Механизм ионизации под действием поля

Таким образом, механизм дуги можно представить себе следующим. Из катода в результате высокой степени его разогрева (термоэлектронная эмиссия) или наличия около его поверхности больших напряженностей электрического поля (10 —10 в см — автоэлектронная эмиссия) вырывается поток электронов. Первый случай имеет место для материалов катода с высокой температурой плавления и испарения металла (уголь, графит, вольфрам, молибден), благодаря чему температура на их поверхности может достигать в катодных пятнах значений 2 500—3 000° С и выше, когда начинается заметная термоэлектронная эмиссия. Второй случай соответствует материалам с низкой температурой кипения и испарения (ртуть, титан, медь). В области катодного падения поток электронов разгоняется настолько, что за ее пределами происходит интенсивная ионизация частиц газа в дуговом промежутке, причем здесь, по-видимому, весьма существенна роль ступенчатой ионизации. Образовавшиеся положительные ионы под действием поля направляются к катоду и разогревают его вторичные и первичные электроны направляются через столб дуги в направлении анода. На их пути происходят новые соударения (главным образом термическая ионизация) и образование новых заряженных частиц, что компенсирует их исчезновение в более холодных частях столба путем рекомбинации и диффузии. При попадании на анод отрицательные частицы нейтрализуются, выбивая из него некоторое количество положительных ионов, устремляющихся через столб дуги к катоду. Плазма столба в целом нейтральна, т. е. концентрация положительных и отрицательных частиц одинакова, но из-за того, что подвижность электронов по [c.29]

Когда частицы, взвешенные в газе, подвергаются ионизации в электростатическом поле, они становятся заряженными и движутся под действием поля. Механизм электрического осаждения может быть сведен к следующему [c.315]

Каков бы ни был в действительности механизм ионизации, получаются как электроны, так и положительные ионы, причем последние имеют в любом данном поле более низкие скорости переноса вследствие большей их массы. По окончании процесса ионизации происходит рекомбинация ионов, определяемая напряжением на электродах и концентрациями ионов. При низких напряжениях ионный ток пропорционален приложенному напряжению и, следовательно, зазор между электродами действует как постоянное сопротивление, тогда как при высоких напряжениях к электродам устремляется максимальное количество ионов, определяемое равновесием между скоростями ионизации, рекомбинации и разряда ионов на электродах. Это состояние представляет [c.239]

Ионизация и диссоциация молекул при масс-спектрометрии могут происходить под действием электронного удара, фотонов [1], при перезарядке [2], в сильном электрическом поле [3], на горячих поверхностях [4], при столкновениях с возбужденными атомами [5], ионно-молекулярных реакциях [6], столкновениях с быстрыми атомами и ионами [7]. Фотоионизация и ионизация метастабиль-ными атомами инертных газов имеют много общего с ионизацией и возбуждением при электронном ударе [8]. Механизм ионизации и возбуждения при перезарядке, ионно-молекулярных реакциях и особенно в сильном электрическом поле существенно иной. [c.5]

Анализ многочисленных публикаций, посвященных магнитному полю, а также результаты собственных экспериментальных исследований позволили нам сделать попытку объяснить механизм его действия. В атомно-эмиссионной спектроскопии применяют неоднородное, однородное и вращающее магнитные поля (рис. 2.22). Наложение на дуговой разряд постоянного тока неоднородного магнитного поля приводит к усилению спектральных линий микроэлементов, что зависит от напряженности магнитного поля. При этом наибольшее усиление атомных линий наблюдается для тех элементов, потенциал ионизации которых меньше (см. табл. 2.11). Одновременно отмечается, что расширение облака плазмы становится более симметричным [297]. [c.97]

Для перевода захваченных локальными уровнями электронов обратно в зону проводимости надо затратить значительно меньшую работу, чем та, которая необходима для перевода в эту зону электронов из валентной зоны. Следовательно возможен переброс электронов обратно в зону проводимости за счет тепловой энергии или под действием электрического поля. Исходя из приведенной качественной квантово-электронной теории, рассмотрим один из возможных механизмов процесса, ионизации и перемещения щелочных ионов через стекло. Электрон адсорбированного щелочного атома захватывается ловушкой вблизи зоны проводимости, а образовавшийся положительный ион под действием поля перемещается через запрещенную зону для электронов и попадает в отрицательную ионную вакансию. Эстафетный перенос, положительных ионов в объеме стекла к поверхности, обращенной в вакуум, [c.94]

Механизм ионизации под действием поля [c.117]

Принцип действия фотоионизационного детектора заключается в том, что в потоке инертного газа, например, аргона, возбуждается коронный газовый разряд постоянного тока. В разряде образуются метастабильные атомы аргона. При высвечивании эти атомы создают поток фотонов, на пути которого располагают коллекторные электроды. В область коллекторных электродов поступает газ-носитель с компонентами разделенной в колонне смеси. Фотоны либо непосредственно ионизируют молекулы компонентов смеси, либо ионизация происходит за счет передачи энергии фотонов через вновь образующиеся метастабильные атомы аргона. Образовавшиеся ионы создают в поле поляризующих (коллекторных) пластин ток, который регистрируется усилителем. Сведений о механизме ионизации, а также о влиянии различных факторов на чувствительность такого типа детектора очень немного. [c.48]

В высокочастотной искре (рис. 2, а) переменное напряжение в 25 — 100 кв генерируется в виде импульсов продолжительностью в несколько микросекунд. Число импульсов в секунду обычно меняется от 1 до 10. Механизм образования ионов в искре очень сложный и еще недостаточно изучен. Вероятно, процесс начинается с появления электронов под действием поля, затем начинается испарение нейтральных частиц вещества под влиянием бомбардирующих электронов с последующей ионизацией соударение.м. Несмотря на то что эффективная температура искры монгет быть очень высокой ( 10 ° К), средняя температура разряда обычно ниже 500° К, [c.325]

Исследован механизм ионизации органич. молекул, обеспечивающий высокую чувствительность Аг-детектора. Показано, что при низкой конц-ии анализируемого в-ва в про- бе этот механизм объясняется действием метастабильных атомов Аг на молекулы с ионизационным потенциалом 11,6 se. Вне этой конц-ции чувствительность детектора определяется столкновением вторичных электронов с молекулами анализируемого продукта и зависит как ог ионизационного потенциала этих молекул, так и от напряжения поля, которое определяет энергию электронов. Пересмотрены условия работы такой ионизационной системы и показана возможность расширения области ее применения. [c.173]

Образующаяся сажегазовая смесь при проходе через трубопровод-активатор дополнительно выдерживается при высокой температуре в течение некоторого времени, достаточного для разложения углеводородов, которые не успели разложиться в печи. Общее время пребывания сажегазовой смеси при высокой температуре составляет 2—4 сек. В испарительном холодильнике сажегазовая смесь охлаждается за счет испарения воды, подаваемой форсунками внутрь холодильника, до 250—350 °С и затем поступает в электрофильтр. В электрофильтре под действием электрического поля высокого напряжения (60—70 кв) происходит ионизация частиц сажи, вследствие чего заряженные частицы сажи при движении сажегазовой смеси через электрофильтр начинают перемещаться по направлению к электродам электрофильтра и оседают на них. Осадительные электроды, состоящие из набора отдельных стальных прутков, присоединяются к положительному полюсу источника постоянного тока. Периодически электроды с помощью специального механизма встряхивают, при этом сажа падает в бункер электрофильтра, из которого удаляется шнеком. Далее сажа подается в сепаратор для отвеивания. Отвеянная сажа поступает в гранулятор, представляющий собой вращающийся барабан. Гранулированная сажа просеивается для отбора гранул, нужной величины — 0,5—1,5. им, остальная сажа подается на грануляцию. [c.153]

Но реверсирование тока должно влиять также и на наводороживание металла основы и металла покрытия. Механизм влияния реверсирования на наводороживание металла основы может заключаться в действии перемены направления тока непосредственно на акт выделения водорода на катоде (ионизация адатомов водорода в анодный период), или в действии электромагнитного поля на диффузию водорода в приповерхностных слоях металла, либо, наконец, (в случае электроосаждения металлов) в изменении водородопроницаемости формирующегося осадка металла. Влияние этих факторов в отдельности трудно оценить. Кроме того, уменьшение внутренних напряжений в металле покрытия приводит к меньшему понижению усталостных характеристик образцов с гальванопокрытиями, нанесенными в режиме реверсирования тока. Поэтому если оценивать влияние реверсирования тока на величину наводороживания стали по результатам усталостных испытаний покрытых, образцов, то результаты будут сложной функцией указанных переменных. [c.370]

ВЧИ-разряд Я-типа образуется в высокочастотном магнитном поле. Механизм возникновения разряда следующий. Траектория движения электрона в магнитном поле начинает закручиваться по ларморовским окружностям. Двигаясь по криволинейной траектории под действием переменного магнитного поля, он ускоряется до тех пор, пока его энергия станет достаточной для ионизации газа. Возникает устойчивое плазменное образование. [c.100]

В большинстве этих исследований предлагаемые механизмы тех или иных процессов основаны на исследованиях зависимости выхода продуктов или расходования исходного вещества от внешних параметров плазмы — силы тока, вкладываемой мощности, расхода и состава сырья, а также на качественных наблюдениях. К таким наблюдениям относятся внешний вид разряда, изменение окраски и светимости, использование малых добавок, избирательно влияющих на концентрации тех или иных компонентов. При использовании последнего метода, очень эффективного в обычных химических системах, не учитывается влияние добавок на параметры разряда, а также влияние разряда на добавку (ее разложение, возбуждение, ионизацию и т. д.), что может коренным образом изменить предполагаемое действие добавки. Количественные измерения внутренних параметров плазмы, влияющих на скорости и кинетику процессов в ней,— распределение электрических полей в плазме, концентрации и ФР электронов по энергиям, температуры тяжелых частиц, ФР частиц по уровням внутреннего возбуждения, [c.269]

Механизм ионизации под действием электронов и а-частиц одинаков, однако в случае электронов существенное значение имеют также другие эффегаы. Взаимодействие электронов с веществом обычно делится на два типа а) неупругое рассеяние ионизация и образование рентгеновских лучей) и б) упругое рассеяние (отклонение полями электрона и ядра без потери энергии). Ионизация является наиболее важным видо а взаимодействия с веществом не только для а-излучения, но и для электронов. В пределах [c.23]

Механизм химического действия ультразвука. Наибольшее распространение получила кавитационно-электрохимическая теория, согласно которой при образовании кавитационной полости на ее границах возникают ионы жидкости различных знаков. В полости возникает электрическое поле, напряженность которого из-за размеров полости может достигать нескольких сот в/см. Такие поля приводят к разрядам внутри полости, что, в свою очередь, вызывает ионизацию продифундировавших в полость газов или молекул растворенных примесей, ионы которых могут явиться причиной возникающих под действием ультразвука химических реакций. [c.130]

Поглощение энергии в элементарных объемах может приводить либо к образованию экситонов (см. гл. 3), либо к возникновению пар электрон — положительная дырка [59]. Экситоны представляют собой возбужденные состояния кристалла, в которых электрон связан полем положительной дырки. Поэтому экситоны должны быть подвижны и способны 1) исчезать, передавая свою энергию колебаниям решетки, 2) взаимодействовать с фононами, диссоциируя на свободный электрон и положительную дырку, и 3) взаимодействовать с атомами, ионами или молекулами на поверхностях раздела элементарных объемов, вызывая тохимические превращения. Во втором случае трудно, если вообще возможно, экспериментально установить различие между механизмами возбуждения и ионизации для первичного акта поглощения света. При взаимо-действии экситонов с атомами, ионами или молекулами фотохимические превращения могут происходить либо в результате процессов возбуждения, сопровождаемых перегруппировками, либо в результате ионизационных процессов. В последнем случае, вероятно, освобождаются только одни электроны, а компенсирующий положительный заряд остается на поверхности в виде заряда иона. При исследовании фотопроводимости должно быть при этом обнаружено отсутствие компонента фототока, обусловленного движением положительных дырок [60]. Если бы пары электронов и положительных дырок освобождались непосредственно при первичном акте поглощения света, то при низких температурах можно было бы обнаружить компонент фототока, обусловленный движением дырок, даже если бы их пробеги были гораздо меньше пробегов электронов. Экспериментальных подтверждений существования такого [c.421]

Другой механизм разделения, связанный с различием азимутальных скоростей ионов и нейтральных атомов, может быть вызван наличием в разделяемой изотопной смеси третьего трудноионизуемого компонента. Действительно, ускоряемые под действием электромагнитных сил заряженные частицы увлекают во вращение нейтральный газ, который тормозится за счёт вязких сил. При этом вследствие того, что процесс передачи импульса в азимутальном направлении зависит от масс сталкивающихся частиц, изотопные составляющие приобретают различающиеся скорости вращения. Это вызывает с одной стороны радиальную взаимную диффузию в изотопных составляющих нейтрального газа в центробежном поле, а с другой стороны, радиальную диффузию изотопных составляющих в магнитном поле, что также приводит к разделению. Впервые на возможность существования подобного эффекта применительно к случаю полностью ионизованной изотопной смеси было указано в [43]. В работе [44] рассматривалось влияние компонента с высоким потенциалом ионизации с учётом конечной степени ионизации разделяемой изотопной смеси. Отметим, что, как поляризационный механизм, так и процессы, связанные с различием сил диффузионного трения в азимутальном направлении, пока не нашли подтверждения в экспериментах. [c.336]

Анион органического вещества, имеющий небольшие размеры, действительно ускоряет указанные реакции в этом случае он не ингибитор, а стимулятор коррозии. Анионоактивные вещества с длинной гидрофобной цепью могут быть, наоборот, ингибиторами коррозии, потому что, во-первых, они в растворе кислоты уподобляются веществам неионогенного типа, механизм действия которых уже рассмотрен во-вторых, вещества с более длинной гидрофобной цепью создают в приэлектродном слое более слабое электрическое поле, поэтому влияние их на изменение потенциала в реакционной зоне ослабевает. Как видно из рис. 3, б (кривая 3) в случае адсорбции анионов с более длинной гидрофобной ценью скачок потенциала в реакционной зоне уменьшается (г зР << г 5Р). Следовательно, в соответствии, с теорией замедленного разряда, уменьшаются скорости электрохимических реакций коррозионного процесса. Поэтому эффективность действия таких ингибиторов увеличивается. В то же время, как показали исследования [7, 8], в отличие от анионов органичен ских веществ ионы галогенов, хотя и имеют небольшие размеры, все-таки являются не стимуляторами, а ингибиторами коррозии стали в серной, хлорной и соляной кислотах. Объяснение наблюдаемому явлению дано в работе [8]. Авторы предположили, что при специфической адсорбции анионов на поверхности стали образуется хемисорбированное соединение атомов железа с этими ионами. Диполи этих соединений располагаются своим отрицательным концом в сторону раствора. В соответствии с рассмотренной схемой адсорбции ионов галогенов я з1-потенциал сдвигается в положительную сторону. Вследствие этого катодная реакция восстановления Н3О+ и анодная реакция ионизации металла замедляются, вызывая общее замедление растворения стали. В результате специфической адсорбции ионов галогенов уменьшается положительный заряд металлической обкладки двойного слоя. Поэтому облегчается адсорбция катионов органических веществ и увеличивается ингибирующее действие этих катионов в присутствии ионов галогенов. Механизм действия анионов органических и неорганических веществ различен. Поэтому понятно, почему в присутствии анионов органических веществ эффективность действия катионов органических веществ выражена меньше [3, 7]. Эффективность неионогенных веществ в присутствии анионов неорганических веществ также увеличивается. [c.135]

При механизме 5 -2 подразумевается, что алкилгалогенид подходит к отрицательно заряженному электроду таким образом, что атом углерода диполя углерод — галоген располагается ближе к электроду. В этом случае пара электронов подходит к молекуле галогепида со стороны, противоположной замещающемуся галогенид-иону. При таком рассмотрении механизм сильно пе отличается от механизма 8 2. В растворе 51-ионизация алкил-галогенида происходит недостаточно быстро но сравнению с электрохимической реакцией, поэтому сольволитически генерируемый карбониевый ион не может являться промежуточной частицей. Ионизации скорее способствует электрическое поле на границе раздела фаз, нри этом диполь углерод — галоген ориентируется так, что галоген будет более удаленным от электрода. Электрическое гюле затем отталкивает галогенид-ион, т. е. способствует сольволизу. Таким образом, единствеш1ым различием между этими двумя механизмами является то, что в одном случае замещение происходит под действием пары электронов, а в другом — под действием электрического поля. Однако ясно, что когда генерируется карбониевый ион, он оттягивает электроны от электрода, и эти два механизма становятся в принципе эквивалентными. [c.163]

В аффинном механизме радносенсибилизации, предложенном Адамсом н Куком 1111 постулировано, тго сенсибилизаторы, обладающие высоким сродством к электрону, связанные с жизнеспособной молек у л ои-мишенью или находящиеся вблизи нее, действуют как ловушки электронов, освобождающихся при ионизации молекулы-мишени. Было высказано п ред пол ожен не, что реакции такого типа конкурирующие с процессами рекомбинации электрон-катионных пар, приводят к защите молекулы-мишени от необратимого повреждения [c.323]