами макромолекулы Ж,, так, что с1х(1ус1г дает вероятность нахождения одного конца макромолекулы на расстоянии к от другого конца макромолекулы в элементе объема с1хс1у(1г. Эта вероятность может быть определена как среднее по времени значение к в одной макромолекуле либо как среднее по ансамблю тождественных молекул. [c.32]

В связи с изложенным необходимо проверить остававшееся пока вне эксперимента обш ее контрольное требование 3 для всех четырех механизмов нулевого, №2,3 и 5. В на]яей задаче, когда известен анализ всех продуктов и мы располагаем полным набором всех индивидуальных веш еств, участвующих в процессе, для проверки контрольного требования 3 мы можем выбрать произвольную комбинацию исходных соединений. Из последующего изложения будет ясно, почему мы остановились на исследовании новой исходной смеси, состоящегг из а.2, Рг, 2 и дополнительно ар. Естественно, что необходимо было выяснить, какая концентрация добавки аР достаточна для уверенной проверки выполнения требования 3. С этой целью был поставлен математический эксперимент, в котором выяснилось, при какой добавке аР к исходной смеси при полученных ранее значениях констант будут наблюдаться выходящие за коридор ошибок отклонения концентраций различных компонентов, например при расчете по механизмам нулевому и № 2. Такая оценка величины необходимой добавки того или иного вещества требует незначительных затрат машинного времени и весьма целесообразна при решении не только модельной, но и практических задач. В результате такого расчета было выяснено, что оптимальной следует считать добавку ар концентрацией 1 моль/л, т. е. желательно иметь отношение концентраций аз Рг уз ар 1 1 I 1 (рис. 43, 44). [c.164]

Очевидно, что если известны изменения расстояний между всеми парами атомов / (т, п) в решетке, то имеется исчерпывающая информация о механическом состоянии всего деформированного кристалла. Таким образом, полный набор этих величин однозначно задает потенциальную энергию простой кристаллической решетки Однако следует обратить внимание на то, что не все величинь / (т, п) независимы, поскольку их число превышает число компо нент независимых смещений атомов и (п). Поэтому набор инвариан тов I (п1, п) избыточен в смысле количества переменных, необходи мых для однозначного определения состояния кристалла. [c.113]

Практическое решение фазовой проблемы основано на том, что электронная плотность в кристаллической ячейке не может быть отрицательной. Исходя из этого Карле и Хауптман [15] вывели основную формулу определения фаз. Этому предшествовал вывод полного набора неравенств Харкера и Каспера [16]. Неравенства Харкера — Каспера — достаточно простые соотношения, в которых фазы-структурных факторов выражены через измеренные величины. [c.246]

Элементы алгебры Л (х) представляют полный набор флуктуируюпщх величин. Особую роль в этом наборе играют величины, размерность которых Д < Такие величины мы называем сильно флуктуирующими. [c.75]

В настоящее время отсутствует полный набор кинетических данных, который давал бы возможность сравнить точное значение энтропии активации, полученное в результате применения видоизмененного уравнения Поляни — Вигнера к скорости реакции на поверхности раздела известной величины, с экспериментальными величинами энергии активации, свободной энергии диссоциации аморфного продукта, стандартной свободной энергии диссоциации, избыточной теплоемкостью аморфного продукта и избытком энергии по сравнению со стандартным состоянием. Хотя эти величины отсутствуют, все же ясно, что вычисленные значения энтропии активации могут значительно превышать типичные величины энтропии плавления. Выйти из этого кажущегося туника можно, признав существование коллективной активации или последовательных реакций типа, предложенного Касселем. Первоначальное предположение Гарнера [1161 о блочной активации не получило признания. Однако недавно выдвинутое Фрипиа и Туссэном [1171 представление о делокализации протона, использованное ими в исследовании дегидратации глинообразующих минералов, обещает быть полезным и здесь. Согласно этому представлению, следует читывать разупорядоченность й гидратационной оболочке. [c.127]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология