Ньютона экспериментальный

Экспериментальное подтверждение суш,ествования циркуляции внутри движуш ейся капли было впервые получено Бондом п Ньютоном [34], которые установили, что циркуляция возникает в каплях диаметром [c.200]

Закон Ньютона. Экспериментальные измерения дают для тензора давления следующее соотношение (см. 1.3) [c.187]

В заключение приводим сравнение состава паровой фазы, вычисленного по методу Ньютона и по закону Рауля с экспериментальными данными. [c.178]

Другой важной проблемой машинной реализации линейной или нелинейной диаграммы связи является поиск констант элементов с линейными определяющими соотношениями. Обычно они неизвестны и определяются косвенно по экспериментальным данным. Здесь предлагается метод нахождения таких констант с помощью минимизации целевой функции. В качестве основного метода предлагается метод случайного поиска экстремума (71 как наиболее общий, но пользователь может заменить этот метод на свой, например метод локальных вариаций [7, 8], метод Ньютона [7] и т. д., не являющийся универсальным, т. е. не дающий оптимума наверняка даже в случае произвольно большого числа итераций. [c.201]

В методе соответственных состояний утверждается, что некоторые из термодинамических свойств веществ при одинаковых значениях приведенных параметров должны быть одинаковыми. Это утверждение назьшается законом соответственных состояний, который является лишь приближенным правилом. Ньютон (1935) на основании экспериментальных данных для Р, У и Г показал, что для различных газов при одинаковых параметрах коэффициенты фугитивности у = //Р близки между собой. Итак, у = /(я, т) является однозначной функцией от приведенных давления и температуры. Зависимость у = /(я, т) представлена на рис. 98. Метод соответственных состояний позволяет очень легко определить коэффициенты фугитивности, а также и фугитивность / = уР, если известны критическая температура и давление. [c.276]

В полостях камер происходят неустановившиеся теплообменные процессы. Коэффициент теплоотдач а и температурный напор АГ, как показали экспериментальные исследования, переменны по поверхности стенок камер р1 и по углу поворота коленчатого вала ф. Для определения AQ используется в математической модели формула Ньютона, справедливая для стационарного процесса. За период поворота вала Аф величина А<Э определяется уравнением [c.62]

В зоне дозирования экспериментальные наблюдения неточны вследствие слишком малой ширины твердого слоя или в результате его разрушения. Эти особые условия плавления зависят от режима работы, конструкции червяка и свойств полимера. Профили пробки, показанные на рис. 12.17—12.19, рассчитаны с помощью модели, отличающейся от обсуждавшейся ранее только исключением некоторых упрощающих допущений. В частности, предположение о том, что расплав является ньютоновской жидкостью с постоянной вязкостью, заменено степенным законом, в который введен метод учета влияния температуры. Учтено также влияние радиального зазора между гребнем червяка и цилиндра и влияние кривизны винтового канала. Рис. 12.19 показывает, что в отдельных случаях простая ньютонов- [c.447]

Рис. 11.7. Распределение давления по окружности конуса, обтекаемого потоком под углом атаки. Сравнение формулы Ньютона и экспериментальных

Если жидкости не подчиняются закону Ньютона и касательные напряжения выражаются более сложными зависимостями, чем уравнение (3.6), такие жидкости называют неньютоновскими. К ним относятся растворы полимеров, коллоидные растворы, суспензии и т. п. Структура неньютоновских жидкостей определяется характером взаимодействия их частиц. При отклонении этих жидкостей (систем) от равновесия (покоя) структура таких жидкостей нарушается, а их свойства зависят от прилагаемых усилий и скорости деформации. Законы деформации и движения неньютоновских жидкостей составляют предмет и задачи науки, которую называют реологией. Обычно реологические свойства неньютоновских жидкостей определяют экспериментально. [c.144]

Было замечено, что можно добиться значительно лучшего совпадения расчетных п экспериментальных данных, если следующим образом видоизменить формулу Ньютона [c.120]

Вязкость т , выведенную из уравнений Ньютона и Пуазейля, называют динамической вязкостью. На практике часто пользуются величиной относительной вязкости )1/Лп (отношением вязкости раствора к вязкости чистого растворителя при той же температуре) и удельной вязкости (т]—т о)/т]о, представляющей собой относительное увеличение вязкости растворителя за счет введения растворенного вещества. Относительная и удельная вязкость — безразмерные величины. Вязкость жидкостей легко определяется экспериментально. Одним из наиболее простых приборов является капиллярный вискозиметр Оствальда (рис. 23.10). В широкое колено А У-образной трубки наливают жидкость, которой затем заполняют узкую часть В выше метки /. Жидкости дают свободно вытекать, при этом отмечают по секундомеру время прохождения мениска от метки 1 до метки 2. [c.383]

Планком проблемы излучения абсолютно черного тела все экспериментальные работы подтверждали волновую теорию излуче- ния. Однако с 1900 г. накопившееся очень большое число экспериментальных фактов несомненно указывало на корпускулярную природу электромагнитного излучения, что не ограничивалось рассмотренными конкретными примерами. Так, Эйнштейн, а позднее Дебай разрешили проблему удельной теплоемкости твердых тел на основе квантовых положений, а Комптон так объяснил рассеяние Х-лучей электронами при их взаимодействии, как если бы оно произошло между релятивистскими бильярдными шарами. Имея в виду обилие доказательств в пользу квантовой теории, можно было бы склониться к мнению, что цикл замкнулся, и ученые опять вернутся к основным взглядам Ньютона. Но это абсолютно не так. Конечно, нельзя отрицать, что электромагнитное излучение, как уже было показано, имеет как волновой, так и корпускулярный характер. Это ставит перед нами дилемму фотон — волна или частица Эта проблема не относится к числу легко разрешимых решение ее не может быть получено при просто химическом или физическом подходе. Здесь приоткрывается новая страница естествознания. Эта проблема имеет и определенный философский характер. [c.38]

В отличие от ранее существовавших теорий теория Бутлерова позволяла классифицировать весь накопившийся и новый экспериментальный материал и, что самое важное, предсказывала возможное число органических соединений определенного состава и пути их синтеза, допускала проверку, поэтому стала общей теорией органической химии как науки. В. В. Марков-ников писал о значении теории Бутлерова, что она составила тогда эпоху в развитии теоретических представлений, положенных в основу современной химии, и открывала обширный горизонт для совершенно новых исследований , и сопоставлял ее роль с ролью Начал Ньютона, Происхождения видов Дарвина и с Основами химии Менделеева. [c.169]

Это соотношение, найденное Пуазейлем экспериментально, было впоследствии получено интегрированием постулата Ньютона. [c.218]

Появление в растворе анизометричных коллоидных частиц, существование которых впервые предположил Мак-Бен, экспериментально фиксируется рядом методов оптическими, рентгенографическими, реологическими. Так, например, при течении растворов ПАВ, содержащих мицеллы Мак-Бена, наблюдаются отклонения от уравнения Ньютона (см. гл. XI). Структура ленточных и пластинчатых мицелл, образованных параллельно упакованными молекулами ПАВ, идентична бимолекулярному слою. Поверхностные свойства анизометричных (и особенно ленточных) мицелл оказываются неодинаковыми на различных участках на плоских участках, где плотность полярных групп выше, чем на концевых, углеводородное ядро в большей степени экранировано от контакта с водной фазой, тогда как концевые участки проявляют меньшую гидрофильность, чем плоские. При дальнейшем увеличении общего содержания ПАВ в системе (или, что то же, уменьшении содержания воды) уменьшается подвижность мицелл и происходит их сцепление, в первую очередь, концевыми участками 3. Н. Маркиной и сотр. показано, что при этом образуется объемная сетка — коагуляционная структура (гель), с характерными для таких структур механическими свойствами пластичностью, прочностью, тиксотропией (см. гл. XI). [c.230]

Оценим возможности настоящего метода. Для экспериментальной регистрации радиусов колец Ньютона необходимо, чтобы разница между ними превышала разрешающую способность микроскопа. Пусть радиус второго максимума равен — Аг, тогда [c.81]

После открытия электрона и протона эта модель была рассмотрена физиками, занимавшимися вопросами строения атомов, и стало очевидным, что прежнюю теорию движения частиц (законы Ньютона), а также теорию электричества и магнетизма нельзя применить к атому. Согласно электромагнитной теории, при вращении электрона вокруг ядра должен возникать свет, частота которого должна быть равной частоте вращения электрона в атоме. Такое испускание света движущимся электроном подобно испусканию радиоволн при прямом я обратном движении электронов в передающей радиоантенне. Однако по мере продолжения непрерывного испускания атомом энергии в виде света электрон должен был бы двигаться по спирали, все больше и больше приближаясь к ядру, и частота его движения вокруг ядра должна была бы все возрастать. В соответствии с этим по старым (классическим) теориям движения и электромагнетизма атомы водорода должны были бы давать спектр всех частот непрерывный спектр). Но это противоречит экспериментальным данным спектр водорода, получаемый в разрядной трубке, содержащей атомы водорода (образующиеся в результате диссоциации молекул водорода), состоит из дискретных линий, как показано на рис. 5.7. Кроме того, известно, что объем, который занимает атом водорода в твердом или жидком веществе, соответствует диаметру атома, равному примерно 200 пм, между тем прежние теории атома водорода не объясняли, каким образом электрон удерживается на определенном расстоянии, а не перемещается все ближе и ближе к ядру, и диаметр атома не становится значительно меньше 200 пм. [c.120]

Еще одной нерешенной проблемой ядерной физики является существование гравитона — аналога фотона в теории излучения. Гравитон должен обладать нулевой массой покоя и не иметь заряда он рассматривается как квант (т. е. неделимая, мельчайшая частица) гравитационного поля. Обнаружить гравитон экспериментально должно быть очень трудно, так как взаимодействие массы с гравитационным полем ничтожно мало. Об этом свидетельствует значение гравитационной постоянной С, входящей в закон всемирного притяжения Ньютона С = 6,67 10 Нм /кг . [c.425]

Методом, который в принципе лучше использует информацию и не зависит от экспериментальных данных, является метод ограниченной молекулярной динамики. Этот метод основан на использовании по возможности наиболее хорошей исходной структуры, параметры которой вводят в качестве коэффициентов в N классических уравнений движения Ньютона для отдельных атомов, входящих в макромолекулу. Решения уравнений движения находят численным интегрированием. Ускорение г-го атома массой nil определяется производной по пространственным координатам потенциала взаимодействия между атомами V [c.142]

Последние два уравнения можно решить методом Ньютона—Рафсона, как в примере 4.7, однако здесь они решены графически. Графики строят последовательно точка за точкой, задаваясь значениями А и находя соответствующие величины В, используя метод Ньютона— Рафсона для одной переменной. Точка пересечения кривых соответствует А = 0,83 к В = 0,42. Как видно из приведенной ниже таблицы, степень соответствия между рассчитанными и экспериментально найденными составами паровой фазы вполне удовлетворительна. [c.235]

В связи с этим возникла знаменитая проблема двух масс инерционной и гравитационной. Уже сам Ньютон экспериментально подтвердил эквивалентность этих масс с точностью до 10 , Бессель (1828 г.) установил эквивалентность инерционной и гравитационной масс с точностью до 10 , Этвеш — до 5-10 , Дикке, Ролл и Кротков (1959—1964 гг.) —до 3-10 ", В. Б. Брагинский и В. И. Панов (1970 г.) — до 10 и т. д. эксперименты продолжаются и поныне. [c.396]

Анализируя экспериментальные данные о трении в подшипниках, Н. П. Петров обосновал непригодность закона Амонтона и законность использования для этих случаев гипотезы Ньютона. Главным итогом этой работы явилас1у его формула для силы трения на поверхности вращающегося в жидкости вертикального цилиндра бесконечной длины, соосного с охватывающим его цилиндром [c.228]

Сравнение численных значений, рассчитанных Ньютоном и Доджем [9] с экспериментальными данными для реакции синтеза аммиака [c.172]

Экспериментальные данные перечисленных выше работ сведены в табл. 1. Там же приведены результаты измерений, выполненных Ньютоном и Доджем [12] при температурах 225, 250 и 276° С н иод давлением [c.350]

Согласно гипотезе, высказанной впервые Ньютоном в 168б г., а затем экспериментально обоснованной проф. Н. П. Петровым [c.11]

Выше уже было отмечено, что в условиях синтеза метанола, т. е при высоких давлениях, свойства окиси углерода, водорода и паров спирта сильно отличаются от свойств идеальных газов. Поэтому Ньютон и Додж [12] для сопостанления экспериментальных данных различных авторов (табл. 1) произвели пересчет всех констант к нулевому давлению. [c.354]

Однако только в работе Ньютона и Доджа [23] была сделана попытка исследовать равновесие указанной реакции. Авторы проводили свои опыты по гидрированию формальдегида в интервале 180—200° С при атмосферпом давлении, применяя медноцинковые катализаторы или окись цинка. Авторам пе удалось получить воспроизводимых результатов поэтому мы не станем приводить здесь этих экспериментальных данпых. Отметим только, что для температуры 197° С авторы принимают среднее значение константы равиовесия АГр = 2090. С помощью этого числа, а также теплот горения метилового спирта, водорода и формальдегида они рассчитали уравнение [c.372]

Программа метода наименгших квадратов. Если число экспериментальных точек равно п + i n — степень полинома), то для определения коэффициентов полинома можно воспользоваться интерполяционными формулами Лагранжа, Ньютона (глава 11, стр. 302), если же число точек больше степени полинома, то наиболее распространенным способом оценки коэффициентов является метод наименьших квадратов (см. глава И, стр. 319). [c.442]

Используя метод графического интегрирования, Ньютон [15] определил из экспериментальных рУТ-соотношений коэффициенты 7/ для большого числа газов и составил общую диаграмму зависимости у1 = 1(Р1Рс, Т1Тс). Более точные значения коэффициентов летучести получаются, когда расчет ведут на основе известных уравнений состояния (Бенедикта — Вебба — Рубина, Бетти — Бриджмена или Редлиха — Квонга). [c.217]

Уравнение (17. 4) выведено для неподвижной среды и по смыслу является уравпением пусковой мощности. Уравнение Ньютона учитывает только ииерциоппые силы однако при турбулентном режиме трение играет нодчипонпую роль, а мешалки никогда не должны работать в ламинарном режиме. Кроме того, величина коэффициента сонротивления (коэффициента обтекания) ф определяется экспериментально и, конечно, включает сопротивление трения. [c.400]

Здесь у), — скорость сдвига, т/, — напряжение па стенке, а Уо = V / Ыг. Скорость сдвига у о является экспериментально определяемой величиной, а т/ (или т/,) — произвольно устанавливаемым с помощью давления Р значением напряжения и у (или у ) — соответствующей ему скоростью сдвш а. Таким образом, с помощью уравнения Рабиновича — Вайссенберга удается полу чить инвариантную характеристику течения жидкости с произвольной и неизвестной заранее зависимостью вязкости от напряжения. Излишне напоминать, что все это возможно благодаря применению закона внутреннего трения Ньютона к неньютоновским жидкостям. [c.725]

Ньютон и Додж этот метод обосновали на экспериментальных результатах, полученных для легкосжижаемых легких углеводородов. Лидерсен и Хоуген [34], развивая метод Ньютона, показали, что по рис. 11 нельзя определять коэффициент летучести таких систем, в которых возможно образование насыщенного пара (л<1, т<1). [c.187]

Рассмотрение нефтяных систем как молекулярных растворов господствовало достаточно долго. При этом в связи с трудностями аналитического выделения отдельных компонентов из средних и высших фракций нефти (масляных и газойлевых фракций) их характеризовали с помощью гипотетической средней молекулы. Модельные представления о строении молекулы смолисто-асфальтеновых веществ (САВ) получили широкое распространение. Характеристика таких гипотетических молекул — средняя молекулярная масса — входит во многие расчетные формулы зависимости свойств нефтяной фракции от Р, V, Т-условий и используется в технологических расчетах. Хотя сегодня достоверно показано, что это не всегда верно, поскольку молекулярная масса нефтяных фракций сильно зависит от условий ее определения (растворителя, температуры) [1]. До сих пор многие явления в нефтяных системах и технологические расчеты трактуются на основе физических законов, установленных для молекулярных растворов (законов Рауля-Дальтона, Генри, Ньютона, Дарси и т. д.). В результате теоретически рассчитанные доли отгона при выделении легкокипя-щих компонентов из нефти не совпадают с экспериментальными данными. Часто обнаруживающаяся в нефтяных системах (особенно с высоким содержанием парафинов и САВ) зависимость эффективной вязкости от скорости деформации свидетельствует о ее надмолекулярной организации. Отклонения от закона Дарси при течении таких систем впервые были подмечены в 1941 г. профессором В. П. Треби-ным. Однако эффекты нелинейного отклика, обусловленные особен- [c.172]

Иа рис. 11.8 дано распределение давления по поверхности сплшетричных продольно-обтекаемых цилиндров различной длины с эллипсоидной головной частью при М = 4 сплошная линия, рассчитанная по уточненной формуле Ньютона (46), проходит близко к. экспериментальным точкам. [c.120]

На обширном экспериментальном материале для газов Био и Aparo подтвердили справедливость формулы Ньютона и нашли также, что удельная рефракция смеси аддитивно слагается из рефракций компонентов (закон смешения) [c.6]

При дальнейшем нагревании предварительно обожженного до 350° С и очищенного образца лрикоксовыва-ния засыпки к нему не происходит. Анализ изменения пластичности при нагревании образцов показывает, что характерным для дифференциальных кривых является наличие двух максимумов — при 100° С и примерно при 180—200° С, которые прежде всего обусловлены изменением структурно-реологических свойств связующего — пека в процессе нагревания (рис. 1). Сотрудники института ГОСНИИЭП [4] экспериментально установили, что пеки с температурой размягчения 60—90°С в интервале температур 80—170°С находятся вначале (при 80— 100° С) в состоянии пластично-текучего тела Бингама-Шведова с повышением температуры нагревания они переходят в состояние жидкости Ньютона. Переход пека из твердого состояния в пластично-текучее (первый максимум) обусловливает начало размягчения образца, в результате чего вдавливаются прилегающие к нему зерна засыпки. Об этом свидетельствует внешний вид образца, выгруженного из печи при температуре нагрева 100° С. На таких образцах имеются следы засыпки, причем от [c.29]

Системы, представляющие физико-химический интерес, например, такие, как капля жидкости или отдельный кристалл, содержат огромное число частиц молекул, атомов, ионов и электронов. Естественно, что логически обоснованным щагом при теоретической разработке физической химии была попытка применить принципы динамики к системам, которые содержат большое количество мельчайших частиц при этом исходили из предиоло-жепия, что каждая из этих частиц подчиняется законам классической механики, выведенным для больших тел. Этот шаг сделала классическая статистическая механика, основываясь на представлениях об атомном строении материи, законах движения Ньютона и некоторых аксиомах теории вероятностей. Возникновение квантовой механики (см. гл. III и IV) привело к неожиданному выводу, что законы, описывающие поведение макроскопических и микроскопических тел, различны. И все же существуют широкие пределы экспериментальных условий, при которых макроскопические и микроскопические тела подчиняются одним и тем же законам именно эти случаи и рассматриваются в данной главеТПри этом из класситеского материала, сохранившегося ири квантовом землетрясении , отобрано лишь то, что не утратило своей ценности дпя физической химии. [c.33]

Учтя неудачу первых экспериментов [21], когда превалировало влияние остаточных поверхностных зарядов, Овербек с сотр. [24], применив в последующей работе плоские кварцевые пластины, а также, как и в опытах Дерягина и Абрикосовой, кварцевые пластину и линзу, получили для расстояний Н от 0,1 до 5 мкм правильные значения В = 2)10"1 эрг-см. Позднее эта методика была усовершенствована Шильфхоутом [73], проведшим еще более точные измерения на торсионных микровесах в вакууме 10 —10 мм рт.ст. Смещение положения весов регистрировалось по изменению емкости плоского конденсатора. Расстояние Н между пластиной, лежащей на трех сильфонных опорах, и линзой измерялось по кольцам Ньютона с погрешностью менее 40 А. Для снятия поверхностных зарядов использовали напуск паров воды, при адсорбции которых на поверхностях кварца образуются хорошо проводящие пленки. Шильф-хоут получил при 0,1 мкм для системы кварц—вакуум—кварц экспериментальное значение В = 0,66-10 эрг-см, очень близкое к приведенному выше теоретическому значению В, рассчитанному по п = 2,13. Для кристаллического кварца им было получено несколько большее значение В = 0,74-10 эрг-см, что объясняется более высоким показателем преломления кристаллического кварца (и = 1, 5 и 2 = 2,25). [c.97]

История изучения алмаза, по-видимому, начинается с И. Ньютона, который в 1675 г., основываясь на измёрениях преломления света, алмазом и горючими жидкостями, сделал вывод, что алмаз должен гореть. Этот вывод впервые экспериментально подтвердил Р. Бойль, установивший, что алмаз изменяется от действия огня. В 1694 г. во Флорентийской Академии были проведены публичные опыты по сжиганию алмаза в фокусе большого увеличительного стекла. [c.52]

Соответствующие модели также делятся на детерминистские и эмпирические. Простейпшй вид первых — равновесные предполагается, что химический объект находится во внутреннем равновесии и все возможные реакции между интересующими аналитика компонентами известны. В таком случае математической моделью служит просто совокупность уравнений закона действующих масс для каждой реакции и система уравнений материального баланса. (В неорганическом анализе речь чаще всего идет о реакциях комплексообразования.) Известны (измерены), как правило, общие, аналитические концентрации ряда компонентов, нужно же найти их равновесные концентрации, а также равновесные концентрации продуктов всевозможных реакций. С математической точки зрения эта, так называемая хфямая задача расчета равновесия сводится к рещению системы нелинейных уравнений (материального баланса), стандартной в вычислительном отнощении процедуре. Отметим лишь два распространенных алгоритма метод Ньютона — Рафсона и метод Гинзбурга. Заметим также, что вычисления требуют знания констанг равновесия возможных реакций. Нередко они отсутствуют в литературе тогда аналитикам приходится определять их по экспериментальным данным. Это обратная задача расчета равновесий, основу математического аппарата здесь составляет нелинейный МНК. [c.445]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология