Спектры возбуждения линейчатые

Атомные спектры. Экспериментально квантование энергии атомов обнаруживается в их спектрах поглощения и испускания. Атомные спектры имеют линейчатый характер (рис. 7). Возникновение линий в спектре обусловлено тем, что при возбуждении атомов (нагревании газа, электроразряде и пр.) электроны, принимая соответствующие [c.14]

При возбуждении молекулы в ней происходят сложные энергетические изменения (рис. 89) электроны переходят с одного уровня на другой, одновременно изменяется и система возможных колебательных и вращательных уровней. Это усложняет спектр и образует ту характерную структуру полосатых спектров, которая резко отличает молекулярные спектры от линейчатых спектров атомов. [c.144]

Если анализируемой системе сообщать достаточную энергию, то электроны атомов переходят в возбужденное состояние и примерно через 10 с спонтанно возвращаются на нижележащие энергетические орбитали с эмиссией избыточной энергии в виде дискретных и характеристических для каждого вида атомов электромагнитных колебаний в видимой, ультрафиолетовой или рентгеновской областях спектра. При этом спектры носят линейчатый характер. При возбуждении валентных (оптических) электронов свободных атомов излучаемые линии расположены в видимой и ультрафиолетовой областях спектра. При возбуждении электронов внутренних орбиталей атома излучаются кванты с более жесткой энергией (рентгеновское излучение). Линейчатые рентгеновские спектры могут быть получены при облучении анализируемого вещества электронами (рентгеноспектральный метод анализа или более жесткими, чем излучаемые, рентгеновскими квантами (рентгенофлуоресцентный метод анализа). [c.8]

Во-вторых, Бор объяснил происхождение и характер спектра водорода. Давно было известно, что атомы водорода, активированные каким-либо способом (нагреванием или действием электрического поля), излучают свет. Спектр этого излучения состоит из воли строго определенной длины, т. е. спектр излучения не с1 лошной, а линейчатый. Согласно квантовой теории света это означает, что возбужденный атом водорода излучает кванты, об- [c.25]

Атомные спектры. Экспериментально квантование энергии атомов обнаруживается в их спектрах поглощения и испускания. Атомные спектры имеют линейчатый характер (рис. 7). Возникновение линий в спектре обусловлено тем, что при возбуждении атомов (нагревании газа, электроразряде и пр.) электроны, принимая соответствующие порции энергии, переходят в состояние с более высокими энергетическими уровнями. В таком возбужденном состоянии томы находятся лишь ничтожные доли секунды. Переход электронов в состоянии с более низкими энергетическими уровнями сопровождается выделением кванта энергии. Это Отвечает появлению в спектре отдельных линий. [c.22]

При а-распаде ядро атома изотопа материнского элемента переходит в ядро атома изотопа дочернего элемента, стоящего в периодической системе на две клетки влево от материнского элемента. Если переход совершается на возбужденный уровень энергии ядра изотопа дочернего элемента, то за излучением а-частицы следует испускание одного или нескольких фотонов с энергией, в сумме равной разности уровней энергии возбужденного и невозбужденного ядер. а-Частицы, испускаемые при распаде ядер материнского изотопа, вследствие перехода на дискретные уровни энергии ядра дочернего элемента имеют дискретный (линейчатый) спектр по энергии. [c.319]

Данные об электронной структуре атомов получены главным образом в результате изучения света, испускаемого атомами, перешедшими в возбужденное состояние под действием высокой температуры или электрического искрового разряда. Спектр, испускаемый атомами, состоит из линий, характеризующихся определенными частотами такой спектр называется линейчатым спектром данного атома. [c.145]

Абсорбционная спектроскопия атомов (атомные или линейчатые спектры) — возбуждение электронов. [c.34]

С точки зрения квантовой механики объяснить возможность поглощения связывающими электронами части энергии термического возбуждения и перехода спектров из линейчатых в полоса- [c.134]

Атомно-эмиссионный метод. С помощью атомно-эмиссионного спектрального анализа исследуют линейчатые спектры возбужденных атомов для определения природы и количеств отдельных элементов. [c.297]

Так возникают характеристические эмиссионные рентгеновские спектры, имеющие линейчатую структуру. Энергия е испущенного фотона связана с длиной волны излучения к, его частотой V и энергиями атома в возбужденном Еп и невозбужденном [c.7]

