Звенья полимерных молекул кинетические

Статистическое рассмотрение высокоэластической деформации линейных полимеров. Природа высокоэластичности на молекулярно-кинетическом уровне рассматривается в рамках статистической термодинамики. В простейших статистических теориях полимерную молекулу моделируют в виде бестелесной свободно-сочлененной цепи, отдельные звенья которой подвергаются хаотическому тепловому движению. Статистический расчет вероятности того, что для достаточно многозвенной свободно-сочлененной цепи, один из концов которой закреплен в произвольной точке, а другой находится в элементарном объеме отстоящем от этой точки на расстояние г, приводит к функции распределения Гаусса [c.145]

Охарактеризовать зависимость потенциальной энергии молекулы от угла поворота можно графически. Приведем упрощенный график зависимости =/(ф) (рис. 18). При переходе какого-либо звена полимерной молекулы из равновесного положения 1 в равновесное положение 2 в результате поворота его на угол ф энергия изменяется от до и2. Но для совершения этого перехода данное звено должно обладать дополнительной энергией по сравнению со средней энергией молекулы, отвечающей исходному равновесному состоянию. В зависимости от величины потенциального барьера 7о молекуле должно быть сообщено то или иное количество энергии извне путем внешнего воздействия (повышение температуры, механическое или электрическое воздействие). Чем больше потенциальный барьер вращения, тем медленнее происходит поворот данного участка цепи (или всей цепи), а значит и конформационное превращение. Величина потенциального барьера характеризует и определяет кинетическую гибкость полимерной цепи, [c.54]

Большой экспериментальный материал по молекулярной гидродинамике и оптике растворов полимеров позволяет разделять полимеры на гибкоцепные и жесткоцепные в зависимости от проявляемых ими гидродинамических и электрооптических свойств в разбавленных растворах [6, 7]. При этом основным критерием для такого разделения является величина равновесной жесткости, молекулярных цепей, которая характеризует среднюю конформацию макромолекулы — ее размеры и геометрическую форму, принимаемые в растворе в равновесном состоянии. Количественной мерой равновесной жесткости (гибкости) макромолекул может служить длина статистического сегмента Куна А [8] или числс мономерных звеньев в сегменте 5=Л/Я (где К — длина мономерного звена в направлении основной цепи), а также персистентная длина а=/4/2 червеобразной цепи [9], моделирующей макромолекулу. Для подавляющего большинства гибкоцепных полимеров-длина сегмента Куна лежит в интервале 15—30 А [10, 11]. Напротив, у жесткоцепных полимеров А может составлять сотни и тысячи ангстрем [12]. Многие важнейшие свойства полимерных материалов (такие, как возможность кристаллизации, температура стеклования, релаксация механических и электрических свойств и ряд других) существенно зависят не только от равновесной, но также и от кинетической жесткости полимерных молекул. Понятие кинетической гибкости не столь универсально, как равновесной. Кинетическая гибкость, характеризуя кинетику деформации и ориентацию макромолекулы под действием внешнего поля, определяется характером и продолжительностью действия приложенного поля и, следовательно, рассматриваемым физическим процессом. Сведения о кинетической гибкости получают путем исследования скорости протекания процессов, в которых макромолекула переходит из одной конформации в другую. Поэтому мерой кинетической жесткости макромолекулы может служить время, необходимое для изменения конформации цепи под дей ствием внешнего воздействия. Вопрос о соотношении равновесной и кинетической гибкости полимерной цепи является фундаментальной проблемой молекулярной физики полимеров. Количественные сведения о равновесной и кинетической (проявляющейся под действием электрического поля) гибкости цепных молекул могут быть получены при исследовании их электрооптических свойств в разбавленных растворах. [c.35]

Таким образом, для полимеров характерно наличие двух основных процессов молекулярной релаксации, обусловленных движением (за счет тепловой энергии) различных кинетических единиц. Кинетические единицы могут быть достаточно велики (вплоть до нескольких повторяющихся звеньев полимерной молекулы) и сравнительно малы (например, боковые радикалы или группы атомов, участвующие в тепловом движении как независимые единицы). [c.177]

Помимо уравнения скорости реакции для полимеризационного процесса весьма важной кинетической характеристикой является степень полимеризации. Среднечисловую степень полимеризации можно определить как общее число заполимеризованных мономерных звеньев, деленное на число полимерных цепей. Без учета реакций передачи цепи и термической компоненты скорости реакции число цепей должно равняться концентрации радикалов, образовавшихся при распаде инициатора к моменту времени I, деленному на 2 (при соединении радикалов из двух молекул получается одна) [c.36]

Помимо кинетических измерений, очень важное значение имеет определение среднего молекулярного веса образующихся полимерных молекул. Последняя величина непосредственно связана со средней длиной полимерной цепи, т. е. с числом мономерных звеньев, входящих в полимерную молекулу. Так как средняя длина полимерных цепей определяется отношением скоростей роста и обрыва полимерных цепей, то определение этой величины позволяет получить ценные сведения об указанных элементарных реакциях. [c.10]

В то же время любое химическое звено само по себе состоит из двух или более атомов, соединенных друг с другом простой химической связью и входящих в построение самой цепи полимерной молекулы. Так как именно по этим связям осуществляется заторможенное вращение в полимерной цепи, а накопление колебательных движений групп атомов нарушает в конечном итоге корреляцию в пространственном расположении звеньев, то для количественной оценки сегмента более справедливо исходить не из числа химических звеньев, а из числа атомов или групп, соединенных в сегменте простой связью. Такие атомы или группы были названы кинетическими звеньями полимерной цепи, и оценку гибкости следует определять по их числу в сегменте [7]. [c.106]

Однако вычисленный молекулярный вес будет существенно меньше истинного молекулярного веса полимера и является не чем иным, как именно молекулярным весом термодинамического сегмента. Зная химическую формулу и молекулярный вес химического звена, а также число кинетических звеньев в химическом звене, легко определить число кинетических звеньев в термодинамическом сегменте и тем самым получить количественную оценку гибкости полимерной молекулы, исходя из термодинамических свойств раствора полимера. [c.109]

Если внешние условия изменились и равновесие нарушено, то оно не может восстановиться мгновенно — для этого требуется конечное время, называемое временем релаксации (более четкое, количественное, определение времени релаксации будет дано ниже). В неравновесном состоянии значения внутренних переменных зависят не только от внешних условий, но и от того, как состояние изменялось в недавнем прошлом. Значит, эти параметры надо рассматривать как дополнительные термодинамические переменные. В термодинамике необратимых процессов постулируется, что для полной характеристики любого мгновенного состояния достаточно ограниченного числа таких переменных. Этот постулат может считаться обоснованным, если мгновенные (с точки зрения интересующего нас экспериментального масштаба времени) состояния остаются неизменными достаточно долго, чтобы успело установиться равновесие всех быстрых молекулярных процессов (более быстрых, чем рассматриваемые в явном виде в нашей теории). Мы оставляем открытым вопрос, в какой мере такое предположение применимо ко всем перечисленным выше типам внутренних процессов выяснение этого вопроса — задача кинетической теории. Несомненно, что оно справедливо для некоторых типов процессов, например для не слишком быстрых химических реакций. По всей вероятности, методы термодинамики необратимых процессов можно без опасений применять для описания процессов, времена релаксации которых велики по сравнению со средним временем менаду столкновениями молекул в газе (10" сек) или периодом колебаний молекул или звеньев полимерных цепей в конденсированной фазе (10 сек). [c.130]

Обычно считают, что скорость присоединения молекул мономера к полимерному радикалу не зависит от длины его цепи. Это допущение, возможно, не совсем верно для самой начальной стадии роста полимерного радикала. Для полимерных радикалов, содержащих больше 3—4 звеньев, законность этого предположения не вызывает сомнения. Поэтому, не делая большой ошибки, можно считать все полимерные радикалы в кинетическом отношении одинаковыми, независимо от длины их цепи. Тогда получим [c.13]

Изложенная выше методика нахождения с эфф может быть использована и для определения кинетической единицы, посредством которой происходит трансляционное движение олигомерных и полимерных молекул. Сопоставление Ео для различных членов гомологического ряда олефинов, включая для расплавов ПЭ, с Ео— для молекул идеальных газов (см. рис. 3.22) показывает, что эфф микрополости при переходе от метана к ПЭ изменяется от 3,4 до 5,6 А (см. табл. 3.12) и остается практически неизменным выше и ниже Гпл. Это свидетельствует в пользу того, что диффузия низкомолекулярных, олигомерных и полимерных молекул в расплаве и аморфной фазе кристаллического полимера происходит по единому механизму. Предполагая, что движение этих молекул происходит по рептационно-му механизму, легко показать, что число атомов углерода, принимающих участие в образовании рептационной петли полиоле-фина, составляет 4—5 мономерных звеньев. [c.104]

Если передачи цепи не происходит, то длина кинетической (энергетической) цепи процесса (число молекул мономера, прореагировавших с одним активным центром) равна длине материальной (полимерной) цепи, т. е. числу повторяющихся звеньев в образовавшейся макромолекуле. При передаче цепи длина кинетической цепи может быть больше длины материальной цепи. [c.44]

Однако благодаря значительной гибкости длинных цепных молекул возникают другие возможности осуществления их тепловых движений — путем перемещения отдельных частей гибкой молекулы без изменения положений более отдаленных участков цепи. Поэто.му в полимерных телах происходят колебательные и поступательные движения отдельных участков длинных цепных молекул, похожие на соответствующие тепловые движения малых молекул. В процессе теплового движения цепные молекулы непрерывно изменяют свою форму, изгибаясь, скручиваясь и раскручиваясь в соответствии со случайными тепловыми толчками, действующими на различные участки цепи. Естественно, что размеры этих участков не являются строго определенными, а изменяются в зависимости от случайного характера расположения соседних молекул и флуктуаций теплового движения. Средняя величина такого участка получила название сегмента цепной молекулы. Чем больше гибкость цепной молекулы, тем меньшие ее участки (сегменты) оказываются способными к таким тепловым движениям, т. е. кинетически самостоятельными. Таким образом, величина сегмента является мерой гибкости макромоле-к у л ы. В более гибких цепных молекулах в состав сегмента входит 10—20 звеньев, в жестких макромолекулах сегмент может состоять из. многих десятков звеньев. [c.169]

Как уже отмечалось, диффузия в жидких и твердых телах независимо от их химической природы и фазового состояния осуществляется путем обмена мест между молекулой диффундирующего вещества и молекулами диффузионной среды под влиянием градиента концентрации и кооперативного теплового движения окружающего комплекса молекул. Особенность высокомолекулярных тел как диффузионных сред для большинства анализируемых систем обусловлена прежде всего огромной разницей в размерах макромолекул диффузионной среды и диффундирующих молекул. Очевидно, что в этих системах перемещение мигрирующей молекулы связано с обменом места не с целой макромолекулой, а лишь с ее небольшой частью — звеном, группой звеньев или иной структурной единицей. Скорость процессов структурной перегруппировки связана с сегментальной подвижностью, которая в свою очередь определяется средней долей свободного объема диффузионной среды. Накопленный в настоящее время экспериментальный материал позволяет рассматривать / или Уев как некоторую количественную интегральную характеристику кинетических свойств полимерных тел Г29, 36, 183]. Напомним, что аналитическое выражение этой связи в нашем случае дается выражением (1.43). Отметим полуколичественный характер теории свободного объема, связанный с тем, что она не позволяет получать абсолютных значений коэффициентов диффузии, а рассматривает лишь их изменение относительно некоторого состояния под влиянием тех или иных факторов. Достоинство этой теории состоит в том, что она позволяет на основе простейших предположений получать аналитические выражения для интерпретации экспериментальных данных, построить стройную схему расчетов диффузионных свойств практически любых по составу, строению и структуре полимерных матриц, резко сократить число систем, подлежащих экспериментальному исследованию. [c.115]

Остановка роста макромолекул может происходить по двум принципиально различным механизмам. Обрывом цепи называют реакции, сопровождающиеся гибелью активных центров, в результате чего одновременно с остановкой роста макромолекулы происходит обрыв кинетической цепи. Возможен также обрыв материальной цепи с одновременным переносом активного центра на другую частицу (молекулу мономера, растворителя, полимерную цепь и пр.). При этом кинетическая цепь сохраняется, и такие реакции получили название переноса (или передачи) цепи. Если в процессе полимеризации реакции переноса цепи не протекают, каждый активный центр приводит к образованию одной макромолекулы (длина кинетической цепи соответствует числу звеньев в полимерной цепи). При наличии реакций переноса цепи в результате каждого акта инициирования образуется несколько молекул полимера, т. е. кинетическая цепь оказывается значительно длиннее цепи материальной. [c.106]

ЧТО общая скорость исчезновения мономера равна скорости его вхождения в полимерные цепи только в результате актов роста и что его расход в результате участия в реакциях инициирования и передачи цепи ничтожен. Более строгим является подтверждение этого допущения непосредственно в том виде, в каком оно сформулировано выше, а не обоснование его большими значениями длины кинетической цепи (среднее количество молекул мономера, исчезающих при полимеризации, на каждый радикальный конец, образовавшийся на стадии инициирования) или длины молекулярной цепи (среднее количество мономерных звеньев на полимерную молекулу). Можно представить гипотетический случай, когда одна из этих величин достаточно велика, несмотря на то, что полная скорость реакции значительно больше, чем скорость только реакции роста. Например, если инициирование происходит в результате образования бирадикалов из пар молекул мономера [уравнение (1.У1)], а обрыв при соединении радикалов друг с другом происходит очень легко, то молекулы с большой длиной цепи могут образовываться даже в том случае, если реакция роста не протекает вовсе (и длина кинетической цепи будет равна единице) далее, если передача через мономер происходит очень легко, а реакция обрыва имеет. низкую скорость, то длина кинетической цепи будет велика, но исчезновение заметного количества мономера будет связано с протеканием реакции передачи цепи (и молекулярная цепь будет иметь небольшую длину). Справедливость допупдения о том, что скорость исчезновения мономера равна скорости реакции роста, подтверждается двумя фактами во-первых, это допущение приводит к уравнениям, хорошо согласующимся с экспериментальными данными, и, во-вторых, как может быть показано, длина и кинетической, и молекулярной цепи обычно достаточно велика, и рассмотренные выше случай лишь очень редко соответствуют какой-либо реальной полимеризационной системе. [c.23]

Распад полимерных молекул на частицы меньших размеров называется деструкцией. Этот процесс, так же как и противоположные ему процессы полимеризации и поликонденсации, может быть изучен кинетически, что является особенно полезным в случае макромолекул природного происхождения, для которых процессы полимеризации или поликонденсации не могут быть изучены в лаборатории. Действительно, если для полимеров подобных тем, которые рассматривались в предыдущем разделе, можно проверить наши предположения относительно их структуры и механизма синтеза путем изучения кинетики полимеризации или поликонденсации, то относительно природных макромолекулярных веществ в настоящее время нельзя сказать, что достаточная информация о механизме их синтеза в живых организмах может быть получена in vitro. Однако путем изучения деструкции этих веществ часто удается установить, соответствуют ли истине наши представления относительно того, как соединяются между собой мономерные звенья в макромолекулах биополимеров. [c.688]

Радикальная полимеризация виниловых мономеров СН2=СНХ лежит в основе технологии получения разнообразных полимерных материалов, ее механизм и кинетические закономерности интенсивно изучались в 50-60-х годах этому вопросу посвящен ряд монографий. От других цепных реакций радикальную полимеризацию отличают следующие две особенности. Во-первых, в результате цепного процесса последовательного присоединения молекул мономера к растущему макрорадикалу происходит материализация многократно повторяющихся актов продолжения цепи в виде продукта - макромолекулы. Во-вторых, звено цепи включает всего одну реакцию, а именно реакцию макрорадикала R с двойной связью мономера. Присоединение СН2=СНХ к радикалу R происходит, как правило, по СНг-группе, так что образуется радикал R—СНгСИХ и последующее присоединение идет по типу голова к хвосту , энергетически наиболее выгодному [c.356]

Таким образом, реакции разрыва С—С-связей в полимерной молекуле, ответственные за инициирование цепных процессов, имеют очень высокую по сравнению с ее величинами в рассмотренных выше цепных процессах энергию активации и сами по себе приводят лишь к незначительным изменениям в полимере. Поэтому кинетическая стабильность полимеров определяется не только прочностью связей в макромолекулах, но и наличием условий, способствующих протеканию цепных процессов. Все факторы, затрудняющие развитие цепных реакций, могут приводить к повышению кинетической стабильности полимеров. Например, введение в полиметилметакрилат небольшого количества акрилонитриль-ных звеньев, для отщепления которых требуется большая энергия активации, приводит к заметному повышению термической стабильности полимера [c.17]

Молекулы ДНК очень жестки, как это и должно быть для двойных спиралей. Вместе с тем их молекулярный вес очень велик, он составляет 10 и выше. Если бы они представляли собой полностью вытянутую спираль, жесткую, как стальная игла, то из рентгенографических данных мы легко получили бы для макромолекулы с молекулярным весом 10 длину порядка 5 р. Определение размеров методом углового распределения рассеянного света дает размер в 10 раз меньший — 0,5 ц. Значит, подобная огромная двойная цепь все же изгибается и образует рыхлый клубок. Подобный рыхлый клубок характеризуется большой длиной кинетического звена. Из величины радиуса вращения, определенного по угловому распределению рассеянного света, можно определить размер кинетического звена. Эта величина для ДНК порядка 500 А, в то время как для обычных гибких полимерных цепей кинетическое звено имеет порядок 10 А. Только потому, что молекулы ДНК столь велики, о них можно говорить как о статистических клубках, несмотря на огромное звено. Для радиуса вращения клубка как функции молекулярного веса Доти, Райс и Макхил получили формулу Л = 2,7-10" где — средневесовой молекулярный вес. Если бы макромо- [c.216]

Поскольку разрушение полимерного материала представляет собой кинетический процесс, его скорость определяется величиной приложенного напряжения и температурой. С повышением температуры возрастает кинетическая энергия звеньев цепных молекул, снижается время релаксации и уменьшается число межмолекулярных связей, цесущих нагрузку. Аналогично действует увеличение скорости деформации в изотермических условиях — оно вызывает уменьшение числа межмолекулярных взаимодействий, разрушающихся за время действия силы и, следовательно, не участвующих в распределении напряжений по объему образца. [c.89]

Стеклообразное состояние отличается от жидкого отсутствием релаксационных явлений в течение времени эксперимента и от кристаллического — наличием избыточной энтропии и энтальпии, сохраняющихся постоянными ниже температуры стеклования Характер теплового движения макромолекул ниже температур стеклования изменяется. Если в высокоэластическом состоянии кинетической единицей являлся сегмент, размеры которого определяла степень гибкости молекулы, то в стеклообразном состоянии подвижность в цепи сохраняется лишь на уровне отдельных звеньев. Частичная подвижность звеньев позволяет рассматривать полимерные стекла как более близкие по структуре к жидкости, чем низкомолекулярные стекла Об этом свидетельствуют данные по диэлектрическим свойствам застекло-ванных полимеров 4- , а также значительно более высокие значения коэффициентов диффузии по сравнению с низкомолекулярньши стеклами . Полимеры с более гибкими молекулами в стеклообразном состоянии более плотно упакованы и обладают меньшей способностью к деформации, чем полимеры с жесткими молекулами. Следовательно, полимеры с жесткими молекулами в стеклообразном состоянии упакованы более рыхло и по своим свойствам отличаются от низкомолекулярных сте- [c.123]

Так, например, изучение сорбции или процесса растворения низкомолекулярных веществ полимерами показало, что образующиеся при этом растворы являются истинными равновесными растворами и подчиняются термодинамическим закономерностям, как и низкомолекулярные системы. Это происходит потому, что полимер ведет себя в смеси (растворе) так, как будто индивидуальной кинетической единицей является не вся макромолекула полимера, а отдельные отрезки длинной молекулы, способные независимо перемещаться относительно друг друга. Отсюда следует, что истинная молярная доля полимера в смеси меньше, чем теоретически вычисленная по закону Рауля. Отклонение от закона Рауля позволило рассчитать эффективную или кажущуюся молекулярную массу полимера, т. е. величину термодинамического сегмента, играющего роль отдельной молекулы в процессе сорбции. Причем величина сегмента зависит также от концентрации раствора, из которого ведется сорбция, меняясь от величины, близкой к одному звену полимера в очень концентрированных растворах, до величины всей макромолекулы в бесконечно разбавленном растворе. Так, для изопарафинов кажущаяся молекулярная масса составляет 1000, т. е. на один сегмент приходится 10—12 мономерных звеньев, а для жесткоцепных полимеров, таких, как поливиниловый спирт и полиакриловая кислота, молекулярная масса сегмента близка к истинной молекулярной массе полимера, что свидетельствует о высокой жесткости данных макромолекул. Появление в полимерной цепи радикалов —СНз, —С2Н5 в ряде случаев повышает ее гибкость, о чем свидетельствует уменьшение величины сегмента. Это было доказано сорбционным методом при изучении группы полиолефинов гибкость возрастает от полиэтилена к полибутилену сегмент полиэтилена состоит из 60, полипропилена из 40, полибутилена из 30 углеродных атомов. [c.58]

Высокоэластическое состояние является специфическим для полимеров, т. е. веществ, состоящих из длинноцепочечных молекул такое состояние реализуется от Гст до Гт температуры текучести). В этом температурном интервале подвижность приобретают лишь отдельные части макромолекулы (так называемые кинетические сегменты). За счет этого цепные макромолекулы приобретают гибкость и способность изменять конфигурацию при воздействии внешних сил. Наиболее вероятным, следовательно и устойчивым, состоянием цепной макромолекулы является состояние так называемого статистического (полусвернутого) клубка. Поэтому макромолекула, растянутая внешней силой, будет стремиться принять исходную форму. Размер кинетического сегмента зависит от строения и формы полимерной цепи и непосредственно связан с гибкостью последней. У каучуков, которые эксплуатируются в высокоэластическом состоянии, кинетически сегмент обычно включает несколько мономерных звеньев (4—15). Энергия активации переброса кинетического сегмента в соседнее равновесное положение составляет 60—70 кДж/моль, а его объем 160 нм (Б. А. Догадкин). У жесткоцепных полимеров (например, у поливинилхлорида) размер кинетического сегмента столь велик, что область высокоэластической деформации (Гт—Гст) становится очень малой. Поэтому такой полимер при температуре выше Гст сразу переходит в вязкотекучее состояние (выше Гт). [c.42]

Макромолекулы обладают определенной гибкостью, обусловленной тем, что части макромолекулы могут вращаться вокруг ординарных связей. Гибкость макромолекул, наблюдаемая при экспериментальном изучении растворов полимеров, определяется именно свойствами ординарных связей [31]. При изучении низкомолекулярных веществ было показано, что вокруг таких связей осуществляется вращение частей молекул, заторможенное в той или иной степени равновесные положения частей молекулы относительно друг друга разделены потенциальными барьерами [31 [. Внутреннее вращение происходит в полимерных цепях, содержащих ординарные связи, и имеет характер микроброунов-ского движения. Молекула непрерывно флюктуирует, приобретая множество различных конформаций. Если же отдельные звенья цепи обладают некоторой свободой вращения друг относительно друга, то степень корреляции между направлениями этих звеньев с увеличением расстояния между ними быстро убывает. Движения достаточно удаленных звеньев независимы друг от друга. Учет заторможенности вращения в полимерной цепи был впервые проведен Бреслером и Френкелем [32]. Дальнейшее развитие эта идея получила в работах Волькенштейна с сотр. Оказалось, что изолированную макромолекулу можно представить состоящей из большого числа независимых элементов—сегментов, причем длина сегмента определяется длиной мономерного звена и потенциалом торможения при внутреннем вращении вокруг ординарной связи, который возрастает при введении в молекулу полярных и больших по размеру атомов и групп атомов. Движение макромолекул в форме сегментального теплового движения возможно при условии, что тепловая энергия кинетических единиц сравнима с потенциалом внутреннего вращения или больше его. Это наблюдается как вблизи температуры стеклования Т , так и в области более высоких температур. Так, из рис. 6 следует, что вблизи 80 при нагревании коэффициент теплового расширения полиэтилентерефталата резко увеличивается. При температурах ниже подвижность основных цепей макромолекулы мала, и полимер находится в стеклообразном состоянии. При полимер переходит в высокоэластическое состояние и приобретает способность к большим обратимым деформациям. [c.24]

Что касается полимерных пластификаторов, то их сов местимость и характер зависимости механических свойств от температуры и вязкости обусловливаются возможностью внедрения отдельных сегментов полиэфира между макромолекулами пластифицируемого полимера. Подвижность молекул полиэфира в системе полимер — пластификатор зависит от их размера и строения. Большое значение имеет и степень насыщения функциональных групп концевых звеньев пластификатора. Наибольшей активностью обладают пластификаторы, в которых на каждые 4 атома углерода в цепи приходится одна гидроксильная или карбоксильная группа . Если молекула полимерного пластификатора значительно больше, чем средний кинетический сегмент макромолекулы основного полимера, эффек- [c.362]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология