Коэффициент аргона

Графики рис. 10. 1—10. 3 построены исходя из значения коэффициента сжимаемости Z p = 0,27. Напомним, что для большинства газов значения Z p лежат в пределах 0,26—28, следовательно, пользоваться этими графиками можно с некоторым приближением для большого числа газов, включая воздух, аргон, углекислый газ, этан, пропан, пропилен, фреон-12 и др. Менее точный результат при пользовании этими зависимостями следует ожидать для следующих газов аммиак, гелий, водород, фтористый метил и водяной пар. [c.326]

Подсчитаем для примера, как изменится соотношение между азотом, кислородом и аргоном при растворении воздуха (78,06% Na, 21,00% Оа, 0,94% Аг) в воде при О °С. Коэффициенты растворимости этих газов в воде при О °С имеют следующие значения [c.228]

Применение совершенно различных потенциальных функций приводит к одинаковым значениям вириальных коэффициентов. Потенциал прямоугольной ямы и потенциал Леннарда-Джонса, соответствующие вторым вириальным коэффициентам аргона, показаны на [c.91]

Второй вириальный коэффициент аргона. [c.15]

Так как адсорбционный коэффициент аргона при температуре опытов практически равен нулю, то значение адсорбционного коэффициента этилена определяется из следующего выражения [c.154]

Говоря о различных путях исследования структуры жидкостей, следует назвать и метод прямого экспериментального моделирования жидкостей (Бернал, Кинг, Скотт), осуществляемый путем встряхивания твердых шаров в баллонах с нерегулярной шероховатой поверхностью. Исследования такого рода показали, что структура жидкости в большой степени определяется геометрическими факторами и близка к так называемой случайной плотноупакованной структуре (для такой структуры объем сфер составляет около 0,64 от общего объема, тогда как для регулярной плотноупакованной структуры коэффициент заполнения 0,74 заметим, что относительное различие плотностей регулярной и случайной плотных упаковок приблизительно равно относительному увеличению объема при плавлении аргона). [c.361]

Сравнить найденные на опыте значения вторых вириальных коэффициентов аргона, азота и этана с приведенными вириальными коэффициентами, вычисленными по уравнению (1) [c.159]

Гидроксид алюминия, содержащий фтор, после отмывки и отжима на фильтр-прессе поступает на формование на шнековом прессе, а полученные экструдаты - на сушку и прокаливание. При выборе оптимальной температуры прокаливания помимо показателя активности приготовляемого катализатора большое значение имеют удельная поверхность и прочность гранул. Высокая стабильность удельной поверхности и кислотности оксида алюминия, а также удовлетворительная механическая прочность достигаются при температурах прокаливания 450-550 °С. Большое влияние на перечисленные показатели оказывает содержание воды в газе, поступающем на прокаливание прокаливание необходимо осуществлять в токе сухого воздуха с точкой росы от -30 до -40 С. После прокаливания диаметр экструдатов составляет 1,8-2,2 мм, удельная поверхность по адсорбции аргона 200-250 м /г, потери при прокаливании при 1100 °С не более 3,0-3,5%, средний коэффициент прочности экструдатов 1,0 кгс/мм. Принятый в СССР способ получения фторированного 7-оксида алюминия обеспечивает чистоту по содержанию примесей натрия 0,02% и железа 0,02%. [c.59]

Иногда минимально возможное значение т, при котором поведение жидкой системы можно описывать, применяя макроскопические характеристики, определяют с помощью величин максвелловского времени релаксации т . Это время сдвиговой релаксации в жидкостях, т. е. релаксации напряжения при некоторой заданной сдвиговой деформации. Максвелловское время релаксации определяют с помощью отношения коэффициента вязкости к модулю сдвига жидкости. Четкого способа обоснования такого подхода к определению минимальных возможных значений т, по-видимому, нет. Да и модуль сдвига жидкостей — величина, далеко не всегда известная. Для жидкого аргона вблизи точки плавления имеет величину порядка 6- с. Но для жидкого натрия получается слишком малая величина 10" с, не удовлетворяющая неравенству (УИ.б). Для жидкого глицерина имеется несколько максвелловских времен релаксации одно из них нри 20°С равно—4-10 с, другое—4-10 с. Если среднее время жизни флуктуаций в области у. настолько мало, что неравенство (УИ.б) не выполняется, то такие флуктуации нельзя рассматривать с помощью термодинамической теории. [c.131]

Коэффициент прочности, кгс/мм Удельная поверхность по адсорбции аргона, м /г, не менее [c.76]

Структурные особенности жидкости и вид радиальной функции для нее хорошо передаются представлением о так называемой случайной плотной упаковке (напомним, что для моле-, кулярных кристаллов характерна регулярная плотная упаковка). Случайную упаковку шаров получают, например, прн встряхивании их в баллонах с нерегулярной шероховатой пс-верхностью. При этом объем сфер составляет 0,64 от общего объема, тогда как коэффициент заполнения для регулярной плотной упаковки 0,74. Относительное увеличение объема при плавлении аргона приблизительно и соответствует различию плотностей регулярной и случайной плотной упаковок шаров. Функция g r) аргона близка к радиальной функции распределения для случайной плотной упаковки твердых сфер [c.199]

Коэффициент 2 справедлив только для ионов, массы которых примерно одинаковы. Опытным путем найдено, что ионы аргона Аг+ начинают ионизировать атомы Аг по достижении скорости, соответствующей энергии 330 эв. Ионизация атомов Не и Ые становится заметной лишь при скорости ударяющих ионов Не+ и Ые- , отвечающей энергии, большей 500 эв. Прн ударном возбуждении атомов и молекул потенциал возбуждения ионами много выше, чем потенциал возбуждения электронами. [c.79]

Родионова. И., Зенков В. В., Труды МХТИ им. Д. И. Менделеева, вып. 69, 1972, стр. 195. Исследование коэффициентов массоотдачи в жидкой фазе-в колоннах с провальной тарелкой (при десорбции гелия и аргона с одновременным определением поверхности контакта фаз окислением рабочего сулы )итного раствора). [c.275]

Величины неаддитивной поправки к третьему вириальному коэффициенту для аргона за счет сил притяжения и отталкивания ) [c.43]

Выше в достаточно большом объеме уже было проведено сравнение экспериментальных и расчетных значений. В частности, в табл. 2.4 и на фиг. 2.1 были представлены результаты для Не He Нг, 02, Аг и N2, полученные для потенциала (12—6) в области низких температур. Результаты для неона и аргона приведены на нескольких графиках в качестве иллюстрации различных моделей. Результаты для прямоугольной потенциальной ямы показаны на фиг. 4.4. Непригодность этой модели для описания второго вириального коэффициента при высоких температурах вполне очевидна. Этого и следовало ожидать на основе обсуждений модели жестких центров, проведенных в разд. 4.1. Модели (9 — 6), (12 — 6) и (оо — 6) представлены на фиг. 4.6—4.9. Модель (оо — 6) непригодна для В Т) и С Т) при высоких температурах, тогда как модели (9 — 6) и (12 — 6) достаточно удовлетворительны. И наконец, результаты для двуокиси углерода СО2 применительно к достаточно сложной ориентационно зависимой потенциальной модели приведены в табл. 4.4. [c.260]

Для иллюстрации на рис. III-1 приведены значения коэффициентов фугитивности, вычисленных на основе вириального уравнения состояния для смесей пропана с ацетоном и аргона [c.22]

Отсутствие зернистого носителя дает возможность увеличить длину капиллярной колонки от нескольких десятков до нескольких сотен метров. Столь значительное удлинение колонки резко улучшает разделение анализируемой смеси и позволяет разделять вещества с очень близкими коэффициентами Генри, например орто-, мета- и лара-изомеры, изотопные соединения. Уменьшение диаметра колонки до 0,02 см позволяет работать с очень малыми дозами (порядка 0,1—10 мкг), т. е. капиллярная хроматография является тонким микрометодом анализа. При малых дозах и соответственно малых количествах жидкой фазы на единицу объема капиллярной колонки объемы удерживания и время удерживания компонентов значительно меньше, чем в газо-жидкостной хроматографии в заполненных колонках. Это намного сокращает время анализа, а также позволяет работать при более низких температурах. Объемная скорость потока газа-носителя очень мала, что очень важно при использовании дорогостоящих газов-носителей, таких, например, как гелий и аргон. Отметим, однако, что указанные достоинства в полной мере проявляются лишь при высокочувствительном и неинерционном детекторе. Наилучшим оказался пламенно-ионизационный детектор. [c.117]

Аг 0,9 СО2 0,04. Определить состав растворенного в воде воздуха при 0° С . Коэффициент растворимости кислорода в воде при 0°С 0,0489 азота 0,0235 аргона 0,058 диоксида углерода 1,713. [c.82]

По экспериментальной функции атомной плотности была произведена оценка коэффициента изотермической сжимаемости. Для аргона найдено Рт- = 13,3-105 м /Н, а для ксенона Рг = 7,9-105 м /H. [c.160]

В кн. [2] приведены параметры е и ёд (12—6)-потенциала Леннарда—Джонса для некоторых атомов и простых молекул. Параметры получены с помощью анализа результатов измерений вязкости газов и второго вириального коэффициента. Эти параметры приближенно характеризуют особенности взаимодействия молекул, но значение их не следует преувеличивать. Даже для атомов инертных газов истинный парный потенциал в области малых значений Я глубже и круче потенциала Леннарда—Джонса. Только благодаря случайной взаимной компенсации ошибок у исследователей существовало представление, что с помощью парного (12—6)-потенциала можно описывать свойства инертных газов во всей области состояний от кристалла до разреженного газа [54]. В действительности потенциал Леннарда—Джонса дает заниженные значения энергии взаимодействия при малых / и завышенные значения при больших / . Следует также иметь в виду, что потенциал Леннарда—Джонса качественно непригоден для описания взаимодействия между атомами аргона и большинства других инертных газов в конденсированных фазах. [c.95]

Вблизи тройной точки аргона плотность р = 1,416 г/мл скорость звука а = 875 м/с теплоемкость Ср = 1,100 кДж/(кг-К) объемный коэффициент расширения (вычисленный по зависимости р от Г) ая = =3,8- 10 Подставляя эти значения в уравнение (УИ.б), получим 1,7-10 Па" . Зная по уравнению (УП.9) найдем бЛ о = = 0,084. Таким образом, микрофлуктуации плотности в модели жидкого аргона при 84 К, исследованный Берналом и Кингом, почти в 1,7 раза больше, чем можно было бы ожидать на основе термодинамической теории. Эта разница не столь уж велика. При радиусе области у, равном 2 0, отношение величины б Л о , рассчитанной по данным Бернала и Кинга, к для аргона тоже близко к 1,7. Для воды около тем- [c.136]

При ПОМОЩИ металлической трубки через колонку с постоянной скоростью пропускается газ-носитель (водород, гелий, азот, аргон, двуокись углерода), в который в головке колонки впрыскивается смесь веществ, подлежащих разделению с потоком газа-носителя вещества проходят через колонку, где они распределяются в соответствии с их коэффициентом распределения между газом и жидкостью. На выходе из колонки при помощи той или иной системы [c.96]

На рекристаллизованном сплаве высокой чистоты, как это показано на рис. 39, получены два участка с постоянной скоростью роста трещины (два плато скорости) и соответственно два участка зависимости скорости от максимальных значений коэффициента интенсивности напряжений. Новый участок на кривой и—К еще не наблюдался для промышленных высокопрочных алюминиевых сплавов, рассмотренных выше, хотя и является обычным для других сочетаний среда — материал. Поскольку это является аномальным явлением и поскольку рост трещины в сухом аргоне является исключением, для практического использования данный факт не играет большой роли и представляет только академический интерес, так как речь идет о сплаве высокой чистоты с ре кристаллизованной структурой и равноосным зерном. Промышленные алюминиевые сплавы высокой прочности обладают в этой среде очень высоким сопротивлением КР даже в наиболее чувствительном высотном направлении полуфабриката. [c.193]

Ван-Иттербек и Пэмел [4060] из измерений скорости звука вычислили значения второго вириального коэффициента аргона в интервале 80—273°К. В работе Керра [2373] приводятся наиболее надежные значения S аргона для низких температур. Бэрд и Спотц[821] экспериментально определили значения второго вириального коэффициента в интервале [c.1020]

Для аргона, плохо растворимого в полиэтилене, коэффициент диффузии практически постоянен, поэтому слабое уменьшение Л(Т, Р) с ростом Р вызвано небольшой деформацией матрицы под воздействием давления и связанным с этим уменьшением свободного объема в полимере. Более растворимые газы F4, 2H2F2 и SFe отличаются устойчивым ростом скорости диффузии с повышением концентрации в полимере и этот эффект определяет барическую зависимость скорости проницания А(Т,Р). [c.101]

Если необходимо разделить вириальные коэффициенты и В, то в этом случае нужны прямые измерения плотности. Такая процедура была выполнена Оркатом и Коулом [138], но они измеряли не показатель преломления, а диэлектрическую проницаемость аргона, двуокиси углерода и этилена. К преимуществам оптического метода можно отнести то, что он дает иную информацию о межмолекулярных силах по сравнению с информацией, получаемой из измерений плотности. [c.107]

Для выяснения зависимости значений коэффициента / от температуры Одноатомных газов Зайцевой, [Л.2-26] было проведено экспериментальное исследование теплопроводности шести одноатомных газов. Ею экспериментально была определена теплопроводность гелия, неона, аргона, криптона, сенона и паров ртути при давлениях от 50 до 500 мм рт. ст. и температурах от О до 500° С. Установка Зайцевой исключала необходимость больших поправок к экспериментальным значениям в отличие от данных Каннулика и Кармана [Л. 2-27], уже при 300 С вводивших по правки до 20% к экспериментальным значениям. Обработка экспериментальных данных теплопроводности Зайцевой показала, что зависимость теплопроводности указанных шести одноатомных газов от температуры описывается уравнением [c.134]

Это правило было предложено Фендером и Халси [196], которые проверили его в сочетании с правилом среднеарифметического для а по своим экспериментальным данным для вторых вириальных коэффициентов смесей аргон—криптон. Из четырех правил комбинирования, представленных уравнениями (4.188), (4.189), (4.191) и (4.192), последнее дает лучшие результаты. Правда, это не означает, что уравнение (4.192) действительно является самым лучшим. Вероятно, это можно объяснить взаимной компенсацией ошибок в 012 и 12. Именно такой случай обсуждался хМейсоном, Исламом и Вейссманом [197], которым удалось вычислить независимо 612 и 012 из одновременных измерений коэффициентов термической и обычной диффузии. [c.258]

Для первой системы значительные отклонения от идеального поведения объясняются тем, что компоненты этой системы (ацетон, метанол, вода) являются полярными веше-ствами, способными к образованию водородных связей между собой. Вторая система содержит относительно простые неполярные молекулы (азот, аргон, кислород) и, тем не менее, при температуре, соответствующей насыщенному состоянию, в ней также возникли немалые отклонения от идеальности, поскольку вторые вириальные коэффициенты для этих веществ очень велики. [c.29]

По достижении заданной температуры, образец выдерживали в печи 10 мин, после чего в реакционное пространство подавали осушенн)>1Й воздух со скоростью 5 л/ч. Потерю массы (А/п) при окислении определяли в процентах по отношению к массе исходного образца. Холостые опыты показали отсутствие потерь массы при нагреве образов в атмосфере аргона. Изменение пористости при окислении характеризовали ее объёмом (методом ртутной порометрии), коэффициентом фильтрации (/Сф) и величиной удельной поверхности (5уд). [c.84]

Интенсивная перестройка структуры при графитации выше 2200 °С сопровождается соответствующим изменением макросвойств резким ростом теплопроводности и снижением а, микротвердости, а также резким падением пределов прочности на изгиб и сжатие (рис. 91). При этом отмечается различие в поведении образцов УС и УСБ, а у последних - различие между образцами, термообработанными в различных средах. Так, температурный коэффициент линейного расширения (а) и предел прочности на изгиб "вакуумных" образцов изменились сильнее, чем. у образцов УСБ, термообработанных в аргоне. У образцов неграфитирующегося опытного материала УС в интервале 1400-2600 °С а не изменился вообще, а прочность снизилась незначительно (см.рИс.91). Отношение пределов прочности на сжатие и изгиб, равное 2,2 для исходного УСБ и характерное для хрупких материалов, в результате термообработки снижается и при 3000 С достигает величины 0,8. Последнее свойственно уже для металлов. Величина упругой деформации (е = о / ) после термообработки выше 1800 °С падает примерно в 30 раз (рис. 92). Модуль упругости образцов из углеситйлла УСБ практически не из- [c.231]

Параметр а в уравнении состояния Ван-дср-Ваальса (табл. 1.4) отражает роль сил притяжения между молекулами газа. Поэтому мы должны ожидать, что этот параметр управляет величиной коэффициента ди д )т и что этот иэффициент должен исчезнуть при очень большом мольном объеме. Спяжитс указанный коэффициент с параметром а и подтвердите, что он имеет отмеченное выше свойство. Вычислите (oi//6V)r для аргона прп а) 1 атм и б) 10 атм. Выразите наш ответ в кДж/(моль-м ). [c.191]

Выделены и изучены смолистые вещества после трехлетнего хранения топлив (табл. 39). На силикагеле АСК была отделена углеводородная часть, а смолистые вещества десорбировали последовательно бензолом и спиртоацетоновой (1 1) смесью. Растворы смол тщательно сушили и фильтровали, после чего растворитель отгоняли в тоне сухого аргона. Средняя молекулярная масса фракции смол превышает молекулярную массу соответствующих исходных топлив на 30—50 единиц для ТС-1, Т-1 и бензинов, на 80—130 единиц для ДЗ. Плотность смолистых веществ приближается к 1000 кг/м . Высокие значения коэффициента рефракции и эмпирические формулы указывают на циклическую структуру смол. Выделенные смолистые вещества являлись сложной смесью сернистых, азотистых и кислородных соединений. В смолах присутствуют также соединения, в состав которых входят сера, кислород и азот одновременно. [c.93]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология