Рассеяние минимальное

Основные параметры оптической системы зависят от предельных размеров и концентрации исследуемых частиц, а также необходимой точности определения дисперсности частиц. Минимальная концентрация частиц определяет чувствительность установки к рассеянному свету, а максимальная концентрация — наличие однократного рассеяния. Исходя из этого, необходимо установить минимальный объем исследуемой среды, который должен обеспечивать отсутствие видимых фотометром колебаний в концентрации и размерах частиц за время измерения индикатрисы рассеяния. Минимальный объем У н связан с диаметром светового пучка о и длиной его прохождения в дисперсной среде (длиной кюветы I) [c.63]

План, построенный из указанных выше сочетаний х, является насыщенным. Однако его существенный недостаток состоит в том, что ои приводит к большим, чем ПФП и ДР (т. е. ортогональные планы) дисперсиям определяемых коэффициентов Ь. Так, если для ортогональных планов = вУ х] (т. е, меньше, чем 1), то для приведенного насыщенного плана = 25у. В связи с этим выполнен ряд исследований по созданию планов, обеспечивающих минимальное рассеяние оценок коэффициентов. Такие планы называют 1)-оптимальными. Принцип 1)-оптимальности насыщенных планов вносит определенную закономерность в их построение, но его реализация возможна лишь для некоторых конкретных случаев. Приведем примеры насыщенных 1)-оптималь-ных планов для 2, 4 и 6 факторов [9] [c.38]

Рис. 4.6. Функции рассеяния ) (Е, Ед) Я раснределения (Е) для изотропного рассеяния в системе центра масс (Еа — энергия падающего нейтрона а Е — минимально возможное значение энергии после столкновения).

Минимальные размеры частиц, определяемые рентгеновским методом 4— 5 нм — по уширению рентгеновских линий при обычной процедуре съемки и обработки экспериментальных данных до 2,0 нм — при специальной процедуре (метод радиального рассеяния атомов) до 1,0—1,2 нм — при малоугловом рассеянии. [c.376]

Интенсивность рассеянного излучения в первую очередь зависит от количества электронов в электронной оболочке и увеличивается по мере повышения порядка симметрии. Тем самым становится возможным локализовать положение отдельных атомов в молекуле. Однако положение атомов водорода можно установить лишь косвенно —как областей с минимальной электронной плотностью. [c.74]

Если коллоидная частица по форме приближается к сфере, то независимо от ее положения относительно направления светового потока интенсивность ее освещения в поле ультрамикроскопа будет неизменной. Иная картина наблюдается, если частицы имеют значительную асимметрию, например имеют форму палочек или листков. Интенсивность рассеянного света будет минимальной, если направление падающего луча света параллельно длинной оси палочки или листа, или максимальной, если направление падающего луча света перпендикулярно длинной оси. Вследствие непрерывного теплового движения частицы изменяют свое положение относительно направления светового потока, соответственно изменяется яркость рассеянного света, направленного в сторону объектива, и в результате будет наблюдаться мерцание. Это позволяет в какой-то мере оценить форму частицы. [c.394]

При решении задач А и В основное требование — высокая точ ность измерений. При решении задачи Б важное требование — высокая чувствительность, чтобы фиксировать рассеянное отражение от неровной противоположной поверхности, определять места наибольшего локального утончения стенок. Требования к точности измерения снижены. При ручном контроле нужно обеспечить широкий диапазон измерений, причем главная трудность — в снижении минимально измеряемой толщины. Результаты измерений необходимо представить в наглядной форме, например на цифровом табло. При автоматическом контроле нужно обеспечить высокую производительность измерений (т. е. выполнить возможно большее количество измерений в единицу времени) и следить за тем, чтобы толщина была не меньше и не больше заданного допуска. [c.234]

В ф -конформации сближены все три заместителя, в конформациях ф - и ф - сближены только по два. Первая из конформаций (с двумя парами скошенных взаимодействий) должна обладать заметно большей энергией, чем две других, и поэтому ее участие в конформационном равновесии минимально. Таким образом, следует ожидать, что 1,2-дихлорпро-пан существует в основном в виде равновесной смеси двух конформаций. Изучение спектров комбинационного рассеяния подтвердило этот вывод. [c.244]

Верхняя граница интегрирования в (2.92) означает, что в жидком металле сохраняется очертание поверхности Ферми, внутри которой заключены электроны проводимости. Так как = 4я/Ли , то на примере серебра видно, что минимальная длина волны электронов проводимости = 5,46 А. Если бы электроны в металле были совершенно свободны, то их рассеяние на атомах при движении во внешнем электрическом поле можно было бы наблюдать при тех же значениях 5, что и в случае рентгеновского излучения. Опытом это не подтверждается. Следовательно, резкая верхняя граница структурного фактора, описывающего рассеяние электронов проводимости, объясняется зонной структурой энергетического спектра электронов. [c.54]

Из формулы следует, что минимальной энергией будет обладать квант, рассеянный в сторону, противоположную движению (9 = = 1йО°), причем энергия его будет стремиться к некоторому преде-а 1 [c.48]

Минимальная полярность и минимальные донорно-акцептор-ные свойства характерны для цикланов и алканов. Поэтому в них растворяется минимальное количество воды. Смеси воды с углеводородами и нефтепродуктами исследованы методом светорассеяния. На основании анализа интенсивности параллельной и перпендикулярной составляющих рассеянного света, а также дру- [c.131]

При любой попытке достичь в электронно-оптических приборах малого размера зонда 10 нм (100 А) нужно сконструировать не только электронную оптику с минимальными Ссф и Схр и максимальным /о, но и сам прибор должен быть правильно отъюстирован, а вибрации, влияние переменных магнитных полей рассеяния и загрязнение объекта должны быть сведены к минимуму. Так как с течением времени катод будет искривляться и уходить от съюстированного положения, во время работы его необходимо время от времени центрировать. Объективная диафрагма, определяющая окончательное значение а и тока, также требует постоянного внимания. На нее попадает большая часть тока пучка, и поэтому она может легко загрязняться. Диафрагмы нужно часто чистить и тщательно устанавливать при замене. Переменные магнитные поля рассеяния от расположенных вблизи аппаратуры и источников питания меша- [c.19]

ЭОС широко используется для анализа поверхности благодаря сочетанию малой глубины отбора информации и высокого пространственного разрешения. Продольная локальность определяется средней длиной свободного пробега электронов (см. разд. 10.1.1), которая находится в пределах от 0,5 до 10 нм. Малое значение поперечной локальности достигается за счет возбуждения оже-электронных сигналов тонко сфокусированным электронным пучком (Ео = 3-10 кэВ). Интересующую область для анализа можно выбрать с помощью электронных изображений (в режиме детектирования вторичных электронов). Минимальный диаметр пучка ограничен величиной 100 нм вследствие необходимости работать с пучками высокой интенсивности для получения хорошего соотношения сигнал/шум. Пики оже-электронов в спектре располагаются на сильном непрерывном электронном фоне, возникающем вследствие многократного рассеяния электронов (рис. 10.2-12). Для более четкого выделения пиков часто записывают первые производные спектров. Для количественного анали- [c.339]

Абсолютные чувствительности термоэлементов и болометров к пульсирующему сигналу обсуждены Вильямсом [84]. Грубо говоря, чувствительность термоэлемента обратно пропорциональна площади приемника и его теплоемкости. Другие факторы, влияющие на чувствительность, включают также термоэлектрический коэффициент и полное рассеяние тепла. Болометры также обладают большей чувствительностью при меньшем размере приемника и меньшей теплоемкости. Следовательно, целесообразно иметь рабочий элемент по во зможности меньших размеров и с минимальной теплоемкостью. Кроме того, элемент с низкой теплоемкостью быстрее реагирует на периодический или прерывающийся сигнал, и, как будет показано в дальнейшем, желательно, чтобы детектор имел малое время ответа. Для повышения чувствительности и уменьшения шумов болометр и термоэлементы обычно работают в вакууме. Иначе говоря, чувствительность подобных термоэлементов может меняться в широких пределах из-за различий в термоэлектрических коэффициентах. Из доступных термоэлементов целесообразно использовать наиболее чувствительные. Мощность излучения, попадающего на приемник спектрофотометра, имеет порядок 10 Вт и вызывает изменение температуры элемента в несколько тысячных долей градуса. В результате возникает сигнал, равный долям микровольта. [c.21]

В 23 доказано, что силовые линии гравитационного поля могут отражаться и проходить через поверхность раздела плотностей двух сред. Следовательно, проходящие через поверхность раздела плотностей двух сред силовые линии гравитационного поля также могут поглощаться и рассеиваться внутри второй среды. Учитывая, что согласно уравнениям (1 и 4) прямолинейный участок силовых линий гравитационного поля Солнца равен Ь = 0,387 км, который соответствует диапазону средних радиоволн, поэтому для получения приближенш)1х данных лучистого потока поглощенной гравитационной энергии можно использовать закон Бугера-Ламберта (уравнение 75) для световых лучей. Как видно из табл. 6 при угле падения силовых линий гравитационного поля иа поверхность Солнца 0 , т.е. перпендикулярно к поверхности, доля прошедшей энергии максимальная, а отражегшая энергия минимальная. Чем глубже проникают силовые линии гравитационного поля в массу Солнца, тем больше плотность вещества. По закону Бугера-Ламберта, чем больше масса поглощающего вещества рх, приходящаяся на единицу площади прошедшего пучка силовых линий гравитационного поля, тем больше поглощенной и рассеянной внутри Солнца энергии гравитационного поля. Таким образом, силовые линии гравитационного поля ( 22), так же как и световые лучи, при поглощении превращаются в основном в тепловую энергию. Хромосфера Солнца нагревается как за счет световых лучей фотосферы, так и встречных им силовых линий гравитационного поля Солнца, входящих в хромосферу через корону Солнца. Это и приводит к нагреву до 10 градусов хромосферы Солнца, располо-жершой между фотосферой и короной [41]. В целом причиной перегрева хромосферы Солнца является поглощение световых лучей фотосферы и силовых линий гравитационного поля. Эти данные дополнительно подтверждают, что и по этим показателям гравитационное поле и электромагнитное поле ведут себя как единое поле. [c.90]

Таким образом, наличие аномально высоких поровых давлений в нефтематеринских глинистых толщах и существование перепада давлений между нефтематеринскими породами и пластами-коллекторами имеют важное значение в реализации нефтематеринского потедашала пород и процессах, первичной миграции углеводородов. Этими параметрами в значительной мере определяется действие существующего в природе механизма, приводящего к концентрации рассеянных нефти и газа и образованию минимальных объемов непрерывной гомогеннсй фазы жидких и газообразных углеводородов, способных самостоятельно мигрировать в пористых средах и формировать залежи во встречающихся на путях их миграции ловушках. Перепадом давления между глинами и коллекторами и величинсй давления в коллекторах во многом шределяются состав и свойства образующих залежи жидких и газообразных углеводородов. [c.23]

На рис. 3.6 видно сближение пар частот II—III, IV—V при значении величины 2,1 10 H/м соответствующие этим частотам коэффициенты демпфирования (нри том же значении параметра Е2) пересекаются между собой. Коэффициент демпфирования б = — СО/, прямо связанный с логарифмическим декрементом затухания, служит мерой рассеяния энергии процесса. Наибольший практический интерес в решении поставленной задачи представляет минимальное значение коэффициента демпфирования (определяющий коэффициент демпфирования) для рассматриваемых собственных частот б = н11п(—сохл), где к — номера [c.150]

В мессбауэровских дифрактометрах необходимо удовлетворять жестким требованиям в отношении коллимации первичного и отраженного пучков 7-квантов, хорошей защиты детектора от паразитного излучения (внешний фон, фон от источника за счет прямого прохождения 7-лучей от источника к детектору, рассеяние на деталях установки, фон от нерезонансного рассеяния 7-кваитов источника в исследуемом образце) при соблюдении геометрии опыта. Детектор и регистрирующая аппаратура должны иметь минимальные собственные шумы. [c.233]

Методы вторично-ионной масс-спектрометрии, атомного зонда в полевом ионном микроскопе и полевой ионной масс-спектрохмет-рии разрушают поверхность. Методы же электронной Оже-спектро-скопии, рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии, дифракции электронов низкой энергии и рассеяния медленных ионов не разрушают поверхность. При исследовании адсорбентов часто желательно применение методов, минимально возмущающих поверхность, а при использовании методов, требующих распыления вещества поверхности, необходимо обращать особое внимание на то, чтобы исследуемая поверхность не оказалась разрушенной, прежде чем будут получены этими методами сведения о ее состоянии и диффузии к ней атомов из глубины твердого тела. [c.110]

Аналитический сигнал измеряется на фоне шумов, которые являются следствием флуктуаций. С уменьшением концентрации определяемого элемента уменьшается величина сигнала, которырг становится сопоставимым с уровнем шумов. Вопрос о минимально обнаруживаемом сигнале данным методом анализа решается с учетом рассеяния результатов измерений. [c.86]

Теория разрушения материалов, в которых энергия разрушения идет только на образование новой поверхности, носит название теории Гриффита. Известно (см. гл. 10), что наименьшие возможные деформации, приводящие к разрушению, наблюдаются у полимера тогда, когда он переходит из стеклообразного в хрупкое состояние. В этом состоянии перемещения структурных элементов оказываются минимальными, а следовательно, минимально и рассеяние энергии в виде теплоты. Поэтому теорию Гриффита часто. чазывают теорией хрупкого разрушения. [c.197]

Выше уже отмечалось, что набор из п параллельных результатов химического анализа следует рассматривать как выборочную со вокупнрсть неравномерно распределенной случайной величины Однако неравномерность распределения результатов обнаружи вается лишь при достаточно большом числе параллельных анали зов и проявляется в том, что для отдельных групп значений, за ключенных внутри промежутков равной ширины, частота их появ дения оказывается разной. В предельном случае, когда выбранная ширина промежутков равна естественному пределу точности метода анализа, а объем выборки хотя и конечен, но достаточно велик,, все результаты разбиваются на группы дискретных значений, и неравномерность распределения результатов анализа ста-ловится очевидной. Выборочную совокупность результатов такого анализа можно представить двояким образом 1) в виде набора отдельных, отличных друг от друга значений случайной величины, характеризующихся неравномерным распределением в силу своей разнократности 2) как выборочную равномерно распределенную совокупность отдельных результатов, часть.из которых совпадает друг с другом. Очевидно, что математическое ожидание такой выборочной совокупности совпадает со средним арифметическим всех результатов. Следовательно, среднее арифметическое ряда параллельных анализов наилучшим образом характеризует центр рассеяния полученных результатов и отягощено минимальной случайной ошибкой. Естественно, что конечный результат химического анализа, по данным ряда параллельных определений, должен в качестве оптимальной оценки содержать именно среднее арифметическое. Вполне очевидно также, что единицы измерения этой величины совпадают с единицами измерения результатов отдельных анализов. [c.75]

Все высокочастотные и радиотехнические приборы, которые при работе со.здают электромагнитныеполя высоких, ультравысоких и сверхвысоких частот, надлежит выпускать в таком исполнении, чтобы рассеяние и потери энергии были минимальными. Такие установки и приборы следует снабжать экранами и поглотителями, снижающими интенсивность облучения на рабочих местатс до предельно допустимых величин. [c.228]

Минимально возможная степень турбулентности воздушного потока в зоне сепарации. Степень турбулентности 1 равна отношению средней пульсационной скорости турбулентного потока к его средней расходной скорости. В ламинарном потоке ( . = 0) траектории всех пылинок одинакового диаметра, вышеДших из одной и той же точки с одинаковой начальной скоростью, образуют очень узкий пучок. Рассеяние пылинок вокруг средней траектории происходит только за счет неправильной формы частиц. Как показали специальные опыФы, это рассеяние ничтожно (1—2 мм на 1 м длины траектории). В турбулентном потоке рассеяние траекторий происходит под действием нормальной к ним пульсационной скорости воздуха. Оно тем больше, чем выше X, и может достигать десятков и даже сотен миллиметров на 1 м длины траектории. Поэтому с ростом турбулентности потока доля грубых частиц, попадающих в тонкую пыль, и аналогично доля тонкой пыли, попадающей в возврат, увеличиваются, острота сепарации снижается. [c.70]

Исследования по сжиганию радиоактивных отходов, по очистке отходящих газов от радиоактивных аэрозолей и по концентрированию радиоактивных, редких и рассеянных элементов в золе сжигаемого материала показали возможность эффективной переработки горючих материалов [1—3]. Удовлетворительные результаты дала очистка газообразных продуктов сгорания от радиоактивных аэрозолей в многоступенчатых системах, в которых применялись аппараты мокрой очистки газов. Однако до настоящего времени ряд важных сторон этой проблемы (например, рациональная организация процесса горения с минимальным химическим и механическим недожогом, величина уноса золы и фиксация радиоактивных изотопов в золе сжигаемого матариала) исследован еще недостаточно. Как правило, твердые радиоактивные отходы сжигаются в слое. [c.97]

Для регистрации спектра флуоресценции применяют светосильные спектрофотометры с большим углом й. Измеряют интенсивность излучения, распространяющегося под прямым углом к возбуждающему излучению (в этом направлении интенсивность рассеянного света обычно минимальна). Методом А.-ф. а. можно определять ок. 65 элементов пределы обнаружения достигают (в порошках) и 10 нг/мл (в р-рах). Высокая селективность метода, обусловленная очень узкими линиями атомной флуоресценции, дает возможность определять одновременно неск. элементоа Для этого вокруг атомизатора устанавливают соответствующее число светосильных спектрофотометров. А.-ф. а. легко автоматизируется, стоимость аппаратуры относительно невысока. [c.218]

Для отражения динамики атомов в К. с. в гармонич. приближении атомы изображают в виде тепловых эллипсоидов . к-рые имеют след. физ. смысл с фиксир. вероятностью р в любой момент времени атомное ядро находится внутри или иа пов-сти такого эллипсоида (рис. 1). Направление наиб, вытянутости эллипсоида соответствует направлению, в к-ром атом совершает максимальные по амплитуде колебания, направление наиб, сжатия соответствует минимальным по размаху колебаниям. Обычно производят нормировку на вероятность р = /г- При данной р размеры эллипсоидов зависят от т-ры. Чтобы количественно охарактеризовать форму и ориентацию атомных тепловых эллипсоидов, для каждого атома указывают 6 независимых компонентов симметричного тензора 2-го ранга, значения к-рых определяют по данным рентгеноструктурного исследования. Описанная дииамич. модель не дает сведений о мгновенной структуре кристалла и о последоват, смене мгновенных структур. Информацию такого рода можио получить из спектров неупругого рассеяния нейтронов. [c.532]

Интенсивность рассеянного света измеряют нефелометрами, в к-рых монохроматич. излучение от источника пропускают через кювету с образцом. Детектором служит соединенный с измерит, прибором фотоумножитель, к-рый можно размещать под разными углами к направлению падающего света. Чтобы внутр. отражение света было минимальным, стенки прибора и не пропускающие свет пов-сти обычно окрашивают в черный цвет. Для измерения испочьзуют также фотоэлектроколориметры со спец. приставками. Для турбидиметрич. измерений можно использовать практически любой фотоэлектроколориметр или спектрофотометр (см. Фотометрический анализ, Спектро-фото нетрия). Для достижения макс. чувствительности необходимо, чтобы излучение данной длины волны не поглощалось к -л окрашенным в-вом, присутствующим в жидкой фазе [c.224]

Предыдущий пункт приводит прямо к обсуждению минимально возможного размера зонда для рентгеновского анализа. Для каждого типа источника и напряжения, как детально показано в гл. 2 (рис. 2.16), для любого заданного размера зонда существует максимальное значение тока. Для обычных источников из вольфрама ток зонда изменяется пропорционально диаметру луча в степени 8/3 И имеет при 20 кВ типичные значения Ю А для зонда диаметром 20 нм (200 А), 10 А — для 100 нм (1000 А) и 10 А —для 1000 нм (10000 А). В спектрометре с дисперсией по энергии три помощи детектора диаметром 4 мм, находящегося на расстоянии 1 см от образца из чистого никеля, можно получить скорость счета около 10 имп./с для угла выхода 35° при диаметре зонда 20 нм (10 А) и 100%-ной квантовой эффективности. Как следует из рис. 5.33, скорость счета 10 имп./с является слишком высокой для реализации максимального энергетического разрешения, так что оператор должен либо отодвинуть детектор, уменьшить постоянную времени спектрометра с дисперсией по энергии, либо уменьшить ток зонда, перейдя к пятну меньшего размера. С другой стороны, соответствующая скорость счета для спектрометра с дисперсией по длинам волн составляла бы около 100 имп./с, что слишком мало для практического использования. Для массивных образцов (толщиной более нескольких микрометров) пространственное разрешение при химическом анализе не улучшается при использовании зондов с диаметром значительно меньше 1 mikm, поскольку объем области генерации рентгеновского излучения определяется рассеянием и глубиной проникновения электронов луча, а не размером зонда. Это демонстрируется на рис. 5.54, где показана серия расчетов рассеяния электронов и распределения генерации рентгеновского излучения, выполненных по методу Монте-Карло для зонда диаметром 0,2 мкм и гипотетического включения ТаС размером 1 мкм в матрицу пз Ni — Сг. Легко видеть, что траектории электронов и, следовательно, область генерации рентгеновского излучения, особенно при высоком напряжении, заметно превышают 1 мкм или 5- кратный диаметр зонда. Предельное значение диаметра зонда при исследовании таких образцов ниже нескольких сотен нанометров, поэтому полный анализ можно выполнить при форсированпи тока зонда до 10 нА и использова- [c.262]

Хоблер и Палюгниок [80] предложили уравнение для расчета минимального числа оборотов открытой турбинной мешалки с шестью прямыми лопатками, работаюш,ей в аппарате с отражательными перегородками. Непрерывную фазу составляла вода, а дисперсную фазу — различные масла, нефть и бензол. В качестве критерия для расчета минимального числа оборотов авторы приняли момент полного рассеяния жидкости, нерастворимой в воде, независимо от распределения концентрации и, следовательно, не придерживались условия равномерного рассеяния одной жидкости в другой. Измерения проводились путем подачи в аппарат с мешалкой определенного количества воды и жидкости, несмешиваюш,ейся с водой, и при очень медленном увеличении числа оборотов мешалки. В тот момент. Когда более легкая жидкость была полностью взвешена в воде, фиксировалось число оборотов мешалки [c.147]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология