Получение навоев

Иначе дело обстоит с решением вариационных задач газовой динамики и с точными решениями уравнений Навье—Стокса. Эти результаты своеобразно и тесно переплетены с численными и экспериментальными исследованиями. Решение краевых задач при оптимизации формы тел в сверхзвуковом потоке газа первоначально проводилось численно, итерационным путем. Обращение в нуль одной из рассчитываемых функций подсказало путь аналитического решения и открыло путь к исследованию необходимых условий минимума и к получению новых решений. При использовании этих результатов для практики в потоках внутри сопел рассчитывался пограничный слой, а результирующая сила тяги была проверена на специальной опытной установке. Расхождение между расчетной силой тяги и ее экспериментальной величиной не превысило 0,1%. [c.5]

Полное описание движения вязкой жидкости в его наиболее общей форме возможно путем решения уравнений Навье—Стокса совместно с уравнением неразрывности потока. Однако уравнения Навье—Стокса не могут быть решены в общем виде. Получены решения этой сложной системы уравнений только для некоторых частных случаев. Так, для установившегося ламинарного движения жидкости решение уравнений Навье— Стокса позволяет вывести уравнение Пуазейля, полученное выше другим способом. [c.54]

Согласно второй теореме подобия, решение уравнений Навье—Стокса можно теперь представить в виде функциональной зависимости между полученными критериями подобия, т. е. [c.80]

Моделирование процесса перемешивания. В соответствии с положениями теории подобия (глава И) основой для гидродинамического моделирования процессов перемешивания являются критериальные уравнения (VI, 1) и (VI,2), полученные путем подобного преобразования дифференциальных уравнений Навье—Стокса. При этом в связи со сложностью явления возможно получение различных соотношений между величинами, определяющими протекание процесса в натуре и модели, в зависимости от того, по какому из параметров процесса происходит моделирование. [c.253]

В дифференциальном уравнении конвективной диффузии, помимо концентрации, переменной является скорость потока. Поэтому данное уравнение надо рассматривать совместно с дифференциальными уравнениями гидродинамики уравнениями Навье—Стокса и уравнением неразрывности потока. Однако эта система уравнений не имеет аналитического решения, и для получения расчетных зависимостей по массообмену приходится прибегать к преобразованию дифференциального уравнения конвективной диффузии методами теории подобия. [c.394]

Получение. Сначала в прибор вносят 75 мл хлорсульфо-навой кислоты, рри этом в сосуд 2 помещают 30 мл, в промывные склянки 3 4 — по 20 жл и в сосуд 5 — около 5 мл кислоты. [c.210]

Автомодельные решения, рассмотренные в разд. 3.2, основаны на уравнениях ламинарного пограничного слоя, полученных из полных уравнений Навье—Стокса, уравнений неразрывности и энергии в пренебрежении членами порядка 0(Ог- / ) и более высоких порядков. Из уравнений (3.2.8) — (3.2.11), где А = = 0(Сг- / ), видно, что эти решения пригодны только при больших числах Грасгофа. Для течений со средними числами Грасгофа уравнения пограничного слоя требуют уточнения. Такие уточнения сделаны многими исследователями с использованием метода возмущений, в котором за начальный шаг в схеме последовательных приближений принимают классическое решение пограничного слоя. [c.130]

Коэффициент турбулентной диффузии Д в достаточно широких пределах можно варьировать за счет предварительной турбулизации, изменяя способ смешения, направление и скорость движения потоков реагентов и пр. [13-17. На рис. 3.15 представлена зависимость коэффициента турбулентной диффузии Д от скорости движения потока в рамках щ-г модели Навье - Стокса с учетом реальных значений вязкости раствора, его температуры, скорости тепловыделения и пр. В зависимости от скорости движения реакционных потоков (мономер, катализатор) коэффициент турбулентной диффузии увеличивается практически линейно [13]. Подставляя полученные по уравнению Навье - Стокса (рис. 3.15) численные значения Д в систему уравнений (3.1), описывающих изменение концентраций М и активных центров А, а также температуру в зоне реакции для трубчатого турбулентного реактора со спутным вводом реагентов, легко оценить влияние Д и V на основные параметры весьма быстрых процессов полимеризации [13-17 . [c.152]

Поскольку последнее слагаемое этого уравнения равно нулю (по условию неразрывности потока несжимаемой жидкости), полученное уравнение полностью совпадает с уравнением Навье-Стокса (3.55) для оси z. [c.57]

Как указано в гл.1, гидравлика изучает проблемы, связанные с переносом импульса (количества движения). В основе многих построений настоящей главы лежат уже введенные ранее понятия о сплошной среде, идеальной жидкости, ряд других понятий, а также полученные выше уравнения неразрывности, расхода, Навье—Стокса. [c.119]

Процессы химической технологии часто сопровождаются изменением большого числа рабочих параметров (давления, скорости, температуры, вязкости, плотности, геометрических размеров и др.), взаимосвязь которых либо не поддается точному математическому описанию, либо приводит к трудно разрешимым дифференциальным уравнениям. Примером могут служить выведенные выше уравнения Навье—Стокса, решение которых возможно только в отдельных частных случаях. Это обстоятельство вынуждает к экспериментальному определению указанной взаимосвязи, осуществляемому обычно не на натурных объектах (аппаратах или машинах), а на их моделях. Однако чтобы полученные результаты опытов можно было распространить на натурные объекты, са.ма модель, а также направление и диапазон эксперимента должны удовлетворять определенным условиям. Эти условия устанавливает теория подобия они сводятся к тому, что между моделью и натурным объектом должно существовать подобие геометрических размеров, полей физических величин и свойств системы на ее границах. [c.42]

Задание. Требуется рассчитать пружину для динамометра до 1 кГ. Какой диаметр (1 проволоки ПК следует взять, какой диаметр О нужно придать пружине, из скольких витков необходимо ее навить для получения удлинения, равного не менее Осм при силе 1 кП [c.232]

Абсорбцию НаВ водными растворами, моно-и диэтаноламина изучали [29], пользуясь той же аппаратурой, что и при абсорбции СО2 [28] (см. стр. 37). Они установили, что при одинаковых условиях коэффициент абсорбции для Н28 был в 3—5 раз больше, чем для СОа- Процесс абсорбции И 28 в целом сходен с абсорбцией СО 2 в том отношении, что повышение степени регенерации раствора этаноламина, увеличение содержания кислых газов или уменьшение расхода абсорбента приводят к уменьшению коэффициента абсорбции. Единственное различие заключалось в противоположном влиянии температуры при абсорбции обоих газов. Даже в области низких температур ее повышение вызывает уменьшение коэффициента абсорбции Нзб. Было также показано,что из-за более высокого коэффициента абсорбции достигается некоторая избирательность любого из изучавшихся растворов аминов по отношению к сероводороду. Для газа, содержащего С02 в 2,5—20 раз больше, чем НдЗ, коэффициент абсорбции последнего в 6—10 раз выше, чем коэффициент абсорбции СО2. В табл. 2.4 приводятся типичные значения коэффициентов абсорбции Н.,3 [29], полученные при температуре около 25° С и расходе абсорбента 1900 кг/ч-л . [c.41]

В этом подразделе приведены решения задач, полученные различными методами (аналитическим точным решением с применением уравнения Навье — Стокса, аналитическим приближенным с применением теории пограничного слоя или экспериментально с применением теории подобия). Приведенные здесь задачи могут быть полезными как непосредственно в инженерных расчетах, так и для анализа гидродинамических процессов, протекающих в более сложной обстановке реальных аппаратов химической технологии. [c.78]

Для определения давления на поверхности частицы представим стационарное уравнение Навье — Стокса (1.1) в проекщ1и на ось б. Полученное уравнение в переменных и 0 преобразуется к виду [c.9]

Результаты расчетов по уравнению (1.97) для частищ>1, начинающей движение с нулевой начальной скоростью, приведены на рис. 1.10. Кривая 6 построена для Re < 1 по уравнению (1.96). Штриховая линия нанесена По данным работы [43]. Здесь использован пример расчета, полученный в [43] для твердой сферы с плотностью p /p2 1. Как следует из рисунка, времена выхода на стационарный режим при Re< 1, рассчитанные в работе [43] путем точного решения уравнений Навье-Стокса и с помощью изложенного выше приближенного подхода, близки. При увеличении Re время гидродинамической стабилизации заметно уменьшается. Так, для Re>50 оно уже на порядок меньше, чем при Re[c.30]

В большинстве случаев для каждого типа течения в некотором дианазопе чисел Ке существует единственное устойчивое стационарное решение уравпений Навье — Стокса, для получения которого можно использовать либо стационарные уравнения, либо нестационарные, рассматривая искомое решение как предел при i оо (метод установления). При увеличении числа Рейнольдса стационарное решение перестает быть единственным и начинает зависеть от начальных данных. При дальнейшем увеличении числа Ке реализуются только нестационарные режимы. Решение при этом имеет пе только нерегулярный характер во времени, но существенно усложняется и его пространственная структура, в частности, теряет устойчивость и дробится пограничный слой, в ядре появляются вторичные течения и т. д. Для онисания режимов такого типа стационарные уравнения Навье — Стокса недостаточны. [c.172]

Специалисты фирмы Флюор Корпорейшен (Р. Н. Теннисон и др.) считают, что по методу Клауса можно перерабатывать кислые газы с содержанием сероводорода более 15% об. На многих установках Клауса содержание сероводорода в кислых газах достигает 50% об. и более (т. е. НаВ СО2 1). При низком соотношении сероводорода и СО2 в исходном газе для получения кислых газов с высоким содержанием сероводорода используют систему селективной очистки газа, при которой на первой ступени извлекают в основном сероводород и получают при этом хорошее сырье для производства серы, а на второй ступени извлекают СО2 и оставшееся количество сероводорода. [c.137]

Полученные данные об эффективности ингибиторов отражают влияние времени на кинетику коррозионно-механического и наво-дороживающего воздействия среды в присутствии ингибиторов. [c.162]

Чтобы иметь возможность решать уравнения сохрЭ нения (см. Дополнение В или Г), необходимо уметь вы-числять фигурирующие в этих уравнениях диффузионные скорости, вязкие напряжения и тепловой поток, которые связаны с молекулярным переносом массы, импульса и энергии соответственно. Эти величины, вообще говоря, нельзя непосредственно связать с другими переменными, входящими в уравнения сохранения, поскольку они выражаются через высшие моменты функции распределения (см., например, уравнение (Г. 28)). В случае систем, близких к равновесию, Энског для того, чтобы из уравнения Больцмана получить явную связь между векторами (и тензором) переноса и градиентами гидродинамических переменных, воспользовался разложением функции распределения скоростей в ряд около максвелловского распределения. Полученная таким путем замкнутая система уравнений представляет собой уравнения Навье — Стокса, которые оказываются применимыми при весьма больших отклонениях от равновесия ). Так как строгий вывод уравнений Навье — Стокса по Энскогу очень громоздок, здесь приводится лишь физическое обоснование уравнений, до некоторой степени аналогичное тому, которое содержится в работах [ ] и [ ]. Строгое изложение можно найти в работах [Ч и [ ]. Хотя упрощенный подход, по-видимому, позволяет лучше понять существо дела, он приводит к неточным выражениям для коэффи- [c.553]

В работе [95] численно проинтегрирована полная система уравнений Навье — Стокса и энергии для изотермической поверхности и найдены местный (в точке с координатой g) и средний для горизонтального кругового цилиндра коэффициенты теплоотдачи в диапазоне чисел Рэлея 10 Над 10 . Местный (в точке с координатой ) и средний коэффициенты теплоотдачи вычислены при Рг=0,01 0,1 0,7 1 5 и 10. Результаты этих расчетов хорошо согласуются с данными расчетов Фарука и Гюцери [46], опубликованными позднее. Рассчитаны также линии тока и изотермы при различных величинах числа Рэлея. Некоторые из полученных резульгатов показаны на рис. 5.4.6. Они указывают на некоторые интересные особенности течения и наводят на мысль о границах применимости различных расчетных методов. При Ra = 10 течение во всем поле близко к вертикальному течению, переносящему тепло над цилиндром в виде четко обозначенного факела. Распределение температуры сходно с распределением вблизи линейного источника тепла. [c.266]

Полученные в начале 1823 года дифференциальные уравнения Навье-Стокса, учитывающие вязкость и сжимаемость реальных жидкостей, открыли широкие возможности для дальнейшего развития теоретической гидромеханики, но оказались неприемлемыми при решении сложных практических вопросов гидравлики из-за возникающих при этом непреодолимых математических трудностей. Поэтому развитие гидравлики пошло своим экспериментальноаналитическим путем, основываясь на работах А. Шези (1718 - 1798), Ж. В. Буссинеска (1842 - 1929), Дюнюи, Дарси, Ю. Вейсбаха (1806 - 1871), П. Е. Жуковского и др. [c.1146]

Если отвлечься от природы субстанции, то сопоставление указанных потоков импульса и теплоты дает безразмерный комплекс Рг г /а — число (критерий) Прандтля, характеризующий связь скоростного и температурного полей. Заметим, что Рг может бьггь получен также как отношение чисел Ре и Ке, сформулированных при сопоставлении сходных пар слагаемых в уравнениях Навье—Стокса и Фурье—Кирхгофа [c.112]

Эта формула для Рр, полученная Вайсбергом и Хенксом [3.94, 3,99], дает значения Рр= 1 при l oo (длинный капилляр) и Рр = = 8//Зла при / 0, Последний результат MOHпомощью уравнения Навье — Стокса. Значения Рр, предсказываемые формулой (3,44), были подтверждены экспериментально в работах [3.84, 3,101]. [c.68]

Чисто теоретический анализ массопереноса в реальных аппаратах в настоящее время невозможен, так как система дифференциального уравнения массообмсна в движущейся среде н дифференциальных уравнений гидродинамики (Навье—Стокса и неразрывности потока) пока аналитического решения не имеет. Для получения расчетных зависимостей по массообмену дифференциальные уравнения преобразуют метода.ми теории подобия [67]. [c.137]

Получение гальванических покрытий хрома из органических растворителей представляет значите-льный интерес в связи с возможностью повышения выхода по току, улучшения физико-химических свойств осадков и снижения наво-.дораживания основы. [c.63]

Результаты анализа олефинов, полученные методом Брауна, Шанти и Брауна, приведены в табл. 7.14. Точность анализа составляет =Ы, 0—1,5%. Исследовано влияние размера пробы результаты приведены в табл. 7.15. Точность определения даже при очень малых наве- [c.332]

Большой интерес к высокопрочным состояниям, полученным при обработке средне- и высокоуглеродистых сталей на мартенсит, связан с возможностью достижения предельно высоких уровней статической и циклической прочности на гладких образцах. Вместе с тем такие стали характеризуются высокой чувствительностью к наво-дороживанию. После закалки и последующего отпуска при высокой температуре (свыше 650 °С) формируется мелкозернистая структура отпущенного мартенсита, что приводит к значительному повышению стойкости к растрескиванию при достаточно высокой прочности стали. [c.480]

Смотреть страницы где упоминается термин Получение навоев: [c.50] [c.441] [c.167] [c.178] [c.205] [c.137] [c.300] [c.82] [c.41] [c.150] [c.155] [c.155] [c.280] [c.62] [c.175] [c.130] [c.97] [c.382] [c.347] [c.136] [c.382] [c.134]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология