Кривые распределения света

В светотехнике принято характеризовать распределение излучения какого-либо источника света по различным направлениям кривыми распределения света, построенными следующим образом. На прямых, проведённых из излучающего центра, откладывают в различных направлениях отрезки, пропорциональные интенсивности излучения в данном направлении. Концы этих отрезков соединяют непрерывной кривой. В первом из рассмотренных выше случаев кривые распределения света представляют собой окружности с центром в середине окошка АВ (рис. 158), во втором случае (закон Ламберта) — окружность, касательную к прямой АВ. На рисунке 159 эти окружности показаны пунктиром в левой части чертежа первому случаю соответствует кривая 1, второму — 2. В правой части рисунка 159 сплошные кривые дают найденное экспериментально распределение излучения [c.361]

При лампах с сильно несимметричным излучением кривая распределения света должна даваться для нескольких меридианных плоскостей. [c.1056]

Для определения кривых распределения света, источники света измеряются в разных плоскостях и под различными углами. Источники света, симметричные относительно оси вращения, фотометри-руются обычно на вращающемся приспособлении. Если хотят избежать выведения из вертикального положения самого источника света, то применяют вращающиеся зеркала, причем следует принимать во внимание коэфициент отражения зеркал. [c.1060]

Рабочее напряжение на пламенных дугах продолжительного горения составляет от 40 до 42 V, так что при ПО V можно включить два фонаря последовательно, при 220 V—четыре. При переменном токе можно работать и с более высоким напряжением (до 6J V), так что при 120 V можно включать фонари параллельно при 180 V можно включить два фонаря, а при 220 V—три фонаря последовательно. Кривая распределения света эти< ламп приведена на фиг. 12, из которой видно, что 95 о светового потока излучается в нижнюю полусферу. Лампы изготовляются для сил тока от 8 до 15 А, на силу света от 900 до 3300 НК . [c.1081]

При наблюдении процесса набухания под микроскопом отчетливо видно движение фазовой границы системы сополимер — растворитель. По истечении незначительного промежутка времени от базовой границы отделяется темная кольцевая полоса, которая перемещается в сторону, противоположную движению фазовой границы. Из данных [11, 12, 20] следует, что этой кольцеобразной полосе соответствует точка перегиба на кривой распределения концентрации растворителя в полимере. Появление этой темной полосы, которая получила название оптической границы, объясняется явлением полного внутреннего отражения света от поверхности с резко различными свойствами, отделяющей чистый сополимер от раствора. Таким образом, оптическая граница разделяет области материала сополимера с резко различающейся проводимостью, а скорость перемещения этой границы обусловлена диффузией растворителя в сополимер. [c.298]

Денситометры дают возможность построить кривую распределения вещества на хроматограмме в соответствии с интенсивностью окраски отдельных ее участков. Денситометр работает по принципу фотометрирования проходящего через хроматограмму светового потока при передвижении проявленной и окрашенной хроматограммы перед узким пучком света, который, пройдя через хроматограмму, падает на фотосопротивление. В зависимости от плотности окрашенных участков хроматограммы на фотосопротивление падает различное количество света, что вызывает нарушение равновесия в измерительной схеме. Преобразованный и усиленный фототок приводит в действие двигатель, связанный с пишущим устройством. Измерительная схема выполнена так, что движок реохорда перемещается пропорционально плотности окраски пятен на хроматограмме. [c.100]

Характер распределения сил света может влиять на условия практического применения осветительных средств. Зная кривые светораспределения, можно построить так на.зываемые кривые распределения освещенностей на поверхности. [c.194]

Построение кривой распределения по размерам взвещенных в среде частиц методом малых углов при фотометрировании основано на исследовании ореола вокруг направления на источник [24]. Измерения проводятся в фокальной плоскости приемной линзы малоуглового фотометра (рис. 14, а) за пределами пятна, в котором собран прямой пучок световых лучей. Часть прибора левее диафрагмы 6 обеспечивает параллельный монохроматический пучок света, она может быть заменена оптическим квантовым генератором. Изучаемый объект помещается в рабочем пространстве установки (между диафрагмой 6 и линзой 7). Свет, рассеянный под данным углом р, регистрируют фотоумножителем, который перемещается в фокальной плоскости 8 по радиусу от центра к периферии. Размер фокального пятна Рмин 10°, поэтому измерения рассеянного света осуществляются в пределах 5—6°. Поскольку освещенность в фокальной области на каждый градус угла р изменяется примерно на один порядок в фотометрической схеме, целесообразно применять нейтральные светофильтры. Интенсивность света, рассеянная полидисперсной системой частиц, определяется формулой [c.37]

Если свет поглощается частицами строго одинаковой природы и полоса поглощения может быть приписана лишь одному определенному электронному переходу, то эта полоса имеет симметричную форму гауссовой кривой распределения (рис. 29). [c.81]

Для расчета кривых распределения частиц по углам мы определяли относительные значения плотностей собственно рентгеновского почернения по дебаевскому кольцу. С этой целью рентгенограммы, кроме кругового фотометрирования, фотометрировались на той же пластинке и при той же чувствительности электрометра, еще по радиусу этого же круга в том месте, с которого начиналось фотометрирование по кругу. При этом на пластинку наносится еще темповая метка. Расчет микрофотограмм основан на следующем. На рис. 1 АВ — темновая метка, А В — световая метка. Предположим, что значение /(, соответствует полной интенсивности прошедшего света, попавшего на пластинку. Точки С и О соответствуют значениям плотностей [c.20]

Классические косвенные методы определения размера частиц основаны на изучении адсорбции, скоростей растворения и седиментации, седиментационного равновесия, осмотического давления, рассеяния света, рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами, ультрацентрифугирования и явлений электрофореза [1]. Однако эти методы, как правило, дают возможность определить средний размер коллоидных частиц и нри попытках представить полученные данные в виде кривой распределения частиц по размерам возникают существенные затруднения. Заключения о форме частиц могут быть выведены на основании исследования рассеяния света и двойного лучепреломления в потоке, но и здесь установление распределения связано с математическими трудностями. [c.130]

Реализация этого принципа проста. Используя подходящий источник света с набором светофильтров, легко получить необходимую область спектра. Обычно используют ртутную лампу для работы в УФ-области. Кварцевые линзы создают проходящий через кювету параллельный пучок света. Изображение кюветы фокусируется на фотопластинку. Фотометрируя полученные фотопластинки, можно получить радиальное распределение плотности. Учитывая секториальное разбавление, легко пересчитать получаемые кривые в кривые распределения по концентрации в кювете. [c.160]

Денситометры дают возможность проводить графическое построение кривой распределения вещества на хроматограмме в соответствии с интенсивностью окраски отдельных ее участков. Денситометр работает по принципу фотометрирования проходящего через хроматограмму светового потока. При передвижении проявленной и окрашенной хроматограммы перед узким пучком света, который, пройдя через хроматограмму, падает на фотосопротивление. В зависимости от плотности окрашенных участков хроматограммы на фотосопротивление попадает различное количество света, что вызывает нарушение равновесия в измерительной схеме. Преобразованный и усиленный фототок приводит в действие двигатель, связанный с пишущим устройством. Измерительная схема выполнена так, что движок реохорда перемещается пропорционально плотности окраски пятен на хроматограмме. Содержание вещества в расшифрованной хроматограмме пропорционально площади, ограниченной соответствующим пиком записанной кривой и перпендикулярами, опущенными из концов пика на нулевую линию. Площадь пиков измеряют планиметром. [c.135]

Количество и размеры пор определялись с помощью микроскопа МИН-10 в отраженном свете. Рассчитывалась кривая распределения пор по их радиусам. [c.276]

Коллоидные системы е полимером в качестве дисперсионной среды. К подобным системам можно отнести многие полимерные материалы, имеющие большое практич. значение. Напр., наполнители, вводимые в каучук при переработке его в технич. изделия, находятся в состоянии Коллоидной дисперсии. Частицы сажи имеют размеры 50—80 нм. В таких системах с высокоразвитой поверхностью дисперсной фазы протекают специфич. физико-химич. процессы, к-рые в принципе типичны для коллоидных систем с очень большим отношением поверхности к массе. Аналогичные системы возникают при введении в полимеры различных ингредиентов типа свето- и термостабилизаторов, не совмещающихся с полимером (напр., солей свинца и двухвалентных металлов в поливинилхлорид). Нек-рые пигменты, входящие в состав лакокрасочных покрытий, также имеют кривую распределения по размерам, частично заходящую в область коллоидов. [c.534]

Определение композиционной неоднородности полимера. Полидисперсность по составу (композиционная неоднородность) сополимеров м. б. определена на основании различия показателей преломления компонентов сополимера, их способности поглощать УФ-излучение определенной длины волны или их парциальных уд. объемов (напр., при С. в градиенте плотности). В двух первых случаях применяют метод невидимок . В первом — исследуют С. сополимера в наборе растворителей с разными щ, в каждом из к-рых регистрируют распределение одного из компонентов сополимера или всего образца (иногда тот же результат достигают исследованием образца при разных длинах волн света). Во втором — в видимом свете регистрируют кривую распределения по смещениям для всего образца в целом и одно- [c.202]

Положив ширину щели равной постоянной решетки и учитывая изменение длины волны с углом дифракции согласно (1), получим зависимости, показанные на рис. 3, а. По оси абсцисс отложена длина волны, отнесенная к длине волны в максимуме для первого порядка ii, а по оси ординат — относительная интенсивность. Как видно, кривые распределения интенсивности в пределах одного порядка имеют асимметричный вид. Крутая часть кривой лежит с коротковолновой стороны от максимума. По мере увеличения порядка асимметрия уменьшается. Кривые всех соседних порядков пересекаются в точках, где интенсивность составляет приблизительно 0,4 максимального значения. Спектральный интервал между точками пересечения кривых для данного порядка с соседними обычно принимается за область высокой концентрации света. Он равен = kXJ k — 1/4) или при больших значениях к, т. е. в высоких порядках с достаточной степенью точности, ДЯй = Xf /k. [c.35]

Прибор можно приспособить для автоматического счета частиц, а также в качестве поточного дифференциального счетчика ядер конденсации Вводя в оптическую систему фотометрический клин, можно сделать невидимыми вспышки света от частиц, меньших некоторого определенного размера. Если измерять число частиц при различных положениях клина, прокалибровав последний предварительно по частицам известного размера, то с помощью данного прибора можно получить кривую распределения частиц аэрозоля по размерам. [c.236]

Если необходимо определить линейную дисперсию при длинах волн, которые отсутствуют в источнике, используют метод, несколько отличающийся от описанного. Для этого необходимо иметь источник с непрерывным спектром и два монохроматора. Этот метод можно использовать для определения линейной дисперсии монохроматора возбуждения спектрофлуориметра. Входная и выходная щели монохроматора М подбираются, как описано в предыдущем параграфе, и вместо кюветы с образцом используют экран из окиси магния, расположенный под углом около 60° (см. рис. 49, 5). Экран затем освещают светом полосы длин волн почти прямоугольного спектрального распределения и шириной ДЯг. (Спектральное распределение света, проходящего через выходную щель, показано на рис. 46, А.) Затем определяют ширину полосы сканированием монохроматора флуоресценции Y с очень узкими щелями. Из полученной таким образом кривой прямоугольного вида определяют полуширину полосы ДЯг, соответствующую известной ширине выходной щели монохроматора возбуждения W2- Делением w-2 ка ДЯг можно получить т для монохроматора возбуждения при определенной длине волны. В некоторых областях спектра интенсивность источника с непрерывным спектром ( S на рис. 49, Б) не очень велика, что не позволяет использовать узкую входную щель монохроматора М и узкие щели монохроматора У. В этом случае значительно большая интенсивность облучения экрана из окиси магния может быть достигнута при больших и одинаковых щелях монохроматора М. Этот случай показан на рис. 46, . При сканировании анализирующего монохроматора с узкими щелями получают кривую треугольного вида, по которой, измеряя спектральный интервал, ограниченный длинами волн с интенсивностями, равными половине максимальной интенсивности, определяют полуширину полосы. [c.140]

Минимальный размер видимых частиц в приборе определяется интенсивностью падающего на них света. Поэтому, если установить зависимость между делениями шкалы клина и размером частиц, то можно, ступенчато уменьшая или увеличивая интенсивность освещенности, определить долю числа частиц больше заданного размера, т. е. получать данные для построения кривой распределения. [c.230]

Если начертить кривые распределения по энергиям или по скоростям в зависимости от отношения данной величины энергии или скорости к той, которой обладает наибольшее число электронов (рис. 13), то опыт показывает, что кривые для одного и того же металла, но для различных частот падающего света совпадают. [c.60]

TOBoro потока общего верхнего или нижнего) по методу Руссо, кривая распределения света, данная в полярных координатах, преобразуется в прямоугольные координаты. Площадь, ограниченная новой кривой, прямо пропорциональна световому потоку. [c.1061]

В зависимости от мощности и напряжения эти лампы имеют световую отдачу от 7,5 mlW (для ламп с тонкой нитью) до 9 /m/W (для ламп с толстой нитью). Прежде, вместо характеристики ламп по световой отдаче, указывалась удельная мощность (1,30—0,9 W/HKh ), которая относилась к средней поперечной силе света. Кривая распределения света представлена иа фиг. 10 пунктирной линией, она типична для всех ламп, которые являются практическим выполнением идеального све-тящегося цилиндра и для которого в светотехнической системе справедливо равенство Iq=z 4 /h =0,79 /h, где /h — средняя поперечная сила света. [c.1075]

Наиболее характерные для газополных ламп кривые распределения света указаны на фнг. И одна из них (сплошная кривая) относится к лампам с кольцевым расположением спирали, что является нормальным для ламп до 2J0W включительно другая (пунктирная кривая) относится к таким лампам, в которые спираль подвешена зигзагообразно, как бы по иоверАнасти низкого цилиндра. [c.1076]

Экспериментально регистрируют. кривые распределения по длинам волн (волновым числам или частотам) оптич. П.10ТН0СТИ (см. Абсорбционная спектроскопия), интенсивности люминесценции или отраженного света (см. Спектроскопия отражения). Спектры обычно имеют вид сложных кривых с большим числом линий и полос разной формы и ширины. Измеряемые величины-положения максимумов полос и линий, их интегральные и относит, интенсивности, ПОЛ) ширина. Обработка спектров заключается в установлении связи наблюдаемых спектральных характеристик с пара-метра.ми моделей молекул и межмол. взаимодействий, что осуществляется с помощью ЭВМ и систем искусств, интеллекта. [c.114]

О Детектор - чаще всего рефрактометр или другие блоки, позволяющие записывать концентрацию протекающего раствора. Часто используют измерение поглощения в УФ -области спектра, проточный вискозиметр, проточный нефелометр. Сочетание двух детекторов (мультидетекторную ГПХ) применяют при анализе макромолекул сложной структуры, молекулярной и композиционной неоднородности сополимеров. Особенно перспективно использование таких детекторов, как проточный фотометр малоуглового рассеяния света или проточный вискозиметр, совместно с традиционными - дифференциальным рефрактометром и УФ-или ИК -спектрофотометрами. Обычно оба детектора смонтированы в одном хроматографе, и исследуемый раствор полимера последовательно переводится из одного детектора в другой, что позволяет сразу построить интегральную или дифференциальную кривую распределения по составу образца. [c.109]

Электронно-микроскопическим методом было получено распределение частиц по размерам в коммерческом коллоидном кремнеземе людокс [148]. Например, диаметр йт, представляющий среднемассовую величину, определяемую из электронномикроскопической кривой распределения частиц по размерам, оказался равным 20,0 нм, что в пределах 5 %-ной экспериментальной ошибки находится в согласии со значениями диаметров частиц, высчитанных из данных по рассеянию света. [c.471]

На практике нередко пользуются упрощенными способами фракционирования, не требующими большой затраты времени и сложного оборудования. В одном из таких методов, например, судят о количестве фракции по объему набухших осадков, а о молекулярной массе — по расходу осадителя на осаждение. При турбидиметриче-ском титровании применяется тот же принцип с тем отличием, что измерение объема заменяется определением мутности, обусловленной осаждением полимера, по падению интенсивности прошедшего через систему пучка света. Хотя кривые распределения, полученные таким путем, не похожи на обычные и не могут служить источником надежных количественных данных, они все же являются ценной качественной характеристикой полимера. [c.553]

Кроме того, кривые распределения могут быть построены методом измерения степени помутнения ( нефелометрия ) суспензий. Фотоэлектрические или термоэлектрические измерения рассеяния света суспензиями производятся турбидиметром Вагнера или экстинктометром Киппа и Зонена (Дельфт, Голландия). Эти методы нашли широкую область применения при исследовании мелко измельченного промышленного материала, например портланд-цемента. Прогрессивное [c.240]

Новый метод, который пока ма.ло применялся при исследовании поверхностных явлений, по может в будущем оказаться полезным для каталитических исследований, связан со спектроскопией полного отражения [12]. Если пучок света претерпевает полное внутреннее отражение от поверхности, как в призме, то часть энергии теряется при длинах волн, соответствующих полос air поглощения материала, находящегося в контакте с наружной частью призмы. Таким образом, кривая распределения энергии отраженного пучка будет аналогична кривой для обычного спектра, полученного в проходящем свете. Харрик [18] опубликовал данные по полосам поглощепия в ИК-спектре адсорбированных на германии углеводородов, полученных с использованием этого метода. [c.354]

Рис. 98. Определение кривой чувствительности для видимой области [158 Спектрометр со стеклянной призмой и фотоумножитель типа Е.М.1. 9558. Л — относительное спектральное распределение света стандартной лампы, работающей при пветовой температуре 2856 К (энергия на единичный интервал длин волн йЕ1йЦ Б — то же. что и Л, но на единичный интервал волновых чисел йЯ й , В —выход с фотоумножителя при постоянной ширине щели Г —кривая спектральной чувствительности (т. е. ординаты кривой В, деленные на ординаты кривой В). Все кривые нормированы при 0,56 мкм.

В данном направлении, пропорциональна косинусу угла, составляемого этим направлением с направлением падающего света. На фиг. 48 представлен график углового распределения света, рассеянного сравнительно тонким листом oleus. Этот лист пропускает немного параллельного света (что видно по отклонению углового распределения от кривой закона косинуса), но отражение его вполне диффузно. Более толстые листья с такими же матовыми поверхностями подчиняются закону косинуса в отраженном и в пропущенном свете. Толстые листья с блестящими поверхностями могут давать вполне диффузное пропускание, но заметную зеркальную компоненту в отраженном свете. [c.85]

Измерения квантового выхода при помощи манометрического метода были также описаны в работах Кока [42, 48]. Кок работал с разбавленными суспензиями водорослей он считал, что экспериментальные трудности, возникающие в этом случае вследствие рассеяния света, все же меньше, чем трудности, определяющиеся большой величиной дыхания, неравномерным распределением света в толще суспензии и прерывистым характером освещения, неизбежным при сильном перемешивании таких суспензий. Суспензии hlorella, с которыми работал Кок, поглощали лишь 30—40% падающего света (желтые линии натрия) для измерения поглощения света была использована сфера Ульбрихта. Кок обнаружил практически линейный ход световых кривых до весьма высокой интенсивности падающего света, иногда в 20 раз превышающей интенсивность света, компенсирующего дыхание (ср. гл. XXVIII) Определения квантового выхода были сделаны четырьмя различными путями 1) измерением обмена одной лишь двуокиси углерода (кислород поглощался хлористым хромом в боковом отводе манометрического сосуда) 2) измерением обмена одного лишь кислорода (двуокись углерода поглощалась обычным путем, в карбонатном буфере) 3) измерением обмена двуокиси углерода и кислорода методом двух сосудов 4) измерением чистого газообмена в одном сосуде, причем был принят равным 1,09. [c.550]

Коэффициент диффузии определяется так, как это было показано на стр. 412. Постоянная седиментация определяется при помощи ультрацентрифуги. Для этой цели через кювету с раствором полимера, помещенную в ультрацентрифугу, пропускают пучок света, который падает на фотопластинку, находящуюся за кюветой. При вращении кюветы по мере осаждения вещества граница раздела между раствором и растворителем постепенно перемещается, и свет поглощается по высоте кюветы в различной степени. На фотопластинке получаются полосы разной степени почернения. Фо-тометрируя снимки, сделанные через определенные промежутки времени, можно получить так называемую седиментационную кривую, т. е. кривую распределения градиента концентрации вдоль высоты кюветы при разных временах. Для мономолекулярного по- [c.414]

Тёмное катодное пространство не представляет собой слоя газа, совершенно не излучающего света (как астоново пространство). Это пространство кажется тёмным лишь по контрасту с ярким тлеющим свечением. Длину катодного пространства определяют как расстояние от катода до такой точки в разряде, в которой кривая распределения потенциала имеет точку перегиба или максимум. [c.263]

С помощью метода турбидиметрического титрования можно изучать влияние различных факторов на процессы полимеризации, например различные стадии полимеризации или весь процесс в целом, полимеризацию в массе, в растворе или эмульсионную полимеризацию, влияние изменения температуры, природы катализатора или скорости присоединения мономера. Можно также изучать изменение формы кривой распределения по молекулярным весам в процессе полимеризации. При исследовании полиакрилонитрила Гизекус [55] установил заметные отличия кривых распределения в начале, середине и конце полимеризации. Точно так же можно характеризовать последовательные изменения строения полимерных молекул. Без особого труда можно определить изменения, возникающие в процессе экструзии, например деструкцию полиамидов под действием света [46], образование менее растворимых и, по-видимому, содержащих поперечные связи фракций при окислении расплава. Можно исследовать распад физиологически активных соединений в процессе катаболизма или образование их в соответствующих органах [9, 10, 56—58]. Особенно важное применение метода турбидиметрического титрования заключается в исследовании полученных препаративными методами фракций на их однородность по сравнению с исходным нефракциониро-ванным образцом, в определении эффективности экстрагирования и в других аналогичных случаях. На форму кривой мутности может также оказывать влияние разветвленность макромолекул [14]. [c.199]