Спектр /глажен — линейчатый и непрерывный спектр пламени, например, горелки Бунзена. Отсюда линии пламени. Этот спектр при обычных параметрах пламени соответствует низкой степени возбуждения. То же самое можно сказать и о спектре излучения и поглощения электрической печи, например печи Кинга. [c.191]

Для измерения сигнала абсорбции необходим внешний источник излучения. Как уже отмечено выше, лучше всего для этой цели подходит источник линейчатого спектра. В качестве такого источника применяют разрядные трубки или лампы с полым катодом и безэлектродные лампы с высокочастотным возбуждением, характеризующиеся узкими линиями испускания [c.154]

Обычно люминесценцию возбуждают облучением объекта коротковолновыми лучами видимого или УФ-диапазона спектра. В качестве источников возбуждения используют лампы накаливания или газоразрядные лампы. В последнее время для этой цели применяют лазеры. Из газоразрядных ламп в люминесцентном анализе обычно используют ртутные лампы, дающие линейчатый спектр. Характер излучаемого спектра зависит [c.213]

Эмиссионные спектры (излучения) бывают непрерывные (от раскаленных твердых и жидких тел), а также линейчатые и полосатые (от нагретых или возбужденных электрическим разрядом газов). Линейчатый спектр получается от излучения, испускаемого атомами, а полосатый—от излучения, испускаемого молекулами. Для каждого рода атомов получается свой индивидуальный спектр с определенными длинами волн. На использовании этой особенности химических элементов основан спектральный анализ веществ, в частности широко используемый для обнаружения различных примесей в полупроводниках и металлах. Очень простой линейчатый спектр получается для водорода в видимой области, для частот линий которого Бальмер в 1885 г. нашел очень простое выражение --- [c.70]

Метод исключения фона. Появление фона в линейчатом спектре, получаемом при испарении пробы, связано с наличием диффузионных линий молекулярных соединений элементов, свечением концов электродов, большой плотностью тока и прочими факторами. При этом на спектрограмме кроме линии излучения от возбуждения атомов получается дополнительный сплошной фон, усиливающий изме- [c.46]

Особенности движения в изолированных атомах и в молекулах выражаются в структуре их спектров. Для атомов характерны линейчатые спектры (рис. А,а). Они содержат относительно небольшое число отдельных, четко отграниченных друг от друга линий с определенным положением (частотой) и яркостью. Атомные спектры испускания возникают вследствие перехода электронов с возбужденных уровней [c.42]

Все атомы одного элемента в невозбужденном состоянии не отличаются друг от друга и имеют одинаковую внутреннюю энергию (различие между атомами разных изотопов одного элемента учитывать сейчас не будем). Присутствие в спектрах только некоторых определенных линий означает, что атом в возбужденном состоянии может иметь только ряд вполне определенных значений внутренней энергии. В противном случае в спектре присутствовали бы любые линии, так как скорость атомов при соударениях может быть любой. Если при столкновениях атом возбуждается, принимая любую энергию, а затем излучает ее, то атомные спектры должны быть сплошными. Существование линейчатых спектров доказывает, что такое предположение неверно. [c.29]

В зависимости от механизма возбуждения рентгеновское излучение называется или тормозным или характеристическим. Тормозное излучение возникает при торможении быстрых электронов на атомах исследуемого вещества и представляет собой непрерывный спектр. Характеристический спектр — линейчатый рентгеновский спектр, возникающий при переходах электронов из внещних слоев атома на близко расположенные к ядру внутренние Л -, 1-, М-, Л -электронные слои. Для его возникновения необходимо, чтобы под действием какого-либо внешнего возбуждения теми же электронами пли фотонами высокой энергии электроны внутренних слоев перешли на свободные уровни внешних слоев. При возвращении такого возбужденного атома в основное нормальное состояние испускается квант характеристического излучения согласно (111.3). На рис. 82 показана схема возникновения характеристических рентгеновских спектров. Линии в пределах каждой серии отличают друг от друга индексами, обозначаемыми буквами греческого алфавита, например Ка, Кц, а, р, V и т. д. [c.181]

Электронно-возбужденные частицы, возникающие при поглощении света, обладают достаточной, а иногда и с избытком, энергией, чтобы диссоциировать на фрагменты. Спектр поглощения, приводящий к диссоциации, является сплошным, поскольку образующиеся фрагменты имеют существенно непрерывную поступательную энергию. В области более длинных волн, когда поглощение не приводит к диссоциации, спектр может быть линейчатым (хотя в ряде случаев это не так). Так, спектр паров иода 1г состоит из типичных полос поглощения. Линии постепенно сближаются до достижения континуума [c.47]

Таким образом, классическая электродинамика оказалась в противоречии с теорией строения атома Резерфорда. Кроме того, она оказалась в противоречии и с самим фактом существования атома водорода в устойчивом состоянии, когда он ничего не излучает и не теряет энергии. При возбуждении атомов водорода они становятся излучателями линейчатого (прерывистого) спектра, что противоречит непрерывности излучения энергии электроном. Объяснение спектра водорода и других атомов было дано датским физиком Н. Бором в 1913 г. [c.57]

Потенциальная кривая возбужденного состояния молекулы не имеет минимума. Примером процесса такого типа может служить диссоциация молекул HJ с образованием атомов Н и Л в основном состоянии (рис. 5.2). В этом случае в спектрах в газовой фазе нет линейчатого поглощения, так как возбужденное состояние не имеет дискретных колебательных уровней. [c.227]

Определение ПАУ в объектах окружающей среды, основанное на применении эффекта Шпольского, включает в себя их концентрирование путем экстракции н-гексаном, а затем идентификацию и количественное определение. В частности, количественное определение бенз(а)пирена проводят по линейчатым спектрам флуоресценции экстрактов [18]. Предел обнаружения с использованием внутренних стандартов составляет 10 7-10 8 о/д а д случае метода добавок - до 3 10 %. Как правило, спектры люминесценции регистрируют при 77 К (жидкий азот). Снижение температуры позволяет улучшить отношение сигнал/шум, однако сложность требуемого оборудования (гелиевые криостаты) гфепятствует внедрению сверхнизких температур. Обычно экстракт замораживают быстрым по-фужением тонкостенной кварцевой пробирки в жидкий азот. Иногда наносят каплю раствора на охлаждаемую площадку криогенератора. Для возбуждения люминесценции гфименяют источники с непрерывным спектром (ксеноновые лампы), из которого с помощью монохроматора или интерференционного фильтра вьщеляют полосы в 1-3 нм. Длины волн, рекомендуемые для возбувдения каждого ПАУ, приведены в [c.250]

Второй постулат. При переходе с одной орбиты на другую электрон поглош,ает или излучает квант энергии. При возбуждении атома, т. е. при перемешении электрона с ближней к ядру орбиты на более удален-, ную, происходит поглошение кванта энергии и, наоборот, при переходе электрона с дальней орбиты на ближнюю происходит излучение кванта энергии ( г— 1) = = hv (рис. 5). После нахождения радиусов орбит и энергии электрона на них Бор рассчитал энергию фотонов и соответствующие им линии в линейчатом спектре водорода, что соответствовало экспериментальным данным. [c.50]

Атомные спектры, оптич. спектры, получающиеся при испускании или поглощении электромагн. излучения свободными или слабо связанными атомами (напр., в газах или парах). Являются линейчатыми, т.е. состоят из отдельных спектральных линий, характеризуемых частотой излучения V, к-рая соответствует квантовому переходу между уровнями энергии Ei и Ек атома согласно соотношению hv=Ei Ek, где й-постоянная Планка. Спектральные линии можно характеризовать также длиной волны X = /v (с-скорость света), волновым числом l/X = v/ и энергией фотона /IV. Частоты спектральных линий выражают вс, длины волн-в нм и мкм, а также в А, волновые числа-в M , энергии фотонов-в эВ. Типичные A. . наблюдаются в видимой, УФ- и ближней ИК-областях спектра. Спектры испускания, или эмиссионные, получают при возбуждении атомов разл. способами (фотонами, электронным ударом и т.д.), спектры поглощения, или абсорбционные,-при прохождении электромагн. излучения, обладающего непрерывным спектром, через атомарные газы или пары. Для наблюдения A. . применяют приборы с фотографич. или фотоэлектрич. регистрацией. [c.218]

В лучшем согласии с опытом находятся теории, учитывающие как возможность излучения при тройном соударении, так, и процессы, связанные с образованием в активном азоте метастабильных атомов и молекул [ИЗО, 1137]. Согласно этим теориям энергия диссоциации, освобождающаяся при рекомбинации двух агс-мов азота в количестве около 9,5 эл.-в., хотя и слишком мала для того, чтобы возбудить начальные уровни эиергии молекулы азоге, соответству1ющне наблюдаемым в спектре послесвечения линейчатым полосам, однако вполне достаточна для возбуждения од- [c.389]

Возникновение широких полос излучения, наблюдающееся при замещении, вызывается нарушением симметрии молекулы. Уничтожение симметрии молекулы приводит к снятию запретов со многих переходов, в результате чего на некоторые области спектра падает очень большое число частот, создающих неразрешаемую на отдельные линии полосу. При соблюдении определённых условий возбуждения линейчатые спектры могут быть получены л у паров, дающих обычно сплошной спектр. Для получения линейчатого [c.234]

Изпучение имеет сходную с рентгеновским излучением природу. Оно возникает во время перехода ядра из возбужденного состояния в более стабильное. Поскольку -у-кванты излучаются при дискретных переходах, 7-спектры являются линейчатыми, без постоянного фона, как в случае рентгеновского излучения. Во всем остальном взаимодействие 7-излучения с веществом сходно с рентгеновским излучением. [c.15]

Общая схема спектрофлуоримегра. Люминесцентные исследования основаны на измерении спектров люминесценции. На рис. 29 приведена принципиальная схема установки для измерения люминесценции. В качестве источника возбуждения целесообразно использовать источник с непрерывным спектром (например, ксеноновая лампа ДКСШ-200). Однако в сочетании со светофильтрами могут применяться также источники с линейчатыми спектрами (например, ртутные лампы ДРШ). [c.63]

В качестве источников света в современных приборах применяют лампы с полым катодом или же с СВЧ-возбуждением, излучаюхцие линейчатый спектр. Среди них наиболее распространены лампы с по и.ш катодом, которые представляют собой герметичный баллон из стекла с кварцевым окном, гфопускающим ультрафиолетовое излучение. В баллон впаяны два электрода катод в виде полого цилиндра, изготовлешгый из металла, для определения которого предназначена лампа, и анод произвольной формы. При подаче на лампу тока силой 5-30 мА при выходном напряжении 300-800 В пары металла, из которого изготовлен катод, поступают в плазму разряда и испускают свет Поскольку интерв ал длин волн испускаемого света узкий (порядка 0,001 нм), а линии поглощения определяемых элементов заметно шире, аналитический сигнал можно измерять практически селективно. При этом другие элементы не мешают проведению анализа. [c.247]

Температура пламени ниже температуры дугового и искрового разр5[да, поэтому вероятность перехода электронов на более высокий энергетический уровень мала и интенсивность соответствующих спектральных линий невелика. В пламени, как правило, получают линейчатые спектры. Обычно в спектре появляются только резонансные и основные линии (соответствующие электронным переходам с первого возбужденного уровня на основной), которые являются наиболее интенсивными. Это и есть последние линии спектра. При подводе большого количества энергии к атому электроны могут даже удалиться из [c.373]

Источником рентгеновского излучения, используемым в рентгенофазовом и рентгеноструктурном анализе, обычно является рентгеновская трубка. В рентгеновской трубке поток электронов, испускаемый вольфрамовой спиралью (катодом), ускоряется из-за большой разности потенциалов между к атодом и анодом (несколько десятков киловольт, кВ) и ударяется об анод. При этом происходят два основных процесса - торможениа электронов (с одновременным возбуждением тепловых колебаний, т.е, нагревом анода и испусканием рентгеновских квантов, дающих сплошной спектр) и ионизация атомов (удаление электронов с внутренних и внешних электронных оболочек атомов). За счет последующих электронных переходов происходит излучение рентгеновских квантов, дающих линейчатый, или характеристический спектр, вид которого определяется материалом анода. [c.6]

Хотя переход линейчатого спектра поглощения в сплошной типичен для малых молекул, диссоциирующих при поглощении в континууме, спектр некоторых соединений непрерывен во всей области поглощения. Это наблюдается в тех случаях, когда одно или оба электронных состояния, участвующие в переходе, нестабильны или настолько слабо связаны, что расстояние между колебательными уровнями уже не разрешается. Конечно, маловероятно, что нижнее состояние обычной молекулы настолько неустойчиво, чтобы давать сплошной спектр, хотя некоторые квазимолекулы , например, такие, как Hg2, образующиеся при высоком давлении паров ртути, являются причиной появления сплошного спектра. Многие молекулы действительно имеют отталкивательные возбужденные состояния. На рис. 3.2 показано несколько состояний иодистого водорода, коррелирующие с атомами Н(= 51/г) и 1( Рз/г) в основном состоянии широкая полоса поглощения расположена от 300 нм до Ж180 нм и соответствует переходам и [c.49]