Явления на поверхности жидкость — газ

Быстрое растекание одной жидкости по поверхности другой наблюдается, когда жидкость с низким поверхностным натяжением наносят на поверхность жидкости с высоким поверхностным натяжением. В обратном случае на поверхности образуется не пленка, а линза. После взаимного насыщения жидкостей картина может измениться — пленка через некоторое время стягивается в линзу, хотя на поверхности жидкости все же сохраняется монослой. Описанное явление особенно характерно для обводненных топлив и масел. [c.190]

Однако на величину этого показателя, по-видимому, могут оказывать влияние некоторые физико-химические факторы, которые воздействуют на явления в непосредственной близости к поверхности жидкость—газ, т. е. в пограничном слое. Так, Дэвис и др. и И. А. Гильденблат и дp. обнаружили некоторое возрастание влияния Da на ki в присутствии растворимых в воде поверхностно-активных веществ. С другой стороны, по данным Ю. В. Аксельрода и др. , при нестабильности поверхностного слоя, вызванной, вероятно, градиентом поверхностного натяжения (эффект Марангони), например в случае абсорбции Oj растворами моноэтаноламина, k , может вообще не зависеть от Da- Эти явления требуют дальнейшего изучения, так как они представляют не только теоретический, но и практический интерес для анализа проблем абсорбции с химическим взаимодействием применительно к некоторым промышленно важным процессам (см. главу X). Доп. пер. [c.108]

При движении двухфазных систем проявляются те силы, которые были рассмотрены при анализе гидродинамических явлений, протекающих в однофазных потоках. Однако наличие двух фаз изменяет не только формы движения таких систем, но и их природу, так как решающее влияние оказывает взаимодействие между фазами. В этих случаях невозможно описать режимы обычными для однофазных потоков такими понятиями, как ламинарный , или турбулентный , поток. В отличие от однофазных потоков на границе раздела двухфазных потоков проявляются принципиально новые силы — силы межфазного поверхностного натяжения. Эти силы производят работу образования поверхности жидкости на границе ее раздела. Работа, затрачиваемая на образование 1 см поверхности, называется поверхностным натяжением и соответственно имеет размерность [c.135]

Чтобы разобраться в довольно сложном механизме рассматриваемого явления, представим себе сначала сферическую каплю жидкости, находящуюся в электрическом поле. Согласно законам классической электростатики, сила, действующая на поверхность жидкости, т. е. давление, определяется выражением [c.56]

Явление смачиваемости твердых тел также определяется поверхностным натяжением. Рассмотрим трехфазную границу газ-жидкость—твердое тело (рис. 14.1). Переместим эту границу в направлении увеличения поверхности жидкости на величину с 3. При этом потенциал Гиббса системы изменится на величину [c.266]

Из уравнения (Х.2) следует, что мерой свободной поверхностной энергии единицы поверхности является поверхностное натяжение (т, под которым следует понимать силу, действующую на единицу длины линии, ограничивающей поверхность жидкости. При обсуждении поверхностных явлений обычно говорят не о свободной поверхностной энергии, а о поверхностном натяжении, так как оно для поверхностей раздела жидкость—газ или жидкость—жидкость доступно непосредственному измерению. [c.353]

Адсорбция на границе жидкость — газ. Явления адсорбции в жидкости обусловливаются ее поверхностным натяжением. Поверхностное натяжение в жидкости — величина, характеризующая состояние поверхности жидкости, численно равная работе, которая затрачивается на преодоление сил притяжения между частицами [c.94]

При электрокинетических явлениях слой жидкости, непосредственно прилегающий к поверхности твердой фазы, остается неподвижным, тогда как остальная жидкость, находящаяся вблизи этой поверхности, подвижна и к ней приложим закон трения, применяемый к нормальным жидкостям. [c.198]

Это уравнение является основным в теории капиллярных явлений и носит название формулы Лапласа. Оно дает значение капиллярного давления, вызываемого искривленной поверхностью жидкости любой формы. [c.99]

Из курса физики известно, что смачиванием называется явление, проявляющееся в том, что жидкость как бы прилипает к твердому телу. Например, вода смачивает стекло, металлы и другие тела, ртуть смачивает олово, цинк и т. д. В то же время вода не смачивает тела, покрытые жиром, а ртуть не смачивает фарфор, стекло и ряд других тел. Если жидкость смачивает твердое тело, то молекулярное сцепление между твердым телом и жидкостью больше молекулярного сцепления в жидкости, и мениск (кривая поверхности жидкости от греческого слова лунообразный ) смачивающей жидкости вогнутый (вода в стеклянной трубке) в отличие от выпуклого мениска несмачивающей жидкости (например, ртути в стеклянной трубке). Ртуть не смачивает стекло, следовательно, молекулярное сцепление в ртути больше сцепления между молекулами стекла и ртути. Иначе говоря, явление смачивания, возникающее при контакте твердых тел с жидкостями, обусловлено силами молекулярного взаимодействия между ними. [c.174]

С Гс(х) 110°С, теплоотдача улучшается по мере возрастания температуры стенки (рис. 4.4). Повышение интенсивности теплоотдачи при увеличении температуры стенки выше 60°С происходит в результате ряда причин, из которых укажем, например, на благоприятное измене-ние физических параметров воды в пленке вблизи поверхности металла,и на явления дегазации жидкости и даже парообразования, имеющие кавитационный характер. По- [c.181]

Капиллярное действие. Явление подъема жидкости в капиллярной трубке является следствием поверхностного натяжения и термодинамической тенденции жидкости минимизировать площадь своей поверхности. [c.220]

Другим характерным свойством поверхности жидкости является миграция молекул растворенного вещества к поверхности жидкости или, наоборот, от нее. В мыльном растворе наблюдается большая концентрация мыла на поверхности, чем в толще раствора в соляном растворе происходит обратное явление. Как правило, сильно гидратируемые ионные частицы.мигрируют от по- [c.495]

Таким образом, капиллярная конденсация и капиллярное испарение могут происходить только в мезопорах, т. е. в интервале эквивалентных радиусов пор от 15—16 до 1000— 2000 А. Макро- и мезопоры могут быть заполнены путем вдавливания ртути. Однако обсуждение этого явления не входит в содержание статьи. Мы также ограничимся рассмотрением капиллярного испарения из мезопор, выражаемого десорбционной ветвью изотермы сорбции, так как характер кривизны поверхности жидкости в мезопорах на различных этапах испарения вплоть до нижней границы мезопор является более определенным. [c.102]

Несколько сложнее ситуация со световыми явлениями Глаз может отличить темное от светлого, обладает цветным восприятием Глазом можно зафиксировать чередование темных и светлых полос за щелью в непрозрачном экране, на который падает параллельный пучок монохроматического света Эта характерная картина, сравнимая с картиной прохождения волн на поверхности жидкости через щель в стенке, поставленной на пути распространения волн, может натолкнуть на аналогию и привести к заключению о том, что и свет представляет собой распространение колебаний чего-то Однако, чтобы это что-то конкретизировать, недостаточно уже только непосредственного чувственного восприятия, а нужно еще, чтобы проникнуть в суть вещей, дополнительное умственное построение, чтобы по косвенным признакам разного рода догадаться, что свет есть электромагнитная волна Это не так уж просто было сделать, о чем свидетельствует то, что длительное время в н ке бытовала теория колебаний эфира Мы не можем, если так можно сказать, ухватить руками световую волну , но наблюдать самые разнообразные проявления ее взаимодействия с веществом, с экранами и др вполне в состоянии То, что такие экспериментальные факты не только качественно, но и количе- [c.99]

Как видно из приведенных достаточно простых описаний этого сложного явления, параметры насоса (напор и КПД) начинают меняться при достаточно развившейся кавитации. Основным средством, предупреждающим появление кавитации, является создание такого давления во всасывающем трубопроводе, при котором кавитация отсутствует. Как правило, это давление определяется высотой всасывания жидкости при работе насоса. Для нахождения высоты всасывания обратимся к следующим рассуждениям. Пусть рх и С1—давление и скорость течения жидкости перед рабочим колесом насоса (рис. 3.65), Ра — атмосферное давление на свободной поверхности, 2 — превышение оси насоса над свободной поверхностью резервуара, из которого откачивается жидкость. Если потери напора во всасывающем трубопроводе до входа в рабочее колесо равны /г , то уравнение Бернулли, записанное для струйки жидкости, движущейся от свободной поверхности жидкости до входа в рабочее колесо, запишется в виде [c.135]

Это явление характерно для паров" веществ и обусловлено наличием у адсорбента мелких пор. В таких порах пары конденсируются при давлениях р, меньших, чем давление насыщенного пара, над плоской поверхностью жидкости при той же температуре — р,. Это становится возможным при условии смачивания жидкостью стенок капилляра и Образования вогнутых менисков (если образовавшаяся жидкость не смачивает поверхность, образуется выпуклый мениск, конденсация пара над которым происходит при давлении, большем давления пара над плоской поверхностью). [c.52]

В связи с этим необходимо обратить внимание на то, что кристаллизация всегда начинается от стенок сосуда и от поверхности жидкости к центру, а не наоборот. Нельзя считать причиной этого явления охлаждение внешних слоев жидкости, так как таким же образом происходит и кристаллизация вещества из пересыщенных растворов, не подвергаемых охлаждению. Кристаллизация всегда начинается на твердых поверхностях или на границе раздела фаз. Повидимому, и в этих случаях решающее значение имеют определенные твердые частички, плотно приставшие к стенкам или собирающиеся, обычно, на поверхности жидкости. Часто можно наблюдать, что после нагревания и исчезновения однажды уже образовавшихся кристаллов вторичная кристаллизация начинается в тех же точках, что и в первый раз. Это свидетельствует о наличии центров кристаллизации, не изменяющихся при полном растворении или расплавлении вещества. [c.59]

Плоские стекла применяются также при проецировании магнитных спектров постоянных магнитов и катушек с током, для записи колебания ножек камертона, при проецировании волн на поверхности жидкости. Плоское зеркальное стекло служит для важных опытов при изучении оптических явлений. Из приобретенных или изготовленных (гл. 18, 5) зеркал создают зеркальные шкалы для измерительных приборов и разнообразные приборы по отражению и преломлению света. Разрезая на части бутылки и другую толстостенную посуду ( 2), получают различные части для самодельных приборов (рис. 247). Наиболее же [c.313]

К показателям самовсасывания относятся следующие. Номинальная высота самовсасывания Н .и — расстояние по вертикали от свободной поверхности жидкости до верхней точки области возникновения кавитационных явлений, при которой насос обеспечивает самовсасывание жидкости определенного вида и последующую нормальную работу при температуре 20 °С и атмосферном давлении (0,1013 МПа). [c.16]

Астарита и др. указывают на возможные трудности и ошибки прн использовании реакции окисления сульфита для определения межфазной поверхности. По-видимому, в ходе реакции на поверхности жидкости может образовываться жесткий поверхностный слой. Это оказывает влияние на абсорбционный процесс, уменьшая эффективную поверхность. Такое явление может наблюдаться, например, при работе с ламинарными струями или в ячейках с мешалкой, погруженной в глубь жидкости. В работе Рейта подобный эффект был устранен путем использования устройства нижнего конца колонны с орошаемой стенкой, рекомендованного Робертсом и Данквертсом и описанного в разделе IV-1-3. [c.259]

Воспламенение аварийного фонтана разрядами статического электричества является следствием целого ряда причин, в основе которых лежат такие явления, как трибоэлектрический эффект (заряжение трением), возникающий прн взаимном трении движущихся частиц потока и неподвижных конструкций, изменение агрегатного состояния фонтанирующего вешеетва, распыление жидкой фазы в составе струи, деформация фонтанирующей струи при ударе о твердое препятствие и т. д. Факторами, увеличивающими вероятность воспламенения фонтана от разрядов статического электричества, являются увеличение скорости истечения (повышение дебита фонтана), появление в составе струи твердых или жидких компонентов, механическое воздействие на фонтанирующую струю, приводящее к изменению ее формы, удар струи о свободную поверхность жидкости (например, нефти или конденсата, разлитых у устья скважины). [c.35]

Фактический кавитационный запас можно увеличить, повышая избыточное давление над поверхностью жидкости в емкости Рве и изменяя высоту всасывания Ягвс. Увеличение давления над поверхностью всасываемой жидкости возможно только в закрытом резервуаре и практически редко применимо. Наиболее простым и быстро достигающим цели способом повышения давления непосредственно во всасывающем трубопроводе является подпор, который однако не всегда можно создать из-за необходимости заглубления насоса. Иногда достаточно некоторое небольшое уменьшение геометрической высоты всасывания //гвс, чтобы предотвратить кавитационные явления в насосе. Делаются попытки повысить давление в приемном трубопроводе перед входом в рабочее колесо. Для этого в поток подают струю жидкости из напорного трубопровода. Подобные опыты производились и дали положительные результаты, но задача еще далека от полного разрешения. [c.316]

При перемешивании лопастными мешалками весьма густых жидкостей основная масса жидкости вращается вместе с лопастями, при этом эффективность перемешивания очень незначительна. Для устранения этого отрицательного явления а корпусе аппарата устаиавли-вагот режущие приспособления — неподвижные перегородки (рис. 5-5, б). Такие перегородки устанавливаются также при использовании быстроходных перемешивающих устройств для предотвращения образования воронки на поверхности жидкости. Перегородки могут иметь различную конструкцию, но чаще представляют собой неподвижные прямоугольные пластины шириной 0,05—0,12 диаметра аппарата, закрепляемые у его стенок в вертикальном положении. [c.107]

Горение жидкостей характеризуется двумя взаимосвязанными явлениями испарением паров и сгоранием паровоздушной смеси над поверхностью жидкости. При этом испарение является определяющим фактором от него зависят режим (установившийся или неустанов1[вшийся, диффузионный или диффузионно-кинетический), а также полнота и скорость сгорания жидкости. В свою очередь скорость испарения зависит от физикохимических свойств продукта (температуры кипения, летучести [c.181]

Представление о том, что точка кипения воды ири нормальном атмосферном давлении есть фиксированная известная величина,— одна из незыблемых технических истин. Однако многие знают, что если очень чистая вода помещена в тщательно вымытый стеклянный сосуд, то ее можно довести до температуры, на 28° С превышающей нормальную точку кипения, и признаков кипения не появится. Такое состояние, однако, неустойчиво, и если кипение начнется, то оно протекает настолько бурно, что похоже на взрыв. Это явление перегрева жидкости выше точки кипения относили обычно к разряду лабораторных курьезов. Однако в последние годы было установлено, что взрывное кипение может происходить и в технологическом оборудовании, и в тех случаях, когда принимаются специальные меры. 1ля поддержания высокой чисто1ы жидкости и когда поверхности нагрева гладки. Поскольку эта проблема не получила еще достаточного освещения, а явление позволяет глубже понять механизм передачи тепла при кипении, го оно заслуживает более детального описания. [c.91]

Чтобы научиться рассчитывать поправки на влияние мениска при измерениях плотности ареометрическим методом, надо иметь представления о поверхностных явлениях в жидкости. Все молекулы, лежащие в поверхностном слое, вследствие поверхностного давления стремятся втянуться внутрь жидкости, т.е. молекулы поверхностного слоя жидкости обладают некоторым запасом свободной (потенциальной) энергии по сравнению с молекулами внутренних слоев жидкости. Поверхность жидкости будет находиться в равновесии, если потенциальная энергия будет иметь наименьшее значение (то есть поверхность жидкости стремится сжаться), и находится в состоянии некоторого натяжения, которое называется поверхностным натяжением. У ареометра, плавающего в жидкости, в соприкосновение с поверхностью жидкости входит стержень ареометра. Вследствие взаимодействия сил сцепления между частицами жидкости и стержнем ареометра вокруг стержня ареометра образуется вогнутый мениск. Силы поверхностного натяжения заставляют жидкость подниматься вдоль стержня ареометра. Мениск увеличивает массу apeo- [c.244]

В капилляре поверхность жидкости, вследствие явления смачивания, приобретает форму мениска. При смачивании капилляра мениск — вогнутый, при несмачивании — выпуклый (см. раздел Смачивание ). Если капилляр поместить вертикально таким образом, чтобы он пересекал границу раздела двух фаз, то вследствие возникновения капиллярного давления равновесие в системе нарушается и граница раздела фаз начнет перемещаться вверх или вниз в зависимости от условий избира-тёльного смачивания. Процесс перемещения границы внутри капилляра будет продолжаться до тех пор, пока изменение гидростатического давления не уравновесит капиллярное давление. Таким образом, в состоянии равновесия [c.99]

В качестве такого дополнительного соотношения может быть использовано какое-либо эмпирическое уравнение, основанное на результатах экспериментального изучения поверхностных явлений (или сами результаты таких измерений) уравнение Гиббса позволяет в таком случае перейти от зависимостей, полученных непосредственно на опыте, к другим зависимостям, которые получить экспериментально трудно. Так, для легкоподвижиых поверхностей жидкость — газ и жидкость — жидкость (см. гл. I) может быть достаточно просто и точно измерено поверхностное натяжение. [c.51]

Кругляков П. М., Ровин Ю. Г., Корецкий А. Ф. Ориентация молекул ПАВ в адсорбционных слоях на поверхности раздела двух жидкостей,— В сб, Поверхностные явления в жидкости. Изд-во ЛГУ,1975,с.221—226. [c.90]

КАПИЛЛЯРНАЯ КОНДЕНСАЦИЯ, сжижение пара в ка-пиллярах, щелях или порах в твердых телах. Происходит при условии смачивания жидкостью поверхности конденсации и вследствие пониженного давления насьпценного пара р над вогнутым мениском по сравнению с давлением насыщенного пара р, над плоской поверхностью жидкости при той же т-ре Т. Кол-во удерживаемой капиллярными силами жидкости зависит от радиуса кривизны г пов-сти раздела жидкость-пар согласно ур-нию Кельвина (см. Капи.ыярные явления) [c.308]

При вытягивании кристаллов методом Чохральского форма наружной поверхности жидкого столбика оказывает непосредственное влияние на геометрию растущего кристалла. Поэтому имеющиеся работы по исследованию поверхностных явлений касаются главным образом определения формы наружной поверхности столба расплава и нахохадения связи между высотой столба и диаметром вытягиваемого кристалла. Работа [29] является первой попыткой рассмотреть влияние механизма смачивания на форму кристалла. Автор считает, что при отсутствии потерь тепла с поверхности кристалла (идеальная экранировка) диаметр кристалла полностью опередляется механизмом смачивания. В работе приводится приближенное решение уравнения наружной поверхности жидкости столбика в случае вытягивания из расплава кристалла цилиндрической формы. [c.95]

Дробление струи жидкости на отдельные капли происходит при действии различных колебаний, аэродинамических ударов, кавитаций и других сложных явлений. Поверхность струи подвергается начальным возмущениям, обусловленным неровностями стенок соила,. дрожанием форсунки, турбулентными пульсациями, движением воздуха, окружающего струю, и т. п. Струя, начавшая пульсировать, при определенных условиях теряет устойчивость и распадается на капли. Условия, ири которых происходит расийд струй, рассмотрены в работах А. С. Лышевского, И. Ф, Дитя-кина, В. А. Бородина и др. Установлено, что повышение давления жидкости или скорости окружающего воздуха приводит к резкому сокращению длины струи нераспав-шейся жидкости, вышедшей из сопла. Распад струи жидкости наступает при колебаниях с длиной волны, превышающей длину окружности, невозмущенной струи. Однако получить расчетные уравнения для определения размеров капель на основании рассмотрения колебательных [c.36]

На поверхности жидкости может происходить явление, называемое растеканием или миграцией. Примером может служить растекание капли масла на воде с образованием тонкого слоя масла, отсвечивающего всеми цветами радуги. Явление растекания дает чрезвычайно простую возможность измерения размеров молекул. Если, например, разбавленный раствор стеариновой кислоты С17Н35СООН в бензоле растекается по поверхности воды, то после испарения бензола на ней образуется плотноупакованный мономолекулярный слой стеариновой кислоты. Молекулы стеариновой кислоты обладают полярным и неполярным концами и вследствие этого ориентируются упорядоченным образом на поверхности воды (рис. 29.1). Полярный конец каждой молекулы направлен в сторону поверхности воды, а неполярный конец ориентируется перпендикулярно ее поверхности. Растекание ограничено притяжением между молекулами стеариновой кислоты, и поэтому мономолекулярный слой после образования остается практически неизменным. Размеры образовавшегося при растекании мономолекулярного слоя легко установить, предварительно покрыв жидкость тонким слоем талька или пробковой пыли. Слой стеариновой кислоты отталкивает хорошо заметный слой пыли, и это позволяет определить границы мономолекулярного слоя. [c.495]

В отличие от выпуклой поверхности жидкости, легко реализуемой в аэрозолях в форме шарообразных частиц различных размеров, вогнутая поверхность жидкости не может быть получена без участия стенок твердого тела. Поэтому в общем случае адсорбционное поле, создаваемое стенками мезопор адсорбента, оказывает влияние как на толщину адсорбционного слоя, так и на кривизну равновесного вогнутого мениска жидкости. Теория этого явления была опубликована Дерягиным в 1940 г. и почти 30 лет спустя, в 1967 г., де Бур и Брук-гоф смогли приближенно учесть влияние адсорбционного поля стенок пор на химический потенциал сорбированного вещества при выводе усовершенствованного уравнения Кельвина [5 — 8]. Автор [9, 10] делает попытку приближенного развития метода Дерягина, Брукгофа и де Бура путем дополнительного учета зависимости поверхностного натяжения от среднего, радиуса кривизны мениска жидкости. Рассмотрение капиллярного испарения ведется для эквивалентной модели адсорбента (эквивалентного модельного адсорбента) с цилиндрическими порами. [c.103]

Поле дальнодействующих поверхностных сил йзменяет состав и свойства жидкостей вблизи поверхностей раздела. Ясно, что эти изменения должны в той или иной мере влиять на протекающие здесь процессы массопереноса. К числу наиболее известных процессов переноса, обусловленных зарядом поверхностей,- относятся электрокинетические явления. Они не включены в эту главу в связи с тем, что составили содержание трех недавно вышедших монографий [1 —3]. Начнем дальнейшее изложение с менее известных явлений — капиллярного осмоса и диффузиофореза, впервые рассмотренных Дерягиным с сотр. [4]. Затем будут обсуждены явления фильтрации жидкостей в тонких порах и течение смачивающих пленок. В заключение этой главы обсуждается природа термоосмотического и термокристаллизационного течения жидкостей. [c.289]

Уравнение (3.2.9) справедливо и в отношении молекул ПАВ, но тогда величина Ш имеет смысл преимущественного сродства ПАВ к одному из растворителей. Формально оно применимо и к границе между жидкостью и газом, хотя говорить о равновесной коьщентра-ции частиц в газовой фазе не принято. Фактически лиофобные частицы (или молекулы нелетучего вещества) при этом скапливаются на поверхности жидкости, плавают по ней. Технологическая практика широко использует регулирование смачиваемости частиц с помощью явления адсорбции ПАВ, в том числе при флотационном обогащении ископаемых, в производстве красок, феррожидкостей и т. д. [c.563]

Градация растворов полимеров по их концентрациям особо выделяет случай полуразбавленных растворов. Это растворы, в которых объемная гидродинамическая доля полимера (т. е. доля объема раствора, занятая разбухшими клубками) приближается к единице. Название полуразбавленный раствор подчеркивает, что концентрация собственно полимерного вещества в таком растворе может быть малой (порядка 1 масс. %), а концентрация клубков близка к 100 об. %. Раствор в таком состоянии не является структурированным в обычном смысле этого понятия, в том числе не обнаруживает свойств неньютоновских жидкостей. Специфика полуразбавленных неструктурированных растворов полимеров проявляется в виде эффекта Вайссенберга. Сущность эффекта обычно излагается как появление свободной поверхности жидкости необычной формы во вращающемся стакане, если в жидкость погрузить симметричный предмет на покоящейся оси, например стержень. При вращении стакана жидкость натекает на стержень, поднимается по нему и тем выше, чем больше скорость вращения. Аналогичное явление наблюдается и при вращении стержня в покоящемся стакане с жидкостью. Опыты с предметами различной формы (трубки, диски и пр.) в общих чертах дают один и тот же результат жидкость ведет себя так, как будто она притягивается к оси вращения стакана, и тем сильнее, чем больше скорость вращения. Если удалить из жидкости погруженный в нее предмет, то ее поверхность примет обычную форму воронки, обусловленную действием центробежных сил. Таким образом, суть эффекта Вайссенберга заключается в появлении сил, действующих перпендикулярно направлению течения в сторону оси вращения, т. е. радиальных сил. [c.745]

Б. Я- Пинесу удалось дать этому механизму атомистическое объяснение, исходя из чисто диффузионной трактовки этого явления, сущность которого сводится к тому, что процесс переноса вещества при твердофазовом спекании осуществляется за счет его перераспределения путем направленной объемной и поверхностной самодиффузии. Он обратил внимание на то, что известная формула Томсона, устанавливающая зависимость между давлением пара над изогнутой поверхностью жидкости рг с определенным радиусом [c.335]

Двустороннее заполнение тупикового капилляра. Благодаря тепловому движению некоторая часть молекул на поверхности жидкости имеет достаточно большие скорости, чтобы преодолеть силы когезии (п. 3.2), удерживающие молекулы в жидкости, и покидает жидкость. Это явление называют испарением. В результате столкновений молекулы пара могут снова оказаться вблизи поверхности жидкости и проникнуть вглубь. Таким образом, молекулы все время вылетают из жидкости и вновь возвращаются в нее. Если вылетает больше молекул, чем возвращается обратно, жидкость испаряется. Если, наоборот, вьшетает меньшее число молекул, чем возвращается, происходит конденсация пара. В том случае, когда жидкость покидает столько же молекул, сколько возвращается, устанавливается равновесие между паром и жидкостью. Пар в этом случае называют насыщенным. [c.602]