Спектр германия

Инфракрасное поглощение в германии р-типа. Инфракрасный спектр германия р-типа измерен при комнатной температуре в области 285—6667 см-. Удельное сопротивление образцов менялось от 0,04 до 10 ом см. В качестве акцепторов использовались индий и галлий. [c.131]

С избытком лиганда в сухом четыреххлористом углероде [231]. Они выделяются в виде кристаллических веществ после длительного кипячения с обратным холодильником. Хорошо растворимы в хлороформе, хуже в ацетоне и очень плохо в неполярных растворителях. Судя по ИК-спектру, германий находится в октаэдрическом окружении. Дипольные моменты этих соединений весьма высоки (от 7,4 до n,OD). [c.72]

На рис. 8.20 и 8.21 показаны ИК-спектры германия, полученные Фреем и сотр. (1965). В спектре можно выделить два участка область относительно сильных полос ниже 650 m i и область значительно более слабого поглощения 610—890 m 1. [c.247]

Линии наложения в масс-спектре германия [c.126]

Применение рентгеноспектрального метода к определению германия см. [202, стр. 40 и 148]. Сравнивается интенсивность линий К-спектра германия с линиями К-спектра меди и галлия. См. также [217]. По быстроте, чувствительности и точности определения германия рентгеноспектральный метод уступает оптическому спектральному [218]. [c.412]

Дуговой спектр германия. [c.221]

Из соединений германия применяют, например, СеОг, который входит в состав стекол, обладающих высоким коэффициентом преломления и прозрачностью в инфракрасной части спектра. [c.421]

Представление о световых квантах. В 1900 г. Планком (Германия) для объяснения особенностей распределения энергии в спектрах нагретых тел была развита теория, основанная на предположении, что энергия не излучается атомами непрерывно, а испускается отдельными мельчайшими неделимыми порциями — квантами, величина которых зависит от частоты излучаемого света, а именно [c.15]

В дальнейшем (1916—1925 гг.) Зоммерфельд (Германия) и другие ученые разработали теорию строения многоэлектронных атомов, которая явилась развитием теории Бора. Было предположено, что стационарные орбиты в атомах могут быть не только круговыми, но и эллиптическими и могут различным образом располагаться в пространстве при этом размеры орбит и их расположение в пространстве задавались правилами квантования, представляющими обобщение уравнения (1.13). При помощи этой теории удалось объяснить многие закономерности, характерные для спектров. Однако теория Бора — Зоммерфельда не удовлетворяет современному состоянию науки. Несмотря на то что она объясняет многие особенности спектров, она имеет ряд неустранимых недостатков, которые обусловливают необходимость ее замены более совершенными представлениями. Главные недостатки теории Бора — Зоммерфельда таковы [c.19]

На примере элемента МНПВО из монокристаллического германия изучают влияние угла падения на качество спектра МНПВО. Поверхность механически отполированного германия покрыта тонкой оксидной пленкой, полосы поглощения которой проявляются при частотах 750 и 860 см". Построив график зависимости интенсивности с максимумами 750 и 860 см от угла падения по спектрам элементов с различными 0, находят оптимальный угол для данной исследуемой системы. Так как толщина оксидной пленки ( 100 нм) меньше глубины проник- [c.141]

В области 4000—400 см получают спектры МНПВО исходных образцов монокристаллического германия (р-тин, р>40 Ом-см) после механической шлифовки и полировки (или электромеханической полировки). [c.145]

Цель работы — изучение характера изменения спектров кремнекислородных слоев на поверхности монокристаллического германия в зависимости от их толщины. [c.147]

Цель работы — получение ИК-спектров поверхности дисперсных кремния и германия и определение особенностей строения их гидрат-гидроксильного покрова. [c.160]

Диоксид германия применяется для получения стекол, обладающих прозрачностью в инфракрасной части спектра и высоким коэффициентом преломления. [c.494]

Отсюда видно, что в данном направлении отражаются нейтроны с дискретным значением их энергии. На практике используют отражения первого порядка. Интенсивность отражения п-го порядка в раз слабее интенсивности отражения первого порядка. Кроме того, если в отражении участвуют нейтроны с энергией вблизи максимума спектра, то нейтроны с энергией, отвечающей более высоким порядкам отражения, будут попадать в интервал спада кривой максвелловского распределения, что также обусловливается уменьшением относительной интенсивности отражений высших порядков. В качестве монохроматоров используются монокристаллы свинца, меди, цинка, бериллия, германия, характерными свойствами которых является большое значение амплитуды когерентного рассеяния при малом поглощении. Поворачивая кристалл-монохроматор на определенный угол, можно выделить из сплошного спектра нейтронов узкую полоску длин волн шириной порядка 0,05 А. [c.94]

Рис. 4.3. Интенсивность рассеяния аморфным германием, полученная обычным способом (а) и с помощью вращающегося спектра (б)

Прозрачность полупроводников в области длин волн, лежащих за краем собственного поглощения, чаще всего проявляется лишь в образцах, в достаточной степени очищенных от примесей, когда поглощение света свободными носителями тока становится почти незаметным на фоне собственного поглощения. Например, в хорошо очищенном германии коэффициент поглощения ii в области спектра, лежащего непосредственно за краем собственного поглощения (A, > 0,6 мкм), может принимать значение, намного меньшее, чем 0,1 см При наличии достаточного количества примесей полупроводники становятся непрозрачными во всей области спектра частот — от ультрафиолетовой вплоть до радиочастот [4 ]. [c.404]

Колебательные спектры (главным образом ИК-) известны для достаточно широкого круга соединений элементов главной и побочной подгрупп 1-1У фупп Периодической таблицы, а именно для Л-, N3-, К-солей гидропероксидов для магний-, цинк-, кадмий-, ртутьсодержащих пероксидов для пероксидных соединений алюминия,таллия и таллия, а также для органических пероксидов элементов IV группы — кремния, германия, олова, свинца и титана (литературу см. в [23], а также в 138-141]). В табл. 2.54 приведены частоты наиболее характерных поглощений некоторых элементоорганических пероксидных соединений. [c.160]

Выпускаемые в последние годы новые оптические водонерастворимые материалы для ИК-области спектра, например ВаРг, кремний, германий и т. д., позволяют обойти это затруднение (см. (табл. 4.2). - Прим. ред. [c.12]

Первое экспериментальное подтверждение предсказания И. Я. Померанчука о том, что изотопы могут значительно влиять на теплопроводность, было получено Т. Джеболом и Дж. Халлом в 1958 г. [172]. Они нашли, что теплопроводность обогащённого до 95,8% кристалла германия в максимуме примерно в 3 раза больше, чем германия с природным изотопическим составом. Это увеличение теплопроводности качественно согласуется с теорией [149], хотя оказалось значительно меньше ожидавшегося 15-кратного увеличения, рассчитанного исходя из 15-кратного уменьшения параметра изотопического беспорядка. В работе [172] высказано предположение, что расхождение теории и эксперимента вызвано наличием в Ge ветви акустических фононов с сильной дисперсией, особенно вдоль кристаллографических направлений [001] и [111]. Для этой ветви фононные моды вблизи границы зоны Бриллюэна имеют низкую энергию, и трёхфононные процессы рассеяния без сохранения квазиимпульса остаются важным каналом теплового сопротивления до температур ниже, чем 0о/Ю 40 К (для Ge 0d = 375 К). Позже Дж. Каллауэй [173] получил хорошее согласие между своей моделью теплопроводности и экспериментальными данными работы [172] за исключением области температур вблизи максимума теплопроводности. Указанная выше особенность фононного спектра германия приводит к тому, что уже на достаточно низких частотах плотность фононных состояний отклоняется вверх от квадратичной дебаевской зависимости. В силу этого частотная зависимость скорости изотопического рассеяния [c.83]

О. КоЬЬ и др. определили спектр германия. Длины волн наиболее резких линий даны в гл. 13. [c.466]

Плотность, параметр решетки, твердость в изоморфном ряду смешанных кристаллов Ое — 81 изменяются линейно. Но так как энергетические спектры германия и кремния различны, то ширина запрещешюй зоны, удельная электропроводность, тормоэлектродвижущие силы в этом ряду полупроводников изменяются нелинейно. Подбором различных изоморфных составов удается варьировать области рабочих температур и электрические характеристики для этих полупроводниковых соединений. [c.177]

G. КоЬЬ определил спектр германия в электрических искрах, когда металл служил одним из электродов для сильной румкорфовой спирали. Длины волн наиболее резких линий 602, 583, 518, 513, 481, 474. [c.387]

Квантование энергии электронов в атомах. Для объяснения зависимости распределения лучистой энергии от длины волны в спектрах нагретых тел в 1900 г. Плапком (Германия) была развита теория, основанная на предположении, что энергия передается колеблющимися в твердом теле атомами не непрерывно, а отдель- ными мельчайшими неделимыми порциями — квантами. Энергия кванта Е зависит от частоты излучения v, а именно [c.12]

Успешно также применяется метод нарушенного полного внутреннего отражения (НПВО), который позволяет записывать ИК-спектры для любых растворов, в том числе и водных. Физическая сущность метода при падении света на границу раздела двух сред А и В (рис. 76) с показателями преломления п и п.2 под углом больше критического происходит полное внутреннее отражение, если П1>П2. В области отражения луч частично проникает в оптически менее плотную среду на глубину, которая пропорциональна длине волны света и зависит также от угла падения луча и от величины критического угла. Если при изменении длины волны преломляющегося света изменяется разница между и П2 (что происходит в областях полос поглощения вещества В), то наблюдается изменение иптепсивности отраженного луча. Такие изменения можно записать на обычном ИК-спектрометре, снабженном приставкой НПВО, и получить спектр, близкий к обычному ИК-спектру пропускания вещества В. Основное различие состоит в зависимости оптической плотности полосы от места ее нахождения в спектре, так как с увеличением длины волны увеличивается и длина оптического пути в веществе В подобные искажения спектра могут быть скорректированы. В качестве рабочего тела А используют кристаллы из хлорида серебра, германия, бромнд-иодида таллия и других веществ. Для повышения чувствительности метода применяют многократное отражение луча от поверхности ра , дсла. [c.208]

Так как свойства вещества — механические, электрические, оптические, химические — определяются энергетическим состоянием валентных электронов, то в первую очередь нас интересует соответствующий участок энергетического спектра. Параметры последнего — значения ширины валентной, запрещенной зон, зоны проводимости и положение различных локализованных уровней — могут быть определены путем изучения оптических спектров, электропроводности и других свойств твердого вещества (см. гл. IX). Зная эти параметры, можно решать обратную задачу определять по ним неизвестные нам свойства вещества. Не случайно общепринятое деление твердых веществ на изоляторы, проводники, полуметаллы и металлы основывается на значениях ширины запрещенной зоны. Возьмем, например, ряд простых веществ алмаз, кремний, германий, олово, свинец. Каждое из этих вещёств по-своему замечательно и каждое используется как незаменимый материал, но в совершенно различных областях техники, а кремний и германии находят применение в полупроводниковой технике. Природа данных веществ изменяется скачками, как атомные номера соответствующих элементов. Скачками изменяется и ширина запрещенной зоны при переходе от одного аналога к другому. Для алмаза эта величина составляет 5,6 эВ. Это — изолятор, самое твердое из веществ. Для кремния она равна 1,21 эВ. Такой энергетический барьер уже много доступнее для валентных элек- тронов отсюда полупроводниковые свойства данного вещества. Ширина запрещенной зоны германия 0,78 эВ — он полупроводник с высокой подвижностью носителей тока — электронов и дырок. Наконец, серое олово по ширине запрещенной зоны, равной всего 0,08 эВ, занимает последнее место в данном ряду и относится скорее к металлам, чем к полупроводникам, а белое олово — настоящий металл. Так с изменением ширины запрещенной зоны закономерно изменяется природа твердого вещества. [c.105]

Изучение состава и строения поверхностных пленок на разных стадиях их формирования проводят на основе анализа экспериментальных спектров МНПВО и табличных значений абсорбционных максимумов, характерных для различных модификаций оксидов германия (моноокиси и двуокиси, аморфной, стеклообразной, гексагональной пли тетрагональной), германа-тов, гидридных (GeH), гидроксильных (GeOH) и других функциональных групп, а также молекул физически адсорбированной воды. Кроме того, на всех этапах исследования структурных особенностей поверхностных пленок желательно проводить эллипсометрнческий контроль за толщиной и показателем преломления пленки (см. главу 9). [c.145]

Сравнив ИК-спектры функциональных групп исходных образцов и обработанных в стандартных травителях, делают выводы о составе гидрат-гидрокснльного покрова реальной поверхности кремния и германия. [c.161]

Люди, разрабатывавшие квантовун теорию и методы интерпретации атомных спектров, воспитывались на традициях, в которых менделеевская классификация была частью научного климата века. Разобраться в с.южных атомных спектрах было бы невозможно без сознательного применения периодической системы. Квантовая теория. несмотря на ее триу.иф, не превзошла достижений Д. И. Менделеева в точном предсказании свойств до того неизвестных скандия, галлия и германия. Однако квантовая теория действительно устранила некоторые недостатки периодической системы. [c.60]

Как видно из рис. 4.1, поглощение N1- и Со-фильтров почти одинаково для всех волн, кроме заключенных в интервале между 1,487 и 1,607 А, где Ni-фильтp поглощает слабее, чем Со-фильтр. Если источником рентгеновского излучения является трубка с медным анодом, то эта полоса включает /Са-излучение длиной волны X = 1,54 А и узкую полоску сплошного спектра относительно слабой интенсивности. Если кривые интенсивности получены в одинаковых условиях, то, вычитая из кривой с Ы1-фильтром кривую с Со-фильтром, получим кривую, отвечающую излучению, близкому к Ка Более совершенная монохроматизация рентгеновского излучения достигается отражением от монокристаллов (кварц, германий, кремний, графит, фтористый литий). Кристалл-монохроматор представляет собой пластинку, полученную скалыванием по плоскости спайности кристалла. [c.92]

В 1951 г. двумя американскими исследовательницами М. М. Стим-сон и Н. О Доннелл и почти одновременно с ними У. Шайдтом и X. Рейнвайном в Германии была впервые предложена методика прессования веществ с бромидом калия, что позволило анализировать спектры твердых фаз. Первое сообщение об этой методике содержится в тезисах М. М. Стимсон на Симпозиуме по молекулярной структуре и спектроскопии в университете американского штата Огайо в 1951 г. [c.44]

Рис. 178. Спектр магнетопоглощения для непрямых переходов в германии при 1,5 К (D — пропускание)

Хотя первоначально реакция (86) была привлечена специально для того, чтобы объяснить наблюдаемое излучение, несколькими годами позже Мак-Кинли [901 и Гарвин [42, 90] исследовали в лаборатории хемилюминесценцию, сопровождающую реакцию между атомами водорода и молекулами озона, и нашли, что наблюдаемый спектр полностью совпадает со спектром свечения ночного неба и также обрывается при у = 9. Колебательно-вращательный спектр ОН был обнаружен также в кислородно-водородных пламенах Германом и Хорнбеком [51] и продолжен в сторону больших длин волн. Последняя работа позволила вычислить наиболее точные значения вращательных постоянных ОН в основном электронном состоянии, в то время как наилучшие значения колебательных постоянных были получены комбинацией лабораторных данных й результатов, полученных Чемберленом и Рёслером [16] при исследовании спектра свечения ночного неба. Эти постоянные приведены в табл. 6. [c.65]

Спектры внутреннег о отражения наблюдают, когда исследуемый образец находится в контакте с призмой из оптически менее плотного материала излучение проходит сначала через призму и ее границу с образцом под углом, превышающим критический (т.е. угол падения, при к-ром преломление света в образец прекращается), а затем проникает в образец (на глубину до 1 -2 мкм), где теряет часть своей энергии и отражается. Таким образом получаются спектры нарушенного полного внутреннего отражения (НПВО). В качестве материала призм используют прозрачные в разл. областях спектра материалы в частности, кварц, оксиды цинка и магния, сапфир, кремний, фторид кальция, сульфид мышьяка, германий, GejjSejoASij, селениды мышьяка и цинка, хлориды натрия, калия и серебра, бромиды калия и серебра, теллурид кадмия, алмаз. [c.395]

При интерпретации спектров НПВО следует иметь в виду, что интенсивности полос повышаются по мере увеличения длины волны, что обусловлено более глубоким проникновением в образец более длинноволнового излучения. Кроме того, искажения формы полос и их смещения м. б. обусловлены дисперсией показателя преломления. Часто используют методику получения спектров многократно нарушенного полного внутреннего отражения (МНПВО), причем число отражений м. б. 25 и более. Длина призмы, находящейся в контакте с исследуемым образцом может достигать более 500 мм при толщине до 2 мм. Угол падения излучения на кристалл можно варьировать, при этом меняется число отражений и соотв. изменяется интенсивность спектра МНПВО. Используя призму из материала (напр., германия) с высоким значегаем показателя преломления, при малом числе отражений можно получить хороший спектр МНПВО даже от резины с высоким содержанием сажи. Чем выше показатель преломления материала призмы, тем меньше глубина проникновения излучения в образец. [c.395]

В. Фрезениуса ( Handbu h der analytis hen hemie ), выходящий в Германии с 1940. Он состоит из 4 осн. частей I -общие методы анализа П - качеств, анализ Ш - количеств, методы определения разделения хим. элементов IV - спец. методы анализа П и ПГ части - многотомные, причем каждый том посвящен одному элементу или фуппе элементов. Другие издания Мус аки н А. П., Таблицы и схемы аналитической химии, Л., 1975 Уильямс У.Д., Определение анионов, пер. с англ.. М., 1982 Атлас масс-спектров органических [c.250]

Существенные ограничения при измерении спектров поглощения в инфракрасной области накладываются материалом кювет. Обычно кюветы изготавливаются из кристаллов N301, КВг, ЫР, Сар2, которые не позволяют работать с водными, кислыми и щелочными растворами. Для этой цели существуют кюветы из специальных материалов, например из германия, кремния, полиэтилена и др. [c.60]

ИК-спектры снимали на ИК-спектрометре иК-20 (Германия). В соответствии с методикой [85] снимали спектры поглощения температурных фракций насыщенных углеводородов в определенной толщины (Ь) кюветах из КаС1 в области длин волн 720-780 см (Ь = 0,270 мм), 1156-1171 см- (Ь = 0,180 и 0,270 мм), 1300-1400 см (I = 1,01 мм, раствор фракции в СС с концентрацией = 20 г/л), 2900-3000 см (Ь = 0,106 мм, раствор фракции в СС14 с концентрацией = 20 г/л). В качестве раствора сравнения использовали циклогексан. [c.84]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология