Ньютона начала

Доводы такого рода производили впечатление, и впервые за свою двухтысячелетнюю историю атомизм начал завоевывать приверженцев, число которых быстро росло (например, к атомизму пришел Ньютон). И тем не менее понятие атом оставалось неясным. Об атомах ничего нельзя было сказать, кроме того, что если они существуют, то с их помощью проще объяснять поведение газов. Лишь спустя полтора столетия атомизм вновь привлек внимание химиков. [c.34]

Изложение классической механики начинается обычно с законов Ньютона. Но можно начать и с другого конца , а именно, с формулировки весьма общего утверждения, именуемого принципом наименьшего действия. Согласно этому принципу реальному движению механической системы (в отличие от всех других ее мыслимых движений) отвечает экстремальное (а для достаточно малого промежутка времени At = = t2 ti — минимальное) значение интеграла, называемого действием [c.24]

В настоящее время предложена модификация метода Ньютона, которая натребует вычисления на каждой итерации матрицы частных производных, но этот метод не всегда сходится. Метод Вольфа при достаточно хорошем начальном приближении сходится примерно с такой же скоростью, как и метод Ньютона. Метод Вольфа выгодно отличается от метода Ньютона тем, что не требует вычисления матрицы частных производных. Однако в этом методе для начала работы требуется иметь п+1 начальных приближений, что неудобно в общем по двум причинам. Во-первых, при большом п может потребоваться большая вычислительная работа. Во-вторых, получение +1 начальных приближений — довольно трудная задача. Они могли бы быть определены, например, путем простой итерации. Но простая итерация может расходиться, и тогда полученные приближения могут расположиться далеко от решения. А в методе Вольфа очень важно, чтобы п- - начальных приближений располагались достаточно близко от искомого решения. [c.94]

Оценивая перспективы применения метода Ньютона, следует отметить, что его широкое практическое использование начнется лишь после того, как на основе развитых алгоритмических методов будут созданы программы для ЭВМ, позволяющие для схем произвольной структуры вычислять значения вторых производных критерия по поисковым переменным только на основе знания математических моделей отдельных блоков, и информации о структуре ХТС, т. е. программы, аналогичные вышеупомянутым программам вычисления первых производных. Поскольку трудно предположить, что такие программы будут созданы в ближайшие годы, основное применение найдут квазиньютоновские методы первого порядка. Как мы уже отмечали, эффективность этих методов с увеличением размерности задач должна уменьшаться. Однако, есть обстоятельство, которое позволяет существенно повысить эффективность квазиньютоновских методов при оптимизации больших систем либо сама структура ХТС приводит к тому, что гессиан целевой функции имеет сильно разреженную структуру (большое число нулевых элементов), либо же с помощью специального приема удается получить модифицированный критерий, гессиан которого будет иметь сильно разреженную структуру. В связи с этим рассмотрим квазиньютоновские методы минимизации функций, имеющих сильно разреженные гессианы. Развитие этих методов началось в самое последнее время. Также как и в главе П1 мы здесь рассмотрим квазиньютоновские методы 1-го и [c.169]

Изучение вязкости модифицированных пеков показало, что их течение в исследуемой области температур подчиняется модели идеально вязкого тела Ньютона. Политермы вязкости для исходных и модифицированных пеков приведены на рис. 2. Добавки полистирола и ПВХ приводят к увеличению вязкости системы, сильно снижая пластичность и текучесть композиции. Температура начала течения для композиции пека с ПВХ примерно на 20°С выше, чем для исходного [c.197]

Неньютоновские жидкости проявляют аномалии вязкости, т. е. отклонения от законов Ньютона и Пуазейля. Эти жидкости можно еще подразделить на псевдопластические и дилатантные. Для псевдо-пластических жидкостей характерно, что их скорость течения возрастает быстрее, чем приложенное давление. Это говорит об уменьшении коэффициента вязкости при возрастании давления. Кривая течения такой жидкости также проходит через начало координат, но имеет криволинейный ход с выпуклостью к оси абсцисс на значительном участке (рис. 23.9,2). Растворы многих полимеров ведут себя таким образом. Скорость течения дилатантных жидкостей растет медленнее, чем приложенное давление следовательно, их вязкость увеличивается при повышении давления и кривая имеет выпуклость к оси ординат (рис. 23.9, 3). Дилатантные системы называют также растекающимися. В растекающемся потоке скорость уменьшается при возрастании давления, что приводит к увеличению вязкости. Многие порошки и уплотненные дисперсные материалы проявляют склонность к растеканию. При малых давлениях (при сдвиге), прежде чем отдельные частицы смогут двигаться относительно друг-друга, их взаимная упаковка становится более рыхлой и система увеличивается в объеме. При этом вязкость уменьшается. [c.382]

Легко видеть, что при Рв = 0 реологическая кривая пройдет через начало координат и уравнение Бингама переходит в уравнение Ньютона. [c.387]

Дуализм волна—частица . Новые представления о природе электрона берут свое начало в известной полемике о сущности лучистой энергии, которая велась в течение длительного времени такими выдающимися исследователями, как Гюйгенс, Ньютон, Юнг и Френель. К началу XX в. считалась установленной волновая природа излучения точно так же, как веком раньше общепризнан был его корпускулярный характер. В 1905 г. для объяснения фотоэлектрического эффекта Эйнштейну пришлось вновь вернуться к представлению о фотонах как световых частицах. Таким образом, с новой остротой встал вопрос что такое свет—волны или частицы [c.162]

Точка 6. Здесь имеется большой избыток компонента В. Охлаждение до линии ВС идет по закону Ньютона, на ней и ниже ее выпадает компонент В. Компонента В выпадает большое количество и поэтому соответствующий участок кривой охлаждения длиннее, чем в процессах 4 и 5. При температуре, соответствующей линии СО, в системе будет большое количество твердого вещества В и малое количество жидкой фазы. При этой температуре начи- [c.232]

На уровне первых двух концептуальных систем химии не было особой необходимости прибегать к пересмотру методов осуществления химического эксперимента. Со времени Ньютона и до начала XX в. естествоиспытатели вообще считали единственно правильной методологию однофакторного эксперимента. Это объяснялось тем, что точные науки стремились иметь дело с хорошо организованными системами , т. е. такими, в которых можно было видеть явления или процессы одной физической природы, зависящие от небольшого числа переменных. Ио химико-технологическая система оказалась ярко выраженной, плохо организованной системой , т. е. такой, в которой нельзя выделить отдельные явления и необходимо учитывать действие многих разнородных факторов. Поэтому классический метод постановки опыта не мог обеспечить ее необходимого изучения. Стала очевидной необходимость по-новому планировать эксперименты. В результате в последней четверти века эксперимент сам стал объектом исследования. Оказалось, что при изучении плохо организованных систем предпочтительна такая по- [c.158]

В отличие от ранее существовавших теорий теория Бутлерова позволяла классифицировать весь накопившийся и новый экспериментальный материал и, что самое важное, предсказывала возможное число органических соединений определенного состава и пути их синтеза, допускала проверку, поэтому стала общей теорией органической химии как науки. В. В. Марков-ников писал о значении теории Бутлерова, что она составила тогда эпоху в развитии теоретических представлений, положенных в основу современной химии, и открывала обширный горизонт для совершенно новых исследований , и сопоставлял ее роль с ролью Начал Ньютона, Происхождения видов Дарвина и с Основами химии Менделеева. [c.169]

Изучение з аконов природы началось с изучения объектов и явлений, определяемых масштабами, которые воспринимаются человеческими органами чувств. Примером первых установленных законов движения материальных объектов были законы Г. Галилея (1564—1642) и И. Ньютона (1643—1727). [c.50]

Согласно этому уравнению, вязкость, или коэффициент внутреннего трения, являются величинами постоянными. Тогда зависимость напряжения сдвига от градиента скорости деформации представляет собой прямую, выходящую из начала координат с угловым коэффициентом, равным вязкости (линия 1 на рис.2.4). Однако выяснилось, что лишь немногие простые системы подчиняются уравнению (2.6), для большинства природных и искусственных систем были обнаружены отклонения от закона Ньютона, имеющие различный вид [61-62]. [c.46]

График зависимости напряжения сдвига от скорости сдвига известен под названием графика консистенции. Для жидкостей, которые не содержат частиц размером больше молекулы (например, растворы солей, нефть, глицерин), графики консистенции представляют собой прямые линии, проходящие через начало координат. Такие жидкости называются ньютоновскими, так как их поведение подчиняется законам, выведенным Исааком Ньютоном. Вязкость ньютоновской жидкости определяется наклоном графика ее консистенции (рис. 1.3). Так как вязкость ньютоновской жидкости не зависит от скорости сдвига, эта вязкость, измеренная при какой-то одной скорости сдвига, может быть использована в гидравлических расчетах для течений с любой другой скоростью. [c.21]

Течение суспензий, к которым относятся буровые растворы, содержащие в больших количествах частицы, более крупные, чем молекулы, не подчиняется законам Ньютона. Поэтому их относят к классу под общим названием неньютоновские жидкости . Зависимость, напряжения сдвига от скорости сдвига неньютоновских жидкостей определяется их составом. Глинистые буровые растворы со значительной долей твердой фазы ведут себя приблизительно в соответствии с теорией пластического течения Бингама. Согласно этой теории, для того чтобы началось течение бингамовской жидкости, к ней должно быть приложено некоторое конечное усилие при более высоких значениях приложенных усилий она будет течь как ньютоновская [c.21]

Аналогичным образом алгоритм Ньютона — Рафсона позволяет определить давление в точке начала кипения из уравнения (6.49), описывающего влияние давления на Кг. [c.318]

Числовые значения коэффициентов представлены в задании. Запишем алгоритмы для определения температур начала кипения. Алгоритм Ньютона — Рафсона [c.324]

Изучение солнечного спектра началось с известных работ И. Ньютона (1666), описавшего явление преломления световых лучей при прохождении их через стеклянную призму. И. Ньютон наблюдал полосатые спектры. Более ста лет спустя, в 1814— 1815 гг., Ж. Фраунгофер (1787—1826) открыл линейчатый спектр, пропуская свет, падающий на одну из граней призмы из флинтгласа через узкую щель. Ж- Фраунгофер обнаружил в солнечном спектре множество линий, обозначил их буквами и установил, что все линии в спектре сохраняют одинаковое относительное положение. [c.114]

Сегодня уже не составляет особого труда догадаться, какая связь существует между напряжением и скоростью сдвига. Но в 1665 г. сделать это было не так просто. В это время Ньютон (кроме наблюдений за падающими яблоками) проводил большие исследования, которые впоследствии привели к созданию знаменитых Начал . [c.20]

И. Ньютон цитируется по переводу с латинского, выполненному акад. А. И. Крыловым (И. Ньютон Математические начала натуральной философии , Акад. наук, кн. 1—3, 1915—1916). [c.21]

Уравнения движения жидкости в ортогональной системе координат получаются путем использования закона Ньютона (П.З) для каждой из осей координат. Вдоль оси х действуют следующие напряжения на поверхность йу дг, перпендикулярную оси х, отстоящую от начала координат на расстоянии х, — нормальное напряжение Ох на противоположную поверхность, находящуюся от начала координат на расстоянии хйх,— нормальное напряже- [c.86]

Шло время, и алхимия после многообещающего начала стала вырождаться в третий раз (в первый раз у греков, второй — у арабов). Поиск золота стал делом многих мошенников, хотя и великие ученые даже в просвещенном XVII в. (например, Бойль и Ньютон) не могли устоять от соблазна попытаться добиться успеха на этом поприще. [c.24]

Итальянский ученый Галилео Галилей (1564—1642), изучавший в 90-х годах XVI в. падение тел, первым показал необходимость тщательных измерений и математической обработки данных физического эксперимента. Результаты его работ почти столетие спустя привели к важным выводам английского ученого Исаака Ньютона (1642—1727). В своей книге Начала математики ( Prin ipia Mathemati a ), опубликованной в 1687 г., Ньютон сформулировал три закона движения, которыми завершилась разработка основ механики. На базе этих законов в последующие два столетия развивалась классическая механика. В той же книге Ньютон сформулировал и закон тяготения, который более двух веков также служил вполне приемлемым объяснением движения планет и звездных систем и до сих пор справедлив в пределах представлений классической механики. При выведении закона тяготения Ньютон применил теорию чисел — новую и мощную область математики, которую он сам и разрабатывал. [c.29]

Характер изменения степени износа от нагрузки показывает противоизносные свойства масла или смазки при постоянной нагрузке, которая ниже критической. В ходе испытания периодически измеряется диаметр пятен износа на нижних шарах и рассчитывается среднее значение износа (в мм). Зависимость износа (D) от нагрузки (Р) характеризуется кривой износа (рис. 2.11). Интенсивность износа от начала и до сваривания зависит от способности смазочного материала уменьшать износ и характеризуется индексом задира (нагрузки) load wear index - LWT). В начальном интервале нагрузки износ поверхностей трения происходит в условиях граничного трения и является пропорциональным нагрузке. В этом режиме соотношение между нагрузкой и соответствующим ей износом является постоянной величиной и может характеризовать противоизносные свойства масла или смазки. Индекс нафузки выражается в ньютонах. [c.55]

Диаграммы плавкости неизоморфных смесей с простой эвтектикой, при кристаллизации которых выделяются чистые твердые компоненты, строятся на основаиии кривых охлаждения. Если нагреть жидкий цинк или кадмий до высокой температуры и охладить его, то температура будет равномерно понижаться согласно закону охлаждения Ньютона такой процесс будет происходить до тех пор, пока жидкость ие начнет кристаллизоваться. При кристаллизации будет выделяться теилота кристаллизацни, и поэтому охлаждение на некоторое время прекратится. С начала кристаллизации температура устанавливается иостояи- [c.228]

Представления об атомах были далеко не новыми. Атомистическая теория была предложена в Древней Греции Демокритом и Эпикуром за 400 лет до начала нашей эры, и в этой теории содержались, по-видимому, уже все идеи Дальтона на этот счет. Оригинальные рукописи древних греков утеряны, но нам известно об этой теории по нападкам на нее противников атомистики, а также из болыиой поэмы О природе вещей , написанной в 55 г. до н. э. римским эпикурейцем Лукрецием. Благодаря Лукрецию идеи атомистики проникли в алхимию, однако в течение почти 1900 лет не оказывали существенного влияния на науку. Исаак Ньютон и Лавуазье верили в атомы, но считали их главным образом философскими понятиями или образными выражениями, помогающими рассуждать [c.280]

Вольфа более точен, чем метод Ньютона или метод квазилинеариза-цпи, однако,-ДЛЯ начала счета здесь требуется иметь ряд последовательных приближений к решению. [c.119]

Диаграммы плавкости неизоморфных смесей с простой эвтектикой, при кристаллизации которых выделяются чистые твердые компоненты, строятся на основании кривых охлаждения. Если нагреть жидкий цинк или кадмий до высокой температуры и охладить его, то температура будет равномерно понижаться согласно закону охлаждения Ньютона такой процесс будет происходить до тех пор, пока жидкость не начнет кристаллизоваться. При кристаллизации будет выделяться теплота кристаллизации, и поэтому охлаждение на некоторое время прекратится. С начала кристаллизации температура устанавливается постоянной до тех пор, пока вся жидкость пе затвердеет, после чего охлаждение будет продолжаться по тому же закону Ньютона. Кривые охлаждения (/ и //) представлены на рис. 103, причем температура, соответствующая горизонтальному участку, будет температурой кристаллизации данного вещества. Линия температурной остановки будет горизонтальной, так как состав жидкой фазы, из которой выпадают кристаллы, не меняется, и поэтому выпадение первых порций кристаллов идет при тех же условиях, что и последних. Постоянство температуры в данном случае вытекает также и из правила фаз, поскольку здесь имеется один компонент и две фазы в равновесии — жидкая и твердая при Р = onst. Число степеней свободы будет / = 1 — 2 - - 1 = 0. Таким образом, температура в процессе кристаллизации изменяться не будет. [c.228]

Квантовая механика уравнение Шредингера. Исследования де Бройля положили начало созданию механики, описывающей движение микрочастиц. В 1925—1926 гг. Гейзенберг (Германия) и Шредингер (Австрия) предложили независимо друг от друга два варианта новой механики вспоследствии было показано, что оба варианта приводят к тождественным результатам. Метод Шредингера оказался более удобным для выполнения расчетов современная теория строения атомов и молекул- основывается на этом методе. Механика микро-обьектов получила название квантовой механики-, механику, основанную на законах Ньютона, применимую к движению обычных тел, стали называть классической механикой. [c.26]

Графически (рис. XI—4) в координатах V закону Ньютона отвечает прямая линия, проходящая через начало координат котан- [c.309]

Графически (рис. XI-4) в коорд1шатах у — х закону Ньютона отвечает прямая линия, проходящая через начало координат котангенс угла наклона к оси абсцисс равен вязкости ц. Такое идеализированное вязкое поведение механически и термодинамически полностью необратимо, т. е. после прекращения воздействия напряжения сдвига исходная форма тела не восстанавливается. Вязкое течение сопровождается диссипацией энергии — превращением всей совершенной работы в теплоту. Скорость диссипации энергии, т. е. рассеиваемая в единицах объема тела мощность, равна [c.369]

Согласно закону Ньютона скорость течения жидкости в ламинарном режиме возрастает пропорционально приложенному напряжению сдвига и графическая зависимостьградиента скорости течения жидкости du dx от напряжения сдвига Р — кривая течения—имеет вид прямой, проходящей через начало координат (рис. 87, прямая 1). [c.212]

Нод диаграммной техникой обычно понимают ряд правил и условных графических изображений, которие помогают наглядно представить смысл формул и избежать утомительных аналитических выкладок. Нанример, формулы (1.12) классического ветвящегося процесса пояснялись в разд. 1.3 с помощью рис. 1.10. Каждая из групп корневого звена оказывается или ненрореагировавшей, или дает начало новой ветви, которую мы отрежем и место разреза изобразим насечкой (рис. 1У.1). Число способов С) выбора к групп, вступивших в реакцию, среди / групп звена совпадает с количеством диаграмм, у которых ровно к насечек (см. разложение бинома Ньютона на рис. 1.9), Такие диаграммы изображаются одним представителем, под которым указывается общее число эквивалентных представителю диаграмм (аналогов) (рис. 1У.1, а). Рис. IV. , б представляет ветвь, отрезанную по насечкам рис. IV. 1, а. Связи опять изображены насечками, к которым можно привить такие же ветви. [c.247]

При дальнейшем нагревании предварительно обожженного до 350° С и очищенного образца лрикоксовыва-ния засыпки к нему не происходит. Анализ изменения пластичности при нагревании образцов показывает, что характерным для дифференциальных кривых является наличие двух максимумов — при 100° С и примерно при 180—200° С, которые прежде всего обусловлены изменением структурно-реологических свойств связующего — пека в процессе нагревания (рис. 1). Сотрудники института ГОСНИИЭП [4] экспериментально установили, что пеки с температурой размягчения 60—90°С в интервале температур 80—170°С находятся вначале (при 80— 100° С) в состоянии пластично-текучего тела Бингама-Шведова с повышением температуры нагревания они переходят в состояние жидкости Ньютона. Переход пека из твердого состояния в пластично-текучее (первый максимум) обусловливает начало размягчения образца, в результате чего вдавливаются прилегающие к нему зерна засыпки. Об этом свидетельствует внешний вид образца, выгруженного из печи при температуре нагрева 100° С. На таких образцах имеются следы засыпки, причем от [c.29]

Распределение скоростей. Количественный анализ закономерностей течения бингамовской жидкости предусматривает те же этапы, что были реализованы при исследовании в разд. 2.2.4 ламинарного течения ньютоновских жидкостей распределение скоростей, расход, средняя скорость, гидравлическое сопротивление. Особенности, присущие уравнению сдвига (2.46) для бингамовских жидкостей в отличие от формулы Ньютона (1.9), приводят к необходимости проводить начало анализа раздельно для кольцевой и приосевой зон. [c.196]

Большие успехи были достигнуты в области механики, математики, астрономии и физики. Г. Галилей (1564—1642) основал механику. Его ученик Э. Торричелли (1608—1647) открыл существование атмосферного давления. Б. Паскаль (1623—1662) продолжил исследования Э. Торричелли. Хр. Гюйгенс (1629— 1695) создал волновую теорию света. Крупнейший вклад в механику и астрономию внес И. Ньютон (1643—1727). Он опубликовал в 1687 г. свою знаменитую работу Математические начала натуральной философии . В конце XVII в. Г. В. Лейбниц (1647— 1716) и И. Ньютон открыли дифференциальное исчисление. Все эти и другие открытия ознаменовали наступление эпохи первой научной революции. [c.30]

Начала Ньютона нанесли смертельный удар по вихревой теории Вселенной. Однако приблизительно через сто пятьдесят лет Стокс указал на неправильность некоторых допущений, принять1Х Ньютоном. При расчете напряжений сдвига Ньютон учитывал площадь боковых поверхностей цилиндров и разности их скоростей. Стокс указал, что Ньютон должен был бы ввести момент действующих сил. Поэтому величина радиуса должна войти в формулу дважды, а период обращения оказаться пропорциональным квадрату радиуса. Скорость же не постоянна, а пропорциональна величине, обратной радиусу. Таким образом [c.24]

Дифференциальные уравнения, описывающие процессы реагирования и распространения тепла, должны быть решены совместно, что представляет значительные трудности и может быть выполнено только при некоторых упрощающих предположениях, введение которых может быть не всегда оправдано. Поэтому желательно исследовать, какие безразмерные характеристики, включающие так называемые критерии подобия, могут быть выявлены для того, чтобы результаты экспериментальных работ в области теплового режима горения и газификации в угольном канале могли быть до известной степени обобщены. При этом одни критерии являются определяющими ход процесса, а другие, соответственно определяемыми. Теория подобия [375], [376], на основе которой устанавливаются критерии, т. е, безразмерные соотношения между вводимыми в описание процесса физическими и прочими велп-чннами, ведет свое начало от Ньютона, установившего в 1687 г. условие подобия двингений твердых тел. Условие динамического подобия движения потоков жидкости определяется одинаковостью известного нам критерия Рейнольдса (1883 г.). [c.327]

Действие ультрафиолетового излучения на полимеры, в частности на натуральный каучук, известно давно, действие же ионизирующих излучений на полимеры, если не говорить о биологических материалах (гл. X), начали изучать лишь недавно. Дэвидсон и Гейб [1] опубликовали обзор литературы вплоть до 1948 г. Фроманди [2] нашел, что при действии тихото разряда на растворы натурального каучука и полиизопрена происходит уменьшение вязкости, йодного числа, молекулярного веса и температуры размягчения этих полимеров. Хок и Лебер [3] обнаружили, что при тщательном удалении воздуха из системы тихий разряд приводит к возрастанию вязкости и молекулярного веса каучука и в конечном итоге к желатинизации. Они пришли к заключению, что результаты работы Фроманди обусловлены образованием при разряде озона из имевшегося в системе кислорода. Ньютон [4] нашел, что в тонких пленках каучука под действием катодных лучей с энергией 250 кв происходит вулканизация, но в его работе отсутствуют количественные данные. Браш [5] предложил вулканизовать сырой каучук при ПОМОЩИ коротких интенсивных импульсов электронов с энсргисм 1 Мэв. Фармер [6] отметил повышение электропроводности полистирола при облучении рентгеновскими лучами (доза 4000 р). Это увеличение сохраняется в течение нескольких дней (см. стр. 79). Виноградов [7] наблюдал снижение прочности волокон ацетилцеллюлозы в результате действия рентгеновских лучей, а также окрашивание полистирола и увеличенное поглощение в ультрафиолетовой области. [c.62]

Начало развития такой теории было положено Нильсом Бо- ром. В 1913 г. он предложил первую удовлетворительную мо- дель атома. Одним из существенных новых положений его теории было то, что каждый электрон в атоме (в частности, во-дорода) движется по орбите согласно классическим (ньютонов- ским) законам движения, однако для ограничения числа допустимых орбит были введены некоторые квантовые условия, что привело к дискретным возможным значениям энергии электрона. Излучение или поглощение света соответствовало переходу электрона с одного разрешенного уровня на другой. Мы не будем здесь приводить детали теории Бора, ибо, хотя она и дала почти полное объяснение спектра атома водорода, результаты вычислений для систем более чем с одним эле1строном были лишь качественными. Например, в случае молекулы водорода предполагалось (рис. 1.1), что электроны движутся синхронно, находясь на противоположных концах диаметра круга, расположенного симметрично относительно ядер Л и В. Центробежная сила, действующая на каждый электрон, уравновешивается притяжением к двум ядрам и отталкиванием электронов между собой. Что касается квантовых условий ( фазовых интегралов ), то они были введены, как и в случае одного атома, чтобы отобрать допустимые орбиты и рассчитать соответствующие уровни энергии. [c.17]

ЧТО уже не могут рекомбинировать в результате обычного кинетического движения, и это дает начало трещине. Авторы принимают, что края трещины, образовавшейся таким образом под действием сильного натяжения, расходятся еще более, в результате чего рост трещины продолжается. Смит и Гог указывают, что эта теория объясняет уменьшение вероятности образования новых трещин, поскольку предлагаемому механизму процесса должно соответствовать уменьщение деформации вблизи образовавшейся трещины. Ньютон [389] и Биггс [444] предположили, что реакция озонолиза двойной связи протекает в две стадии, причем между этими двумя стадиями происходит разделение в пространстве образующихся фрагментов. В растянутой резине имеются препятствия протеканию второй стадии реакции, что и приводит к образованию трещины. Ньютон [389] считает, что этот двустадийный процесс включает образование нестабильного озонида с последующим разложением и перегруппировку его в более устойчивые продукты. При окончательном объяснении механизма озонного растрескивания, разумеется, необходимо учитывать, что нерастянутый образец резины может поглощать количество озона, достаточное для растрескивания растянутого образца, и затем, после растяжения, не обнаруживает растрескивания. Стори и Муррей [456] приводят аналогичное объяснение механизма растрескивания, учитывая предложенный Криге [357] механизм озонолиза двойной связи. Приведенный выше механизм Криге [см. уравнение (VIII-96)] может объяснить наблюдаемые результаты, если принять, что в растянутой резине биполярный ион и обрывки цепи, содержащие карбонильную группу, расходятся в пространстве и уже не могут вступить во взаимодействие, образуя обычный озонид. Это приводит к образованию трещины на поверхности растянутой резины и позволяет озону взаимодействовать с непредельными связями, находящимися в нижних слоях материала. Многократное повторение этого процесса приводит к появлению видимых невооруженным глазом трещин. [c.132]

Изучение вязкости различных материалов — жидкостей приобретает в последнее время все большее и большее значе отраслях промышленности нашего Союзе. Особенно важное вания вязкости и в частности вопросы измерения вязкости п с механизацией ряда производственных процессов, поскольку или 1ШЫХ машин и механизмов необходимо знать физико-ме ства материалов, которые посредством этих машин обрабатыв тируются и т. д. Вязкость в таких случаях для жидкостей и стем играет главную роль. Известно, что гидродинамика язкой жидкости и вискозиметрия начали развиваться еш е более ста лет тому на ад в гениальных работах Ньютона, Навье, Стокса, Кулона, Пуазейля и других в связи с требованиями гидравлики. В настоящее время измерения вязкости применяются много шире. [c.3]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология