Нагрев в эксперименте ТМА скорость

В течение периода падающей скорости сушки температуры материала и сушильного агента возрастают во всех точках псевдоожиженного слоя. Здесь распределение тепла на удаление влаги и нагрев влажного материала зависит от кинетических характеристик тепло- и массопереноса внутри частиц. В периодических процессах это соотношение, кроме того, может еще изменяться во времени. При расчете сушильного процесса для периода падающей скорости по уравнениям теплообмена трудно точно определить среднюю разность температур м жду теплоносителем и поверхностью материала. Эти трудности увеличиваются при использовании для расчета сушильного процесса уравнений массообмена. В связи в этим недавно возникла тенденция выражать результаты эксперимента в форме и =/(<) приведем некоторые примеры. [c.516]

Кривые /, 2 и, 3 (рис. 1) четко описывают эндотермический эффект в обжигаемом цилиндре и характеризуют его кинетику. С правой стороны этого же рисунка записана картина повторного нагрева этих двух, теперь уже обожженных цилиндров, проведенного без нарушения условий эксперимента Кривые а, 2а, За показы-tx вают одинаковую скорость нагре- [c.152]

Большой объем экспериментальных исследований по высокотемпературному катализу в диссоциированном воздухе был выполнен в связи с разработкой системы теплозащиты воздушно-космических самолетов Буран и Спейс Шаттл [9, 37-64]. В теоретических моделях гетерогенный катализ первоначально описывался реакциями первого порядка с константами скоростей, определяемыми из эксперимента. Позднее были предложены более точные модели [12, 65-82] основанные на теориях идеального и реального адсорбированных слоев Ленгмюра. Эти модели позволили при соответствующем подборе параметров удовлетворительно описать аэродинамический нагрев наветренной поверхности многоразовых космических аппаратов вдоль всей траектории спуска в атмосфере Земли [83]. [c.32]

При включении тумблера Нагрев одновременно подается напряжение на нагреватель и на мотор РД-09. При достижении верхней температуры тумблер К выключается. Применяемая в установке методика градуировки и проведения эксперимента требует, чтобы кривые разогрева в обоих режимах были близки друг к другу. Для этого необходимо начинать опыт всегда с одного и того же начального напряжения и при одной скорости на редукторе двигателя. [c.121]

В зависимости от характера нагрева полимера его деструкция может происходить в различных режимах 1) изотермический, когда на протяжении всего эксперимента температура исследуемого полимера поддерживается постоянной 2) динамический, если нагрев полимера осуществляется с подъемом температуры с определенной скоростью. Возможна также комбинация этих двух режимов нагревание полимера с заданной скоростью до некоторой температуры, а затем изотермический нагрев в течение определенного времени на данной стадии деструкции полимера, после этого опять нагрев в динамическом режиме и т.д. [126-128]. В последнее время при исследовании деструкции полимеров все чаще применяется режим кратковременного теплового воздействия, или так называемого теплового удара [129, 130]. [c.110]

С целью улучшения воспроизводимости режима нагрева филамента и образца и достижения воспроизводимых результатов в пиролизерах, выпускаемых в последнее время [17, 23, 24], осуществляется нагрев филамента с высокой скоростью (несколько тысяч и даже десятков тысяч градусов в 1 с) путем подачи на филамент импульса высокого напряжения (разряд конденсатора емкостью порядка 10000 мкФ [24]) с последующим поддержанием заданной температуры во время пиролиза за счет подачи низкого напряжения. Режим нагрева филамента при питании его током невысокого напряжения связан с заданной равновесной температурой. Поэтому проводят измерение или оценку конечной температуры филамента в модельных условиях, аналогичных используемым при выполнении эксперимента в пиролитической газовой хроматографии. Равновесную температуру филамента измеряют разными способами (с помощью термопары, оптическими пирометрами [23, 24]), режим нагрева может быть зарегистрирован с помощью схемы, включающей осциллограф [24]. [c.18]

Термоизмерительная система оставалась прежней (см. рис. 18). Количество примесей в исследуемом образце определялось по кривым время—температура нагревания. Вещества исследовались в количествах 0,02—0,15 г. Нагрев вещества производился лучистым теплом нагревателя без какого-либо контакта с испытуемым образцом. Нагреватель давал возможность получать нужную скорость нагрева от —160° и выше и включался в нужный момент в схему, состоящую из реостата (2500—400 ом), амперметра постоянного тока на 1 а и источника постоянного тока напряжением 120 в. Ток нагрева составляет от нескольких сотых до нескольких десятых ампера. Чашечка и термопара не касались стенок каркаса нагревателя. Это достигалось центрированием термопары тремя пробками. Диаметр пробок был на 1 мм меньше внутреннего диаметра трубки с нагревателем. Эксперимент состоял в следующем. После наполнения чашечки веществом весь сосуд с отключенным от сети нагревателем опускали в жидкий азот. Затем из сосуда откачивался воздух до нужного разрежения и через нагреватель пропускался ток 0,1 а. Такой ток в наших условиях обеспечивал плавный нагрев с мало изменяющейся скоростью на протяжении примерно 100°. Кривая нагревания записывалась на ленту самописца, как описано ранее. [c.118]

Можно указать еще на некоторые противоречия теории Мюллера с экспериментом. Так, невозможно объяснить начальный момент вытяжки, когда нагрев вообще отсутствует. Не согласуется теория и с другим экспериментальным фактом холодная вытяжка идет тем легче, чем меньше скорость растяжения, но при этом условия эксперимента приближаются к изотермическим. [c.323]

Для перемещения материалов сушилка оборудована плоским ленточным транспортером, а для удаления продуктов сгорания, выделяющихся при сушке водяных паров, и просасываемого через-сушилку воздуха — вытяжной трубой. Радиационный нагрев материалов осуществляется газовыми излучающими горелками, располагаемыми в одну или несколько линий в шахматном порядке. Расстояния между горелками и высота размещения горелок над лентой зависят от вида высушиваемых материалов, их влажности и допустимой для них температуры. (Обычно эти величины устанавливаются после проведения экспериментов.) Использование одной и той же-сушилки для разных материалов достигается изменением числа включаемых горелок, температуры поверхности излучателя (тепловой нагрузки горелок) и скорости движения ленты. В некоторых случаях для этой же цели излучатели или барабаны ленты делают подвижными с регулированием взаимного расположения излучателей и ленты по высоте. При сушке в таких сушилках изделий разной [c.471]

Как температура влияет на скорость реакции, можно установить следующим образом. За основу возьмем опыт, описание которого дано в разд. 2.1. Кроме того, вам понадобятся термометр (с интервалом температур от —10 до +110° С) и большой сосуд с водой. Выберите такое соотношение тиосульфата натрия и соляной кислоты, чтобы реакция шла медленно. Повторите эксперимент, но предварительно нагрейте сосуд до 40° С и поместите в него склянки с реагентами для того, чтобы они до смешивания приняли температуру сосуда. Смешайте реагенты и заметьте время реакции, как это делалось прежде. Затем проделайте эксперимент при 60° С. Сколько теперь потребовалось времени для протекания этой реакции и что можно сказать о ее скорости Используйте для сравнения свои предыдущие данные, полученные при комнатной температуре. [c.55]

Зависимость скорости реакции от температуры хорошо видна на примере взаимодействия перманганата калия и щавелевой кислоты, рассмотренном в гл. 2. Удобно воспользоваться такой смесью 2 см 0,5 М раствора щавелевой кислоты, 1 см 1,0 М раствора серной кислоты и 3 см воды. Налейте эту смесь в пробирку и нагрейте до требуемой температуры. Добавьте 1 см 0,02 М раствора перманганата калия и отметьте, за какое время исчезнет розовая окраска. Повторите эксперимент при температурах выше комнатной с интервалом в 10° С. [c.55]

Как следует из указанной работы, нагрев тела, имеющий место при больших уровнях звукового давления, влияет на скорость сушки как в первом, так и во втором периоде. Наивысшую температуру при этом имеет поверхность материала, что несколько затрудняет удаление влаги из внутренних его слоев. Прямые эксперименты показали, что при сушке капиллярно-пористых материалов за счет теплового воздействия ультразвуковых колебаний удаляется 15—20% влаги, а остальное количество ее удаляется под воздействием акустического поля. [c.65]

Особенности нагрева пробы заключаются в том, что кривые подъема температуры можно разделить на два участка — быстрый нагрев от 293 до 2000 К со скоростью 150—180 К/с и относительно медленное повышение температуры со скоростью 1,8 К/с от 2000 К до завершения процесса. При быстром нагреве не удалось зафиксировать температуру с достаточной точностью, так как в опытах использовали оптический пирометр с визуальной наводкой (эти участки кривых отмечены штрихами). Поскольку в опытах не была достигнута постоянная температура, для определения кинетических констант использована методика обобщения данных путем построения зависимости логарифма константы скорости от величины 1/Г. Отклонение результатов измерений от прямой (рис. 4.73) не превышает 3,5 %, что находится в пределах точности эксперимента. [c.315]

Имеется ряд важных выводов относительно перехода от адиабатического поведения к неадиабатическому. Вывод Зейделя о том, что непрерывный циклотронный резонансный нагрев не имеет места в ловушках с магнитными пробками, приложим только к ловушкам с сильно анизотропным распределением частиц по скоростям, которое применяется как в экспериментах с инжекцией нейтралов, так и в экспериментах с пробочным сжатием, следующим после цикла [c.270]

Изучали измельчение ПИБ и ПММА в широком интервале температур, который для ПИБ составляет от —100 до +140 °С. При более высокой температуре начинает преобладать окислительная деструкция, и полимер переходит из стеклообразного состояния в вязкотекучее. В процессе исследования был обнаружен типичный отрицательный коэффициент скорости (рис. 3.3). Аналогичные эксперименты с ПММА [314] показали, что нагрев в течение 25 ч не вызывает снижения вязкости, если полимер находится в стеклообразном состоянии (от —75 до +80 °С), и уменьшает его вязкость в высокоэластическом (от 80 до 160 °С) и вязкотекучем (>170 °С) состояниях соответственно на 1 —14 и 75—98 %. Измельчение в вибромельнице вызывает деструкцию полимера главным образом в стеклообразном состоянии (92 % при 50 °С) при более высоких температурах она значительно меньше (рис. 3.4). [c.77]

Исходя из приведенных выше фактов, можно предположить, что равновесная фазовая диаграмма бинарных полимерных смесей является типичной фазовой диаграммой с эвтектической точкой. На рис. 8.20 приведена такая теоретически построенная диграмма для смесей полиэтилена одного молекулярного веса с полиэтиленами другого, более низкого, молекулярного веса. ЕЬли молекулярный вес первого компонента значительно больше, то эвтектическая точка всегда находится практически при нулевой его концентрации (ср. с рис. 8.18). При таком охлаждении расплава, когда постоянно соблюдаются равновесные условия кристаллизации, сначала должен закристаллизоваться практически полностью высокомолекулярный компонент, прежде чем начнется рост более тонких ламелярных кристаллов из полностью вытянутых цепей низкомолекулярно го компонента. В действительности такой эксперимент не может быть осуществлен вследствие складывания полимерных цепей при кр1 таллизации (разд. 3.2.2.1). Качественная проверка правильности диаг раммы состояния, изображенной на рис. 8.20, была проведена Салли-веном [215], который растворял кристаллы полиэтилена из вытянуть цепей во фракциях этого полимера. Полученные при кристалжзации под давлением кристаллы из вытянутых цепей полиэтилена с широки молекулярновесовым распределением растворяли в десятикратном объеме различных расплавленных фракций полиэтилена. Путем предварительного добавления новых порций кристаллов к расплаву и незначительного изменения при этом его температуры можно определить с помощью светового микроскопа температуру растворения с точностью не менее 0,5°С (ступенчатый нагрев со скоростью [c.124]

Известно относительно мало приложений расчетов нагрева за счет вязкой диссипации в кольцевом течении Куэтта. Одно интересное приложение эти расчеты находят в ротационном вискозиметре, где нагрев аа счет внутреннего трения иногда ограничивает самые большие скорости сдци1 а, которые могут быть использованы в приборе. Полностью развитые поля температур и скорости привлекают мрюго внимания из-за существования неоднозначного решения, найденного в [2П- Касательные напряжения не должны превышать определенного значения, даже если при этом неограниченно увеличиваются скорости сдвига. При высоких скоростях сдвига уменьшение температурной зависимости вязкости компенсируется увеличением напряжения вследствие роста скорости сдвига. Зависимость скорости сдвига Уо1Н (относительная скорость между поверхностями, разделяемыми зазором) от касательного напряжения показана на рис. 8 для жидкости, описываемый степенной зависимостью [20]. Для данного касательного напряжения имеются два режима для проведения эксперимента один при высоких и второй при низких скоростях сдвига. [c.335]

Рис. 3—43. Пример многократного ввода пробы (из работы [63] с разрешения издательства Dr. А. Huethig Publishers). Многократный ввод пробы позволяет концентрировать компоненты пробы выше i без каких-либо искажений. Условия эксперимента кварцевая капиллярная колонка длиной 25 м (Ultra 2) давление газа-носителя (Не) 7 кНа температурный режим термостата 40°С (0,5 мин), подъем температуры от 40 до 250 С со скоростью 50 град/мин, затем до 330°С со скоростью 15 град/мин, 330°С (15 мин) количество вводов пробы до нагрева камеры испарения 8, нагрев испарителя после 8-го ввода программирование температуры испарителя от 10 до 330°С со скоростью 13 град/мин продолжительность удаления растворителя 30 с, пламенно-ионизационный детектор (300°С) коэффициент деления потока Х 30 (30 с), затем резким без деления потока.

Судя по публикациям, имеющиеся в СССР -дериватографы в большинстве случаев используются для традиционных термоаналитических исследований с постоянной скоростью подъема температуры и со стандартным (открытым) тиглем. Квазиизотермический режим нагрева и квазиизобарные условия не применяются. Немаловажно, что квазиизотермический нагрев требует гораздо большей продолжительности эксперимента (6—10 ч), что непривычно для экспериментаторов. [c.6]

Влияние неравновесных эффектов на тепловые потоки к поверхности, имеюш,ей конечную каталитическую активность, суш,е-ственно также и для аппаратов с аэродинамическим торможением. Корабли такого типа используют атмосферу для уменьшения энергии, чтобы вернуться с геостационарной орбиты Земли, с Луны или с Марса. К таким аппаратам относятся транспортный корабль с аэродинамическим торможением (AOTV) и аппарат, созданный для летного эксперимента с аэродинамическим торможением (AFE). Аналогичные концепции кораблей планируются и ири входе в атмосферу Марса. Желательно, чтобы тепловые потоки и нагрузка при таких маневрах были как можно меньше. Следовательно проектируемые траектории должны быть как можно выше. При полете с большой скоростью на большой высоте имеет место ноток с высокой энергией и малой плотностью. Поэтому химический состав в ударном слое вблизи поверхности значительно отличается от равновесного, и для снижения аэродинамического нагрева можно использовать низко каталитические покрытия. При этом нагрев будет гораздо меньше, по сравнению с такими аппаратами, как командный модуль Аииолона или баллистическая ракета, которые совсем немного времени находятся на больших высотах и входят в атмосферу ио баллистической траектории. [c.128]

Пример 1. Термическое разложение пироксилина. Использованы данные для ппроксилипа из [21] Е = А7 ккал/моль, = = 6-10 -с , () = 650 ккал/г, /(т1) = 1 — Г]. Термографический эксперимент проводился с высокой степенью разбавления ипрокси-лина оксидом алюминия (1 100), так как даже очень малая навеска пироксилина самовоспламеняется практически при всех и]иеющих-ся у выпускаемых приборов скоростях нагрева [28]. Теплофизпче-ские параметры такой разбавленной смеси определяются соответствующими параметрами окоида алюминия (А, = 6 10 кал/(см с X Хград), с = 0,18 кал/(г град), о = 3,95 г/см ). Считалось, что навеска имеет массу т = 0,1 г. Нагрев линейный. [c.132]

Метод Лэнгмюра. На каждом из двух образцов проводилось по три измерения скорости испарения и много вспомогательных экспериментов по определению поверхности порошка и состава газовой фазы. Образцы нагревали электронным пучком. Источником энергии служил стандартный выпрямитель, дающий постоянный ток силой 0,5 а при напряжении 3000 в. Напряжение на выходе изменялось от О до ЗОООв посредством автотрансформатора, подключенного в первичную обмотку повышающего трансформатора. Электронный пучок поддерживался при помощи регулятора эмиссии, регулирующего нагрев нити. [c.105]

После работы Бана и Кноха [39] стало ясно, что лазер является как раз тем инструментом, который позволяет провести быстрый локальный нагрев образца вплоть до критической температуры и зафиксировать с помощью времяпролетного масс-спектрометра молекулы, переходящие в газовую фазу при таких условиях. Достигнуть необходимых температур и давлений в условиях масс-спектрального эксперимента удается в следствие того, что процесс испарения при нагреве пучком лазера характеризуется одной особенностью, исключительно благоприятной для масс-спектрального исследования. Рядом авторов было показано, что при нагреве вещества пучком лазёра до температур 4000—8000° К пар покидает поверхность в виде слоя, движущегося со скоростью 10 и 1Q- см/сек [43—44]. При этом давление отдачи, действующее на конденсированную фазу, составляет величину порядка тысячи атмосфер и оказывается достаточным, чтобы препятствовать переходу последующих слоев в газовую фазу. Исследование висмута [45], селена [46], сурьмы и теллура [39] показало, что молекула Tes преобладает в парах теллура вблизи критической температуры 5000° К, в парах сурьмы (Гкрит. 8000° К) наряду с молекулой Sb4 примерно в тех же концентрациях присутствуют молекулы Sbs и Sbs. Авторы работы [c.304]

В монографии [100] приводятся результаты расчетов на ЭВМ процесса межфазного теплообмена в фонтанирующем слое. При этом нагрев в центральном ядре слоя рассчитывался по уравнению нестационарной теплопроводности (3.12) при граничных условиях конвективной теплоотдачи с использованием профилей температуры газа по высоте фонтана, скоростей газа и частиц, а также порозности фонтана, заимствованными из экспериментов. Результаты расчетов температуры частиц по высоте фонтана приводятся в виде графических зависимостей. Расчеты показывают, что для не слишком крупного материала в периферийном кольце из-за большой удельной поверхности дисперсного материала может быть до- стигнуто состояние, близкое к термическому равновесию между фильтрующимся газом и материалом. [c.225]

Для изменения теплового режима расплава в некоторых опытах применяли дополнительный нагрев и принудительное перемешивание расплава. Дополнительный нагрев осуществляли путем погружения в расплав коробчатого нагревателя мощностью 0,5 kW с греющей поверхностью 250 см . В случае необходимости расплав перемешивали через каждые 10—20 мин лопастной мешалкой. Ус--ловия проведения экспериментов и полученные скорости выгора- кия гидрида представлены в табл. 1. [c.63]

Метод эксперимента заключался в том, что около 1.5 г СоНР04-1.5Н20 или NIHPO4-21120 помещали в открытые тигли и нагревали в печи со скоростью 3—5° в минуту до заданной температуры, по достижении которой образцы выдерживали в течение 0.1, 1, 2, 3, 5 и 10 часов. Нагрев вели в области температур 150—950°. В опытах регистрировали изменение веса образца. [c.107]

Опыты с емкостным разрядом проводились при давлениях водорода 0,1 и 0,5 атм. В каждом эксперименте нить вначале нагревалась до температуры, при которой реакция протекала с малой скоростью, что определялось по анализу продуктов. Отсюда находили величину энергии, затрачиваемой на нагрев проволочки до температуры реакции. Затем реактор промывали свежим водородом и разряжали высоковольтный конденсатор. По подводимой энергии и выходу углеводородных продуктов определяли затраты энергии на получение 1 моля ацетилена. Установленные значения составляли 220 кка /моль jHj при 0,1 атм Hj и 440 ккал/моль при 0,5 атм Hg. К нити (диаметром 0,015 и длиной 4 см) подводили 8 кет энергии (около 40 квт/см ). Большие затраты энергии при повышенных давлениях в этом случае, вероятно, связаны с большей скоростью диссоциации Hg. [c.179]

Еще один многообещающий способ быстрого нагрева и сжатия термоядерных мишеней состоит в использовании ускорителей релятивистских (движущихся со скоростями, близкими к скорости света) электронов. Как и с помощью лазеров, здесь удается быстро нагреть мишень до 10 миллионов градусов и достигнуть тысячекратного ее сжатия. Эксперименты, выполненные в Институте атомной энергии имени И. В. Курчатова, показали, что таким путем можно достигнуть условий, когда начинает протекать термоядерная реакщтя. [c.123]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология