Реакции нейтронов с ядрами. Реакция (п, у)

Захват медленных нейтронов ядрами различных элементов вызывает эмиссию у-лучей с энергией 3—6 Мэе. Импульс у-кванта уравновешивается отдачей ядра, испускающего квант, что почти всегда приводит к разрыву ковалентных связей, которые образованы с участием атома с таким ядром. Если подобное превращение претерпевает ядро атома галогена, входящего в молекулу органического вещества, то получаемый изотоп галогена будет радиоактивен и радиоактивность можно сконцентрировать в водной вытяжке. Это явление принято называть реакцией Сциларда — Чалмерса [104]. [c.261]

Рассмотрим работу реакторов на тепловых нейтронах. Под действием тепловых нейтронов (с энергией 0,025 эв) уран-238 и торий-232 не делятся, а уран-235 делится. При каждом делении ядра урана-235 испускается в среднем 2,46 нейтрона. При захвате нейтронов ядрами урана-235 не всегда происходит деление параллельно может происходить простое поглощение нейтронов с образованием ядер урана-236. Вероятность деления определяется отношением сечения деления (580 барн) к полному сечению захвата (687 барн) [2]. Отсюда следует, что только часть образующихся при каждом делении 2,46 нейтронов, равная 580 687 = = 0,8444, или 2,08 нейтрона, участвует в дальнейшей цепной реакции, а 15,56% нейтронов поглощаются ядрами урана-235 с образованием ядер урана-236. Такой выход нейтронов получается только при делении чистого изотопа урана-235. В природном уране или в обогащенном уране с любой другой концентрацией урана-235 число нейтронов, продолжающих цепную реакцию, уменьшается в результате их поглощения ураном-238. В этом легко убедиться, исходя из макроскопических сечений поглощения нейтронов. Макроскопическое сечение поглощения нейтронов для смеси изотопов урана выражается формулой [c.8]

Вспомним, однако, что большая часть атома - это незаполненное пространство, Вероятность того, что получившийся в реакции нейтрон расщепит другое ядро, зависит от количества расщепляемого материала. Нужен минимальный объем, чтобы нейтроны достаточно часто попадали в ядра, поддерживая цепную реакцию. Часть нейтронов будет потеряна из-за поглощения их окружающим нерасщепляемым материалом. Таким образом, цепная реакция проис- [c.338]

Формулировка условий баланса нейтронов включает плотность соударений всевозможных реакций нейтронов с ядром. Плотность соударений, в СБОЮ очередь, можно описать в зависимости от плотностей нейтронов и соответствуюш,их поперечных сечений [ср. с уравнением (3.2)]. Хотя плотность нейтронов п представляет собой основную величину, описываюш,ую распределение и концентрацию нейтронов, обычно более удобно нри расчетах реактора оперировать с другой функцией, называемой нейтронным потоком. Нейтронный ноток ф связан с нейтронной плотностью равенством [c.44]

Изучение закономерностей ядерных реакций позволяет создать теорию происхождения химических элементов и их распространенности в природе. Согласно данным ядерной физики и астрофизики синтез и превращение химических элементов происходят в процессе развития звезд. Образование атомных ядер осуществляется либо за счет термоядерных реакций, либо — реакций поглощения ядрами нейтронов. [c.16]

Первая ядерная реакция, которую применили для получения энергии, представляет собой реакцию деления ядра 92 и под действием проникающего в ядро нейтрона. При этом образуются два новых ядра — осколка близкой массы, испускается несколько нейтронов (так называемые вторичные нейтроны) и освобождается огромная энергия при распаде 1 г 92 выделяется 7,5 10 кДж, т. е. больше, чем при сгорании 2 т каменного угля. Вторичные нейтроны могут захватываться другими ядрами и, и свою очередь, вызывать их деление. Таким образом, число отдельных актов распада прогрессивно увеличивается, возникает цепная реакция деления ядер урана. [c.95]

СЕЧЕНИЕ АКТИВАЦИИ —величина, показывающая вероятность образования радиоактивных изотопов при взаимодействии ядерных частиц (нейтронов, протонов, а-частиц) с атомными ядрами. Обозначается буквой а. Практически наиболее важны реакции радиационного захвата нейтронов и соответствующая им величина — сечение захвата нейтронов эти реакции приводят к образованию радиоактивного изотопа элемента, массовое число которого на единицу больше, чем у изотопа, претерпевшего превращение. Во многих случаях при захвате нейтронов тем же самым изотопом наблюдается образование ядерных изомеров, отличающихся друг от друга периодами полураспада. [c.226]

Наиболее важной частицей, применяемой для активации, является нейтрон, который захватывается определяемым веществом в ходе (л, у)-реакций. Как видно из рис. 6.4, при нейтронной активации эффективное сечение захвата ядерной реакции в значительной степени зависит от энергии нейтронов. При использовании медленных нейтронов (энергии до 100 эВ) сечение захвата нейтронов ядрами большинства элементов пропорционально l/t), т. е. уменьшается с возрастанием скорости нейтронов. Однако при вполне определенных энергиях нейтронов возникают так называемые резонансные состояния, при которых а может принимать большие значения. При применении быстрых нейтронов (энергии более 3 МэВ) сечение активации практически постоянно. В общем для протекания (п, р)-и (п, а)-реакций необходимо применять нейтроны, обладающие высокой энергией. Однако некоторые реакции вследствие большой экзотермичности протекают при действии медленных нейтронов [c.310]

Поэтому ядерные реакции захвата нейтронов могут быть осуществлены во всех частях звезды и с нейтронами любых энергий. Эти реакции приводят к образованию тяжелых элементов с атомной массой более 60, в том числе всех известных и сейчас существующих на Земле р-активных естественных радиоактивных изотопов. Прямым доказательством протекания процесса захвата нейтронов в звездах служат астрофизические и спектроскопические данные о нахождении в некоторых звездах (состояние которых отвечает этой стадии эволюции) изотопа элемента технеция. Распространенность химических элементов в веществе звезд тем больше, чем меньше для них вероятность захвата нейтронов. Ядрами, устойчивыми по отношению к захвату, и являются изотопы с магическими числами нейтронов. Такие ядра обладают повышенной распространенностью. Эта стадия эволюции осуществляется иа звездах, называемых красными гигантами. В недрах красного гиганта температура продолжает расти. При 10 К медленные реакции захвата нейтронов уступают место все более быстрым. Процесс приобретает ла- [c.426]

Ядро атома. Ядерные реакции. Радиоактивность. Ядро атома состоит из протонов (относительная масса 1, относительный заряд +1) и нейтронов (относительная масса 1, заряд 0). Протоны и нейтроны относятся к элементарным частицам. [c.27]

Характер протекания нейтронных реакций сильно зависит от скорости нейтрона. После захвата быстрого нейтрона ядро обычно выбрасывает или а-частицу или протон. Напротив, захват медленного нейтрона обычно сопровождается лишь испусканием у-.пуча с образованием более тяжелого изотопа исходного элемента. Так ведет себя, например, кадмий, слой которого толщиной в 1 мм почти полностью задерживает тепловые нейтроны. [c.517]

Нейтронное излучение регистрируют различными способами. Один из них — использование детекторов нейтронов (веществ, которые взаимодействуют с нейтронами, причем ядра атомов расщепляются, а образующиеся при расщеплении заряженные частицы, например сс-частицы, имеют энергию, достаточную для ионизации газа). Наиболее распространенные детекторы нейтронов — бор и литий. Природный бор представляет смесь двух изотопов В (18 7о) и В (82%). Захват нейтрона ядром В сопровождается следующей ядерной реакцией [c.794]

В основу этих методов положено облучение угля потоком нейтронов с последующей регистрацией у-излучения, возникающего в процессе реакций нейтронов с ядрами. Преимущества — высокая представительность и возможность идентификации элементов в угле, недостатки — сложность защ. ты и высокая стоимость. [c.38]

При применении нейтронного излучения в твердом веществе появятся атомы примесей в результате реакций превращения ядра. Поскольку такие [c.120]

Реакции деления могут быть цепными реакциями. Такие реакции инициируются нейтронами. Ядро например, может соединиться с нейтроном и дать Этот изотоп неустойчив и подвергается само- [c.629]

Изотоп Не нестабилен (Т1/2 = 0,85 сек) и превращается в Ы . При поглощении ядром Ы нейтрона протекает реакция [c.6]

Изотоп Be имеет большой период полураспада (Т] /2 = = 2,7-10 лет), в связи с чем очень малая его часть распадается с образованием В . При поглощении ядром В нейтрона протекает реакция [c.7]

Реакции нейтронов. Для подхода к ядру нейтрону не приходится преодолевать сил электростатического отталкивания. Поэтому реакции нейтронов характеризуются большими значениями эффективных сечений (достигающими в некоторых случаях нескольких тысяч барн). [c.84]

Реакции нейтронов, сопровождающиеся вылетом заряженных частиц, например (п, р) или (п, а), протекают с нейтронами высокой энергии — порядка нескольких мегаэлектронвольт. Это объясняется тем, что вылетающая заряженная частица должна преодолеть значительный потенциальный барьер" ядра. Энергия, необходимая для преодоления этого барьера, может быть доставлена только бомбардирующим нейтроном. Вот почему реакции нейтронов, сопровождаемые вылетом заряженной частицы, имеют гораздо мень- [c.84]

Реакции деления ядер тяжелых элементов. Все рассмотренные выше ядерные реакции сводились к образованию ядра, выбрасывающего частицу, масса которой обычно гораздо меньше массы этого ядра. Однако существует большой класс ядерных реакций, при которых прореагировавшее с частицей (чаще всего с нейтроном) ядро распадается на два [c.86]

Реакция захвата — это поглощение нейтрона ядрами, сопровождающееся повышением энергии и образованием высокоэнергетического состояния ядра. Избыточная поглощенная энергия повторно испускается в виде какой-то частицы или фотона. [c.300]

Ядерная (атомная) энергия — это часть энергии связи в ядрах атомов, высвобождающаяся прп таких превращениях сверх-тяжелых или сверхлегких элементов, в результате которых образуются изотопы средни.х элементов. Высвобождение энергии сопровождается потерей массы, эквивалентной потере высвобождающейся энергии эта энергия высвобождается в результате преобразования массы покоя в энергию. Помимо целого ряда других реакций, в реакторах прежде всего происходит взаимодействие нейтронов с ядрами атомов. Однако в реакцию с ядрами особенно легко вступают нейтроны, движущиеся с определенной скоростью, неодинаковой в различных случаях и получившей наименование резонансной. При этой скорости эффективное сечение ядра максимально. (Под эффективным [c.547]

Тритий — радиоактивный изотоп водорода с массовым числом 3, ядро которого состоит из одного протона и двух нейтронов (символ Т, или Н), период полураспада 7 i/j= 12 лет, при распаде испускает Р-частицы. Незначительные количества Т. образуются в результате ядерных процессов. В промышленности Т. получают, облучая литий медленными нейтронами. Соединение Т. с кислородом (сверхтяжелая вода) получается при окислении трития в электрическом разряде. Известен также и ряд органических соединений Т. По своим химическим свойствам Т. отличается от обычного водорода неодинаковой скоростью реакций, вызванной разницей в массах. Т. используют как горючее в термоядерных бомбах и в ядерной энергетике. Кроме того, он применяется как радиоактивная метка в различных исследованиях (химических, биологических и др.), с помощью Т. можно определить происхождение осадков (дождей), узнать возраст метеорита или выдержанного вина и др. Тритон — ядро атома трития, обозначается Н. Состоит из одного протона и двух нейтронов. Масса 3,01646. Используется как бомбардирующая частица в ускорителях заряженных частиц, [c.138]

Вторая из важнейших последовательностей ядерных реакций урана включает захват нейтрона ядром изотопа уран-238, его радиоактивный распад и, наконец, деление. На рис. 24.9 показаны различные стадии этого процесса, включающие ядерные реакции с участием изотопа Вто- [c.436]

Повышение интенсивности термоядерных реакций может повлечь за собой появление интенсивного потока нейтронов за счет реакций Ые (а, Эта реакция при температуре свыше миллиарда градусов протекает в течение 1 сек. Мощность нейтронных потоков будет зависеть только от количества ядер N6 . Были произведены расчеты, в которых предполагалось, что содержание ядер водорода, гелия, углерода, азота, кислорода и неона в оболочке звезды перед взрывом примерно одинаково, а содержание ядер железа в 1000 раз меньше. Оказалось, что при этих условиях число нейтронов должно в сотни раз превышать количество атомов железа. Следует отметить, что сечение реакции (я, у) на изотопах железа и более тяжелых элементов значительно превышает сечения аналогичных реакций на ядрах более легких элементов, за исключением для которого сечение (я, у)-реакции велико. В связи с этим создаются благоприятные уело- БИЯ для быстрого последовательного присоединения ядром Ре большого числа нейтронов. [c.135]

Реакции нейтрона с ядрами некоторых легких элементов [c.216]

Реакция (у, п), естественно, всегда экзотермична, и энергия реакции равна по абсолютной величине энергии связи нейтрона в ядре. Среди стабильных ядер наименьшими сечениями энергии связи нейтрона отличаются Ве (1,63 Мэе) и Ю (2,23 Мэе), поэтому в качестве мишеней для получения фотонейтронов чаще всего используют элементарный бериллий в тяжелой воде. Портативным источником у-лучей для получения нейтронов по реакции Ве (у, п) Ве ( Ве нестабилен и распадается на две а-частицы) служат как естественные радиоактивные вещества (радий и радон, продукт распада которых Ra испускает у-кванты энергии 2,22 Мэе К(1ТЬ или МзТЫ, продукт распада которых ТЬС" испускает у-кванты энергии 2,62 Мэе), так и искусственные, в первую очередь 2 5Ь(Г = 60 дн, Е- =1,69 Мэе и 2,07 Мэе) а также На (Г=15 ч, Е- =2,76 Мэе). Выходы фотонейтронных ИСТОЧНИКОВ, например (На — у — Ве), при одном и том же содержании Ка порядка одной десятой выхода (а, п) источника (Ра — а — Ве) и достаточно велики лишь при сравнительно больших размерах блока Ве, окружающего капсулу с Ра, Р(1, КдТЬ, МзТЫ или радиоактивной 5Ь. Преимущество таких источников заключается в чрезвычайно легком получении, не требую-.щем никаких химических операций. [c.174]

Реакции нейтронов с тяжелыми ядрами приводят после захвата ядром нейтрона к да1ению ядра на две части и освобождению новых нейтронов. Вновь освободившиеся нейтроны вызывают деление следующих ядер, приводящее к освобождению еще большего числа нейтронов, которые в свою очередь расщепляют еще большее число ядер, и т. д. В результате число ядер, расщепляющихся в единицу времени, прогрессирующе возрастает. Такая реакция называется цепной. Она используется во взрывных устройствах, а также для получения энергии. [c.67]

Пе вес вторичные нейтроны участвуют в развитии этого цепного прон,есса некоторые из них успевают вылететь за пределы куска у )ана, не успев столкнуться с ядром способного к делению изотопа. Поэтому в небольшом куске урана начавшаяся ценная реак[/,ня может оборваться для ее непрерьпиюго прод,олжеиия масса куска ураиа долж на быть достаточно велика, не меньше так называемо к р и т и ч е с кой масс ы. При делении ураиа ценной нроцесс может приобрести характер взрыва именно это и происходит при взрыве атомной бомбы. Для получения же управляемой реакции деления необходимо регулировать ск0 )0сть процесса, меняя число нейтронов, способных продолжать реак - ,ию. Это достигается введением в реакционный объем стержней, содержащих элементы, ядра которых интенсивно поглощают нейтроны (к по-доб 11.1м элементам принадлежит, например, кадмий). [c.113]

При облучении бора 5В медленными нейтронами ядра атомов выбрасывают а-частицу. Написать уравнение ядернри реакции. [c.68]

Что же последует за синтезом трансурановых элементов Появятся ли новые радиоактивные и очень краткоживущие частицы, подобные элементам с порядковыми номерами от 97 до 105 В настоящее время существует мнение, что есть возможность достичь новой области устойчивости, которая может включать даже нерадиоактивные элементы. Расчеты, основанные на существующих моделях оболочечного строения ядра, заставляют предположить, что элемент ffJXX со 114 протонами и 184 нейтронами (оба эти числа являются магическими в оболочечной теории адра) должен представлять собой островок устойчивости среди области неустойчивости. На рис. 23-6 дано трехмерное изображение графика, представленного на рис. 234 вдоль вертикальной оси отсчитывается мера устойчивости ядер. Если удастся найти средства получения элементов в окрестности i xx, это должно привести к целому набору сравнительно долгоживущих ядер. Поиски в указанном направлении предпринимались в Беркли в числе возможных реакций рассматривались такие [c.423]

Упругое соударение нейтронов с тян<елыми ядрами горючего вызывает лишь небольшие изменения кинетической энергии нейтронов. Поэтому реакции упругого рассеяния представляют большой интерес лишь при рассмотрении взаимодействия нейтронов с нетопливными компонентами реактора. Таким образом, две обобщенные характеристики — относительная вероятность реакции с делением в реакциях, связанных с захватом нейтрона, и число нейтронов, приходящихся на одно деление,— определяют достоинства и пригодность делящегося материала для использования его в качестве горючего. [c.15]

При использовании слабо обогащенных материалов гетерогенные систем1л более приемлемы (если не единственно возмол ны). В гомогенных системах, использующих природный уран в смеси с любым из известных замедлителей, единственным исключением из которых является тяжелая вода, не может быть обеспечена самоподдерж вающаяся цепная реакция, так как эти замедлители обладают большим сечением захвата нейтронов. Такие хорошие замедлители, как графит, бериллий (окись бериллия), обычная вода, требуют применения обогащенного ядерного горючего, а при работе на природном уране необходимо применение гетерогенной структуры. Блочное рас-нолол енне ядерного горючего обеспечивает лучшее использование имеющихся нейтронов, так как в этом случае улучшается возмон(ность поддержания ценной реакции. Нейтроны деления, возникающие в системе с энергией порядка нескольких мегаэлектронвольт, в результате упругих и неупругих столкновений с окружающими ядрами замедляются до тепловых скоросте . Если изобразить энергетическое распределение нейтронов как функцию энергии, то окажется, что основная масса нейтронов сосредоточена в сравнительно узком энергетическом интервале. Целесообразно ввести понятие средняя энергия нейтронов в реакторе . [c.18]

В выражении (3.1) иод 2 (у) нужно понимать макроскопическое сечени( той нейтронно-ядерной реакции, о которой идет речь. Нанример, Е,(г )г и (г, V, 1) — полное число соударений всех типов, которые имеют место между нейтронами, обладающими скоростью и, и ядрами в единице объема в точке г за единицу времени 2 и)ип (г, и, I) — число поглощений, которые имеют место между нейтронами, обладающими скоростью и, и ядрами в единице объема в точке г в единицу времени I. [c.38]

Прежде чем перейти к общей теории реактора, рассмотрим различные физические явления, которые происходят в размножающих системах. В реальном реакторе источником нейтронов служит реакция деления ядер горючего. Нейтроны, образующиеся при делении, распределяются в широком интервале эиерги й(см. рис. 4.24) и имеют среднюю энергию порядка 2 Мэв. Затем эти быстрые нейтроиы деления замедляются при рассеянии на ядрах среды. Испытывая ряд соударений и постепенно теряя энергию, нейтроны перемещаются в пространстве от одного центра рассеяния к другому. Таким образом, процесс перемещения в пространстве, или диффузия , тесно связан с процессом замедления. [c.186]

Ядерные реакции. Под ядерными реакциями понимается взаимодействие соответствующих частиц (нейтронов, протонов, дейтронов, а-частнц и других атомных ядер) с ядрами химических элементов. Наиболее простые ядерные реакции характеризуются следующим механизмом. Одна из бомбардирующих частиц захватывается ядром-мищенью и образуется промежуточное составное ядро с очень короткой продолжительностью жизни ( Ю сек). Последнее испускает элементарную частицу или легкое ядро и превращается в новое ядро. [c.43]

Чрезвычайно редко встречаются такие ядра-мишени, которые дают один специфический тип ядерной реакции. Наоборот, данное ядро в результате бомбардировки альфа-частицами подвержено нескольким различным типам ядерных реакций, например возможны (а, п)- и (а, р)-реакции и большое число других, менее вероятных реакций. Кроме того, разнообразие возможных реакций увеличивается при использовании разных бомбардирующих частиц (нейтронов, протонов, дейтронов, фотонов и даже заряженных атомов тяжелых элементов). Для каждого из этих процессов атомное ядро будет иметь специфическое поперечное сечение. В качестве примера рассмотрим облучение теллура фотонами, имеющими энергию до 70 Мэе. Такое облучение приведет в основном к у, п)-и (V. р)-реакциям, причем преобладающей будет (у, /г)-реакция. Однако можно наблюдать довольно большое число менее обычных реакций. Они могут охватывать диапазон от обычных реакций, таких, как (7, 2п), до таких редко встречающихся реакций, как (7,ЗрЗ/г)-реакция. Общее поперечное сечение превращения будет определяться первыми двумя типами реакций. Однако другие реакции также будут вносить свои вклады. Далее, если использовать другую область значений энергий фотона, то окажется, что соотношение поперечных сеченийУразличных реакций будет изменяться. Если энергия фотона уменьшится, то можно ожидать, что (у, /г)-реакция будет вносить еще больший вклад в поперечное сечение, а если энергия фотона увеличится, то увеличится вклад других реакций. В общем случае следует ожидать, что уменьшение энергии падающей частицы будет благоприятствовать испусканию незаряженной частицы. Это, по-видимому, связано с повышением потенциального барьера для излучаемой частицы при увеличении ее заряда. В общем случае, если падающая частица обладает более низкой энергией, происходит испускание нейтрона или протона. Эти тенденции хорошо иллюстрируются рис. 11-14, на котором приведена зависимость поперечного сечения индуцированных альфа-частицами реакций для N1 от энepгии . Из рис. 11-14 видно, что поперечное сечение реакции зависит не только от ядоз-мишани и типа реакции, но также и от энергии бомбардирующей частицы. [c.416]

С) связывают с их склонностью вступать в (а, п) реакции. В результате реакции Be(a, n) впервые был получен нейтрон. Радиоактивный распад вымерших на Земле и в метеоритах тяжелых элементов привел к повышенному распространению изотопов свинца. Свинец и другие магические ядра благодаря заполненности энергетических уровней нуклонов в ядре более устойчивы к реакциям захвата нейтронов и потому более распространены. На Земле непрерывно происходят ядерные процессы, ведушие в конечном счете к изменению распространенности элементов и изменению их изотопного состава. Однако все эти процессы идут медленно и результаты анализа вещества земной коры показывают, что изотопный состав элементов на Земле практически постоянен. Например, у хлора, извлеченного из морской воды и выделенного из минералов (апатита и др.), атомная масса оказалась одинаковой. То же самое обнаружено для N1, Ре, 51, Н , Ы, 5Ь, Си и других элементов. [c.432]

Изотопы водорода имеют собственные названия Н — протий, fH — дейтерий (О), тритий (Т). Ядро протия состоит из 1 протона, ядро дейтерия — из 1 протона и 1 нейтрона, ядро трития—из 1 протона и 2 нейтронов. В состав воды наряду с протием (обычны.м водородом) входит и дейтерий (тяжелый водород), их соотношение 500 1. Тритий в природе не обнаружен, его получают с помощью ядерных реакций. [c.67]

При облучении бора "В медленными нейтронами ядра atoMOB выбрасывают а-частйцу. Написать уравнение ядерной реакции. [c.227]

Второй путь осуществления незатухающей цепной реакции состоит в замедлении нейтронов, выделякмцихся при делении. Реакция захвата замедленных нейтронов ядрами и маловероятна, и, таким образом, большая часть нейтронов расходуется на взаимодействие с ядрами и . [c.88]

Наибольшие сечения имеют реакции присоединения тепловых нейтронов — (я, у)-реакцми. Для большинства элементов они равны геометрическим сечениям облученных ядер. Для некоторых изотопов бора, самария, кадмия, гадолиния и других элементов сечение значительно выше. Например, для гадолиния оно составляет 22 ООО барн. Наименьшие сечения для таких реакций имеют ядра, обладающие магическим числом нейтронов или протонов, например Са (20 протонов, 20 нейтронов), (40 протонов, 50 нейтронов), La (57 протонов, 82 нейтрона) и (82 протона и 126 нейтронов). Этот [c.30]

Слема получения нового топливного кагериала с помощью нейтронов, образующихся при деленни ядра (реакция размножения). [c.80]

Деление атлмных ядер. В 1939 г. немецкие физики О. Ган и Ф. Штрассман обнаружили, что под действием нейтронов ядра урана способны распадаться на несколько более легких ядер - бария, лантана, церия и криптона. Это явление получило название искусственного деления ядер. Калориметрические измерения показали, что при таких процессах выделяется огромное количество энергии. Например, тепловой эффект ядерной реакции [c.390]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология