Смеси жидкостей, давления пара

Метод Линде заключается в соединении процесса дросселирования предварительно сжатого газа с противоточным обменом (рис. 111-51). После сжатия до давления р2 (для во.здуха 200 ат) газ охлаждается в теплообменнике (2—3) и затем расширяется в редукционном вентиле (3—4). Полученная смесь жидкости и пара разделяется, при этом массовая доля жидкости 1 равна 2, массовая доля 1 равна 1—2. Пар возвращается через теплообменник, нагреваясь до состояния 5 (близкого к состоянию 1 поступающего газа перед компрессором). Баланс энтальпии в теплообменнике на 1 кг газа [c.265]

Растворы — это гомогенные смеси. Компоненты, присутствующие в этих смесях в значительно большей концентрации, обычно называют растворителями, а все прочие компоненты — растворенными веществами. К последним относятся, в частности, газы и твердые вещества, растворенные в жидкостях. В особых рассматриваемых здесь растворах газов в жидкостях давление паров растворителя может быть пренебрежимо малым, так что весь растворитель может находиться в жидком состоянии. Или, другими словами, у всех компонентов растворителя, если он представляет собой смесь, коэффициенты распределения равны нулю. Если температура газа ниже критической, его растворимость может быть установлена либо оценена рассмотренными в этой главе методами. Если же температура газа превышает критическую, необходимы специальные методы. [c.337]

Паровая пробка. Следует упомянуть еще одно явление, которое ограничивает допустимое давление насыщенных паров — это паровая пробка. Проблемы могут возникать при сочетании большой высоты над уровнем моря и высоких температур. На большой высоте атмосферное давление ниже, и бензин с высоким ДПР может начать испаряться в любой части системы. Бензонасосу придется качать смесь жидкости и паров, в то время как его конструкция предполагает работу только с жидкостью. В результате поступление в карбюратор будет недостаточным, и двигатель остановится и не запустится снова, пока тем- [c.116]

Если точку 1 (вход в кипятильник) передвигать выше кривой конденсации для давления рк, т. е. в область влажного пара, то часть крепкого раствора будет испаряться в теплообменнике и в кипятильник поступит смесь жидкости и пара. Концентрация жидкости вследствие частичного испарения ее будет ниже, чем г. Поэтому ректификация не может быть доведена до состояния равновесия ( г), а лишь с жидкостью более низкой концентрации. В связи с этим применяют дополнительный теплообменник для частичного выпаривания, в который поступает крепкий раствор. [c.121]

Анализ диаграммы давление — состав. щъы (рис. 26), характеризующие составы сосуществующих фаз (насыщенного пара и кипящей жидкости) делят диаграмму на три области. Под кривой пара находится область перегретого пара, над кривой жидкости — область жидкости, между кривыми — гетерогенная область — смесь жидкости и пара (влажный пар). [c.101]

После второго дросселирования давление жидкой углекислоты понижается примерно до 9 ата, а ее температура—до — 44°. Смесь жидкости и пара направляется в промежуточный сосуд 13. [c.382]

Однократное испарение проводится для системы с несколькими компонентами для выделения определенного количества смеси, выкипающей в заданном температурном интервале. Такой процесс происходит в трубчатках, где под давлением отделяются от перегретой жидкости пары. Смесь жидкости и пара, проходя по трубам, нагревается. Пары находятся в контакте с жидкостью до момента выхода смеси в сепаратор. При выходе из трубчатки в сепаратор жидкость при понижении давления вскипает и состав пара отвечает равновесному состоянию 1С жидкостью при данных температуре и давле ии. Таким образом, однократное испарение не дает возможности разделить целиком смесь на ее компоненты, а позволяет провести лишь частичное обогащение низкокипящим компонентом паровой фазы. [c.308]

Существует предел падения давления в сужении, определяемый упругостью пара жидкости. Если давление, вследствие очень большого сужения, упадет ниже этого предела, наступает испарение жидкости, т. е. образуется смесь жидкости и пара. Это явление носит название разрыва потока жидкости (кавитации). [c.9]

В ГТУ с впрыскиванием воды из теплообменника, обогреваемого выпускными газами, вода предварительно нагревается и под давлением, превышающим не менее чем на 10 % давление воздуха за компрессором, подается на впрыскивание (рис. 62). При попадании в воздушный поток за компрессором впрыскиваемая вода переходит из перегретого состояния в смесь жидкости и пара (влажный пар). Дальнейшее испарение капель воды происходит в потоке сжатого воздуха. Как отмечается в работе [12], термический к.п.д. простой ГТУ с впрыскиванием воды из утилизационного теплообменника может быть улучшен на 40—50 % (относительных), приближаясь к к.п.д. высокотемпературной ГТУ со степенью регенерации 90—95 %. Количество воды, которое может быть введено (при условии, что будет обеспечен максимальный к.п.д. цикла), в диапазоне степеней сжатия компрессора Лк = 5- -13 и температурах Тз = 649- 871 °С составляет 12—15 % массового расхода воздуха. Увеличение количества вводимой в цикл воды вызывает уменьшение термического к. п. д. установки, однако удельная мощность продолжает увеличиваться. Максимальное количество вводимой воды ограничивается необходимым условием обеспечения окисления [c.149]

Выходящая из тарельчатой колонны 11 сверху смесь газов и паров поступает в водяной конденсатор-холодильник 16. Полученная здесь трехфазная смесь (две жидкости и газы) далее разделяется в сепараторе 18 водный конденсат, собирающийся слева от вертикальной перегородки, выводится из сепаратора снизу отгон из правого отсека сепаратора забирается насосом 19 и отводится с установки. Колонна 11 работает при небольшом избыточном давлении. [c.51]

Пользуясь рис. VI, 9, проследим за ходом фракционной перегонки раствора двух жидкостей. Исходную смесь состава нагреваем при постоянном внешнем давлении до кипения (точка а ), первые порции пара, которым отвечает точка 1, имеют состав х . При испарении изменится состав жидкости (точка а ) и пара (точка а). Конденсация этого пара дает первую жидкую фракцию (первую фракцию конденсата ) состава л . При дальнейшем испарении составы жидкости и пара снова изменятся, получится вторая жидкая фракция состава х1 и т. д. Последовательные пор ции пара, образующиеся таким путем, изображаются точками, лежащими на верхней кривой вправо от точки вплоть до конца кривой в точке /в- Составы жидких фракций, полученных при конденсации этих порций пара, определяются точками л , л и т. п., лежащими как влево, так и вправо от точки x , т. е. содержание компонента В в них изменяется от л до 1 (средний состав этих фракций равен составу х исходного раствора). [c.196]

Весьма важным в практике является случай, когда тот или иной газ собран над запирающей его жидкостью, имеющей давление пара, которым нельзя пренебречь. В этом случае получается смесь газа и паров запирающей жидкости. Следует иметь в виду, что парциальное давление собственно газа представляет собой разность общего давления газовой смеси и парциального давления пара запирающей жидкости. Так, если газ собран над водой при 27°С [c.17]

Однако при расчете физико-химических и технических характеристик смесей линейные уравнения выполняются лишь для небольших интервалов изменения х,. В тех случаях, когда Хг могут меняться в широких пределах, линейные уравнения оказываются неадекватными, и их использование может привести к значительным техническим потерям. Например, октановое число смеси бензинов, давление пара смеси мазутов нелинейно связаны с массами компонентов. Нелинейность становится особенно заметной, когда в смесь вводится присадка, улучшающая рассчитываемую характеристику, например этиловая жидкость, повышающая октановое число. Для каждого из смешиваемых компонентов изменение характеристики различно, оно нелинейно связано с содержанием присадки Ха. Вследствие этого зависимость г = 1(2 , Х[, х ) оказывается существенно нелинейной. [c.180]

Растворы с такими идеальными свойствами получаются при смешении жидкостей с очень близкими свойствами, в которых взаимодействия между молекулами одного сорта и взаимодействия между разносортными молекулами практически одинаковы. В качестве примера можно привести смесь бензола и толуола на рис. 18-8 изображены графики парциальных давлений и суммарного давления растворов этих жидкостей друг в друге. Поведение других растворов может отличаться от описываемого законом Рауля. Если разносортные молекулы взаимодействуют между собой слабее, чем молекулы одного сорта, то вклады в давление пара от каждого компонента будут больше, чем предсказывается законом Рауля. Замена молекул А вокруг молекулы А на молекулы типа В должна повысить шансы молекулы А перейти в паровую фазу. Следовательно, в данном случае вместо закона Рауля должны выполняться соотношения [c.136]

Класс 5 - воспламеняющиеся жидкости, у которых при хранении давление паров (абсолютное) около 0,1 МПа. Сюда относятся охлажденные или криогенные воспламеняющиеся газы, такие, как СПГ. Хотя при разлитии примыкающий к поверхности слой слишком богат, чтобы гореть, при рассеянии заметная доля разлития превратится в способную сгорать смесь пара и воздуха. [c.141]

Смесь кипит при такой температуре, при которой давление пара, т. е. сумма (Янк + Явк), равна внешнему давлению. При этой температуре парциальное давление пара каждого компонента будет меньше внешнего давления, т. е. температура кипения смеси будет ниже температуры кипения каждого из компонентов. Кроме того, температура кипения смеси нерастворимых друг в друге жидкостей не зависит от состава этой смеси. [c.666]

Рассмотрим процесс нагревания при постоянном давлении лету-чей смеси 1-го типа, характеризуемой фигуративной точкой Л (рис. 64). В точке М имеем одну фазу — жидкую летучую смесь (ф=1 с = 2). При температуре в фигуративной точке (состав давление пара летучей смеси достигает внешнего давления (например, 1 атм), жидкость закипает и появляются первые пузырьки [c.237]

Смеси химически сходных веществ мало отклоняются от идеальных. Примером могут служить смеси жидких углеводородов, например, смесь бензол-толуол. Для математического.выражения закона Рауля воспользуемся следующими рассуждениями. Обозначим через х состав жидкости, т.е. мольную долю НК в жидкой фазе, через рнк и Рвк - парциальные давления даров НК и ВК над смесью и Рнк и Рвк давление паров чистых НК и ВК при данной температуре. Мольная доля ВК в жидкой смеси будет равна (1 - х). Следовательно, [c.12]

Исходная смесь может поступать в колонну не только в жидком, но и в парообразном состоянии или в виде смеси жидкости и пара. При прочих равных условиях — заданных составах дистиллята ур и остатка давлении Р в колонне и др. — подвод тепла в колонну минимален в случае подачи в нее жидкой исходной смеси, предварительно нагретой до температуры кипения in на питающей тарелке. [c.493]

Уравнение состояния, предложенное Бенедиктом с сотрудниками [3, 4, 5, 6], было скоррелировано в соответствии с опубликованными экспериментальными данными [8] по равновесию жидкость — пар в системе азот — метан. Такая корреляция была необходима потому, что часть области температур, представляющая интерес, находится выше критической температуры азота и методы, основанные на использовании давлений паров чистых компонентов, не могут быть применены непосредственно. Настоящее исследование еще раз подтверждает эффективность использования уравнения состояния для вычисления термодинамических свойств смесей даже в тех случаях, когда имеется ограниченное число экспериментальных данных для смеси, что затрудняет выбор правил определепия коэффициентов уравнения для смеси по известным коэффициентам уравнений для составляющих смесь компонентов. [c.92]

Зависимость давления пара над однородной бинарной смесью жидкостей от ее состава может быть представлена тремя типами диаграмм. Соответственно различают три типа неограниченно сме-шивающихся жидкостей 1) подчиняющихся закону Рауля, 2) не-подчиняющихся закону Рауля, но без максимума или минимума на кривой зависимости давление — состав, 3) не подчиняющихся за- [c.31]

Для растворов, которые точно подчиняются закону Рауля, кривые температура — состав могут быть построены по расчетным данным. Если же смесь дает отклонения от закона Рауля, то кривая может быть построена по опытным данным. Однако, если отклонения эти очень велики, то на кривых давление пара — состав (или температура кипения —состав) может появиться максимум или минимум в зависимости от того, положительные или отрицательные отклонения проявляют эти растворы. В точках максимума или минимума кривая жидкости обязательно коснется кривой пара. Такая точка, в которой состав пара и состав жидкости одинаковы, называется азеотропной точкой. Смесь кипит как одно целое, и разделить смесь на составные части путем перегонки оказывается невозможным. [c.200]

Если имеется смесь двух летучих жидкостей А и В, то в пар переходит как одна, так и другая жидкость. Общее давление пара [c.94]

Температуру внутри трубки измерить трудно, поэтому в случае однорядного расположения катализатора приходится удовлетвориться измерением температуры в конце слоя. Для этого термопару можно ввести снизу. Карман термопары может также служить как опора слоя катализатора. Температуру в рубашке, окружающей трубку с катализатором, можно поддерживать постоянной, регулируя давление инертного газа вверху обратного холодильника. Нисходящая труба (правая на рис. 2) заполнена жидкостью, а в рубашке реактора жидкость перемешивается поднимающимися пузырьками п ара. Пар частично образуется в исиарителе, но основное его количество получается при испарении жидкости, поглощающей тепло экзотермической реакции в рубашке. Смесь жидкости и пара поднимается вверх под действием разности пшотностей, обеспечивая циркуляцию. Перенос тепла в рубашке происходит в режиме кипения и поэтому очень интенсивен, а лимитирует его коэффициент теплопередачи пограничного слоя у внутренней поверхности трубки с катализатором. Скорость циркуляции в термосифоне может быть в 10—15 раз выше скорости испарения заполняющей его жидкости. Это исключает значительную разницу температур и поддерживает температуру рубашки постоянной. В данном случае допущение о постоянной температуре стенки трубки с ка-тал 1затором достаточно обоснованно. При включении нагревания термосифона температура его нижней части может быть на 20—30°С выше, и о начале циркуляции можно судить по исчезновению разности температур между низом и верхом рубашки. [c.68]

Диаграмма T — S пригодна для исследования адиабатических обратимых изменений состояния (dQ = 0 dS = 0 5 = = onst). Если пар, находящийся в состоянии А (рис. П1-17), расширится от давления до рв в детандере с отдачей работы или в сопле с образованием кинетической энергии (т. е. в условиях, близких к адиабатическому обратимому изменению состояния), то линию изменения состояния будет представлять отрезок АВ (при 5 = onst). В состоянии Ауже будет смесь жидкости и пара (Хд< ). Следовательно, во время такого расширения (при данном расположении пограничной кри- [c.231]

При испарении объемы жидкости и пара изменяются. Однако давление пара остается постоянным при постоянной температуре. Действительно, если сжать смесь жидкости и пара, то давление в замкнутом сосуде не возрастет, так как часть пара сконденсируется. При увеличении объема, наоборот, произойдет дополнительное испарение жидкости и, таким образом, давление пара вновь останется постоянным. Так как процесс испарения происходит при постоянной температуре и является равновесным, то AS = qlTj где q — количество тепла, придаваемое системе при превращении, в данном случае оно равно Я, т. е. теплоте испарения. Подставляя значение Л5 = Х/Г в уравнение (IV.1), получим [c.50]

Как видно, при низких температурах жидкости существенную роль при распространении пламени играет передача тепла от пламени к жидкости. Пламя иодотревает прилегающие к нему слои жидкости, давление паров над ними возрастает, образуется горючая смесь, которая и воспламеняется. Переместившееся пламя подогревает следующий Слой жидкости, и так происходит распространение пламени на всю свободную поверхность жидкости. Изменение скорости распространения пламени по поверхности жидкостей в зависимости от температуры показано на рис. 80 [42]. При температурах жидкости ниже температуры вспышки скорость пламени мала. Она возрастает по мере повышения температуры жидкости и становится одинаковой со скоростью распространения пламени по паровоздушиой смеси при температурах выше температуры вспышки. [c.190]

Насыщенный пар представляет собой двухфазную систему — смесь жидкости и пара с граничными условиямиX = О их = I, где х — паросодержание смеси. Состояние насыщенного пара вполне определяется давлением (или температурой) и па-росодержанием. [c.204]

Аппарат состоит из четырехшести секций, изготовленных из ферросилициевых труб /, по которым движется подогреваемая азотная кислота. Трубы заключены в стальные паровые рубашки с сальниковыми уплотнениями, обеспечивающие герметичность соединений. Испаритель-подогреватель работает по принципу противотока азотная кислота поступает снизу, подогревается, и смесь жидкости и паров HNOs выходит сверху и идет на 10-ю тарелку концентрационной колонны. Водяной пар под давлением 4 ата поступает в рубашки сверху, а конденсат стекает снизу. [c.438]

Адиабата СЕ обозначает сжатие сухого насыщенного пара до соответственно подобранного давления. Пар при этом переходит в перегретое состояние. Линия ВЕС обозначает охлаждение и конденсацию этого пара. Жидкость (точка С) расширяется при постоянной энтальпии по линии дросселирования ОВ, пока не достигнет такого же давления, какое было до адиабатического сжатия. Полученная смесь жидкости и пара испаряется по линии ВС, так как при испарении (как и при конденсации) изобара сливается с изотермой. Площадь под линией испарения АВСО выражает количество тепла, отнятого хладоагентом от рассола и холодильной камеры. Площадь под линией охлаждения ЕЕО выражает количество тепла, отданного воде в водяном холодильнике (площадь НОВЕЕ)). Работа компрессора равна разности отданного и отнятого количеств тепла и выражается разностью площадей НОЕЕСВА. [c.541]

В смеси, состоящей из взаимно нерастворимых жидкостей, давление паров смеси равно сумме давлений паров каждого из состав-.1ЯЮЩИХ ее веществ. Так как смесь кипит при температуре, при которой сумма давлений равна внешнему давлению, то очевидно, что смесь будет кипеть при более низкой температуре, чем температура кипения каждого из компонентов смеси. [c.47]

Азеотропная перегонка применяется для разделения узких фракций бензинов в тех случаях, когда перегонка в вакууме, судя по величинам упругостей паров данных углеводородов, не обещает хороших результатов. К пераздельпокинящей смеси угле-водорсдов прибавляют специальное вещество (из числа низкомолекулярных спиртов, кислот и др.), которое образует с одним из разделяемых углеводородов азеотроппую смесь и этим как бы освобождает второй углеводород. Образование азеотронных смесей вызывается отклонением свойств двух смешивающихся жидкостей от свойств идеальных растворов. Зависимость давления пара ог состава смеси в этом случае ие является линейной —кривая проходит через максимум или минимум. При максимуме давло ИЯ пара смесь кипит при более низкой температуре [c.81]

Азеотроцпыми называют жидкие смеси, состав пара над которыми такой же, как состав жидкости (при определенном давлении пара). Азеотропную смесь нслыя разделить перегонкой — опа перегоняется как индивидуальное вещество. Это свойство не сохраняется при изменении давления (а, следовательно, и температуры перегонки.). [c.409]

Е. Классификация активных центров парообразования. Только очень небольшая часть щелей и впадин на поверхпоети действуют как активные центры парообразования. Для пояснения этого необходимо рассмотреть, что происходит, когда сухая поверхность смачивается жидкостью (рис. 4). Поступающая жидкость будет захватывать смесь воздуха и пара в щели (рис. 4, а). Воздух быстро растворится, и если жидкость смачивает стенки впадины (Р<90°), то давление оставшегося пара будет недостаточным для уравновешивания сил поверхностного натяжения, что приведет к проникновению жидкости к основанию впадины (рис. 4, б). Впадина, полностью заполненная жидкостью, не может действовать как центр парообразования. Если, однако, стенки впадины плохо смачиваются или имеют неправильную форму, то кривизна границы раздела может измениться так, что силы поверхностного натяжения противостоят дальнейшему проникновению даже тогда, когда давление пара во впадине крайне мало. При последующем нагреве давление пара резко повышается и граница раздела смещается к устью впадины. Стабилизация границы раздела во впадине может происходить, если внутри впадины имеются расширение (рис. 4, в), несмачивающиеся включения, например в металлической поверхности (рис. 4, г), или несмачиваемые пленка и отложения на стенке (рис. [c.367]

В последнее время больщое внимание уделяется получению в промышленных масштабах смеси жидкого и твердого водорода, которую называют гетерогенным (а также шугообразным или шуговым) водородом. Смесь, состоящая из 50% жидкости и 50% твердой фазы, имеет ряд преимуществ перед жидким водородом. Хранение смеси более выгодно, чем хранение жидкого водорода. Нагрев гетерогенного (шугообразного) водорода, пока в нем присутствует твердая фаза, вызывает в основном лишь расплаиление этой фазы и очень незначительное повышение давления паров над жидкостью [14]. Такой водород менее взрывоопасен и более удобен для хранения и транспортировки. Перед употреблением он должен быть нагрет для перевода его в жидкое состояние. Приток тепла, обусловливающий потери 0,1% жидкого водорода за счет испарения, вызывает расплавление 0,7% твердой фазы гетерогенного водорода [15]. [c.8]

Кипение жидкостей, представляющих собой смесь различных веществ, протекает значительно сложнее в этом случае давление наров смеси определяется парциальными давлениями паров отдельных компонентов. [c.163]

Задача VIII. 7. Система этиловый спирт — вода при давлении 760 мм рт. ст. образует азеотропную смесь состава у = х = 0,8943, кипящую при i = 78,17° . Давление паров чистых компонентов при этой температуре составляет pi = 753 мм рт. ст. и рг = = 330 мм рт. ст. С помощью уравнения ван-Лаара определить состав жидкости и пара при температуре i = 80,7° , при которой давления паров чистых компонентов составляют pi = 835 мм рт. ст. W Рг = 366 мм рт. ст. [c.304]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология