Пространственное распределение излучения

Рассеяние, как уже отмечалось, является специфическим свойством коллоидных систем. Суть этого явления заключается в том, что световая волна, попадая на коллоидную частицу, изменяет направление своего распространения, причем так, что свет от частицы начинает распространяться во все стороны, т. е. рассеивается. Причина такого поведения световой волны в том, что она, как источник переменного электрического поля, вызывает поляризацию частиц — индуцирует в них переменный (осциллирующий) дипольный момент. Ориентация наведенного диполя совпадает с ориентацией электрической компоненты световой волны, а величина и знак меняются синхронно с напряженностью и знаком электрического по.оя волны. Поэтому частота осцилляции наведенного диполя равна частоте падающей световой волны. По законам электродинамики, суть которых выражается уравнениями Максвелла, всякий электрический (или магнитный) осциллятор излучает в пространство электромагнитные волны. В данном случае эту функцию выполняет коллоидная частица. Частота излучаемых волн равна частоте падающего на нее света. Пространственное распределение излучения неравномерно (рис. 3.132). Его интен- [c.746]

Описанное выше пространственное распределение излучения относится к случаю освещения частиц поляризованным светом. Электрическое поле естественного (неполяризованного) луча света может быть представлено как сумма полей электромагнитных колебаний двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях. [c.746]

При прохождении света через взвеси дискретных частиц происходит не только его поглощение, но и рассеяние. Если затухание параллельного потока в изотропном веществе описывается законом Бугера — Ламберта — Бера, то в светорассеивающих средах необходим учет пространственного распределения излучения. Общее ослабление света, распространяющегося в переднюю полусферу, может быть выражено дифференциальным уравнением [c.151]

Для идентификации механизма излучения необходимо определить применимость соотношений (8.1)-(8.3) для описания всей экспериментальной информации. Анализ этих соотношений показьшает, что при фиксированном положении точки наблюдения полярность сигнала определяется знаком произведения ЬК. В соотношениях можно выделить сомножитель, ответственный за пространственное распределение излучения. И наконец, временной характер изменения АЭ интегральным образом зависит от изменения во времени плотности потока и скоростей дислокаций, выходящих на поверхность. [c.212]

Знание пространственного распределения излучения может оказаться важным также при искровом возбуждении. Из-за высокой температуры искры большое аналитическое значение имеет особо ионный характер условий возбуждения, которые реализуются в зонах около [c.269]

В основе всех экспериментальных исследований структуры кристаллов дифракционными методами лен>ит получение функциональной зависимости интенсивности рассеянного излучения С/ (Н), описывающей дифракционную картину. Дифракционная картина представляет собой пространственное распределение рассеянного образцом рентгеновского излучения и может быть описана путем указания интенсивности рассеянного излучения в каждой точке пространства, окружающего кристалл. [c.112]

Общие понятия, относящиеся к изучению черных и реальных тел, хорошо известны. Это — законы Планка и Вина, определяющие зависимость частотного распределения излучения от температуры тела-излучателя закон Ламберта, дающий пространственное распределение излучения закон Кирхгофа, определяющий соотношение испускательной и поглотительной способностей и связывающий излучение реальных и черных тел. [c.118]

Так как пространственное распределение излучения углеродных материалов значительно уклоняется от изотропного, то нормальная испускательная способность отличается от полусферической. На основе известных индикатрисе испускания и величин нормальных испускательных способностей можно рассчитать полусферическую испускательную способность. [c.129]

В предыдущем разделе мы рассмотрели поле излучения индуцированного диполя. Такие поля важны при исследовании пространственного распределения излучения, рассеянного молекулами, атомами, ионами или другими системами однако при детальном математическом анализе рассеянного излучения, в частности при выводе правил отбора, имеют значения поля и других электрических моментов. Диполь, состоящий из двух электрических зарядов с противоположными знаками на расстоянии d друг от друга, [c.12]

Пространственное распределение этих радикалов сразу после образования их зависит от вида инициирующих излучений. При прохождении а-частиц, протонов малой энергии и электронов малой энергии большие концентрации радикалов образуются вдоль треков частиц. Эти радикалы реагируют друг с другом, что приводит к образованию водорода, перекиси водорода и воды по схемам [c.266]

Для непроводников эта теория связывает излучательные свойства с показателем преломления. Это соотношение не всегда может быть использовано, так как для промышленных материалов показатели прело.мления обычно неизвестны. Однако теория позволяет также вычислить пространственное распределение испускаемого излучения, причем результаты вычисления хорошо согласуются с экспериментальными данными и, таким образом, приводят к соотношениям, указанным на рис. 13-15. [c.467]

Индикатриса рассеяния - относительная интенсивность пространственного распределения рассеянного света, зависящая от отношения размера частицы к длине волны падающего излучения (см. также Рас сеяние света). [c.293]

Методом зондовой сканирующей микроскопии можно проводить комплексное изучение поверхности полимеров для оценки пространственного распределения эластичности, магнитных, электрических, оптических и химических характеристик поверхности [12]. При наличии спектрометра рентгеновского излучения, снабженного компьютерной системой, можно осуществить количественный элементный анализ пробы с разрешением I мкм. [c.358]

Дифракционная решетка представляет собой совокупность большого числа регулярно расположенных штрихов (канавок, щелей, выступов), нанесенных тем или иным способом на плоскую или вогнутую оптическую поверхность. Фронт световой волны, падающей на решетку, разбивается ее штрихами на отдельные когерентные пучки, которые, претерпев дифракцию на штрихах, интерферируют, образуя результирующее пространственное распределение интенсивности света — спектр излучения. В спектральных приборах применяют, в основном, отражательные решетки. [c.382]

Кроме высокой интенсивности лазерного излучения в методах термооптической спектроскопии очень важно еще одно свойство лазеров. Это — совершенно определенное пространственное распределение энергии в луче. В результате локального нагрева при облучении среды лазерным излучением в ней устанавливается распределение оптических характеристик, профиль которого соответствует распределению энергии падающего излучения. В этом случае термооптический эффект оказывается регулярным он приводит к образованию в изотропной до облучения среде оптического элемента, подобного по своему действию линзе, призме, дифракционной решетке и т. п. В табл. 11.12 приведены данные об образующихся в результате поглощения термооптических элементах, измеряемых сигналах, методах их регистрации и областях применения таких методов. [c.333]

Один из наиболее прямых методов изучения того, каким образом наши глаза дают нам возможность воспринимать цвет, состоит в сложении световых потоков или, более точно, в сложении цветовых стимулов. Сначала направим световой пучок (например, от лампы накаливания) так, чтобы он создавал освещенный участок на белом экране. Энергия излучения отражается от этого участка и преломляется частицами пигмента, окрашивающего экран. Отраженная энергия имеет такое пространственное распределение, что наблюдатель может видеть освещенный участок одинаково хорошо из многих различных положений относительно экрана. В любом из этих положений лишь малая доля отраженного потока излучения попадает в глаз и становится цветовым стимулом. Поскольку частицы белого пигмента действуют на энергию излучения какой-либо одной длины волны видимого спектра примерно [c.60]

Фотоэлектронные умножители, ионные и полупроводниковые приборы получили наибольшее применение в практике радиационного контроля качества при реализации радиометрических методов в толщинометрии, контроле физико-химических свойств и изредка в дефектоскопии. Вместе с тем в тех случаях, когда индикаторы ионизирующих излучений по каким-либо причинам (вследствие низкой эффективности регистрации излучений с большой энергией квантов или малой чувствительности) не могут быть использованы, тогда одноточечные первичные измерительные преобразователи в сочетании со сканирующей системой и системой двумерной индикации дают возможность получить пространственные распределения интенсивности и спектрального состава ионизирующего излучения. [c.312]

В ячейке создается известная разность электрических потенциалов. Лазерный луч сканирует поверхность пластины. Параметры ультразвуковой волны пропорциональны энергии лазерного излучения. Осциллограф измеряет плотность объемного электрического заряда и напряженность электрического поля. В качестве примера на рис. 7.83 показано измеренное УЗ пространственное распределение плотности электрического заряда в пластине из фторопласта. [c.826]

В России разрабатывали эмиссионную тепловую томографию для анализа пространственного распределения температуры раскаленных газов, полупрозрачных для ИК-излучения. Материал настоящего раздела относится к динамической тепловой томографии, основанной на том факте, что температурные отклики более глубоких слоев контролируемого материала проявляются на нагреваемой поверхности с возрастающей временной задержкой. [c.136]

Значительный интерес к закономерностям формирования полей излучения в условиях замутненной атмосферы вызван существенным влиянием атмосферного аэрозоля на ее радиационный и динамический режим [70]. Сведения о спектральной структуре и пространственном распределении поля излучения необходимы для разработки и эксплуатации оптико-электронных и оптико-механических систем, функционирующих в разнообразных атмосферных условиях и Космосе. Расчеты полей излучения с учетом различных метеорологических факторов (трехмерных полей температуры, влажности, состава и замутненности атмосферы, характера облачности и ее высоты) необходимы для интерпретации данных космических, самолетных и аэростатных радиометрических измерений, а их анализ позволяет оценить влияние вариаций отдельного метеорологического фактора или совокупности метеорологических факторов на изменчивость поля излучения во времени и в пространстве. [c.182]

Важными характеристиками ускорителя являются размеры фокусного пятна и пространственное распределение мощности экспозиционной дозы излучения в рабочем пучке. [c.51]

При просвечивании рентгеновским излучением трехмерного контролируемого изделия со сложной внутренней структурой информация об этой структуре может быть восстановлена по пространственному распределению интенсивности и спектральному составу рентгеновского излучения, прошедшего сквозь изделие. [c.114]

АФЗ описывает излучение пространственного распределения амплитуд и фаз световой волны при прохождении ее через оптическую систему. АФЗ в общем случае представляет собой двухмерную векторную функцию, которая определяется произведением геометрической и поляризационной аберрационной функции зрачка. Ее математическая запись достаточно громоздка и здесь не приводится. Следует подчеркнуть, что АФЗ СВ определенным образом определяет его ФР и ОПФ. [c.647]

СТИ разряда несмотря на сравнительно низкий потенциал их ионизации (6,2—6,8 эв). Интенсивность линий большинства примесных элементов (значения потенциалов ионизации которых лежат в широких пределах — от 5,5 до 9,4 эв) максимальна в прикатодной области, причем усиление тем больше, чем длиннее дуговой промежуток. Используя эти особенности пространственного распределения частиц и излучения, удалось непосредственно в названных труднолетучих основах с многолинейчатыми спектрами определять весьма малые содержания большого числа обычных примесей (10" —10- %) [952, 954], а также примесей РЗЭ (10" — 5-10 %), не применяя для этого известного метода фракционной дистилляции с носителем [244]. [c.123]

Экспериментальное решение большинства спектроскопических задач сводится к изучению спектрального состава и яркости излучения, исследованию распределения этих величин по поверхности источника и изменения их во времени. Эти исследования проводятся на установках, включающих три основных элемента спектральный прибор, приемник излучения, измерительное устройство. Спектральный прибор разлагает излучение в спектр, приемник преобразует падающую па него энергию, измерительное устройство позволяет измерить спектральное, пространственное или временное распределение излучения. [c.10]

Полное количество излучения, рассеянного большой частицей радиуса а, равно 2па /( > — интенсивность света, половину которого составляет дифрагированный свет). Поскольку для этих частиц дифрагированный свет заключен в конусе с малым углом рассеяния р и распространяется вперед, то в дальнейшем при рассмотрении пространственного распределения света ограничимся только потоком F = лаЧ ° рассеянного в результате отражения и преломления света на границах частиц. Как показано в работе Шифрина [1], исследование углового распределения света, рассеянного большими частицами, может быть выполнено с достаточной точностью методами геометрической оптики. [c.38]

Здесь чаще всего анализируются пространственное распределение радиофармпрепарата (РФП) в пределах исследуемого органа или системы и изменения этого распределения с течением времени. При этом РФП, находясь в окружении органов и тканей различной толщины, пребывает в среде, поглощающей его излучение. Поэтому абсолютные измерения радиоактивности [c.320]

Рис. 8.5. Схема измерения пространственного распределения переходного излучения звука 1 - кристалл, 2 - двойник, 3 - источник излучения, 4 - пьезодатчик

В угольной дуге постоянного тока проба обычно испаряется из анода, так как в дуге, горящей на воздухе, температура анода выше. Прикатодный слой может обогащаться на порядок величины элементами с относительно низким потенциалом ионизации (разд. 2.2.3 и 2.2.4 в [5а]). Это обеспечивает возможность испарения малых количеств материала (нескольких миллиграмм) из тонкого и глубокого канала угольного катода (см. электроды для метода фракционной дистилляции с микрократером на рис. 3.4). Щелочные металлы или большие количества других элементов уменьшают температуру плазмы и снижают прикатодный эффект усиления. Благоприятное пространственное распределение излучения плазмы в прикатодном слое (разд. 4.7.2) можно использовать, спроектировав увеличенное изображение прикатодного слоя на щель спектрографа (можно с помощью цилиндрического зеркала). Недостатки возбуждения в прикатодном слое обусловлены трудностями юстировки и слабым свечением прикатодного слоя. Кроме того, температура, близкая к температуре чистой угольной дуги, усиливает эмиссию ионных спектральных линий и циановых полос. Из-за указанных недостатков этот метод в практическом спектральном анализе применяется редко [I], хотя недавно неожиданно снова появился в литературе. При определении следов элементов в образцах горной породы методом прикатодного слоя был получен предел обнаружения от 10 до 10- % [8—10]. Для улучшения воспроизводимости результатов был проверен способ вращающегося катода [11]. [c.118]

Дисперсия прибора характеризуется пространственным распределением излучения по длинам волн. Линейная дисперсия й11й.Х (см. рис. 5.2) определяется расстоянием (11 между двумя линиями спектра, отличающимися по длине волны на йК. Линейная дисперсия выражается в мм к или мм1мк и показывает линейную ширину единичного спектрального интервала в фокальной плоскости. [c.184]

Поэтому рентгеновские дифрактометры получили широкое распространение. Преимущество фотографического метода по сравнению с дифрактометрическим методом состоит в возможности получения пространственного распределения дифрагированного излучения это определяет специфику применения указанных методов. Если при фотографическом методе все отраженные от образца пучки излучения фиксируются фотопленкой, то при ионизационном методе установленный на гониометре счетчик излучения, иепрерыиио двигаясь по окружности, в центре которой установлен исследуемый образец, последовательно фиксирует дифракционные максимумы, встречающиеся на пути его движения. Электрический сигнал от счетчика через специальные устройства подается на электронный самопишущий потенциометр. Отклонение пера потенциометра прямо пропорционально мощности рентгеновского излучения, отраженного от образца. [c.117]

Эксперименты по исследованию относительного пространственного распределения яркости излучения молекул СН, Сз иНзО [24,70,75] дают важную информацию о структуре пламени. Было показано, что экспериментальный результат, заключающийся в том, что наблюдаемое расстояние между границами зоны, излучающей в полосе частот, характерной для СН и НдО, больше ширины ламинарного пламени [2 ], согласуется с моделью искривленного ламинарного пламени (см. рис. 4 и 5). Из модели искривленного пламени следует также, что турбулентность не оказывает влияния на расстояния между положениями пиков яркости излучения молекул СН и С. [ ]. Экспериментальные измерения, по-видимому, свидетельствуют об увеличении этого расстояния с ростом интенсив-иости турбулентности однако экспериментальные результаты не могут считаться точными, поскольку пики яркости в турбулентном пламени так широки, что трудно определить положение максимума. [c.238]

Для наглядного представления механизма переноса энергии в объеме излучающего газа часто бывает удобно рассматривать излучение как поток частиц — фотонов, движущихся по прямолинейным траекториям со скоростью света с и обладающих разной энергией hv. Часть фотонов захватывается молекулами газа, что приводит к иовыщенню энергии газа, т. е. его нагреванию. При этом молекулы газа захватывают лишь те фотоны, частоты которых отвечают полосам поглощения в спектре газа. Фотоны других частот (энергий) пролетают газовый объем без взаимодействия с веществом. Так осуществляется процесс поглощения лучистой энергии в объеме газа. Одновременно с процессом поглощения энергии происходит обратный процесс — излучения энергии объемом газа. Вследствие хаотического теплового движения газовых молекул, их вращения, колебаний атомов отдельные многоатомные молекулы газа получают избыток энергии по сравнению со средним его уровнем. Избыток энергии может затем самопроизвольно излучаться в форме рождающихся фотонов в окружающее пространство. Этот механизм определяет собственное излучение газового объема. В связи с тем что в любом макроскопически малом объеме газа его состояние обычно весьма близко к термодинамически равнозесному состоянию, каждый элементарный объем газа излучает фотоны по всем направлениям пространства с примерно одинаковой интенсивностью. Иначе говоря, пространственное распределение собственного излучения элемента газового объема имеет обычно-характер, близкий к изотропному. [c.199]

Соответственно этому колебания вектора электрической поляризации освещаемых частиц (их дипольных моментов) также происходят одновременно в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Обе эти компоненты осциллир /ющего диполя излучают электромагнитные волны одновременно. В таком случае пространственное распределение интенсивности излучения получается суммированием излучений каждой компоненты. В итоге диаграмма направленности светорассеяния становится симметричной относительно направления падения луча света (рис. 3.133). Вперед и назад излучение максимально и не поляризовано. В перпендикулярном направлении оно в два раза слабее, но полностью поляризовано. В произвольном направлении рассеивается частично поляризованный свет. [c.746]

Ниже рассмотрим спектральное и пространственное распределения полей нисходящего и восходящего излучений в условиях замутненной атмосферы и влияние атмосферного аэрозоля на лучистый теплообмен, основываясь на данных расчетов, выполненных Н. И. Москаленко, В. Ф. Терзи, А. Р. Закировой с детальным учетом поглощающих и рассеивающих свойств атмосферы. [c.182]

Существо метода ПРВТ сводится к реконструкции пространственного распределения линейного коэффициента ослабления (ЛКО) рентгеновского излучения по объему контролируемого объекта в результате вычислительной обработки теневых проекций, полученных при рентгеновском просвечивании объекта в различных направлениях. [c.114]

Под спектральными характеристиками излучения понимается пространственное распределение амплитуды полихроматического излучения. Полихроматические передаточные характеристики СВ являются комплексной характеристикой его спектральных преобразующих свойств в широком диапазоне длин волн и определяются прежде всего спектральными аберрационными характеристиками оптической системы СВ. [c.647]

В то время как а- и Р-частицы непосредственно возбуждают и ионизируют атомы, у-излучение в основном вызывает эти эффекты после первоначального акта взаимодействия с атомами, при котором возникает заряженная частица. Это фотоэлектрическое поглощение у-квантов, комптоновское рассеяние у-квантов и образование пар. Относительная вероятность этих трех процессов взаимодействия зависит от энергии у-квантов. Пространственное распределение радиационных повреждений для а-, р- и у-излучений различно. а-Части-цы проникают на очень малые расстояния (около 35 мкм для частиц с энергией 5 МэВ) в ткани тела и оставляют за собой характерный прямой след интенсивной ионизации. Р-Частицы проникают на большую глубину (до нескольких мшшиметров для частиц с энергией 1 МэВ) и оставляют след с существенно меньшей плотностью ионизации. у-Излучение может проникнуть в тело на значительную глубину, прежде чем произойдет взаимодействие, приводящее к ионизации. Быстрые нейтроны также глубоко проникают в [c.39]

Метод голограммной спектроскопии имеет много общего с фотографическим методом фурье-спектроскопии. В обоих методах на первом этапе производится фотографирование модулированного в пространстве исследуемого излучения, а на втором — преобразование Фурье полученной интерферограммы. В фотографическом методе фурье-спектроскопии преобразование Фурье производит вычислительная машина. В методе голограммной спектроскопии эту работу выполняет спектрограф, в котором диспергирующий элемент заменен исследуемой голограммой, а на входную щель направлено монохроматическое изДучение большой яркости. Возможность использования спектрографа (или спектрометра) для осуществления преобразования Фурье является следствием того, что аппаратная функция диспергирующего элемента представляет собою фурье-преобразование пространственного распределения амплитуд монохроматических световых колебаний в плоскости входного зрачка прибора, совпадающей с плоскостью установки диспергирующего элемента. [c.359]

Пространственная зависимость излучения определялась в [410] путем последовательного перемещещгя одного пьезодатчика при многократных актах выхода или входа двойника (рис. 8.5). Результаты измерения углового распределения переходного излучения с помощью датчиков первого типа представлены на рИс. 8.6а для входа дислокаций в кристалл и на рис. 8.66 для выхода их на поверхность (как отмечалось выше, в этом случае амплитуда сигнала несколько больше). Результаты аналогичных измерений проведенных датчиками второго типа, приведены на [c.215]

Рис. 8,18. Схема измерения пространственного распределения звукового излучения при аннигиляции дислокаций й Лз - расстояния от источника излучения до концов пьезодатаика, 1 - кристалл кальцита, 2 - упругий двойник, 5 - район локализации источника излучения, 4 - пьезодатчик

Схема эксперимента по определению пространственного распределения аннигиляционного излучения показана на рис. 8,18. Результаты измерений углового распределения излучения с помощью датчиков первого типа представлены на рис. 8.19. Азимутальная координата менялась от О до 360° при R = onst ). Результаты измерений зависимости. 4(/ ) излучения приведены на рис. 8.20, где представлена зависимость амплитуды сигнала А от i f -/гг для = onst = 25 . [c.227]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология