Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Рейнольдса на число Нуссельта

    Число Рейнольдса для воды выше критического. Для турбулентного течения число Нуссельта определяется по формуле Л. М. Коваленко [c.184]

    Рассмотрим зависимость числа Нуссельта от чисел Рейнольдса и Шмидта  [c.128]

    Последнее обстоятельство является важным, так как, чтобы в результате решения конечно-разностных уравнений получить зависимость числа Нуссельта от числа Рейнольдса, эти уравнения должны быть справедливы для областей, примыкающих к стенкам, А там вклад турбулентности в переносные свойства потока может лишь ненамного изменять их по сравнению с ламинарным течением. Для таких условий, как уже отмечалось выше, модели турбулентности наименее разработаны, поэтому возможность получить указанным способом формулы для интенсивности теплоотдачи сильно ограничена. [c.41]


    Здесь Кп — диффузионное число Нуссельта (или число Шервуда 8Ь) Рг — диффузионное число Прандтля (иногда его называют числом Шмидта 8с) Ке — число Рейнольдса I — характерный линейный размер (обычно диаметр твердой частицы или ее гидравлический радиус). [c.104]

    В. Одиночные тела различной формы. В [8[ показано, что числа Нуссельта для одиночных тел различной формы, таких, как цилиндры, проволоки или сферы, можно рассчитать с помощью соотношения для плоской пластины, если используемая при расчете чисел Рейнольдса и Нус- [c.244]

    В общем случае число Нуссельта растет с ростом числа Рейнольдса, причем асимптотическое поведение описывается степенным законом [c.93]

    Выше указывалось, что на числа Нуссельта и Стентона, как правило, влияют и число Рейнольдса, и число Пекле. Однако обычно в соответствующих формулах стоит только число Рейнольдса, а вместо числа Пекле включают числа Прандтля или Шмидта. Эта подстановка возможна потому, что оба этих числа представляют собой число Пекле, деленное на число Рейнольдса Ниже приводятся некоторые соотношения для числа Нуссельта. [c.20]

    На рис. 4.18 приведена зависимость безразмерного коэффициента теплоотдачи — числа Нуссельта для области отрыва — от числа Рейнольдса Ке по материалам исследований [77]. Приведенная зависимость, как видно из рис. 4.18, не зависит от к1=Н/г нк =к/Н. В диапазоне чисел Рейнольдса 10 —10 она может [c.188]

    В [34] для высоких чисел Ке проведено исследование влияния числа Рг на теплоотдачу пучков гладких труб, в результате которого определен показатель степени при числе Рг в (36), равный 0,36. Это значение использовалось в соотношениях (36) и (37) для расчета теплоотдачи в пучках оребренных труб. Числа Нуссельта при обтекании воздухом шахматных пучков труб с высокими числами Рейнольдса можно определить с помощью номограммы, приведенной на рис. 20. [c.256]

    Коэффициент теплоотдачи со стороны охлаждающей воды Площадь одного хода трубного пространства, по поперечному сечению аппарата, м Скорость воды, м/с Число Рейнольдса Число Нуссельта 4/Утр где Л тр — число ходов по трубному пространству 0) - 19-3,14-0,0162 36-3,14-0,0162 64-3,14-0,0162 [c.354]

    Числа Нуссельта, Грасгофа и Рейнольдса рассчитаны по диаметру цилиндра. Было установлено, что влияние естественной конвекции на средний коэффициент теплоотдачи не превышает 5 % при условии [c.600]


    Здесь— характерный размер ячейки (диаметр частицы) и — линейная скорость потока Ке = ul/v , Рг = у/О = 1/8. В последнем из соотношений (VI.43) использована зависимость числа Нуссельта от чисел Рейнольдса и Прандтля Ки = Ке "Рг . Так как показатель т лежит в пределах от 0,5 до 1, относительная добавка к дисперсии за счет рассматриваемых застойных зон уже при сред- [c.226]

Фиг. 5.6. Увеличение числа Нуссельта на стенке трубы для взвеси с узким спектром размеров частиц [4]. Отсутствует корреляция по числу Рейнольдса. (Обозначения те же, что и на Фиг. 5.6. <a href="/info/1125914">Увеличение числа</a> Нуссельта на <a href="/info/94302">стенке трубы</a> для взвеси с <a href="/info/1019259">узким спектром</a> <a href="/info/4442">размеров частиц</a> [4]. Отсутствует корреляция по <a href="/info/10755">числу Рейнольдса</a>. (Обозначения те же, что и на
    Коэффициент теплоотдачи одного ряда труб. Средине числа Нуссельта при поперечном обтекании одного ряда гладких труб можно рассчитывать с использованием соотношения (15), 2.5.2, предназначенного для расчета чисел Нуссельта при поперечном обтекании одной трубы, но при числах Рейнольдса, определенных согласно [c.247]

    B. Порядок расчета. Измерепи Г, проведенные в [3], [юказалн, что числа Нуссельта нри течении жидкости в плотноупакованном слое увеличиваются в первых двух слоях сфер и достигают некоторого предельного значения. В [4] показано, что измеренные в слоях числа Нуссельта существенно больше, чем для одиночных сфер, при той же скорости обтекания, и это отличие уменьшается с увеличением числа Рейнольдса. Из этого следует, что средние числа Нуссельта при течении через неподвижные сферические насадки с любой долей пустот (порозностью) можно рассчитать, используя уравнение [c.259]

    Поскольку число Нуссельта зависит от Ке, Ка и Рг, очень трудно подобрать единое корреляционное соотношение для коэффициента теплоотдачи. В работе [22] определено влияние различных безразмерных параметров на теплообмен и падение давления. На рис. 10.8.1 представлены результаты расчета теплообмена в форме зависимости Ыи/Нио от Ка 31п при Рг = = 0,75 и Ке Ка = 4000. Величина Мио — это значение числа Нуссельта для предельного режима вынужденной конвекции. Число Нуссельта определяют формулой N11 = 2ка/к, число Рэлея = и число Рейнольдса Ке = Лa /4pv , где а — радиус трубы. Су — осевой градиент температуры, А — осевой градиент давления жидкости. [c.651]

    В этих уравнеииях Ми=а / 1, — число Нуссельта Ре, ,= =Ш(гее /( ф) — чнсло Рейнольдса Pr=v/Л — число Прандтля (1 — диаметр сферы г41 ,ее — скорость движения среды во входном поперечном сечении объема с плотноупакован-ной насадкой. [c.259]

    На рис, 2 приведе(га зависимость изменений локальных коэффициентов теплоотдачи Ыи/Рг". от относительного радиального расстояния гЮ от критической точки для различных отношений Н1П, где Н — расстояние от выхода из сопла до поверхности О — диаметр или ширина сопла. Рисунок взят из [13], где приведены данные по возгонке нафталина при единичном круглом сопле длл чисел Рейнольдса на выходе из сопла (Re=и)D/v) Не=54 ООО. Число Нуссельта [c.268]

    В [35] применялся численный метод [36 для решения систем эллиптических дифференциальных уравнений в частных производных для задачи о потоке, падающем на поверхность из единичного щелевого сопла. Система уравнений должна быть замкнута с помощью более или менее произвольной гипотезы о взаимосвязи между корреляциями турбулентных пульсаций (например, и и, о р, v T ) и средними значениями скоростей, давлений, температур и т. д. Метод дает множество подробной информации о всем поле течения линиях тока, линиях равной завихренности, изотермах и линиях равной энергии турбулентности. К сожалению, расчеты были выполнены только для одного фиксированного относительного расстояния от сопла до пластины Я/В=8. Числа Нуссельта находятся в хорош ем согласии с данными измерений [20[. Однако их поперечное изменение значительно отличается от измеренных кривых, особенно для низких чисел Рейнольдса. [c.269]

    Большинство экспериментальных данных по теплоотдаче тепловой конвекцией представляют в виде функции числа Нуссельта от произведения чисел Грасгофа и Прандтля, т. е. число Грасгофа играет почти ту же роль для тепловой конвекции, что число Рейнольдса для принудительной конвекции. [c.65]

    Местное значение числа Нуссельта при ламинарном режиме движения в пограничном слое пропорционально корню квадратному нз местного значения числа Рейнольдса. Функция (Рг, т) вычислена Г. Л. Эвансом (рис. 1.11) [63, 85]. [c.41]

    В работе [66] впервые выполнен анализ ламинарной смешанной конвекции, возникающей при втекании полностью развитого потока в наклонную трубу круглого сечения. При граничном условии постоянной плотности теплового потока создавалось возмущение течения Пуазейля при малом числе Рэлея, которое и служило параметром возмущения. При Рг = 0,75 и 5,0 рассчитаны распределения скорости и температуры для случая, когда составляющая выталкивающей силы в направлении потока способствует вынужденному течению. Был сделан вывод, что для заданной комбинации чисел Рэлея, Рейнольдса и Прандтля существует оптимальный угол наклона трубы, при котором достигается максимум числа Нуссельта. [c.650]


    В ряде случаев можно, видимо, использовать для целей определения границ кинетической области в системах жидкость —жидкость прибор, аналогичный предложенному Данквертсом [И] для исследования процессов адсорбции (рис. 4.7). Прибор, точнее реактор, представляет собою цилиндр, разделенный на две части решеткой-ус-иокоителем с большой долей просветов. Выше и ниже решетки вращаются лопасти мешалки. В реакторе определяются, как обычно, скорости превращений в зависимости от числа оборотов мешалок. Здесь, в отличие от обычных аппаратов, поверхность раздела фаз строго определена, граница последних совпадает с уровнем решетки. Поэтому, рассчитав критерии Рейнольдса и Нуссельта для обеих мешалок, можно точно указать гидродинамическую границу перехода в кинетическую область. Полученные результаты затем можно в нринцине перенести и на другие аппараты. Такой прием хорош [c.74]

    Влияние числа пучков оребренных труб на теплоотдачу. Приведенные выше уравнения используются для определения средних коэффициентов теплоотдачи на внутренних рядах стержней. При одном и том же Не числа Нуссельта для одиночной оребренной трубы ниже, чем для внутренней трубы пучка. Как показано в [35, 36], средний коэ( )фи-циент теплоотдачи пучка оребренных труб близок к значениям коэ( )фициента теплоотдачи для внутренних стержней, когда число стержней больше четырех. Если число стержней меньше четырех, вводится корректирующий множитель, который )ависит от характера теплоотдачи, продольного шага пуч а и числа Рейнольдса. Интенсивность теплоотдачи на первом ряда стержней приблизительно на 50% меньше, чем на внутренних рядах. В шахматном пучке труб коэффициент теплоотдачи остается неизменным начиная с третьего ряда. [c.256]

    Применение величины в последнее время считается более предпочтительным, потому что оно допускает непосредственное сопоставление с коэффициентами трения. Но параметр более удобен для обобщения экспериментальных дапных в виде критериальных уравнений, поскольку число Нуссельта в большей степени зависит от числа Рейнольдса. В дальнейшем мы будем пользоваться величиной 5,1, определенной по Колберну. [c.22]

    Числа Нуссельта и Прандтля. Коэффициент теплоотдачи связан с двумя важными безразмерными параметрами (критериями подобия)—числом Нуссельта и числом Прандтля. Числом Нуссельта Ми называется отношение НО/к. Этот параметр пропорционален отношению коэффициента теплоотдачи к коэффициенту теплопроводности. Интуитивно можно прийти к выводу, что отношение теплового потока к расходу теплоносителя, протекающего через канал, должно быть пропорционально коэффициенту теплопроводности, деленному на характерный размер в направлении теплового потока, например диаметр канала. Числом Прандтля называется отношение СрцШ. Этот параметр представляет собой отношение молекулярного коэффициента переноса количества движения (характеризуется вязкостью) к молекулярному коэффициенту переноса тепла (характеризуется отношением коэффициента теплопроводности к удельной теплоемкости). Важность чисел Рейнольдса, Нуссельта и Прандтля как параметров теплообмена подтверждается огромным количеством экспериментальных и теоретических работ. [c.54]

    Заметим, что основные параметры уравнения (3.22) объединены в три безразмерные группы (число Нуссельта Ко1к, число Прандтля Ср 1 к и число Рейнольдса Ь01ц). Из уравнения (3.22) следует, что коэффициент теплоотдачи увеличивается с увеличением числа Рейнольдса несколько медленнее, чем по линейному закону (показатель степени меньше единицы). Это объясняется тем, что поперечные составляющие скорости смещения, обусловленные турбулентностью, увеличиваются с повышением осевой скорости не линейно, а более медленно. Поскольку обмен теплом через пограничный слой зависит от того же самого процесса турбулентного смешения, что и обмен количеством движения, определяющий коэффициент трения, и так как коэффициент трения обратно пропорционален числу Рейнольдса в степени 0,2, можно заключить, что коэффициент теплоотдачи должен увеличиваться пропорционально числу Рейнольдса в степени 0,8 23 . [c.57]

    Вязкость газа обычно возрастает с температурой, так что изменения толщины пограничного слоя газа будут противоположны изменениям в случае жидкости. К счастью, число Прандтля для газов близко к единице и, как правило, влияние изменения температуры по толщине пограничного слоя невелико — порядка нескольких процентов. Когда же разность температур достигает 800 К или более (как в двигателях некоторых самолетов, ракет и ядерных реакторах), изменения физических свойств по толщине пограничного слоя могут привести к существенному отличию коэффициента теплоотдачи от расчетного значения, полученного из уравнения (3.22),— до 30% и более. Эксперименты с воздухом и гелием, выполненные в Льюисской лаборатории ЫА5А, показали, что для обеспечения хорошего соответствия результатов достаточно знать физические свойства теплоносителя при среднеарифметическом значении температуры между стенкой и основным потоком 124, 25]. Это относится не только к коэффициентам теплопроводмости и вязкости в выражении для числа Прандтля и коэффициенту теплопроводности в выражении для числа Нуссельта, но также к коэффициенту вязкости и плотности в выражении для числа Рейнольдса, так что уравнение (3.22) принимает следующий вид  [c.57]

    Подобие полей течения и коэффициентов теплоотдачи. Правильно поставленные эксперименты па модельном теплообменнике позволяют разобраться в основных соотношениях и особенно в принципах подобия. Потеря напора и теплообмен определяются числами Нуссельта, Прандтля, Рейнольдса и Маха. В натурных теплообменниках часто используются токсичные или опасные с точки зрения техники безопаспости вещества типа ртути, водорода или серной кислоты. В тех случаях, когда необходимо сделать простую и недорогую [c.310]

    Однако практически зависимость толщины пограничного слоя от. ряда параметров заставляет пользоваться уравнением (12), где а=а — коэффициенту теплоотдачи конвекцией. В отличие от других коэффициентов, применяемых в теории теплопередачи, коэффициент к есть величина, зависящая от многих факторов и определяемая исключительно опытным путем. Так как теплоотдача конвекцией органически связана с гидродинамическими условиями в потоке и свойствами среды, составляющей поток, то наиболее общим выражением, позволяющим находить коэффициент теплоотдачи конвекцией при вынужденном движении, является взаимосвязь между числами Нуссельта (Ыи=акХа1Х), Рейнольдса [Re — wxa ) и Пранд-тля (Яа = г1(с/Я ), представленная уравнением [c.85]

    Таким образом, рационально из опытных значений зависимости р от одного из параметров опыта найти связь между Ми и Ре. Целесообразно при графическом изображении этой зависимости откладывать логарифмы числа Нуссельта против логарифма числа Рейнольдса. Это имеет смысл потому, что для заданного режима течения можно ожидать Ни=й(Ре)". Тогда на билогарифмическом графике должна иметь место прямолинейная зависимость. Опыт действительно дает в определенных условиях такую зависимость (рис. XVIII.3). [c.480]

    Сопоставление с эксперимептальпыми данными (см. [103] из списка литературы к дополпенпю 2) осредненного вертикального распределения средней температуры вдоль оси слоя / = /2 дано на рис. 6.17 (здесь сплошная линия соответствует экспериментальным значениям, а знаком X отмечены результаты расчета). Зависимость местного числа Нуссельта Nuj от местного числа Рэлея удовлетворительно согласуется с экспериментальной зависимостью Nuj. = 0,108 Rai . Анализ результатов п сопоставление с экспериментальными данными по основным характеристикам полей течения и температуры позволяют сделать вывод о том, что существенные черты механизма генерации пристеночной турбулентности в рассматриваемом диапазоне чисел Рэлея удовлетворительно описываются в рамках двумерных нестационарных уравнений Навье — Стокса. Распространение такого подхода на более широкий диапазон чисел Рэлея (Рейнольдса) и более широкие классы течений жидкости требует развития трехмерных моделей течения и преодоления связанных с этим технических и методических трудностей (см. [27], [28] из списка литературы к дополне1Гию 2). [c.224]

    В [82, 83] исследовался теплообмен частицы любой формы в поступательном и сдвиговом потоках при произвольной зависимости коэффициента температуропроводности от температуры. Для среднего числа Нуссельта были получены три первых члена асимптотического разложения по малому числу Пе кле. В работе [8] в предположении постоянства чисел Шмидта и Прандтля и степенного закона изменения вязкости от температуры рассматривалась задача о совместном тепломассоперепосе к сферической частице в потоке сжимаемого газа при малых числах Рейнольдса. Совместный тепломассообмен частицы любой формы с поступательным (и сдвиговым) потоком вязкого теплопроводного газа в случае произвольной зависимости коэффициентов переноса от температуры изучался в [83, 85, 91, 165]. Считалось, что температура и концентрация на поверхности частицы и вдали от нее постоянны [83, 85, 165] или на поверхности частицы протекает химическая реакция (в диффузионном режиме), которая сопровождается тепловыделением [91]. Для чисел Шервуда й Нуссельта найдено два старших члена асимптотического раз ложения по малым числам Пекле. [c.267]

    До сих пор рассматривались эксперименты по охлаждению плоской ттоверхности. Исследовалось охлаждение тел и другой геометрической формы, например, в [3.12] рассматривается охлаждение горизоиталТ -иого цилиндра вертикальным потоком воздуха, несущего капли. Температура поверхности цилиндра менялась от низких значений до 600 °С. Типичные зависимости коэффициента теплоотдачи от плотности потока жидкости представлены на рис. 3.8 максимум теплоотдачи приходится на диапазон температуры стенки около 140 °С. В области Гс>300°С экспериментальные результаты обобщены зависимостью Ки=0,34Не° , где числа Нуссельта и Рейнольдса определяются по диаметру цилиндра, как и для случая теплообмена в однофазной среде видно, что и характер зависимости соответствует конвективному теплообмену для воздушного потока, но теплоотдача выще. . [c.149]

Смотреть страницы где упоминается термин Рейнольдса на число Нуссельта: [c.437]    [c.183]    [c.87]    [c.99]    [c.440]    [c.200]    [c.200]    [c.184]    [c.205]    [c.90]    [c.959]    [c.533]    [c.261]    [c.202]    [c.50]    [c.79]   
Явления переноса (1974) -- [ c.379 ]



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Нуссельта

Нуссельта число

Рейнольдс

Рейнольдса число



© 2024 chem21.info Реклама на сайте