Виды нестационарных явлений

Постоянная интегрирования пь (1.7) должна быть целочисленной 0 1 2,. .. Это можно установить, рассмотрев переход к массивному сверхпроводящему кольцу, чго соответствует резкому увеличению критического тока контакта. Задача о нахождении стационарных состояний такого кольца аналогична задаче квантования электронных орбит в атоме водорода. В результате магнитный поток внутри кольца может принимать только дискретные значения, кратные кванту магнитного потока =h 2e = = 2,07 10" Вб. Эта величина употреблена нами в формулировке нестационарного эффекта Джозефсона (1.2) и формуле (1.7). Из последней видно, чго имеется ряд состояний с нулевой разностью фаз на контакте, а значит, без тока через него. Эти состояния различаются числом квантов потока через кольце. В пределах же одного периода по связь между фазой и магнитным потоком однозначна. Явление это получило название макроскопической квантовой интерференции, хотя здесь и трудно провести наглядную параллель, например с более привычной интерференцией волн на поверхности воды. Название это связано с тем, что первые эксперименты с парой джозефсоновских контактов в сверхпроводящем кольце математически хорошо описывались в терминах интерференции волн от двух когерентных источников [9]. Оно и породило термин сквид для измеряющего магнитное поле прибора в виде сверхпроводящего кольца с одним или двумя джозефсоновскими переходами. [c.11]

ВИДЫ НЕСТАЦИОНАРНЫХ ЯВЛЕНИЙ [c.144]

Кроме нестационарных течений, рассмотренных в предыдущих разделах, в дальнейших главах будут описаны некоторые другие важные классы переходных процессов. В гл. 9 рассматриваются нестационарные явления, возникающие при плавлении льда. Представлены результаты экспериментальных исследований и численных расчетов характеристик течений около вертикальных и горизонтальных поверхностей. Хотя все процессы замерзания и плавления льда являются нестационарными, многие из них можно считать квазиустановившимися, если выбрать соответствующий масштаб времени. В гл. 10 обсуждаются нестационарные процессы при смешанной конвекции около плоской вертикальной поверхности, рассеивающей тепло. Рассматриваются несколько видов течения, соответствующих различным тепловым потокам, полям скорости, начальным условиям и жидкостям. В гл. И описывается нестационарный переход к турбулентному режиму течения и исследуется развитие во времени нескольких механизмов перехода. Кроме того, представлен обзор методов расчета линейной устойчивости неустановившихся течений. Проведено сравнение различных подходов и рассмотрен вопрос о том, какие из них наиболее эффективны для нескольких конкретных течений. [c.468]

При исследовании разрядов на переменном токе не слишком большой частоты применяются также шлейфовые (электромагнитные) осциллографы. Осциллограф необходим при изучении процессов установления и затухания, с которых начинается и которыми закапчивается любой стационарный разряд. Во-вторых, ряд опытов показал, что и в случае разряда, стационарного по внешнему виду, иногда имеют место нестационарные явления. Как пример, можно привести явление бегущих слоёв в положительном столбе тлеющего разряда. Иногда много новых данных об элементарных процессах в разряде даёт применение катодного осциллографа при быстром изменении параметров разряда, достигаемом путём наложения добавочного переменного напряжения на разрядный промежуток со стационарным разрядом. Совершенно необходим катодный осциллограф при изучении импульсных разрядов. Осциллограф находит и другие приложения при исследовании разряда. [c.67]

Все это свидетельствует о том, что имеются большие возможности по совершенствованию аэродинамики основного элемента центробежной ступени — рабочего колеса. Однако, имея в виду высокий достигнутый уровень к. п. д., успешное совершенствование колес возможно лишь на основе современных теоретических методов с применением счетно-решающей техники (электронно-вычислительных цифровых машин и машин-аналогов) и современной аппаратуры для экспериментального исследования с обязательным изучением потока как в абсолютном, так и в относительном движении и с анализом нестационарных явлений. В этом направлении в проблемной лаборатории компрессорных машин ЛПИ им. М. И. Калинина с 1955 г. по настоящее время ведутся теоретические и экспериментальные исследования. В результате накоплен большой фактический материал и произведены некоторые обобщения. [c.154]

Ответ можно получить из рассмотрения табл. 5. Имеются препятствия трех видов химической, математической и физической природы. Что касается первого, то пока можно вполне обойтись суммарными кинетическими выражениями, а химики в конце концов когда-то пол учат необходимые данные.. Математическое препятствие преодолевается быстро. Мы уже можем рассчитывать стационарные двумерные явления и продвигаемся к расчету нестационарных явлений. В большинстве практических случаев пламя является трехмерным, и. для расчета его нам нужны более крупные ЭВМ, чем имеющиеся в настоящее время. Такие ЭВМ скоро будут созданы, так что необходимо готовиться к их исполь- [c.27]

В 1969 г. был введен в эксплуатацию конденсатопровод Вуктыл-У хта диаметром 529 мм и протяженностью в однониточном исчислении 360,8 км. Принятая проектом технология перекачки продукта (упругость паров при температуре продукта в трубопроводе - 3,5 МПа, количество перекачиваемого на расстояние 186 км нестабильного конденсата - 4,5 млн. т в год) также предусматривала однофазный транспорт. Однако, в силу различных причин, проектная производительность этого конденсатопровода достигнута не была. В результате периодических снижений давления в трубопроводе в верхних диктующих точках трассы скапливаются газовые шапки . В результате этого конденсатопровод периодически работает в режиме двухфазного транспорта с характерными нестационарными явлениями в виде низкочастотных пульсаций давления и расхода. [c.16]

Устойчивость и контроль. Системы с многофазными потоками подвержены многим видам неустойчивости, которые вызывают флуктуации скоростей потоков, давлений и т. д. Расчет устойчивости системы имеет определяющее значение. Сильно связаны с вопросами устойчивости проблемы нестационарного поведения многофазных систем. Переходные процессы важны во время запуска и остановки, особенно в аварийных условиях. Могут быть важными также явления сброса, давления и гидравлического удара. При конструировании систем контроля важно знать временные характеристики многофазных систем. [c.177]

Трещина может приводить к такому же изменению частот, что и дефекты в виде пор и включений, поэтому для ее идентификации можно использовать методику, основанную на экспериментально установленном факте, что резонансные частоты образцов керамических и других хрупких материалов при воздействии на них нестационарного теплового потока изменяются на вели -чину, на несколько порядков большую по сравнению с обычно наблюдаемой. В дальнейшем было установлено, что подобное явление характерно для образцов, имеющих трещины. [c.255]

Прежде чем перейти к обсуждению результатов по измерению полуширины линий, следует отметить, что описаны два других способа изменения с, основанные на решении уравнения (44) для нестационарного состояния 1) импульсная техника ИЦР, использующая вид затухающего гетеродинного интерференционного взаимодействия между ионами и генератором частоты [63], и 2) измерение величины затухания эмиссии предварительно ускоренных ионов [66]. Оба эти метода требуют измерения очень быстрых явлений как функции времени, и решение проблемы интенсивности в [c.373]

Нас будет интересовать процесс зарождения центров в объеме переохлажденного расплава и возможность расчета нестационарной скорости роста кристалла при кристаллизации механизмом образования двумерных зародышей. В случае стационарного процесса формулы, описывающие интересующие нас явления, имеют относительно простой вид. Скорость зарождения центров кристаллизации в расплаве дается формулой (I 3.39). В случае кристаллизации формированием двумерных зародышей величина В в этой формуле связана с работой образования двумерных зародышей. Если считать, что 1er — скорость образования на атомно-гладкой грани растущего кристалла двумерного центра критических размеров, то скорость его роста в направлении, перпендикулярном к поверхности перемещающейся грани, определяется соотношением [c.174]

Как мы видели в разделе IV. 2, движение газа (жидкости) в неподвижном зернистом слое несколько отличается от схемы идеального вытеснения и необходимо учитывать продольную диффузию и дисперсию. Аналогичные явления должны наблюдаться и в псевдоожиженном слое. Имеются и некоторые существенные отличия. С одной стороны, в псевдоожиженном слое частицы несколько раздвигаются и должны исчезнуть тупиковые и застойные газовые области, ответственные за различие стационарной и нестационарной диффузии в неподвижном слое. С другой стороны, движущиеся частицы в какой-то степени переносят с собой непосредственно окружающую их газовую оболочку (пограничный слой), что является дополнительной причиной обратного перемещивания газа против потока. Впрочем, как показывает опыт [182], этот дополнительный механизм может оказаться существенным практически лишь для зерен, сорбирующих диффундирующую примесь в одних зонах реактора и десорбирующих ее обратно в других участках. Наконец, в псевдоожиженном слое следует еще учитывать перенос определенных порций газа в виде пузырей и массообмен примесью между пузырями и окружающей их псевдожидкостью. [c.316]

Исчерпывающему описанию кинетических закономерностей данного процесса препятствуют 1) нестационарность скорости растворения, пропорциональной поверхности твердого тела, уменьшающейся в процессе растворения, для полидис-персных систем эта зависимость чрезвычайно сложна и в общем виде не может быть установлена, так как этому мешает не только разнообразие форм частиц, но и различие скоростей растворения для разных граней 2) явления конвективной диффузии значение диффузионного потока к взвешенным частицам не может быть определено даже для стационарного процесса, а нестационарность процесса растворения делает эту задачу неразрешимой [3],. [c.47]

Нестационарность абсолютного движения среды в области колеса подчинена определенной закономерности, так как относительное движение установившееся. Это позволяет найти значение локальной производной по времени от суммарного момента количества движения по области колеса. Это же свойство потока позволяет найти значение главного вектора момента кориолисовых сил по области колеса. Поставленная задача может быть решена в общем виде при любой системе отсчета. Вопрос лишь в том, в какой системе отсчета ход решения задачи проще и нагляднее. Остановимся на рассмотрении явления движения среды в области колеса в абсолютных координатах. [c.37]

Температура окружающей среды при пожаре в помещении зависит от вида горючего материала, его количества, состояния, условий тепло- и газообмена, размеров помещения, продолжительности горения и других факторов. Из-за сложности происходящих во время пожара явлений указанные факторы очень трудно поддаются учету при определении нестационарного температурного поля в случае пожара в помещении. Однако в приближенных расчетах допустимое повышение температуры (Д/) окружающей среды [c.18]

Подходящей основой для моделирования таких процессов и создания расчетных моделей для описания температурных явлений в технических устройствах является представление последних в виде нестационарных реакторов идеального смешения [25]. Главное допущение заключается в предположении изотропности параметров рабочего тела. Это гомогенное по сути допущение зачастую распространяется на устройства с многофазным гетерогенным рабочим телом, характеризующимся отсутствием макродисперсности, что позволяет свести распределенные математические модели к точечным [26]. [c.128]

Влияние нестационарного режима. При построении индикаторных графиков имея в виду зависимость безразмерного понижения 5 от времени) следует вводить коррективы на нестационарный режим, беря отсчеты понижений на определенные моменты времени, соответствующие одинаковым явлениям нестационарного режима. Покажем обоснование такого приема применительно к условиям квазистационарного режима, когда при постоянном дебите откачки [c.217]

Рассмотрим случай теплопроводности при нестационарном режиме. На рис. 3-35 в качестве примера показана стена, состоящая из двух слоев, выполненных из различного материала. Одна сторона стены теплоизолирована. В начальный момент времени температура в стене распределена равномерно. Затем стена мгновенно подвергается воздействию среды с другой температурой, не изменяющейся далее во времени. Требуется воспроизвести это тепловое явление в виде моделирую- [c.121]

В основном нас интересуют нестационарные явления, а соотношения (6.81) и (9.308), строго говоря, имеют смысл только, когда А = 1, т. е. для равновесных условий. Таким образом, еслп к Ф 1, то поток претерпевает быстрые изменения во времени, так что реактор либо подкритичен, либо надкритичен. Тем не менее введем формально коэффициент размножения k t), зависящий от времени и отражающий влияние изменения концентраций различных отравляющих элементов и горючего на реактивность в течение рабочего цикла системы. В действительности в течение всего этого периода А = 1, но это достигается лишь благодаря непрерывному действию системы управления реактором. Таким образом, k t) фактически определяет имеющуюся в любой данный момент реактивность, которую должна иоЕ асить система управления, чтобы удерл ать реактор в стационарном o tohhihi. Ранее при к Ф мы вводили величину такую, что к = v/v имеет смысл фиктивного числа нейтронов, которое должно быть произведено при одном делении, чтобы система находилась в стационарном режиме. Б данном случае можно ввести соответственно v (i), которое определяет выход нейтронов на одно деление в каждый момент времени работы реактора в стационарном (критическом) режиме. Тогда выражение для к (g, и г не зависят от времени) будет иметь вид [c.460]

Для тех же двух дней, соответствующих противоположным фазам колебаний, Гаврилова построила и карты отклонений давления от климатологической нормы. Они воспроизведены на рис. 3896. Как видим, тут нет полного и точного сходства между очертаниями областей, на протяжении которых температура или давление находятся в той или иной фазе. Однако общая тенденция здесь вполне соответствует теории область пониженного давления на рис. 3896 соответствует в общих чертах области повышенных температур на рис. 389а области повышенного давления приблизительно соответствуют областям пониженных температур на этом же рисунке. Такое же приблизительное соответствие с соблюдением обратного знака наблюдается и между нижними картами. Следует отметить, что отклонения давления от нормы в соответствующих пучностях здесь тоже приблизительно равны по абсолютной величине и противоположны по знаку. Остается еще добавить, что отношение амплитуды колебаний давления к амплитуде колебаний температуры в пучностях дает то же числовое значение для коэффициента П, которое было получено выше как для стационарных, так и для нестационарных явлений в муссонном поле. Это обстоятельство показывает еще раз, что теория Шулейкина, несмотря на неизбежные упрощения анализа, дает вполне приемлемое описание истинных явлений природы. [c.630]

Попытка учета указанных факторов при построении кинетической модели псевдоожиженного слоя сделана в работе [57] (схема этой работы положена в основу дальнейшего изложения). На первом этапе строится замкнутая система, содержащая кинетические уравнения для газа и твердой фазы. При построении системы кинетических уравнений используется феноменологический подход. Система учитывает взаимодействие между фазами, описывает явления в псевдоожиженном слое в едином масштабе и учитывает тот факт, что отдельная твердая частица движется в неконсервативном поле сил. На втором этапе выводится система уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя, содержащая явный вид силы межфазного взаимодействия. На третьем этлпе путем последовательного упрощения системы гидромеханических уравнений и оценки порядков входяпщх в них величин решается задача об одномерном нестационарном течении внутри слоя. Кратко рассмотрим каждый из перечисленных этапов. [c.162]

На основе изложе1Нного может быть сформулировано обобщенное уравнение энергии с учетом различных видов теплообмена (лучеиспускание, конвекция, теплопроводность), связанных с движением среды, наличием источников и стоков тепла, нестационарности режима и работы объемных сил и сил трения. Задача о лучистом теплообмене, таким образом, является частным случаем этой весьма широкой постаповки вопроса. Определение отдельных функций, входящих в общее уравнение энергии, строго математическим путем пока представляет непреодолимые трудности. В частности, при решении задач по лучистому теплообмену необходимо знать температурное поле и поле коэффициентов поглощения. Первое из них является результатом одновременно протекающих процессов тепловыделения и теплоотдачи, связанных с процессами горения и движения среды, т. е. с явлениями как кинетического, так и диффузионного характера, чаще всего не поддающихся точному математическому описанию. [c.271]

Реакторы нестационарного действия с псевдоожиженным слоем. В настоящее время широкое распространение для прямого синтеза алкил- и арилхлорсиланов получили аппараты, в основе работы которых лежит явление псевдоожижения. Турбулентное движение компонентов, происходящее в таком реакторе, гарантирует хорошее соприкосновение реагентов с контактной массой и равномерную температуру. Реакторы с псевдоожиженным слоем представляют собой цилиндрические аппараты различного диаметра, снабженные теплообменными элементами. На рис. 24 приведен реактор с теплообменным элементом в виде трубки Фильда, а на рис. 25 — реактор с теплообменным элементом в виде пучка труб небольшого диаметра. [c.74]

Процесс горения канала сопровождается выгоранием, т. е. изменением размеров канала. При турбулентном горении выгорание может быть очевь значительным и с ним приходится считаться при рассмотрении опытных данных, в особенности если опыт проводился не кратковременно. Но если в опытах, при извествых обстоятельствах, можно пренебречь влиянием выгорания [59, 356], а также неизотермическими условиями горения, то в общем рассмотрении процесса выгорание является весьма важным явлением, которое не только сопровождает процесс горения, но и влияет на характер его нротекания. Выгорание является своеобразным видом изменения реакционной поверхности. Нами [373] сделан анализ нестационарного процесса горения частиц в слое с учетом изменения размера частицы при ее выгорании. На основании той же методики рассмотрим нестационарный процесс горения в угольном канале прямоугольного сечения с одной угольной стенкой (см. рис. 72). [c.325]

При обсуждении диффузии в ионитах прежде всего возникает вопрос, можно ли при количественных расчетах использовать квазигомогенную модель. Различные тормозяш,ие явления в такой модели могут быть учтены с помош ью эффективного коэффициента диффузии в ионите, который значительно меньше коэффициента диффузии в растворе. Такой простой подход, однако, не пригоден для среды, в которой имеются поры в виде тупиков и ловушек , так как такие поры способствуют нестационарной диффузии [36—38] (рис. 5.3). Экспериментальные результаты показывают, что квазигомогепная модель полностью соответствует обычным ионообменным смолам. Точные измерения скорости диффузии с радиоактивными индикаторами хорошо согласуются с теоретически рассчитанными величинами [15, 23—25, 39]. Коэффициенты диффузии следовых количеств противоионов приведены в табл. 5.1. [c.287]

Трейбал предложил [94]1 рассматривать массообмен н смесителе как процесс нестационарной диффузии от твердых сфер диаметром, равным среднему диаметру капель, находящихся внутри сплошной фазы. При этом может быть использована аналогия с нестационарным теплообменом в жесткой сфере, помещённой в среду с постоянной температурой. Известное для теплообмена решение Гребера приведено [94] в виде графической зависимости (рис. У.13) для определения эффективности ступени по Мерфи ( м.д —по дисперсной фазе). Помимо близкого к действительности допущения о полном перемешивании в сплошной фазе такое определение "м-д связано с рядом других упрощающих допущелий (одинаковый размер капель и постоянное время их пребывания отсутствие концевых эффектов, химического взаимодействия, сопротивления массообмену на поверхности раздела фаз), В полученной зависимости явления внутренней циркуляции жидкости в капле, многократной коалесценции и редиспергирования, а также прочие явления, осложняющие массообмен (по сравнению с его упрощенной моделью), учитыва- ш ются введением эффективно- д го коэффициента молекуляр- [c.294]

С точки зрения каталитической динамики, процесс старения гетерогенных катализаторов и изменение их суммарной каталитической активности является вполне нормальным явлением. Изменение природы центров катализа, их уничтожение и образование новых обязательно должно. происходить в результате участия катализатора в каталитическом процессе, если налицо условия саморазвития данных каталитических систем. Изменений центров катализа в ходе реакции не будет или они прекратятся в случае достижения каталитической системой стационарного состояния, т. е. при исчерпании всех возможностей изменений природы катализатора, определяемых исходной нестационарностью каталитической системы и, запасом переменных случайных факторов внешней среды. Как легко понять из главных условий саморазвития каталитических систем (см. 19), каталитические системы могут быть нестационарными либо вследствие неравновесности катализатора вереде реагирующих веществ и их продуктов в данных постоянных условиях, либо вследствие миирофлуктуаций постоянных условий и ошибок их осуществления. Нестационарность первого вида и ее причины автоматически устраняются в процессе работы катализатора, причем катализатор претерпевает соответствующие кристалло-структурные, адсорбционно-физические и химические превращения и переходит в стационарное состояние че рез некоторое время. Нестационарность второго вида также автоматически устраняется соответствующими химическими и физическими превращениями катализатора, но ее причины сохраняются и вызывают все новые и новые превращения отдельных центров катализа пока не исчерпаются запасы переменньщ случайных факторов внешней среды. Если иметь в виду лишь микрофлуктуации, то такие превращения в массе катализатора приводят к кажущемуся равновесию, соответствующему стационарному состоянию в данных средних условиях. Если же иметь в виду также и ошибки осуществления постоянных условий, особенно случайную переменность состава реагирующих веществ (случайные примеси раэнообразных веществ к реагирующим веществам), то такие превращения катализатора будут приводить все к новым и новым стационарным состояниям в одних и тех же средних условиях. [c.258]

Возникновение помиажа прежде всего связано с немонотонностью кривой давления вентилятора, точнее, с наличием участков, где имеют место положительные градиенты давления dpJdQ. На таких участках незначительные, случайно возникающие изменения режима работы вентилятора, которые всегда имеют место, усиливаются. Помпаж, как и вращающийся срыв, сопровождается резко выраженными нестационарными процессами, причем при анализе такого явления как помпаж, совершенно необходимо рассматривать характеристики вентилятора и сети совместно, имея в виду следующее 1) при помпаже из-за влияния емкости сети не соблюдается уравнение расхода расход воздуха через сеть может быть не равным производительности вентилятора 2) полное давление вентилятора по той же причине может быть не равным полному сопротивлению сети 3) сами характеристики вентилятора и сети при неустановив-шемся течении будут иметь иной вид. [c.146]