Ток положительных ионов

Ток (положительные ионы) от положительного полюса источника тока по проводу с сопротивлением попадает на анодное заземление, сопротивление которого обычно мало и им пренебрегают. Далее следует сопротивление растеканию тока с заземлителя в окружающий грунт которое тем меньше, чем больше поверхность заземлителя. [c.12]

Радиоизотопный ионизационный манометр состоит из манометрического преобразователя в виде герметичной камеры, внутри которой помещены анод и коллектор ионов, и измерительного блока. Источником ионизации служит а-излучение радиоактивного вещества. Мерой давления является ток положительных ионов. Между анодом и коллектором прикладывается разность потенциалов для направления ионов на коллектор. Измерительный блок содержит источник питания (выпрямитель) и электрометрический усилитель для измерения тока ионного коллектора. В комплекте радиоизотопного вакуумметра типа ВР-3 используется манометрический преобразователь типа ПМР-2. [c.178]

При некоторых обстоятельствах представляется удобной регистрация не самого тока, а первой или второй производной по времени тока положительных ионов, поступающего на коллектор. В аналитических приборах обычно коллек- [c.241]

Покрытие металлической поверхности тонким слоем другого металла (например, покрытие железа медью, хромом, никелем и т. п.) называется гальваностегией. Для этого изделие, которое хотят покрыть другим металлом, например медью, погружают в раствор соли этого металла, покрываемое изделие служит катодом. В качестве анода берут пластинку из того же металла, которым хотят покрыть изделие (медную). При включении такой электролитической ванны в сеть постоянного тока положительные ионы меди направляются к катоду, разряжаются, вследствие чего на изделии осаждается слой меди. Одновременно с анодной пластинки в раствор переходят ионы меди и образуют с ионами S0 - новые порции соли сульфата меди (II). [c.226]

Под действием электрического тока положительные ионы (катионы) движутся к катоду, отрицательные (анионы) — к аноду. [c.104]

Интенсивность токов положительных ионов в масс-спектрометре обычно слишком мала, чтобы их можно было обнаружить непосредственно чувствительным гальванометром. Обычный лабораторный гальванометр может дать отклонение 1 мм при токе 10 а при условии, что расстояние до шкалы составляет около 1 м. Полный ионный ток, входящий в область анализатора, имеет интенсивность такого же порядка между тем в нем часто необходимо определить отдельные типы ионов, количество которых составляет только 10 от общей интенсивности ионного тока. Тем не менее если гальванометр включен в цепь анализатора, то представляется возможным установить, достаточен ли положительный ионный ток, возникающий при большом давлении образца. Этот способ иногда используют для начальной установки масс-спектрометрической трубки. Для повышения чувствительности могут быть использованы различные электрометрические устройства, однако до их рассмотрения целесообразно описать системы, при помощи которых измеряется протекающий через прибор ток. [c.205]

Рис. 102. Вид спектра при измерении тока положительных ионов порядка 6-10-19а.

Оба эффекта вызывают суммарное перемещение отрицательных ионов к аноду. По этой причине (движение по направлению к аноду) отрицательные ионы называются анионами. Таким же образом оба эти эффекта приводят к суммарному движению положительных ионов (катионов) к катоду. Обратите внимание, что мы не подразумеваем, что существует упорядоченное перемещение отрицательных ионов к аноду и положительных — к катоду. Скорее происходит наложение случайного теплового движения ионов на слабое, в среднем упорядоченное движение положительных ионов в одном направлении, а отрицательных ионов— в другом. Результирующий электрический ток, проходящий через любую плоскость в растворе, складывается из суммарного тока положительных ионов и суммарного тока отрицательных ионов, проходящих через эту плоскость, и должен быть равен электрическому току во внешней цепи. [c.87]

Если V велико и полярность его такова, что зонд отрицателен относительно Р, то все электроны в плазме отталкиваются от зонда и на него идет ионный ток. Перед зондом возникает область падения потенциала, в которой электрическое поле уменьшается с расстоянием х от зонда и делается равным нулю на расстоянии d (граница плазмы В). Ионы пересекают границу плазмы благодаря своей тепловой скорости, среднее значение которой равно V . Число их на 1 см сек п = (lj4) N v. Плотность тока положительных ионов на зонд зависит только от Л и и не зависит от Vp. При отсутствии столкновений в области падения потенциала между ионами массы и молекулами [d или л,) плотность [c.308]

Наличие сеточного тока в электронных лампах обусловлено целым рядом факторов, важнейшими из которых являются следующие электронный ток сетки, ионизация остаточного газа в баллоне лампы, ток положительных ионов с катода, эмиссия электронов с управляющей сетки. [c.90]

Ток положительных ионов с катода. Накаленный катод, кроме электронов, эмитирует также небольшое число положительных ионов. Если не принять специальных мер, то эти ионы создадут в цепи сетки ток положительного направления даже при отсутствии ионизации остаточного газа. [c.91]

Так как при 7 < О на зонд идёт не только электронный ток, но и противоположный по знаку ток положительных ионов, то для того, чтобы найти электронный ток, надо к значениям полного тока, соответствующего общей характеристике (рис. 116), прибавить абсолютную величину тока положительных ионов при данном [/д. Эту величину легко получить, экстраполируя прямолинейную нижнюю часть характеристики в сторону возрастающего потенциала (пунктирная прямая на рис. 116). [c.290]

При применении этого метода обычно пользуются зондами плоскими или цилиндрическими, значительно реже сферическими зондами, представляющими собой маленький шарик на тонкой ножке. Плотность тока положительных ионов на стенку определяют при помощи плоского зонда, расположенного на внутренней стороне стенки. На этот зонд накладывают потенциал, более низкий, чем потенциал газа, и измеряют ионный ток. В таком случае при подсчёте плотности тока приходится учитывать не просто поверхность самого зонда, а поверхность слоя простран- [c.290]

Если допустить, что ионы имеют максвелловское распределение скоростей, то беспорядочный ток положительных ионов на отрицательно заряженный плоский зонд должен соответствовать выражению [c.291]

Зависимыми переменными, которые теория стремится выразить через данные наперёд параметры разряда, являются продольный градиент потенциала JE пp, концентрация электронов по оси трубки Пд, температура электронного газа или соответствующая средняя скорость беспорядочного движения электронов плотность тока положительных ионов на стенки 1 , суммарная мощность излучения плазмы (мощность излучения единицы длины трубки) Шв- Вспомогательным параметром, необходимым для решения задачи, является ещё число ионизаций, приходящихся на один электрон в течение одной секунды. Излучаемая мощность, в свою очередь, связана с концентрацией возбуждённых атомов п . Ввиду практической невозможности решить задачу с учётом всех многочисленных возбуждаемых в разряде энергетических уровней атомов обычно делают упрощающее предположение о наличии одного усреднённого возбуждённого уровня. Для решения составляют уравнения, связывающие отдельные искомые параметры плазмы между собой и с наперёд заданными макроскопическими параметрами. Число уравнений должно быть равно числу параметров, которые желательно вычислить или необходимо ввести для решения задачи. [c.307]

Подсчёт плотности тока положительных ионов на стенку даёт соотношение, носящее название уравнение тока положительных ионов [c.308]

Другой режим разряда с раскалённым катодом имеет место в том случае, когда ток во внешней цепи больше, чем сумма тока насыщения термоэлектронной эмиссии катода и тока положительных ионов в плазме. Разность между этими величинами восполняется за счёт возросшего падения потенциала в катодном слое, приводящего к возникновению у-процессов на катоде. Появление такого несвободного режима работы катода приводит к разрушению катода вследствие усиленной бомбардировки его положительными ионами. Поэтому при работе электровакуумных приборов с искусственно раскалённым катодом необходимо избегать появления несвободного режима разряда. [c.315]

При прохождении через газотрон тока, сила которого больше, чем сила тока термоэлектронной эмиссии плюс ток положительных ионов (несвободный режим), разряд теряет характер дугового. Возникает переходная форма между тлеющим и дуговым разрядами, сопровождаемая повышением катодного падения потенциала. В результате катод начинает разрушаться и газотрон выходит из строя. [c.317]

При включении такой электролитической ванны (рис. 31) в сеть постоянного тока, положительные ионы серебра направляются к катоду, разряжаются, вследствие чего на изделии осаждается слой серебра. Одновременно с этим с анодной пластинки в раствор переходят ионы серебра и образуют с ионами КО з новые порции соли — азотнокислого серебра. Таким образом, в процессе электролитического покрытия изделий анодная пластинка все время растворяется, и концентрация соли в растворе остается неизменной до тех пор, пока анодная пластинка полностью не растворится. Так производится покрытие серебром (серебрение), золотом (золочение), никелем (никелирование), хромом (хромирование) и другими стойкими против окисления металлами. [c.154]

Другой метод основан на ионизации на раскаленном вольфраме паров галоидных солей щелочных металлов [61]. В этом случае отношение тока положительных ионов металла к току отрицательных ионов равно [c.33]

Обычный способ проверки утечки в цепи коллектора состоит в уменьшении эмиссии до нуля и, следовательно, в уменьшении до нуля тока положительных ионов. Всякий остаточный ток в цепи коллектора указывает на утечку в цепи коллектор — катод или коллектор — сетка. Утечка тока коллектора на землю может быть проверена с помош,ью меггера. Она менее опасна, чем другие виды утечек. [c.133]

Основные проблемы в электрических схемах для ионизационных манометров возникают в связи со стабилизацией эмиссии [44] и усилением малых токов положительных ионов. Отдельные ионизационные лампы вследствие отравления катода или охлаждения газом могут требовать в течение короткого времени работы до пятикратного изменения мощности накала для получения заданной эмиссии. Для поддержания постоянства эмиссии ток накала управляется автоматическими устройствами. Для точного измерения положительных ионных токов предпочитают работать с большими токами эмиссии (от 5 до 20 ма) и измеряют ионный ток непосредственно хорошим микроамперметром на 200 мка. [c.134]

Аналогичныйэффектбыл получен Кенделлом [1093], использовавшим источник с одной нитью. Эффективный нагрев твердых образцов достигался их помещением на тот конец ионизирующей нити, где температура была достаточна для испарения, но слишком мала для обычной поверхностной ионизации. и,ент-ральная область нити была достаточно нагрета, чтобы вызвать ионизацию паров. Использование низкотемпературного участка нити может заменить источник с несколькими нитями для получения определенного тока положительных ионов. Понижение температуры приводит к меньшему выделению газа под влиянием радиации раскаленной нити и, следовательно, к меньшей интенсивности фоновых линий в масс-спектре. Был описан метод, в котором используется только одна нить и нагревание поверхности осуществляется путем радиации от ионизирующей нити [1561, 1607]. [c.125]

Для определения давления с помощью ионизационных манометров обычно измеряют ток положительных ионов при определенном токе эмиссии. Ионный ток очень сильно зависит от тока эмиссии. Поэтому ток эмиссии в манометре поддерживают постоянным с помощью схемы электронной стабилизации. В описываемом манометре (рис. ХП.21) необходимость стабилизации тока эмиссии отпадает, что значительно упрощает его электрическую схему. [c.408]

Так как при t/ <С О на зонд идёт не только электронный ток, но и противоположный по знаку ток положительных ионов, то для того, чтобы найти электронный ток, надо к значениям полного тока, соответствующего общей характеристике (рис. 133), прибавить абсолютную величину тока положительных ионов при данном и. Эту величину легко получить, экстраполируя прямолинейную нижнюю часть характеристики в сто>рону возрастающего потенциала. Так как переход от одной части кривой 1пг к другой всегда несколько закруглён, то для нахождения Uo продолжают обе прямолинейные части до их пересечения, как показано на рисунке 135. [c.303]

При сильно отрицательном потенциале зонда на последний через слой положительного пространственного заряда идёт ток положительных ионов, который в случае беспорядочного движения положительных ионов в плазме и при максвелловском распределении скоростей между ними был бы равен [c.305]

После магнитного поля разделенные ионы попадают в анализатор. Через щель анализатора отдельный тонкий пучок ионов попадает на пластинку коллектора ионов и они нейтрализуются встречным электронным током, идущим к коллектору по проводам. Величина этого нейтрализирующего измеряемого тока соответствует току положительных ионов. Путем подбора разности потенциалов в ускорителе и напряжения магнитного поля можно направлять на коллектор ионы определенной массы. Изменяя разность потенциалов в ускорителе, можно заставить пройти через анализатор поочередно отдельные пучки разделенного потока положительных ионов. Измеряя при этом ток в анализаторе при помощи самопишущего потенциометра, можно получить полную мас-спектрограмму анализируемого газа. [c.310]

Для того чтобы очистить поверхность распылением, скорость удаления частиц, выбиваемых с поверхности первичными ионами, должна превосходить суммарную скорость поступления на поверхность фоновых газов и выбитых частиц. В описываемых опытах применяли спектроскопически чистые газы с полным содержанием примесей, меньшим 2-10 мольных долей. Давление расиыляюш,его газа, из которого образуются бомбардирующие ионы в описанных ниже источниках, составляет 10 — 10 мм рт. ст. Таким образом, во время распыления фоновое давление примесей, адсорбция которых возможна, будет меньшим 10" лш рт. ст. Число ударов молекул кислорода о поверхность при комнатной температуре и давлении 10" мм рт. ст. равно NIA = 3,5-10 частиц сек-см . Чтобы вычислить минимальную плотность тока положительных ионов, которая требуется для поддержания чистоты новерхности, примем, как и Уэнер [5], для ионов энергии 100 эв величину выхода У = SIB = 0,1, а вероятность адсорбции при ударе равной единице. Отсюда мы получаем [c.165]

Абсолютные выходы можно грубо оценить по полному току положительных ионов, характерных для основного вещества поверхности, эффективности анализатора, вычисленному выше отношению Се /Ое и известному току первичных ионов. Выход меняется приблизительно от 10 до 10 при изменении энергии бомбардирующих ионов от 100 до 400 эв. Эти величины приблизительно в 100 раз меньше полученных Уэнером [5], который приводит значения между 0,1 и 1 для ионов Hg с энергией до [c.171]

В настоящей работе использовался масс-спектрометр с 90°-ным секторным магнитным полем и радиусом кривизны траектории ионов 12,5 см. Электронный пучок коллимировался небольшим постоянным магнитом с напряжеппостью поля 200 гс. Катод и электронная пушка питались только от батарей. Напряжение на выталкивающем ионы электроде было около 2 б, а па коллекторе электронов - -10 в по отношению к ионизационной камере. Это снижало попадание в камеру со стороны коллектора отраженных и вторичных электронов. Обычно использовали ток электронов 3—5 мка. Для измерения ионного тока служила обычная электрометрическая схема с самописцем на выходе, которая позволяла измерять сигналы до 10 а. При работе в масс-спектрометр напускали смесь (1 1) исследуемого газа и 8Гб. Рабочее давление в приборе было таким, что линейная связь тока положительных ионов и давления хорошо выполнялась. [c.453]

В работе были использованы разрядньге трубки различной формы при этом основное требование состояло в том, чтобы поверхность мишени (которую можно было прогревать) могла быть подвергнута бомбардировке положительными ионами известной энергии при известном токе ионов. Первые измерения былн проведены с ионизационным манометром Пеннин-га [2], имеющим холодный катод в виде диска диаметром 2 см и цилиндрический анод длиной 2 см, находящиеся в магнитном поле 1000 гс. В разряде в этой трубке мог быть получен ток положительных ионов 10 мка при давлении 10" мм рт. ст. и разности потенциалов между катодом и анодом 2000 в. Несмотря на то преимущество, что плотность тока велика, такой разряд оказался неудовлетворительным из-за неопределенности средней энергии бомбардирующих ионов и распределения их но поверхности катода. [c.535]

Следующая ионизация происходит при 12,7 V согласно Смиту и при 13,0 0,2Vсогласно Манну, Хуструлиду и Тэйту при этом потенциале наблюдаются большие токи положительных ионов и НзО" . Ионы H jO+ образуются путем отрыва одного несвязывающего 2х01-электрона кислорода, что же касается иона НдО , то поскольку его выход пропорционален квадрату парциального давления паров воды, надо полагать, что он образуется в результате вторичной бимолекулярной реакции. [c.102]

Большие токи положительных ионов испускаются из накаленных солей К и На, а отрицательных ионов галоидов—из оксидных катодов. Эмиттером положительных ионов я1 Л1 ется анод Кунсмана — полоска металлической фольги, покрытая составом, состоящим из окиси железа, ] / А Оз, окиси или нитрата На или К и парафина в качестве связую.цего вещества. Смесь спекается на воздухе при 900° С и юсста-навливается в Н . Такой электрод дает ток до 10 ма1см при нагревании его в вакууме до темно-красного свечения. [c.94]

Различают два режима разряда с искусственно накалённым катодом. В том случае, когда сила тока, ограничиваемая сопротивлением внешней цепи, меньше, чем ток насыщения термоэлектронной эмиссии с катода, выход электронов из катода происходит исключительно за счёт термоэлектронной эмиссии. Около самого катода налицо скопление отрицательного пространственного заряда. Мы будем называть тако11 режим разряда свободным режимом. Сила тока низковольтной дуги при свободном режиме равна сумме термоэлектронного тока с катода 1 , ограниченного отрицательным пространственным зарядом около катода, и направленного тока положительных ионов в плазме 1 . Точное определение отношения представляет собой ещё полностью не решён- [c.315]

Как ив [4], будем рассматривать одномерный случай. Начало координат совместим с фронтом кристаллизации, который оо скоростью I/ движется слева направо в положительном направлении оси х. Таким образом, слева от начала координат будет кристалл, справа -расплав. Выполним, прежде всего, вспомогательный модельный расчет электродиффузионного процесса в закристаллизовавшейся части, который поможет разобраться в физической сущности исследуемого явления. Предположим, что на фронте происходит по некоторому, пока неизвестному закону, разделение зарядов, в результате чего из расплава в кристалл течет ток положительных ионов с Ьлотностью /(т), где % -время. [c.138]

Вероятность (функция) возбуждения. Вероятность (функция) ионизации. Когда скорость электрона меньше скорости, соответствующей первому критическому потенциалу, столкновение его с атомом всегда упруго, за исключением тех случаев, когда медленно движущийся электрон, попав в сферу действия атома, ие может из неё вырваться и образует вместе с атомом отрицательный ион. Если же скорость электрона больше первой критической скорости, то столкновение его с атомом может быть как неупругим, так и згпругим электрон отдаёт свою энергию атому не обязательно, а лишь в некотором и притом довольно небольшом числе случаев из всех столкновений. Относительное число этих благоприятных для возбуждения случаев, или вероятность возбуждения, определяют, подсчитав, с одной стороны, из длины свободного пути электрона в газе число столкновений электронов данного пучка с атомами газа, а с другой — по уменьшению силы электронного тока число электронов, выбывающих из пучка вследствие потери скорости при столкновении. Ионизация при этом не должна происходить, или же число актов ионизации должно быть учтено по току положительных ионов на соответствующий электрод. Другой метод определения числа актов возбуждения — определение этого числа из спектроскопических данных. Та функция, которая определяет зависимость вероятности возбуждения атома электроном от скорости электрона, или, что то же, от пройденной электроном разности потенциалов U, называется функцией возбуждения. [c.203]

Вызванное этим градиентом концентрации движение заряженных частиц, задерживаемое полем в отношении электронов и ускоряемое в отношении ионов, называется амбиполярной диффузией. Амбиполярная диффузия представляет собой процесс, характерный для плазмы, занимающей ограниченный какими-либо стенками объём. Ток положительных ионов, приходящийся на каждый квадратный сантиметр стенки 1р (равный произведению из числа положительных ионов, приносимых на единицу поверхности стенки амбиполярной диффузией на заряд иона), представляет собой один из внутренних параметров газоразрядной плазмы. При образовании отщнурованного столба неизотермической плазмы в электроотрицательном газе роль стенок иногда играет слой отрицательных ионов, образуемых электронами на границе этого столба. [c.491]

Подсчёт плотности тока положительных ионов на стенку 1. даёт соотноитенне [c.496]

Уравнение амбиполярной диффузии, соответствующее уравнению тока положительных ионов Ленгмюра и Тонкса [c.499]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология