Поле температурное классические

Появившаяся возможность рассматривать течение жидкости в режиме гидродинамического теплового взрыва (эффект диссипативного саморазогрева жидкости в районе внутренней стенки трубопровода) и учитывать сужение рабочего сечения трубопровода вследствие появления застойных зон не только полностью перевернула классические понятия о работе неизотермического трубопровода в осложненных условиях, т. е. при малых значениях производительности перекачки, с большими потерями тепла на внешней границе, но и позволила объяснить работу действующего нефтепровода, перекачивающего высокопарафинистую нефть. Все это позволило показать, что классическая характеристика P-Q неизотермического трубопровода (рис. 1) в области малых значений производительности перекачки даже качественно не соответствует действительности. Анализ физической картины течения, т. е. температурных и скоростных полей жидкости в трубопроводе, объясняет данное расхождение результатов по величине гидродинамического сопротивления участка трубы. Дело в том, что при снижение рабочей температуры потока жидкости, особенно в районе стенки трубопровода, приводит к возникновению [c.157]

Сочетание в одном процессе проявительного эффекта растворителя или газа-носителя и движущегося температурного поля с градиентом температуры обусловливает следующие преимущества хроматермографии, которых лишен обыкновенный классический элюентный способ 1) практически полностью устраняется вредный эффект размывания зон компонентов за счет криволинейности изо- [c.18]

Ряд особенностей изменения температуры нагреваемых тел во времени были рассмотрены в главе 2 с использованием одномерных классических решений теории теплопроводности, которые имеют критериальную форму и позволяют анализировать температурные функции в наиболее общей форме. В настоящем параграфе будут рассмотрены результаты анализа многомерных моделей, описанных в пп. 3.3, 3.4. Большая часть примеров будет относиться к выявлению дефектов в композиционных материалах типа углепластика, которые широко используются в авиакосмической технике и представляют обширное поле для применения ТК. Тем не менее, приведенные результаты качественно объясняют особенности ТК и для многих других материалов. [c.86]

Для того, чтобы конкретизировать процессы, составляющие основу глубокой очистки неэлектролитов, рассмотрим диаграмму (рисунок), на которой в виде круговых циклов изображены классические гетерогенные процессы на основе фазового равновесия жидкость — пар — жидкость, жидкость— кристалл — жидкость и более сложные жидкость — кристалл— пар — кристалл — жидкость с использованием полного цикла либо его части. Здесь же показаны процессы, которые могут использоваться для глубокой очистки в гомогенной фазе при создании неоднородных полей потенциалов (температурные, электрические, магнитные и т. п.). [c.19]

Аналогичная картина имеет место при изучении температурных напряжений. Феноменологический подход состоит в том, что объемно-напряженное состояние тела при нагревании однозначно определяется неравномерным распределением температуры (полем температуры). При этом не затрагивается физическая сущность возникновения температурных напряжений. Однако это не исключает возможности исследования молекулярного механизма возникновения механических напряжений при нагревании тела, как это было сделано в классических работах Н. А. Умова [Л. 101]. [c.193]

Очевидно, положив В1=оо, мы получим классические задачи типа Гретца — Нуссельта при граничных условиях первого рода, когда поле температуры в потоке жидкости находится по заданному температурному режиму ф(Х) на внутренней поверхности трубы. [c.234]

Таким образом, в системе, состоящей из заряженных частиц и находящейся под действием электрического поля, имеет место температурное расслоение. В этом, с точки зрения классической термодинамики, и заключается суть нового качества, о котором мы говорили выше. Отметим еще один факт так как в стационарном состоянии через нашу систему переносится заряд (течет ток), то направленные скорости электронов и ионов (скорости дрейфа Не и отличны от нуля, т. е. 7е>0, /г>0. [c.13]

Если поместить газовую смесь или жидкий раствор между горячей и холодной стенками, то возникают диффузионные явления, ведущие к нарушению однородности смеси один ее компонент немного концентрируется около 1 орячей стенки, а другой около холодной. Обыкновенная диффузия не может вызвать такого разделения смесей. Это — специфическое явление, возникающее в температурном поле, не предусматривавшееся классической кинетической теорией. Оно получило название термодиффузии (или эффекта Соре), было открыто еще в середине прошлого века, но до недавнего времени привлекало внимание лишь немногих теоретиков, так как не имело никакого практического применения. Сейчас на нем основан один из самых эффективных и простых методов разделения изотопов. [c.87]

Классические уравнения теплопроводности при наличии источников тепла. Приведенные результаты получены из уравнений (1.6.2) и (1.6. 10), рассматриваемых в отдельности. Исключив поле Н из этих двух уравнений, получим классическое уравнение температурного поля при наличии источников тепла [c.31]

В предыдущем анализе тепловое поле описывалось с помощью векторов теплового смещения. Преимущество такой формулировки заключается в строгом выполнении закона сохранения энергии. В то же время она позволяет использовать принцип виртуальной работы, который дает общий подход, аналогичный методам классической механики. Однако описание векторного поля требует большего числа неизвестных, чем в скалярном представлении температурного поля. Это наиболее четко проявляется при решении двух- и трехмерных задач. Для того чтобы избежать трудностей, связанных с векторным опи-6—1050 81 [c.81]

Следовательно, температурное поле В(Х ) можно определить непосредственно с помощью адиабатической температуры 0 на границе, используя функцию Грина ё(х, Хг). Уравнение (4.5.22) является классическим выражением функции Грина. [c.97]

Условия (15.12.2) и (15.12.3) называются условиями радиационного равновесия и имеют отношение к интегральному по спектру либо серому излучению. Анализ теплообмена излучением в подобных локально-равновесных системах сводится к отысканию температурного поля из решения уравнения переноса энергии (15.9.1), используемого либо непосредственно с соответствующими граничными условиями, либо (после преобразования) в интегральном виде, В общем случае корректное решение задачи затруднено и выполнено лишь для излучающих систем классической конфигурации (плоский слой, неограниченный цилиндр, шар) [15,12, 15.14].. [c.287]

Градиентно-элюентный вариант представляет собой одновременно разновидность элюентного классического варианта метода Цвета и вытеснительного способа. От последнего он отличается тем, что концентрация вытеснителя не поддерживается постоянной, а непрерывно изменяется (возрастает). Вследствие этого вытесняющий эф кт плавно увеличивается, из-за чего сжимаются хроматографические зоны, повышаются выходные концентрации в сравне--шш с исходными и лучше разделяется многокомпонентная смесь. Выходная кривая имеет форму острых и узких пиков, как и в случае хроматермографического варианта. С этой точки зрения градиентно-элюентный вариант имеет большое сходство с хроматермогра-фическим. Постепенное увеличение концентрации вытеснителя в проявляющем растворителе или газе-носителе постепенно ослабляет адсорбент по отношению к сильно сорбирующимся компонентам и приводит к разделению, аналогичному разделению в хроматермографии, когда эффект ослабления адсорбента в течение хроматографического опыта обусловлен действием температурного поля. [c.20]

Сочетание в одном процессе проявительного эффекта растворителя или газа-носителя и движущегося температурного поля с градиентом температуры обусловливает следующие преимущества хроматермогра-фии, которых лишен обыкновенный классический способ [c.17]

В неплазменном (неионизированном) состоянии частицы газообразных загрязнителей (молекулы, радикалы, атомы) содержат равное количество протонов и электронов, и поэтому не обладают избыточным электрическим зарядом. В то же время между ними возникают силы электрического взаимодействия, которые принято делить на квантовые (межмолеку-лярные, вандерваальсовы, дисперсионные) и классические электростатические. Причиной возникновения вандерваальсовых сил считается поляризация частиц под действием электрических полей соседних частиц, из-за собственных температурных колебаний и так называемых нулевых колебаний зарядов, присущих ядрам и электронам атомов, радикалов, молекул вследствие их квантовой природы. Энергия межмолекулярного взаимодействия оценивается в 10 . .. 10" эВ на одну частицу, что составляет около 1,6(10 ...10 ) Дж. Точные расчеты потенциальной энергии (потенциала) дисперсионного (вандерваальсового) взаимодействия чрезвычайно затруднены. Обычно потенциалы принимают обратно пропорциональными расстоянию в шестой степени между частицами, а коэффициенты пропорциональности находят эмпирически. [c.72]

Количественная оценка влияния особенностей нестационарной теплопроводности дисперсного материала на развитие температурного поля показывает, что отношение o i/0 расч, характеризующее величину ошибки, которую может повлечь за собой применение классического дифференциального уравнения теплопроводности при определении температуры охлаждающейся в дисперсной среде плоской поверхности, имеет характерный максимум (при т=4,0 сек для частиц диаметром 2,07 мм), величина которого составляет свыше 135 /о. [c.7]

О естественной конвекции в горизонтальной трубе, по которой в осевом направлении течет электрический ток (рис. 5). Для центральной части трубы уравнения, описывающие процесс, являются такими же, как и для вертикальных пластин при С = 0 электромагнитное поле идентично полю бесконечно длинного цилиндрического проводника. И в этой задаче он использовал степенные ряды и нащел, что приближение нулевого порядка дает такое же распределение температуры и магнитного поля, какоеполучает-ся в классической задаче оджо-улевом нагреве длинной цилиндрической проволоки. Однако наличие температурных градиентов в жидкости вызывает ее неравномерное движение, как это показано на рис. 5, ЧТО сказывается на распределении плотности тока и магнитного поля. По мере увеличения % образуются конвективные ячейки, причем и в изотермическом случае мон ет существовать течение, направленное вверх в центральной части канала и вниз у его боковых стенок. Автор не исследовал устойчивость такого течения. Следует также отметить, что в этой задаче электрострикционные силы могут быть весьма существенными (см. раздел П1,А). [c.28]

Аналитические методы решения задач нестационарной теплопроводности в большинстве случаев приводят к представлению температурных полей в виде бесконечного функционального ряда по собственным функциям соотвётствую-щен граничной задачи Штурма—Лиувилля. Для классических тел в форме пластины, сплошного и полого шара соб- твенными функциями являются тригонометрические функ-дни синуса и косинуса, а для цилиндра и стенки круглой [c.129]

С точки зрения функционального анализа искомые решения задач теплопроводности можно рассматривать как элемент (вектор) функционального пространства, координатным базисом которого является система собственных функций соответствующей задачи Штурма—Лиувилля. При этом собственные функции не зависят от поведения внутренних и внешних тепловых воздействий, которые проявля-ются через внутренние источники теплоты в самом уравнении теплопроводности и через внешние тепловые воздействия в граничных условиях. По этой же причине температурные поля в твэлах при неоднородных граничных условиях найденные известными классическими методами, ча сто приводят к функциональным рядам, которые плохо схо дятся вблизи границы. Такие замечания к методам приме нения интегральных преобразований в задачах математи ческой физики были высказаны Г. А. Гринбергом [41] а также П. И. Христиченко [128]. Тепловой расчет с по мощью частичной суммы точного решения без дополни тельных исследований может привести к значительным ошибкам, особенно для соответствующих предельных задач. Поэтому определение других базисных координат в функциональном пространстве которых приближенны( решения дают лучшую сходимость, а за переходным режи мом совпадают с точным решением, имеет важное практи ческое значение. Ниже приводится метод оптимального выбора базисных координат при комплексном применени интегральных преобразований и ортогональной проекци к задачам нестационарной теплопроводности в твэлах. [c.130]

Исследовался процесс непрерывного вытягивания полипропиленового волокна и определены условия образования шейкн и ее положение по длине поля вытяжки. Показано, что классическая схема одноступенчатой вытяжки, как правило, состоит из двух ступеней, одна из которых — деформация с шейкой до степени естественной вытяжки при постоянной, сравнительно низкой температуре, а вторая —дотягивание волокна при более высоких температурах и с температурным градиентом. [c.323]

Другие решения. Путс [30] рассмотрел также задачу, которая не имеет прямой аналогии в классической гидродинамике, - - задачу о естественной конвекции в горизонтальной трубе, в которой течет ток в аксиальном направлении (рис. 5). Уравнения для центральной части трубы будут такими же, как и для случая вертикальных пластин при Q = 0. Электромагнитное поле совпадает с полем бесконечно длинной цилиндрической проволоки с током. Решение этой задачи Путс нашел также в виде бесконечного ряда. Он показал, что нулевое приближение соответствует классической задаче омического нагрева длинного цилиндрического проводника. Так как в данном случае проводником является жидкость, то наличие температурных градиентов вызывает конвективное движение, что влечет изменение плотности тока и структуры поля, как это качественно показано на рис. 5. При увеличении к образуются показанные на рисунке ячейки конвекции, внутри которых изотермическое ядро, а жидкость в центральной части трубы движется вверх и затем вниз в кольцевом пристеночном слое. Будет такое течение устойчивым или же нестабильным, в работе не обсуждается. Следует также отметить, что в данной частной задаче могут оказаться существенными силы электрострикции (см. разд. III. А). [c.287]

Метод сопряженных полей, изложенный в гл. 4, может использоваться для определения температурного поля по бездивергентному полю вектора теплового смещения. Бездивергентность соответствует циклическим координатам в классической механике она может не учитываться, когда необходимо рассчитать только температуру. Показано, что этот метод связан с наличием нормальных координат с бесконечной вырождаемостью. Метод иллюстрируется на примере задачи нагрева тел сложных конфигураций. [c.10]

НИЯ—термический заряд is, который однозначно связан с температурой системы через термоемкость ее х dt —у. с1Т). Теплообмен рассматривается как процесс распространения в температурном поле термического заряда, величина которого в условиях стационарной нестатической теплопроводности сохраняется неизменной. Распространение заряда сопровождается совершением термической работы против молекулярных сил. В отличие от энтропии термический заряд обладает способностью возрастать и уменьшаться за счет других форм движения материи. Использование идеи о существовании термического заряда позволяет изучать методами классической термодинамики нестатические процессы тепло- и массообмена. [c.12]

Используя эти свойства стабильности теплового потока, расчет теплопроводности в телах сложной геометрической конфигурации можно свести к расчиу процесса нагрева (охлаждения) тел трех классических форм одномерной плоской пластины — тело первого класса, длинного круглого цилиндра — тело второго класса и шара — тело третьего класса. При решении задачи прежде всего необходимо рациональным образом определить класс, к которому надо отнести рассматриваемое тело. Затем произвести сравнение температурного поля с температурным полем основного тела этого класса. [c.114]