Жидкости упругость давление насыщенного пара

Адсорбция на пористых адсорбентах — процесс более сложный по сравнению с адсорбцией непористыми телами. В порах твердого тела возможна конденсация паров при давлениях меньших, чем давление насыщенного пара над плоской поверхностью р. . Этот процесс, получивший название капиллярной конденсации, объясняется известной зависимостью упругости насыщенного пара от кривизны поверхности жидкости (Кельвин) [c.43]

Капиллярная конденсация влаги обусловлена тем, что упругость паров над поверхностью жидкости зависит от кривизны мениска. Если сравнить давление насыщенных паров над плос кой, выпуклой и вогнутой поверхностями воды, то оказывается,, что наибольшим оно будет над выпуклой поверхностью, а наименьшим — над вогнутой поверхностью. В случае вогнутого мениска упругость насыщенного водяного пара над ним значительно отличается от упругости паров воды над плоской поверхностью, Так, на воздухе при 15° С и давлении 0,1 Мн м упругость-насыщенного пара над плоской поверхностью равна 1,7 и [c.174]

В капельной жидкости давление не может быть понижено беспредельно. При достижении его значения, равного упругости (давлению) насыщенных паров при данной температуре, начинается кипение и бурное парообразование, т. е. нарушается устойчивое состояние жидкости. Отсюда следует, что для предотвращения образования разрывов сплошности в капельной жидкости необходимо соблюдение соотношения [c.10]

При рассмотрении переходов между агрегатными состояниями было выяснено, что две фазы могут сосуществовать в равновесии не при любых значениях параметров, определяющих состояние системы. Так, жидкость при некоторой произвольно взятой температуре (естественно речь идет о температурах выше точки плавления) может находиться в равновесии с паром только при давлении, равном давлению насыщенного пара при этой температуре. Если поддерживать давление ниже этой величины, то жидкость будет испаряться до тех пор, пока не перейдет полностью в пар. Если же поддерживать давление, превышающее упругость пара, то пройдет полная конденсация пара. Следовательно, в системе жидкость — пар нельзя независимо изменять два параметра риТ. Однако если ввести в газовую фазу еще один компонент, то можно создать любое давление прн любой температуре, т. е. в такой системе будут независимо изменяться два параметра. Число параметров, которые можно изменять независимо друг от друга, называют числом степеней свободы макроскопической системы. Между числом степеней свободы 5, числом компонентов К и числом фаз Ф, которые могут сосуществовать при равновесии, существует простое соотношение, известное как правило фаз [c.200]

Сжиженные газы — насыщенные (кипящие) жидкости, у которых давление паров изменяется в зависимости от температуры жидкой фазы (см. рис. 1). Упругость (давление) насыщенных паров является важнейшей характеристикой, по которой определяется рабочее давление в стационарных и транспортных резервуарах и баллонах. [c.13]

Рассмотрим далее газы, которые переходят в жидкое состояние при незначительном повышении давления. На рис. 1 дан график зависимости упругости (давления) насыщенных паров углеводородов от температуры жидкости, находящейся в закрытом объеме. Эти кривые называются кривыми испарения. Они заканчиваются крестиками, которыми отмечены критические точки. Для сжижения газа надо довести его до температуры ниже критической. Никаким давлением при температуре выше критической перевести в жидкое состояние газы невозможно. Слева каждой кривой расположена жидкая фаза, а справа — газообразная, а сама линия графика — насыщенный пар. [c.13]

Пар, находящийся в равновесии с жидкостью, называется насыщен- ным. В состоянии насыщения пары обладают наибольшим давлением (упругостью), возможным при данной температуре. Давление насыщенных паров данного вещества является функцией температуры. Температура кипения представляет собой ту температуру, при которой давление насыщенного пара данной жидкости равно внешнему давлению. Поэтому определение давления насыщенных паров можно свести к определению того давления, которым обладают пары кипящей жидкости. [c.139]

При определении давления насыщенных паров при температуре выше 0° в качестве термостатной жидкости могут служить глицерин, этиленгликоль (до 150°), вода (до 100°) и прозрачные масла. При измерении упругости паров при 0° термостат наполняют водой и мелкими кусочками льда. Наконец,, при измерениях упругости при температуре ниже 0° в термостат заливают охлаждающую смесь, состоящую из этилового спирта и твердой углекислоты. [c.147]

Для индивидуальных жидких Т веществ давление (упругость) насыщенного пара, т. е. пара, находящегося в равновесии с жидкостью, является физической константой, зависящей только от молекулярных свойств данной жидкости и от температуры. Для жидкостей неоднородного состава, таких, как бензин, давление насыщенных паров при данной температуре является сложной функцией их состава и зависит от объема пространства, в котором находится паровая фаза. Это вызвано тем, что при разных объемах испаряется и переходит в паровую фазу разное количество компонентов с наибольшим давлением пара следовательно, состав жидкой фазы будет также различным. Отсюда для каждого соотношения жидкой и паровой фаз равновесие паров устанавливают с жидкостью разного состава, а это в свою очередь влияет на величину давления насыщенного пара. Поэтому, чтобы получить сравнимые результаты определений, необходимо поддерживать соотношение паровой и жидкой фаз постоянным, т. е. проводить определение в стандартной аппаратуре. [c.35]

Продолжение кривой ОВ на диаграмме пунктирной линией представляет собой кривую давления насыщенного пара над переохлажденной жидкостью. Упругость пара над переохлажденной жидкостью больше упругости пара над кристаллами. Поэтому переохлажденная жидкость является системой неустойчивой и может самопроизвольно переходить в кристаллическое состояние. Такое [c.173]

Для очистки легколетучих растворителей и особенно для разде= ления смесей жидкостей, обладающих различными упругостями паров (т. е. давлениями насыщенного пара над поверхностью), применяют дистилляцию. Дистилляцией называется процесс разделения раствора на составные части путем его перегонки. При разделении смешанного растворителя на компоненты применяют методы дробной (фракционной) перегонки и ректификации. [c.151]

Испарение представляет собой процесс перехода жидкости в газообразное состояние, от процесс обусловлен прорывом молекул жидкости сквозь свободную поверхность и распространением их в окружающем пространстве. Если объем этого пространства достаточно велик, испарение продолжается до исчезновения жидкости, хотя часть испарившихся молекул возвращается в жидкость — конденсируется. Если объем недостаточно велик, испарение продолжается до наступления динамического равновесия, когда число испаряющихся и число конденсирующихся за некоторое время молекул выравниваются. При этом в окружающем пространстве устанавливается давление, называемое давлением насыщенного пара п или упругостью насыщенного пара. Величина этого давления зависит от температуры. [c.7]

В открытом сосуде жидкость закипает, когда упругость ее насыщенного пара становится равной атмосферному давлению над жидкостью. Если выкачивать воздух из закрытого сосуда, содержащего жидкость, уменьшая давление воздуха в сосуде, то естественно наблюдается понижение температуры кипения жидкости до такого уровня, при котором упругость насыщенного пара равна давлению воздуха, созданному внутри прибора. [c.79]

Одним из показателей, характеризующих испаряемость жидкости, является температура ее кипения при нормальном атмосферном давлении чем выше температура кипения, тем меньше испаряемость жидкости. В гидросистемах нормальное атмосферное давление является лишь частным случаем обычно приходится иметь дело с испарением, а иногда и кипением жидкостей в замкнутых объемах при различных температурах и давлениях. Поэтому более полной характеристикой испаряемости является давление (упругость) насыщенных паров выраженное в функции температуры. Чем больше давление насыщенных паров при данной темпе-ратуре, тем больше испаряемость жидкости. С увеличением температуры давление увеличивается, однако у разных жидкостей в разной степени (рис. 1.5). [c.14]

Каждая чистая жидкость имеет постоянное значение давления насыщенного пара. При охлаждении упругость пара над жидкостью падает, и как только она становится равной давлению насыщенного пара над чистым твердым веществом, начинается кристаллизация. Повышение температуры приводит к возрастанию упругости пара над жидкостью, и когда она становится равной внешнему Давлению, жидкость закипает. [c.29]

Если рабочая жидкость представляет собой многокомпонентную смесь из различных минеральных масел, при расчете можно принимать жидкость с большим значением рнд. Сравнительно низкой упругостью обладают пары силиконовых жидкостей. Ниже приведены значения давления насыщенных паров одной из марок этой жидкости. [c.24]

Теория капиллярной конденсации приписывает адсорбцию конденсации газа в капиллярах адсорбента [. ]. Давно известно, что жидкость, смачивающая стенки капилляра, имеет упругость пара в капилляре меньшую, чем для нормальной объемной фазы. Зигмонди в 1911 г. распространил эту закономерность до капилляров молекулярных размеров. Он предположил, что в таких очень узких капиллярах конденсация происходит при давлениях значительно меньших, чем нормальное давление насыщенного пара. Капилляры наименьших радиусов заполняются при более низких давлениях. По мере возрастания давления заполняются более широкие капилляры до тех пор, пока при давлении насыщения все поры адсорбента не будут заполнены жидкостью. [c.139]

Предельное (из физических соотношений) значение вакуума ограничено возможным наименьшим давлением в сжатом сечении, которое при условии отсутствия разрыва сплошности жидкости не должно быть меньше давления насыщенных паров жидкости рцц (или упругости паров жидкости) при температуре в условиях истечения (табл. 1.23). Поэтому для воды = 20 °С можно получить предельное значение вакуумметрической высоты, соответствующей максимально возможному вакуумметрическому давлению, [c.70]

Парциальное давление компонента а в жидком слое А, представляющем однородный насыщенный, разбавленный раствор компонента w в а, определится согласно закону Рауля как произведение из молярной концентрации компонента а в жидкости на упругость его насыщенных паров при данной температуре [c.116]

Следовательно, давления насыщенных паров различных жидкостей при одной и той же температуре различны. Чем больше упругость паров жидкости, тем ниже ее температура кипения. [c.105]

Избыток удельной энергии жидкости над удельной энергией (упругостью) ее насыщенных паров характеризует кавитационные явления и называется надкавитационным полным давлением (объемным напором, Па) [c.338]

Так как температура кипения жидкостей равна температуре, при которой упругость насыщенного пара равна внешнему давлению, а полное давление пара над смесями жидкостей, очень слабо растворимых друг в друге, равно сумме давлений насыщенных паров компонентов смеси, то температура кипения рассматриваемых смесей всегда ниже температуры кипения чистых компонентов. Возьмем несколько примеров. [c.35]

Из таблицы видно, что температура на поверхности горящих индивидуальных жидкостей близка температуре кипения этих жидкостей, но несколько ниже последней. Нетрудно понять почему к. Действительно, у поверхности горящей жидкости есть слой насыщенного пара последней. Упругость пара я в этом слое определяется температурой жидкости. Если бы в некоторый момент температура на поверхности стала выше температуры кипения при взятом атмосферном давлении ро, то величина я превысила бы ро, началось бы быстрое оттекание пара от жидкости, произошло бы быстрое испарение и понижение температуры жидкости. [c.109]

Допускае.мый кавитационный запас является величиной, обеспечивающей нормальную работу насоса. Кавитация в насосах может произойти в том случае, если давление жидкости на всасывании приблизится к упругости ее насыщенных паров. Это обстоятельство может привести к тому, что на входных кромках рабочих колес давление жидкости будет ниже давления паров перекачиваемой жидкости при данной температуре в этом случае в полости рабочего колеса жидкость перейдет в пар и произойдет разрыв струи. Возникающее при этом явление называется кавитацией. При кавитации в насосах появляются щум, вибрация, эрозия и происходит разрущение поверхности рабочих колес. Работа насоса в условиях кавитации не допускается. [c.21]

Пар, находящийся в равновесии с жидкостью, называется насыщенным. Насыщенные пары обладают наибольшим давлением, или упругостью, возможным при данной температуре. Давление насыщенных паров анализируемого продукта является функцией температуры. Поэтому определение давления насыщенных паров можно свести к определению того давления, которым обладают пары кипящей жидкости. [c.159]

Переход жидкости в паровую фазу может возникать в системах питания и охлаждения в этом случае в системе возможно образование паровых пробок, нарушающих нормальную работу системы и двигателя. В замкнутых системах двигателя при достаточно высоких температурах давление насыщенных паров, достигшее заметной величины, на отдельных участках может привести к разрушению системы. В условиях низких температур давление упругости пара жидких компонентов топлива существенно влияет на работу таких важнейших элементов системы двигателя, как насосы, форсунки, клапаны и др., главным образом из-за образования кавитации, так как испарение жидкости возможно не только со свободной поверхности, но и внутри пузырьков пара, которые образуются в жидкости при низких давлениях. [c.46]

Если давление жидкости на всасывании насоса приблизится к упругости ее насыщенных паров, то из жидкости начнут выделяться растворенный воздух и пары. Наступят явление кавитации и образование разрыва струи. Жидкость в цилиндре не будет следовать за поршнем. При этом резко уменьшается наполнение цилиндра и возможно появление гидравлических ударов. Подача жидкости насосом может полностью прекратиться. [c.100]

Плавление и кристаллизация. Поскольку испарение кристаллов характеризуется бслыиим изменением чнтальпии и энтропии, чем испарение жидкостей, зависимость упругости пара от температуры для кристаллов более резко выражена, чем для жидкостей. Следовательно, кривые, выражающие эту зависимость для одного и того же вещества в кристаллическом и жидком состояниях (рис. 13), обязательно пересекутся. Тогда при достаточно низкой температуре давление насыщенного пара кристаллов будет меньше, чем у жидкости, и, наоборот, при достаточно высокой температуре давление пара кристаллов будет больше, чем у жидкости. Совершенно очевидно, что нз конденсированных состояний веитества устойчивым будет то, у которого давление насыщенного пара меньше. Таким образом, при достаточно низкой температуре устойчивым будет кристаллическое состояние, а при достаточно высокой температуре— жидкое. При температуре, которая соответствует точке пересечения этих кривых зависимости, давление пара кристаллов и жидкости становится одинаковым и, следователЬно, при этой температуре кристаллы и жидкость, обладая одинаковой устойчивостью, находятся в равновесии. Точка, соответствующая этой температуре и давлению насыщенного пара кристаллов и жидкости, [c.99]

Наряду с адсорбцией в пористых телах наблюдается явление капиллярной конденсации — конденсации пара адсорбата при давлениях, меньших давления насыщенного пара. При адсорбции стенки пор оказываются покрытыми тонкой пленкой адсорбированного вещества. Они хорошо смачиваются жидким сор-батом, и поэтому в порах легко образуется вогнутый мениск жидкости. Согласно уравнению Томсона (VII.5.3), давление пара, равновесное вогнутой поверхности, меньше упругости насыщенного пара. Поэтому конденсация пара в порах над вогнутым мениском начинается при давлениях, меньших давления насыщенного пара (р < р,), т. е. при относительном давлении, меньшем единицы (р1р < 1). Капиллярная конденсация, как и полислойная адсорбция, проявляется в том, что изотерма адсорбции в этих случаях принадлежит к одному из типов [c.226]

Давление насыщенного пара всех жидкостей возрастает при повыщенин температуры. На рис. 15 качественно представлено изменение давления насыщенного пара у различных жидкостей с ростом температуры. Как видно из графика, при низких температурах упругость пара жидкостей невелика и не столь быстро растет с температурой при высоких же температурах она возрастает резко. Наибольшего значения упругость насыщенного пара достигает при критической температуре. Выше критической температуры говорить об упругости насыщенного пара над жидкостью не имеет смысла, так как жидкость в этих условиях уже не существует. Следовательно, кривые упругости пара оканчиваются при критических температурах жидкостей. [c.59]

Как известно, условие кипения жидкости — это равенство или превышение упругости ее насыщенных паров над внешним (по отнощению к ней) давлением Pi > p-s, (когда р станет меньше р,, жидкость закипит). Пар, образующийся при кипении жидкости, при повышении давления (в определенный период времени — в объемных насосах по мере попадания в зону повышенного давления — в других) будет конденсироваться. Но объем, занимаемый одним килофаммом жидкости, в сотни и тысячи раз меньше объема пара, поэтому в зоне конденсации, т.е. в рабочем пространстве насоса, создается вакуум. В освобождающиеся при этом полости ( пустоты ) устремляются порции жидкости, вызывая гидравлические удары и быс фый износ рабочих органов насоса. Работа насоса в таком режиме сопровождается шумом и сотрясением всей машины за несколько часов такой работы образуются раковины на элементах рабочих органов, и в итоге они разрушаются. [c.271]

В состоянии равновесия жидкости и пара Р есть давление насыщенного пара Р над искривленной поверхностью капель, а химические потенциалы в обеих фазах равны. Следовательно, в формуле (3.3.25) ц = КТ[пРг и ц, = + RT IlPs, где Р, — давление насыщенного пара Р, над плоской поверхностью жидкости. Из равенства химических потенциалов в паре и жидкости вытекают соотношения между упругостями насыщенных паров над плоской и искривленной поверхностями (уравнение Кельвина) [c.572]

Согласно уравнению (111. 101), равновесное фазовое отношение ki определяется лишь по давлению и температуре и совершенно не зависит от природы и числа других компонентов -системы. Однако так дело обстоит только для идеальных и практически идеальных растворов. Для растворов же реальных, отклоняющихся в своем поведении от закона Рауля, равновесное фазовое отношение зависит еще и от состава, и в этом приближенность и ограниченная точность определения летучестей неидеальных растворов по уравнению (III. 100). Есть еще и другая причина, известным образом ограничивающая применение правила летучести. При определенной температуре любое чистое вещество, находящееся под давлением, отличающимся от упругости его паров, может существовать лишь в однофазном состоянии. Если, например, давление системы больше упругости паров рассматриваемого компонента, то в чистом виде этот компонент может существовать лишь в конденсированной фазе если же давление системы меньше его упругости паров при данной температуре, то чистый компонент этих -условиях ож и-си.пествовать лишь в паровой фазе. Однако то же самое вещество, рассматриваемое как компонент раствора, может вести себя совершенно по-другому. Так, компонент раствора может находиться в паровой фазе, когда упругость его паров меньше общего давления системы, и, наоборот, присутствовать в конденсированной фазе, когда упругость его насыщенных паров при данной температуре выше общего давления системы. Между тем использование правила летучести предполагает определение летучести или чистого рассматриваемого компонента при Тир раствора обязательно в том же фазовом состоянии, что и сам раствор. При этом может оказаться (и часто так и бывает), что данный компонент в чистом виде не может устойчиво существовать при температуре II давлении раствора в том же агрегатном состоянии, в котором он находится в растворе. Так, например, если давление системы р = 0 ama, температура / = 70° и требуется определить летучесть / пропана в жидкой фазе, то это определение приходится вести в таких условиях, при которых чистый пропан как жидкость не может устойчиво существовать, ибо его упругость паров при этой температуре равна 28 ama. Решение этой задачи состоит в экстраполяции изотермических кривых, дающих коэффициент активности в функции приведенного давления, в неустойчивую область. [c.125]

Упругость насыщенных паров зависит и от температуры. Вода, введенная в трубочку над ртутью, при температуре 20° понизит столбик ртути на 17,5 мм, при 50° на 92,5 мм, прр1 80° на 355 мм, при 100° на 760 мм, т. е. с повышением температуры давление насыщенных паров увеличивается и при температуре кипения жидкости оно становится равным наружному атмосферному давлению. [c.105]

Положение коренным образом изменится, если учесть более полное использование олефиновых углеводородов Сд—С, из нефтезаводских газов в процессе алкилирования. В этом случае дефицит изобутана достигает очень большой величины—62 400 м /сутки, что уже не может быть покрыто только за счет газоконденсатных жидкостей. Потребление бутанов для доведения до нормированной упругости пара незначительно увеличивается вследствие включения дополнительного количества дебутанизированного алкилата (имеющего низкое давление насыщенного пара) в суммарный фонд бензина. Общий дефицит всех бутанов для нефтеперерабатывающей промышленности увеличивается более чем в три раза и к тому времени, когда будет осуществляться алкилирование всех олефиновых углеводородов, содержащихся в нефтезаводских газах, достигнет почти 104 ООО м 1сутки. [c.187]

Необходимым условием капиллярной конденсации является наличие вогнутого мениска жидкости в порах адсорбента. При этом, чем больше кривизна мениска, тем ниже давление насыщенного пара над ним, и, наоборот, с ростом радиуса пор поверхность мениска спрямляется и упругость пара над ним растет, приближаясь в пределе к давлению над плоской поверхностью. Иначе говоря, пар, еще не достигший давления насыщения по отношению к плоской поверхности, может находиться в состоянии насыщения или даже пересыщения по отношению к жидкости в тонких капиллярах. Отсюда следует, что последовательность заполнения пор по мере возрастания давления пара будет протекать в направлении увеличения их радиуса, и лишь при pips— 1 весь сорбционный объем пористого вещества заполняется жидкостью. Вследствие этого характер капиллярной конденсации и вид изотерм сорбции при прочих равных условиях всецело определяются типом пор и распределением их объема по радиусам, т. е. зависит от г поры и давления (р) адсорбата. [c.95]

Если предполагается провести адсорбционные измерения по методу независимого взвешивания во всем интервале изменения относительного давления пара от О до 1, то при расчете весов дозеров следует учесть, что емкость адсорбента макродозера п, выраженная в числе молей адсорбируемого вещества, должна быть больше рУ КТ, где р — давление насыщенного пара изучаемого вещества при температуре комнаты Т и V— общий объем трубки дозера, манометров и всех соединительных трубок. При заданной емкости адсорбента дозера в области сравнительно больших равновесных давлений объем V можно уменьшать, поднимая ртуть в манометрах Мак-Леода. Помимо этого объем V можно уменьшить на величину объема трубки I) следующим приемом. Прибор снабжают отростком с, показанным на рис. 2. При десорбции паров вещества с адсорбента макродозера этот отросток погружают в сосуд Дьюара с жидким воздухом. Через некоторое время кран закрывают, и после нагревания отростка с пары сконденсировавшейся в нем жидкости будут находиться только в объеме соединительных трубок и измерительного манометра М . Таким образом, даже при сравнительно небольшой емкости адсорбента макродозера оказывается возможным провести измерения адсорбции вплоть до упругости насыщенного пара изучаемого вещества. [c.391]

Сушка влажного материала возможна лишь при разности давлений паров жидкости (воды) над ее поверхностью и в окружающей среде, а также при разности температур, обеспечивающей подвод тепла от среды к этому материалу для изменения агрегатного состояния влаги. При омыванин частиц влажного материала (частиц раствора в распылительных сушилках) в пневмосушилках и сушилках КС потоком нагретого газа они подогреваются, в результате этого повышается упругость паров жидкости над их поверхностью и начинается ее испарение. В начальный период интенсивность процесса сушки увеличивается с повышением температуры частиц до температуры мокрого термометра м, соответствующей данному состоянию окружающей среды. Этот период сушки называют периодом прогрева (рис. 81), участки кривых АВ и А В. Далее процесс сушки протекает в так называемом периоде постоянной скорости сушки (участки кривых ВС и В С ), который характеризуется тем, что давление паров испаряющейся жидкости над поверхностью испарения равно давлению насыщенных паров этой жидкости при температуре высушиваемого материала. Интенсивность испарения в этом периоде не зависит от влажности [c.189]