Время при сферической

Рассчитайте, за какое время сферические частицы АЬОз, распределенные в среде с вязкостью 1,5-10- Па-с, оседают на высоту [c.107]

В течение последних 25 лет сажу интенсивно изучали методом электронной микроскопии. Ранние работы показали, что отдельные частицы имеют сферическую форму, причем диаметр меняется в пределах 100—500 А, частицы местами соединяются друг с другом, образуя изогнутые короткие цепочки [51—53]. Использование рентгеноструктурного анализа вместе с исследованиями в электронном микроскопе [54] показало, что в частицах сажи находятся мельчайшие графитовые кристаллиты, которые, по-видимому, распределены в массе полимерного материала. Базисные плоскости кристаллов ориентированы примерно параллельно поверхности частиц [55, 56] предполагается, что (с точки зрения некоторых авторов) образование сажи включает промежуточный процесс образования мелких жидких капелек углеводородных комплексов [56]. При сильном нагреве из этих капелек выделяется молекулярный водород и кристаллиты растут за счет неорганизованного углерода в то же время сферические частицы становятся меньше и упаковываются более плотно. Показано [57], что для данной частицы существует постоянная масса, так что, видимо, кристаллиты распределены совершенно равномерно. Вблизи центра частицы они, возможно, располагаются хаотически, а по мере приближения к поверхности степень их ориентации возрастает. [c.282]

Эти так называемые углеродные молекулярные сита поставляются в виде гранул или (в настоящее время) сферических [c.312]

Чтобы подсчитать скорость, с которой происходят такие соударения, рассмотрим поведение сферической молекулы А в идеальном растворе, содержащем сферические молекулы В. Благодаря процессу взаимной диффузии молекулы АиВ будут время от времени соударяться и вновь отходить друг от друга на значительное расстояние. [c.426]

Описано много случаев разрушения сосудов, работающих под давлением, в зимнее время по указанным выше причинам. На одном из предприятий произошел взрыв сферического хранилища водорода. Анализ показал, что разрушение началось с появления трещины вблизи патрубка лаза диаметром 500 мм. Вслед за этой трещиной появились другие, которые очень быстро распространились по всей поверхности сферы. Интенсивность разрушения была наибольшей около лаза. Все восемь анкерных болтов, соединяющих и-образные стойки с опорами, были срезаны. Три из четырех сварных опорных листов были оторваны от стойки. [c.292]

В последнее время начали интенсивно развиваться более строгие методы расчета хемосорбции в сферических частицах, основанные на решении уравнений конвективной диффузии вступающих в реакцию 258 [c.258]

Заметим, что колонные аппараты обоих классов не всегда имеют два потока взаимодействующих веществ в ряде случаев одно из них (твердое или жидкое) может длительное время оставаться в неподвижном или турбулизованном состоянии на распределительных устройствах, омываясь непрерывным потоком другого в виде жидкости или газа (пара). В последние годы получили применение колонные секционированные аппараты, в которых взаимодействуют три фазы жидкость, газ и твердые частицы. Пр 1 этом газ и жидкость движутся непрерывными потоками, а слой твердых частиц, приведенный в псевдоожиженное состояние, длительное время остается в секциях аппарата. В массообменных аппаратах твердыми частицами (обычно сферической формы) являются инертные материалы, а в химических реакторах — реагенты или катализаторы. [c.14]

Сжиженные углеводородные газы принято хранить либо под высоким давлением и при температуре окружающей среды, либо при низких температурах и давлении, близком к атмосферному, в емкостях цилиндрической или сферической формы. Преимуществом сферических емкостей перед цилиндрическими является меньший расход металла и более равномерное распределение напряжений в сварных швах. Сферические емкости изготовляют объемом 400, 800 и 1000 Л4 . Их рассчитывают на рабочее давление от 3 до 6 ат . Цилиндрические емкости рассчитывают на давление от 7 до 18 ат. Система хранения сжиженных газов, широко распространенная в настоящее время, состоит из емкости, компрессора, теплообменника и конденсатора. Емкость тщательно изолирована слоем шлаковаты толщиной 200—250 мм. Сжиженный газ находится в емкости под давлением 1,05 ат и при температуре от —30 до —42° С. Испаряющаяся часть его через теплообменник попадает на прием компрессора, сжимается и направляется в конденсатор. Конденсат возвращается в емкость. На дне последней находится слой жидкого осушителя — диэтиленгликоля. В момент заполнения резервуара сжиженным газом диэтиленгликоль выдавливается в буферный бачок, откуда он возвращается в емкость во время откачки содержимого резервуара. [c.173]

Высота активного слоя катализатора в зоне реакции изменяется в пределах 4—5 м, время пребывания таблетированного катализатора в зоне реакции составляет 33—38 мин, а сферического катализатора 42—48 мин. Количество катализатора, циркулирующего между реактором и регенератором, определяется по формуле [c.191]

Одним из основных факторов, влияющих на образование сферической формы жидкого гомогенного золя в неводной среде, является время коагуляции. Скорость коагуляции золя в гель в зависимости от концентрации гелеобразующих растворов, их соотношения и температуры может изменяться в довольно широких пределах. При постоянной кислотности среды и химическом составе магнийсиликатного золя скорость схватывания золя по мере повышения концентрации гелеобразующих растворов - и температуры сильно возрастает. Поскольку концентрация гелеобразующих растворов и кислотность среды (pH золя) являются одними из основных факторов, влияющих на активность и стабильность катализаторов, для каждых оптимальных условий необходимо выбирать соответствующие температуры растворов. Так как формование сферических катализаторов проводится в среде легких минеральных масел (трансформаторное, турбинное), то в зависимости от поверхностного натяжения между золем и формовочным маслом требуется время для застывания золя в твердый гель. Обычно в производственных условиях время коагуляции равно 10—15 сек, исходя из чего формование магнийсиликатного гидрогеля ведут при температуре рабочих растворов 16—19° С, в то время как алюмосиликатные гидрогели [c.93]

Существенный прогресс в развитии теории жидкого состояния достигнут в последнее время благодаря применению компьютерной техники — методов численного моделирования Монте-Карло и молекулярной динамики. Вначале эти методы были применены для описания свойств объемных жидкостей — термодинамических и физических — на основании потенциалов межмолекулярного взаимодействия. Это позволило, прежде всего, путем сравнения с известными свойствами реальных жидкостей уточнить вводившиеся межмолекулярные потенциалы. Наиболее надежные результаты получены для простых жидкостей, когда достаточно учесть сферически симметричные силы дисперсионного притяжения и борновского отталкивания, например в форме известного потенциала Леннарда — Джонса. [c.116]

Коэффициент самодиффузии. Для измерения самодиффузии воды в гетерогенных системах используется метод импульсного градиента (ИГ-ЯМР) [617—619]. При этом определяется макроскопический коэффициент диффузии D, так как минимальное время наблюдения за системой в данном методе (минимально возможное время между импульсами) превышает Ю с. Связь между D и микроскопическим коэффициентом самодиффузии Do определяется условиями диффузии в средах со стерическими препятствиями [620]. Для хаотически распределенных сферических препятствий [621] [c.239]

Как оказалось [39], тетраэдрические металлсодержащие анионы, которые сами по себе не анизотропны, могут давать псевдоконтактный вклад в неметаллическом катионе. Причину и величину /-анизотропии можно в первом приближении объяснить электростатическим возмущением кристаллического поля сферического аниона, вызываемым катионом. Предполагается также, что за время жизни ионной пары тетраэдрическая структура аниона под действием катиона несколько искажается. Поскольку катион лежит на единственной в своем роде оси, он будет подвержен влиянию дипольного сдвига, обусловленного индуцированной в ионной паре анизотропией. Существует много эквивалентных путей, по которым катион может приблизиться к тетраэдрическому или октаэдрическому аниону для образования ионной пары, и все эти пути характеризуются сопоставимыми псевдоконтактными вкладами катиона. Таким образом, динамический процесс подобного вида не усредняет до нуля псевдоконтактный сдвиг катиона. В то же время динамический процесс такого вида усредняет до нуля влияние псевдоконтактного сдвига на положение сигналов атомов тетраэдрического илп октаэдрическою аниона. [c.189]

Пузыри находятся в движении, так что поток не является установившимся относительно неподвижного наблюдателя (или стенок аппарата). Если скорость пузыря превышает скорость движения газа в просветах невозмущенной непрерывной фазы, то возникает интересное и важное явление. Поле давлений заставляет газ входить в пузырь через дно. Выйдя через его крышу, газ поступает в непрерывную фазу, быстро текущую вниз вдоль боковой поверхности пузыря газ увлекается ею к основанию пузыря и снизу снова входит в пего. В результате возникает сферический вихрь газа (концентричный пузырю), который поднимается вместе с пузырем как обособленное газовое образование (облако циркуляции). Наличие этого облака значительно изменяет время контакта газа и твердых частиц, являясь важной причиной проскока газа через слой. [c.157]

Выделив внутри зерна сферический слой между г и г + г с концентрациями кислорода-окислителя С и С+йС, можем составить уравнение материального баланса по кислороду за время в виде [c.296]

Во время гидравлических испытаний сферического сварного бака для хранения жидких полимеров произошло хрупкое разрушение в нижней части бака. Трещина прошла путь длиной 4,72 м. Диаметр бака 10,64 м, толщина стенки 18 мм. Разрушение произошло при давлении 1,25 МПа (напряжение 19,95 107 н/м ) при температуре воздуха 25°С и температуре испытательной воды 20°С. Анализ излома показал место начала разрушения между двумя соприкасающимися сварными швами. В этом [c.235]

Изложенные рассуждения приводят к конструкции так называемой сферической ячеечной модели со свободной поверхностью экстремальных условий. Приведем основные количественные характеристики этой модели в применении к проточной полидисперсной системе. Пусть V — суммарный объем системы, — объем сплошной фазы, —объем дисперсной фазы, т. е. У=У1- -У2 , ( 2 — объемный расход дисперсной фазы 1ц — среднее время пребывания дисперсной фазы в аппарате. Можно записать Число элементов дисперсной фазы в аппарате определится выражением [c.140]

В последнее время получили распространение выпарные аппараты со сферическим паровым пространством, требующим меньшей толщины металлической стенки, чем цилиндрические [136]. [c.120]

Опыты проводились с пузырьками начальных диаметров 4—3 мм (рис. 45). Пузырьки во время подъема сохраняли сферическую форму. Поскольку пар подавался к соплу несколько перегретым, в момент отрыва пузырька его паросодержание равнялось 100% по массе, а угол р был равен 180°. [c.76]

Применение стандартных прямых, фасонных и переходных участков труб, а также запорных органов обеспечивает бездефектный монтаж замкнутых трубопроводных систем [1651. Диаметры выпускаемых труб от номинального размера 15 мм ступенчато увеличиваются до 500 мм. Прямые участки труб, которые в настоящее время изготавливаются длиной до 3 м, а также фасонные части соединяют с помощью накидных фланцев, при этом сферические [c.212]

Незначительный перепад давления между колбой для дегазации и дистиллятором (оба сосуда перед проведением перегонки подключаются к одному и тому же вакуумному насосу) облегчает ввод исходной смеси в лоток дистиллятора и позволяет измерять скорость ее подачи. Предусмотрена возможность регулирования скорости течения перегоняемой жидкости по обогреваемому лотку путем соответствующего изменения наклона дистиллятора с помощью сферического шлифа, а также возможность изменять скорость течения во время дистилляции. Регулирование этих параметров необходимо для установления оптимального соотношения между количеством отбираемых фракций. [c.284]

Число Пекле, характеризующее поперечное перемешивание потока, находится, как отмечалось выше, в пределах от 8 до 15. В то же время продольное число Пекле примерно равно 2, откуда следует, что эффективный коэффициент продольной диффузии в 4—7 раз превышает эффективный коэффициент поперечной диффузии Е . Простые рассуждения показывают, почему это так. Свободный объем неподвижного слоя состоит из относительно больших пустот, соединенных узкнмп каналами. Например, при правильной ромбоэдрической упаковке сферических частиц доля свободного объема в плоскости, проходящей через центры сфер, составляет 9%. Если разделить слой между двумя такими плоскостями на три части, то доля свободного объема в средне трети будет равна 41 %, а в верхней и нижней третях — 18% при средней доле свободного объема 26%. Поэтому можно представить, что реагенты быстро перетекают из одного свободного объема в следующий, и ноток проходит как бы через цепь последовательно соединенных реакторов идеального смешения. В разделе VII.8 мы видели, что мгновенный импульс трассирующего вещества, введенного в первый реактор последовательности реакторов идеального смешения с общим временем контакта 0, размывается в колоколообразное распределение со средним временем [c.290]

Модель жесткого шара не годится для описания неупругих столкновений, так как она предполагает, что молекулы могут обмениваться только поступательной энергией. Однако небольшое изменение модели дает возможность учесть враш,ательную энергию. Для этого нужно ввести коэффициент шероховатости (0<<2г<1), который определяет величину тангенциальной силы, действующей во время столкновения двух жестких сферических молекул. Для учета колебательной энергии, вводится допуще- [c.149]

Однако для реальных молекул в отличие от модели жестких сферических молекул столкновения не мгновенпы, а продолжаются некоторое время , обычно больше периода колебаний. При таких медленных столкновениях обмен количеством движения между АВ и С происходит мягко за много периодов колебаний и поэтому он сравнительно мало зависит от точной фазы колебаний. Так что можно усреднить [AEJEn) по многим периодам в таком случае (г вн) — О и (г вн) = лвт , и уравнение (VII.ИВ.8) при- [c.152]

Время, необходимое для установления такого стационарного состояния, будет зависеть от коэффициентов диффузии иопов в растворе и размеров электродов. Для малого сферического электрода радиусом Гр время установления квазистационарного состояния будет порядка При tq = 0,1 см ti D 10 5 см /сек t приблизительно равно 100 сек, так что для больших электродов времена могут оказаться весьма большими. В случае ионов диффузия О и R зависит также от скорости движения отрицательных ионов в растворе. [c.556]

Определить время, за которое молекула С12 диффундирует от центра сферического сосуда радиусом го к его поверхности (давление Ммм рт. ст., 30°). Каково число столкновений данной молекулы С12 с другими молекулами С12 на пути от центра сосуда к его поверхности 1Для вычисления величины среднего перемещения следует использовать функцию распределения для беспорядочного движения см. уравнение (VI.7.8).]. [c.584]

Для несферических частиц величина коэффициента присоединенной массы может эначительно отличаться от 0,5. Расчеты, проведенные в работе [48], показывают, что для эллипсоидального пузыря с отношением малой и большой полуосей эллипса х =0,4 значение коэффициента присоединенной массы в три раза превышает значение этого коэффициента для сферической частицы, а при х = 0.1 - в двенадцать раз. Таким образом, общепринятая идеализация формы газовых пузырьков сферами при нестационарном движении может приводить к значительным погрешностям. Эксперименты, проведенные в работе [49], в которых с помощью лазерного доплеровского анемометра проводились измерения скорости пузырей на начальном участке их движения, показывают, что зависимость скорости движения пузыря от высоты подъема резко отличается от такой же зависимости для сферической твердой частицы. На первом участке, составляющем примерно lOi/g. скорость пузыря резко возрастает, достигая значения, в полтора раза превышающего значение установившейся скорости. На втором участке скорость начинает падать, приближаясь к установившемуся значению. В зависимости от диаметра пузыря протяженность второго участка составляет 50 — 1(Ю диаметров. По-видимому, некоторое время после отрыва пузырь имеет еще сферическую форму. [c.31]

Отметим, что в настоящее время на основании имеющихся данных о движении сферической частицы в неньютовской среде со степенным реологическим законом предсказаны лишь приближенные значения коэф-36 [c.36]

При малых значениях М в переходной области между режимом сферических и эллипсоидальных капель и пузырей наблюдается небольшая разница в поведении капель и пузырей. Пузыри имеют более ярко выраженный максимум скорости в точке перехода, чем капли (см. рис. 1.14, б). По-видимому, здесь все же начинает играть роль подвижность поверхности, которая зависит от отношения вязкостей д. Для пузырей это отношение имеет значение, близкое к нулю, в то время как для капель оно составляет величину порядка единицы. В связи с этим затормаживаюшее влияние примесей в случае движения капель сказывается значительно сильнее. На рис. 1.16 в этой области кривые для капель проведены сплошными линиями, а для пузырей — штриховыми. [c.45]

Была сделана попытка улучшить результат, получаемый по формуле для числа тройных столкновений, путем учета взаимодействия между молекулами, В данном случае это вопрос существенный, поскольку при наличии притяжения между молекулами может значительно возрасти время жизни сталкивающейся пары, что, естественно, приведет к увеличению числа тройных столкновений. Кроме того, с увеличением температуры роль нзаимодейстаия уменьшается, что не может не отразиться на зависимости скорости от температуры. Если принять модель молекулы шаровой с центральным сферическим силовым полем, то, как уже отмечалось, взаимодействие можно учесть путем умножения соответствующих формул для идеального газа на множитель предложенный Сезерлендом (где фо —некоторая постоянная, связанная с энергией взаимодействия). Тогда число 1ройиых соударений [c.177]

Существенным является правильный выбор расчетных схем валов, в частности, видов опор. Последние должны адекватно отображать реальные особенности конструкций подшипниковых узлов. Например, несамоустаиавливающиеся подшипники скольжения, подшипники качения с цилиндрическими роликами или игольчатые практически исключают возможность поворвта сечения вала в опоре и на расчетной схеме их следует отображать как заделку. В то же время самоустанавливающиеся подшипники скольжения, радиальные сферические подшипники качения не ограничивают поворот сечения вала и в расчетной схеме их представляют как шарнирные опоры. [c.81]

В настоящее время распространенной технологией получения силикагеля и алюмосиликагеля является коагуляция в капле. При этом частицы катализатора получаются в удобной для бо ьпгин-ства процессов сферической форме. Кроме того, метод коагуляции в капле дает возможность легко организовать производство катализатора по непрерывной схеме, а также избежать применения формовочных машин. Применительно к алюмосиликатному катализатору технология производства по методу коагуляции в капле (рис. У.2) сводится к следующему [3, 4]. [c.177]

При моделировании было найдено (рис. 5.31), что величина радиуса R сферической ячейки (кислоты), приходящейся на одну гранулу, обусловливает величину степени превращения при сульфировании сополимера и время установления межфазного равновесия в системе. Иными словами, модель учитывает соотношение загрузки аппарата по кислоте и полимеру. Результаты моделиро- [c.366]

За последнее время в отечественной и зарубежной практике все шире применяются пористые фильтрующие материалы, получаемые спеканием или прессованием металлических порошков, керамических зерен и гранул синтетических полимеров. Металлокера1Миче-ские материалы можно изготавливать из углеродистых и нержавеющих сталей, бронзы, вольфрама, титана, алюминия и т.п. Металлы применяют преимущественно в виде мельчайших сферических частиц, образую- [c.224]

Пузырек все время сохраняет сферическую форму, что справедливо при величине критерия Рейнольдса Ре 2200 (за определяющий размер принят диаметр пузырька). В начале испарения в верхней части каплп собирается паровая фаза. [c.53]