Пона кинетическая энергия

Процесс предиссоциации легче всего можно себе представить, рассматривая потенциальные кривые (рис. П,.6) и пользуясь при этом принципом Франка — Кондона. Кривая I в обоих случаях соответствует нормальному состоянию. В результате электронного возбуждения молекула переходит в новое энергетическое состояние, которому соответствует кривая 2. Еще большему запасу энергии соответствует кривая 3. Пока верхний колебательный уровень лежит ниже уровня О, молекула вполне устойчива, и этим переходам соответствуют полосы нормального строения. Начиная с уровня О и выше, в спектре появляются диффузные полосы. Появление их легко понять, если рассмотреть поведение молекулы, энергия колебания которой соответствует точкам, расположенным выше уровня О. Пусть при возбуждении молекула попадает на уровень Е. Колебания ядер молекулы и изменения потенциальной энергии молекулы можно сравнить с движением тяжелого шарика. Шарик, поднятый в точку на кривой 2 и предоставленный самому себе, будет двигаться со все возрастающей скоростью и, пройдя низшую точку потенциальной кривой с максимальной кинетической энергией, поднимется до точки , лежащей на том же уровне, что и точка . При обратном движении, когда шарик попадет в точку С, у него будут две возможности или катиться вниз по прежней кривой, или перейти на кривую 3, не изменив своей кинетической энергии (в соответствии с принципом Франка— Кондона). Если шарик перейдет на кривую 3, то, катясь по ней, он поднимется выше уровня О, поэтому, двигаясь обратно по этой же кривой. [c.68]

Чтобы понять эту теорию, вам надо познакомиться с понятием кинетической энергии. Кинетическая энергия — это энергия движущегося тела. Она связана с массой и скоростью движения объекта. При данной скорости чем меньше масса, тем меньше кинетическая энергия, и чем больше кинетическая энергия данного объекта, тем больше его скорость. [c.392]

Настоящая наука начинается тогда, когда мы понимаем, каковы ограничения произвольных изменений. Камень, брошенный вверх, не поднимется сколь-угодно высоко в конце концов он начинает падать, поскольку имеет ограниченную кинетическую энергию. Автомобилю не хватает навсегда бака бензина из-за ограниченной химической энергии этого горючего. Химический завод не может выпускать больше продуктов, чем он получает сырья, так как должен выполняться закон сохранения массы. Пытаясь понять изменения, происходящие в природе, мы стараемся найти пределы, которыми предположительно ограничены эти изменения. Тогда можно предвидеть предстоящие изменения и извлечь пользу из этих сведений. Если вас настигает поезд, это менее опасно, чем преследование рассерженного автомобилиста, так как можно понять ограничения движения поезда и использовать эти знания, чтобы убраться с его пути. [c.96]

Чтобы понять причину гибкости линейных макромолекул, рассмотрим строение молекулы этана. Ее можно представить как две группы —СНз, соединенные одинарной связью. Из органической химии известно, что группы —СНз в молекуле этана способны вращаться вокруг одинарной связи С—С. Это хорошо согласуется с тем, что, например, симметричный дихлорэтан не имеет изомеров. Однако при низких температурах свободное вращение вокруг связи С—С затруднено, так как не все возможные положения групп —СНз относительно друг друга равноценны в энергетическом отношении. Такая неравноценность обусловлена тем, что при повороте одной группы —СНз по отношению к другой изменяются расстояния между атомами водорода обеих групп. Это ведет к изменению энергии взаимодействия между группами —СНз. Поэтому при низких температурах —СНз-группы не вращаются вокруг оси С—С, а лишь вращательно колеблются на сравнительно небольшой угол. Только при достаточно высокой температуре благодаря увеличению кинетической энергии может быть преодолен энергетический барьер и группы —СНз будут свободно вращаться вокруг соединяющей их связи. [c.427]

Пользуясь современными представлениями, можно легко понять особенности фотоэффекта. При увеличении интенсивности света растет число фотонов, тогда как энергия каждого фотона остается неизменной, так как частота осталась прежней. Фотон поглощается полностью и его энергия передается одному электрону. Поэтому число свободных электронов растет, а их кинетическая энергия остается постоянной. [c.22]

Из рассмотрения периодической таблицы, приведенной на рис. 5.8а, следует, что элементы, находящиеся при комнатной температуре в газообразном состоянии, располагаются в ее верхней части и главным образом в правых концах периодов. Газообразные при комнатной температуре соединения известны для многих элементов большая часть этих веществ состоит из элементов, которые в обычных условиях также являются газами. Такие элементы и некоторые их соединения существуют в виде. молекул с чрезвычайно слабыми межмолекулярными силами эти силы так невелики, что кинетическая энергия, которой молекулы обладают при комнатной температуре (РТ составляет около 600 кал/моль), достаточна для того, чтобы сохранить и.х в газообразном состоянии при 300 К. С помощью методов Авогадро и Канниццаро можно определить молекулярные веса и формулы этих соединений, а спектральные данные позволяют понять характер движения молекул, определить межатомные расстояния и расположение энергетических уровней. В дальнейшем мы используем эти экспериментальные методы, для того чтобы провести систематическое исследование поведения некоторых газообразных элементов и ряда их соединений. [c.331]

МОЖНО говорить лишь об устойчивости в расширенном смысле. Следует еще отметить различие между уравнением баланса энтропии (11.101) и уравнением баланса для избытка энтропии (11.120) в то время как в уравнении (11.101) в соответствии с определением идеальной жидкости отсутствует источник, в уравнении (11.120) такой источник содержится. И это легко понять. В результате флуктуаций имеется периодический обмен между внутренней и кинетической энергиями, поэтому в каждой фиксированной точке термодинамическое состояние изменяется со временем. Источник избытка энтропии содержит как обратимые, так и необратимые составляющие, следовательно, этот источник не исчезает даже в идеальной жидкости. [c.176]

Важным аспектом рассмотрения эффекта Комптона является учет сохранения импульса сталкивающихся частиц. Однако как может фотон, не имеющий массы, обладать импульсом Кроме того, при записи энергии фотона в уравнении (2.2) в виде /гv был полностью обойден молчанием вопрос о форме этой энергии. Если фотон имеет импульс, не может ли он также обладать кинетической энергией То обстоятельство, что фотон обладает импульсом, но не имеет массы, можно понять на основе теории относительности. В общем случае для частицы с массой покоя то импульс равен [c.18]

Молекулярно-кинетическая модель газа позволяет также объяснить зависимость его свойств от температуры. Мы знаем, что при нагревании воздуха в автомобильной шине давление в ней повьппается, а при нагревании воздушного шарика его объем заметно возрастает. В обоих случаях при повьпиении температуры происходит увеличение произведения РУ. Молекулярно-кинетическая модель объясняет явления, наблюдаемые при нагревании газа, увеличением кинетической энергии его молекул, как это следует из уравнения (9.3). (Более подробное рассмотрение температурных эффектов проводится в разд. 9.3.) В дальнейшем мы убедимся, что молекулярно-кинетическая теория дает возможность понять и другие свойства газов. Немногие теории, используемые в химии, настолько удовлетворительно согласуются с реально происходящими явлениями, как молекулярно- кинетическая теория. [c.150]

Такой подход позволяет понять, что при увеличении кинетической энергии (или, что то же самое, при увеличении температуры) газа происходит увеличение энергии его молекул, которые соударяются со стенками сосуда. Это приводит к возрастанию давления газа на стенки сосуда и объясняет экспериментально установленный закон Шарля давление газа при неизменных массе и объеме прямо пропорционально его абсолютной температуре [c.153]

Чтобы понять, почему вклад электронов проводимости в теплоемкость мал, нужно вспомнить, что электроны заполняют энергетические уровни, начиная с самого низкого, в соответствии с принципом Паули. При абсолютном нуле заполнены все уровни до некоторого определенного уровня, называемого уровнем Ферми f. В противоположность молекулам газа, кинетическая энергия которых подчиняется статистике Максвелла — Больцмана, разрешаюшей любому числу частиц иметь одинаковую энергию, электроны подчиняются статистике Ферми— Дирака, согласно которой в одном состоянии системы может находиться только одна частица. В соответствии со статистикой Ферми — Дирака вероятность Р Е) того, что электрон находится на уровне с энергией Е, равна [c.588]

В технике и технологии использование любого явления всегда носит целенаправленный характер. При этом процесс, использующий данное явление, должен быть проведен с заданной полнотой и максимально возможной скоростью, поскольку эти два условия определяют качество получаемого продукта и габариты используемого оборудования. Для того, чтобы понять, каким образом провести процесс вьщеления газа из жидкости с соблюдением этих условий рассмотрим, как поведут себя молекулы газа и жидкости, если их привести в соприкосновение в замкнутом объеме. Хорошо известно, что при обычных давлениях и температурах плотность газа мала, и расстояние между молекулами в несколько раз превышает их эффективный диаметр. Вследствие этого молекулы газа свободно движутся в объеме, не испытывая силового взаимодействия со стороны окружающих частиц. Периодически они подвергаются упругим столкновениям с другими молекулами и со стенками сосуда, обмениваясь при этом импульсом и кинетической энергией. За счет столкновений движение их носит беспорядочный характер, при этом все направления движения равноправны. [c.24]

В своих работах Саханов не рассматривал причин, вызывающих образование комплексов. Он рассматривал только вопрос о том, как влияет комплексообразование на зависимость электропроводности от концентрации. Впервые этот вопрос поставил Семенченко. Он объяснял явление ассоциации кулоновским взаимодействием между ионами. Согласно Семенченко, если электростатическое взаимодействие между ионами достигает величины большей, чем кинетическая энергия ионов, то два иона связываются между собой и уже не способны к самостоятельному движению. Они образуют частицы из двух ионов, которые ведут себя, как отдельные кинетические особи. Семенченко при этом исходил из средней кинетической энергии ПОНОВ, равной /г ЯТ в расчете на г. но или 2 кТ в расчете на ион. Величина электростатического взаимодействия по закону Кулона определяется выражением [c.233]

Используя эту модель, можно объяснить и электропроводность металлов, если допустить для них структуру (рис. 33.3) из несколько раздвинутых (по сравнению с плотнейшей упаковкой) положительных ионов, погруженных в газ (облако) из делокализованных валентных электронов, занимающих молекулярные орбитали кристалла. Такая структура допускает не только скольжение положительных ионов в электронном газе с минимальным механическим сопротивлением, но и свободное течение электронов среди положительных понов при минимальном электрическом сопротивлении. Кроме того, теплота (кинетическая энергия) будет быстро переноситься в кристалле с помощью делокализованных электронов, обусловливая высокую теплопроводность металлов. [c.99]

Однако вопрос о том, произойдет ли реакция при столкновении молекул, более сложен. Для ответа на него не достаточно только знать, имеется ли необходимый запас энергии. Завершится или не завершится столкновение молекул реакцией зависит также от того, в какой форме находится энергия в сталкивающихся молекулах. Чтобы понять, что это означает, рассмотрим, что произойдет, если мы бросим диванную пружину в стену. Отскочившая пружина обладает энергией, распределенной по разным типам движений. Во-первых, она перемещается в пространстве. Стало быть, она обладает запасом хорошо известной кинетической энергии. Такая энергия называется трансляционной энергией (энергией поступательного движения). Кроме того, пружина переворачивается и вращается в пространстве. Это также форма кинетической энергии — вращательная энергия. Наконец, пружина изгибается, растягивается и сжимается. Это колебательная энергия пружины она складывается из кинетической и из потенциальной энергии. Распределение энергии в молекуле точно та- [c.150]

В, Л. Т а л ь р о 3 е. В связи с вопросом о влиянии кинетической энергии осколков на масс-спектры необходимо сказать следующее. Трудно все же понять, почему дискриминация во всех масс-спектрометрах мира не приводит к очень различающимся масс-спектрам. Если оставить е стороне проблемы химии высоких энергий, то просто для аналитической масс-спектрометрии очень важно, чтобы этот вопрос стал ясным. [c.18]

К тому же выводу можно прийти и другим путем. Если бы вся энергия активации реакции С1 + НС1 (около 46 ккал/моль) была сосредоточена на колебании связи Н—С1, то из условия сохранения количества движения можно заключить, что 97% этой величины [(1 — 7з5,5) 0,97] соответствовало бы движению атома Н как наиболее легкой частицы. Однако новая связь образуется между двумя атомами С1, и если относительная кинетическая энергия пары С1—С1 при подлете атома С1 к молекуле НС1 близка к нулю, трудно понять, как атому С1 удается приблизиться к молекуле НС1 настолько, чтобы вызвать деформацию орбиталей в этой молекуле и образовать новую химическую связь. [c.247]

Чтобы понять природу разности потенциалов, измеряемой между двумя электродами, погруженными в свои нулевые растворы, рассмотрим сначала процессы, происходящие между пластинками из двух различных металлов (например, меди и цинка), разделенными вакуумом. Электроны в металле обладают кинетической энергией при любых температурах (даже при абсолютном нуле). Поэтому электронный газ выходит за пределы кристаллической решетки металла и создает над ней некоторое давление. При этом возникает сила электрического притяжения, уравновешивающая стремление электронного газа расширяться в вакууме. Иначе говоря, на поверхности металла возникает двойной электрический слой и, следовательно, скачок потенциала. Величина этого скачка зависит от природы металла и наличия или отсутствия на его поверхности адсорбированных молекул или атомов посторонних веществ. Скачок потенциала изменяется с изменением энергии [c.503]

Роль кривизны на графике энергий при г = можно понять из простой аналогии. Для того чтобы изменить расстояние между протонами, необходимо затратить некоторую энергию. Например, если мы попытаемся растянуть связь в Нг на 0,1 А, нам придется подняться по энергетической кривой на 1,0 ккал/моль. Если мы захотим растянуть на ту же величину (0,1 А) связь в Нг. из-за большей крутизны придется затратить почти в четыре раза больше энергии — на этот раз 3,9 ккал/моль. Если теперь, растянув каждую из этих связей, мы отпустим обе молекулы, протоны, как на пружине, вернутся на прежнее место. Конечно, На вернется быстрее в прежнее положение, так как эта молекула спускается с более крутого холма. Достигнув дна ямы, каждая молекула будет обладать некоторой кинетической энергией, а потому сразу же начнет взбираться на противоположную стенку. При этом уже сжавшаяся связь растянется снова, так что атомы будут перекатываться по яме взад и вперед. [c.90]

Кривая потенциальной энергии в возбужденном состоянии часто подобна кривой, изображенной на рис. 1-1. Поглощение фотонов при малых межатомных расстояниях (переходы / и II) приводит к диссоциации молекулы. Поглощенная энергия превращается в кинетическую энергию атомов, поэтому спектр поглощения в этой области является сплошным. Если расстояние между колеблющимися атомами в основном состоянии больше, чем при переходе//,то тогда будут поглощаться те фотоны, энергии которых соответствуют энергиям колебательных подуровней возбужденного состояния (переходы 111—V). Приняв во внимание. также вращение молекулы, легко понять причину образования серий узких полос поглощения в спектре молекулы иода. Теоретическое рассмотрение молекулярного спектра привело к созданию так называемой теории молекуляр-, ных орбиталей. [c.10]

Энергии в обычных химических реакциях, являющихся результатом изменения внешнего электрического слоя атомов, имеют порядок десятков килокалорий на 1 моль. Энергии ядерных процессов в миллион раз больше. По этой причине легко понять, что изменение температуры (охлаждение приблизительно до 0° К или нагревание до 3000° К) не оказывает влияния на скорость радиоактивных процессов. Изменение кинетической энергии атомов или молекул под действием этих температур очень мало. Чтобы воздействовать на радиоактивность, необходимы значительно большие энергии, как это будет видно из изложенного ниже. [c.744]

Теперь нетрудно понять, что поизведение РУ в законе Бойля-Мариотта пропорционально кинетической энергии 1 моля газа если умножить и разделить правую часть выражения (3-23) на 3, получим [c.138]

В этом уравнении опущена незначительная энергия отдачи и введена работа выхода ( 4 эВ) внутренних металлических поверхностей спектрометра РФС. Работа выхода материала спектрометра — это энергия, необходимая для удаления электрона с поверхности спектрометра. Работа выхода образца отличается от работы выхода материала спектрометра. Образец в спектрометре РФС находится в электрическом контакте со спектрометром, и, если имеется достаточное число носителей заряда (многие образцы представляют собой диэлектрики и носители заряда образуются в ходе облучения), уровни Ферми для образца и спектрометра будут одни и те же. Уравнение (16.25) можно понять, рассмотрев экспфимент РФС. При фотоионизации электрон образца получает некоторую кинетическую энергию ,. Для того чтобы попасть в спектрометр, электрон должен пройти через входную щель. Поскольку рабочие потенциалы спектрометра и образца различны, кинетическая энергия электрона изменяется до что обусловлено либо ускорением, либо замедлением фотоионизованного электрона входной щелью. В камере спектрометра электрон имеет кинетическую энергию и эта энергия измеряется прибором. Таким образом, для соотнесения энергии связывания с уровнем Ферми в выражение вводится К счастью, нет необходимости знать работу выхода каждого образца. [c.334]

В начальный момент обессериваиия кинетическая энергия выделившихся из кокса углеводородных газов действует на сернистые соединения (комплексы), вызывая понил<ение энергии активации их распада (ударный механизм) тем в большей степени, [c.209]

Согласно принятой (хотя и неверной) точке зрения, изменения 1/ и Г чаще всего объясняют. следующим образом для связывающей молекулярной орбитали волновая функция соответствует повышению плотности заряда между ядрами, т. е. в нее входит член +2фАфв, который добавляется к классической плотности заряда фA +фв и соответствует интерференции атомных волновых функций или так называемой плотности заряда перекрывания . Это все в известной мере верно. Однако во многих книгах такая интерференция рассматривается как непосредственная причина понижения V ( компенсация отталкивания ядер ) и увеличения Т. Вот этот вывод и является ошибочным Интерференция в большей степени приводит к пони жению кинетической энергии. Вернемся к схеме, изображенной на рис. А.28. Если учесть, что кинетическая энергия Т в направлении пропорциональна то, вследствие то- [c.80]

Для систем частиц со слабым взаимодействием можно построить приближенные решения уравнеиия Лиувилля или, что ближе к нашему изложению, построить приближенные уравнения, описывающие одночастичные функции распределения. Кинетическое уравнение, возникающее в первом приближении теории возмущений по малой энергии взаимодействия частиц, называют кинетическим уравнением с самосогласованным полем. При получении такого уравнения из уравнения Лиувилля, имея в виду малость отношения средней энергии взаимодействия частиц к их средней кинетической энергии, нетрудно понять, что взаимозависимость движения частиц должна быть сравнительно небольшой. Это означает сравнительную малость корреляционных функций. Поэтому в первом приближеиии можно нредставт ь многочастичные функции распределения в виде произведения одночастичных [c.182]

Как подчеркивалось выше (см. стр. 334), термомолекулярному течению при наличии температурного градиента соответствует интервал давлений, при котором средний свободный пробег 7 молекул газа много больше к, характерного размера сосуда конвекция имеет место при Я много меньшем й. В любом случае тело, помещенное в атмосферу газа с температурным градиентом, испытывает действие суммарной силы, обусловленной моментом количества движения ударяющих о него молекул, и величина этой силы зависит от размера и формы тела. В области, соответствующей термомолекулярному течению, эта сила возникает потому, что кинетическая энергия молекул зависит от их температуры, которая неодинакова из-за наличия градиента, в то время как в области конвекции положение тела определяется макроскопическим потоком газа. В реальных условиях силы, обусловленные этими эффектами, нельзя рассчитать с точностью, достаточной для введения количественных поправок. В лучшем случае можно только понять их тенденцию, с тем чтобы свести эти эффекты к минимуму и оценить предельную точность определений микровесовьш методом. [c.354]

Термин метастабильиый относится к ионам, энергия которых ири регистрации меньше полной кинетической энергии, первоначально сообщаемой в ионном источнике. Для того чтобы понять происхождение метастабильных ионов, рассмотрим масс-спектрометр с двойной фокусировкой (рис. 5.1) и масс-спектрометрическую ре- [c.178]

Если в источнике ионов отсутствует г/-комнонепта электрического поля, апертура потока иоиов в плоскости уг будет зависеть только от начальной скорости ионов, так как направления ионов изотропно распределены в пространстве. Поскольку в этой плоскости отсутствует фокусировка по направлению, на коллектор ионов масс-снектрометра попадут только ионы с очень малой величиной /-комноненты начальной скорости при условии, что щели источника иопов и коллектора будут короткими в на-нравлении у (рпс. 4). Подавая на отклоняющие пластины регулируемое напряжение., можно будет отклонять поток ионов н регистрировать его плотность по всей его ширине. На рис. 5 показаны зависимости ионного тока от напряжения На на отклоняющих пластинах для ионов Н"" и Н из Нг. Как и следует из теории, на кривой для Н наблюдаются два различных участка, отвечающих ионам, имеющим кинетическую энергию, незначительно отличающуюся от энергии теплового движения, и понам [c.485]

Аномалия температур плавления и кипения у соединений фтора, кислорода и азота хорошо объясняется наличием водородных связей не только в твердом, но и в жидком и газообразном состояниях. Из данных таблицы можно было бы ожидать для Н2О температуру плавления порядка —100°, е сли эту величину попытаться получить экстраполированием кривой, соединяющей температуры плавления НгТе — НгЗе — H2S (ом. рис. 221). Такое огромное несоответствие экстраполированной и действительной температур плавления льда легко понять, если сопоставить кинетическую энергию молекул, которая имеет значение порядка нескольких десятых долей ккал/моль, с энергией водородной связи. Ясно, что этой энергии будет совершенно недостаточно, чтобы разорвать водородные связи, но достаточно для преодоления вандерваальсовых связей. [c.245]

Принцип Франка — Кондона основан на том, что поглощение света происходит за время порядка 10 с, что соответствует периоду колебаний световой волны. В течение этого времени заметно не изменяются ни положение, ни импульсы тяжелых ядер атомов молекулы. Таким образом, конфигурация ядер и их относительное движение до акта поглощения света и сразу же после него одинаковы. Чтобы понять, как это влияет на интенсивности различных колебательных полос, следует указать на схеме уровней потенциальной энергии положение ядер. Вообще говоря, зависимость потенциальной энергии многоатомной молекулы от координат ядер может быть представлена только в многомерном пространстве, однако для наших целей достаточно рассмотреть двухатомную молекулу, зависимость потенциальной энергии которой от межатомного расстояния показана на рис. 3. Кривая МЫ соответствует потенциальной энергии системы в основном состоянии, а горизонтальные линии отвечают молекулам в основном состоянии, имеющим различные количества квантов колебательной энергии. Молекулы с числом квантов, равным нулю, слегка колеблются около среднего межъядерного расстояния, т. е. вдоль части кривой СО. Молекула с тремя колебательными квантами колеблется вдоль пути АСОВ и т. д. Точки прямой линии АВ соответствуют молекулам с тремя колебательными квантами, но с различными значениями потенциальной и кинетической энергии, сумма которых, т. е. полная энергия, однако, постоянна и равна расстоянию по вертикали от минимума до линии АВ. Энергия электронно-возбужденного состояния представлена кривой ХУ, лежащей над кривой МЫ на высоте, равной энергии электронного возбуждения. Орбиталь, заполняемая электроном в возбужденном состоянии, обычно занимает большую область пространства, чем для основного состояния, поэтому положение равновесия в возбужденном состоянии (середина отрезка У 5) отвечает большему межъядер- [c.20]

Под внутренней энергией вещества понн.мают сумму кинетической энергии движения молекул, потенциальной энергии их взаи- [c.6]

Когда свет падает на металл, из металла могут быть вырваны электроны. Это не удивительно, поскольку свет представляет собой электромагнитное излучение. Но особенности этого фотоэлектрического эффекта нельзя понять, исходя только из волновой природы света. Оказывается, что электроны совершенно не испускаются, если частота л, вета не превышает некоторого минимального значения Г эсли же частота света достаточно высока, то число испу- - скаемых электронов пропорционально интенсивности света однако энергия их зависит только от частоты падающе-О го света. Эйнштейн показал, что эти факты можно понять, ч если предположить, что свет ведет себя как пучок частиц, ч аждая с энергией /гу. Он предсказал, что кинетическая Энергия выбитых электронов должна определяться соотношением [c.17]

Понять квантовомеханнческую картину несколько сложнее. В этом случае электрон даже не фигурирует в явном виде вместо него речь идет о распределении вероятности. Такое распределение позволяет лишь предполагать, где может оказаться электрон, когда мы будем пытаться обнаружить его экспериментально. Вероятность, приходящаяся на единицу объема, принимает большие значения вблизи ядра и уменьшается по мере удаления от него. Траектория электрона здесь вообще не обсуждается. Она потерялась в математике, когда мы модифицировали член с кинетической энергией, чтобы превратить закон сохранения энергии в уравнение волнового типа. Электрон, по-видимому, движется, но траектория электрона в модели отсутствует Это совершенно неожиданный ход мысли [c.44]

Не удовлетворяла А. Н. Баха и голая аналогия между дыханием и горением. Эта аналогия не затрагивает внутреннего, интимного механизма дыхания. Ведь горение может осуществляться только при таких высоких температурах, которые полностью исключают возможность жизни. При обычных же температурах тела вне организма углеводы и белки не подвергаются окислению кислородом воздуха. Напротив, в живой клетке эти дыхательные материалы быстро окисляются до своих конечных продуктов. С нашей современной точки зрения это вполне понятно. Окисление молекулярным кислородом является реакцией, требующей громадной энергии активации, преодоления громадного энергетического порога. Значительно повышая температуру, мы увеличиваем общую кинетическую энергию молекулы и тем создаем условия для преодоления этого порога. Низкие температуры принципиально исключают этот путь. Здесь осуществление процесса окисления может итти лишь обходной дорогой промежуточных реакций, дорогой, основанной на снижении энергии активации. Поэтому и невозможно понять механизм дыхания, исходя только из аналогии с горением. Путь к познанию дыхания лежит, по мнению А. Н. Баха, в изучении так называемого медленного горения, или самопроизвольного окисления. [c.663]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология