Ламберта источник

Пусть реактор заполнен реагентами, один из которых поглощает свет источника, причем содержимое реактора оптически прозрачно. Тогда в случае выполнения закона Бугера — Ламберта — Бера [c.98]

Закон Ламберта утверждает, что мощность излучения, испускаемого с поверхности в данном направлении на единицу телесного угла и единицу площади проекции поверхности, на плоскость, нормальную направлению излучения (а не самой поверхности), есть величина постоянная. Такая величина называется интенсивностью излучения. Диаграмма распределения интенсивности света по углу излучения для источника Ламберта является полукругом. [c.193]

Коэффициент ф показывает, какая часть излучаемого тепла поглощается данной лучепоглощающей поверхностью. Этот коэффициент учитывает не только взаимное расположение излучающей и поглощающей поверхностей, но и интенсивность лучей, значение которой в соответствии с законом Ламберта меняется в зависимости от угла падения лучей на поглощающую поверхность. Использование этого уравнения связано с большими трудностями вследствие того, что температура различных участков источника излучения (факел, части стенок кладки) и потока дымовых газов меняется в широких пределах. [c.535]

В основе метода атомно-абсорбционной спектроскопии (ААС) лежит явление селективного поглощения света свободными атомами в газообразном состоянии. Поглощение можно наблюдать, пропуская свет от внешнего источника непрерывного (сплошного) спектра через слой свободных атомов какого-либо элемента (рис. 14.39). Природным аналогом системы являются линии Фраунгофера в солнечном спектре. Селективно поглощая свет, чаще всего — на частоте резонансного перехода, атомы переходят из основного состояния в возбужденное, а интенсивность проходящего пучка света на этой частоте (длине волны) экспоненциально убывает по закону Бугера—Ламберта—Бера [c.824]

Зависимость спектральной плотности для некоторых реальных тел показана на рис. 5.7, из которого видно, что зависимость спектральной плотности от длины волны для газов и паров, имеющих селективные свойства, наиболее сильно отличается от аналогичной зависимости для абсолютно черного тела. Это следует учитывать даже при работе в обычных условиях, поскольку, если расстояние от источника излучения до преобразователя велико, может происходить затухание излучения за счет паров воды и газов атмосферы [15] по экспоненциальному закону от расстояния (закон Бугера — Ламберта). [c.175]

Источники ошибок в фотометрии можно разделить на две основные группы 1) ошибки, обусловленные отклонениями от закона Бугера —Ламберта — Беера 2) ошибки, обусловленные различной относительной точностью, с которой работают фотометры при неодинаковой абсорбции (спектрофотометрическая ошибка). [c.384]

Третьим источником отклонений является отсутствие сведений обо всех поглощающих веществах в образце. Как было показано для многокомпонентных систем, измеряемое поглощение слагается из поглощения всех присутствующих веществ. Поэтому правильное применение к системе закона Ламберта — Беера требует знания поглощения всех компонентов образца. [c.238]

Распределение на цилиндрической поверхности. В работе [22] показана возможность применения законов геометрической оптики (в частности, закона Ламберта) для нахождения закономерностей распределения конденсата из паров металла на охлаждаемой поверхности в высоком вакууме. Расчет удельной плотности конденсата,. т. е. количества вещества, осевшего на том или ином элементе поверхности конденсатора, ведется аналогично расчету освещенности этих же элементов источником света, геометрически подобным испарителю, но испускающим молекулярные потоки в высоком вакууме вместо световых. Оказалось, что распределение конденсата на поверхности непосредственно связано с формой источника испарения. Кроме того, весьма важное значение имеет расположение источника по отношению к поверхности конденсатора, [c.125]

Уменьшение интенсивности света источника при определенной длине волны зависит не от абсолютной интенсивности света, а от толщины пропускающего слоя абсорбирующего вещества в случае раствора вещества в прозрачном растворителе оно зависит также от концентрации раствора. Если обозначить через /о и / интенсивности света до и после прохождения через слой раствора толщиной I и через с концентрацию раствора, то уменьшение интенсивности света определенной длины волны изображается законом Ламберта—Бера [c.550]

Если лучистость в поверхности источника излучения во всех направлениях одинакова и не зависит от направления излучения, то в этом случае выполняется закон Ламберта, или закон косинуса, [c.16]

Принцип метода определения концентрации вещества по спектру его поглощения заключается в следующем. Свет от источника излучения с интенсивностью /о при прохождении через раствор вещества, частично поглощается им, а частично (с интенсивностью I) регистрируется детектором. При сравнительно низких концентрациях вещества в растворе поглощение излучения, согласно закону Бугера— Ламберта — Бера, пропорционально концентрации [c.83]

В перспективе для количественного анализа может быть использовано также явление инверсного КР. Оно наблюдается при одновременном облучении образца источником белого (непрерывного) света и лазером с мощным монохроматическим излучением с частотой л о. В сплошном спектре первого источника происходит поглощение света с частотами о ,-, где V — колебательные частоты молекул, активные в КР. Как и в обычных спектрах поглощения, при этом действуют законы светопоглощения, в частности закон Бугера — Ламберта — Бера (Х1.12). [c.287]

В светотехнике принято характеризовать распределение излучения какого-либо источника света по различным направлениям кривыми распределения света, построенными следующим образом. На прямых, проведённых из излучающего центра, откладывают в различных направлениях отрезки, пропорциональные интенсивности излучения в данном направлении. Концы этих отрезков соединяют непрерывной кривой. В первом из рассмотренных выше случаев кривые распределения света представляют собой окружности с центром в середине окошка АВ (рис. 158), во втором случае (закон Ламберта) — окружность, касательную к прямой АВ. На рисунке 159 эти окружности показаны пунктиром в левой части чертежа первому случаю соответствует кривая 1, второму — 2. В правой части рисунка 159 сплошные кривые дают найденное экспериментально распределение излучения [c.361]

На рис. 1 представлен график зависимости По sin и от соотношения величин 1 и 2- При применении стекол для жилы и оболочки с показателями преломления соответственно 1,8 и 1,5 можно получить числовую апертуру, равную единице. При меньшей апертуре улавливание света, исходящего от источника Ламберта, может быть неполным, и свет, который не попал в жилу волокна, может появиться в области, окружающей возбужденное волокно. Кроме того, отражения Френеля, рассеяние, дифракция и незначительные неоднородности в самих волокнах также создают возможность появления света у выходного торца волокон, граничащих с возбужденным волокном, что вызывает ухудшение контраста и раЗ решения. Ниже будет показано, что величина просачивания света зависит не только от материалов волокна, но и от состояния [c.121]

Для определения эффективности светопропускания волокна необходимо определить функцию распределения энергии излучения источника внутри волокна. Она зависит как от излучения источника, так и от степени оптического контакта его с входным торцом волокна. Теоретические исследования, связанные с излучением от источников Ламберта, типичным примером которых является фосфор на фронтальном стекле электроннолучевой трубки, или MgO, пары которой нанесены на стеклянную пластинку, очень сложны. В случае источника Ламберта, не находящегося в оптическом контакте со стеклянной подложкой, полуугол конуса света в подложке опреде- [c.122]

Однако оказалось возможным изготовить волокна диаметром в несколько микрометров с показателем преломления жилы 1,90 и показателем преломления оболочки 1,5. Такое волокно имеет числовую апертуру 1,17 и поэтому при применении осажденного фосфора в качестве источника Ламберта не требуется второй поглощающей оболочки. Из этих волокон путем спекания были получены диски, в которых световедущие жилы сохранили круглое поперечное сечение. Это позволило получать вакуумплотные диски, обладающие высоким светопропусканием и полным устранением фона. [c.127]

Для этой цели в качестве источника света обычно применяют лампу с непрерывным спектром излучения. Далее, последовательно измеряя интенсивность прошедшего через поглощающий слой излучения, находят значения коэффициента поглощения как функцию частоты, используя закон Бугера — Ламберта [c.35]

В описанном идеализированном случае закон Бугера— Ламберта и закон Бера выполняются строго, и поэтому легко оценить интересующую нас концентрацию свободных атомов, используя соотношения (1.13) и (1-14). Очевидно, что зависимость ко(Ыо) будет линейной, и для решения поставленной задачи нужно только найти коэффициент а в выражении (1.14) с помощью эталонов (образцов сравнения). На практике, однако, реализовать в чистом виде подобную идеализированную схему не удается, так как источников строго монохроматического излучения не существует. [c.37]

В ЭТОМ плане необходимо обратить особое внимание на влияние рассеянного света. Закон Ламберта — Бэра был выведен применительно к монохроматическому излучению. Большинство приборов имеют источники света, которые дают излучение в более или менее широком спектральном интервале. Используя комбинацию фильтров, призм и дифракционных решеток, можно выделить излучение определенной длины волны и исключить излучение других длин волн из луча, падающего на образец. Эта процедура не приводит, однако, к тому, что излучение становится абсолютно монохроматическим, т. е. пучок света, проходящий через образец, как правило, содержит некоторое количество паразитного света, длина волны которого отличается от требуемой. Одним из важнейших критериев качества спектрофотометров является количество паразитного света, проходящего через образец. [c.504]

При абсорбционном анализе тканей на установке, описанной в работах [7, 150], также был применен радиоизотопный источник Ре. Как отмечалось на стр. 86, поглощение рентгеновского излучения при его прохождении через ткань не подчиняется закону Бугера — Ламберта — Бера. Случайный характер изменения параметра р (доля площади ткани, занятая отверстиями в переплетении — сеточная неоднородность) не позволяет [c.115]

Инструментальные причины. Как было указано выше, закон Бугера—Ламберта—Бера справедлив для монохроматического излучения. В большинстве современных спектрофотометрических приборов используются источники излучения с непрерывным распределением [c.198]

Основной источник систематических ошибок связан с не-монохроматичностью излучения. Монохроматор может выделить из спектра излучения источника более или менее широкий, но всегда конечный участок спектра, который мы называем полосой монохроматора. Любая измеренная в точке величина (/, Т, В,) является эффективной, определенным образом усредненной в пределах полосы монохроматора, и результат такого усреднения в общем случае существенно зависит от ширины полосы монохроматора. Практически заметные отличия наблюдаемых величин от истинных будут в тех случаях, когда ширина полосы монохроматора сравнима с шириной полос (линий) поглощения и тем более когда первая превосходит вторую. При этих же условиях теряют силу простые законы поглощения (3)—(6). Величина наблюдающихся инструментальных отклонений от соотношений (3) — (6) зависит от величины погашения, соответственно произведения сх равные отно-сптельные изменения с и а по отдельности приводят к равным аффектам. То, что инструментальные отклонения являются в равной мере отклонениями от закона Бугера-Ламберта (3) и закона Беера (4), позволяет отличать их от действительных отклонений от закона Беера (4), наблюдающихся только при изменении концентрации с. Эффекты, связанные с немонохроматичностью излучения, особенно велики при измерениях спектров газов. Ширина полосы обычных призменных монохроматоров много больше расстояний между линиями и ширины линий вращательной структуры полос поглощения. Поэтому в пределах полосы моно- [c.494]

Яркость флуоресценции зависит от яркости источника возбуждения, т. е. можно также сказать от мощности поглощаемой энергии. Количество поглощеииой энергии определяется формулой д/ = / —/ где /—количество прошедшей энергии и, если справедлив закон Бугера—Ламберта —Бера, то [c.131]

НОГО продукта. Линия аЬ прописывается на экране осциллографа при перекрывании спектрального источника света, т. е. при 100%-ном поглощении света. Линия ск прописывается до или после вспышки при полном пропускании света. Линия АВС является кривой накопления и гибели промежуточного продукта. Концентрацию промежуточного продукта опре деляют согласно закону Бугера — Ламберта—Бера. Расстояние между лииией аЬ и ей—100%-ное пропускание раствора. Возьмем любую точку х во время t на кривой ВС и определим оптическую плотность О. Пусть /о — интенсивность света, прошедшего через кювету с веществом до вспышки I — интенсивность света, прошедшего через кювету в момент времени t, тогда оптическая плотность в момент времени t равна lg(/o//). Таким образом, в каждый момент времени можно получить величину оптической плотности промежуточного продукта. Зависимость оптической плотности от времени даст истинную кинетическую кривую гибели промежуточного продукта, так как оптическая плотность раствора прямо пропорциональна концентрации вещества 0 = еС1, г — коэффициент экстинкции поглощения промежуточного продукта I — оптический путь кюветы. Если гибель промежуточного продукта подчиняется уравнению первого порядка, то наблюдается линейная зависимость от времени, из которой вычисляется константа гибели первого порядка % или время жизни промежуточного продукта т=1/ё1. [c.186]

АТОМНАЯ ЭНЕРГИЯ, то же, что ядерная энергия. АТОМНО-АБСОРБЦИОННЫЙ АНАЛИЗ (атомно-абсорбц. спектрометрия), метод количеств, элементного анализа по атомным спектрам поглощения (абсорбции). Через слой атомных паров пробы, получаемых с помощью атомизатора (см. ниже), пропускают излучение в диапазоне 190-850 нм. В результате поглощения квантов света атомы переходят в возбужденные энергетич состояния. Этим переходам в атомных спектрах соответствуют т. наз. резонансные линии, характерные для данного элемента. Согласно закону Бугера-Ламберта-Бера (см. Абсорбционная спектроскопия), мерой концентрации элемента служит оптич. плотность A = g(l jl), где /ц и /-интенсивности излучения от источника соответственно до и после прохождения через поглощающий слой. [c.216]

Единого универсального детектора для ЖХ не существует. Наиб, распространенный и высокочувствит. -УФ фотометрич. Д. х., в к-ром анализируемые в-ва детектируются путем измерения кол-ва излучения, абсорбируемого при прохождении света через проточную ячейку детектора (объем ячейки 2-10 мкл). Детектор используют либо в диапазоне 180-400 нм, либо на определенных длинах волн, чаще всего 254 нм. Кондентращ1Я в-ва определяется по закону Бугера-Ламберта-Бера. Источники излучения-ртутная лампа низкого давления, дейтериевая лампа с соответствующими фильтрами. [c.27]

Метод статнстической информации. Это целое семейство процедур, в которых для отбора конформаций, служащих исходными приближениями в последующем расчете, используется разного рода вероятностная информация. Ее источником может быть банк данных белковых структур, статистическое распределение остатков на конформационных картах усредненная предпочтительность парных остаток-остаточных контактов или алгоритмы предсказаний вторичных структур [210-216]. Очевидно, данные такого рода ориентировочны и могут скорее ввести в заблуждение, чем помочь в решении структурной проблемы пептидов и тем более белков. Конформационные возможности каждого из них определяются не статистикой, а определенной и всегда уникальной аминокислотной последовательностью. Показательно в этом отношении исследование М. Ламберта и Г. Шераги [210-212] панкреатического полипептида из 36 остатков. В расчет его структуры в качестве дополнительной вероятностной информации привносятся данные о распределении значений двугранных углов основной цепи в четырех областях конформационной карты ф-ц/ и распределении конформационных состояний трипептидных сегментов на нерегулярных участках трехмерных структур белков, изученных кристаллографически. Набор исходных для оптими- [c.244]

Излучение источника фокусируется зеркалами на диспергирующее устройство (призма из высококачественного кварцй фракционная решетка). Там пучок разлагается в спектр, изображение которого тем же зеркалом фокусируется на выходной щели монохроматора. Выходная щель из полученного спектра вырезает узкую полосу спектра чем уже щель, тем более монохроматична выходящая полоса. С помощью зеркала монохроматизированный пучок разделяется на два одинаковых по интенсивности луча один проходит через кювету сравнения, а другой - через кювету с образцом. Вращающейся диафрагмой перекрывают попеременно то луч сравнения, то луч образца, разделяя эти лучи во времени. После прохождения кювет световой поток зеркалами направляется на детектор, которым обычно служит фотоэлемент или фотоумножитель. После детектора сигнал усиливается и поступает на специальное электронное устройство -разделитель сигналов, где он раздваивается на два канала сигнал образца и сигнал сравнения. В обоих каналах сигналы усиливаются и подаются на самописец, который регистрирует отношение степени пропускания световых лучей через кювету образца к пропусканию светового потока через кювету сравнения. Логарифм данного отношения равен разности оптических плотностей образца и эталона эту величину можно записать, если перед самописцем установлено логарифмирующее устройство. В этом случае спектр будет представлять зависимость оптической плотности от длины волны или волнового числа и зависит от концентрации измеряемого образца. Для получения спектра, не зависящего от концентрации раствора, экспериментально полученный спектр перерисовывают по точкам, пользуясь законом Бугера-Ламберта-Беера, в спектр в координатах lg (или )- X (или V), Нерегистрирующие спектрофотометры - однолучевые приборы, измеряющие по отдельным точкам (спектрометрический метод). В сочетании с измерительной системой по схеме уравновешенного моста это наилучшие приборы для точных количественных измерений, которые осуществляются путем сравнения сигналов при попеременной установке в световой пучок образца и эталона. Основной их недостаток состоит в большой затрате времени для записи спектра, а не полосы поглощения при единственном значении длины волны. [c.185]

Закон Ламберта-Беера. В фотохимических реакциях, т. е. в реакциях, идущих под действием света, главным источником активации молекул реагирующих веществ является световая энергия. Естественно, что фотохимически активным может быть только свет, поглощаемый данным веществом. Рассматривая поглощение, света как взаимодействие фотонов с молекулами поглощающего вещества и приняв за меру интенсивности света данной длины волны К число соответствующих фотонов /х, ослабление света в поглощающем слое толщины х можно выразить уравненнем [c.345]

Источниками возбуждения могут быть свет (фотолюминесценция), химические реакции (хемилюминесценция), рентгеновские лучи (рентгенолюминесценция) и др. (табл, 1П.13). В экологической аналитической химии чаще всего используют анализ, основанный на фотолюминесценции исследуемого вещества или хемилюминесценции. В первом случае используют фотолюминесценцию, возбуждаемую УФ-излучением, источником которого служат ртутно-кварцевые или ксеноновые лампы и лазеры. Регистрируют люминесценцию фотоэлектрически (с помощью спектрофотометра — флуориметра). Качественный анализ (по спектру люминесценции) особенно часто используют для обнаружения полициклических ароматических углеводородов (ПАУ). Количественный анализ основан на зависимости интенсивности люминесценции от количества лю-минесцирующего вещества (см. закон Бугера—Ламберта—Бера, раздел 3.1). [c.276]

Источники ошибок при анализе по светопоглощению. В неко-горых случаях окрашенные соединения диссоциируют или поли-меризуются, взаимодействуют с растворителем или с другими веществами, находящимися в растворе, например с солями, кислотами, основаниями, вследствие чего изменяется светопоглощение раствора. Это обычно наблюдается в более концентрированных растворах. Оптическая плотность раствора при этом изменяется независимо или не в прямой зависимости от концентрации анализируемого соединения, т. е. закон светопоглощения нарушается. Гюнятно, что колориметрирование в таких случаях, если и возможно, то только в специальных y лoвияx Таким образом, в сомнительных случаях следует проверять, подчиняется ли светопоглощение колориметрируемого раствора закону Бугера—Ламберта—Бера. Об этом можно судить по виду калибровочной кривой. Прямолинейность калибровочной кривой указывает на то, что данный раствор поглощает свет в соответствии с этим законом. [c.53]

Спектрофотометрическое определение иода, выделяющегося при взаимодействии иодата с иодидом в кислых растворах, можно применить как метод определения иодата. Ламберт с сотр. [17, 18] разработали кадмий-иодидкрахмальный реагент, в котором db выступает в качестве источника иодид-ионов. Этот реагент использовали и в более поздних работах [19]. Как было найдено, нитрит мешает определению, но его можно удалить введением сульфаминовой кислоты. Для определения окислителей в воде плавательных бассейнов применили реагент лейкооснование кристаллического фиолетового [4,4, 4"-метилидентрис(М,Ы-диметиланилин) и хлорид ртути [20] метод можно применить для определения иода, выделяющегося по реакции иодата с иодидом. Хлорид ртути(II) является катализатором реакции. [c.380]

В соответствии с законом Ламберта, излучающая сфера должна быть неотличима от диска равномерной яркости. Так, если источник О (рис. 1) подчиняется закону Ламберта, то единичная площадка повёрхности dz в направлении Ох будет иметь видимую поверхность 1 X os ф. Энергия, излучаемая внутрь конуса, стягиваемого элементом поверхности будет В os ф dz, но dz os ф есть проекция dz на плоскость источника, и, следовательно, полусфера неотличима от диска. Соответственно, образец цилиндрической формы неотличим от прямоугольника равномерной яркости. [c.128]

Возможные отклонения от закона Бугера — Ламберта — Бера могут быть связаны с высокой мощностью источника излучения, с высокой концентрацией растворов, химическими или сильными специфическими межмолекулярньши взаимодействиями (ассоциация. водородные связи) и т. д. При таких отклонениях, т. е. отсутствии линейной зависимости оптической плотности от концен-трацин, строят градуировочные графики или применяют другие специальные методы анализа с использованием ЭВМ. [c.331]

Для случая < второй член в уравнении (3) равен нулю, а F ( ) = sin ы. Волоконные световоды, так же как и линзы, характеризуются максимальной числовой апертурой, которая, однако, при узких пучках света, поступающих от источника излучения, полностью не используется. Например, общее количество света, собранного волокном от источника Ламберта, пропорционально (rtosiп ) где величина Ug определяется геометрией источника. Аналогично этому, если линзы используются для собирания света от небольшого источника Ламберта, общее количество собранного света пропорционально ( osinH ) где щ определяется размером входного зрачка линз. [c.116]

Существуют различные случаи сочетания волоконно-оптических элементов с источником излучения. Источник света может быть погружен в волокно (сцинтилляция) либо находиться в оптическом контакте с поверхностью волокна, а средой, прилегающей к выходному торцу волокна, является воздух. Этот вопрос изучался Капачи на волокнах, имеющих световедущую жилу с i = = 1,62, а оболочку с Я2 = 1,48. На рис. 7 приведены кривые для указанных условий при применении источника Ламберта в средах с различными о, но с постоянной величиной интенсивности излучения /ц. [c.120]