Вязкости второй коэффициент

В главе 1 при записи формул (35) и (36) мы опускали индекс О у Уд, а второй коэффициент вязкости представляли в виде [c.569]

Величины т) и С называются первым и вторым коэффициентами вязкости, или просто первой и второй вязкостью среды. [c.43]

Вискозиметрия является универсальным и доступным методом изменил состояния макромолекул в растворе. Если ставится задача такого типа, например с целью подбора наилучшего растворителя или определения молярной массы полимера, то самым надежным способом исключить всевозможные вторичные эффекты (типа структурирования) является исследование разбавленных растворов. Критерии разбавленности полимерных растворов могут сильно отличаться от критериев для растворов низкомолекулярных веществ. Приведенная выше количественная оценка показала, что концентрация 1 масс. % может оказаться очень большой с точки зрения ее влияния на вязкость растворов. Заранее критерии разбавленности обычно неизвестны. С другой стороны, работа с сильно разбавленными растворами не обеспечивает требуемой точности измерения вклада полимера в вязкость раствора. По этим причинам практически во всех случаях необходимо исследовать концентрационную зависимость вязкости растворов (находить изотермы вязкости) и затем определять значение констант уравнения изотермы при минимальной концентрации путем экстраполяции изотермы к нулевой концентрации полимера. Отсюда следует, что, во-первых, необходимо располагать уравнением изотер.мы вязкости и, во-вторых, коэффициенты этого уравнения должны иметь определенный физический смысл, делающий их значения пригодными для суждения о состоянии полимера в растворе. Таковым является уравнение Эйнштейна [c.741]

Здесь — второй коэффициент вязкости, у — проекции скорости на оси декартовой системы координат. [c.162]

В формуле Эйнштейна разделены два фактора, от которых зависит вязкость раствора. Первый — это эффективный объем, занимаемый растворенным веществом, и второй — коэффициент 0,025, который характеризует гидродинамическое взаимодействие жесткой сферической частицы со средой. [c.284]

В проточных экранах наряду с излучением имеет место конвективный теплообмен, который необходимо учитывать. В первом приближении излучение принимается равным нулю. Во втором и последующих приближениях учитывается излучение между экранами. Введем следующие обозначения х — координата б — толщина, расстояние между экранами I — длина Г — поверхность и — скорость р — плотность у — удельный вес р, — коэффициент динамической вязкости V — коэффициент кинематической вязкости а — коэффициент температуропроводности [c.29]

Следует отметить, что во многих старых работах вязкость растворов полимеров измерялась при довольно высоких концентрациях. Однако подобные результаты ничего не дают для характеристики самих макромолекул, так как их гидродинамическое взаимодействие очень сложно и с трудом поддается теоретическому учету. Кроме того, характеристическая вязкость [т)] зависит, очевидно, не только от строения и размеров макромолекулы, но и от качества растворителя (хороший или плохой). Необходимость экстраполировать данные опыта к нулевой концентрации полимера в растворе сохраняется для любых гидродинамических характеристик полимеров. Всего же таких общеупотребительных характеристик три. Это, во-первых, характеристическая вязкость [т)], во-вторых, коэффициент поступательного трения /, который получается из константы диффузии (поступательной) О, в-третьих, константа вращательной диффузии, измеряемая с помощью динамо-оптического эффекта (эффекта Максвелла). [c.143]

Таким образом, приведенные здесь результаты показывают, что величина и направление поля существенно влияют на значение вязкости. В зависимости от направления поля и формы частиц коэффициент вязкости может быть меньше или больше начального значения вязкости. Изменение коэффициента вязкости в поле связано с двумя факторами. Первый — заторможенность вращения частиц в поле — всегда приводит к увеличению коэффициента вязкости, а второй — ориентирующее влияние поля на взвешенные частицы — в зависимости от направления поля уменьшает или увеличивает коэффициент вязкости. Например, в поле, приложенном вдоль направления течения, вязкость суспензии вытянутых эллипсоидов уменьшается, а вязкость суспензии сплюснутых эллипсоидов увеличивается. [c.102]

Обычно химическая реакция протекает в объеме одной из фаз, сопротивление которой является лимитирующим. Ниже будут рассмотрены случаи необратимых реакций первого и второго порядков, протекающих в объеме сплошной или дисперсной фазы. Тепловой эффект химической реакции полагается незначительным, так что основные физико-химические характеристики среды (вязкость, плотность, коэффициент диффузии и др.) остаются постоянными. [c.121]

Объемная вязкость. Кроме сопротивления, возникающего в жидкостях при воздействии на них напряжений сдвига, которое связано с существованием обычной вязкости, при объемном сжатии жидкостей в них также возникают силы сопротивления. Колебания изменений объема затухают совершенно так же , как и свободные колебания, вызывающие деформацию сдвига (например, волны). Эта объемная вязкость иногда называется вторым коэффициентом вязкости . [c.48]

Первый способ исключает коэффициент вязкости т], второй — коэффициент теплопроводности X. Так как значения обоих коэффициентов не очень верны для смесей, то повторный расчет даст более надежные результаты. [c.378]

Особенно существенны отклонения В у от даже в узкой области составов при ф1 0,8 для систем с КТР. Например, Оу метилэтилкетона и циклогексанона в ПВХ при ф1 0,8 близки между собой, хотя г)цг/г)мэк =5. Относительные коэффициенты диффузии бензола в ПИБ соизмеримы с О у декалина, тогда как вязкость первого значительно ниже вязкости второго. Для этих систем последовательности расположения коэффициентов диффузии в разных областях составов различны. Так, при ф1 0,8 в системе с ПИБ [c.94]

В газовой фазе из-за высоких коэффициентов диффузии первичные продукты радиолиза распределяются гомогенно за времена короче пикосекунд, так что негомогенная стадия не проявляется. В жидкости проявляются обе стадии. Считается, что негомогенная стадия завершается за 10 — 10 с в жидкостях с вязкостью порядка одного мПа-с. С увеличением вязкости уменьшается коэффициент диффузии и возрастает время размывания трековых структур. В твердых телах, особенно при низких температурах, коэффициенты диффузии очень малы и процесс радиолиза может задержаться на второй стадии, не переходя без нагревания в гомогенную стадию. [c.233]

По данным наблюдений за затуханием ультразвука в жидкости, второй коэффициент вязкости (объемной) [c.27]

Как видно, учет второго коэффициента вязкости в исходных уравнениях позволяет улучшить сходимость теоретических и экспериментальных данных ио затуханию амплитуды колебаний скорости и давления. [c.29]

Поверхностное натяжение. Внутримолекулярные силы проявляются внутри воды в виде сил сцепления, а на свободной поверхности— в виде сил прилипания. Первые обусловливают вязкость, вторые — поверхностное натяжение. На свободной поверхности межмолекулярные силы стремятся втянуть все молекулы во внутрь жидкости и уменьшить свободную поверхность. В результате этого возникает сила поверхностного натяжения, направленная нормально к поверхности воды. Коэффициент поверхностного натяжения изменяется от 7,13-10" до 7,65-10 Н/м (от 71,32 до 76,52 дин/см) в зависимости от температуры и солености. С ним связано образование первичных капиллярных волн на поверхности озер, морей и океанов. [c.15]

Первый коэффициент вязкости часто называют коэффициентом обычной или сдвиговой вязкости, а второй коэффициент вязкости— коэффициентом объёмной вязкости, поскольку ои учитывает вязкость, проявляющуюся при изменении объёма. [c.12]

При распространении звуков высокой частоты может оказаться, что в определённой области частот давление в системе будет определяться не только мгновенным значением плотности, но и скоростью изменения плотности. В этом случае, как показал М. Леонтович [8], поглощение звука можно учесть, введя второй коэффициент вязкости (см, стр. 12). Общий коэффициент поглощения будет теперь выражаться вместо суммы (ос1 г) уравнением [c.13]

Учесть поглощение, вызванное релаксационными явлениями в газе, можно и не вводя второго коэффициента вязкости. Исходя из рассмотрения молекулярного механизма возникновения объёмной вязкости, можно показать [9], что добавочный коэффициент поглощения может быть подсчитан по уравнению [c.13]

При гидродинамическом рассмотрении вопроса о распространении звука в соответствующих уравнениях автоматически появляются два коэффициента вязкости первый коэффициент, или коэффициент сдвиговой вязкости, и второй, или коэффициент объёмной вязкости, [c.191]

Во-вторых, если имеется какое-либо свойство, измеряемое экспериментально, которое зависит от эффективного диаметра столкновения, можно воспользоваться экспериментальными значениями Оэфф. Одним из таких свойств (не единственным) является вязкость, или внутреннее трение газа (см. гл. П1, 3). Молекулярно-кинетическая теория идеального газа дает следующее соотношение между коэффициентом вязкости т), выраженным в г см сек, и квадратом эффективного диаметра столкновения, выраженного в см [c.122]

Экспериментальные данные, полученные в лабораторных или промышленных условиях, являются основой для проведения дальнейших исследований. Эти данные обычно используются либо для определения констант известных теоретических соотношений, либо как исходный материал для установления аналитических зависимостей. Если в первом случае экспериментальные значения подставляются в соответствующие уравнения (например, коэффициенты диффузии, массопередачи, вязкости, плотности и др.), которые применяются в последующих расчетах, то во втором — совокупность экспериментальных значений используется для установления функциональной зависимости, которой они подчиняются (например, зависимости константы скорости реакции от температуры, зависимости плотности смеси от состава и т. д.). [c.296]

В этих уравнениях т) — неньютоиовская вязкость 4 1 и — соответственно первый и второй коэффициенты юрмальных напряжений. Заметим, что при стационарном сдвиговом течении ньютоновской жидкости коэффициент т) совпадает с обычным коэффициентом вязкости [c.166]

Задача о течении в пограничном слое иа слабоволни-стоп стенке решалась (см. дополнение 1) в линейной постановке относительно а путем разложения функции тока в ряд ио степеням х с коэффнцпентами, которые являются функциями переменной подобия ц = z/i F /v (v = p/p — кинематическая вязкость, р — коэффициент вязкости р — плотность). Было установлено, что в зависимости от величины амнлйтуды отрыв пограничного слоя может произойти иа первой, второй и т. д. волнах. Для каждой волны существует такое значение амплитуды а = а.+, что для [c.145]

Это объясняется тем, что при повышенных температурах вязкость второй — высококогщентрированной по полимеру— фазы резко снижается как за счет значительного температурного коэффициента вязкости концентрированных растворов, так н за счет того, что концентрация нолимера во второй фазе по мере повышения температуры уменьшается, становясь равной в критической точке концентрации исходного раствора. В приведенном случае критическая температура лежит выше точки кипения н-пропилового спирта. Пониженная вязкость второй фазы позволяет частицам ее слпться за короткий сро к. Подобно тому, как это наблюдалось ранее для таких снстем, как ацетат целлюлозы — хлороформ при нагревании п охлаждении или динитрат целлюлозы — ацетон — вода при добавлении небольших [c.102]

Полученные результаты позволяют представить общий ход зависимости коэффициента нормальных напряжений от градиента скорости при простом сдвиговом течении полимерных систем. При малых у величина Оц и поэтому существует ограниченный предел функции Ziy) при у 0. Это предельное значение функции (у) может быть названо — по аналогии с начальным коэффициентом вязкости — начальным коэффициентом нормальных напряжений Величина выражается через релаксационный спектр системы с помощью второго момента спектра, поэтому интеграл (4.13) должен быть сходящимся. При возрастании у коэффициент нормальных напряжений уменьшается по срайнению с и этому отвечает более медленный, нежели квадратичный, рост нормальных напряжений с увеличением скорости сдвига. [c.339]

В предшествовавших параграфах мы рассмотрели различные методы измерения молекулярного веса и молекулярновесовых распределений. Очень важным параметром структуры макромолекул является их геометрический размер, т. е. средний радиус клубка. Во второй главе мы детально ознакомились со значением этой величины, ее зависимостью от жесткости цени и свойств растворителя. Измерение среднего радиуса макромолекулы может быть осуществлено с помощью гидродинамических констант — характеристической вязкости и коэффициента поступательного трения. Однако в этих случаях мы должны независимо определить молекулярный вес полимера. Существует прямой метод измерения средних размеров макромолекулы-клубка, не требущий никаких дополнительных исследований, — это изучение углового распределения рассеянного света, или, иначе говоря, дифракционного рассеяния света макромолекулами [20]. Выше мы рассматривали рассеяние света частицами, значительно меньшими, чем длина волны. В этих случаях можно считать, что световые волны, испускаемые различными точками объекта (рассеянные волны), колеблются с одинаковыми фазами. Однако, когда размер клубка начинает приближаться к длине волны света (а у цепных макромолекул с молекулярным весом порядка нескольких мил-R [c.157]

В уравнении (3.99) содержится три эмпирических параметра X, е и Нд. Постоянная х характеризует крутизну наклона отталкивательной части потенциала межмолекулярных сил. Формула (3.99) лучше, чем уравнение (3.87), согласуется с теоретической формой сил отталкивания (см. 2). Несмотря на то, что присутствие третьего параметра и придает эксн.-шесть -потен-циалу большую гибкость, расчеты, произведенные с его помощью, обычно не дают каких-либо преимуществ по сравнению с более простым (12—6)-потенциалом [47]. Только для самых легких молекул водорода и гелия эксп.-шесть -потенциал несколько лучше, чем потенциал Леннард-Джонса, воспроизводит зависимость вязкости, второго вириального коэффициента и других свойств от температуры ). [c.102]

Из соотпошепий (2.13), (2.14) и (2.16) вытекает, что для пахождепия вязкости и коэффициента диффузии через потенциал люисмо-лекулярпого взаимодействия необходимо провести тройное интегрирование. ]1о )тому может сложиться впечатление, что коэффициенты переноса менее чувствительны к виду потенциала, чем второй вириальный коэффициент. [c.247]

Значения в и сг, а также других аналогичных параметров обычно находят, применяя теоретические зависимости для определения какого-нибудь свойства, и путем обработки экспериментальных данных методом регрессии получают приемлемые значения е и о. При этом можно придти к интересным выводам. Исходя из какого-либо конкретного свойства, получают большое число комплектов значений в и о, которые приемлемы в том смысле, что когда любой комплект используется для вычисления свойства, то все они дают приблизительно тот же самый результат. Ху, Чеппелир и Кобаяши [И] ясно показали, что комплекты е-а, определенные на основании вторых вириальных коэффициентов, вязкости и коэффициентов диффузии, все различны, но пересечение этих комплектов будет приводить к единственной паре значений е а, которая приемлема Для расчета всех этих свойств, Райхенберг [26] показал, что форма потенциала Леннарда— Джонса такая, при которой, обрабатывая экспериментальные данные методом регрессии для получения наилучших значений е/й и о, невозможно разде.- тить эти потенциальные параметры. Это значит, что г1к и а по существу объединяются в один параметр для какого-либо отдельного свойства. Для любого обоснованно выбранного значения ъ к имеется тогда соответствующее значение ог, и эта пара е к-(У приемлема для расчета свойства. Другие комплекты е/й-сг пригодны для иных свойств, и, как отмечалось выше, именно пересечение этих комплектов было установлено Ху и др. Большинство расчетных способов в настоящее время основано на обратном вычислении е/й-а, исходя из одного свойства, и вследствие этого ограничено в использовании. [c.29]

Коэффициенты переноса плазмы вычислены (на основе методов Чеп-мана—Энскога или Грэда) в целом ряде работ. При этом использовалось не только первое приближение Чепмена—Энскога, но и высшие. Так, в [51, 52] показано, что для расчета теплопроводности и термодиффузии следует использовать но крайней мере третье приближение Чепмена, а для проводимости и вязкости — второе. Если вычислять теплопроводность и термодиффузию во втором приближении, ошибка составляет 57% в коэффициенте теплопроводности и 11% —в коэффициенте термодиффузии. Проведены расчеты для частично ионизованного аргона выяснено, что при любых степенях ионизации достаточно учесть третье приближение для теплопроводности и второе — для вязкости. Так же, как и в [44], в [51, 52] отмечается необходимость учета эффекта Рамзауэра. Аналогичные выводы получены и в [53], в которой использовался несколько иной подход. В [54] предлагается упрощенное теоретическое рассмотрение процессов переноса в рамках метода Чепмена—Энскога— Барнетта. Расчет, проведенный для частично ионизованного аргона, дал удовлетворительное согласие с результатами более точного метода. [c.136]

Как видно из (8.9), функция /(s) полностью определяется относительными фазовыми проницаемостями (см. гл. 1). Типичные графики /(j) и ее производной/ (i) приведены на рис. 8.2. С ростом водонасыщенности f(s) монотонно возрастает от О до 1. Характерная особенность графика/(s)-наличие точки перегиба П с насыщенностью участков вогнутости и выпуклости, где вторая производная/"(j) соответственно больше й меныйе нуля. Эта особенность в большой степени определяет специфику фильтрационных задач вытеснения 6 fiaM-ках модели Бакли-Леверетта (по сравнению, например, с задачами распространения ударных волн в, газовой динамике). Графики функций f (s) и f s) для различных отношений коэффициентов вязкости фаз [c.231]

Система (3.2) представляет собой безразмерную (или критериальную) характеристику серии насосов. Комплексы П выбираются по условиям испытания машины. Поскольку характеристика насоса обычно дается для постоянной частоты вращения вала и постоянной вязкости жидкости, то для первой зависимости из (3.2) удобно применять комплексы, содержащие п и V, т. е. ф, ф и / е = пОуу. Для второй зависимости удобен коэффициент мощности который может заменяться на При таком выборе координат для построения графика безразмерной Характеристики серии он выглядит точно так же, как и график частной характеристики одного испытанного насоса, при этом изменяются лишь шкалы на осях координат (рис. 3.5). [c.46]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология