Уравнение уменьшения числа частиц при

В связи с уменьшением числа часов, отводимых на чтение лекции по химии, возникла необходимость пересмотра материала лекций в сторону его сокращения. По программе тема Строение атома должна быть обязательно раскрыта, и на это приходится отводить не более чем полторы лекции. Целесообразно начать лекцию о составе атома, какие частицы входящего образуют, их зарядах, массах, когда они открыты и кем. Затем напомнить студентам о модели атома Резерфорда. Особенную трудность вызывает необходимость очень кратко и в то же время доходчиво изложить основные положения квантовой механики. При изложении вопроса о двойственной природе объектов микромира достаточно привести уравнение Де-Бройля (без вывода) и обсудить его, привести примеры, экспериментально доказывающие волновые свойства потока электронов. Рассказать, что О положении электрона в атоме можно судить только с точки зрения теории вероятности. Дать квантовомеханическую модель электрона как облака отрицательного электричества, имеющего определенную форму и размеры, рассказать, что означает понятие орбиталь . [c.170]

Скорость коагуляции является функцией счетной концентрации частиц V и интенсивности броуновского движения, характеризуемой коэффициентом диффузии О. Рассмотрение потока диффузии частиц в монодисперсной системе по направлению к одной частице с радиусом а (выбираемой в качестве центральной) на основе уравнения Фика (III. 10) приводит к выражению для скорости уменьшения числа частиц [c.238]

Растворы ПАВ молекулярно-дисперсны вплоть до ККМ, что четко подтверждается результатами измерений осмотического коэффициента [И]. Коллигативные свойства растворов ПАВ также вплоть до ККМ отклоняются от свойств идеальных одноодновалентных электролитов не более чем на 5% [12]. Но, как показали измерения эквивалентной электропроводности [11, 13], некоторые ПАВ образуют димеры. Процесс димеризации, не очень распространенный в растворах ПАВ, сильно зависит от их молекулярной структуры. Если углеводородная цепь достаточно длинна, свободная энергия системы в результате димеризации уменьшается. Для того чтобы уравновесить электрическое отталкивание при сближении двух ионных групп и уменьшение энтропии поступательного движения примерно на 20 э. е., необходима большая площадь контакта между двумя углеводородными цепями и достаточная концентрация молекулярно-диспергированного вещества. Поэтому димеризация облегчается с ростом длины углеводородной цепи. Содержание димера возрастает с увеличением объемной концентрации вплоть до ККМ, оставаясь при дальнейшем росте концентрации почти неизменным. Димериза-цию не следует рассматривать как начало мицеллообразования, так как образование димера из мономера является результатом образования водородных связей аналогично тому, что имеет место для уксусной кислоты в газовой фазе. Когда пар становится насыщенным, начинает выделяться жидкая уксусная кислота, находящаяся в равновесии с мономером и димером. Образование мицелл можно рассматривать подобно этому процессу разделения фаз [14], за исключением того, что в мицеллах объединяется конечное, а не бесконечно большое число частиц. На такой модели основываются многие теории мицеллообразования, причем в соответствии с таким представлением активность ПАВ выше ККМ должна быть практически постоянной. Это подтверждает зависимость поверхностного натяжения от концентрации, ясно показывающая, что выше ККМ активность ПАВ действительно постоянна. При этом в уравнении изотермы адсорбции Гиббса [c.15]

Растворимость веществ в том числе и парафина зависит от размера частиц твердой фазы, равновесной с насыщенным раствором. При уменьшении размера частиц растворимость возрастает. Связь между растворимостью и размером частиц, определяется следующим уравнением [c.81]

Как и в случае смеси нереагирующих газов, функции распределения, определяемые из условия минимума /У-функции, представляют собой решение системы уравнений Больцмана (1.57). В этом легко убедиться непосредственно подстановкой в (1.57) максвелловских функций (1.69) с коэффициентами л,, удовлетворяющими соотношению (1.83). Физический смысл полученного решения становится нагляднее при рассмотрении кинетических уравнений, описывающих увеличение или уменьшение числа частиц определенного типа. Для определения изменения концентрации /-Й компоненты (например, компоненты а ) необходимо проинтегрировать по импульсам р, соответствующее уравнение Больцмана из системы (1.57) [c.29]

А. Эйнштейн в 1905 г. и независимо от него польский физик М. Смолуховский в 1906 г. развили молекулярно-статистическую теорию броуновского движения, доказав, что оно является видимым под микроскопом отражением невидимого теплового, хаотичного Движения молекул дисперсионной среды. Интенсивность броуновского движения тем больше, чем менее скомпенсированы удары, которые получает одновременно частица со стороны молекул среды она возрастает с повышением температуры, уменьшением размеров частиц и вязкости среды. Для частиц крупнее 1—3 мкм броуновское движение прекращается. В конце первого десятилетия XX века Жан Перрен, исследуя броуновское движение сферических частиц, вычислил по уравнению Эйнштейна — Смолуховского число Авогадро, оказавшееся в хорошем согласии с его значениями, найденными другими методами. Тем самым была доказана справедливость молекулярно-статистической теории броуновского движения и подтверждена реальность существования молекул дисперсионной среды, находящихся в непрерывном тепловом хаотическом движении. В настоящее время наблюдения за броуновским движением используют для определения размеров дисперсных частиц. [c.308]

Из уравнений светорассеяния, приведенных на стр. 47, 48, следует, что рассеяние света сильно зависит от размера частиц дисперсной фазы (по Релею, пропорционально квадрату объема этих частиц). Уменьшение числа частиц, даже если оно совершается согласно уравнению быстрой коагуляции Смолуховского , в меньшей мере отражается на мутности системы. В результате, несмотря на уменьшение числа частиц во время коагуляции, полное рассеяние все-таки растет . Сильно разбавленные синтетические латексы [c.83]

Как видно, предлагаемое уравнение непосредственно или косвенно учитывает практически все факторы, влияющие на процесс образования парафиноотложений. Из уравнения (2.16) однозначное ускорение процесса образования отложений будет наблюдаться при повышении коэффициента диффузии и числа соударений частиц с поверхностью отложения. Оба эти параметра увеличиваются при уменьшении размера частиц дисперсной фазы и снижении вязкости среды. Преимущественное формирование отложе-1ШЙ из наиболее мелких частиц дисперсной фазы наблюдали на практике многократно /22, 30/. Было также показано /24/, что нефть, имеющая вязкость более 0,2 Стив которой диффузия затруднена, не образует отло>. ений парафина при транспортировке по трубопроводу даже газонефтяных смесей. [c.85]

По мере роста центров в результате осаждения пересыщение уменьшается и, в соответствии с уравнением (8-5), значение Гкр должно соответствующим образом увеличиваться. Растворимость частиц меньшего размера превысит концентрацию растворенного вещества, поэтому такие частицы, по-видимому, должны проявлять тенденцию к растворению. Следовательно, сразу же после начала осаждения начинается непрерывное состязание между крупными и мелкими частицами и между неактивными и активными поверхностями, причем проигрывают мелкие частицы и более активные поверхности. При равновесии, которое на практике никогда не достигается, осадок должен был состоять только из одной единственной частицы. На ранних стадиях осаждения происходит быстрая рекристаллизация, сопровождающаяся быстрым уменьшением числа частиц. [c.172]

Учет этого обстоятельства при решении уравнения диффузии может вызвать существенное перераспределение расчетной плотности осадка. Действительно, более интенсивная адсорбция аэрозоля из атмосферы подстилающей поверхностью приведет к увеличению плотности осадка вблизи источника и тем самым к более быстрому уменьшению числа частиц в дрейфующем облаке. Кроме того, в предельном случае р—>-оо, как следует из (2), q—уО при z—yZo, т. е. увеличение р приводит к смещению максимума концентрации в облаке на некоторую высоту z>Zo- [c.63]

В уравнении 4 третий член, стоящий в правой части, по физическому смыслу представляет собой уменьшение числа частиц в слое за счет агломерационных явлений в [c.157]

Таким образом, из уравнения (336) следует, что величина коэффициента теплообмена кипящего слоя со стенкой ( "кип) при увеличении скорости фильтрации проходит через максимум. Математически это определяется тем, что при увеличении скорости фильтрации увеличивается скорость движения частиц гшм, но одновременно возрастает я порозность слоя /к. Физически это объясняется тем, что при больших скоростях хюш температура частицы за время пребывания в первом ряду у стенки не успевает существенно измениться и поэтому температурный напор практически остается неизменным в то же время отрицательное влияние уменьшения числа контактирующих частиц при увеличении порозности и скорости фильтрации сохраняется полностью. [c.485]

Во многих работах, в частности [165, 185, 194], показано, что скорость сорбции полимеров на частицах водных суспензий очень велика, и кинетика флокуляции практически полностью определяется скоростью построения флокул. Однако использование уравнения Смолуховского для скорости уменьшения числа первичных частиц в ходе агрегации не представляется правомерным, так как флокуляция обладает целым рядом важных особенностей, проявляющихся в механизме встречи и объединения частиц, в воздействии физико-химических условий протекания процесса на конфигурацию макромолекул. [c.304]

На основании этого уравнения Р е й л е я, выведенного для случая непроводящих частиц (диэлектриков), можно сделать следующие выводы. Количество рассеянного света быстро растет с уменьшением дисперсности (пропорционально или г ) затем, если падающий свет белый, то в пучке рассеянного света будут преобладать лучи меньшей длины волны (обратно пропорциональная зависимость от Х ). Поэтому конус Тиндаля бесцветных золей имеет синеватую окраску, а проходящий свет — желтовато-красноватую, например, у гидрозоля мастики. В случае, если, эффект Тиндаля происходит от монохроматического луча, то рассеянный свет имеет ту же длину волны, что и падающий. Этим эффект Тиндаля отличается от света флюоресценции, длина волны которого всегда больше падающего. Зависимость Я от у я V позволяет помощью рассеяния света определить как концентрацию дисперсной фазы (число частиц пропорционально концентрации), так и объем частицы, т. е. ее дисперсность (Мекленбург ). Кроме того, эффект Тиндаля тем интенсивнее, чем больше неравенства показателей преломления п, и щ. Например, эффект у золя белка значительно меньше, чем у золя АзаЗз одинаковой концентрации и дисперсности (Фрейндлих). [c.56]

Предэкспонента А в уравнении Френкеля — Андраде уменьшается с повышением концентрации ВМС в растворах, особенно в области низких концентраций. По физическому смыслу уравнения Френкеля — Андраде это должно означать уменьшение числа разрушаемых контактов для осуществления течения дисперсной системы, то есть понижение численной концентрации частиц дисперсной фазы. Однако это противоречит тому, что с повышением концентрации ВМС растет и объемная доля дисперсной фазы. Можно предположить, что в высоконаполненных системах (ф = 0,5-0,7), гидродинамически подвижными телами являются не отдельные частицы дисперсной фазы, а их агрегаты с большим количеством иммобилизованной дисперсионной среды. [c.258]

Анализ этих уравнений показывает, что для уменьшения энергозатрат следует стремиться к уменьшению упругих деформаций рабочих органов дробилок и повышению их износостойкости, к уменьшению числа циклов деформаций (ту) частиц измельчаемого материала и к снижению разрушающих напряжений измельчаемого продукта. [c.402]

Из уравнения (1.18) видно, что высота единичной ступени массообмена уменьшается с уменьшением размера частицы адсорбента и возрастает с увеличением расхода газа. Это объясняет, почему (для абсорбера данных размеров) максимальное извлечение адсорбируемого компонента и максимальная адсорбционная емкость слоя достигаются при относительно ма.лом размере зерен адсорбента и низкой скорости газа. Следует, однако, иметь в виду, что величина Н увеличивается пропорционально расходу (скорости) газа только в степени 0,51. Если увеличение расхода газа сопровождается соответствующим увеличением высоты слоя адсорбента (для сохранения примерно неизменной продолжительности цикла), то суммарным эффектом будет увеличение числа ступеней массообмена. Поэтому применение слоя адсорбента большой высоты и высокой скорости газа более эффективно, чем слоя адсорбента малой высоты при соответственно меньшей скорости газа. В практических условиях скорость газа ограничивают вследствие возможности истирания и пневматического транспорта адсорбента объем слоя устанавливают, исходя из заданной продолжительности цикла и ожидаемо емкости адсорбента. Найденный основной расчетный объем слоя адсорбента можно далее скорректировать с учетом гидравлического сопротивления слоя. Данные по адсорбционной емкости и гидравлическому сопротивлению различных адсорбентов приводятся в гл. двенадцатой. [c.18]

Из уравнения (2.8) видно, что скорость изменения конверсии во времени не будет зависеть от числа частиц при их заданном полном объеме Л/У. Вследствие этого для каждого значения конверсии, которая однозначно связана с суммарным объемом латексных частиц, значение не будет зависеть от коллоидных характеристик латекса. Последнее обстоятельство качественно отличает случай медленного обрыва от случая быстрого обрыва, когда, увеличивая число частиц при одновременном уменьшении их размера, можно добиться повышения скорости процесса в ходе второй стадии. [c.58]

Дальнейшее применение теории Смолуховского к очистке воды гидролизующимися коагулянтами мы находим у Гудзона [54, 55], который попытался представить процесс очистки как исчезновение частиц загрязнений < 10 мкм) за счет их поглощения хлопьями, образованными продуктами гидролиза коагулянта df 2 i0 мкм). Пренебрегая размером частиц загрязнений, он представил в соответствии с уравнением ( .12) скорость уменьшения числа щ первичных частиц в виде [c.141]

Из уравнения (IV.44), следует, что с ростом дисперсности (увеличением л) давление в системе повышается при постоян- 1ых объеме и температуре (так как увеличивается число частиц). При уменьшении размеров частиц до молекулярны.х число частиц становится равным числу Авогадро и уравненне (IV.44) принимает обычную форму уравнения Клапейрона — Менделеева. [c.247]

Характер влияния на Я коэффициентов диффузии в подвижной и стационарной фазах следует из ранее приведенных уравнений для Яг и Яз. Среди параметров, характеризующих технику эксперимента при хроматографическом разделении веществ, главным является размер и форма частиц насадок. Диаметр частиц или толщина пленки неподвижной фазы определяют длину диффузионного пробега вещества к границе раздела фаз. Очевидно, что чем меньше размеры частиц, тем меньше диффз ионные ограничения, но всегда существует нижняя граница размеров частиц, определяемая проницаемостью слоя насадки в хроматографической колонке для подвижной фазы. В свою очередь проницаемость колонки для одной и той же подвижной фазы зависит не только от диаметра частиц, но и от высоты колонки. Получается замкнутый круг. Чем меньше К , тем больше требуется 7У,фф. Для получения необходимого числа Л/эфф следует или уменьшить Н до соответствующего значения при сохранении длины колонки, или увеличить ее длину при сохранении Я. Оба требования выполнимы только до определенных пределов, ниже которых колонки оказываются непроницаемыми для подвижной фазы при допустимом давлении. Одновременным решением проблем снижения диффузионных ограничений со стороны стационарной фазы и обеспечения необходимой проницаемости колонок для подвижных фаз, явилось создание пленочных и поверхностно-пористых сорбентов, позволяющих без существенного уменьшения размеров частиц и соответственно без принципиального увеличения сопротивления колонки потоку подвижной фазы в произ- [c.185]

Вылет а-частицы из ядра сопровождается уменьшением числа Менделеева на 2 единицы за счет уменьшения положительного заряда ядра на 2 единицы. Приведем пример. Радий теряет сг-частицу и превращается в радон. Запишем этот процесс в виде уравнения [c.309]

Ромашов указывает, что газовая среда находится постоянно в состоянии более или менее сильного движения. Поэтому в ней оказываются взвешенными частицы более крупные, чем это следует из уравнения (2-65), которые выпали бы, если бы газ находился в состоянии внешнего покоя. Действие сил рассеивания будет проявляться в уменьшении абсолютной величины показателя степени в уравнении (2-65). Ромашов считает, что при этом характер изменения числа частиц по высоте останется подчиненным экспоненциальному закону. [c.50]

Величина Аг5асс отрицательна, так как она отражает уменьшение числа частиц при комплексообразовании, а Аг5] положительна. В связи с этим уравнение (Х1П.4) в принципе могло объяснить любые экспериментальные данные по А,5, в том числе и заведомо ошибочные. Положительные изменения энтропии в реакции комплексообразования можно было связать с определяющей ролью второго слагаемого, а отрицательные Аг5 — с решающим значением первого близкие к нулю изменения Аг5 можно было объяснить примерной взаимной компенсацией этих факторов. В связи с этим большое значение приобретала количественная оценка предельных значений величин А,5асс и Аг5] или хотя бы одной из них. [c.302]

Уравнения (6-8) и (6-9) составлены исходя из предположения, что на поверхности нагрева образуются связанные золовые отложения. При -более 1ВЫсоких температурах газов (например, Ог>ЮОО—1050 С при сжига Нии эстонских сланцев) существенную роль в процессе возникновения золовых отложений играют и частицы золы в жидком и размягченном виде (образование связанно-шлаковых отложений). Очевидно, что в таком случае увеличивается количество отложившихся на поверхности частиц золы как за счет их лучшего связывания, так и за счет уменьшения числа частиц, оказывающих разрушающее действие (определевная доля частиц золы, которая при образовании овязанных золовых отложений оказывает разрушающее действие, переходит в группу частиц, осевших на поверхность). Для математического описания процесса образования связанно-шлаковых отложений, отмеченные уравнения (6-8) и (6-9) дополняются членами, учитывающими относительную долю расплавленных и размягченных частиц золы в потоке 1И вероятность их попада.ния на поверхность. При этом графическое изображение зависимостей, которые получаются в результате расчетов по этим уравнениям в координатах т—хю, имеет тот же вид, что и кривые на рис. 6-3. , [c.121]

При больших пористостях, вследствие названного уменьшения числа частиц, пор и координационного числа, не должны выполняться никакие уравнения, построенные па геометрических моделях без учета пазнанных обстоятельств, факта взаимоперекрывания растущих каналов (пор) и связанного с этим завышения объема пор,— экспериментальная кривая R (е) пройдет круче расчетной. [c.85]

Математическое рассмотрение, из которого следует приведенное выше уравнение, дает слишком упрощенную картину условий работы умножителя. Хорошо известно, что чем выше энергия бомбардирующих электронов, тем больше эмиссия вторичных электронов. Можно представить себе, что энергия бомбардирующих электронов постоянна безотносительно к числу электронов, образующихся на предшествующих динодах на каждую первичную частицу. Если, например, одна частица дает количество электронов меньше среднего,то можно ожидать, что их средняя энергия будет выше обычного значения или что они не все образуются с одинаковой энергией. Полагают, что такие колебания энергии незначит ьны по сравнению с напряжением на каждой ступени умножителя, но для полноты теории следует принимать во внимание возрастание флуктуаций, ожидаемое по этой причине. Измерения, проведенные Коллатом 1151], показали, что для всех бомбардируемых поверхностей энергия большинства эмитируемых электронов лежит в диапазоне 2—6 эв и наблюдается максвелловское распределениеэнергии в этой области. На кривой распределения имеется длинный хвост , распространяющийся в область очень высоких энергий результаты также усложняются благодаря отражению первичных частиц. Некоторая часть электронов, особенно образующихся с высокой энергией, может даже не попасть в мишень и достигнуть последующих динодов с той энергией, которой они будут обладать после прохождения нескольких ступеней. Наблюдаемое уменьшение числа частиц в выходных импульсах позволяет объяснить высокий уровень флуктуаций интенсивности импульсов. Эффективность счета отдельных первичных частиц характеризует степень влияния дискриминаций на точность получаемых результатов. В работе [2161] сообщалась величина порядка 80%. Относительные колебания усиления на первой ступени умножителя будут увеличиваться при уменьшении числа вторичных электронов, образующихся на этой стадии. Таким образом флуктуации интенсивности выходного импульса будут возрастать, при уменьшении усиления на первой ступени на последующих стадиях они будут зависеть от усиления в гораздо меньшей степени. Использование умножителя для счета заряженных частиц связано с бомбардировкой катода этими частицами, и поэтому первый электрод умножителя может отравляться, и его усиление может ухудшаться быстрее, чем у остальных динодов. Этот эффект особенно заметен в случае инертных газов и других одноатомных молекул, которые могут проникать в исследуемую поверхность. [c.226]

Как видно из уравнения (VI.72), изменение энтропии зависит только от числа смешиваемых молекул или от их концентрации. Если предположить, что масса растворенного вещества остается той же, а его молекулярная масса увеличивается, например в результате полимеризации, то должно уменьшаться число его молекул, т. е. частичная концентрация. В соответствии с уравнением (VI.72) уменьшение числа частиц в системе должно уменьшать ириращеине энтропии. Такие рассуждения привели в свое время к ошибочным выводам о том, что растворение ВМС и неидеальность их растворов обусловлены изменением внутренней энергии, хотя очевидно, что простое увеличение размера молекул без изменения их качества не может существенно изменить характер взаимодействия с растворителем. [c.369]

Коагуляция — это процесс слипания частиц в дисперсных системах, особенно в области коллоидной дисперсности, ведущей к уменьшению числа частиц дисперсной фазы и к увеличению их массы. Коагуляция происходит под влиянием молекулярных сил при соударении частиц в результате Броуновского движения или под действием различных внешних воздействий. Коагуляция может протекать в фсфме слипания частиц в агрегаты и седиментации агрегатов с образованием осадка в виде хлопьев или с образованием сплошной коагуляционной структуры — геля. Скорость коагуляции определяется уравнением [c.48]

Из уравпення (IV. 44) следует, что с ростом дисперсности (увеличением п) давление в системе повыщается при постоянных объеме и температуре (так как увеличивается число частиц). При уменьшении размеров частиц до молекулярных число частиц равно числу Авогадро и уравнение (IV. 44) принимает обычную форму уравнения Менделеева — Клапейрона. [c.209]

Расчеты коэффициента захвата были проведены при формальном распространении уравнения движения малой частицы (8.7.4.1) вплоть до ее физического контакта с поверхностью большой капли (точнее, вплоть до касания центра малой частицы с поверхностью большой). Законность такой операщш далеко не очевидна хотя бы по следующим соображениям. С одной стороны, само понятие физического контакта двух дисперсных частиц требует дополнительного уточнения. Более естественным было бы предположение об его существовании, когда поверхность малой частицы (а не ее центр ) коснулась поверхности большой капли. Такое определение захвата введено Н.А. Фуксом в [146]. А еще более точным в рассматриваемой задаче бьшо бы считать, что частицы столкнулись, если их поверхности сблизились на расстояние, на котором уже становится эффективным действие молекулярных сил притяжения или любых других сил притяжения негидродинамической природы. С другой стороны, на малых расстояниях между поверхностями капель начинают действовать не учтенные в уравнении (8.7.4.1) силы гидродинамического взаимодействия (в гидродинамическом приближении неофаниченно возрастающие при уменьшении зазора между поверхностями капель). При малых числах Рейнольдса эти силы заведомо препятствуют сближению капель. [c.832]

В случае МА только число частиц изменяется в соответсгвии с уравнением. Для скорости полимеризации наблюдаются отклонения, которые могут быть качественно объяснены предположеннем, что полимеризация этого мономера не подчиняется теории Смита— Юэрта. В связи с этим авторами используется представление о межчастичной реакции обрыва, приводящей -к уменьшению числа радикалов в частице. [c.214]

Следует отметить, что формула Релея справедлива для частиц меньшего размера по сравнению с длиной волны света, т. е. она действительна для частиц с диаметром от 3 до 300 нм. В случае грубодисперсных систем показатель степени при длине волны является функцией радиуса частиц. Ми [15] вывел теоретическую формулу, позволяющую рассчитать этот показатель. Смирнов и Баженов [25], пользуясь такой зависимостью, вычислили показатель степени п как функцию радиуса частиц. Андреев [26] на основании проведенных им исследований показал, что для частиц с размером меньше длины волны светорассеяние увеличивается, достигая максимума при определенном их размере. Для частиц большего размера, чем длина волны, когда происходит отражение света, применимо уравнение 1 = КУЗ (8 — поверхность частицы), и тогда увеличение размера частиц с уменьшением числа их при неизменном количестве взвешенных веществ oбy лoBv ивaeт снижение светорассеяния. [c.34]

Из трех величин р, / и с, входящих в уравнение (128), с не зависит от давления, р прямо пропорционально, а I обратно пропорциональна давлению газа. Для газов при небольших, но и не очень малых давлениях произведение о-/ является постоянной величиной и, следовательно, ч] не зависит от давления. Наглядно это можно представить так при уменьшении давления уменьшается число частиц в единице объема, следовательно, уменьшается и число переносчиков количества движения из одного слоя в другой с другой стороны, возрастает длина свободного пути молекул, благодаря чему молекулы попадают в данный слой без столкновений из более далекого слоя, движущегося в направлении х с большей скоростью. В результате этих двух причин, действующих взаимнопротивоположно, количество движения, переносимое из слоя в слой, остается постоянным. [c.113]

Следовательно, средняя длина свободного пути молекул перестает зависить от давления и становится приблизительно постоянной величиной, определяемой линейными размерами сосуда. В то же время, число частиц, переносящих количество движения, с уменьшением давления уменьшается пропорционально давлению или плотности. Если учесть это, то из уравнения (128) следует, что при высокой степени разрежения газа дальнейшее уменьшение давления (числа частиц в единице объема) ведет к уменьшению коэффициента вязкости газа, и при р О он также стремится к нулю. [c.114]

Коксоотложение приводит к заня тию активных для основной реакции центров. Для моделирования необходимо постулировать какие-либо подходящие кинетические уравнения, описывающие коксообразование. В общем случае его скорость зависит от концентрации частиц, образующих кокс, и от числа недезактивированных центров. Поэтому без потери общности скорость уменьшения числа активных центров можно передать уравнением [c.128]

Константа а в уравнении (17), измеряемая в единицах наиря--женпости магнитного поля (эрстеды), становится все большей и большей величиной по мере уменьшения размера частиц ферромагнетика, увеличения количества неферромагнитных включений и роста числа дефектов структуры всех типов. Поэтому константа а должна коррелировать с величиной поверхности ферромагнитных крпста.тлитов [22. 23]. [c.427]

На рис. 12 показана хроматограмма 23 аминокислот с полным разделением пиков. Использование градиентной элюции позволило добиться равномерного обострения пиков на всей хроматограмме, что существенно сократило время анализа по сравнению со стандартным методом. Этот успех тем более значителен, что смола Дауэкс 50X12 имеет большие удерживаемые объемы по сравнению с Дауэкс 50X8 (рис. 2), и поэтому при обычной ступенчатой элюции время анализа должно быть больше, чем у Спекмапа, Штейна и Мура [6]. С другой стороны, если одновременно с увеличением будет увеличиваться также и АК, то, казалось бы, увеличение числа поперечных связей не должно влиять на время анализа t при заданном Кв. Тем не менее даже при сохранении постоянства отношения К / АК увеличение степени сшитости ионообменной смолы нецелесообразно, поскольку при этом уменьшается коэффициент диффузии (Д,), что в соответствии с уравнением (30) должно привести к увеличению времени анализа. На последнее обстоятельство обратили внимание авторы работы [29], показав, что уменьшение коэффициентов диффузии (О,) требует для сохранения необходимой для разрешения ширины полос уменьшения диаметра частиц и повышения температуры колонки. Тем не менее Пье и Моррис пошли на применение сильносшитой смолы, так как хотели предотвратить сжатие смолы при использовании элюентов с большой концентрацией ионов натрия ( 2,4 п.). Использование градиентной элюции позволило упростить аппарат не только по сравнению со стандартной методикой Штейна и Мура, но и с аппаратом, использованным Гамильтоном. [c.162]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология