Энергия возбуждения критическая

Длины волн, энергии фотонов и критические энергии возбуждения К-линий [c.204]

Глубина генерации рентгеновского излучения является критическим параметром при оценке размера области выхода излучения для анализа. В общем случае область выхода рентгеновского излучения будет меньше, чем область взаимодействия, из-за необходимости для электронов превысить критическую энергию возбуждения изучаемого элемента. Как видно из рис. 3.43, область выхода рентгеновского излучения будет раз- [c.84]

Результаты измерений оказались следующими оптическая функция возбуждения в большинстве случаев круто возрастает, начиная от потенциала, соответствующего энергии возбуждения ( критического потенциала ), затем достигает более или менее острого максимума, после чего монотонно спадает. Наблюдаются и отступления от этого характерного хода функции иногда [c.444]

На рис. Х.4 показана схематическая гиперповерхность постоянной потенциальной энергии для критически возбужденной молекулы, состоящей иа N атомов и претерпевающей разложение. Эта гиперповерхность является т-мерной, где т = Ломаная линия (заключенная внутри поверх- [c.197]

З.5.2.6.1. Характеристическая флуоресценция. Если энергия характеристического излучения элемента А превышает энергию поглощения элемента В в образце, состоящем из Л и В, то возникнет характеристическая флуоресценция элемента В, обусловленная элементом А. Для того чтобы проанализировать этот случай, рассмотрим образец, состоящий из марганца, железа, кобальта и никеля (табл. 3.9). Энергия поглощения для марганца меньше, чем энергия возбуждения линий Ка, для кобальта и никеля, поэтому под действием этих излучений возникнет характеристическая флуоресценция. Энергия возбуждения линии К железа, кобальта и никеля превышает критический потенциал возбуждения для /С-оболочки марганца, и поэтому излучение на всех этих линиях может вызывать флуоресценцию марганца. Рассуждения могут быть повторены для каждого элемента в образце, как показано в табл. 3.10. Если возникает характеристическая флуоресценция, то первичное излучение сильно поглощается, на что указывает большое значение массового коэффициента поглощения флуоресцирующего элемента для первичного излучения. Так, массовый коэффициент поглощения марганца для линии N1/ , вызывающей флуоресценцию марганца, примерно в 7 раз больше, чем коэффициент поглоще- [c.89]

Второй важной частью информации, с которой исследователь должен быть хорошо знаком, является понятие о серии рентгеновских пиков для данного элемента. Если энергия пучка выше критической энергии возбуждения оболочки или подоболочки, они ионизируются и будут иметь место се возможные с участием этих оболочек переходы, приводя к появлению целой серии пиков данного элемента, которая будет усложняться ло мере усложнения электронной структуры его атома. При энергии пучка 15 кэВ или выше будут возбуждаться все возможные [c.270]

Фактор поглощения f %) любого элемента i зависит от соответствующего массового коэффициента поглощения х/р, угла выхода рентгеновского излучения о з, энергии электронов пучка Ео, критической энергии возбуждения кр К-, L- или Ai-линий элемента i, среднего атомного номера Z и среднего атомного веса образца А. Отсюда можно записать [c.10]

Екр — критическая энергия возбуждения данной рентгеновской линии. [c.101]

Для возбуждения данной серии рентгеновского спектра энергия электронов первичного пучка должна превышать критическую энергию возбуждения соответствующей оболочки. Так, для получения К-серии электроны должны иметь энергию [c.6]

Длины волн, энергии L j- и Lpj-линий и критические энергии возбуждения Ьщ-уровней [c.205]

Формулы для расчета энергий эмиссионных линий и критических энергий возбуждения [c.207]

Примечание. IV(, = Eel Eg, где , — критическая энергия возбуждения рентгеновского излучения, Eq — энергия электронов первичного пучка. [c.210]

Конденсаторная высоковольтная искра обладает двумя существенными преимуществами перед другими источниками возбуждения очень высокой энергией возбуждения и стабильностью горения, а отсюда — и хорошо воспроизводимыми результатами (рис. ХП.7). С помощью трансформатора Т, питающегося от электрической сети, напряжение в цепи А повышается до 10 000—20 000 В и происходит зарядка конденсатора С. По достижении на пластинах конденсатора критического значения напряжения достаточного для возникновения разряда через электроды, между ними в течение 10 —10 с происходит разряд, при котором напряжение на конденсаторе уменьшается более чем [c.361]

Т — температура Т — приведенная температура То — разность между энергиями возбужденного и основного электронного состояния при V и V" — О Т р — критическая температура [c.1031]

Вначале вся энергия отдачи сосредоточена з атоме, испустившем 7-квант. Однако атом связан с остальной частью молекулы поэтому, начав двигаться в направлении, противоположном направлению вылета фотона, он будет увлекать за собой и всю остальную часть молекулы. Таким образом, некоторая часть энергии будет передана молекуле. Поскольку далее атом отдачи продолжает двигаться относительно остальной части молекулы, расстояние между ними увеличивается (связь растягивается ) при этом часть кинетической энергии отдачи переходит в энергию возбуждения молекулы. Если связь недостаточно прочна, то она растягивается до предела устойчивости, и молекула диссоциирует прежде, чем скорости атома отдачи и остальной части молекулы успевают сравняться. Если, однако, скорости сравняются до того, как расстояние между атомом отдачи и остальной частью молекулы достигнет критического значения, то в этот момент внутренняя энергия возбуждения будет максимальна. [c.253]

Кривые зависимости функции возбуждения от энергии электронов для различных переходов заметно отличаются по своему наклону и по своей форме. Например, в случае атомов с двумя валентными электронами функция для синглет-синглетных переходов возрастает относительно медленно и имеет широкий максимум при энергии, в несколько раз большей энергии возбуждения. С другой стороны, функция для синглет-трип-летных переходов достигает острого максимума при энергии, близкой к критической, и затем быстро падает. На рис. 27 показано это различие для двух резонансных линий Нд. [c.53]

Механизм мономолекулярного распада в простейшем виде описывается теорией Касселя [156. Молекулы обмениваются энергией в бимолекулярных столкновениях если молекула приобретает запас энергии, достаточный для диссоциации, то она будет распадаться в промежутке между столкновениями, так как внутримолекулярное перераспределение энергии обеспечит благоприятные условия для распада. При фиксированной энергии над порогом диссоциации среднее время жизни возбужденной молекулы увеличивается с возрастанием сложности молекулы, потому что одновременно с этим увеличивается число каналов, по которым энергия распределяется по различным колебаниям молекулы. За исключением области очень высоких давлений, диссоциация двухатомных молекул, обладающих достаточным запасом колебательной энергии, происходит эффективно, так как период колебаний равен примерно с, а частота соударений при 1 атм около 10 в секунду. Разложение более сложных молекул часто показывает асимптотический первый порядок реакции при сильном увеличении давления в таком случае время жизни возбужденных молекул значительно превосходит промежуток времени между соударениями, а распределение возбужденных частиц по уровням близко к термодинамически равновесному. В предельном случае нулевого давления кинетика распада соответствует второму порядку, так как скорость лимитируется активацией в бимолекулярных столкновениях если в процессе столкновения молекула приобретает достаточную энергию, то она почти наверняка диссоциирует в промежутке между столкновениями. Молекулы, энергия которых недостаточна для распада, характеризуются обычным больцмановским распределением энергии (кроме условий опытов в ударной трубе при низких давлениях), и скорость реакции в целом определяется скоростью, с которой молекулы приобретают энергию выше критической, энергии диссоциации. [c.306]

Эксперименты с флуоресценцией -нафтиламина дают некоторую информацию о поведении частиц с большим запасом колебательной энергии [158]. При поглощении монохроматического излучения происходит электронное и колебательное возбуждение молекулы -нафтиламина, и в дальнейшем она мономолекулярно распадается или дезактивируется в спонтанном излучательном переходе. Уменьшение длины волны поглощаемого излучения увеличивает скорость распада и понижает скорость спонтанного излучения. Это явление качественно согласуется с теорией Касселя, согласно которой вероятность возбуждения критической связи (и соответственно одного осциллятора) до энергии, равной D, определяется множителем [c.307]

При горении углеводородов (с числом атомов больше трех) при соответствуюш,их температуре и давлении наблюдается появление так называемого холодного пламени (при t не более 3UU— 400° С и нормальном давлении). Это происходит при критической концентрации перекисей, т. е. такой концентрации, при которой начинается бурный их распад, сопровождающийся появлением характерного свечения. Предполагают, что свечение исходит от молекул формальдегида, которые могут образовываться при протекании некоторых экзотермических реакций, и эти молекулы обладают высокой энергией возбуждения. При соответствующих температуре и давлении процесс из стадии холодного пламени переходит в стадию нормального горения. [c.227]

Ориентировочный расчет показывает, что источник энергии в 8000 дж дает выходной импульс 6 дж в рубиновом лазере, работающем при 20° С. Критическая энергия возбуждения такой системы равна 3000 дж. Это отношение выражается следующей формулой [c.447]

ДЛЯ молекул с энергиями выше критической. Из интуитивных соображений ясно, что более правдоподобным было бы возрастание Л с энергией молекулы. Теперь, когда можно наблюдать мономолекулярную реакцию при различных степенях возбуждения молекул, например путем химической активации (гл. 8), имеется надежное экспериментальное подтверждение зависимости от энергии. Основные последующие развития теории связаны в значительной мере с вычислением энергетической зависимости скорости мономолекулярной реакции активной молекулы. [c.34]

Начиная с низкого потенциала V и постепенно увеличивая его, пропорциональный рост тока наблюдают по гальванометру до тех пор, пока не достигается критическое значение V, когда ток резко падает почти до нуля и электроны больше не проходят через отверстия электрода 2 к аноду. Явление объясняется так при значениях V меньше критического электроны испытывают упругие столкновения (т. е. без потери энергии) с атомами газа. Только в том случае, когда электроны обладают кинетической энергией, соответствующей критическому значению V, они могут передавать эту энергию атомам. Итак, атомы возбуждаются таким же образом, как и при поглощении кванта света. Справедливость этого вывода подтверждается тем, что атомы, возбужденные при столкновении с электронами, испускают спектральную линию, энергия которой соответствует поглощенной кинетической энергии. [c.74]

Здесь А й В обозначают возбужденные молекулы А и В с критической энергией Е. При этом А является любой формой активных частиц, которые могут возникнуть при активации молекул А при дезактивации возбужденных частиц А могут образоваться только молекулы А. Возбужденные молекулы В определяются аналогично . Эту схему можно представить в виде диаграммы потенциальной энергии, как показано на рис. XI. 1, где приведено сечение поверхности потенциальной энергии, соответствующее минимальным величинам 17 для различных величин Ь. Все состояния слева от о являются состояниями А или А, правее — В или В. Как следует из рис. XI.1, реакция эндотермична, так как минимум энергии для В располагается выше, чем минимум энергии для А. Разность этих двух энергий соответствует тепловому эффекту реакции А . [c.204]

Величина X очень близка к фермиевской энергии 2А называется энергетической щелью и приблизительно равняется энергии спаривания, определяемой по формуле 3) (гл. II). Эти модифицированные состояния описывают систему в целом, так что переходы между ними более не соответствуют изменению состояния отдельного нуклона. Возбуждения ядра — в пределах этого контекста — эквивалентны образованию квазичастиц с энергией возбуждения, даваемой равенством (7), точно так же как возбуждение колебаний нормального типа в кристаллах объясняется образованием фононов. Формула (7) оказалась полезной для объяснения того факта, что энергия первого возбужденного внутреннего состояния ( 2Д) четно-четных ядер всегда гораздо больше той, что ожидается для ядер с нечетной массой, а также для понимания величин моментов инерции [13] в формуле (5). Эффект спаривания наиболее существен для низколежащих состояний четных ядер при больших возбуждениях эффект исчезает (А- 0), подобно тому как исчезает сверхпроводимость выше критической температуры. [c.293]

В первом случае возбуждение начинается с энергий, практически совпадающих с энергией возбуждения (см. 79). Функция возбуждения, как правило, круто возрастает, начиная с критического потенциала VВо втором случае возбуждение имеет место лишь при энергиях, значительно превышающих энергию возбуждения (при энергиях порядка тысяч электрон-вольт). Общий вид оптических функций возбуждения при столкновении с электронами и с нейтральными атомами или ионами сходен в обоих случаях вероятность возбуждения сперва растет с возрастанием кинетической энергии ударяющих частиц, достигает некоторого максимума и затем спадает. Но тот ход, который функция возбуждения при электронном ударе обнаруживает в интервале энергий в несколько десятков электрон-вольт, при соударении [c.454]

Как следует из рисунка, заметное возбуждение возникает, начиная с энергий ударяющих частиц около 1000 эв. Очевидно, как в этом, так и в других аналогичных опытах, начало свечения не может быть точно зафиксировано, так как момент фиксации зависит от чувствительности применяемой аппаратуры. Таким образом, можно говорить лишь о кажу щей ся пороговой энергии возбуждения. Все же несомненно, что в случае столкновений между атомами или атомами и ионами она значительно превышает энергию, соответствующую критическому потенциалу. [c.456]

ТОЛЬКО критическое рассмотрение, проведенное Лонгом и Норришем [17]. Критика касается того пункта, который необходимо всегда учитывать при применении выведенных из спектроскопических данных теплот диссоциации для расчета термохимических величин. Следует поэтому, хотя бы в общих чертах, остановиться на выводе термохимических величин из спектроскопических данных. Молекулы дают полосатый спектр, который со стороны коротких волн переходит в сплошной. Этот переход показывает, что при колебаниях, лежащих выше некоторой частоты в молекуле, при поглощении энергии не устанавливаются определенные энергетические уровни, при возврате с которых к более бедным энергией состояниям возникают линии полосатого спектра вместо этого молекула разрушается и происходит диссоциация. Энергия на границе сплошного спектра равна и соответствует энергии диссоциации, вызванной излучением. Но эту диссоциацию нельзя отождествлять с термической диссоциацией, так как продукты такой диссоциации МОГУТ находиться еще и в возбужденном состоянии. Таким образом, энергия диссоциации, вычисленная из энергии излучения, превышает энергию находящихся в основном (невозбУжденном) состоянии продуктов диссоциации на величину энергии возбуждения. [c.15]

Ниже 3 кэВ линий К-, Ь- и М-серий разнятся по энергии настолько незначительно, что пики не разрешаются Si (Li)-спектрометром. Как выглядят эти серии при энергии ниже 2 кэВ, иллюстрируется на рис. 6.4 (Siл , 1,74 эВ), рнс. 6.5 (У1, 1,92 кэВ) и рис. 6.6 (Там, 1,71 кэВ). Следует отметить, что А -пики имеют почти гауссову форму (из-за уменьшения относительной высоты Кр-пика примерно до 0,01 высоты пика Ка), в то время как Ь- и М-линии асимметричны из-за наличия в окрестности главного пика нескольких неразрешенны.х пиков значительной высоты. Поскольку в спектре будут наблюдаться все рентгенсзские линии, для которых энергия пучка выше критической энергии возбуждения, то нужно локализовывать все линии данного элемента. Рассматривая диапазон энергий 0,7—10 кэВ, можно заменить, что если в спектре появляется высокоэнергетическая А -линия [6,4 кэВ (железо) и выше], то в спектре также будет и низкоэнергетичсская -линия элемента. На рис. 6.7 такая ситуация показана для К- и -линий меди. Аналогично, если наблюдается высокоэнергетическая -линия [4,8 кэВ (церий) или выше], то низкоэнергетическая М-линия также будет присутствовать. На рис. 6.8 такая ситуация показана для Ь- и М-линий тербия. Из-за существенны.х различий в характере генерации и поглощения низко- и высокоэнергетического рентгеновского излучения в качественном анализе невозможно нспользовать относительные высоты пиков между К-, Ь- или /И-сериями. [c.279]

Перенос энергии возбуждения синглетов или триплетов, соответствующий уравнениям (5.14) и (5.47), осуществляется путем столкновения молекул при их диффузии. При этом молекулы должны при столкновении сближаться на расстолпие Гц, соответствующее сумме их эффективных радиусов. Наряду с этим обычным диффузионным механизмом переноса энергии возможен другой, называемый резонансным. При этом энергия возбуждения переносится на расстояния значительно большие (5—10 нм), чем при диффузионном механизме. Критическое расстояние Но, которое соответствует равным вероятностям излучения и переноса энергии, может быть приближенно вычислено из спектральных данных перекрывания спектра люминесценции донора и спектра поглощения акцептора. Величина Но может быть определена экспериментально и рассчитана с помощью концентрации тушителя [Р которая соответствует равным вероятностям переноса энер- [c.117]

Форма зависимости вероятности возбуждения (функции возбуждения), от энергии электронов для различных переходов различна. Например, для атомов с двумя валентными электронами функция возбуждения при переходах из синглетного в синглетное состояние имеет широкий максимум, соответствующий энергиям электронов, значительно большим, чем минимальная энергия возбуждения. Для переходов же с изменением мультиплетности, например синглет -> триплет, функция возбуждения имеет резкий максимум при энергии, близкой к энергии возбуждения. Причина этого различия заключается в том, что при переходе синглет синглет полное спиновое квантовое число не изменяется, т. е. векторы спинов двух валентных электронов остаются антнпараллельными. При переходе же синглет триплет ориентация векторов спинов меняется на параллельную (полное спиновое квантовое число изменяется с О на 1). Подобного рода изменение полного спинового квантового числа часто возможно только в результате электронного обмена, т. е. когда ударяющий электрон захватывается атомом, а один из атомных электронов покидает атом. Такой процесс может происходить, по-видимому, лишь в случае, если энергия ударяющего электрона близка к энергии возбуждения. Это и приводит к тому, что функция возбуждения при таком обменном механизме имеет острый максимум, лежащий вблизи критической энергии возбуждения. Например, при возбуждении атомов ртути электронным ударом происходит переход П5о 2 Р1(Е = 4,9 эв). Функция возбуждения этого процесса имеет максимум при энергии электронов 7 эв. Таким образом, различие составляет всего 2,1 эв [13]. Процесс может быть представлен следующим образом [c.22]

Если энергия возбуждения отрицательного иона меньше энергии отрыва электрона, возможно образование возбужденных отрицательных ионов. Образование возбужденных отрицательных ионов при захвате электронов многоатомными молекулами более вероятно, чем при захвате атомами или малоатомными молекулами. Так, были обнаружены метастабильные отрицательные ионы oHsPOg l, с временем жизни 1,6-10 сек и Р0,С1 —с временем жизни 4,8-10 сек [61], а также ион SF [62]. Образование отрицательных ионов может происходить при взаимодействии электронов с молекулами в процессах диссоциации. Выделяющаяся энергия сродства к электрону плюс его кинетическая энергия могут приводить к диссоциации молекулы с образованием отрицательных осколочных ионов. В качестве иллюстрации такого рода процессов ниже приведены критические потенциалы образования атомарного иона О нз различных молекул, которые наблюдались в масс-спектрометре [63] [c.52]

Коэффициент пропорциональности а в этом выражении и называется эффективным сечением. Это понятие можно отнести к любому элементарному процессу возбуждению, ионизации, деионизации, упругому взаимодействию атомов с атомами, электронами или молекулами и т. д. Таким образом, эффективное сечение взаимодействия характеризз ет вероятность осуществления того или иного процесса. Величина этого параметра зависит как от относительной скорости взаимодействующих частиц, так и от особенностей механизма взаимодействия. Типичный для неупругих взаимодействий вид зависимости представлен на рис. 1.2. Его можно интерпретировать следующи.м образом. Если относительная скорость частиц невелика и суммарная кинетическая энергия меньше критической, необходимой для возбуждения соответствующего уровня, то вероятность акта возбуждения, очевидно, равна нулю. Значение скорости, соответствующее критической энергии, обозначено на рис. 1.2 через Ио. Резкий подъем кривой вблизи граничной точки при ч > Уо свидетельствует о быстром увеличении вероятности осуществления акта возбуждения с возрастанием скорости. Плавный спад кривой после точки максимума объясняется тем, что при увеличении относительной скорости уменьшается время взаимодействия частиц, а это, согласно квантовомеханическим представлениям, влечет за собой уменьшение вероятности осуществления соответствующего акта. Заметим, что все сказанное относительно процессов возбуждения можно отнести и к процессу ионизации. [c.21]

За прошедшие двадцать лет заметно возросла активность в области экспериментов по мономолекулярным реакциям, стимулированная в значительной степени почти одновременным появлением модельной теории Слэтера, с одной стороны, и модификации Маркусом и Райсом теории Райса — Рамспергера — Касселя (теория РРКМ) — с другой. Поскольку эти теории основаны на различных предположениях о характерных временах внутримолекулярной релаксации энергии возбуждения молекул, критические эксперименты приобрели особый смысл. Новые результаты были получены как для нейтральных, так и для заряженных систем, хотя вначале теория РРКМ как практически удобная модель для расчетов была сформулирована для реакций нейтральных молекул. Заметный успех утвердил эту теорию в качестве промежуточной ступени на пути дальнейшего развития, углубления и совершенствования исследований мономолекулярных реакций. В качестве таковых следует упомянуть недавние эксперименты с ионами, а также теоретические исследования равновесного и статистического подходов, резонансного рассеяния и другие квантовые аспекты теории. [c.7]

На рис. Х.4 показана схематическая гиперповерхность постоянной потенциальной энергии для критически возбужденной молекулы, состоящей из N атомов и претерпевающей разложение. Эта гиперповерхность является т-мерной, где т = М — 6. Ломаная линия (заключенная внутри поверхности) отображает внутреннее движение молекулы, которая, внезапно получив энергию и оказавшись в конфигурации, отвечающей точке А, начинает сразу совершать внутренние колебания, изменяющие ее координаты в соответствии с кривой, показанной на рис. Х.4. Окончательный распад молекулы наступает тогда, когда она проходит через состояния, соответствующие узкому проходу на эквипотенциальной поверхности, изображенной на рис. Х.4. Таким образом, некоторая молекула, получив энергию, начинает двигаться внутри гиперобъема до тех пор, пока она либо пройдет через узкий проход на эквипотепциальной поверхности (распадется), либо потеряет свою энергию посредством дезактивации, Такое движение можно сравнить с диффузией. Средняя скорость реакции в таком случае обратно пропорциональна времени, которое затратит молекула, начиная движение от некоторой точки внутри поверхности, до того момента, когда она достигает конфигурации, соответствующей разложению. Если Е) является средним временем диффузии от некоторой точки (внутри гиперобъема внутренней энергии Е) до про- [c.197]

Возбужденные молекулы ВР могут не распадаться, даже если они обладают энергией, превышающей критическую энергию распада, если скорость дезактивации за счет столкновений будет больше скорости распада. Приведенные в таблице данные относятся к низким давлениям (значительно ниже атмосферного). Анализ, проведенный на основе теории РРКМ, показал, что для всех молекул КР, приведенных в табл. 1, уже при энергиях, близких к Е , т 1/о), где т — время жизни на распад, со — частота соударений в условиях экспериментов. Весьма интересным является следующее обстоятельство. Анализ продуктов показал, что во всех изученных случаях мы имеем дело либо практически со 100%-ным распадом, либо с практически полным его отсутствием. [c.24]

Итак, даже чисто гармоническая решетка будет с ростом температуры расширяться и разупорядочивать спины. С другой стороны, если исходить из упорядоченной системы спинов и совершить переход к другой конфигурации спинов, то энергия возбуждения спиновой системы будет отличаться от той энергии, которая была бы для неподвижной решетки, так как решетка подстраивается под новую конфигурацию спинов. Тогда эффект спин-решеточного взаимодействия проявляется в перенормировке спин-спинового взаимодействия. Если это перенормированное спин-спино-вое взаимодействие короткодействующее, как и исходное обменное взаимодействие (это возможно для некоторых моделей), критические явления не должны сильно измениться (при этом Тс изменится, а индексы и скэйлинговые свойства останутся прежними). С другой стороны, если решетка вызывает дальнодействующие взаимодействия, естественно ожидать существенных изменений в критической области — но каких и какой величины [c.310]

В зависимости от расстояния г между двумя атомами. Эта энергия иъ нн-мальна (—Ео) при равновесном расстоянии г о, максимальна ( j) при расстоянии нестабильности г. и имеет другой минимум (—Ег) при расстоянии Г2- Соответственно сила действующая между двумя атомами, которая определяется соотношением i = —dE/dr, положительна (отталкивание) для г < Го, отрицательна (притяжение), когда г находится между Го и г,, снова положительна между г, и T a и равна нулю при го, игз. Если молекула АВ находится в энергетическом состоянии, соответствующем на приведенном графике, то ей нужно сообщить критическую энергию (энергию активаций) = Ej — Ео, прежде чем она сможет диссоциировать на А и В. Если это происходит, то атомы отдаляются друг от друга, и будучи отдалены они обладают только энергией поступательного движения (Et). . Ни одна молекула с внутренней энергией меньше, чем Е, не может диссоциировать, в то время как все молекулы с энергией больше Е должны диссоциировать по одной связи, если эта энергия не будет потеряна. Молекулы, имеющие энергию больше Е, будут в дальнейшем называться молекулами с критическим содержанием энергии или активированными (возбунеденными) комплексами. Возбужденные комплексы, имеющие расстояние между ядрами равное относятся к так называемым переходным комплексам. [c.195]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология