Экспериментальные значения вязкости газов

Экспериментальные значения вязкости газов. ... Полуэмпирические уравнения для расчета вязкости га [c.217]

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ЗНАЧЕНИЯ ВЯЗКОСТИ ГАЗОВ [c.232]

Экспериментальные значения вязкости газов [c.233]

Значения вязкостей газов, рассчитанные по этим трем методам основанным на использовании принципа соответственных состояний, сравниваются с экспериментальными значениями в табл. 9.4. Методы иллюстрируются примерами 9.3 и 9.4. [c.356]

Сравнение экспериментальных и расчетных значений вязкости газов [c.440]

Сравнение вычисленных и экспериментальных значений вязкости плотных газов [c.452]

Экспериментальные значения вязкости чистых веществ могут быть использованы в уравнениях (3.49а) вместо коэффициентов самодиффузии, вычисленных с помощью соотношений (3.47). Уравнения (3.49а) дают лучшие результаты, чем правила суперпозиции (3.44), поскольку последние не всегда обеспечивают хорошее совпадение с экспериментом по вязкости и диффузии одновременно при использовании одних и тех же констант взаимодействия между молекулами для чистых газов. При использовании коэффициентов вязкости т]г неопределенности в выражения для элементов матрицы L входят лишь через значения и слабее связаны с константами взаимодействия. [c.55]

Уравнение (1.146) было проверено авторами [78] в широком диапазоне расходов газа (О — 80 см /с). Вязкость жидкости варьировалась в пределах от 0,001 до 1 Па с, диаметр сопла от 0,2 до 6 мм. К к указывают авторы [78], отклонение расчетных и экспериментальных значений отрывного диаметра в основном не превышает 10 %. [c.53]

Во-вторых, если имеется какое-либо свойство, измеряемое экспериментально, которое зависит от эффективного диаметра столкновения, можно воспользоваться экспериментальными значениями Оэфф. Одним из таких свойств (не единственным) является вязкость, или внутреннее трение газа (см. гл. П1, 3). Молекулярно-кинетическая теория идеального газа дает следующее соотношение между коэффициентом вязкости т), выраженным в г см сек, и квадратом эффективного диаметра столкновения, выраженного в см [c.122]

Обработка опытного материала на основе струйной модели течения в засыпке позволила объяснить значительные изменения сопротивления в случаях, когда слой характеризуется высокой порозностью при больших значениях Рейнольдса. Промышленные и экспериментальные данные говорят о том, что сопротивление горящего слоя топлива заметно отличается от сопротивления холодного слоя. Это объясняется повышением температурного уровня и изменением в связи с этим плотности и вязкости газа. Кроме того, здесь значительно влияет выгорание (изменение размеров частиц и порозности слоя). Расчеты подтверждают, что Я горящего слоя иногда существенно (в 8—10 раз) отличается от X холодного слоя. Выяснить отдельно влияние температурных условий и изменение фракционного состава и структуры слоя во время горячих опытов не представляется возможным. Однако были поставлены опыты по гидродинамике растворяющейся засыпки из кусковой соли, на такой модели удалось добиться приближенного подобия процессу выгорания. [c.62]

Для расчета обобщенных индексов (как и индексов Ковача в изотермических условиях) используются исправленные времена удерживания, вычисление которых требует знания мертвого времени колонки Следует подчеркнуть, что значения / в режиме программирования температуры нельзя рассчитать по временам удерживания трех последовательно выходящих из колонки реперных компонентов (см. лабораторную работу 6), так как этот прием справедлив только для изотермических условий предпочтительнее использовать экспериментально определенные в том же самом режиме программирования значения /мг поскольку в других условиях из-за изменения давления на входе в колонку, вязкости газа-носителя и его термического расширения мертвые времена будут различными. Однако погрешности расчета индексов удерживания, обусловленные ошибками определения заметно сказываются на индексах только легких компонентов (ориентировочно при /я 2 ), поэтому на практике сравнительно небольшими изменениями в разных режимах можно пренебречь [c.172]

Только для одноатомных газов при атмосферном давлении и температуре порядка 20° С значения коэффициента /, вычисленные по формуле. (2-11), пользуясь экспериментальными значениями теплопроводности и вязкости, приближаются к теоретическим значениям. [c.133]

Уравнение (8.1.1.6) проверено в широких диапазонах расходов газа (0-80 см /с), вязкости жидкостей (0,001-1 Па с), диаметров сопел (0,2-6 мм). Как указывают авторы [6], отклонение расчетных и экспериментальных значений отрывного диаметра в основном не превышает 10 %. [c.708]

Согласно теории Ландау [73], развитие неустойчивости горения газов должно наступать при числах Рейнольдса 1. Новейшие исследования устойчивости газовых пламен [184, 185] показали, что экспериментальные значения Re хорошо согласуются с теорией, если в качестве характерного размера принять средний размер ячеек, на которые разбивается неустойчивое пламя. Хотя фактические величины Re составляют (2—4)-10 , учет диссипативных эффектов, связанных с вязкостью газа, полностью устраняет противоречия между теорией и опытом. [c.208]

Напомним, что в молекулярно-кинетической теории газов показано, что коэффициент вязкого трения идеальных газов пропорционален произведению средней скорости теплового движения молекул и средней длины свободного пробега молекул. Однако для капельных жидкостей и неидеальных газов значения коэффициентов вязкого трения не могут быть получены из теоретических соображений и их значения определяют по опытным данным. Экспериментальные измерения показывают, что большинство капельных жидкостей типа воды, не слишком концентрированных водных растворов, органических растворителей и т. п. при комнатных температурах имеют значения вязкостей примерно в 50 раз большие, чем вязкости большинства газов и паров. У капельных жидкостей вязкости уменьшаются по мере повышения температуры, а у газов и паров, наоборот, значения коэффициентов вязкого трения с ростом температуры увеличиваются. [c.34]

Кинетическая теория Больцмана в отдельных работах обобщалась на плотные газы и жидкости. В этих работах был получен ряд весьма существенных результатов. Расчеты, проведенные на основе этой обобщенной теории Больцмана, указывают на весьма хорошее совпадение теоретических и экспериментальных (точки) данных. Как видно из рис. 14, вычисленное значение коэффициента вязкости совпадает с экспериментальными значениями в широком диапазоне давлений вплоть до давлений 1000 ата. [c.18]

Из этих рассуждений видно, что поправки, связанные с условиями течения газа на входе и выходе капилляра, не имеют строгого теоретического обоснования. Однако отметим, что эти поправки при экспериментальном измерении вязкости методом капилляра могут быть определены опытным путем, или сведены к весьма малым значениям. [c.15]

Некоторые исследователи [46, 103, 104] установили важную зависимость вязкости жидкостей и газов от плотности. Эта зависимость интересна потому, что дает возможность обоба е-ния данных по вязкости газов и жидкостей при различных температурах и давлениях. Особенность этой закономерности состоит в том, что если на одну из осей координат откладывать плотность р, а на другую—значение избыточной вязкости (ч1р.т — т), то экспериментальные данные для всех температур расположатся на одной кривой. [c.105]

Теория вязкости газообразного и жидкого состояния ири высоких давлениях к настоящему времени еще недостаточно строго разработана, поэтому наиболее надежными и точными методами исследования вязкости при высоких давлениях пока являются экспериментальные измерения. Однако для экспериментальных измерений, особенно при высоких давлениях, требуется создание специальной аппаратуры и приборов, а также проведение сложных и трудоемких работ. Последнее обусловливает важное практическое значение теоретических исследований, которые проводят с целью разработать расчетные методы и уравнения для вычисления коэффициентов вязкости газов и жидкостей без проведения опытов. [c.127]

Приведем представляющие наибольший практический интерес уравнения, предложенные некоторыми исследователями для вычисления вязкости газов и жидкостей при высоких давлениях и различных температурах. Показано, как вычисленные по этим уравнениям значения согласуются с экспериментальными данными, в каких пределах и с какой точностью они могут быть использованы для интерполяционных и экстраполяционных вычислений. [c.127]

В табл. 9.6 представлены некоторые значения вязкостей плотных газов, рассчитанные по уравнениям (9.6,4)—(9.6,7). Соответствие между экспериментальными и расчетными значениями вязкостей приемлемое. Вообще погрешности обычно не превышают 10—15%. [c.374]

Теперь, когда, по-видимому, установлено, что член С для заполненных колонок, смоченных не очень большим количеством жидкости, в основном определяется медленностью диффузии в газовой фазе, в то время как этот же член С в пустых цилиндрических колонках зависит главным образом от более вредно сказывающейся медленной диффузии в жидкой фазе, вы можете задать вопрос, почему пустые цилиндрические колонки капиллярных размеров или выше имеют заметное преимущество перед заполненными колонками для разделения веществ, кипящих при довольно высокой температуре. Прежде чем ответить на данный вопрос, следует договориться о степени этого преиму щества. Мерой, очевидно, не является число тарелок колонки, так как эта величина определяется конструкцией. Не является такой мерой ни скорость получения хроматограммы, ни неболь< шое значение перепада давления по колонке. Скорее всего кри терий, определяющий указанное преимущество, представляет собой комбинацию этих нескольких рабочих параметров, которые мало зависят от конструкции рассматриваемой колонки. Я назвал комбинацию некоторых наблюдаемых величин пока зателем эффективности его малое значение является признак ком добротности, присущей данной колонке. Рискуя повториться, я хотел бы подчеркнуть, что показатель эффективности колонки не является мерой разделительной способности колонки он позволяет оценить величину перепада давления и время удерживания, требуемые для достижения данной разделительной способности. Связь между показателем эффективности и разделяющей способностью колонки несколько напоминает связь между коэффициентом полезного действия электромотора, выра-женного энергией в лошадиных силах на выходе, приходящейся на 1 кв энергии на входе, и фактической мощностью мотора. Показатель эффективности непосредственно зависит от вязкости газа-носителя и, как это видно из формулы, имеет размерность вязкости. Для случая, когда газом-носителем является гелий, мы рассчитали, что ориентировочная величина минимального достижимого значения показателя эффективности для любой колонки составляет 0,1 пуаз. Экспериментально мы нашли, что лучшее значение показателя эффективности, достигнутое на цилиндрических колонках, в несколько раз превосходит эту идеальную величину, что указывает на значительную долю величины члена С цилиндрической колонки, связанную с медленностью диффузии в жидкой фазе. Тем не менее в заполненных колонках, в которых величина члена С определяется в основном медленностью газовой диффузии между подвижной и неподвиж- [c.189]

Наконец, можно отметить еще одну проблему, возникающую при использовании феноменологического подхода к нахождению закономерностей изменения наблюдаемых величин в пространстве и во времени. Она заключается в том, что в рамках этого подхода не удается вывести формулы, описывающие зависимости коэффициентов, входящих в феноменологические соотношения, от параметров, характеризующих элементы макросистемы и их взаимодействие (таких, например, как масса частиц, их размер и т. п.). В связи с этим численные значения коэффициентов приходится определять не с помощью какой-либо общей формулы, а экспериментально для каждой конкретной физической ситуации. Это несомненно осложняет задачу нахождения численных значений коэффициентов, необходимых для инженерных расчетов. Примерами таких коэффициентов являются коэффициент молекулярной диффузии Вт, зависящий от размеров молекул диффундирующего компонента, среднеквадратичной скорости теплового движения молекул и т. п. коэффициент продольного перемешивания частиц твердой фазы в псевдоожиженном слое, зависящий, в частности, от размеров этих частиц динамический коэффициент вязкости газа (жидкости), зависящий от массы молекулы и ряда параметров, характеризующих межмолекулярное взаимодействие. [c.12]

Если используются экспериментальные значения параметров межмолекулярного взаимодействия (табл. 2.2 и 2.3), расчет вязкости газов и паров с помощью молекулярно-кинетической теории обеспечивает погрешность [c.165]

Экспериментальные значения удельного веса угля зависят от свойств жидкости, применяемой для заполнения объема пор, в частности, от ее молекулярного веса и вязкости. Кроме того, проникновению пикнометрической жидкости внутрь пор угля препятствует упругость паров газов, адсорбированных исследуемым углем. Поэтому истинный удельный вес возрастает с увеличением времени соприкосновения угля с жидкостью. Это усложняет методику определения истинного удельного веса. Наилучшая среда для определения истинного удельного веса углей — жидкий гелий. Атомы гелия малы, вязкость их минимальна, так что они могут быстро и полно про- [c.59]

Значения всех (х и Я, входящих в формулы (8.14) и (8.15), относятся к заданным значениям температур разреженных чистых компонентов. Если опытные данные о вязкостях отсутствуют, соответствующие вязкости можно найти по экспериментальным значениям X и Ср посредством формулы (8.12). Сравнение формул (8.14) и (8.15) с опытными данными [14] для смесей, состоящих из неполярных многоатомных газов, включая СН4, О2, N2, СдНа и СО, показывает, что средняя ошибка, даваемая этими формулами, составляет около 4%. [c.236]

С—постоянная Сатерленда, характерная для данного газа. Уравнение Сатерленда (УП-36) обычно дает точные результаты, как это видно, например, из сравнения в табл. УП-6 расчетных и экспериментальных значений вязкости этилена = 96,13 мкпз-, С = = 225,9), [c.238]

П. П- Кобеко, Е. В. Кувшинский и Н. И. Шишкин в своем докладе привели график температурной зависимости логарифма вязкости для большЬго числа, ясидкостей. Интересно, были ли нанесены на этот график данные для углекислоты Они любопытны в. том отношении, что для углекислоты имеются экспериментальные значения вязкости для критической точки, и, таким образом, в критической области наблюдается смыкание кривых вЯзкости для я идкости и газа. Далее, мне представляется более выгодным для выяснения общего типа кривых температурной зависимости вязкости строить диаграмму, нанося не просто температуру, а приведенную температуру для каждой жпдюст и не просто вязкость, а приведенную вязкот-. [c.108]

Вязкость газов сильно зависит от давления только в некоторых областях давления и температуры, Обычно изменения давления не существенны при очень высоких приведенных температурах или низких приведенных давлениях. На рис 9.8, даны экспериментальные значения вязкости некоторых газов, сообщаемые Кестином и Ляйденфростом [113]. Для газов при приведенной температуре значительно выше единицы влияние давления на вязкость мало. Заметно возрастает вязкость ксенона с увеличением давления при 25 °С (7 г=1,03). В случае СО, (Тг = 0,96) наиболее высокое давление, для которого имеются данные, равно 20 атм, т. t. Рг — = 0,27 это, однако, низкое приведенное давление. При несколько более высоких давлениях следует ожидать резкого возрастания вязкости. На рис. 9.9 представлены данные о вязкости к-бутана. Ясно, что вблизи линии насыщения паров и критической точки давление оказывает значительное влияние на вязкость. [c.368]

Ван-дер-Ваальс модифицировал закон состояния идеального газа, приняв внимание оба указанных фактора. Уравнение Ван-дер-Ваальса (Р + а/К )(К— Ь) = КТ для 1 моля газа включает экспериментально определяемую постоянную Ь, которая связана с объемом молекул, и постоянную а которая связана со способностью. молекул отталкивать друг друга при соударениях, т.е. с их жесткостью . По данным о значениях вандер-ваальсовой постоянной Ь можно получить приближенную оценку диаметра молекул, и такие оценки грубо согласуются с оценками молекулярных диаметров по плотности кристаллических веществ или по данным о вязкости газов. [c.157]

На основании полученных экспериментальных значений теплопроводности и наиболее достоверных значений вязкости были вычислены из уравнения (2-11) значения коэффициентов / для шести исследованных одноатам-ных газов. [c.134]

В табл. 2-7 дано сравнение экспериментальных значений коэффициента теплопроводности многоатомных газов с вычисленными по формуле (2-49) (в первом приближении). Силовые постоянные для чистых газов взяты из данных по вязкости. В этой таблице приводятся числовые значшия множителя [c.143]

Иоши и Саксена [16] использовали уравнение (VII-22), заменив в нем сомножитель на вычисленный по уравнению Стоккмайера, видоизмененному Кригером [17], для расчета вязкости газов с полярными молекулами. Во многих случаях было получено хорошее совпадение вычисленных значений с экспериментальными. Однако применявшийся ими метод очень сложен. Несколько позже Саттон [18] предложил другой метод расчета вязкости газов с полярными молекулами. [c.229]

Основными величинами, характеризующими псевдоожиженный слой, являются скорость газа, при которой подъемная сила его становится равной весу слоя, сопротивление псевдоожиженного слоя проходу газа и скорость газа, при которой слой уносится из аппарата (скорость виташ1Я или выноса) [30]. Эти величины ограничивают минимальную и максимальную производительность псевдоожиженного слоя и определяют затраты энергии на его образование. Значение их зависит от многих факторов (размер и плотность частиц, плотность и вязкость газа, размер аппарата и др.) и определяется экспериментально или вычислением на основании теории подобия. [c.77]

Изменение вязкости газовой смеси в зависимости от процентного содержания компонентов не подчиняется закону аддитивности. Поэтому точное значение вязкости данной смеси может быть определено экспериментально. Приближенно можно считать около 100 мкпз. Наиболее подходящим газом-носителем для этой смеси является водород, вязкость которого равна 80 мкпз. [c.35]

В этом разделе приведены наиболее перспективные методы определения вязкости газа при низком давлении. Значения вязкости, полученные теоретическими методами, сравниваются с экспериментальными данными в табл. VIII. 3, а затем даются рекомендации. [c.433]

Сравнение значений вязкостей для ряда плотных газов, вычисленных по уравнению (VIII. 30), с экспериментальными значениями дано в табл. VIII. 4. Погрешности оказались разными, причем наилучшее совпадение результатов было получено для простых неполярных молекул. Метод иллюстрируется примером VIH. 7. [c.453]

Уравнение Вильке оказалось надежным даже для бинарных смесей, состоящих из двух полярных газов, таких как бутиловый спирт с метиловым, этиловым и пропиловым спиртами [80]. Табл. VIII. 5 иллюстрирует применимость уравнения для трех газовых смесей при низком давлении. Полученные погрешности являются типичными, т. е. они обычно < 1%, но в некоторых случаях доходят до 3—4%. Метод Вильке может, однако, давать расчетные значения вязкости, более высокие, чем экспериментальные, для смесей, содержащих водород или гелий и более тяжелый газ. Примером может служить смесь Иг и N2. Для этой смеси расчетные значения могут оказаться на 50% выше значений, получаемых экспериментальным путем. [c.457]

Значения eo и a для чистых газов могут быть получены или из экспериментальных измерений вязкости, или из второго вириального коэффициента, или выведены из свойств кристаллов. Значения Eolk и а, найденные по данным о вязкости, приведены для ряда чистых веществ в приложении VII. Методы оценки этих значений изложены в разделе I. 10. [c.566]