Послесвечение газа

Послесвечение газа в разряде. Послесвечением газа в разряде называется явление, при котором свечение газа прекращается не одновременно с прекращением разряда через газ, а постепенно сходит на нет и окончательно пропадает лишь по истечении некоторого промежутка времени. Все случаи послесвечения можно разделить на следующие три отдельные группы [c.440]

ПОСЛЕСВЕЧЕНИЕ ГАЗА В РАЗРЯДЕ 38 [c.387]

ПОСЛЕСВЕЧЕНИЕ ГАЗА В РАЗРЯДЕ 389 [c.389]

Важной модификацией метода разряда является метод послесвечения (рис. 3). Здесь непрерывный разряд поддерживается в боковой трубке 5 основной поглощающей кюветы смесь исходного исследуемого соединения и инертного газа пропускается через этот разряд, а затем через поглощающую кювету. В разряде образуются свободные радикалы при достаточно большом времени жизни их спектр поглощения может быть получен в поглощающей кювете в условиях, свободных от воздействия различных явлений, протекающих в самом разряде. [c.15]

Избыток энергии, уносимой в виде кинетической энергии Т одной из частиц к или В, порядка электрон-вольта. Частицы А" и В имеют сильную тенденцию образовывать определенные А и В или А и В, осуществляя тем самым селективное возбуждение одного из состояний А или В. Такой тип получения инверсии имеет место в лазере на смеси натрия и водорода, а также в послесвечении разряда в чистом кислороде и смесях благородных газов при больших давлениях. [c.676]

Наиболее эффективными в отношении их химического действия активными центрами в зоне электрического разряда являются свободные атомы, радикалы и ионы. Наличие металлических электродов, на которых особенно легко адсорбируются и рекомбинируют атомы и радикалы и разряжаются ионы, существенным образом уменьшает их концентрацию. В этом отношении значительными преимуществами обладает высокочастотный безэлектродный разряд, в котором, вследствие отсутствия твердых поверхностей, способствующих рекомбинации атомов и разрядке ионов, степень диссоциации газа и, соответственно, концентрация атомов оказываются особенно большими. Большие концентрации атомов обнаруживаются, в частности, по часто наблюдаемому в безэлектродном разряде послесвечению (свечение после прекращения разряда), обусловленному медленностью объемной рекомбинации атомов (источником послесвечения служит энергия, выделяющаяся при рекомбинации атомов). [c.443]

СОСТОЯНИИ Кинетика послесвечения СЬ в газе-разбавителе [c.331]

Рис. 4.8. Распределение интенсивности в спектре послесвечения С1г при разных концентрациях С] и М. Спектры получены в аргоне (газ-разбавитель) при 298 К.

Тушение кислородом флуоресценции различных красителей (включая хлорофилл) было впервые исследовано Каутским и его сотрудниками. Каутский и Гирш [13] установили, что флуоресценция некоторых красителей, адсорбированных на силикагеле, значительно ослабляется в присутствии кислорода при давлении в несколько сот миллиметров, и их послесвечение (фосфоресценция) уже полностью подавляется при значительно меньших давлениях этого газа. Позднее подобное тушение наблюдалось в растворах флуоресцирующих красителей, включая растворы хлорофилла в ацетоне. [c.189]

Бредли Мур и сотр. [167] с успехом применили инфракрасные лазеры для изучения V—Т- и особенно V—У-обменов. Сущность метода заключается в облучении образца газа модулированным лазерным импульсом и в регистрации последующей инфракрасной флуоресценции послесвечения. Опубликовано большое количество работ по измерениям скорости релаксации СОг (О, 0°, 1), возбужденной лазером на смеси N2 и СО2. Применение метода двойного микроволнового резонанса для исследования вращательной релаксации описано в разд. 4.6. [c.224]

Послесвечение, длящееся иногда до секунды и связанное с тем, что возвращение газа в нормальное состояние (деионизация разрядного промежутка) протекает не мгновенно, а в течение конечного промежутка времени. [c.387]

Послесвечение стенок разрядной трубки под действием происходящих в газе процессов. [c.387]

Подобные явления в инертных газах описаны и другими исследователями для тлеющего разряда [1117] и для дугового разряда [1118]. Послесвечение, имеющее место в период деионизации, неоднократно наблюдалось и исследовалось также в парах ртути [1151—1160]. [c.388]

Послесвечение кварцевых и стеклянных стенок колбы наблюдалось при высокочастотном кольцевом разряде в водо роде [1161]. Было установлено, что это свечение не представляет собой фосфоресценции стекла или кварца, а является следствием электронных процессов в газе, продолжающихся после прекращения разряда и приводящих к специфическим процессам нг границе газ — стеклянная стенка. Последняя гипотеза подтверждается наличием в спектре этого рода послесвечения полос, соответствующих молекулам соединений 51, — одной из основных составных частей стекла. О послесвечении разряда смотрите также [1162, 1193, 1196]. [c.390]

Причины, вызывающие появление градиента температуры в горящем газе, не зависят от геометрической формы сосуда. Поэтому при горении в замкнутых сосудах температура вблизи точки поджигания смеси всегда выше, чем в остальном газе. При фотографировании распространения пламени в прозрачных замкнутых сосудах в конце процесса всегда наблюдается вторичное свечение в той области сосуда, которая прилегает к источнику зажигания [11]. При воспламенении в мыльном пузыре или в открытом сосуде этот эффект не имеет места. Это явление называется послесвечением. Рассмотрение вопроса о том, насколько послесвечение определяется температурой или [c.184]

Из рассмотрения снимков, полученных при фотографировании распространения пламени при взрывах, следует, что газы позади фронта пламени продолжают светиться еще в течение некоторого промежутка времени после прохождения пламени. Это явление особенно отчетливо наблюдается при взрывах в замкнутых сосудах, когда газы в центре сосуда после взрыва очень ярко светятся при движении через них отраженной волны сжатия. В литературе можно найти многочисленные фотографии этого послесвечения или догорания (см., например, статьи Бона, Фрезера, Винтера и Витта [21, 22]) наряду с появлением этого свечения имеются еще другие данные, указывающие на то, что при прохождении фронта пламени не происходит полного сгорания. Дэвид, Браун и Эль Дин [48], измерявшие максимальные давления при взрывах окиси углерода в замкнутых сосудах различных размеров, показали, что к моменту достижения максимального да-вления смесь не выгорает полностью. Эллис и илер-[в4] и Эллис и Морган [63] также обнаружи.ли явление догорания окиси углерода и показали, что после прохождения фронта пламени через газы температура продолжает расти, что указывает на неполное сгорание в самом пламени. Льюис и Эльбе [187] подвергли эти статьи серьезной критике. Они пришли к выводу, что догорание не представляет собой самостоятельного явления, а есть лишь проявление изменения давления и температуры, происходящих после взрыва в замкнутом сосуде. Результаты Дэвида, Брауна и Эль Дина, по их мнению, могут быть частично объяснены существованием небольших объемов несгоревшего газа. Следует, однако, отметить, что Дэвид, Лиа и Пуг [50], повторив опыты в специальном сосуде, в котором это явление не могло иметь места, подтвердили свои прежние результаты. Для подтверждения своей точки зрения Льюис и Эльбе приводят результаты несколь- [c.198]

Описанная выше аномальная диссоциация может легко объяснить явление догорания и наличие скрытой энергии, так как, хотя время жизни молекул с возбужденными колебаниями само по себе, вероятно, меньше секунды, чередование процессов диссоциации и рекомбинации молекул может продлить процесс горения. Спектр догорания, конечно, совпадает со спектром самого пламени, как того и следует ожидать, если догорание действительно обусловлено рекомбинацией частиц, образующихся при диссоциации. Увеличение интенсивности свечения догорания в замкнутых сосудах при прохождении обратной волны сжатия объясняется тем, что увеличение давления несколько изменяет условия равновесия диссоциации и приводит к увеличению количества окиси углерода, реагирующей с кислородом. Дэвид и его сотрудники объясняли догорание и послесвечение углекислого газа в разрядной трубке (Фаулер и Гейдон [83]) излучением света возбужденными (метастабильными) молекулами углекислого газа. Эгертон и Уббелоде [60] высказали ряд возражений против этой точки зрения. Теперь ясно, что поскольку возбуждение молекул происходит не путем электронного возбуждения, а при возбуждении колебаний, то они не могут излучать ультрафиолетовый свет, соответствующий спектру нормального пламени. Как показано Гарнером, излучение света возбужденными молекулами весьма интенсивно и соответствует инфракрасной области спектра. Как при догорании, так и нри послесвечении рекомбинация, следующая за диссоциацией, приводит к появлению послесвечения в видимой и ультрафиолетовой области, причем спектр этого излучения тождествен со спектром обычного пламени. [c.213]

В соответствии с представлениями электронной теории катализа на полупроводниках [8] хемосорбция газов сопровождается изменением концентрации свободных носителей тока вблизи поверхности, которое обусловлено образованием заряженных форм связи адсорбированных молекул с поверхностью. Это изменение концентрации свободных носителей тока в адсорбентах-кристаллофосфорах может оказать влияние на кинетику послесвечения. [c.38]

Такое предположение было высказано в работе [67]. При этом учитывалось, что увеличение концентрации свободных электронов при адсорбции донорного газа должно привести к появлению максимума на кинетической кривой послесвечения, обусловленного тем, что интенсивность люминесценции определяется [c.38]

Хемосорбция акцепторного газа, связанная с уменьшением концентрации свободных электронов, должна привести к более резкому по сравнению с обычным спаду интенсивности послесвечения. В этом случае, однако, увеличение концентрации свободных дырок может привести к увеличению числа ионизованных центров свечения и, следовательно, к увеличению интенсивности послесвечения. Это означает, что в случае хемосорбции акцепторного газа характер изменения кинетики послесвечения будет зависеть от того, какой процесс (уменьшение концентрации свободных электронов или увеличение концентрации ионизованных центров свечения) эффективнее влияет на высвечивание фосфора. Процессы десорбции хемосорбированных газов связаны с делокализацией дырок или электронов и, очевидно, должны привести к обратным эффектам. [c.39]

Весьма примечательным нам кажется отсутствие влияния адсорбции аргона на кинетику послесвечения. Объяснение этого экспериментального факта тем, что благородный аргон не вступает в химическую связь с поверхностью и не вызывает каких-либо изменений концентрации носителей тока вблизи поверхности фосфора, чрезвычайно убедительно и показывает влияние электронных процессов, связанных с хемосорбцией газов и паров, на кинетику послесвечения. [c.43]

Изучение влияния адсорбции газов на кинетику послесвечения дает возможность исследовать влияние объема фосфора на процессы, протекающие на его поверхности и связанные с адсорбцией. Относительное изменение интенсивности фосфора, при прочих равных условиях, будет зависеть от доли [c.43]

При использовании всех СВЧ-методов исследования плазмы важно выполнять требование, заключающееся в том, что разогрев электронов плазмы в СВЧ-поле зондирующего сигнала должен быть незначительным. Это требование труднее всего выполнить при исследовании плазмы послесвечения, когда электронная температура близка к температуре газа. Для того чтобы требование выполнялось, скорость поглощения электронами СВЧ-энергии должна быть мала по сравнению со скоростью потерь энергии электронами при упругих соударениях, т. е. [c.87]

Изучение воздушных потоков. Люминесцирующие вещества применяются при изучении характера воздуппплх потоков, распространяющихся вдоль аэродинамических труб. Так, при изучении распределения давлений в аэродинамической трубе при давлениях 50—200 .i рт. ст. наблюдают за послесвечением газов (воздуха, аргона или гелия), предварительно возбужденных высокочастотным разрядом. При поступлении газа из разряда в аэродинамическую трубу отчетливо проявляется распределение плотностей в ударной сверхзвуковой волне. [c.483]

Остановимря еще иа реакциях атомарного азота. Практически единственным источником атомов N является электрический разряд в молекулярном азоте или в смеси его с благородным газом. Азот, подвергнутый действию электрического разряда, благодаря приобретенной им при этом высокой химической активности, получил название активного азота [597, 601]. Одним из внешних признаков активного азота является послесвечение, наблюдающееся после прекращения разряда. Обычно различают два вида послесвечения коротко- и долгоживущее послесвечение. Для изучения химических свойств активного азота наибольший интерес представляет последнее, часто называемое льюис-рэлеевским послесвечением. [c.33]

Еще Гопфильд в 1930 г. открыл в спектре послесвечения гелия при малом давлении газа полосы при 600,4 602,7 604,9 и более слабые при 649 A и 662 A. [c.167]

Помимо природы, вида и условий возбуждения св-ва К. (спектр и энергетич. выход свечения, длительность послесвечения) существенно зависят от технологии их получения, к-рая обычио включает прокаливание аморфной шихты, состоящей из оси. в-ва и активирующих добавок, прн т-рах 900-1200 °С. Для улучшения процесса кристаллизации в шихту иногда добавляют плавни (К.С1, LiF, a lj и др.). В процессе прокаливания происходит частичное замещение иоиов осн. в-ва ионами активирующих примесей. Для эюй же цели применяют ионную имплантацию, электролитич активацию, лазерные распыление и отжиг, др. методы, позволяющие получать К. при значительно более низкой т-ре. В ряде случаев синтез осуществляют в атмосфере инертных газов. Для формирования центров свечения заданной структуры и получения требующихся для практики св-в свечения в К. часто вводят помимо активатора соакти-ваторы и сенсибилизаторы. [c.535]

В настоящее время определены кислотности и основность многих органических соединений в газовой фазе, чему способствовало освоение в течение последних 20 лет трех новых экспериментальных методов. К их числу относятся импульсная масс-спектрометрия высокого давления (0,1—1300 Па) (МСВД) [22, 23, 118J, послесвечение в быстром потоке газа, например гелия, при давлении около 10 —10 Па [119] и спектрометрия ионного циклотронного резонанса (ИЦР) с импульсным [c.133]

Импульсный разряд с послесвечением. Плотность тока в импульсных разрядах, в отличие от случая постоянного разряда, достигает значительно большего значения —до 300 а/см , в результате чего имеет место сильная ионизация. В послесвечении импульсного разряда преобладают процессы с большими временами диссоциации и рекомбинации. Как в чистых газах, так и смесях, эти процессы приводят к импульсной генерации с большим усилением и большой выходной мош-ностью, но оптимальные условия в импульсном разряде или в послесвечении не устанавливаются простым произведением РВ, а определяются напряжением пробоя газа, видом газа, потерями энергии в разряде, со-против,71ением внешней цепи, формой переднего и заднего фронта импульса тока. [c.673]

Наличие металлических электродов, на которых особенно легко гибнут активные частицы, существенным образом уменьшает их концентрацию. В этом отношении значительными преимуществами обладает высокочастотный безэлектродный разряд, в котором, вследствие отсутствия металлических поверхностей, степень диссоциации газа и соответственно концентрации атомов оказываются особенно большими. Большие концентрации атомов обнаруживаются по часто наблюдаемому в безэлек-тродном разряде послесвечению (свечение после прекращения разряда), обусловленному медленностью объемной рекомбинации атомов (источником послесвечения служит энергия, выделяющаяся при рекомбинации атомов). [c.353]

Известным доводом в пользу этой схемы могли бы служить, далее, экспериментальные данные Родебуша и Валь [1078], которые, осуществив опыт Штерна — Герлаха, не обнаружили атомов О в газе, поступающем из безэлектродгюго электрического разряда в парах воды, так же как не нашли и молекулярного кислорода (который мог образоваться в результате рекомбинации атомов О) в самой зоне разряда (см. также Роллефсон и Бартон [1081] 6—7). В противоположность этому 2 на основании измерений выхода СО2, образующейся при введении окиси углерода в струю газа, поступающего из разряда в парах воды (при применении разрядной трубки обычного типа с алюминиевыми электродами), а также на основании наблюдения воздушного послесвечения, возникающего при введении окиси азота в эту струю и обусловленного процессом [653, 654, 50, 104] [c.352]

В этой главе нас особенно интересует одна сторона проблемы долго живущих активных состояний, а именно явление послесвечения. Полученные фотохимическим путем таутомерные продукты или метастабильные триплетные молекулы могут обладать такой высокой энергией, что при помощи флуктуаций тепловой энергии они могут по истечении некоторого промежутка времени снова вернуться в начальное электронно возбужденное состояние и дать испускание задержанной флуоресценции (называемой также послесвечением или фосфоресценцией). Этот цикл (см. фиг. ПО и 116) дает наиболее правдоподобное объяснение фосфоресценции растворов многих красителей (эозин, эритрозин, бенгальская роза и многие другие красители обнаруживают послесвечение, длящееся от 10- до 10-1 сек.). Ка)ггский, Гирш и Флеш [27], исследовавшие этот эффект на огромном количестве красителей, отмечают, что послесвечение крайне чувствительно к кислороду оно может быть подавлено кислородом при давлении этого газа всего в несколько миллиметров. У растворов хлорофилла в органическом растворителе те же авторы не обнаружили послесвечения, за исключением того случая, когда в качестве [c.205]

Послесвечению азота, наблюдаемому в основном при больших давлениях (порядка атмосферного) при конденсированном искровом разряде и при высокочастотном разряде, посвящено большое количество исследований и статей [1119—1150]. Особенно много и упорно занимался им Струтт (Рэлей). Образование активного азота, несомненно, связано с диссоциацией в электрическом разряде молекул азота на свободные атомы. Однако в явлениях, имеющих место в активном азоте, большую роль играет также образование метастабильных атомов и возбуждённых молекул азота, сопровождаемое неупру-гими соударениями второго рода или спонтанным излучением. Послесвечение тесно связано с возвращением азота в нормальное состояние, но не всегда сопровождает такое возвращение. Наблюдаются стадии, когда всё ещё активный химически азот не светится. Яркость послесвечения активного азота зависит как от концентрации активного азота, так и от концентрации молекулярного азота, дополнительно введённого в активный. При расширении светящегося активного азота яркость его свечения уменьшается, при сжатии она увеличивается. Как уменьшение, так и увеличение яркости в этом случае почти пропорционально кубу объёма газа. При диффузии некоторого количества светящегося активного азота в равный объём находя- [c.388]

В отношении спектра разряда отметим, что при кольцевом безэлектродном разряде в водороде наблюдается очень большая яркость бальмеровского спектра, сопровождаемая появлением линий этого спектра таких высоких порядков, какие не наблюдаются в других лабораторных условиях и какие обычно встречаются лишь в спектрах звёзд. Это указывает на высокую степень диссоциации водорода и на большую концентрацию возбуждённых атомов водорода при кольцевом разряде. С высокой степенью диссоциации надо поставить в связь явление усиленного жестчения газа при безэлектродном разряде, а также нередко наблюдаемое при этой форме разряда явление послесвечения. О высокочастотных разрядах при низких давлениях смотрите также [2113—2142]. [c.650]

И. А. Эльцин, ЖТФ 2, 846 (1932), Послесвечение азота, как метод контроля чистоты газа. [c.746]

Кларк и его сотрудники [35—39] и Уитроу и Рас-свейлер [233, 294] изучили спектры, испускаемые при горении бензина и других топлив в двигателе внутроннего сгорания. Последние два автора применили стробоскопический метод, который позволил им исследовать спектр света, излучаемого в камере сгорания, в любой момент горения заряда. Обычные фотографии показали, что увеличение давления в момент быстрого сгорания последней части горючего приводит к усилению свечения газов, через которые пламя уже прошло. Уитроу и Рассве1шер называют это усиление свечения газов послесвечением , а другие авторы называют его иногда догоранием . Автор предпочитает употреблять для явлений, связанных с горением, термин догорание , а послесвечение применять для обозначения свечения, наблюдаемого после выключения электрического разряда в газах. Судя по фотографиям, спектр фронта пламени очень сходен со спектром внутреннего конуса обычного стационарного пламени в спектрах пламени бензина и бензола наблюдаются обычные системы полос Са, СН и ОН в спектре этилового спирта — в основном полосы ОН и СН и следы наиболее интенсивных полос Свана а в спектре метилового спирта — полосы ОН, очень слабые следы полос СН и совсем не обнаруживаются полосы Са- [c.114]

Более глубокое изучение влияния адсорбции и десорбции газов на кинетику послесвечения кристаллофосфоров было проведено В. Г. Корничем [68]. В этой работе регистрация послесвечения осуществлялась с помощью фотоумножителя ФЭУ-19м, ток которого усиливался усилителем постоянного тока и записывался с помощью электронного потенциометра ЭПП-09. Исследовались ZnS, Си- и ZnS dS, Си-фосфоры. Объем колбочки, на стенки которой очень тонким слоем наносился люминофор, составлял примерно 80 см . Откачка колбы производилась механическим насосом РВН-20 до давления 0,1 мм рт. ст. Фосфор возбуждался ртутно-кварцевой лампой СВД-120А (осветитель ОИ-17) через светофильтр УФС-3. Так же как и в предыдущем опыте, температура фосфора при впуске газа и его откачке контролировалась. Для этой цели использовалась хромель-алю-мелевая термопара малой собственной теплоемкости. [c.41]

Весьма распространенный способ экспериментального исследования к. д. р. в газах основан на технике ударных волн [27, 82]. Зная скорость распространения ударной волны в трубке и измеряя плотность электронов в различных точках вдоль трубки в зависимости от времени, можно определить характер распада плазмы. Температура газа за фронтом ударной волны варьируется путем изменения амплитуды ударной волны. Основная трудность использования указанного метода измерений связана с тем, что температура газа, его давление и ионный состав постоянно меняются за фронтом ударной волны, поэтому для получения результатов при постоянных условиях проводится сложный пересчет, основанный часто на неоиравданных допущениях. Поэтому точность метода ударных волн гораздо ниже точности, которую дает исследование послесвечения плазмы. Тем не менее метод ударных волн позволяет исследовать рекомбинацию при высокой газовой температуре, поэтому он получил широкое распространение [27, 82—84, 90]. [c.75]

Связь детонационного спина с колебаниями газа за фронтом детонационной волны получает прямое подтверждение в онытах Мурадьяпа и Гордона [14], — появление регулярных колебаний давления у пределов детонации. Как видно из рис. 255, они появляются с установлением стационарного режима, характеризующего спиновую детонацию, и длятся, подобно полосам в зоне послесвечения, значительное время после прохождения фронта ударной волпы. Частота этих вибраций зависит от состава смеси (т. е. от скорости детонации в соответствии с уравнением (22. 11). Теми же авторами было показано соответствие наблюдаемых частот колебаний давления с частотой спина, вычисленной но схеме Фея [83]. [c.354]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология