Джоуля критическая

ДЛЯ уменьшающегося давления. Изобара рщ,=9 является касательной к кривой инверсии (/=0) в точке С с ординатой 7 пр=3. Через эту точку проходит также критическая изохора (ипр=1). Изобары для низких давлений (рцр<9) пересекают кривую инверсии в двух точках, соответствующих верхней и нижней температурам инверсии. Площадь под кривой инверсии представляет состояния положительного эффекта Джоуля — Томсона (/>0) или падение температуры при дросселировании. [c.243]

Актуальной является задача создания на базе адиабатического калориметра установки, позволяющей получать значения изохорной и изобарной теплоемкостей, коэффициента Джоуля — Томсона, теплоты фазового перехода, р, V, Г-данных, термодинамических производных и других параметров углеводородных смесей в широком интервале температ ф и давлений, включая критическую область. [c.195]

На основе измерений и вычислений летучести реальных газов были определены по формуле (10.12) и сопоставлены с эффектами Джоуля — Томсона энтальпии Н молекулярного взаимодействия в газах. Оказалось, что отношение этих величин к критической температуре Тк вещества для ряда газов приблизительно одинаково зависит от приведенной температуры т и от приведенного давления я. Усредняя эту характеристику отступления реальных газов от идеальности, Хоуген и Ватсон построили диаграмму, [c.340]

Из диаграммы видно, что диференциальный эффект Джоуля-Томсона почти всюду при увеличении давления становиться меньше. При давлениях ниже критического (38,4 аг) эффект непрерывно увеличивается с понижением температуры вплоть до кривой насыщения. При давлениях выше критического эффект с понижением температуры сначала также возрастает, однако после достижения максимума начинает [c.645]

Для давления р = 38,4 ата эффект Джоуля — Томсона при понижении температуры непрерывно растет до пограничной линии насыщенного пара. Для давления выше критического эффект Джоуля — Томсона сначала увеличивается, достигает наибольшей величины, а затем быстро падает, и тем более, чем давление ближе к критическому. [c.66]

Довольно трудно нанести линию насыщенного пара, так как не все части кривой можно получить из интегрального эффекта Джоуля — Томсона. Более или менее точно можно нанести ее последовательными пробами, исходя из теплот испарения. Верхняя часть пограничной кривой LK соответствует сухому насыщенному пару, нижняя КС — жидкости. Обе ветви сходятся в критической точке в этой точке касательная к линии насыщенного пара, являющаяся критической изотермой, вертикальна. Налево от критической изотермы выше кривой насыщенного пара лежит область перегретого пара, ниже нижней ветви предельной кривой расположена область жидкости. [c.70]

Принятое комиссией соотношение калории с джоулем было основано на критической оценке лучших из имевшихся к тому времени работ по определению теплоемкости воды при 15° С. [c.182]

Вертикальная линия, проходящая через критическую точку, является критической изотермой, соответствующей 132,6 "К. Влево от нее и ниже нижней кривой насыщения воздух находится в жидком состоянии. В области давлений ниже критического эффект Джоуля—Томсона с понижением температуры увеличивается до линии насыщения. При давлениях выше критического этот эффект с понижением температуры сначала возрастает до максимума, а затем уменьшается, и тем более резко, чем ближе давление к критическому. [c.52]

Вычисление эффекта Джоуля—Томсона, как мы сейчас выяснили, прежде всего представляет вычисление изменения Н при изотермическом расширении. Этот вопрос уже обсуждался в предыду цей главе, и теперь мы проиллюстрируем применение нескольких методов, рассмотренных выше. Так, мы можем использовать рис. 36 для решения задачи, поставленной в примере 16. По критическим данным табл. III, Приложения мы находим, что при 0° С т = 2,06. Значения тг равны соответственно 5,78 и 0,032. По рис. 36 находим [c.361]

Значения эффекта Томсона — Джоуля для воздуха. Изменение температуры при расширении без отдачи внешней работы и теплообмена с окружающей средой называется эффектом Томсона—Джоуля. На рис. 100 представлены значения дифференциального эффекта Томсона — Джоуля для воздуха при разных давлениях. Из приведенных данных видно, что при давлениях, превышающих критическое (38,4 ата), значение дифференциального эффекта достигает максимума при определенной для каждого давления температуре. При давлениях меньше критического дифференциальный эффект непрерывно возрастает при понижении температуры. [c.291]

Из рассмотрения физических свойств всех известных жидкостей очевидно, что холодильный цикл, основанный на испарении, не может привести к очень большому перепаду температур. Этот перепад принципиально ограничен температурами критической и в тройной точке. Наинизшая температура, достигаемая по этому методу с помощью одного вещества (хладоагента), равна примерно 200 °К. Одиако, используя несколько веществ так, чтобы вещество конденсировалось под действием испаряющегося более низкой точкой кипения) вещества, можно достичь очень низких температур. Это так называемая каскадная система. Этим способом можно получить наинизшую температуру 63 °К- Комбинируя этот метод с методом, основанным на эффекте Джоуля—Томсона (дросселирование), можно получить гелиевые температуры. На рис. 1-43 показан каскадный цикл в комбинации с циклом дросселирования. [c.51]

Водород и гелий при комнатной температуре находятся в состоянии, значительно отличающемся от критической точки (см. выше). Между молекулами этих газов почти не действуют силы притяжения. Поэтому прн их расширении проявляется только эффект, обусловленный исчезновением отталкивания между молекулами, находящимися очень близко друг к другу благодаря высокому давлению. Вследствие этого при расширении водорода и гелия кинетическая энергия молекул возрастает и газы нагреваются. Естественно, эффект отталкивания существует и у других сжатых газов наблюдаемый эффект охлаждения Джоуля — Томсона равен разности между двумя взаимодействиями — притяжением и отталкиванием. [c.138]

Для сжижения газов (так называемых постоянных газов), критическая температура которых ниже комнатной температуры, используется эффект охлаждения Джоуля — Томсона. Применяемая установка показана на [c.142]

С помощью уравнения состояния Дитеричи р = = пНТ (У — ехр —па КТУ) определить зависимость температуры инверсии для эффекта Джоуля — Томсона от давления и изобразить ее графически. Использовать закон соответственных состояний и выразить значения давления, температуры и объема через критические величины см. гл. 1, задача 12. Провести такое же рассмотрение для газа ван дер Ваальса. [c.105]

При сжижении газов руководствуются следующими положениями 1) температура газа должна быть ниже критической 2) давление должно быть достаточно велико, чтобы вызвать сжижение, причем чем ниже температура, тем меньше необходимое для сжижения давление 3) входящий газ охлаждается в теплообменнике выходящим газом, который охлажден расширением 4) газ охлаждается при совершении внешней механической работы в машине или при расширении в процессе Джоуля—Томсона, где работа затрачивается на преодоление притяжения между молекулами. Преимущественно используется последний процесс, так как расширением газа в машине трудно управлять из-за низких температур. [c.60]

Электродные плотности тока и межполюсное расстояние. Они влияют на процесс электролиза, так как необходимая температура Б электролите поддерживается за счет тепла Джоуля — Ленца. Зто достигается при межэлектродном расстоянии — 40 мм. Регули-ройание температуры осуществляется поднятием и опусканием анода. Катодная плотность тока должна увязываться со скоростью увода выделившегося на поверхности катода кальция в глубь катода. Увеличение анодной плотности тока несколько увеличивает выход по току кальция, так как позволяет быстрее отводить выделившийся на аноде хлор, но превышение критической плотности тока вызывает анодный эффект. Практика установила, что анодную плотность тока следует держать в интервале 1,5— 2,5-10 к1ш , а соотношение катодной и анодной плотностей тока 0,64 1,67=0,38 позволяет вести нормальный режим электролиза как по тепловому режиму, так и по выходу по току. [c.258]

При растяжении образца сырого каучука его физические свойства значительно изменяются в четырех отношениях. Прежде всего выделяется тепло. Это явление известно под названием эффекта Гаф-Джоуля или просто Джоуля. Это изменение энергии в значительной степени обратимо — температура образца падает, если его подвергнуть сжатию. Во-вторых, плотность растянутого образца возрастает от 0,937 при нулевом удлинении до 0,950 при удлинении на 1000%. В-третьих, растянутый каучук, первоначально почти прозрачный, становится белым и опалесцирующим. Наконец, в то время как исследование сырого каучука рентгеновскими лучами дает диаграммы, типичные для жидкостей и большинства аморфных тел, при удлинении на 80% уже получаются определенные волокнистые диаграмлн.1 с соответствующим расположением пятен на кольцах описанных выше диаграмм замороженного каучука. Расноло кение этих пятен остается неизменным в течение всего процесса возрастающего удлинения, но резкость их увеличивается. Критическое удлинение, на 80%, нри котором впервые заметно обнаруживается волокнистое строение, соответствует также началу проявления эффекта Джоуля нри удлинении, меньшем этого предельного, тепло вовсе не выделяется или почти не выделяется. [c.404]

Ферменты, с точки зрения энергетики, заметно снижают энергию активации химических реакций Под энергией активации понимают количество энергии в Джоулях, необходимое для приведения всех молекул 1 моля вещества при определенной температуре в состояние критического энергетического уровня (переходный зфовень), при котором начинает происходить химическая реакция Если не все молекулы вещества достигают переходного уровня, то скорость химической реакции снижается [c.72]

Из диаграммы видно, что дкференциальный эффект Джоуля-Томсона почти всюду при увеличении давления становится меньше. При давлениях ниже критического (38,4 ат) эффект непрерывно увеличивается с понижением температуры вплоть до кривой насыщения. При давлениях выше критического эффект с понижением те.мпературы сначала также возрастает, однако после достижения. максимума начинает падать и тем стремительнее, чем. меньше давление сжатия превышает критическое. [c.565]

Цикл с однократным дросселированием. Эффект Джоуля-Томсона в сочетании с про-тивоточным теплообменом между сжатш и дросселированным газом был использовав первоначально Линде для охлаждения воздуха до температуры ниже критической и последующего ожижения. Как уже указывалось, обязательным условием при этом является непрерывность процесса дросселирования и предварительного охлаждения дросселируемого газа до температуры ниже инверсионной. [c.52]

Из рассмотрения г—Г-диаграммы (рис. 1-37) и диаграммы в приложении видно, что вправо от Г= = 132,6° К, так же как и в области перегретого пара, энтальпия уменьшается с увеличением давления, и изобары для более высоких давлений располагаются ниже, чем изобары для более низких давлений. Вблизи критической температуры, главным образом в области жидкости, кривые высоких давлений пересекаются между собой, и энтальпия при увеличении давлений нес.холько увеличивается. Точки пересечения изобар являются точками инверсии, в которых эффект Джоуля — Томсона исчезает. [c.70]

Задача 4. Охлаждение при джоуль-томсеновском расширении. Определить изменение температуры, сопровождающее свободное расширение прошпеиа от начального давления в 50 атм до конечного в I атм, если начальная температура 200° С. Критическая температура пропилена равна 364,5° К, критическое давление равно 45,4 атм. [c.335]

На основе данных о величине интегрального эффекта Джоуля— Томсона, вычисленной для разных начальных давлений и температур дросселирования, построена диаграмма Т—i для 1 кг воздуха (рис. 2.9, см. Приложение). По этой диаграмме можно определить многие важные величины. На горизонтальной оси диаграммы отложены абсолютные температуры Г в °К, а на вертикальной оси — значения энтальпии i в ккал/кг. Кривые на диаграмме — это линии постоянных давлений (изобары). Точка А на диаграмме соответствует критической точке и отделяет пограничную кривую сухого насыщенного пара (верхняя) от пограничной кртшой жидкости (нижняя). Процесс дросселирования, при котором энтальпия газа остается постоянной (i = onst), изображен горизонтальной прямой, параллельной оси Т. Область жидкого воздуха на диаграмме находится слева от вертикали, проведенной через точку А (критическая изотерма TKp= onst), и ниже пограничной линии жидкости. [c.53]

При прохождении искры через горючую смесь воспламенение возможно только при давлениях выше некоторого критического. Это вполне естественно, так как с повышением давления растет число активирующихся молекул, а скорость рассеяния эаергии, сообщенной газу, падает. Финч с сотрудниками 1166] изучали совместное и раздельное действие емкостной и индукционной фаз разряда на давление воспламенения. Оказалось, что индукционная фаза гораздо эффективнее. Так, например, давление воспламенения кислородных смесей СО и СН прн зажигании частично обрезанной индукционной фазой разряда оказалось более чем в два раза ниже, чем при применении емкостной фазы, хотя в последнем случае энергия, сообщаемая газу, была в два раза больше. Этот результат находится в согласии с данными, полученными ранее для искр высокой частоты [167]. Чем больше частота, тем ближе свойства разряда к свойствам конденсированного разряда (емкостной фазы). Включение самоиндукции, т. е понижение частоты, заметно понижает давление воспламенения, хотя как полная энергия, сообщаемая газу, так и максимальная скорость передачи энергии существенно уменьшаются. Так, например, искра с частотой 570 килоциклов в секунду, сообщающая газу энергию 2,30 джоуля, оказалась менее эффективной, чем искра, энергия которой была равна всего лишь 1,43 джоуля, при частоте 340 килоциклов в секунду. Объяснение этого явления, предложенное Финчем и Томпсоном, основывается на том, что для осуществления химического процесса необходимо наличие в газе активных частиц вполне определенного типа—атомов или радикалов, а не просто частиц, богатых энергией. В емкостной фазе разряда свободные электроны обладают столь большими скоростями, что при столкновении с молекулами газа они приводят к гораздо более сильному возбуждению последних, чем это необходимо для осуществления химической реакции. Такого рода возбуждение вызывает свечение газа (спектр этого свечения имеет линейчатый характер) и приводят к образованию сравнительно малоактивных одно- и многозарядных ионов. Энергия разряда расходуется, таким образом, в смысле химического возбуждения [c.126]

Ясво, что если известны критические давление и температура, то с помощью рис. 36 можно вычислить теплоемкость и коэфициент Джоуля— Томсона при повышенных давлениях. Ватсон в Смит [255] применили эти уравнения и для удобства дали результаты в виде графиков. [c.298]

Первое ожиасение, осуществленное Баиерлинг Оннесои. Име> лись все основания предполагать, что изотермы, снятые приболев низких температурах, чем уже промеренные, приведут к еще более низкому значению критической температуры, чем 5° К. Соответственно этому ожижить гелий, используя эффект Джоуля-Томсона, будет еще труднее. Опыты Камерлинг Оннеса не рассеяли этих сомнений. Наблюденный в опытах Камерлинг Оннеса туман был очень неплотен. Это обстоятельство также заставляло предполагать более низкую критическую температуру, чем указанная выше. Таким образом, вопрос об истинном значении критической температуры гелия становился еще более острым. [c.179]

Вычислить коэффициент Джоуля — Томсона (дТ1др)н для разреженного газа ван дер Ваальса с точностью до второго порядка по nb/V 1) и nalVRT 1). Кроме того, определить температуру Ti, при которой коэффициент Джоуля — Томсона обращается в нуль, и выразить ее через критическую температуру Гс = 8al27Rb. [c.103]

Таким обрачом. коэффициент Джоуля—Томсона в критической точке равен величине, обратной угловому коэффициенту кривой давления как функции гемпературы в эюй ючке Величина др/дТ)у вблизи критической точки почти не изменяется, а дV p)J расходится быстрее, чем Су, которая, снеримешальным данным, меняется по степенному закону [c.369]

В алгоритме приведены следующие условные обозначения Ятах, Ятпт — максимальная и минимальная производительность установки НТС соответственно Я2 — соответственно минимальная и максимальная производительность технологической линии N — число работающих технологических линий — заданная производительность установки НТС Яя —оптимальное значение нагрузки -й линии L — число компонентов в природном газе О — число пар значений недорекуперация — расход газа по технологической линии для всех линий установки НТС С — удельный выход конденсата Вт — дифференциальный эффект Джоуля — Томсона М РН — массив физических констант (молекулярная масса критические давление и температура) компонентов природного газа Щу) — массив молярных долей компонентов природного газа Гь 2. р2 — соответственно температура и давление газа на входе в технологическую линию, давление газа на выходе 1Я — максимальное число интервалов в диапазоне изменения производитель- [c.167]

Если критические параметры вещества известны, то по двум параметрам по универсальной диаграмме можно найти третий. Значение эффекта Джоуля-Томсона определяется как разность ординат в двух точках, где линия i = onst пересекает две изобары, в интервалах которых произведено дросселирование. [c.13]